Изобретение относитс к области магнитных измерений и может быть ис пользовано дл измерени коэрцитивной силы ферромагнитных изделий. Известны способы определени коэ цитивной силы в разомкнутой магнитной цепи, заключающиес в том, что образец намагничивают посредством электромагнита или соленоида, после чего подвергают действию размагничи вающего пол , а коэрцитивную силу о редел ют по значению напр женности внешнего размагничивающего пол в м мент, когда намагниченность (или ин дукци ) образца принимает нулевое значение. Коэрцитивна сила указанным способом может быть определена как дл издели , так и дл участка издели (при локальном определении коэрцитивной силы) flJ. К недостаткам данного способа и устройств, реализующих его, следует отнести наличие погрешности измерени , обусловленной неточным определением состо ни нулевой намагничен ности издели , что объ сн етс , в частности, наличием порога чувствительности нуль-индикатора и нестабильностью коэффициента передачи си нала, пропорционального индукции (или намагниченности) издели . Наиболее близким по технической сущности вл етс способ измерени коэрцитивной силы ферромагнитных изделий , заключающийс в .том, что в процессе размагничивани предварительно намагниченного издели (или его участка) фиксируют два значени возрастающего во времени внешнего магнитного пол , одно из которых несколько меньше, а второе несколько больше коэрцитивной силы, причем оба значени пропорциональны модулю индукции (или намагниченности) издели , а коэрцитивную силу определ ют по полусумме полученных значений напр женности внешнего размагничивающего пол , В данном способе достигнуто значительное уменьшение погрешности, обусловленной неточным определением состо ни нулевой намагниченно сгти (или индукции ) издели , полученное при статическом или квазистатическом режимах размагничивани 2. Однако статический и квазистатический режимы характеризуютс большой длительностью процесса размагничивани , что снижает производительность контрол . Кроме того, длительный процесс размагничивани при измерении высококоэрцитивных изделий, т.е. при больших значени х напр женности размагничивак цего пол , вызывает нагрев источника пол (соленоида или электромагнита), а это приводит к необходимости использовать систему принудительного охлаждени или увеличивать габариты и вес источника пол дл уменьшени активного сопротивлени его обмоток. Указанные недостатки усложн ют использование данного способа и устройств, реализующих этот способ, в услови х производства при массовом контроле. Устранение этих недостатков достигаетс повьв ением быстродействи процесса из мерени , например переходом от квазистатического режима размагничивани к динамическому прииспол)3овании коэрцитиметров с цифровым отсчетным устройством. Однако динамический режим перемагничивани ферромагнитного материаша характеризуетс тем, что материал, наход сь под воздействием возрастающего или убывающего внешнего магнитного пол , запаздывает в по лучении тех значений индукции и намагниченности , которые он должен был бы получить при квазистатическом режиме , т.е. значени параметров материала , измеренные на динамической петле гистерезиса, не совпадгиот со статическими значени ми этих парамет ров. Указанные недостатки значительн снижают точность измерени и ограничивают возможности коэрцитиметров, реализующих известный способ измерени при динамическом режиме размагни чивани . Целью изобретени вл етс повыше ние точности и быстродействи процес са измерени . Поставленна цель достигаетс тем что в способе измерени коэрцитивной силы, заключающемс в размагничивани возрастающим во времени магнитным по лем при одновременном определении на магниченности изд-ели и определении коэрцитивной силы по среднему значению напр женности внешнего размагничивак 11его пол , размагничивание ведут в динамическом режиме до получени первого нулевого сигнала с датчи ка намагниченности, затем уменьшают напр женность внешнего размагничиваю щего пол на величину, пропорциональ ную запаздыванию намагниченности, .