SU736236A1 - Method and device for measuring spatial coherence of light sources - Google Patents
Method and device for measuring spatial coherence of light sources Download PDFInfo
- Publication number
- SU736236A1 SU736236A1 SU762429687A SU2429687A SU736236A1 SU 736236 A1 SU736236 A1 SU 736236A1 SU 762429687 A SU762429687 A SU 762429687A SU 2429687 A SU2429687 A SU 2429687A SU 736236 A1 SU736236 A1 SU 736236A1
- Authority
- SU
- USSR - Soviet Union
- Prior art keywords
- laser
- intensity
- hologram
- spatial coherence
- image
- Prior art date
Links
Landscapes
- Holo Graphy (AREA)
Description
Изобретение относится к голографии и может быть положено в основу когеройетров, позволяющих определить степень пространственной когерентности излучения как непрерывных, так и импульсных оптических квантовых генераторов .The invention relates to holography and can be used as the basis for coheo-meters, which make it possible to determine the degree of spatial coherence of radiation from both continuous and pulsed optical quantum generators.
Известен способ исследования параметров когерентности источников света [1], основанный на создании при помощи голографического интерферометра сдвига двух одинаковых но сдвинутых на угол ot волновых полей, повторяющих поле исследуемого источника, в результате чего, в области 15 перекрытия этих волновых полей появляются интерференционные полосы, интенсивность которых регистрируется с помощью Фотоумножителя, по измеренным значениям максимальной и мини- 20 мальной интенсивности поля интенференции вычисляют видность В интерференционной картины по формулеThere is a method of studying the coherence parameters of light sources [1], based on the creation using a holographic interferometer of a shift of two identical but shifted by an ot angle ot wave fields repeating the field of the source under study, as a result of which interference fringes appear in the region 15 of overlapping of these wave fields, intensity which is recorded with the help of the Photomultiplier, using the measured values of the maximum and minimum 20 intensities of the intensity field, the visibility in the interference chamber is calculated formula ooze
Романе ^мин)/( ^макс +^мин) 25Romane ^ min) / (^ max + ^ min) 25
Зная функцию видности В и интенсивность интерферирующих пучков в произвольной точке Q плоскости наблюдения, в окрестности которой измеря- I ется контраст интеыференционной кар- 30 тины,получают информацию о параметрах когерентности.Knowing the visibility function B and the intensity of the interfering beams at an arbitrary point Q of the observation plane, in the vicinity of which the contrast of the interference pattern is measured, I obtain information on the coherence parameters.
Область применения этого способа ограничена, так .например, он не позволяет проводить исследования пространственной когерентности импульсных источников света, длительность излучения которых 10~8— 10_12с, поскольку в этом случае необходимо было бы создать регистрирующую , позволяющую просканировать интенсивность систему время 10 8 — 10-12сThe scope of this method is limited, for example, it does not allow studying the spatial coherence of pulsed light sources, the emission duration of which is 10 ~ 8 - 10 _12 s, since in this case it would be necessary to create a recording system that allows scanning the intensity of time 10 8 - 10-12 s
интерференционное поле, созданное голограммой (интерферометром сдвига) , что невозможно вследствие инерционности приемников света. Следовательно, этот метод может быть использован· в основном лишь Для иссле дования параметров когерентности непрерывных источников света. Устройство для осуществления указанного способа состоит из голографического интерферометра сдвига, линзы, фотоумножителя .the interference field created by the hologram (shift interferometer), which is impossible due to the inertia of the light receivers. Therefore, this method can be used mainly only for studying the coherence parameters of continuous light sources. A device for implementing this method consists of a holographic shear interferometer, lens, photomultiplier.
Линза устанавливается между источником и интерферометром сдвига так, чтобы они находились в передней и задней фокальных плоскостях этой линзы, в результате чего масштаб интерференционных полос по оси не изменяется,. Включив в данную схему исследуемый источник света, голограмма-интерферометр создаст в первом порядке дифракции два одинаковых, но сдвинутых волновых поля, Интенсивность интерференционных полос, возникающих в области перекрытия этих полей, измеряется фотоумножителем.The lens is installed between the source and the shear interferometer so that they are in the front and rear focal planes of this lens, as a result of which the scale of the interference fringes along the axis does not change. By including the studied light source in this scheme, the hologram-interferometer will create in the first diffraction order two identical but shifted wave fields.The intensity of the interference fringes arising in the area of overlap of these fields is measured by a photomultiplier.
