SU544901A1 - Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field - Google Patents

Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field

Info

Publication number
SU544901A1
SU544901A1 SU2090267A SU2090267A SU544901A1 SU 544901 A1 SU544901 A1 SU 544901A1 SU 2090267 A SU2090267 A SU 2090267A SU 2090267 A SU2090267 A SU 2090267A SU 544901 A1 SU544901 A1 SU 544901A1
Authority
SU
USSR - Soviet Union
Prior art keywords
gradient
pulse
value
magnetic field
time
Prior art date
Application number
SU2090267A
Other languages
Russian (ru)
Inventor
Владимир Дмитриевич Скирда
Александр Георгиевич Стежко
Геннадий Георгиевич Пименов
Original Assignee
Казанский Ордена Трудового Красного Знамени Государственный Университет Имени В.И.Ульянова-Ленина
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Казанский Ордена Трудового Красного Знамени Государственный Университет Имени В.И.Ульянова-Ленина filed Critical Казанский Ордена Трудового Красного Знамени Государственный Университет Имени В.И.Ульянова-Ленина
Priority to SU2090267A priority Critical patent/SU544901A1/en
Application granted granted Critical
Publication of SU544901A1 publication Critical patent/SU544901A1/en

Links

Landscapes

  • Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)

Description

1one

Изобретение относитс  к ЯМР-снектроскопии и предназначено дл  определени  коэффициентов самодиффузии с использованием импульсного градиента магнитного пол .This invention relates to NMR spectroscopy and is intended to determine self-diffusion coefficients using a pulsed magnetic field gradient.

Известны способы определени  величины импульсного градиента путем измерени  иапр л-сенности магнитного пол  как функции положени  малого образца.Methods are known for determining the magnitude of a pulsed gradient by measuring the flux density of a magnetic field as a function of the position of a small sample.

Однако при этом необходимо использовать приборы дл  точного измерени  перемещени  образца.However, it is necessary to use instruments to accurately measure the movement of the sample.

Известны также способы, по которым величина градиента определ етс  по известному коэффициенту диффузии.Methods are also known in which the magnitude of the gradient is determined from the known diffusion coefficient.

Проблемой этих способов  вл етс  нахождение подход щего вещества дл  эталона.The problem with these methods is finding the right substance for the standard.

Наиболее близким техническим решением к предлагаемому  вл етс  способ определени  величины импульсного градиента по его непосредственному действию на спад свободной индукции от  дер образца, по которому образец (спин-систему) помещают в посто нное магнитное поле и воздействуют на него исследуемым градиентом и 90° радиочастотным импульсом.The closest technical solution to the proposed method is to determine the magnitude of the pulsed gradient by its direct effect on the decay of free induction from the sample nucleus, according to which the sample (spin system) is placed in a constant magnetic field and is influenced by the gradient under study and a 90 ° RF pulse .

Но этот сиособ не иозвол ет оиредел ть действующие зиачеии  кратковременных непр моугольных импульсов градиента, а амилнтудные значени  можно определить только до величин 15-20 гс/см.But this method does not allow to determine the current characteristics of short-term non-rectangular gradient impulses, and amyltudd values can be determined only to values of 15-20 gf / cm.

Предлагаемый способ отличаетс  от известиых тем, что создают в образце посто нный градиент магнптного нол , воздействуют на него сначала радиочастотным импульсом, аThe proposed method differs from the lime in that a constant gradient of the magnet zero is created in the sample, is first influenced by a radio frequency pulse, and

затем псследуемым импульсным градиентом, направление которого протпвоположно посто  нному градиенту, и измер ют врем  по влени  градиентного эха (отклик спин-спстемы), по которому определ ют действующее значение импульсного градиента, а его амилитудиое значение определ ют после повторного измерени  времени по влени  градиентного эха при отличной от первоначальной длительности импульса градпента.then, a pulsed gradient traced, the direction of which is opposite to a constant gradient, and measures the time of appearance of the gradient echo (spin-spstem response), which determine the effective value of the pulse gradient, and its amilithic value is determined after re-measuring the time of the appearance of the gradient echo at a different gradient impulse duration than the original.

