SU1414265A1 - Способ получени одиночных пикосекундных импульсов лазерного излучени - Google Patents
Способ получени одиночных пикосекундных импульсов лазерного излучени Download PDFInfo
- Publication number
- SU1414265A1 SU1414265A1 SU864037307A SU4037307A SU1414265A1 SU 1414265 A1 SU1414265 A1 SU 1414265A1 SU 864037307 A SU864037307 A SU 864037307A SU 4037307 A SU4037307 A SU 4037307A SU 1414265 A1 SU1414265 A1 SU 1414265A1
- Authority
- SU
- USSR - Soviet Union
- Prior art keywords
- active medium
- pulses
- radiation
- laser
- longitudinal axis
- Prior art date
Links
Description
(.46) 30.06,91 . Бюл, № 24 (21) 4037307/25 (22) 02.01.86 .
(71)Институт физики АН БССР
(72)В.М.Катаркевич, А.Н.Рубинов и Т.Ш.Эфендиев
(53)621.375.8(088.8)
(56)Вог Is. Tunable picosecund pulse generation by an N -laser pumped self Q-Switched distributed feedback dyl laser. lEEE J. of Quant, Electron 1980, V. QE-16, № 5, p. 517.
Bor Is., Schafer F.D. Nev single pulse generation technique for distributed feedback dye lasers. Appl. Physics, 1983, v. B31, p. 209,
(54)СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ОДИНОЧНЫХ ПИКО- СЕКУНдаыХ ИМШ ЛЬСОВ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
(57)Изобретение относитс к области квантовой электроники и может быть использовано при разработке лазеров, генерирующих перестраиваемые по спек тру одиночные пикосекундные импульсы
излучени . Цель изобретени - повьппе- ние КПД генерации. С этой целью активную среду с периодической прост ранственной структурой формируют с помощью двух скрегдивающихс пучков излучени накачки субнано- или нано- секундной длительности таким образом, чтобы ее продольна ось составл ла с осью периодической структуры угол рад 5 где h - поперечньй, а L - продольный размеры активной среды раствора к-расител , а усиление активной среды гас т излучением с терлю- минесценции, выход щим из активной среды в направлении ее продольной оси, за счет отражени его вновь в активную среду с noMOittbro зеркала 5, Использование излучени суперлюминесценции активной среды дл гашени ее усилени позвол ет примерно в два раза уменьшить энергетические затраты излучени накачки на получение одиночных пикосекундных импульсов с : аналогичными характеристиками. 2 ип.
(С
Изобретение относитс к области квантовой эле7 троникн и может быть использовано при разработке лазеров, генерирующих перестраиваемые по спекг ру одиночньге пикосекунднъге импульсы излучени .
Целью изобретени вл етс повы- тение КПД лазера.
На фиг. представлена оптическа схема лазера с распределенной обратной св зью ,(РОС) дл осуществлени способа} на фиг. 2 - расположение активной среды и пространственной периодической структуры в ней.
РОС-лазер содержит цилиндрическую, линзу Is делитель 2 пучка, зеркала 3, AS 5, рав Юбе;фенну 0 треугольную призму 6, кювету 7 с растворам Красит е,л ,
I .
Способ осуществл етс следуюп(И1ч
образом.
Излучение накачки с /щнной волны А J, с помощью цилиндрической линзы 1 формируют в виде узкой полоски, затем дглителем 2 дел т на два пучка которые посредством зеркала 3 и 4 направл ют через треугольную призму 6 кю- . вете 7 с раствором красител , накачки, поглоща сь и интерфериру в слое раствора красител , контактирующем с призмой 65 создают в нем активную среду с тгериод гаеской пространственной структурой. Активна ере- да представл ет собой узкую полоску с длиной L и высотой h в плоскости 8 границы раздела кювета 7 с раствором красител - грань призмы 6. Цилиндрическую линзу 1 устанавливают так.им . образом, что ее образующа составл ет с плоскостью падени пучков накачки уголс1б Ь/Ь рад При этом активна среда в растворе красител оказываетс ориентированной в плоскости 8 так, что ось 9 периодической структуры составл ет с. продольной осью 10 уголе, h/L раДо -(фиг,, 2},, Излучение генерации РОС-лазера формируетс вдоль оси 9j п то врем как формирование излу- чени суперлюминесценции происходит главным образом вдоль продольной оси 10 активной среды.