Наиболее близок по технической сущности к предлагаемому способу определения пространственной когерентности голографический способ.- заключающийся в записи голограммы диффузного экрана, на который проецируется исследуемое сечение волнового поля источника, например, торец лазера [2] . Одновременно это ;;;е сечение проецируется на. плоскость голограммы референтным пучком. Если последовательно восстанавливать небольшие участки такой голограммы узким пучком лазера, то распределение интенсивности в восстановленном изображении будет меняться в соответствии со степенью когерентности точек источника, принадлежащих к просвечиваемому участку голограммы. 3 линейном приближении' интенсивность 3N4<R) в изображении диффузного экрана, восстановленном малым участком' голограммы с координатами г,, определяется исходным распределением интенсивности 4(R) промодулированным квадратом функции пространственной когерентностиThe holographic method is closest in technical essence to the proposed method for determining spatial coherence. It consists in recording a hologram of a diffuse screen onto which the studied section of the source wave field is projected, for example, the laser end face [2]. At the same time this ;;; e section is projected onto. hologram plane with reference beam. If small portions of such a hologram are successively reconstructed with a narrow laser beam, then the intensity distribution in the reconstructed image will change in accordance with the degree of coherence of the source points belonging to the illuminated portion of the hologram. In the linear approximation, the 'intensity 3 N4 <R) in the image of the diffuse screen reconstructed by a small portion of the' hologram with coordinates r, is determined by the initial distribution of the intensity 4 (R) by the modulated square of the spatial coherence function
3(9)/г(у,р)/';3 (9) / g (y, p) / ';
где CfA— постоянный множитель, который определяется условиями записи голограммы и восстановления изображения и характеризует эффективность этого двухэтапного процесса преобразования, Таким образом, злая исходное распределение интенсивности и измеряя распределение интенсивности в восстановленном изображении,мы можем определить величину R)/'.where C fA is a constant factor, which is determined by the conditions for recording the hologram and image restoration and characterizes the effectiveness of this two-stage conversion process, Thus, the evil initial intensity distribution and measuring the intensity distribution in the reconstructed image, we can determine the value R) / '.
Кроме того, было получено . простое соотношение, позволяющее опрэделить пространственную когерентность· 'у , не измеряя от,цельно исходное распределение интенсивности. Действительно , восстанавливая голограмму через точку.с координатами Рм , мы для.точки восстановленного изображения _· с теми же координатами определяем величину С^Д(К), поскольку степень пространственной ко г ере итн ί э с ти точек волнового фронта по отношению к самой себе равна 1.Проводя такие измерения для всех точек изображения, ’определяют необходимое первоначальное распределение интенсивности, зная которое находят функцию пространственной когерентности.It was also received. a simple relation that allows one to determine the spatial coherence · 'y, without measuring off, the whole initial distribution of intensity. Indeed, restoring the hologram through a point with coordinates Р m , we determine the value С ^ Д (К) for the point of the reconstructed image _ · with the same coordinates, since the degree of spatial coherence of these points of the wave front with respect to Itself is equal to 1. Carrying out such measurements for all points of the image, they determine the necessary initial intensity distribution, knowing which they find the spatial coherence function.
В этом случае вычисляют функцию пространственной когерентности по формуле ’O(rArp<aCr3rpIn this case, the spatial coherence function is calculated by the formula 'O (r A rp <aCr 3 rp
-lill-lill
I' где 3(r.j г, ) — интенсивность изображения в точке г· при восстановлении в точке r,j голограммы; 3(г^ ) — интене сивность изображения в точке при восстановлении в точке голограммы;I 'where 3 (rj g,) is the image intensity at the point g · when restoring the hologram at the point r, j; 3 (r) - f int sivnost image at the point when recovering the hologram;
□ (r.j Г-f ) - интенсивность изображения з точке rj при восстановлении в точке Г · .□ (r.j Г-f) is the image intensity at the point rj upon restoration at the point Г ·.
