RU2648268C1 - Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma - Google Patents

Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma Download PDF

Info

Publication number
RU2648268C1
RU2648268C1 RU2016149281A RU2016149281A RU2648268C1 RU 2648268 C1 RU2648268 C1 RU 2648268C1 RU 2016149281 A RU2016149281 A RU 2016149281A RU 2016149281 A RU2016149281 A RU 2016149281A RU 2648268 C1 RU2648268 C1 RU 2648268C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
electron
plasma
neutral
parameters
atom
Prior art date
Application number
RU2016149281A
Other languages
Russian (ru)
Inventor
Александр Сеит-Умерович Мустафаев
Артем Юрьевич Грабовский
Владимир Сергеевич Сухомлинов
Хиллер Оскар Габриэль Мурильо
Original Assignee
федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский горный университет"
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский горный университет" filed Critical федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Санкт-Петербургский горный университет"
Priority to RU2016149281A priority Critical patent/RU2648268C1/en
Application granted granted Critical
Publication of RU2648268C1 publication Critical patent/RU2648268C1/en

Links

Images

Classifications

    • H—ELECTRICITY
    • H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
    • H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
    • H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
    • H05H1/24—Generating plasma

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
  • Plasma Technology (AREA)

Abstract

FIELD: chemistry.
SUBSTANCE: invention relates to the field of plasma diagnostics and can be used for studies of nonequilibrium anisotropic plasma directly under the operating conditions of a wide range of gas discharge devices: lasers, plasma torches, light sources, powerful current and voltage stabilizers, key elements, inverters. In the investigated plasma object, the second derivative of the CVC of a cylindrical probe is recorded, by sharing the experimental data and solving the Boltzmann kinetic equation, the energy dependences of Legendre components of the FRES ƒ0, ƒ1 and ƒ2 and the electron-atom collision integral S1 at the same time perform an accurate measurement of the gas pressure p and the electric field strength Ez. Method provides a determination of the temperature Ta of the neutral plasma component and the parameters of the electron component - the transport cross section of electron-atom collisions
Figure 00000016
and the convective electron velocity 〈v〉con.
EFFECT: technical result is the determination of the set of parameters of the neutral (local temperature) and electron (electron-atom transport cross-section and convective velocity) plasma component.
1 cl, 5 dwg

Description

Изобретение относится к области диагностики плазмы и может быть использовано для исследований неравновесной анизотропной плазмы непосредственно в рабочих условиях широкого круга газоразрядных устройств: лазеров, плазмотронов, источников света, мощных стабилизаторов тока и напряжения, ключевых элементов, инверторов, и др.The invention relates to the field of plasma diagnostics and can be used to study non-equilibrium anisotropic plasma directly under the operating conditions of a wide range of gas-discharge devices: lasers, plasmatrons, light sources, powerful current and voltage stabilizers, key elements, inverters, etc.

Известен ионный денситометр для измерения плотности газа или пара в газоразрядных приборах (авторское свидетельство SU №457909, опубл. 25.01.1975 г.), в основе работы которого лежит явление резонансной перезарядки, происходящей в пространстве, заполненном исследуемым газом, между коллектором, находящийся под замедляющим ионы потенциалом, и дополнительным электродом, находящимся под ускоряющим ионы потенциалом.Known ion densitometer for measuring the density of gas or vapor in gas-discharge devices (copyright certificate SU No. 457909, publ. 01.25.1975), which is based on the phenomenon of resonant charge exchange occurring in the space filled with the test gas, between the collector, located under ion-slowing potential, and an additional electrode located under the ion-accelerating potential.

Способ определения плотности газа состоит в одновременном измерении тока ионов на коллектор Jк и на дополнительный электрод J∂. Концентрация нейтральных атомов (плотность газа) интегрально определяется по формулеThe method for determining the gas density consists in simultaneously measuring the ion current to the collector J k and to the additional electrode J ∂ . The concentration of neutral atoms (gas density) is integrally determined by the formula

Figure 00000001
Figure 00000001

где L - расстояние между коллектором и дополнительным электродом, см; Q - сечение перезарядки, см2.where L is the distance between the collector and the additional electrode, cm; Q is the recharge cross section, cm 2 .

