RU2665249C1 - Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии - Google Patents

Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии Download PDF

Info

Publication number
RU2665249C1
RU2665249C1 RU2017144533A RU2017144533A RU2665249C1 RU 2665249 C1 RU2665249 C1 RU 2665249C1 RU 2017144533 A RU2017144533 A RU 2017144533A RU 2017144533 A RU2017144533 A RU 2017144533A RU 2665249 C1 RU2665249 C1 RU 2665249C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
quasi
photon
receiving part
interferometer
zeros
Prior art date
Application number
RU2017144533A
Other languages
English (en)
Inventor
Кирилл Алексеевич Балыгин
Владимир Иванович Зайцев
Андрей Николаевич Климов
Сергей Павлович Кулик
Сергей Николаевич Молотков
Original Assignee
Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы"
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы" filed Critical Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы"
Priority to RU2017144533A priority Critical patent/RU2665249C1/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2665249C1 publication Critical patent/RU2665249C1/ru

Links

Images

Classifications

    • H—ELECTRICITY
    • H04—ELECTRIC COMMUNICATION TECHNIQUE
    • H04L—TRANSMISSION OF DIGITAL INFORMATION, e.g. TELEGRAPHIC COMMUNICATION
    • H04L9/00—Cryptographic mechanisms or cryptographic arrangements for secret or secure communications; Network security protocols
    • H04L9/08—Key distribution or management, e.g. generation, sharing or updating, of cryptographic keys or passwords
    • G—PHYSICS
    • G06—COMPUTING; CALCULATING OR COUNTING
    • G06F—ELECTRIC DIGITAL DATA PROCESSING
    • G06F21/00—Security arrangements for protecting computers, components thereof, programs or data against unauthorised activity
    • G06F21/70—Protecting specific internal or peripheral components, in which the protection of a component leads to protection of the entire computer
    • G06F21/71—Protecting specific internal or peripheral components, in which the protection of a component leads to protection of the entire computer to assure secure computing or processing of information
    • G06F21/72—Protecting specific internal or peripheral components, in which the protection of a component leads to protection of the entire computer to assure secure computing or processing of information in cryptographic circuits

Landscapes

  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Computer Hardware Design (AREA)
  • Computer Security & Cryptography (AREA)
  • Theoretical Computer Science (AREA)
  • Mathematical Physics (AREA)
  • Software Systems (AREA)
  • General Engineering & Computer Science (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Computer Networks & Wireless Communication (AREA)
  • Signal Processing (AREA)
  • Optical Communication System (AREA)

Abstract

Изобретение относится к области квантовой криптографии. Технический результат – исключение прерывания передачи ключей в режиме квазиоднофотонных состояний для управления интерференционной картиной. Способ заключается в том, что генерируют случайную последовательность нулей и единиц с помощью генератора случайных чисел в передающей части, генерируют на основании последовательности нулей и единиц последовательность квазиоднофотонных состояний в передающей части, разделяют каждое квазиоднофотонное состояние с помощью интерферометра передающей части на пару пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентных состояний, передают полученные пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния из передающей части в принимающую часть с помощью линии связи, принимают пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния в принимающей части, получают интерференционную картину от пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентных состояний на выходе интерферометра принимающей части, регистрируют последовательность квазиоднофотонных состояний после прохождения интерферометра принимающей части в фотоприемном блоке в виде последовательности нулей и единиц в зависимости от видности полученной интерференционной картины для каждого квазиоднофотонного состояния, определяют сигнал ошибки в блоке обработки принимающей части на основании сравнения принятой и переданной последовательностей нулей и единиц, при этом в качестве сигнала ошибки применяется величина, пропорциональная числу несовпадений в позициях принятой и переданной последовательностей единиц и нулей, и регулируют видность интерференционной картины, полученной на выходе интерферометра принимающей части, посредством компенсации относительной разности хода в интерферометре принимающей части на основании принятого сигнала ошибки. 2 ил.

