Известен способ наблюдени дерного резонанса путем одновременного воздействи на исследуемый образец двум скрещенными радиочастотными магнитными пол ми с одинаковой частотой lU, лежащей в области частоты х) дерного квадрупольного резонанса (ЯКР) образца, и с различными фазами , регистрации посто нной компоненты дерного магнитного момента образца , продольной относительно направлени (Z) максимального градиента внутрикристаллического электрическо .го пол образца, и наблюдени дерного резонанса по изменению указанной компоненты. Названную компоненту регистрируют при изменении частоты tt) радиочастотных полей в диапазоне , включающем частоту ОУо ЯКР образца , со скоростью, обеспечивающей быстрое адиабатическое прохождение через линию ЯКР. При этом магнитный момент резонирующих дер мен ет свою ориентацию на противоположную относительно оси Z со скоростью, задаваемой скоростью быстрого адиабатического прохождени . Частота, на которой осуществл ют указанную регистрацию , определ етс этой скоростью и лежит в инфразвуковом диапазоне 1 J Недостатком этого способа вл етс его низка разрешающа способность , что обусловлено уширением линий ЯКР из-за неоднородности градиента внутрикристаллического электрического пол образцаи из-за диполь-дипольных взаимодействий дер друг с другом. Этот способ позвол ет 38 получать лишь огранииенную информацию о свойствах исследуемого образца. Наиболее близким техническим решением к предложенному вл етс спо соб наблюдени дерного резонанса, включающий одновременно воздействие ма иг-следуемый образец первым и вторым скрещенными радиочастотными маг-НИ .ТНЫМИ пол ми, частоты которых лежат в области частоты (Slo ЯКР образца , фазы различны, а амплитуды превышают величину , где U.LUo ирина линии ЯКР, J- гиромагнитное отношение дер исследуемого образца регистрацию компоненты дерного Mai- нитного момента образца, продольной относительно направлени (Z) максимального градиента внутрикристаллического электрического пол образца на частоте 51 нутации дерных ма1 нитных моментов в радиочастотном маг нитном поле и наблюдение дерного резонанса по изменению указанной компоненты. Указанную регистрацию компоненты дерного магнитного момента образца осуществл ют при одновременном воздействии на об- разец первым и ВТОРЫМ радиочастотными пол ми. Нутации дерных магнитных моментов представл ;от собой непрерь1в ное периодическое отклонение с частотой Si-Q этих моментов относительно оси Z при одновременной быстрой их прецессии вокруг этой оси с часTOToi ЯКР ts. Эти нутации обусловлены дополнительной прецессией дерных магнитных моментов с частотой й. вокруг их осей квантовани в представлении взаимодействи , направление которых не совпадает с направлением оси Z и задаетс амплитудой каждого из указанных радиочастотных полей и их ориентацией друг относительно друга и относительно главных осей градиента внутрикристаллического электрического пол образца, расстройкой (p-fju) частоты ш радиочастот ных полей относительно частоты W ЯКР образца, а также параметрами образца . Частота 51о определ етс указанными величинами и лежит в диапазоне Atfoe f n%-)(1+l)-lrii| к Iml+Dl- H . где li. - величина полуамплитуды первого радиочастотного пол ; (Л) - частота радиочастотных полей ; WQ- частота дерного квадрупольного резонанса образца; 1 - величина спина резонирующих дер; m - магнитное квантовое число, соответствующее нижнему уровню квадрупольной энергии дер дл перехода на частоте WQ; q - коэффициент, определ емый величиной каждого из указанных радиочастотных полей и их ориентацией друг относительно друга и относительно направлени главных осей градиента внутрикристаллического электрического пол образца, а также величиной асимметрии указанного градиента 21. Недостатком этого способа вл етс то, что исследовани образца с его помощью сложны и трудоемки и требуют большой затраты времени, что обусловлено сложной зависимостью частоты Яд от амплитуды и ориентации первого и второго радиочастотных полей , а также от параметров образца. Например, в случае спина 1 3/2 частота йо общем случае зависит от дес ти параметров, из которых только четыре характеризуют искомые свойства образца. Другим недостатком способа вл етс то, что в системе-скрещенных катушек, обеспечивающих генерацию