Способ осуществляют устройством 15 для измерения пространственной когерентности исследуемого лазера, содержащим блок записи голограмм диффузного экрана, на который проецируется исследуемое сечение волнового поля ис20 точнйка, блок восстановления волнового поля источника, состоящий из (восстанавливающего) лазера, двух диафрагм, голограммы диффузного экрана, фотоумножителя с координатным устройствсм для перемещения источника света, блок регистрации дифференциальной интенсивности и блок вычисления степени пространственной когерентности, причем фотоумножитель через блок регистрации интенсивности связан с блоком вычисления степени пространственной когерентности.The method is carried out by a device 15 for measuring the spatial coherence of a laser under study, comprising a hologram recording unit for a diffuse screen onto which the studied wave field cross section is projected, a source recovery unit, consisting of a (recovery) laser, two diaphragms, a diffuse screen hologram, a photomultiplier with coordinate devices cm for moving a light source, a differential intensity registration unit and a unit for calculating the degree of spatial coherence and, moreover, the photomultiplier is connected through the intensity recording unit to the unit for calculating the degree of spatial coherence.
Однако при построении функции пространственной когерентности необходимо проводить большое число измерений, что является достаточно сложной экспериментальной задачей. Так, например, число измерений п, необходимое для определения функции пространственной когерентности N точек торца лазера относительно друг друга, равно К \ Косме того, практически сложно точно совместить координаты точек торца лазера. на голограмме и в восстановленном изображении.However, when constructing the spatial coherence function, it is necessary to carry out a large number of measurements, which is a rather complicated experimental task. So, for example, the number of measurements n necessary for determining the spatial coherence function N of the points of the laser end face relative to each other is equal to K \. Moreover, it is practically difficult to precisely coordinate the coordinates of the points of the laser end face. on the hologram and in the reconstructed image.
л Цель изобретения - ускорение процесса измерений пространственной когерентности излучения непрерывных и импульсных оптических квантовых генераторов . l The purpose of the invention is the acceleration of the process of measuring the spatial coherence of the radiation of continuous and pulsed optical quantum generators.
Для этого измеряют исходное распределение интенсивности исследуемого источника света, регистрируют интегральную интенсивность от всего восстановленного изображения путем сканирования по голограмме узким пучком 55 восстанавливающего лазера и определяют степень пространственной когерентности излучения исследуемого источника с вета по формулеTo do this, measure the initial distribution of the intensity of the light source under study, record the integrated intensity from the entire reconstructed image by scanning the hologram with a narrow beam 55 of the reconstructing laser, and determine the degree of spatial coherence of the radiation from the test source from the vet using the formula
где Зн(г) -- интегральная интенсивность восстановленного изображения источни5 ка света; Зо(г) — исходное распределение интенсивности исследуемого источника, света; сг - константа, определяемая из условия |у(о)|2 = 1.where Zn (g) is the integrated intensity of the reconstructed image of the light source; З о (г) is the initial intensity distribution of the studied source, light; c r is a constant determined from the condition | y (o) | 2 = 1.
В устройство для реализации спосо ба вводят дополнительно линзу, расположенную между голограммой и фотоумно жителем, и блок регистрации исходного распределения интенсивности исследуемого источника света, соединенный входом с блоком записи голограмм, а выходом с блоком вычисления степени про странственной когерентности.An additional lens, located between the hologram and the photomultiplier, and a unit for recording the initial intensity distribution of the studied light source connected to the input with the hologram recording unit and the output with the unit for calculating the degree of spatial coherence are additionally introduced into the device for implementing the method.