на кладывают на размагничивакнцее поле переменное магнитное поле с амплитудой в пределах магнитной упругости м териала, после чего продолжают размагничивание , увеличива напр женнос посто нной составл ющей внешнего раз магничивающего пол до получени нулевой намагниченности издели . На фиг. 1 представлены временные диаграммы напр женности размагничивак цего пол ; на фиг. 2 - структура схема автоматического коэрцитиетра . Процесс размагничивани начинают быстрого увеличени напр женности нешнего размагничивающего пол , прием напр женность этого пол {крива на фиг. 1) в каждый момент времени ревышает значение (крива 2), проорциональное фактическому магнитноу состо нию материала издели на веичину , пропорциональную запаздываию намагниченности (или индукции) здели . Такое запаздывание обусловено вли нием вихревых токов, образующихс в поверхностных сло х издеи и защищающих внутреннюю часть ; его от быстрых изменений внешнего по , а также вли нием магнитной в зкости материала издели . По мере нарастани внешнего размагничивающего пол амплитуда выходного сигнала нуль-индикатора уменьшаетс и достигает нулевого значени , что, однако, не отражает фактического магнитного состо ни материала издели . К моменту поступлени первого нулевого сигнала (момент времени t, фиг. 1) с выхода нуль-индикатора напр женность внешнего размагничивак5щего пол оказываетс большей.значени , соответствующего коэрцитивной силе издели (уровень Hg) . Поэтому после поступлени такого сигнала.внешнееразмагвичивающее поле уменьшают (момент i) на величину, пропорциональную запаздыванию . В результате напр женность внешнего размагничивающего пол становитс ниже уровн , соответствующего коэрцитивной силе. Затем на размагничиваквдее поле накладывают переменное магнитное поле, амплитуду которого выбирают и в дальнейшем поддерживают в пределах магнитной упругости материала издели , т.е. в,пределах обратимых процессов, протекающих в материале при его перемагничивании . Продолжают размагничивание (от момента t, до t,), увеличива напр женность посто нной составл ющей внешнего размагничивающего пол до получени нулевой намагниченности (или индукции) издели . Наложенное переменное магнитное поле совершает работу гистерезиса при перемагничивании материала издели в пол х, близких к значению коэрцитивной силы, что способствует установлению обратимых частотных циклов с малой амплитудой, петл гистерезиса которых близка к элипсу, а это исключает вли ние магнитной в зкости материала на точность измерени коэрцитивной силы. Кроме того, наложение переменного пол на посто нное приводит к установлению разновесного магнитного состо ни материала издели , стремление к которому создаетс посто нной составл ющей пол , не способной caгvrocтo тeльнo завершить переход к этому равновесному состо нию из-за наличи магнитной аккомодации, В этом случае наступление-магнитного равновеси достигаетс перемагничива нием материала в пределах его магнит ной упругости, что исключает многозначность функции намагниченности {или индукции) материала от значени напр женности установившегос размаг ничивающего пол , а это также повыша ет точность измерени . Установившиес частные циклы с малой амплитудой, получаемые при наложении указанного переменного пол , исключают вли ние магнитной в зкости материала на врем установлени магнитного равновеси , так как при перемагничивании ма териала в пределах его магнитной упругости вли ние магнитной в зкости становитс законопеременным, а это также повышает быстродействие процесса измерени . После установлени магнитного равновеси материала издели , т.е. после достижени изделием (или его участком) нулевой намагниченности (или индукции), выдерживают врем (от момента t. до t. ) прохождени достаточного количества циклов перемагничивани материала в магнитном поле, близком к значению коэрцитивной , силы, что обусловлено магнитной аккомодацией материала, и производ т измерение среднего значени внешнего размагничивающего пол , равного коэрцитивной силе. Автоматический коэрцитиметр (фиг. дл осуществлени предложенного способа содержит нуль-индикатор 1 (датчик намагниченности или индукции издели ), генератор 2 возбуждени , формирователь 3 пр моугольных импульсов схему 4 совпадени , генератор 5 строб импульсов, блок 6 разрешени , блок 7 управл ющего напр же.