Недостатками являются невозможность определения локальной концентрации и температуры нейтральной компоненты плазмы (атомов), транспортного сечения электрон-атомных столкновений, конвективной скорости электронов, а также зависимость размеров межэлектродного промежутка от давления газа.The disadvantages are the impossibility of determining the local concentration and temperature of the neutral plasma component (atoms), the transport cross section of electron-atom collisions, the convective electron velocity, and also the dependence of the interelectrode gap size on the gas pressure.

Известен способ определения пространственного распределения параметров плазмы (заявка RU 92005122, опубл. 27.02.1995 г.), основанный на измерении спектрального распределения интенсивности излучения в фиксированных интервалах спектра, не содержащих резонансных линий. При этом записывают контуры спектральных линий, на которые накладывают теоретический спектр, рассчитанный из системы уравнений, включающей уравнение переноса излучения для неоднородного объема, выражение для коэффициента поглощения с учетом линий и непрерывного фона, уравнений кинетики заселения уровней в приближении блока возбужденных состояний и ряд дополнительных соотношений.A known method for determining the spatial distribution of plasma parameters (application RU 92005122, publ. 02.27.1995), based on measuring the spectral distribution of radiation intensity in fixed intervals of the spectrum that do not contain resonance lines. In this case, the contours of the spectral lines are written, onto which a theoretical spectrum is calculated, calculated from a system of equations including the radiation transfer equation for an inhomogeneous volume, an expression for the absorption coefficient taking into account lines and a continuous background, equations of the kinetics of population of levels in the approximation of a block of excited states, and a number of additional relations .

Недостатками аналога являются невозможность определения локальной температуры атомов плазмы, транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов.The disadvantages of the analogue are the impossibility of determining the local temperature of plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions, and the convective velocity of electrons.

Известен способ зондовой диагностики плазмы и устройство для его осуществления (патент RU 2503158, опубл. 27.12.2013 г.), включающий установку зонда в плазму, приложение к зонду дискретных ступенчатых импульсов напряжения, регистрацию вольтамперной характеристики (ВАХ), измерение потенциала плазмы. Напряжение каждой последующей ступени в импульсе задают большим по сравнению с предыдущей, ступени формируют с временными интервалами между ними, во время которых потенциал на зонде устанавливают равным потенциалу пространства плазмы. При этом длительность каждой ступени и интервалы времени между ними устанавливают не менее времени восстановления квазинейтральности плазмы.A known method of probe diagnostics of plasma and a device for its implementation (patent RU 2503158, publ. 12/27/2013), which includes installing the probe in a plasma, applying discrete step voltage pulses to the probe, recording the current-voltage characteristic (CVC), measuring the plasma potential. The voltage of each subsequent stage in the pulse is set larger compared to the previous one, the stages are formed with time intervals between them, during which the potential on the probe is set equal to the potential of the plasma space. Moreover, the duration of each stage and the time intervals between them set at least the time of restoration of the plasma quasineutrality.

Недостатками аналога являются: невозможность определения локальной концентрации и температуры атомов плазмы, транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов.The disadvantages of the analogue are: the impossibility of determining the local concentration and temperature of plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions and the convective velocity of electrons.

Известен способ определения параметров низкотемпературной плазмы (авторское свидетельство SU №1545766, опубл. 22.10.1989 г.), принятый за прототип, заключающийся в измерении функции распределения электронов по скоростям (ФРЭС) по второй производной ВАХ плоского двойного зонда, помещенного в плазму, отличающийся тем, что с целью определения локальной концентрации атомов плазмы одновременно с ФРЭС измеряют напряженность электрического поля и находят концентрацию атомов по формулеA known method for determining the parameters of low-temperature plasma (copyright certificate SU No. 1545766, publ. 10/22/1989), adopted for the prototype, which consists in measuring the distribution function of electrons by velocity (FRES) for the second derivative of the I – V characteristic of a planar double probe placed in a plasma, characterized the fact that in order to determine the local concentration of plasma atoms simultaneously with the FRES measure the electric field and find the concentration of atoms by the formula

