Предлагаемый способ относитс к методам измерени двойного лучепреломлени веществ в проход щем свете и может найти применение в химических, биохимических , кристаллографических и других иссле довани х. Известны методы измерени двойного лучепреломлени веществ (интерференционные ) с высокой точностью, однако они ограничены видимым диапазоном спектра. Цель изобретени упрощение метода измерени двойного лучепреломлени в, соч тании с высокой точностью и возможность измер ть по тому же принципу другие опти ческие характеристики веществ (поглощени оптическую активность, дихроизм и пр.). Это достигаетс тем, что дл измерени используют пучок линейно пол ризованного света с вращающейс плоскостью пол ризации, что позвол ет свести измерение двойного лучепреломлени к Л1змерению фазы между двум электрическим сигналами , Способ состоит в следующем, Монохроматический пучок линейно пол ризованного света с вращающейс плоскостью пол ризации, условно представленный на чертеже (см. чертеж) источником 1 света,. монохроматором 2 и равномерно вращающимс с круговой частотой LO линейным пол ризатором 3, попадает на светоделительное устройство 4, которое делит его на два луча. Один луч проходит через линейный пол ризатор 5 и воздействует на катод фотоэлектрического приемника 6. Электрический сигнал последнего через фильтр 7, настроенный на частоту (круговую) 2 Ц , поступает на один из входов фазонзмерите ьного устройства 8. Другой луч проходит через четвертьволновую пластину 9, затем через исследуемое вещество 10 и линейный пол ризатор 11. После этого он воздействует на катод фотоэлектрического приемника 12. Сигнал этого приемника через ильтр 13 ( аналогич1Ш1Й фильтру 7 ) поступает на второй вход фазоизмерительного устройства 8, Результат измерени фазы регистрируетс устройством 14, Ц Согласующий привод 15 обеспечивает дл пластины 9 разность ходаД,/4 дхш любой/ длины В1элны света ji, наибольшей / скорости пластины параллельна главной оси пропускани пол ризатора 11, а ось наибольшей скорости исследуемого вещест§ 10 составл ет с этим направлением угол + 45 (в сторону вращени пол ризатора З). Главные оси пропускани пол ризаторов 5 и 11 также параллельны. Така ориентаци деталей при этом способе из , ь(ерени наиболее выгодна,. Пусть частота монохроматического света есть /К, Тогда; компоненты световсй вода ны, выхсЗЬ щей из пластины , соответствующие ос м наибольшей и наименьшей скорости-,ff- . .. Sln. COSlrt i-j- jinaL ЯП - « у //л и COS rt 06 uSt. -после прохождени света через исслё- дуемое вещество, разность фаз между компонентами , отнесенными уже к ос м исследуемого вещества, измен етс на величину О, св занную с двойным лучепреломлением соотношением: /- г , где ii - ТОЛЩИНА сло цсследуемрго вещества; 3.. - длина световой волны в вакууме. Дл компонентов световой волны, соответствующих ос м наибольшей и наименьшей скорости в исследуемом веществе, после прохождени через последнее можно написать (не интересу сь абсолютным ана- чением фазы) следующие выражени : -Jt/7 SLrJ/rti-Sji-COS COS/rtrf-C j /3J Sinff Sinrt-h O0.5oi COS . Следовательно линейно пол ризованный свет, выход щий из пол ризатора 11, характеризуетс электрическим вектором, изi мен ющимс по закону -| 1Л1 SCn( S) СО&() + l- ifi in tt- c(GQS)ii :Cosf - }. ,(5 Отсюда интенсивность света, попадающего на фотоприемник 12, пропорциональна (:i-i-z).Sj.fe) При этом переменную составл ющую опорного сигнала фотоприемника 6 можно записать в виде опо1н У. 2 Таким образом, на фазоизмерительное устройство поступают два синусоидальных электрических сигнала, сдвинутых по фазе на величину cjj. Принима во внимание соотношение (2), получаем выражение дл двойного лучепреломлени через измер емый сдвиг фаз j . Поскольку отношение имеет пор док величины 1О -1О а современные методы измерени фазы обеспечивают точ-4 ность около 10 , радиана, то предлагаемьй способ дает возможность измер ть двойное лучепреломление с точностью до восьмого или дев того знака после зап той . Пр е д м е т и з о б р е те н и Способ измерени величины двойного лучепреломлени веществ путем облучени кюветы с исследуемым веществом пучком CBeTai, отличающийс тем, что, D целью повышени точности и чувствительч °™ измерени , зондирующий пучок монохроматического линейно пол ризованного света с вращающейс плоскостью пол ризации дел т на два луча, один из которых линейно пол ризуют и используют в ка-- честве опорного, а другой последовательно пропускают через четвертьволновую пластину и исследуемое вещество, затем ли- нейно пол ризуют и используют в качестве ; рабочего, после чего измер ют разность фаз между переменными составл ющими интенсивностей рабочего к опорного сигналов , по которой суд т о величине двойного лучепреломлени .The proposed method relates to methods for measuring the birefringence of substances