Запись голограммы ведется по известной схеме. Однако на этапе восстановления изображения малым участком голограммы, измеряется не дифферен- 15 циальная интенсивность в точке R изоб ражения, восстановленного при освещении точки г голограммы TJ(R, г) , а интегральная интенсивность от2всего изображения 0M(r) (R, г) d R, что 20 достигается фокусировкой всего изоб ражения на входе ФЭУ. Тогда имеет следующее соотношение, связывающее Зи(г) и |T(R,_r)|2 The hologram is recorded according to a known scheme. However, at the stage of image restoration by a small portion of the hologram, it is not the differential intensity at the point R of the image that was reconstructed by illuminating the point r of the hologram TJ (R, g), but the integral intensity from 2 of the entire image 0 M (r) (R, d) d R, that 20 is achieved by focusing the entire image at the input of the PMT. Then it has the following relation connecting З and (r) and | T (R, _r) | 2
25'25 '
--yj(R,ndiR--c3owaB J3p(.W]t|Vr, 0) где Зв — интенсивность восстанавливающего луча; 3O(R) - интенсивность излучения в точке R торца лазера. Предположив, что зависит лишь от х = = перейдем к правой части формулы (1) от интегрирования по dzR к ’ интегрированию по d2x. Тогда--yj (R, nd i R - c3 o wa B J3 p (.W] t | Vr, 0) where З в is the intensity of the restoring beam; 3 O (R) is the radiation intensity at the point R of the laser end face. , which depends only on x = =, we pass to the right-hand side of formula (1) from integration over d z R to integration over d 2 x. Then
Значение константы с1 может быть рассчитано, но как легко увидеть, уеловие нормировки I'J'io)!2· ~ 1 делает величину этой константы несущественной для построения распределения | γ (г) | . Уравнение (2) является интегральным уравнением с разностным ядром и может быть решено разложением в интег-^э рал Фурье. Тогда имеется pptr')elf”‘da-r где константа непосредственно определяется из условия |^(о)р = 1.The value of the constant with 1 can be calculated, but it is easy to see, the standardization normalization I'J'io)! 2 · ~ 1 makes the value of this constant inconsequential for constructing the distribution | γ (g) | . Equation (2) is an integral equation with a difference kernel and can be solved by expansion in the Fourier integral. Then there is p p tr ') e lf ”' d a -r where the constant is directly determined from the condition | ^ (o) p = 1.
Таким образом, для вычисления аппраксимационной однородной функции I'Tlx))2 необходимо экспериментально определить значение интегральной интенсивности Зи(г) и распределение интенсивности по торцу-лазера 0о(г) . Дальнейшие расчеты могут быть прове- 60 дены на ЭВМ или аналитически с использованием аппроксимаций функцииThus, in order to calculate the approximation homogeneous function I'Tlx)) 2, it is necessary to experimentally determine the value of the integrated intensity 3 and (r) and the intensity distribution over the laser end face 0 о (r). Further calculations can be carried out on a computer or analytically using approximations of the function
И По ·And P about ·
На фиг. 1 дана схема устройства, реализующего предлагаемый способ и·* ' 65 мерения пространственной когерентности источников света; на фиг. 2 и 3 представлены кривые зависимости функции пространственной когерентности (ФПК) от расстояния между точками на торце лазера, определенные предлагаемым и известным способами соответственно.In FIG. 1 shows a diagram of a device that implements the proposed method and · * '65 measuring the spatial coherence of light sources; in FIG. Figures 2 and 3 show the curves of the dependence of the spatial coherence function (FPK) on the distance between points at the laser end face, determined by the proposed and known methods, respectively.
Устройство для реализации способа состоит из блока 1 записи голограмм диффузного экрана, блока 2 регистрации исходного распределения интенсивности исследуемого источника света, блока 3 восстановления еолнового поля источника, блока 4 регистрации интегральной интенсивности, блока 5 вычисления степени пространственной когерентности, входами подключенного к выходам блока 4 регистрации интегральной интенсивности и блока 2 регистрации исходного распределения интенсивности. Блок 1 записи голограмм состоит из исследуемого ,лазера 6, прямоугольной диафрагмы 7, поворотных зеркал 8 и 9, линзы 10, проецирующей изображение торца лазера на диффузный экран 11, линзы 12, проецирующей изображение торца лазера 6 на фотопленку 13 (Микрат-900). Блок 3 восстановления волнового поля источника состоит из измерительного лазера 14, диафрагмы 15, голограммы 16 диффузного экрана, собирающей линзы 17, фотоумножителя 18. Измерительный лазер перемещается с помощью координатного устройства в двух взаимно перпендикулярных направлениях.A device for implementing the method consists of a unit 1 for recording holograms of a diffuse screen, a unit 2 for recording the initial intensity distribution of the investigated light source, a unit 3 for recovering the eolon field of the source, a unit 4 for recording the integrated intensity, a unit 5 for calculating the degree of spatial coherence, with inputs connected to the outputs of the unit 4 for recording integral intensity and block 2 registration of the initial intensity distribution. The hologram recording unit 1 consists of the investigated laser 6, a rectangular diaphragm 7, rotary mirrors 8 and 9, a lens 10 projecting an image of the laser end face onto a diffuse screen 11, a lens 12 projecting an image of the laser end face 6 onto photographic film 13 (Mikrat-900). The source wave field reconstruction unit 3 consists of a measuring laser 14, a diaphragm 15, a hologram 16 of a diffuse screen collecting lenses 17, a photomultiplier 18. The measuring laser is moved using a coordinate device in two mutually perpendicular directions.