Figure 00000002
Figure 00000002

где Na - концентрация атомов, см-3;where N a is the concentration of atoms, cm -3 ;

Еz - напряженность электрического поля, В/см;E z - electric field strength, V / cm;

Figure 00000003
- транспортное сечение упругих электрон-атомных столкновений, см2;
Figure 00000003
- transport cross section of elastic electron-atom collisions, cm 2 ;

ƒ0 - изотропная часть ФРЭС;ƒ 0 is the isotropic part of the FRES;

ƒ1 - анизотропная часть ФРЭС;ƒ 1 - anisotropic part of the FRES;

U - задерживающий потенциал зонда относительно плазмы, В.U is the retarding potential of the probe relative to the plasma, B.

Недостатками являются: невозможность определения локальной температуры атомов плазмы, транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов, техническая сложность изготовления плоских зондов.The disadvantages are: the impossibility of determining the local temperature of plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions and the convective velocity of electrons, the technical complexity of manufacturing flat probes.

Техническим результатом является определение набора параметров нейтральной (локальная температура) и электронной (транспортное сечение электрон-атомных столкновений и конвективная скорость) компонент плазмы.The technical result is the determination of a set of parameters of the neutral (local temperature) and electronic (transport cross-section of electron-atom collisions and convective velocity) plasma components.

Технический результат достигается тем, что измерения второй производной осуществляют цилиндрическим зондом при двух ориентациях относительно оси разряда, а энергетические зависимости лежандровых компонент функции распределения и интеграла электрон-атомных столкновений реконструируют путем совместного использования измеренных значений второй производной и кинетического уравнения Больцмана.The technical result is achieved in that the second derivative is measured with a cylindrical probe in two orientations relative to the discharge axis, and the energy dependences of the Legendre components of the distribution function and the electron-atom collision integral are reconstructed by sharing the measured values of the second derivative and the Boltzmann kinetic equation.

Способ определения параметров нейтральной и электронной компонент неравновесной плазмы поясняется следующими фигурами: фиг. 1 - вторые производные ВАХ цилиндрического зонда

Figure 00000004
(относительные единицы), зарегистрированные в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 торр, J=0,5 А и двух ориентациях зонда относительно оси разряда: 1 - перпендикулярно (угол между нормалью к поверхности зонда и осью симметрии плазмы θ=0°); 2 - параллельно (θ=90°);The method for determining the parameters of the neutral and electronic components of a nonequilibrium plasma is illustrated by the following figures: FIG. 1 - second derivatives of the current-voltage characteristic of a cylindrical probe
Figure 00000004
(relative units) recorded in the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A and two probe orientations relative to the discharge axis: 1 - perpendicular (angle between the normal to the probe surface and the axis of symmetry of the plasma θ = 0 °); 2 - in parallel (θ = 90 °);

фиг. 2 - энергетические зависимости лежандровых компонент ФРЭС ƒ0, ƒ1 и ƒ2, восстановленные в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда (относительные единицы) при РНе=1 торр, J=0,5 А;FIG. 2 - energy dependences of the Legendre components of the FRES ƒ 0 , ƒ 1 and ƒ 2 , restored in the plasma of the positive column of a helium glow discharge (relative units) at P He = 1 torr, J = 0.5 A;

фиг. 3 - энергетическая зависимость лежандрова компонента интеграла электрон-атомных столкновений S1, восстановленная в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 торр, J=0,5 А;FIG. 3 - energy dependence of the Legendre component of the electron-atom collision integral S 1 , restored in the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A;