Description

Область техники, к которой относится изобретение
Изобретение относится к области квантовой криптографии, а именно, к управлению интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии.
Уровень техники
Цель квантовой криптографии - получение идентичных ключей, представляющих собой последовательность нулей и единиц, на передающей и принимающей частях. Ключи генерируются посредством передачи квазиоднофотонных квантовых состояний из передающей части в принимающую часть. Для достижения этой цели требуется обеспечение стабильной работы оптической части системы с минимальными собственными шумами, приводящими к ошибкам в ключах. Одним из основных источников ошибок в ключах является отклонение интерференционной картины от идеальной.
В настоящем изобретении раскрывается способ обеспечения стабильности волоконной системы квантовой криптографии с фазовым кодированием, т.е. когда биты ключа кодируются в относительную фазу двух когерентных разделенных во времени квазиоднофотонных состояний.
Рассматриваемая система относится к классу однопроходных систем, иными словами, в рассматриваемой системе используется пара разнесенных независимых интерферометров Маха-Цандера на передающей и принимающей сторонах и, видность интерференционной картины, которая определяет уровень собственных ошибок в первичных ключах, зависит от относительной разности хода в двух интерферометрах. Однопроходные система позволяет достигать более высокой скорости генерации ключей, по сравнению с двухпроходными системами, при условии обеспечения «идеальной» видности интерференционной картины, в качестве которой используется величина
Figure 00000001
где Imax - интенсивность излучения в максимуме интерференционной картины;
Imin - интенсивность излучения в минимуме интерференционной картины;
Но использование двух независимых интерферометров в передающей и принимающей частях приводит к существенному снижению стабильности интерференционной картины по сравнению с двухпроходными системами.
На стабильность интерференции влияют изменение длины волны лазера, температура интерферометра, механические вибрации. При этом даже аккуратная термостабилизация интерферометра не позволяет держать постоянной температуру волоконного интерферометра в течение длительного времени.
Температурное изменение оптической длины волокна связано с двумя механизмами: первый связан с изменением непосредственно длины волокна за счет изменения температуры; второй - с изменением показателя преломления за счет температурного изгиба и кручения. Наиболее существенна ошибка от изменения показателя преломления, связанная с изгибом и кручением. Изменение разности температур интерферометров на 0.001° уже приводит к ошибке в 1%. При хорошей пассивной термостабилизации такое изменение происходит за несколько секунд, поэтому требуется постоянная стабилизация видности по ходу генерации ключей.
Известные способы балансировки предполагают прерывание передачи ключей в режиме квазиоднофотонных состояний, перевод системы в классический режим (путем увеличения мощности лазера) и посылку одинаковых состояний для того, чтобы сбалансировать интерферометр. Классические состояния выбираются так, чтобы сигнал интерференции давал максимальную видность в предположении, что интерферометры идеально сбалансированы. Если интерферометры сбалансированы неидеально, то видность не будет максимальной и отклонение величины видности от максимального значения может быть использовано как сигнал ошибки для регулировки интерферометра принимающей части.
Известен способ управления интерференционной картиной в однопроходной схеме квантовой криптографии (см. «Continuous high speed coherent one-way quantum key distribution)), D. Stucki, C. Barreiro, S. Fasel, J.-D. Gautier, O. Gay, N. Gisin, R. Thew, Y. Thoma, P. Trinkler, F. Vannel, H. Zbinden, Opt. Expr. 17, 13326 (2009)), основанный на регулировке длины волны лазера, которая приводит к изменению фазы при одной и той же разности хода, что, в свою очередь, позволяет добиться высокой видности. Регулировка длины волны лазера обычно происходит за счет изменения тока накачки или температуры лазера. В данном способе измерения происходят на принимающей части, а изменение длины волны лазера на передающей части. Для такой регулировки требуются изменение уровня сигнала с квазиоднофотонного до классического, дополнительное время на проведение измерений и большое число обменов по открытому каналу связи.
Также известен другой способ управления интерференционной картиной в схеме однопроходной схеме квантовой криптографии (см. «Practical long-distance quantum key distribution system using decoy levels», D. Rosenberg, C.G. Peterson, J.W. Harringtonl, P.R. Rice, N. Dallmann, K.T. Tyagi, K.P. McCabe, S. Nam, B. Baek, R.H. Hadfield, R.J. Hughes, J.E. Nordholt, New J. Phys. 11 045009 (2009)), основанный на механическом изменении физической длины одного из плеч интерферометра на принимающей части. Этот способ не требует большого числа обменов по открытому каналу связи, но имеет ряд технических недостатков, связанных с механическим изменением длины одного из плеч интерферометра с использованием пьезоэлемента.