Запись голограмм диффузного экрана 11, на который проецируется исследуемое сечение источника света, производилась в блоке 1 записи, изображенном на фиг. 1. В качестве исследуемого источника света использовался лазер б на красителе родамине 6 G с лазерной накачкой. Вплотную к торцу лазера располагалась прямоугольная диафрагма 7. Световой пучок лазера на красителе делили на два с помощью зеркал 8 и 9. Линзы 10 и 12 проецировали торец лазера 6 на диффузный экран 11 и на фотопленку 13, типа Микрат-900, на которой осуществлялась голографическая запись. Исходное распределение интенсивности по торцу лазера б определялось в блоке 2 методом фотографической фотометрии.The holograms of the diffuse screen 11, onto which the studied section of the light source is projected, were recorded in block 1 of the recording shown in FIG. 1. As the investigated light source, a laser pumped with rhodamine 6 G laser dye was used. A rectangular aperture 7 was located close to the end of the laser. The dye laser light was divided into two using mirrors 8 and 9. Lenses 10 and 12 projected the end of laser 6 onto a diffuse screen 11 and onto photographic film 13, such as Mikrat-900, on which a holographic film was performed record. The initial intensity distribution along the end face of laser b was determined in block 2 by photographic photometry.
Затем изображение диффузного экрана 11 восстанавливалось малым участком голограммы 16. Пучок Не—Ne (гелий-неонового) восстанавливающего лазера 14, проходя через диафрагму 15, диаметром 1 мм, перемещался по голограмме 16 в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Be# интенсивность восстановленного изображения диффузного экрана фокусировалась линзой 17 на вход фотоумножителя 18, который связан с блоком . 4 регистрации интегральной интенсивности. С блока 2 регистрации исходного распределения интенсивности Зо(г) и с блока 4 регистрации интегральной интенсивности Зи(г) информация поступает в блок 5 вычисления, где производится расчет функции-пространственной когерентности .Then, the image of the diffuse screen 11 was reconstructed by a small portion of the hologram 16. A beam of He – Ne (helium-neon) recovery laser 14, passing through the diaphragm 15, with a diameter of 1 mm, moved along the hologram 16 in two mutually perpendicular directions. Be # the intensity of the reconstructed image of the diffuse screen was focused by the lens 17 to the input of the photomultiplier 18, which is connected to the block. 4 registration of the integrated intensity. From block 2 of registration of the initial intensity distribution З о (g) and from block 4 of registration of the integrated intensity of З and (g), the information enters block 5 of calculation, where the function-spatial coherence is calculated.