фиг. 4 - транспортное сечение упругого рассеяния электронов

Figure 00000003
на атомах гелия. Точки - экспериментальные результаты, полученные предлагаемым способом; 1 - данные К. Kumar; 2 - расчет Sinfailam A.L., Nesbet R.K. матричным вариационным методом; 3 - расчет Burke P.G., Cooper J.W. методом сильной связи;FIG. 4 - transport cross section of elastic electron scattering
Figure 00000003
on helium atoms. Points - experimental results obtained by the proposed method; 1 - data of K. Kumar; 2 - calculation of Sinfailam AL, Nesbet RK by the matrix variational method; 3 - Calculation of Burke PG, Cooper JW by tight binding;

фиг. 5 - энергетическая зависимость конвективной скорости электронов, определенная при РНе=0,5 торр; 1, 2, 3 - расчет по формуле (3) для разрядных токов 0,1; 0,25 и 0,5 А соответственно; 4 - расчет по формуле (4).FIG. 5 - energy dependence of the convective velocity of electrons, determined at P He = 0.5 torr; 1, 2, 3 - calculation by the formula (3) for discharge currents of 0.1; 0.25 and 0.5 A, respectively; 4 - calculation by the formula (4).

Способ осуществляется следующим образом. Цилиндрический зонд, изготовленный из молибденовой проволоки диаметром 0,07 мм и длиной 1 мм, помещают в исследуемую плазму и при двух ориентациях относительно оси разряда регистрируют значения второй производной ВАХ зонда

Figure 00000004
. На фиг. 1 приведены вторые производные
Figure 00000004
, зарегистрированные в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 тор, J=0,5 А, 1-θ=0°; 2-θ=90°.The method is as follows. A cylindrical probe made of a molybdenum wire with a diameter of 0.07 mm and a length of 1 mm is placed in the studied plasma and, with two orientations relative to the discharge axis, the values of the second derivative of the I – V characteristic of the probe are recorded
Figure 00000004
. In FIG. 1 shows the second derivatives
Figure 00000004
registered in the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A, 1-θ = 0 °; 2-θ = 90 °.

Далее ФРЭС и интеграл электрон-атомных столкновений представляют в виде разложения в ряды по полиномам Лежандра и реконструируют четные компоненты ФРЭС ƒ0 и ƒ2. Путем решения кинетического уравнения Больцмана (2) восстанавливают анизотропную часть ФРЭС ƒ1.Further, the FRES and the integral of electron-atom collisions are represented in the form of series expansion in Legendre polynomials and the even components of the FRES ƒ 0 and ƒ 2 are reconstructed. By solving the kinetic Boltzmann equation (2), the anisotropic part of the FRES ƒ 1 is restored.

Figure 00000005
Figure 00000005

На фиг. 2 представлены энергетические зависимости ƒ0, ƒ1 и ƒ2, восстановленные плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 торр, J=0,5 А.In FIG. Figure 2 shows the energy dependences ƒ 0 , ƒ 1, and ƒ 2 reconstructed by the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A.

Далее восстанавливают энергетическую зависимость компонента S1 интеграла электрон-атомных столкновений (фиг. 3) и определяют локальную температуру Та атомов плазмы, транспортное сечение электрон-атомных столкновений

Figure 00000003
и конвективную скорость электронов 〈v〉конв.Next, restore the energy dependence of the component S 1 of the integral of electron-atom collisions (Fig. 3) and determine the local temperature T a of the plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions
Figure 00000003
and convective electron velocity 〈v〈 conv .

Способ поясняется следующими примерами. В результате осуществления способа была проведена диагностика локальных параметров нейтральной и электронной компонент неравновесной плазмы. Известно, что аддитивный вклад упругого рассеяния электронов на атомах в S1 в приближении неподвижных атомов равен:The method is illustrated by the following examples. As a result of the method, the local parameters of the neutral and electronic components of the nonequilibrium plasma were diagnosed. It is known that the additive contribution of elastic electron scattering by atoms in S 1 in the approximation of stationary atoms is equal to:

Figure 00000006
Figure 00000006

Из этой формулы была определена величина транспортного сечения

Figure 00000003
и его энергетическая зависимость (фиг. 4), т.к. значения S1, ƒ1, Na известны, а вклад других процессов взаимодействия электронов в S1 мал.From this formula, the value of the transport section was determined
Figure 00000003
and its energy dependence (Fig. 4), because the values of S 1 , ƒ 1 , N a are known, and the contribution of other electron interaction processes to S 1 is small.