двух скрещенных радиочастотных полей, трудно получить однородное магнитное радиочастотное поле в каждой из катушек. В результате лини дерного резонанса на частоте Q.O ушир етс из-за неоднородности суммарного радиочастотного пол , что ведет к понижению разрешающей способности способа. Кроме того, наблюдаетс потер чувствительности вдвое из-за рас-, щеплени линии дерного резонанса на две составл ющие, одна из которых относитс к переходу , а друга к переходу - (т+1). Указанное расщепление обусловлено сн тием вырождени по числу m квадрупольных энергетических уровней дер в представлении взаимодействи из-за разной величины циркул рно пол ризованных составл ющих суммарного радиочастотного пол , вращающихс вокруг оси Z в противоположные стороны и возбуждающие указанные переходы. Цель изобретени - уменьшение времени измерени и повышение разрешающей способности и чувствительности Дл достижени указанной цели согласно способу наблюдени дерного резонанса, включающему воздействие на исследуемый образец первым и вторым скрещенными радиочастотными магнитными пол ми, частоты которых лежа в области частоты ЯКР образца Ц, фа зы различны, а амплитуды превышают величину A«|,/-j-, (где ЛШд- ширина линии ЯКР, Tf- гиромагнитное отношение дер исследуемого образца), регистрацию компоненты дерного магнит ного момента образца, продольной, относительно направлени (Z) максималь ного градиента внутрикристаллимеского электрического пол образца, на частоте нутации дерных магнитных моментов в радиочастотном магнитном поле и наблюдение дерного резонанса по изменению указанной компоненты , воздействие вторым радиочастотным полем осуществл ют в виде имПуль са с длительностью в пределах времени спин-спиновой релаксации дер исследуемого образца, а регистрацию компоненты дерного магнитного момен та осуществл ют после окончани воздействи этим импульсом, причем дейс твие импульса Btoporo радиочастотного пол начинаетс не позже начала действи первого радиочастотного пол На фиг. 1 схематически изображены действующие на исследуемый образец первое и второе радиочастотные ма1- нитные пол и прецесси магнитных мо ментов возбуждаемых дер образца в случае, когда начало воздействи на образец обоими поп ми совпадает во времени; на фиг. 2 - действующие на образец первое и второе радиочастотные магнитные пол и прецесси ма|- нитных моментов возбуждаемых дер об разца в случае, когда воздействие на образец вторым радиочастотным полем осуществл ют до начала воздействи первым радиочастотным полем. На фиг. 1 и 2 показаны диаграммы первого 1 и второго 2 радиочастотных магнитных полей, которыми воздействуют на исследуемый образец; ось t обозначает ось времени; ось 2 указывает направление главной оси градиента внутрикристаллического электрического пол исследуемогообразца, вдоль которой указанный градиент имеет максимальное значение; позици 3 - приемна катушка индуктивности. Дл по снени способа рассмотрим случай, когда градиент внутрикристаллического электрического пол исследуемого монокристаллического образца аксиально симметричен относительно оси 2, а его дра имеют отличный от нул электрический квадрупольный момент и полуцелый спин 1 /3/2. Взаимодействие квадрупопьного момента дра с градиентом названного пол характеризуетс двукратно вырожденными энергетическими уровн ми по магнитному квантовому числу т, так что переходы и (п)+1) имеют одну и ту. же частоту ЯКР Щ,. Этим переходам соответствуют дерные маг-. нитные моменты ff и t которые прецессируют вокруг оси Z в противоположных направлени х с частотой . При равновесии с решеткой эти моменты равны по величине ( М) и направлены вдоль оси 2 в противоположные стороны, так что результирующий равновесный макроскопический дерный магнитный момент образца равен нулю. При одновременном или последовательном воздействии на образец первым () и вторым к((л)) скрещенными радиочастотными магнитными пол ми, фазы которых 41 Н. fn различны, амплитуды 2Hj и 2Н2 пре вышают величину ДЦ/, а частоты W и Ш лежат в области частоты (S) ЯКР образца и равны друг другу в случае одновременного воздействи указанных .й, движение магнитных моментов f вoзбyждaeмыx дер .