Результаты измерения (г) и Зо(г) (см. формулу 3) показали, что они могут быть аппроксимированы гауссовым закономThe measurement results (g) and 3 o (g) (see formula 3) showed that they can be approximated by a Gaussian law
где хи, ум, х0, уо - соответствующие 15 экспериментально определенные константы. Тогда для (х) |1 имеемwhere x and , y m , x 0 , y o are the corresponding 15 experimentally determined constants. Then for (x) | 1 have
Подставляя в формулу (5) значение хо „ς и хи, находим среднее значениеSubstituting in the formula (5) the value of x o „ ς and x and , we find the average value
Сравнивая кривые на фиг. 2 й 3, видим, что хотя ряд деталей в поведении не отражается в интегральной „„ кривой, в целом обе кривые фиг. 2 и фиг. 3 имеют сходный вид. Так зона когерентности, определенная из условий [^Г| = 1/2, полученная интегральным методом, составляет 0,57 мм, а голографическим методом 0,50 мм. Измерения степени пространственной когерентности были проведены для одной и той же вспышки лазера на красителе родамине 6 G с лазерной накачкой. Для сравнения чувствительности интеграль- 40 ного (описываемого) и голографического способов измерения проводились каждым способом по отдельности относительно одной и той же точки торца ла эти способа достаточно хорошо описывают функцию пространственной когерентности исследуемого лазера.Comparing the curves in FIG. 2, 3, we see that although a number of details in the behavior are not reflected in the integral curve, in general both curves of FIG. 2 and FIG. 3 have a similar appearance. So the coherence zone, determined from the conditions [^ T | = 1/2, obtained by the integral method, is 0.57 mm, and by the holographic method 0.50 mm. The spatial coherence was measured for the same laser-pumped rhodamine 6 G dye flash. In order to compare the sensitivity of the integrated (described) and holographic methods, the measurements were carried out individually by each method relative to the same end-point; these methods describe the spatial coherence function of the laser under study quite well.
Описанная принципиальная схема осуществления способа исследования пространственной когерентности излучения источников света доказывает, что этот способ может быть использован для определения функций пространственной когерентности как непрерывных, так и импульсных источников света. Этот способ позволяет определить точный вид функции пространственной когерентности, если функция исследуемого источника однородная, если же она неоднородна, то получим среднее значение функции пространственной когерентности излучэния, что является достаточно информативной характеристикой состояния когерентности.The described schematic diagram of the implementation of the method for studying the spatial coherence of radiation of light sources proves that this method can be used to determine the spatial coherence functions of both continuous and pulsed light sources. This method allows you to determine the exact form of the spatial coherence function, if the function of the source under study is homogeneous, if it is heterogeneous, then we obtain the average value of the spatial coherence function of radiation, which is a fairly informative characteristic of the coherence state.
Для подтверждения преимущества предлагаемого изобретения перед известным голографическим способом приводятся расчеты:To confirm the advantages of the invention over the known holographic method, the following calculations are given:
1. Для определения функции пространственной когерентности излучения между N точками торца лазера друг с другом голографическим способом необходимо N измерений, поскольку где r-f) — интенсивность изображения в точке при восстановлении в точке голограммы; 0(г^ , г <) - интенсивность изображения в точке Г| при восстановлении в точке τή· голограммы; 3(1^,г.;) - интенсивность изображения в течке rj при восстановлении в точке г· голограммы.1. To determine the spatial coherence function of the radiation between N points of the laser end face with each other in a holographic way, N measurements are necessary, since where rf) is the image intensity at the point when reconstructed at the point of the hologram; 0 (r ^, r <) is the image intensity at the point Г | upon restoration at the point τ ή · of the hologram; 3 (1 ^, g .;) is the image intensity in heat rj upon restoration of the hologram at the point g ·.
2, Для определения функции пространственной когерентности между точками торца лазера интегральным методом потребуется 2 N измерений зера.2, To determine the spatial coherence function between the points of the laser end face by the integral method, 2 N measurements of the grain are required.
Наблюдаемые расхождения во многом могут быть связаны с простейшей ainpostсимацией распределений и 30 - гауссовым законом. В этом простейшем приближении связь между полуширинами □ц,Э0 ^задаётся соотношениемThe observed discrepancies can be largely related to the simplest ainpostimulation of distributions and the 3 0 - Gaussian law. In this simplest approximation, the connection between the half-widths □,, 0 0 ^ is given by the relation
Хг(2Хг-чг) J хо * UX g (2X g -h g ) J x o * U
Описываемый интегральный метод определ'ения функции пространственной когерентности (ФПК) позволяет определить точный вид у— для однородных ФПК, а в случае, когда ФПК неоднород,на, он дает значение аппроксимирующей однородной функции у . й0The described integral method for determining the spatial coherence function (FPK) allows us to determine the exact form of y — for homogeneous FPKs, and in the case when the FPK is not uniform, on, it gives the value of an approximating homogeneous function y. th0
Проведенные голографически?^ и интегральным способами измерения Функции пространственной когерентности лазера на красителе родамине 6 G с лазерной накачкой показали, что обаThe holographic ^ ^ and integral methods of measurement The spatial coherence functions of a laser pumped rhodamine 6 G dye laser showed that both
где □цТ.г)— интегральная интенсивность восстановленного изображения источника света; 0о (г) - исходное распределение интенсивности источни- к а света; cj,- ко^танта, определяемая из условия (О) 1.where □ cT.g) is the integrated intensity of the reconstructed image of the light source; 0 o (g) is the initial intensity distribution of the light source a; cj, is the quantum determined from condition (0) 1.