Нал:гаие пространственного разделеим каналов генерации и суперлюминес- ценции позвол ет использовать йзлуче- кие суперлюминесценции даш гашени усилени активной среды,. Лп этого по одну сторону кюветы 7 на оптическом
рассто нии Д от активной ср ми, устанавливаетс зеркало 5, ориентировзн- ное перпендикул рно к выход щему вдоль ее продольной оси 10 излучению супе рлюмггне с ценции. Рассто ние л подбираетс таким образом, чтобы отраженное зеркалом 5 излучение суперлюминесценции входило обратно в активную среду в тот момент, когда формирование первого пикосекундного импульса уже завершилось, а формирование второго еще не началось. Значение Л, удовлетвор ющее указанным требовани м, опре- дсш етс соотношением
4-t..,-f,-t
ел
0
5 0 5 0 «
5
ИЛИ
I c(t,teл) c(t,+,-t ),
где t, и t - времена разгорани генерации первого и второго пикосекундньгх импульсов соответственно;
tj, врем разгорани импульса суперлюминесцен- дии;
Г, - длительность (по основанию ) первого пикосекундного импульса;
с - скорость света в вакууме ,
Рассто ние Д удобно вырбать близким к среднему между крайне допусти- Mbn-iH значени ми, т.е.
6 i c(t,+t,-ft,-2t ).
Выбор угла oi на основании услови об h/L рад.
обтз сн етс тем, что при такой ориентации активной среды имеетс хороша пространстзенна разв зка каналов тушени и генерации при практически неизменньш пороговых и энергетических характеристиках генерации РОС-лазера , поскольку в данном случае ось 9 периодической пространственной структуры проходит через всю актив- среду .раствора красител .
Экспериментальна проверка возможностей способа была проведена с помощью РОС-лаэера (фиг, 1),В качестве источника накачки примен лс ТЕЛ лазер С длительностью импульсов
... K.
0,6 ис и мотчостьт АО кВт, исполт,-- зовалс эталон мй раствор крлс тел кумприна 120 с концентрацией I,
. Времен тые характеристики измер лись с помоа(ью электронно-оптической камеры АГАТ-СФ с разрешение.м 2,7 НС.
Успови эксперимента обеспечивали формирование в растворе красител ак- тивной среды с длиной мм и высотой ,25 мм при длине волны генерации нМо С помощью цилиндрической линзы 1 излучение накачки формировалось в виде узкой полоски, про- дольна ось которой составл ла с плоскостью падени пучков накачки угол о( 0,025 рад. Благодар этому продольна ось активной среды с периодической пространственной структурой сое- тавл ла в осЬю периодической пространственной структуры аналогичный угол(si 0,025 рад По одьгу сторону от гаоветы с раствором красител под углом 0,025 рад к плоскости падени .пучков накачки и перпендикул рно к- пучку излучени суперлюминесценции, выход щему из активной среды в на- правлении ее продольной оси, устанавливалось зеркало 5 с коэффициентом от Ьажени . Исследовались временные характеристики генерации при различных мощност х накачки и различных рассто ни х U между зеркалом и
активной средой.
Измерени покааали, что при оптическом рассто нииU 15 мм в зере место режим генерации оди- ночнь х пикосекундных импульсов, если даже порог генерации превытаетс в 2,7 раза. При аналогичной мощности возбуждени , но в отсутствии гашени (зеркапо отключено) в РОС-лазере генерировалс цуг, состо щий из четьфех импульсов, с общей длительностью 390 ПС, Рассто ние между отдельными иътульсами в цуге составл ло 100- 120 ПС. Длительность перво-го тдапуль
0 5 0 5 0
5
0 5
са н цуге спрп а;1.алл с ;1.чителм мгтьт одиночного импульсл, 10лучлРмог(- с га шек ием, Diiepi i K одипочигм О И1косе кундного мпульса, получ-;1 ь«ого с г те- HHCNf, достиг л. 180 при пе:ргети- ческих затратах наклчки 2рДж.- Когда же ranieHTie усилени активной среды осуществл лось с помощью рспоногатель- ного лазера на красител х, то одиночные пикосекундш е тпульсы с пнало- гкчьгъп и характеристиками nojTy4anHCb при энергетических затратах н качки 25 Дж.