Поскольку у пьезоэлемента присутствует, хоть и незначительный, гистерезис, поэтому необходимо вносить задержки по времени, которые диктуются временем релаксации к положению равновесия пьезоэлемента после приложения напряжения. Кроме того, поскольку изменение длины одного из плеч интерферометра принимающей части происходит за счет механического изменения длины самого пьезоэлемента, то это приводит к механическому износу пьезоэлемента и изменению его свойств. Поэтому при длительной непрерывной работе системы приходится производить дополнительную калибровку зависимости длины пьезоэлемента от приложенного напряжения, что является недостатком известного способа.
Раскрытие изобретения
Техническая проблема, на разрешение которой направлено изобретение, заключается в создании способа, обеспечивающего непрерывную передачу ключей по каналу связи.
Техническим результатом является исключение прерывания передачи ключей в режиме квазиоднофотонных состояний для управления интерференционной картиной за счет компенсации относительной разности хода в интерферометре принимающей части, и минимизации времени, затрачиваемого на эту компенсацию.
Для этого предлагается способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии, включающей
Figure 00000002
передающую часть, содержащую
Figure 00000003
генератор случайных чисел,
Figure 00000003
лазер,
Figure 00000003
интерферометр,
Figure 00000003
блок управления;
Figure 00000002
принимающую часть, содержащую
Figure 00000003
интерферометр,
Figure 00000003
фотоприемный блок,
Figure 00000003
блок обработки,
Figure 00000003
блок управления;
Figure 00000002
линию связи, выполненную в виде одномодового оптического волокна и соединяющую передающую и принимающую части;
способ заключается в том, что
Figure 00000002
генерируют случайную последовательность нулей и единиц с помощью генератора случайных чисел в передающей части;
Figure 00000002
генерируют на основании последовательности нулей и единиц последовательность квазиоднофотонных состояний в передающей части;
Figure 00000002
разделяют каждое квазиоднофотонное состояние с помощью интерферометра передающей части на пару пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентных состояний;
Figure 00000002
передают полученные пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния из передающей части в принимающую часть с помощью линии связи;
Figure 00000002
принимают пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния в принимающей части;
Figure 00000002
получают интерференционную картину от пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентных состояний на выходе интерферометра принимающей части;
Figure 00000002
регистрируют последовательность квазиоднофотонных состояний после прохождения интерферометра принимающей части в фотоприемном блоке в виде последовательности нулей и единиц, в зависимости от видности полученной интерференционной картины для каждого квазиоднофотонного состояния;
Figure 00000002
определяют сигнал ошибки в блоке обработки принимающей части на основании сравнения принятой и переданной последовательностей нулей и единиц, при этом в качестве сигнала ошибки, применяется величина, пропорциональная числу несовпадений в позициях принятой и переданной последовательностей единиц и нулей; и
Figure 00000002
регулируют видность интерференционной картины, полученной на выходе интерферометра принимающей части, посредством компенсации относительной разности хода в интерферометре принимающей части на основании принятого сигнала ошибки.
Пусть разность фаз, диктуемая протоколом квантового распределения ключей, равна
Figure 00000004
Тогда вероятность правильной регистрации, т.е. вероятность зарегистрировать на принимающей части 0B, если с передающей части был послан 0А, равна
Figure 00000005
где х - рассогласование по фазе из-за неточной балансировки интерферометров на передающей и принимающей частях.
Соответственно, вероятность зарегистрировать на принимающей части 1B, если с передающей части был послан 1А, равна
Figure 00000006
Вероятность ошибочной регистрации, когда с передающей части был послан 0А, а на принимающей части был зарегистрирован 1B, равна
Figure 00000007
Аналогично, вероятность ошибочной регистрации, когда с передающей части был послан 1А, а на принимающей части был зарегистрирован 0В, равна
Figure 00000008
Нули и единицы (OA и 1А) посылаются равновероятно, и, следовательно, количество зарегистрированных нулей и единиц (0В и 1B) на принимающей части тоже должно быть одинаковым, при условии идеальной балансировки интерферометров на передающей и принимающей частях, т.е. когда х=0.
Неточная балансировка интерферометров на принимающей и передающей частях (х отлично от нуля) приведет к тому, что количество нулей и единиц в принимающей части станет разным. Вероятность зарегистрировать на принимающей части разное количество нулей и единиц в зависимости от неточности балансировки х, равна
