SU1543317A1 - Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса - Google Patents
Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса Download PDFInfo
- Publication number
- SU1543317A1 SU1543317A1 SU874283195A SU4283195A SU1543317A1 SU 1543317 A1 SU1543317 A1 SU 1543317A1 SU 874283195 A SU874283195 A SU 874283195A SU 4283195 A SU4283195 A SU 4283195A SU 1543317 A1 SU1543317 A1 SU 1543317A1
- Authority
- SU
- USSR - Soviet Union
- Prior art keywords
- phase distribution
- magnetic field
- object under
- under study
- distribution
- Prior art date
Links
Landscapes
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
Изобретение относитс к способам реконструктивной вычислительной томографии на основе влени дерного магнитного резонанса. Цель изобретени - упрощение способа. Способ заключаетс в наложении на объект посто нного магнитного пол с линейными градиентами напр женности магнитного пол , возбуждении сигнала спада свободной индукции и эхо- сигналов от спинов различных участков исследуемого объекта, расфазировке спинов по пространству исследуемого объекта по полиномиальному фазовому распределению, регистрации эхо- сигналов, математической обработке с последующей визуализацией исследуемого объекта. С целью визуализации отдельных участков исследуемого объекта и упрощени математической обработки получаемых сигналов, в качестве полиномиального фазового распределени используют параболическое фазовое распределение. С целью помехозащищенности в качестве полиномиального фазового распределени используют псевдослучайное фазовое распределение с ограничением амплитуды наблюдаемых сигналов. 4 з.п. ф-лы, 16 ил.
Description
Изобретение относитс к способам реконструктивной вычислительной томографии на основе влени дерного магнитного резонанса (ЯМР) и предназначено дл количественных интроскопичес- ких исследований различных сред, результаты которых используютс в цел х медицинской диагностики и неразруша- юцего контрол .
Цель изобретени - упрощение способа , а также визуализаци отдельных
участков исследуемого объекта и упрощение математической обработки получаемых сигналов, а также повышение помехозащищенности .
На фиг. 1 представлена блок-схема устройства дл реализации способа; на фиг. 2 - распределение концентрации спинов Р от координаты X участка исследуемого объекта; на фиг. 3 нелинейный (параболический) закон изменени фазы Cf(X) движени спинов;
на фиг. Ч - вид сигнала S дерного магнитного резонанса от времени L; на фиг. 5 - 7 зависимости концентраций спинов разных участков исследуемого объекта; на фиг. 8-10 - соответствующие им сигналы ЯМР; на фиг. 11 - соотношение пространственных и временных элементов исследуемого объекта; на фиг. 12 - эпюры радиочастотных 90 (N) и 18(J (В) импульсов, возбуждающих сигналы ЯМР и имеющих соответствующее фазовое распределение; на фиг. 13 15 эпюры линейных градиентов напр женности магнитного пол соответственно по ос м Z-GZ, оси У-(Ц и на фиг. 16 - эпюры наблюдаемого сигнала S(t).flMP. Фиг. 12 - 16 - соответствуют случаю двумерной Фурье- спектроскопии.
Устройство содержит блок 1 электромагнитных катушек, включающий катушку основного магнита, радиочастотную катушку и катушки создани линейных |И нелинейных градиентов магнитного пол по ос м,Х, Y и Z и предказна- ченный дл помещени в его внутреннее пространство исследуемого объекта ,блок 2 управлени катушкой основного магнита предназначенный дл поддержани напрл- женности пол заданной величины,блок 3 управлени линейными и нелинейными градиентами магнитного пол вдоль осей X, Y и Z, пассивный коммутатор приемника 5, аналого-цифровой преобразо- ватель 6, блок буферной полупроводниковой пам ти /, электронно-вычислительный блок ЭВМ 8 с дисплеем 9, блок 10 формировани интервалов возбуждени эхо-сигналов, программируемый генера- тор импульсов 11, блок 12 управлени передатчиком 13, блок 1 формировани градиентов магнитного пол , многоканальный цифроаналоговый преобразователь 1Ь блок 16 предварительный уси- литель.