удобно рассматривать в представлении взаимодействи , где на указанные дра с магнитными квантовыми числами т, т+1 и -т,-(m+i)действуют статические эффективные магнитные пол ТТе и Hg соответственно. Каждое из этих полей образовано двум составл ющими, одна из которых параллельна, а друга перг пендикул рна оси Z. Дл дер с ма1- нитными квантовыми числами т, т4-1 -m,-(m+l) параллельные оси 2 составл ющие Hgi, и соответственно равны (()/7Ги -(саМ|ь)/Т. где частота ty равна lilf или (, а перпендикул рные этой оси составл ющие Kg и Jig соответственно равны р и где (l + 1)-lnil(lm|+1):, а F и Tfj - перпендикул рные оси Z цир кул рно пол ризованные составл ющие каждого из указанных радиочастотных полей в случае их последовательного воздействи на образец или суммы этих полей в случае их одновременного воздействи на образец. В представлении взаимодействи указанные циркул рно пол ризованные составл юи ие , а следовательно, и составл ющие и эффективных полей ТТр и Hg неподвижны, а в лабораторной сие теме координат они вращаютс вокруг оси Z с частотой U) в сторону прецесСИИ моментов соответственно , В первом варианте осуществлени способа (фиг. 1) на исследуемый обра зец воздействуют первым 1 радиочастотным полем и одновременно импульсом второго 2 радиочастотного пол , направленного под некоторым углом, например под углом 90 к первому полю . При этом длительность Т импульса второго 2 радиочастотного пол выбирают в пределах времени спин-спиновой релаксации дер исследуемого образца , а частотусг /2. этого пол устанавливают равной частоте Щ| первого радиочастотного пол , оптимально ц;,Ц, . Указанный выбор длительное ти т: импульса позвол ет избежать распада дерных магнитных моментов VM т - М и М из-за спин-спиновой релаксации . При указанном воздействии радиочастотных полей на интервале времени на образец действует Суммарное радиочастотное поле H,2iti cos(uJ.,) + 2ll2Cos() паракллельные оси Z сос В этом случае тавл ющие iTgn и Hgu эффективных полей TfcT и iTj. ет, вЕ определ емых суммарным полем Н, равны нулю, так что эффективные пол и Hg направлены соответственно вдоль перпендикул ных оси Z циркул рно-пол ризованных составгучющих HJJJL и Hjj и равны Hes es (фиг. 16).Так как фазы Ч и Радиоча ;тотных полей различны, то составл ю щие и Н а следовательно, и Is и Hes различны по величине в представлении взаимодействи -fc уу. цессии моментов М и М происходит соответственно вокруг осей Z и Z направленных соответственно вдоль Эффективных полей а частоты их прецессии различны и соответственно равны - - e TP liЕсли первое и второе радиочастотные пол установлены перпендикул рно друг другу и оси Z, фазовый сдвиг между ними установлен равнымJC/2, а амплитуды равными , то часто™ J: i Р . Длительность Т импульса второго радиочастотного пол в этом случае устанавливают , например, равной При этом за врем Т момент М делает полный оборот вокруг оси Z и возвращаетс в исходное равновесное положение, совпадающее с направлением оси Z. Момент М за это врем делает лишь пол-оборота вокруг т.е. мен ет свою ориентацию на противоположную, и оказываетс направленным вдоль оси-Z в ту же сторону , что и момент М (фиг. 16). После окончани этого импульса на образец продолжает воздействовать первое радиочастотное поле (фиг. 1а). При этом в представлении взаимодействи на дра с магнитными квантовыми числами т, т+1 и -m,-(m+l) действуют статические эффективные пол П о 1 и 11 а / соответственно, направленные вдоль соответствующих цидк л рно пол ризованных составл ющих и первого радиочастотного пол , перпендикул рных оси Z (фиг. 1в). Эти пол равны HL Не Не р SI п ot, где oL угол между направлением первого радиочастотного пол и осью Z. Моменты прецессируют теперь соответственно вокруг осей Z и ZJ , направленны соответственвдоль полей Н, и Нр, а частоты e/i -et прецессии одинаковы и равны Sl, rHe,(,..(1j Так как при t Т моменты параллельны оси Z и направлены в одну сторону (фиг. 1в), то указанна прецесси этих моментов по отношению к оси Z происходит в фазе, в результате чего по вл етс осциллирующа с частотой 9- Z - составл юща М магнитного момента образца, равна ,+m.M-w ()cos (фиг. 1в). Регистрацию составл ющей М осуществл ют после окончани импульса второго радиочастотного пол , т.