Figure 00000009
Различное количество нулей и единиц на принимающей части приводит к вероятности ошибки на принимающей части системы, которая равна
Figure 00000010
Вероятность ошибки Q(x) однозначно связана с величиной видности V(x)
Figure 00000011
Когда интерферометры идеально сбалансированы (х=0), вероятность ошибки Q(x=0)=0, при этом видность является идеальной - достигает своего максимального значения V(x=0)=1. Вероятность ошибки используется как сигнал регулировки видности. При зарегистрированной (наблюдаемой) вероятности ошибки Q(x), изменяется величина фазового сдвига х так, чтобы вероятность ошибки обращалась в нуль, при таком значении х видность достигнет своего максимального значения равного единице.
Таким образом, каждый раз при формировании "сырого" ключа ("сырой" ключ - это последовательность нулей и единиц, которая еще содержит ошибки на принимающей части), величина Δ(х), пропорциональная разности нулей и единиц в нем, может использоваться как сигнал ошибки для регулировки разности фаз. Важно, что для этого не требуется дополнительный обмен с передающей частью.
Предложенный способ реализуется в однопроходной схеме, в которой используется пара разнесенных интерферометров Маха-Цандера, один из которых находится на передающей стороне, а второй на принимающей стороне. В передающей части (фиг. 1) с помощью лазера и последующего ослабления его излучения генерируется последовательность квазиоднофотонных состояний. Затем каждое квазиоднофотонное состояние с помощью интерферометра передающей части разделяется во времени на два когерентных квазиоднофотонных состояния, относительной фазой которых кодируются биты передаваемого ключа. При этом исходные квантовые состояния, которые отвечают нулям и единицам на передающей станции, посылаются равновероятно.
Полученные пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния передаются по оптическому волокну от передающей части к принимающей части однопроходной схемы.
Пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния в принимающей части (фиг. 2) снова поступают на интерферометр Маха-Цандера, на котором пары пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентные состояний с различной фазой совмещаются. После чего оптические импульсы регистрируются однофотонным детектором.
Получаемая интерференционная картина обладает видностью, которая будет «идеальной» (т.е. равной 1) в случае, когда количество единиц и нулей в принятом ключе будет одинаковым (также как и в передаваемом ключе). Отклонение видности от «идеальной» однозначно связано с регистрируемой разностью количества нулей и единиц в ключе. Вероятность обнаружения различного количества нулей и единиц в принятом ключе определяется формулой (1). Величина видности V(x) однозначно связана с ошибкой Q(x) (формула (2)).
Таким образом, величина, пропорциональная разности нулей и единиц в ключе может быть использована как сигнал ошибки для регулировки разности фаз пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентные состояний компенсацией относительной разности хода в интерферометре принимающей части.
Причем для этого не требуется дополнительного обмена с передающей частью, т.е. нет необходимости прерывании передачи ключей в режиме квазиоднофотонных состояний для компенсации относительной разности хода в интерферометре принимающей части, а, следовательно, и для управления интерференционной картиной, и время, затрачиваемое на эту компенсацию, минимизируется.
Краткое описание чертежей
На фиг. 1 показана схема передающей части.
На фиг. 2 показана схема принимающей части.
На схемах пунктирными линиями обозначены пути оптического излучения, сплошными линиями обозначены электрические связи.
Осуществление изобретения
Для реализации предложенного способа сначала необходимо сформировать передающую часть, принимающую часть и линию связи, соединяющую передающую и принимающую части.
Передающая часть содержит генератор случайных чисел, лазер, интерферометр по схеме Маха-Цандера, оптические элементы, формирующие параметры излучения и блок управления (фиг. 1).
В качестве лазера, формирующего информационные состояния, используется полупроводниковый лазерный диод с рабочей длиной волны 1.55 мкм, для формирования одиночных импульсов с определенной тактовой частотой.
В составе интерферометра используются волоконные светоделители на поляризационно-сохраняющих волокнах.
Для контроля работы лазера используется измеритель мощности на основе фотодиода.
После прохождения интерферометра излучение проходит через волоконный фазовый модулятор и аттенюатор, управляемый электронным образом с помощью блока управления.
Затем на выходе излучение проходит через волоконный оптический мультиплексор (разделитель) по длинам волн 1.55/1.3 мкм, на который также подается излучение от лазера синхронизации с длиной волны 1.3 мкм.