На чертеже прнведена последовательность воздействий на образец.The drawing shows the sequence of effects on the sample.

Предлагаемый способ заключаетс  в следующем .The proposed method is as follows.

В образце, представл ющем спин-систему, задают посто нный во временп градиент магнитного пол  1 величины go, затем подают на образец 90° радиочастотиый импульс 2, послеIn the sample representing the spin system, the time gradient of the magnetic field 1 is set to go, then a radio frequency pulse 2 is applied to the sample, after

которого воздействуют исследуемым импульсиым градиеитом магиитного пол  3, направление которого противополон но посто нному градиенту 1. После такого воздействи  наблюдают сигнал градиентного эха 4 (откликwhich is influenced by the investigated impulsive gradite of the magic field 3, the direction of which is opposite to a constant gradient 1. After such an action, the signal of the gradient echo 4 is observed (the response

Claims (1)

спии-системы), врем  по влени  которого ti находитс  из равенства площадей под посто нным н нмпульсным градиентамп: i., где S - действующее значение импульсного градиента. Дл  случа  пр моугольного пмпульса градиента 5 5.G, где G - амплитудное значение импульсного градиента; б - длительность импульса градиента. Значение go предварительно определ ют по биени м на спаде свободной индукции 5 в однородном магнитном поле по формуле §0 - 7- . где а - диаметр образца; Аг - рассто ние от 90° импульса до первого минимума на спаде 5; Y - гиромагнитное отношение. Так как реальна  форма импульса градиента отличаетс  от пр моугольной, вли ние непр моугольности импульсов на измерени  амплитудного значени  импульсного градиента исключаетс  следующим образом. После измерени  времени по влени  сигнала градиентного эха ti дл  некоторого значени  длительности импульса градиента увеличивают длительность импульса на величину Лб и повторно измер ют врем  по влени  градиентного эха /2- Счита , что длительность и форма фронтов импульса не завис т от длительности импульса, вычисл ют амплитудное значение пмпульса градиеита по формуле Q (2--tl)-go Предлагаемый способ позвол ет определ ть действующие значени  кратковременных непр моугольных импульсов градиента и их амплитудные значени  до величин иор дка сотен ГС/см. Формула изобретеии  Способ определени  величины импульсного градиента магнитного пол  путем помещени  образца (спин-системы) в иосто нное магнитное поле и воздействи  на него исследуемым градиентом и 90° радиочастотным импульсом, отличающийс  тем, что, с целью оиределени  действующих значений кратковременных неир моугольных импульсов градиента и увеличени  верхнего предела амплитудных значений, создают в образце посто нный градиент магнитного пол , воздействуют на него сначала радиочастотным импульсом, а затем исследуемым импульсным градиентом, направление которого противоположно посто нному градиенту, и измер ют врем  по влени  градиентного эха (отклик спин-системы), по которому определ ют действующее значение импульсного градиента, а его амилитудное значение определ ют иосле повторного измерени  времени по влени  градиентного эха при отличной от первоначальной длительности импульса градиента.spi-systems), the time of occurrence of which ti is from the equality of the areas under the constant impulse gradient: i., where S is the effective value of the pulse gradient. For the case of a rectangular gradient 5 pulse of 5.G, where G is the amplitude value of the pulse gradient; b - gradient pulse duration. The value of go is preliminarily determined by beats on the decay of free induction 5 in a uniform magnetic field according to the formula §0-7. where a is the diameter of the sample; Ar is the distance from a 90 ° pulse to the first minimum in the decline 5; Y is the gyromagnetic ratio. Since the real shape of the gradient pulse is different from the rectangular one, the influence of the impulse imprecision on the measurement of the amplitude value of the impulse gradient is excluded as follows. After measuring the time of the appearance of the gradient echo signal ti for some value of the gradient pulse duration, the pulse duration is increased by the value of Lb and the gradient echo appearance time / 2- is re-measured. Considering that the pulse duration and the shape of the pulse edges do not depend on the pulse duration, calculate amplitude value of the pmpulse of graddyit by the formula Q (2 - tl) -go The proposed method allows determining the effective values of short-term non-rectangular gradient pulses and their amplitude values up to order of hundreds of gf / cm. Claims A method for determining the magnitude of a pulsed magnetic field gradient by placing a sample (spin system) in a strong magnetic field and influenced by a gradient under study and a 90 ° radio frequency pulse, characterized in that, in order to determine the effective values of short-term non-rectangular gradient pulses and increase the upper limit of the amplitude values, create a constant magnetic field gradient in the sample, act on it first with a radio-frequency pulse, and then with the test pulse The gradient echo occurrence time (spin-system response), which determine the effective value of the pulse gradient, and its amilitude value are determined after repeated measurement of the time of the appearance of a gradient echo with excellent from the initial pulse duration of the gradient.
SU2090267A 1974-12-10 1974-12-10 Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field SU544901A1 (en)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
SU2090267A SU544901A1 (en) 1974-12-10 1974-12-10 Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
SU2090267A SU544901A1 (en) 1974-12-10 1974-12-10 Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field