В исследованиях функции пространственной когерентности (ФПК) излучения лазеров число точек торца лазера, между которыми устанавливается корреляция N порядка 200, следовательно при использовании предлагаемого интегрального метода необходимо -400 измерений, при использовании голографического метода -40000 измерений. Применение предлагаемого техническо го решения по сравнению с известным даст возможность на два порядка ускорить процесс измерения пространственной когерентности излучения как непрерывных, так и импульсных оптических квантовых генераторов за счет измерения интегральной интенсивности вое·’·, становленного изображения исследуемого источника света.In studies of the spatial coherence function (FPC) of laser radiation, the number of laser endpoints between which a correlation of N is established is of the order of 200, therefore, when using the proposed integral method, -400 measurements are necessary, when using the holographic method -40000 measurements. The application of the proposed technical solution, as compared with the known one, will make it possible to accelerate the process of measuring the spatial coherence of radiation of both continuous and pulsed optical quantum generators by two orders of magnitude by measuring the integrated intensity of the vo · ’·, established image of the light source under study.
Claims (2)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| SU762429687A SU736236A1 (en) | 1976-12-13 | 1976-12-13 | Method and device for measuring spatial coherence of light sources |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| SU762429687A SU736236A1 (en) | 1976-12-13 | 1976-12-13 | Method and device for measuring spatial coherence of light sources |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| SU736236A1 true SU736236A1 (en) | 1980-05-25 |
Family
ID=20686522
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| SU762429687A SU736236A1 (en) | 1976-12-13 | 1976-12-13 | Method and device for measuring spatial coherence of light sources |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| SU (1) | SU736236A1 (en) |
-
1976
- 1976-12-13 SU SU762429687A patent/SU736236A1/en active
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5796498A (en) | Holographic imaging | |
| Adams et al. | Particle size and position measurement with digital holography | |
| US6208416B1 (en) | Method and apparatus for measuring shape of objects | |
| JP5130311B2 (en) | System and method for recovering wavefront phase information | |
| US7127109B1 (en) | Digital interference holographic microscope and methods | |
| US8129703B2 (en) | Intraoral imaging system and method based on conoscopic holography | |
| US7088455B1 (en) | Methods and apparatus for material evaluation using laser speckle | |
| KR20100023888A (en) | Three dimentional imaging | |
| CN111141706B (en) | Three-dimensional imaging method through scattering medium wide field | |
| US10409048B2 (en) | Method and apparatus for ultrafast time-resolved digital holography | |
| CN113298700B (en) | High-resolution image reconstruction method in scattering scene | |
| US5214581A (en) | Method for object reconstruction from x-ray holograms | |
| US4955974A (en) | Apparatus for generating x-ray holograms | |
| CN110864817B (en) | Non-interference quantitative phase imaging method based on single-pixel detector | |
| SU736236A1 (en) | Method and device for measuring spatial coherence of light sources | |
| Gates | Holography with scatter plates | |
| JPH1123372A (en) | Method and apparatus for light-wave coherence image | |
| Ford et al. | Projection registration in reflective tomography | |
| Voelz et al. | SCIP computer simulation and laboratory verification | |
| RU2808933C1 (en) | Method for compensation of phase distortions of wave front based on light field | |
| CN113176209B (en) | Ultrasonic modulation optical imaging method | |
| Das et al. | Speckle Correlation Based Single-Shot Wide-Field Imaging | |
| Mukherjee et al. | SLM aided noninvasive imaging through thin scattering layers | |
| Kajiki et al. | Three-dimensional shape measurement using images reconstructed by the computer from a hologram | |
| RU2177163C2 (en) | Procedure of complex evaluation of parameters of image converters and device for its realization |