Излучение между оптическими элементами передающей части передается через поляризационно сохраняющие оптические волокна.
После оптического мультиплексора излучение попадает линию связи, выполненную в виде одномодового оптического волокна и соединяющую передающую и принимающую части.
Управление и контроль сигналов в целом осуществляются в блоке управления передающей части.
После прохождения линии связи оптический сигнал попадает в принимающую часть на входной волоконный оптический мультиплексор, где разделяется на два потока. Первый сигнальный поток с длиной волны 1.55 мкм проходит к контроллеру поляризации, а второй поток с длиной волны 1.3 мкм попадает в фотоприемник синхронизации, выходной сигнал с которого служит для синхронизации дальнейшей обработки.
После прохождения контроллера поляризации излучение проходит через волоконный фазовый модулятор и попадает в интерферометр, также выполненный по схеме Маха-Цандера. В одно из плеч интерферометра установлен пьезоэлемент для возможности управления оптической длиной пути. Пьезоэлемент жестко прикреплен к оптическому волокну, например, приклеен. Приложение напряжения к пьезоэлементу изменяет его геометрическую длину, что приводит к изменению длины волокна в месте соприкосновения его с пьезоэлементом.
Излучение на выходе из интерферометра попадает в фотоприемный блок, выполненный в виде однофотонного детектора на лавинном фотодиоде, для регистрации квазиоднофотонных информационных оптических импульсов. Выходные сигналы фотоприемного блока обрабатываются в блоке обработки.
Излучение между оптическими элементами принимающей части также передается через поляризационно сохраняющие оптические волокна.
Управление и контроль сигналов в целом осуществляются в блоке управления принимающей части.
После сформирования аппаратной части можно выполнить предложенный способ.
Состояния на выходе лазера передающей части является когерентным состоянием
Figure 00000012
.
Последовательные преобразования когерентного состояния в передающий части при прохождении через интерферометр, фазовый модулятор и аттенюатор могут быть представлены в виде
Figure 00000013
Индексы 1 и 2 отвечают пространственно разделенным состояниям после прохождения интерферометра (фиг. 1). Весь оптический тракт выполнен из поляризационно сохраняющих волокон, состояние поляризации сохраняется, поэтому индекс поляризации в когерентных состояниях всюду ниже для краткости опущен.
Состояния в принимающей части в верхнем и нижнем плече интерферометра после первого светоделителя имеют вид (фиг. 2)
Figure 00000014
Состояния перед вторым светоделителем в верхнем и нижнем плечах интерферометра равны
Figure 00000015
Состояния на выходе интерферометра принимающей части равно
Figure 00000016
где
Figure 00000017
- разность оптических длин плеч интерферометров в передающей и принимающей приемной частях соответственно.
Детектирование информационных состояний происходит однофотонным детектором. При малом среднем числе фотонов в информационном состоянии
Figure 00000018
вероятность детектирования пропорциональна
Figure 00000019
пропорциональна
Figure 00000020
где
Figure 00000021
обозначает отклонение разности фаз от значения, требуемого протоколом квантового распределения ключей, вызванное разбалансировкой интерферометра.
Вероятность правильной регистрации битов 0 и 1 будет равна
Figure 00000022
Figure 00000023
Figure 00000024
Вероятность ошибочной интерпретации из-за неточной балансировки интерферометров, когда был послан 0 -- выбрана фаза
Figure 00000025
и наоборот, послана 1, а выбрана фаза
Figure 00000026
будет равно
Figure 00000027
Figure 00000028
Итоговая вероятность обнаружить разное количество 0 и 1 есть
Figure 00000029
Вероятность наблюдаемой ошибки в ключе на приемной стороне, вызванной разбалансировкой интерферометра
Figure 00000030
Вероятность ошибки Q(x) представляет собой отношение разности числа нулей и единиц в последовательности к полной длине последовательности при величине разбалансировки х. Вероятность ошибки Q(x) однозначно связана с величиной видности V(x)
Figure 00000031
Когда интерферометры идеально сбалансированы (х=0)), вероятность ошибки Q(x=Q)=0, при этом видность является идеальной - достигает своего максимального значения V(х=0)=1. Вероятность ошибки используется как сигнал регулировки видности. При зарегистрированной (наблюдаемой) вероятности ошибки Q(x) изменяется величина фазового сдвига х так, чтобы вероятность ошибки обращалась в нуль, при таком значении х видность достигнет своего максимального значения равного единице.
Таким образом, каждый раз при формировании "сырого" ключа величина Δ(х) пропорциональная разности нулей и единиц в нем, может использоваться как сигнал ошибки для регулировки разности фаз. Важно, что для этого не требуется дополнительный обмен с передающей стороной.
Полученная величина Δ(х), пропорциональная разности нулей и единиц, преобразуется в блоке обработки в сигнал управления пьезоэлементом для непосредственной регулировки разности фаз в интерферометре принимающей части.