Сущность изобретени состоит в том чтобы расфазировать сигналы ЯМР, поступающие от различных пространственных элементов исследуемого объекта. В этом случае энерги ЯМР сигнала более равномерно распредел етс по интервалу наблюдени , а модуль наблюдаемого сигнала ЯМР становитс похожим на распределение концентрации спинов разныл участков исследуемого объекта (фиг . 2 10). При этом сигналы, поступающие- от различных пространственных элементов исследуемого объекта, группируютс в
Q 5
0
различных временных -элементах интервала наблюдени (фиг. 11).
Способ осуществл ю следующим образом .
Выбирают метод получени изображени , например, однослойна реконструкци методом Фурье. Помещают объект исследовани в блок электромагнитных катушек 1 и фиксируют его там.
Катушками нелинейных градиентов компенсируют неоднородность магнитного пол . Выбирают плоскость исследуемого сечени . Пересылают из блока ЭВМ 8 в блок формировани градиентов магнитного пол 1ч координаты наклона плоскости исследуемого сечени . В блоке 1ч формировани градиентов магнитного пол вырабатывают значени линейных градиентов по ос м X, Y и Z соответствующие ориентации выбранной плоскости и различным направлени м проецировани . Значени градиентов, соответствующие первой строке Фурье- образа поступают в многоканальный цифроаналоговый преобразователь 15, где переход т в аналоговую форму, усиливаютс предварительным усилителем 16 и поступают в блок 1 управлени градиентами магнитного пол блока электромагнитных катушек 1.
Одновременно в блок формировани возбуждени радиочастотных импульсов ( 10 подаетс команда из блока ЭВМ 8 на Формирование последовательности радиоимпульсов. С выхода блока 10 формировани , сформированна последовательность загружаетс в программируемый генератор импульсов 11, с выхода которого по команде от блока ЭВМ 8 поступает на блок 12 управлени , где вырабатываютс радиоимпульсы требуемой частоты, фазы и огибающей, и поступают в передатчик 13, где усиливаютс и.через пассивный коммутатор k поступают на радиочастотную катушку блока 1 электромагнитных катушек.
После окончани действи радиочастотных импульсов подают нелинейные градиенты заданной величины и длительности . Под действием нелинейных градиентов осуществл етс заданна рас- фазировка ЯМР-сигналов, поступающих от различных точек.
После окончани действи расфази- рующих нелинейных градиентов включают линейные градиенты и программируемый генератор импульсов 11 начинает вырабатывать тактовые импульсы, посi памцие ил тактовый вход лналого-циф- 1;оног. преобразовател 6. По приходу этих и пульсов в аналого-цифровом преобразователе 6 происходит оцифроо- кп сигналов ЯМР,восприн тых радиочастотной катушкой как отклик объекта на электромагнитное возмущение и усиленных приемником 5. Оцифрованные сигналы запоминаютс в блоке 7 буферной 10 полупроводниковой пам ти.
Дл повышени отношени сигнал - шум в результирующем изображении исследуемый объект подвергают воздействию 180 широкополосных РЧ-импульсов, 15 привод щих к по влению эхо-сигналов в заданные промежутки времени, которые усредн ютс в блоке 7 буферной полупроводниковой пам ти.
скорость изменени фазы в TOMOIрафи- чеЈком объекте после окончани деист - ви дефазирующих градиентов, Q. - полоса частот, занимаема томографируемым
объектом.
Величина аг зависит от силы тока в дефазирующих катушках градиентов 1л и от времени ta воздействи дефазирующих градиентов как а K- Ia-tq, где К - некий коэффициент пропорциональности , завис щий от конструктивных особенностей дефазирующих катушек градиентов.
Следовательно , длительность наблюдаемого ЯМР-сигнала можно регулировать, измен либо силу тока в дефазирующих градиентах, либо врем воздействи дефазирующих градиентов. При этом при Указанна последовательность дейст- о возрастании длительности ЯМР-сигналэ вий по формированию отклика объекта его амплитуда падает, а площадь оста
скорость изменени фазы в TOMOIрафи- чеЈком объекте после окончани деист - ви дефазирующих градиентов, Q. - полоса частот, занимаема томографируемым
объектом.