е. на интервале времени t /-гг , когд на образец воздействует одно лишь первое радиочастотное поле. Указанную регистрацию провод т на частоте й. и осуществл ют с помощью показан ной на фиг. 1в приемной катушки индуктивности 3Чтобы амплитуда составл ющей М., от опыта к опыту не мен лась, частоты Ш и Ш/j первого и второго радиочастотных полей, как указано выше, на врем их одновременного воздействи на образец, т.е. на интервале времени О t i;; (фиг, la), устанавливают равными друг другу.В противном случае частоты 51±, и SLi будут промодулированы с разностной частотой ш - (2. з большую глубину, вследствие чего в момент окончани импуль са второго радиочастотного пол ориTprfl ентаци моментов И и М , а следовательно , и амплитуда составл ющей M,j мен етс от опыта к опыту в значи тельных пределах, что затрудн ет измерение параметров исследуемого образца . В описанном варианте выполнени способа максимальна амплитуда регистрируемого сигнала достигаетс при таком соотношении амплитуд первого и второго радиочастотных олей, сдви ге фаз между ними и длительности импульса второго радиочастотного пол , при которых в момент окончани ооздействи на образец указанным импуль т 7 - (Г сом магнитные моменты М и М оо .разца параллельны оси Z и направлены в одну сторону. При этом амплитуда составл ющей М максимальна и равна 2Мц. Как было показано выше, это достигаетс при Н, , и г: 2 C/Sl| (5Ц,2 Г рГГН /3) а также при р де других соотношений указанных параметров, например при r/- QJL / u Т (Д 30м Am LJ /rN И 2 S /2 ). В каждом конкретном случае при за данном значении амплитуды 2Н первого радиочастотного пол и определенном сдвиге фаз между первым и вторым радиочастотными пол ми экспериментальным путем могут быть подобраны амплитуда 2Н второго радиочастотного пол и длительность ТГ импульса этого пол , обеспечивающие указанную выше ориентацию моментов М образца в момент окончани названного импульса и, следовательно, максимальную величину регистрируемого си1- нала дерного резонанса. Во втором варианте осуществлени предлагаемого способа (фиг. 2) на исследуемый образец сначала воздействуют импульсом второго 2 радиочастотного пол (( - Чсг.) Амплитуду 2И- этого пол устанавливают больше величины Aitiy, частоту . устанавливают в области чаЬтоты ЯКР образца , оптимально (J,, ct а длительноеть t импульса выбирают в пределах времени спин-спиновой релаксации дер исследуемого образца. Во врем деист- ВИЯ импульса в представлении взаимодействи на дра с магнитными кван- . товыми числами гп, (т+1) -т, -(т+1) действуют статические эффективные пол Не2. соответственно, которые направлены вдоль соответствующих циркул рно пол ризованных составл ющих второго радиочастотного пол , перпендикул рных оси Z (фиг. 26). Эти пол . i ncXg, где угол между направлением втог рого радиочастотного пол и осью Z. При этом моменты М и М прецессируют вокруг осей Z и , направленных с ответственно вдоль . полей а частоты их прецессии с X Yr одинаковы и равнь f п 51по1л.При определенной длительности импульса, например приГ йУ25г.л, . Vyi rf моменты М и М за врем о поворачиваютс вокруг осей Z и Z на угол, равный , и оказываютс а плоскости, перпендикул рной оси Z. Сразу посла окончани импульса второго радиочастотного пол , т.е. при t :5.Т, на образец вoздeйcтвyюt первым 1 радиочастотным полем , ориентированным поднекотоР °« -°- 50 к направлению второго радиочастотного чол (фиг. 2а) . Амплитуду .2И этого пол устанавливают больше величины , частоту tf устанавливают в области частоты Ш, в частности ,, а фазу if выбирают отличной-от фазы ip. частности , После начала воздействи первым 1 радиочастотным полем на образец в представлении взаимодействи на дра с магнитными квантовыми чис лами т, т+1 И -т, -(т+1) дейст вуют CTjaTHMecKMe эффективные пол Tfg и Hg соответственно (фиг. 2в), аналогично тому, как в случае первого варианта способа на интервале времени t 2 (фиг. 1в), При этом моменты rf-HTI Tf- М и и начинают прецессировать вокруг осей Z и 2J с частотой й определ емой формулой (1). Так как оси z| и Z; параллельны, а оси Z и Z антипараллельны друг другу, j;o направление прецессии момента М при этом остаетс прежним, а направление прецессии момента М мен етс на противополон{ное (фиг.2в) В результате по вл етс осциллирующа с частотой О. Z-составл юща М2 магнитного момента образца, равна М2 -()sin51 t, которую регистрируют с помощью катушки индуктивности 