Claims (22)

  1. Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии, включающей
  2. передающую часть, содержащую
  3. генератор случайных чисел,
  4. лазер,
  5. интерферометр,
  6. блок управления;
  7. принимающую часть, содержащую
  8. интерферометр,
  9. фотоприемный блок,
  10. блок обработки,
  11. блок управления;
  12. линию связи, выполненную в виде одномодового оптического волокна и соединяющую передающую и принимающую части;
  13. способ заключается в том, что
  14. генерируют случайную последовательность нулей и единиц с помощью генератора случайных чисел в передающей части;
  15. генерируют на основании последовательности нулей и единиц последовательность квазиоднофотонных состояний в передающей части;
  16. разделяют каждое квазиоднофотонное состояние с помощью интерферометра передающей части на пару пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентных состояний;
  17. передают полученные пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния из передающей части в принимающую часть с помощью линии связи;
  18. принимают пространственно разнесенные квазиоднофотонные когерентные состояния в принимающей части;
  19. получают интерференционную картину от пространственно разнесенных квазиоднофотонных когерентных состояний на выходе интерферометра принимающей части;
  20. регистрируют последовательность квазиоднофотонных состояний после прохождения интерферометра принимающей части в фотоприемном блоке в виде последовательности нулей и единиц в зависимости от видности полученной интерференционной картины для каждого квазиоднофотонного состояния;
  21. определяют сигнал ошибки в блоке обработки принимающей части на основании сравнения принятой и переданной последовательностей нулей и единиц, при этом в качестве сигнала ошибки применяется величина, пропорциональная числу несовпадений в позициях принятой и переданной последовательностей единиц и нулей; и
  22. регулируют видность интерференционной картины, полученной на выходе интерферометра принимающей части, посредством компенсации относительной разности хода в интерферометре принимающей части на основании принятого сигнала ошибки.
RU2017144533A 2017-12-19 2017-12-19 Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии RU2665249C1 (ru)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2017144533A RU2665249C1 (ru) 2017-12-19 2017-12-19 Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2017144533A RU2665249C1 (ru) 2017-12-19 2017-12-19 Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2665249C1 true RU2665249C1 (ru) 2018-08-28

Family

ID=63459706

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2017144533A RU2665249C1 (ru) 2017-12-19 2017-12-19 Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2665249C1 (ru)

Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2706175C1 (ru) * 2018-12-27 2019-11-14 Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы" Способ квантового распределения ключей в однопроходной системе квантового распределения ключей
RU2708511C1 (ru) * 2019-02-04 2019-12-09 Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы" Способ формирования ключа между узлами вычислительной сети с использованием системы квантового распределения ключей