in transmitted light and can be used in chemical, biochemical, crystallographic and other studies. Methods are known for measuring the birefringence of substances (interference) with high accuracy, but they are limited to the visible range of the spectrum. The purpose of the invention is to simplify the method of measuring birefringence in combination with high accuracy and the ability to measure other optical characteristics of substances according to the same principle (absorption optical activity, dichroism, etc.). This is achieved by using a beam of linearly polarized light with a rotating polarization plane for measurement, which makes it possible to reduce the measurement of birefringence to phase measurement between two electrical signals. The method consists in the following, a monochromatic beam of linearly polarized light with a rotating polarization plane , conventionally shown in the drawing (see drawing) by the source of light 1 ,. the monochromator 2 and the linear polarizer 3 rotating evenly with the circular frequency LO fall on the beam-splitting device 4, which divides it into two beams. One beam passes through the linear polarizer 5 and acts on the cathode of the photoelectric receiver 6. The electric signal of the latter through the filter 7, tuned to a (circular) frequency of 2, is fed to one of the inputs of the phase-measuring device 8. The other beam passes through the quarter-wave plate 9, then through the test substance 10 and the linear polarizer 11. After that, it acts on the cathode of the photoelectric receiver 12. The signal of this receiver through the iltre 13 (similar to 1) filter 7) is fed to the second phase-measuring input device 8, the result of the phase measurement is recorded by the device 14, the matching driver 15 for the plate 9 has a stroke difference D, / 4 dxr of any / length B 1 of the light ji, the highest / plate speed parallel to the main transmission axis of the polarizer 11, and the axis of the highest speed of the substance under test 10 makes an angle of + 45 with this direction (in the direction of rotation of the polarizer 3). The main transmission axes of polarizers 5 and 11 are also parallel. Such an orientation of the parts in this method is from, (the efficiency is most advantageous. Let the frequency of monochromatic light be / K, Then; the components of light water coming out of the plate corresponding to the axes of the highest and lowest speed-, ff- ... Sln COSlrt ij-jinaL YP - "y // l and COS rt 06 uSt. - after the passage of light through the test substance, the phase difference between the components, already referred to the axes of the test substance, is changed by the O value associated with by double refraction by the ratio: / - g, where ii is the THICKNESS of the layers of the next substance; 3 .. - The light wavelength in vacuum For the light wave components that correspond to the axes of the highest and lowest speeds in the substance under study, after passing through the latter, one can write (not interested in absolute phase phase) the following expressions: -Jt / 7 SLrJ / rti-Sji -COS COS / rtrf-C j / 3J Sinff Sinrt-h O0.5oi COS. Therefore, linearly polarized light coming out of polarizer 11 is characterized by an electric vector varying according to the law - | 1L1 SCn (S) CO & () + l - ifi in tt-c (GQS) ii: Cosf -}. (5 Hence the intensity of the light falling on the photodetector 12 is proportional to (: iiz) .Sj.fe) In this case, the variable component of the reference signal of the photoreceiver 6 can be recorded as a U reference. 2 Thus, two sinusoidal electric signals are fed to the phase-measuring device shifted in phase by the value of cjj. Taking into account relation (2), we obtain the expression for birefringence through the measured phase shift j. Since the ratio has the order of magnitude 10-100 and modern methods of phase measurement provide an accuracy of about 10, radians, the proposed method makes it possible to measure birefringence to the eighth or ninth digit after the comma. Method of measuring the birefringence of substances by irradiating a cuvette with a test substance with a CBeTai beam, characterized in that, D the aim is to improve the accuracy and sensitivity of the measurement tube, a monochromatic linearly field probe beam The polarized light with a rotating plane of polarization is divided into two beams, one of which is linearly polarized and used as a reference, and the other is successively passed through a quarter-wave plate and the test substance, then linearly polarized. m and used as; working, and then measuring the phase difference between the variable components of the working intensity of the reference signal, which is judged on the magnitude of birefringence.