3. В описанном варианте осуществлени способа максимальна величина регистрируемого сигнала дерного резонанса достигаетс при длительнос ти Т импульса второго радиочастотного пол , обеспечивающей поворот маг- 4-Й1 -Wl -нитных моментбв М и М в плоскость , перпендикул рную оси Z, а именно при длительности С (п+1/2) Sl, где п 0,1,2,3... . При выбранном значении амплитуды 2H второго радиочастотного пол указанна оптимальна величина С может быть подобрана экспериментальным путем . Дл измерени параметров образца о эффективных магнитных пол х Н и Hg разной величины и направлени при сохранении максимальной амплитуды составл ющей М, а следовательно чувствительности способа в обоих его вариантах частоту оУ,; второго радиочастотного пол устанавливают рае ной частоте КР образца, а частоту ш,( первого радиочастотного пол на врем регистрации составл ющей т.е. на интервале времени t / устанавливают отличной от частоты te При этом в момент окончани импульса второго радиочастотного пол с указанной выше длительностью моменты л имеют ориентацию, показанную на фиг. 16 или 26. В дальнейшем они прецессируют соответственно вокруг осей ZJf и Z7 , задаваемых напра лением эффективных магнитных полей 03 , - Hg и Hg. В таком случае эти пол ;.--Ие, r(uJ, + ( V5 i по( ) и составл ют с осью Z углы € arccos t(a:,)/be-f В результате указанной прецессии rf+Kn г моментов М и М по вл етс отлична от нул Z-составл юща М магнитного момента образца, осциллирующа с частотой 51н , равной 5, , Г() +(р7н.з i п d,)1 и имеюща амплитуду, равную 2M( в первом варианте способа и во втором его варианте,где угол 0 равен любому из углов или в. Эту составл ющую измер ют описанным выше способом. Предлагаемый способ может быть использован и дл исследовани образцов , у которых градиент внутрикристаллического электрического пол не аксиален относительно оси Z. В этом случае, в отличие от рассмотренного выше, при воздействии на образец радиочастотными пол ми 1 и 2 аналогично тому, как было описано выше, все возбуждаемые дра образца эффективно взаимодействуют с каждым из эффективных полей Hg и Иg . В результате движение магнитных моментов этих дер оказываетс более сложным, чем в рассмотренных выше примерах исследовани образца с аксиально симметричным градиентом. Однако и в этом случае указанное воздействие приводит к по влению отличной от нул составл ющей М магнитного момента образца , котора осциллирует с часто- л Эту составл ющую измер ют той описанным выше способом. Формула дл частоты SJ. в этом случае отличаетс от (2) наличием дополнительного множител перед BTOpbiM членом, пропорциональным Н 7 . Этот множитель может быть вычислен по известной процедуре, причем он зависит от параметра асим- метрии градиента внутрикристаллического пол образца, лежащего в диапазоне , и от ориентации первого радиочастотного пол относительно главных осей указанного градиента. Например, если образец содержит дра со спином , то с учетом указанного множител формула дл частоты 51. имеет вид f i ЦЦ-%) f; Jt 2 co52p-v Vv,o.,i -)elHOl;, ft- угол между составл ющей первого радиочастотного пол , перпендикул рной оси Z, и главной осью X градиента внутрикристаллического электрического пол образца. Предлагаемый способ может быть реализован с помощью известного устройства с добавлением блоков управлени длительностью импульса второго радиочастотного пол и частотами первого и второго радиочастотных полей. Одним из основных преимуществ предложенного способа по сравнению с известным вл етс ускорение и упро .щение процесса исследовани образца. Как известно, дл определени парамет ров образца измер ют его частоту дер ного резонанса. Из формул (2) и (З) следует, что частота Si дерного резонанса в предлагаемом способе в общем случае зависит от шести параметров , из которых два (Н , и (л)} характеризуют параметры первого радиочас-: тотного пол , а четыре (tWp, У , ot. , Ь) параметры исследуемого образца. Это на четыре параметра мен.ьше, чем в известном способе,и объ сн етс тем, что в предлагаемом способе частота 5. определ етс параметрами одного ли1.