Таким образом, способ позвол ет примерно в два раза повысить КПД генерации одиночных пикосекундтшх импульсов по сравнению с прототипом, обеспечива устойчивый реж}-гм генерации таких т- пульсов даже при весьма низкой стабильности импуЛьсов накачки .
Claims (1)
- Формула изобретениСпособ получени одиночных пикосекундных и тульсов лазерного излучени , включаюпшй создание активной среды с период1гаес.кой пространственной структурой путем сведешт в растворе крлсител под углом друг к другу двух пучков нзлл чеки накачки наносекунд- ной дпительности и гашение усилени активной среды излучением до уровн HiDKe порогового после формировани в ней первого пикосеку.ндкого импульса, отличающийс тем что, с целью повышени КПД лазера;, активну о среду создают так1ш образом„ чтобы ее продольна ось составл ла с осьгэ пе- риодт1еской пространственной структуры yranc6 h/L, где h - поперечм,йр а L - продольный размеры активной среды раствора красител , а усиление, активной среды гас т кзлуче1-гием суперлюминесценции выход щим из активной среды в направлении ее продольной оси, возвраща его обратно в активную среду.с; /.PffZ. Iфиг. 25Ю %
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU864037307A SU1414265A1 (ru) | 1986-01-02 | 1986-01-02 | Способ получени одиночных пикосекундных импульсов лазерного излучени |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
SU864037307A SU1414265A1 (ru) | 1986-01-02 | 1986-01-02 | Способ получени одиночных пикосекундных импульсов лазерного излучени |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
SU1414265A1 true SU1414265A1 (ru) | 1991-06-30 |
Family
ID=21226501
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
SU864037307A SU1414265A1 (ru) | 1986-01-02 | 1986-01-02 | Способ получени одиночных пикосекундных импульсов лазерного излучени |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
SU (1) | SU1414265A1 (ru) |
-
1986
- 1986-01-02 SU SU864037307A patent/SU1414265A1/ru active
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Hargrove et al. | High power efficient dye amplifier pumped by copper vapor lasers | |
CN101861684A (zh) | 激光光源和用于操作激光光源的方法 | |
CN110932075B (zh) | 一种双波长脉冲对激光输出方法及激光器 | |
Dunning et al. | The generation of tunable near IR radiation using a nitrogen laser pumped dye laser | |
US4791644A (en) | Laser system incorporating broad band optical phase conjugation cell using stimulated brillouin scattering | |
SU1414265A1 (ru) | Способ получени одиночных пикосекундных импульсов лазерного излучени | |
US10852432B2 (en) | Dual mode laser target designator/rangefinder with an optical parametric oscillator-optical parametric amplifier (OPO-OPA) converter | |
Rubinov et al. | Simultaneous oscillation of several independently tunable spectral lines in a distributed feedback dye laser | |
CN107919603B (zh) | 一种用于化学激光器波长选择输出的组合干涉腔 | |
Kushnir et al. | Influence of the resonator geometry on the output power of a laser with several active elements | |
RU2144722C1 (ru) | Лазерная система и двухимпульсный лазер | |
RU251U1 (ru) | Лазер на красителях с накачкой эксимерным лазером | |
Bogdankevich et al. | Dye lasers pumped by radiation from high-power semiconductor lasers | |
Bukshpun et al. | Stimulated emission of the 535 nm thallium line as a result of quasiresonant optical pumping of a Tl–He mixture by radiation from a recombination He–Ca laser | |
SU884526A1 (ru) | Лазер | |
JPS5713789A (en) | Solid state laser oscillator | |
Hu et al. | Gain switching of an external cavity grating-coupled surface emitting laser with wide tunability | |
Lidholt | Dye laser pumped by an ultraviolet nitrogen laser | |
JP2781451B2 (ja) | パルスレーザ光発生装置 | |
Vodchits et al. | Barium-nitrate-based Raman lasers excited with LiF: F2-laser and its second harmonic | |
Klochkov et al. | Dependence of cooperative emission spectra of complex organic molecules on exciting photon energy | |
Leng et al. | A simple high‐power 10 ps KrF discharge laser system | |
Hocker | The infrared N 2 laser as a pump for IR dyes | |
Neumann et al. | Longitudinal excitation of a short cavity tunable dye laser by a nitrogen laser | |
Marowsky et al. | Traveling wave oscillations of a cw dye laser |