Измерение давления газа р и напряженности электрического поля Еz позволяет определить локальную температуру атомов, связанную с их концентрацией и давлением формулойMeasurement of the gas pressure p and the electric field strength E z allows us to determine the local temperature of atoms associated with their concentration and pressure by the formula

Figure 00000007
Figure 00000007

откуда, проведя замену переменной v на U, получают с учетом формулы (1)whence, having replaced the variable v by U, they are obtained taking into account the formula (1)

Figure 00000008
Figure 00000008

Таким образом была определена локальная температура атомов гелия на оси разряда при давлении 1 торр и разрядном токе 0,5 А, она оказалась равной Та=(574±45) К. Полученный результат хорошо согласуется с данными измерения Та оптическими методами.Thus, the local temperature of helium atoms on the axis of the discharge was determined at a pressure of 1 torr and a discharge current of 0.5 A; it turned out to be equal to T a = (574 ± 45) K. The result obtained is in good agreement with the measurement data of T a by optical methods.

Относительное измерение ƒ0 и ƒ1 позволяет определить конвективную скорость электронов 〈v〉конв, усредненную по угловым координатам:The relative measurement ƒ 0 and ƒ 1 allows us to determine the convective electron velocity 〈v〉 conv , averaged over the angular coordinates:

Figure 00000009
Figure 00000009

Если рассеяние электронов по импульсу происходит в основном при упругом взаимодействии с атомами, то компоненты ƒ0 и ƒ1 оказываются связанными между собой простой зависимостью:If electron scattering by momentum occurs mainly during elastic interaction with atoms, then the components ƒ 0 and ƒ 1 turn out to be related by a simple dependence:

Figure 00000010
Figure 00000010

В этих условиях конвективную скорость определяют по значениям ƒ0 и измеренным Еz:Under these conditions, the convective velocity is determined by the values of ƒ 0 and the measured E z :

Figure 00000011
Figure 00000011

Определенные по соотношениям (3) и (4) значения конвективной скорости электронов приведены на фиг. 5.The convective velocities of the electrons determined from relations (3) and (4) are shown in FIG. 5.

Таким образом, способ обеспечивает определение локальной температуры Та нейтральной компоненты плазмы и параметров электронной компоненты - транспортного сечения электрон-атомных столкновений

Figure 00000003
и конвективной скорости электронов 〈v〉конв.Thus, the method provides a determination of the local temperature T a of the neutral plasma component and the parameters of the electronic component — the transport cross section of electron-atom collisions
Figure 00000003
and convective electron velocity электроновv〉 conv .

Claims (1)

Способ определения параметров нейтральной и электронной компонент неравновесной плазмы, включающий измерение функции распределения электронов по скоростям по второй производной зондовой вольтамперной характеристики, отличающийся тем, что измерения осуществляют цилиндрическим зондом при двух ориентациях относительно оси разряда, а энергетические зависимости лежандровых компонент функции распределения и интеграла электрон-атомных столкновений реконструируют путем совместного использования значений второй производной и кинетического уравнения Больцмана.A method for determining the parameters of the neutral and electronic components of a nonequilibrium plasma, including measuring the electron velocity distribution function with respect to the second derivative of the probe current-voltage characteristic, characterized in that the measurements are carried out by a cylindrical probe in two orientations relative to the discharge axis, and the energy dependences of the Legendre components of the distribution function and the electron integral atomic collisions are reconstructed by sharing the values of the second derivative and kinetic Skogen Boltzmann equation.
RU2016149281A 2016-12-14 2016-12-14 Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma RU2648268C1 (en)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2016149281A RU2648268C1 (en) 2016-12-14 2016-12-14 Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2016149281A RU2648268C1 (en) 2016-12-14 2016-12-14 Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2648268C1 true RU2648268C1 (en) 2018-03-23

