<p>Изобретение относится к области измерения оптических параметров веществ, в частности к угловым способам измерения показателя преломления п. Цель изобретения - упрощение определения показателя преломления клиновидных образцов без ухудшения точности за счет исключения операции по измерению угла клина. Освещают образец монохроматическим светом, полу</p></li></ul>
<p>чают два автоколлимационных изображения от 1-й и 2-й по ходу излучения поверхностей образца, дополнительно с помощью зеркальной поверхности, устанавливаемой за образцом, формируют два дополнительных автоколлимационных изображения, первое из которых сфор·?· мировано непосредственно от указанной поверхности, и изображение, сформированное излучением, прошедшим через образец, отраженным от зеркальной поверхности и вновь прошедшим через клиновидный образец, измеряют угловые (линейные) расстояния между полученными автоколлимационными изобра</p>
<p>жениями, а η определяют из соотношения η = 1,(1<sub>(</sub> - 1<sub>2</sub>), где 1<sub>{</sub> - угловое (линейное) расстояние между изображениями, полученными в результате отражения лучей от первой и второй по ходу излучения поверхностей образца; 1<sub>2</sub> - угловое (линейное) расстояние .между изображениями, сформированными</p>
<p>излучением, отраженным непосредственно от зеркальной поверхности, и излучением, прошедшим через клин, отразившимся от зеркальной поверхности и вновь прошедшим через клин. 2 ил.</p>
<p>СП оо м м к©</p>
<p>1</p>
<p>Изобретение относится к измерению оптических параметров веществ, в честности к угловым способам измерения показателя преломления, и может найти применение в различных отраслях народного хозяйства, где необходимо знание точного значения показателя</p>
<p>2 преломления оптических материалов, в частности в минералогии.</p>
<p>Цель изобретения - упрощение способа определения показателя преломления клиновидных образцов.</p>
<p>На фиг. 1 представлена схема устройства, реализующего способ; на</p>
<p>4</p>
<p>3</p>
<p>фиг. 2 - ход лучей в клиновидном образце.</p>
<p>Устройство включает в себя источник 1 света, установленный по ходу луча конденсор 2, в фокусе которого расположена входная диафрагма 3 и последовательно размещенные за ней объектив 4 и светоделитель 5 с образованными за ним двумя каналами, в одном из которых последовательно размещены исследуемый клиновидный образец 6 и зеркальная поверхность 7, а в другом последовательно размещены выходной объектив 8 и окуляр-микрометр 9.</p>
<p>Способ осуществляется следующим образом.</p>
<p>Зеркальную поверхность 7 устанавливают нормально к падающему монохроматическому излучению, клиновидный образец 6 помещают перед зеркальной поверхностью 7 ив поле зрения окуляра-микрометра 9 наблюдают четыре автоколлимационных изображения. Располагая клин таким образом, чтобы первая пара автоколлимационных изображений, полученных при отражении только от зеркальной поверхности и от зеркальной поверхности через клин 10, 11 (фиг.2), либо хотя бы одно из них располагалось внутри второй пары изображений, полученных только от клина 12 и 13 (фиг. 2). Измеряют расстояние 1<sub>(</sub> и между соответствующими парами автоколлимационных изображений и расчитывают показатель преломления η образца по формуле 1< <sub>п</sub> =</p>
<p>Угловое· расстояние между изображениями, полученными при отражении лучей от первой и второй по ходу излучения поверхностей клина, при нормапьном падении лучей на первую поверхность образца клина</p>
<p>(1)</p>
<p>, связано с углом</p>
<p>следующим образом:</p>
<p>= 2ηού,</p>
<p>(2)</p>
<ul style="list-style:none;"><li>
<p>- угол клина;</p></li><li>
<p>- показатель преломления клиновидного образца.</p></li></ul>
<p>При установке клина перед зеркальной поверхностью, так что указанная поверхность и первая по ходу излучения поверхность клина расположены нормально к падающему излучению, получаем два автоколлимационных изображения: первое - только от зеркала, </p>
<p>1458779</p>
<p>и второе - сформированное лучами, прошедшими через клин, отразившимися от зеркала и вновь прошедшими через клин. В этом случае угловое расстояние между этой парой изображений связано с углом клина зависимостью вида:</p>
<p>(3)</p>
<p>10</p>
<p>15</p>
<p>20</p>
<p>25</p>
<p>30</p>
<p>35</p>
<p>Таким образом, одновременное получение двух пар автоколлимационных изображений и измерение расстояний 1<sub>Ί</sub> и 1<sub>2</sub> между ними позволяет исключить операцию по измерению угла клина и тем самым упростить способ.’ Окончательно, показатель преломления расчитывается по формуле (1).</p>
<p>В конкретном варианте опеределения показателя преломления клиновидного образца в качестве монохроматического источника света использовались ртутная лампа с длиной волны излучения 5461 А и натриевая лампа с длиной волны излучения 5893 А. Расстояния 1, и 1<sub>4</sub> между автоколлимационными изображениями входной диафрагмы измерялись в фокусе выходного объектива с помощью окуляр-микрометра. В результате расчетов получены результаты п, = 1,51831 и п<sub>2</sub> = = 1,51628, что соответствует стеклу К8 с точностью до двух единиц пятого знака после запятой.</p><p> The invention relates to the field of measurement of optical parameters of substances, in particular, to angular methods of measuring the refractive index. The purpose of the invention is to simplify the determination of the refractive index of wedge-shaped samples without deteriorating the accuracy by eliminating the operation for measuring the wedge angle. Light the sample with monochromatic light, semi </ p> </ li> </ ul>