ни , в состав которого входит генератор нарастающего напр жени , образованный резистором 8 и конденсатором 9, и формирователь управл ющего напр жени , образованный резистором 10, регул тор 11 и источник 12 тока размагничивани , источник 13 размагничивающего пол (соленоид) цифровое отсчетное устройство 14 с электронно-преобразовательной схемой 15. Нуль-индикатор 1, формирователь 3, схема 4, блок б, блок 7, регул тор 11 и источник 13 образуют цепь обрат ной св зи, замкнутую через магнитную св зь между источником 13, контрол рУемым изделием 16 и нуль-индикатором 1 (магнитна св зь показана пунк тиром) . Коэрцитиметр работает следующим образом. Нуль-индикатор 1 возбуждаетс от генератора 2. После намагничивани контролируемого издели с выхода нуль-индикатора поступает сигнгш, пропорциональный модулю намагниченности (или индукции) издели . Этот сигнал, пройд через формирователь 3, поступает на один из входов схемы 4 совпадени в виде пр моугольных импульсов (или близких к пр моугольной форме). На второй вход схемы совпадени поступают строб-импульсы от генератора 5, синхронизированные ге ератором 2 возбуждени . При совпадении этих импульсов во времени они по вл ютс на выходе схемы совпадени и поступают на вход блока 6, на выходе которого по вл етс потенциал, поступающий на вход блока 7. Этот потенциал приводит к нарастанию напр жени на конденсаторе 9 по мере его зар да через резистор 8, в результате чего на резисторе 10 формируетс дополнительное напр жение, пропорциональное току зар да конденсатора 9. Величина формируемого дополнительного напр жени определ етс сопротивлением резистора 10 и выбираетс на уровне, пропорциональном запаздыванию намагниченности (или индукции) материала издели , обусловленном вли нием вихревых токов и магнитной в зкости материала при динамическом режиме размагничивани . Cyм apнoe управл ющее напр жение, снимаемое с конденсатора 9 и резистора 10, поступает на вход регул тора 11, включе)ного-между источником 12 тока размагничивани и источником 13 размагничивающего пол , что приводит к возрастанию этого пол . По мере возрастани размагничивающего пол импульсы, поступающие с выхода нуль-илдикатора 1, уменьшаютс по амплитуде и в какой-то момент времени достигают нулевого значени , а при дальнейшем увеличении напр женности пол вновь возрастают по амплитуде , изменив cBOfi знак на обратный . Перемена знак;., выходных импульсов приводит к несовпадению их во времени со строб-импульсами, что приводит к исчезновению потенциала на выходе блока 6, и, следовательно, к прекращению зар да конденсатора 9. В результате прекращаетс формирование дополнительного управл ющего напр жени и на вход регул тора 11 начинает поступать юлько напр жение, накопленное на конденсаторе 9, а это приводит к уменьшению тока размагничивани и, следовательно, к уменьшению напр женности внешнего магнитного пол на величину, пропорциональную запаздыванию намагниченности (или индукции ) издели . Так как после уменьшени напр женности величина внешнего размагничивающего пол становитс ниже зьгачени , соответствующего коэрцитивной сил , с выхода нуль-индикатора 1 вновь поступают импульсы, совпадающие во времени со строб-импульсами, т.е. на выходе блока 6 вновь по вл етс потенциал . Однако теперь вступает в леПствне обратна св зь, что приводит к (периодическому исчезновению этого погенциала , т.е. к периодическому изменению суммарного управл ющего напр жени , снимаемого с конденсатора 9 и резистора 10, а следовательно, к периодическому изменению напр жейности внешнего размагничивающего пол . Такое изменение внешнего пол эквивалентно изложению на посто нное поле переменного пол . Кроме того, вследствие обратной св зи амплитуда изменени напр женности внешнего пол устанавливаетс в пределах, обусловленных вли нием магнитной упругости материала издели , т.е. в пределах обpaTHf4fjx процессов, протекающих в материале при перемагничивании.
По мере зар да конденсатора 9 среднее значение напр женности внешнего размагничивающего пол возрастает , что эквивалентно увеличению посто нной составл ющей этого пол . Возрастание продолжаетс до установлени равновесного магнитного состо ни материала издели в размагничивающем поле, т.е. до получени нулевой намагниченности (или индукции) издели . После прохождени достаточного количества циклов перемагничивани материала, наложенным переменным полем электронно-преобразовательна схема 15 открывает вход цифрового отсчетного устройства 14, обеспечива фиксацию среднего значени напр женности установившегос внешнего размагничивающего пол , соответствующего коэрцитивной силе. По истечении времени, необходимого дл фиксации напр женности пол , схема 15 выключает регул тор 11 до следующего цикла измерени , перевод все элементы коэрцитиметра в исходное состо ние.
Применение предложенного способа позвол ет снизить затраты времени на одно измерение в дес тки раз по сравнению с временем, затрачиваемым на одно измерение коэрцитиметрами, рвализуюшими известные способы, а также снизить в несколько раз массу сточника размагничивающего пол .