Publications (1)

Publication Number Publication Date
SU544901A1 true SU544901A1 (en) 1977-01-30

Family

ID=20605436

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
SU2090267A SU544901A1 (en) 1974-12-10 1974-12-10 Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field

Country Status (1)

Country Link
SU (1) SU544901A1 (en)

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2517762C2 (en) * 2012-09-12 2014-05-27 Общество с ограниченной ответственностью "МИКС" Pulse sequence to measure parameters of self-diffusion by method of nuclear magnetic resonance

Cited By (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2517762C2 (en) * 2012-09-12 2014-05-27 Общество с ограниченной ответственностью "МИКС" Pulse sequence to measure parameters of self-diffusion by method of nuclear magnetic resonance

Similar Documents

Publication Publication Date Title
EP0605948B1 (en) Improvements relating to sample monitoring
US4068161A (en) Gyromagnetic resonance spectroscopy employing spin echo spin-spin decoupling and two-dimensional spreading
KR890002785A (en) NMR rotation gradient p pulse and spatial position measurement method
GB999917A (en) Multiple parameter eddy current non-destructive testing device
JPH0350535B2 (en)
DE68923988D1 (en) Magnetic resonance imaging with compensation for spurious frequency / phase shifts due to unwanted magnetic field changes during the measurement process to determine nuclear magnetic resonance data.
JPH05269097A (en) Magnetic resonance apparatus
Murphy-Boesch et al. Precision mapping of the B1 field using the rotating-frame experiment
SU544901A1 (en) Method for determining magnitude of impulse gradient magnetic field
US3714551A (en) Method for measuring the distribution of magnetic nuclear relaxation times
Tan et al. A linearized model of FID signal for increasing proton magnetometer precision
GB1125481A (en) Improvements in or relating to methods and apparatus for examination and measurement by means of nuclear magnetic resonance phenomena
US3058053A (en) Gyromagnetic magnetometer method and apparatus
GB1345848A (en) Nuclear magnetism logging
SU693235A1 (en) Method of determining magnetic field pulse gradient
SU1490480A1 (en) Device for determining profile of nonmagnetic object surfaces
SU765725A1 (en) Nutation relaxometry method
Zhang et al. Study on methods of sensitivity evaluation of JPM-4 proton magnetometer
SU629478A1 (en) Diffusion coefficient measuring method
SU1728750A1 (en) Method for measuring time of spin-lattice relaxation
SU661323A1 (en) Pulsed proton-resonance moisture-content meter
RU2517762C2 (en) Pulse sequence to measure parameters of self-diffusion by method of nuclear magnetic resonance
SU1712845A1 (en) Method of constant magnetic field distribution measurement in nuclear magnetic resonance tomography
US3260928A (en) Method of measuring the easy-axis and h probability density functions for thin ferromagnetic films using the longitudinal permeability hysteresis loop
Volkov Restore FID using modified CPMG pulse sequence