<p> two autocollimation images from the 1st and 2nd along with the radiation of the sample surfaces, additionally using the mirror surface installed behind the sample, form two additional autocollimation images, the first of which forms directly from the specified surface, and the image formed by the radiation transmitted through the sample, reflected from the mirror surface and again passed through the wedge-shaped sample, measure the angular (linear) distance between the resulting autocollimation from </ p>
<p> zheniyami, and η is determined from the ratio η = 1, (1 <sub> (</ sub> - 1 <sub> 2 </ sub>), where 1 <sub> {</ sub> - angular (linear a) the distance between the images resulting from the reflection of the rays from the first and second along the radiation of the surfaces of the sample; 1 <sub> 2 </ sub> is the angular (linear) distance between the images formed </ p>
<p> radiation reflected directly from the mirror surface, and radiation transmitted through the wedge, reflected from the mirror surface and again passed through the wedge. 2 il. </ P>
<p> SP oo m m k © </ p>
<p> 1 </ p>
<p> The invention relates to the measurement of the optical parameters of substances, in fairness to angular methods of measuring the refractive index, and can be used in various sectors of the national economy, where knowledge of the exact value of the index is necessary. </ p>
<p> 2 refractions of optical materials, particularly in mineralogy. </ p>
<p> The purpose of the invention is to simplify the method for determining the refractive index of wedge-shaped samples. </ p>
<p> In FIG. 1 shows a diagram of the device that implements the method; on </ p>
<p> 4 </ p>
<p> 3 </ p>
<p> FIG. 2 - the course of the rays in a wedge-shaped sample. </ P>
<p> The device includes a light source 1, a condenser 2 mounted along the beam, the focus of which is the input aperture 3 and the lens 4 and the beam splitter 5 successively placed with two channels formed behind it, in one of which the wedge-shaped one is successively placed sample 6 and the mirror surface 7, and in the other there are successively placed the output lens 8 and the eyepiece micrometer 9. </ p>
<p> The method is as follows. </ p>
<p> The mirror surface 7 is set normally to the incident monochromatic radiation, the wedge-shaped sample 6 is placed in front of the mirror surface 7 and four autocollimation images are observed in the field of view of the eyepiece micrometer 9. Positioning the wedge so that the first pair of autocollimation images obtained by reflection only from the mirror surface and from the mirror surface through the wedge 10, 11 (figure 2), or at least one of them is located inside the second pair of images obtained only from the wedge 12 and 13 (Fig. 2). Measure the distance 1 <sub> (</ sub> and between the corresponding pairs of autocollimation images and calculate the refractive index η of the sample using the formula 1 < <sub> n </ sub> = </ p>
<p> Angular · distance between images obtained by reflection of rays from the first and second along the radiation of the wedge surfaces, with normal rays falling on the first surface of the wedge sample </ p>
<p> (1) </ p>
<p> associated with the angle </ p>
<p> as follows: </ p>
<p> = 2ηού, </ p>
<p> (2) </ p>
<ul style = "list-style: none;"> <li>
<p> - wedge angle; </ p> </ li> <li>
<p> is the refractive index of the wedge-shaped sample. </ p> </ li> </ ul>
<p> When installing a wedge in front of the mirror surface, so that the surface and the first in the direction of the radiation, the surface of the wedge is located normally to the incident radiation, we get two autocollimation images: the first is only from the mirror, </ p>
<p> 1458779 </ p>
<p> and the second - formed by the rays that have passed through the wedge, reflected from the mirror and again passed through the wedge. In this case, the angular distance between this pair of images is related to the angle of the wedge by the dependence of the form: </ p>
<p> (3) </ p>
<p> 10 </ p>
<p> 15 </ p>
<p> 20 </ p>
<p> 25 </ p>
<p> 30 </ p>
<p> 35 </ p>
<p> Thus, the simultaneous acquisition of two pairs of autocollimation images and the measurement of distances 1 <sub> Ί </ sub> and 1 <sub> 2 </ sub> between them makes it possible to eliminate the operation for measuring the wedge angle and thereby simplify the method. ' Finally, the refractive index is calculated by the formula (1). </ P>
<p> In a specific variant of determining the refractive index of a wedge-shaped sample, a mercury lamp with a radiation wavelength of 5461 A and a sodium lamp with a wavelength of radiation of 5893 A were used as a monochromatic light source. Distances 1, and 1 <sub> 4 </ sub> between autocollimation images of the input aperture were measured at the focus of the output lens using an eyepiece micrometer. As a result of the calculations, the results obtained are n, = 1.51831 and n <sub> 2 </ sub> = = 1.51628, which corresponds to K8 glass with an accuracy of two units of the fifth decimal place. </ P>