Величина аг зависит от силы тока в дефазирующих катушках градиентов 1л и от времени ta воздействи дефазирующих градиентов как а K- Ia-tq, где К - некий коэффициент пропорцио
и вид вырабатываемых при этом сигналов в различных точках устройства показан на фиг. 12 - 16 с соблюдением временной при в з ки.
Даже указанна последовательность действи повтор етс в услови х, привод щих к наблюдению полной или заданной области данных, котора обрабатываетс алгоритмом реконструкции и визуализируетс , либо визуализируетс просто модуль измеренной области данных.
Конкретный характер нелинейности дефазирующих градиентов определ етс критерием оптимизации наблюдаемого ЯМР-сигнала (среднеквадратический минимум боковых лепестков, минимум первого бокового лепестка, минимальное среднеквадратическое отклонение модул наблюдаемого ЯМР-сигнала от плотности распределени спинов и т.д.).
Общий характер нелинейности градиентов может быть задан в виде полиноетс примерно посто нной.
Наиболее удобно устанавливать значение а„ таким, чтобы наблюдаемый
25 ЯМР-сигнал был равен по длительности пол ченному на его основе после Фурье-пре образовани распределению плотности спинов. В этом случае масштаб по амплитуде и размер между Фурье-образом
30 данных и модулем наблюдаемого ЯМР-сиг нала равен единице.
Claims (3)
- Формула изобретени35401. Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса, заключающийс в наложении на объект посто нного магнитного пол с линейными градиентами напр женности магнитного пол , возбуждении сигнала спада свободной индукции и эхо-сигналов от спинов различных участков исследуемого объекта, регистрации эхо-сигналов, математической обработке с последуюмиального распределени G(X)afl+ afx +45 зей визуализацией исследуемого объек a1x2 + J + . . . .Наиболее просто реализуетс дефа- зирующий градиент дл случа , когда аг U, а все остальные коэффициенты равны нулю (как показано на фиг. 2). В этом случае фазовое распределение измен етс по параболе, а его производна (частота) - по линейному закота , отличающийс тем, что, с целью упрощени способа, перед регистрацией сигнала осуществл ют рас- фазировку спинов по пространству ис- 50 следуемого объекта по полиномиальному фазовому распределению.2. Способ по п. 1, отличающийс тем, что, с целью визуализации отдельных участков исследуемого
- 2. Способ по п. 1, отличающийс тем, что, с целью визуализации отдельных участков исследуемогоНУ.Наблюдаемый при атом ЯМР-сигнал по 55 объекта и упрощени математической своей форме близок к пр моугольному обработки получаемых сигналов, в ка- радиоимпульсу . линейной частотной мо- честве полиномиального фазового рас- дул цис и (фиг. 3), а его длительность Ьределени используют параболическоепримерно равна Т ааетс примерно посто нной.Наиболее удобно устанавливать значение а„ таким, чтобы наблюдаемыйЯМР-сигнал был равен по длительности полученному на его основе после Фурье-преобразовани распределению плотности спинов. В этом случае масштаб по амплитуде и размер между Фурье-образомданных и модулем наблюдаемого ЯМР-сигнала равен единице.Формула изобретени1. Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса, заключающийс в наложении на объект посто нного магнитного пол с линейными градиентами напр женности магнитного пол , возбуждении сигнала спада свободной индукции и эхо-сигналов от спинов различных участков исследуемого объекта, регистрации эхо-сигналов, математической обработке с последуюта , отличающийс тем, что, с целью упрощени способа, перед регистрацией сигнала осуществл ют рас- фазировку спинов по пространству ис- следуемого объекта по полиномиальному фазовому распределению.2. Способ по п. 1, отличающийс тем, что, с целью визуализации отдельных участков исследуемогофазовое распределение.3. Способ по п. отличающий с тем, что, с целью помехозащищенности , в ка (естве полиномиального фазового распределени используют псевдослучайное фазовое распределение с ограничением амплитуды наблюдаемых сигналов.