Citations (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US20090046857A1 (en) * 2006-03-16 2009-02-19 Yoshihiro Nambu Quantum cryptography transmission system and optical device
RU2507690C1 (ru) * 2012-11-13 2014-02-20 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт общей физики им. А.М. Прохорова Российской академии наук (ИОФ РАН) Способ квантового кодирования и передачи криптографических ключей
RU2015141966A (ru) * 2015-10-02 2017-04-04 Российская Федерация, от имени которой выступает ФОНД ПЕРСПЕКТИВНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ Сеть квантового распределения ключей
RU2622985C1 (ru) * 2015-12-09 2017-06-21 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики твердого тела Российской академии наук (ИФТТ РАН) Устройство квантовой криптографии (варианты)

Patent Citations (4)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US20090046857A1 (en) * 2006-03-16 2009-02-19 Yoshihiro Nambu Quantum cryptography transmission system and optical device
RU2507690C1 (ru) * 2012-11-13 2014-02-20 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт общей физики им. А.М. Прохорова Российской академии наук (ИОФ РАН) Способ квантового кодирования и передачи криптографических ключей
RU2015141966A (ru) * 2015-10-02 2017-04-04 Российская Федерация, от имени которой выступает ФОНД ПЕРСПЕКТИВНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ Сеть квантового распределения ключей
RU2622985C1 (ru) * 2015-12-09 2017-06-21 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики твердого тела Российской академии наук (ИФТТ РАН) Устройство квантовой криптографии (варианты)

Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2706175C1 (ru) * 2018-12-27 2019-11-14 Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы" Способ квантового распределения ключей в однопроходной системе квантового распределения ключей
RU2708511C1 (ru) * 2019-02-04 2019-12-09 Открытое Акционерное Общество "Информационные Технологии И Коммуникационные Системы" Способ формирования ключа между узлами вычислительной сети с использованием системы квантового распределения ключей

Similar Documents

Publication Publication Date Title
KR102155350B1 (ko) 위상 편광 다 자유도 변조 양자키분배 네트워크 시스템 및 방법
WO2020140851A1 (zh) 一种量子通信与量子时频传输的融合网络系统与方法
US20190222415A1 (en) Transmitting device, receiving device, and quantum key distribution system
US7587049B2 (en) Active stabilization of a one-way QKD system
US8184989B2 (en) Communication system and timing control method
US20090185689A1 (en) QKD system and method with improved signal-to-noise ratio
JP4304298B2 (ja) 通信システム及びその同期方法
US8171354B2 (en) Communication system and method for controlling the same
US7583803B2 (en) QKD stations with fast optical switches and QKD systems using same
US20090074192A1 (en) Systems and methods for enhanced quantum key formation using an actively compensated QKD system
KR20190005868A (ko) 연속 변수 퀀텀 암호화를 위한 위상 참조 공유 방식들
US20110280405A1 (en) Systems and methods for stabilization of interferometers for quantum key distribution
CN104935428A (zh) 基于m-z干涉仪的多用户qkd网络系统及其密钥分发方法
RU2665249C1 (ru) Способ управления интерференционной картиной в однопроходной системе квантовой криптографии
US8320774B2 (en) Apparatus and method for adjustment of interference contrast in an interferometric quantum cryptography apparatus by tuning emitter wavelength
US20070133799A1 (en) Detector autocalibration in qkd systems
US7102121B2 (en) Temperature compensation for QKD systems
CN117318833A (zh) 一种用于tf-qkd的双波长偏振反馈方法
KR101992962B1 (ko) 양자 암호키 분배 안정화 장치 및 방법
GB2441364A (en) A quantum communication system which selects different protocols on the basis of security
Tang et al. Quantum key distribution system operating at sifted-key rate over 4 Mbit/s
CN110086611B (zh) 一种波分复用偏振补偿方法及其装置
JP2015122675A (ja) 変調装置および変調方法
Balygin et al. Active stabilization of the optical part in fiber optic quantum cryptography
Balygin et al. Control of distributed interference in the one-way quantum cryptography system