ь первого радиочастотного пол и его ориентацией относительно главных осей градиента внутрикристаллического электрического пол исследуемого образца, в то врем как в известном частота дерного резонанса определ етс параметрами первого и второго радиочастотных полей и их ориентацией относительно указанных осей и друг относительно друга. Поэтому измерение значени частоты fil дерного резонанса предлагаемым способом в зависимости от частоты Ш и ориентации первого радиочастотного пол позвол ет значительно проще и быстрее, чём при использовании известного способа,най-ти искомые параметры исследуемого образца , а именно частоту ЯКР О/, , параметр асимметрии i и ориентацию главных осей градиента внутрикристалли8983 5 (З) 3I ческого электрического пол образца. При этом по чувствительности такие . измерени могут в два раза превосхо дить прототип, так как в предлагаемои способе, как было показано выше, значение амплитуды составл ющей М. достигает 2Н0, в то врем как по известному способу оно равно лишь М. Предлагаемый способ дает также более высокое разрешение спектров дерного резонанса, так как в этом случае неоднородна ширина линии этого резонанса, св занна с неоднородностью радиочастотного пол в объеме образца, может быть значительно ,чем в.прототипе. Это св зано с тем, что в предлагаемом способе час-, тота 51 дерного резонанса зависит лишь от параметров первого радиочастотного пол (см. формулы (2) и (З) ) дл которого нетрудно Получить высокую однородность. При этом требовани в однородности второго радиочастотного пол значительно ниже, чем к первому полю, так как второе поле определ ет лишь величину амплитуды составл ющей Mj., котора малокритична к его неоднородности. Более высока чувствительность и разрешающа способность предлагаемого способа по сравнению с известным позвол ет более точно измер ть параметры исследуемого образца. Таким образом, предлагаемый способ наблюдени дерного резонанса позвол ет значительно упростить и сократить врем измерени параметров исследуемого образца по сравнению с известным способом при одновременном повышении чувствительности и улучшении разрешени спектров этого резонанса . Это позвол ет повысить эффективность исследований веществ способом ЯКР. Так как вторым радиочастотным полей воздействуют на образец в виде короткого импульса, то это уменьшает расход высокочастотной энергии на п0;Ьведение измерений по сравнению с прототипом, что упрощает требовани к передающему устройству, в частности , к его источнику питани . Отметим, что измерение параметров исследуемого образца предлагаемым способом значительно проще, а разрешение спектров дерного-резонанса значительно выше также по сравнению с общеприн тым способом наблюдени 15 ЯКР. в последнем случае регистрируют компоненту дерного магнитного момента исследуемого образца, перпендикул рную оси Z, а измерение про вод т на высокой частоте (Л1с при нало жении на образец посто нного магнитного пол . Это усложн ет спектр ЯКР и делает измерени сложными и трудоемкими . Формула изобретени Способ наблюдени дерного резонанса , включающий воздействие на исследуемый образец первым и вторым скрещенными магнитными радиочастотными пол ми, частоты которых лежат в области частоты дерного квадрупольного резонанса образца, фазы раз личны, а амплитуды превышают вепичину l:,(S)o/пг {гр,е Ди/д- ширина линии дерного KBадруПОЛЬного резонанса, а f- гиромагнитное отношение дер исследуемого образца), регистрацию компоненты дерного магнитного мокен та образца, продольной относительно -направлени максимального градиента внутрикристаллического электрического пол образца, на частоте нутации 3 дерных магнитных моментов в радио- . частотном магнитном поле и наблюдение дерного резонанса по изменению указанной компоненты, отличающийс тем, что, с целью сокращени времени исследовани образца, повышени разрешающей способности и чувствительности способа, воздействие вторым радиочастотным полем осуществл ют в виде импульса с длительностью в пределах времени спин-спиновой релаксации дер исследуемого образца, а регистрацию компоненты дерного магнитного момента осуществл ют после окончани воздействи этим импульсом. Причем действие импульса второго радиочастотного пол начинаетс не позже начала действи первого радиочастотного пол . Источники информации, прин тые во внимание при экспертизе 1.T.Jach. Detection of nuclear quadrupole resonance via induced longitudinal magnetization - Appl. Phys. Lett, 28, 1976, p. 49.