- . Способ по п. 1, отличающийс тем, что расфазируют спинывоздействием дополнительных 180а широкополосных радиоимпульсов с полиномиальным фазовым распределением.5. Способ по п. 2, отличающий с тем, что расфазируют спины воздействием магнитного пол с нестационарным нелинейным градиентом напр женности .фиг1сригЗОI гпф/PWргп фl(Hsl дгпф1№Пi г neb1гпфWdд гпф(л-V$глф()dВгво°в180piu&гfryЈхWДагталнуте/гмофиг11В 180°WФиг. 12WФиг. 731-W Wфуг /4/г /5Фиг. 16
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU874283195A SU1543317A1 (ru) | 1987-06-23 | 1987-06-23 | Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU874283195A SU1543317A1 (ru) | 1987-06-23 | 1987-06-23 | Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
SU1543317A1 true SU1543317A1 (ru) | 1990-02-15 |
Family
ID=21319029
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
SU874283195A SU1543317A1 (ru) | 1987-06-23 | 1987-06-23 | Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
SU (1) | SU1543317A1 (ru) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2614648C2 (ru) * | 2011-12-23 | 2017-03-28 | Конинклейке Филипс Н.В. | Использование градиентных катушек для коррекции неоднородностей поля b0 высших порядков при формировании изображения методом магнитного резонанса |
-
1987
- 1987-06-23 SU SU874283195A patent/SU1543317A1/ru active
Non-Patent Citations (1)
Title |
---|
Сорока Л.М. Интроскопи на основе ЯМР. М.: Знергоатомиздат, 1986, с. 100-120. Что З.Х. и др. Томографи на ЯМР с преобразованием Фурье. ТИИЭР, 1982, т. 70, М° 1U, с. 19-. ( СПОСОБ ТОМОГРАФИИ НА ОСНОВЕ ЯДЕРНОГО МАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА * |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2614648C2 (ru) * | 2011-12-23 | 2017-03-28 | Конинклейке Филипс Н.В. | Использование градиентных катушек для коррекции неоднородностей поля b0 высших порядков при формировании изображения методом магнитного резонанса |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
JP4360912B2 (ja) | 音響ノイズが低減された磁気共鳴撮像方法 | |
JP4114989B2 (ja) | 磁気共鳴システムの磁場を補償する方法 | |
KR101663365B1 (ko) | 자기 공명 제어 시퀀스 결정 | |
JPH0732765B2 (ja) | Nmr装置に起因して生じる位相誤差を修正する方法 | |
GB2140569A (en) | Nuclear magnetic resonance imaging | |
US4986272A (en) | NMR imaging with variable repetition | |
RU2686879C2 (ru) | Мр томография с нулевой эхо-задержкой | |
US20160116560A1 (en) | Mr imaging with enhanced susceptibility contrast | |
US20050240095A1 (en) | Variable flip angle, sar-reduced state free precession mri acquisition | |
US6169398B1 (en) | Magnetic resonance imaging apparatus and imaging method | |
US4968935A (en) | Selective rephasing of NMR signals to suppress motion artifacts | |
EP1102082B1 (en) | Method and apparatus for reducing image artifacts caused by magnet vibration in an MR imaging system | |
US5917323A (en) | Correction of axial image signal fall off caused by Maxwell terms | |
US6329821B1 (en) | Method and apparatus to compensate for image artifacts caused by magnet vibration in an MR imaging system | |
JPH0616757B2 (ja) | 非対称なnmrエコー取得とともに短いパルスシーケンスを使用する高分解能イメージング装置 | |
US4740749A (en) | NMR imaging method | |
US4695800A (en) | Non harmonic NMR spin echo imaging | |
US4994744A (en) | Method for combining acquired NMR data to suppress motion artifacts | |
JP4481591B2 (ja) | 勾配非直線性のk空間補正のための方法、システム及びコンピュータ製品 | |
SU1543317A1 (ru) | Способ томографии на основе дерного магнитного резонанса | |
EP3185029A1 (en) | Mr imaging using propeller acquisition with t2 decay correction | |
US6339626B1 (en) | MRI system with fractional decimation of acquired data | |
SU1702271A1 (ru) | Способ ЯМР-томографии | |
EP1102081B1 (en) | Method and apparatus to compensate for image artifacts caused by magnet vibration in an MR imaging system | |
JPH0654820A (ja) | 磁気共鳴診断装置 |