Family

ID=61707997

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2016149281A RU2648268C1 (en) 2016-12-14 2016-12-14 Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2648268C1 (en)

Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU416617A1 (en) * 1971-01-04 1974-02-25
US4862032A (en) * 1986-10-20 1989-08-29 Kaufman Harold R End-Hall ion source
SU1525587A1 (en) * 1987-12-14 1989-11-30 Винницкий политехнический институт Apparatus for probe diagnosis of plasma
EP2521158A1 (en) * 2011-05-05 2012-11-07 Imec Plasma probe and method for plasma diagnostics
RU2503158C1 (en) * 2012-08-01 2013-12-27 Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" Method for probe diagnosis of plasma and apparatus for realising said method

Patent Citations (5)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
SU416617A1 (en) * 1971-01-04 1974-02-25
US4862032A (en) * 1986-10-20 1989-08-29 Kaufman Harold R End-Hall ion source
SU1525587A1 (en) * 1987-12-14 1989-11-30 Винницкий политехнический институт Apparatus for probe diagnosis of plasma
EP2521158A1 (en) * 2011-05-05 2012-11-07 Imec Plasma probe and method for plasma diagnostics
RU2503158C1 (en) * 2012-08-01 2013-12-27 Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" Method for probe diagnosis of plasma and apparatus for realising said method

Similar Documents

Publication Publication Date Title
Jiang et al. Temporal coherence effects in multiple ionization of N 2 via XUV pump-probe autocorrelation
Huang et al. Neutral flow evolution in a six-kilowatt Hall thruster
Petrović et al. Data and modeling of negative ion transport in gases of interest for production of integrated circuits and nanotechnologies
Adams et al. The effect of inter-pulse coupling on gas temperature in nanosecond-pulsed high-frequency discharges
Anikin et al. Breakdown development at high overvoltage: electric field, electronic level excitation and electron density
Cormier et al. Self-Referencing, Spectrally, or Spatially Encoded Spectral Interferometry<? format?> for the Complete Characterization of Attosecond Electromagnetic Pulses
Lévy et al. X-ray diagnosis of the pressure induced mott nonmetal-metal transition
Synek et al. Advanced electrical current measurements of microdischarges: evidence of sub-critical pulses and ion currents in barrier discharge in air
Kaneyasu et al. Electron wave packet interference in atomic inner-shell excitation
Ubieto-Díaz et al. A broad-band FT-ICR Penning trap system for KATRIN
Goekce et al. OES characterization of streamers in a nanosecond pulsed SDBD using N2 and Ar transitions
CN102538987B (en) Method for measuring attosecond X-ray pulses and application of method
RU2648268C1 (en) Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma
Gomez et al. Lifetime measurement of the 6 s level of rubidium
Huang et al. Laser-induced fluorescence of singly-charged xenon inside a 6-kW Hall thruster
Hebner et al. Electric fields in high‐frequency parallel‐plate helium discharges
Tropina et al. Aero-optical effects in non-equilibrium air
Pasqualotto et al. Spectroscopic diagnostics for the negative ion RF source SPIDER
Yambe et al. Comparison of Electron Densities and Temperatures in Helium and Argon Nonthermal Atmospheric-Pressure Plasmas by Continuum Spectral Analysis
Wu et al. Space and time analysis of the N2 vibrational non-equilibrium in the N2 and air nanosecond discharge afterglow
Filippi et al. Plasma density characterization at SPARC_LAB through Stark broadening of Hydrogen spectral lines
Buth et al. Ramsey method for Auger-electron interference induced by an attosecond twin pulse
Chen et al. Hollow plasma structure during the breakdown phase of nanosecond pulsed pin–pin discharges generated with overvoltage
Imura et al. Tunneling motion in (HCl) 2 hydrogen-bonded dimer probed by electrostatic hexapole and Doppler-selected TOF measurement for the internal energy distribution of [ClHCl]
Shu et al. Absolute calibration of the ratio of Xe/O two-photon absorption cross-sections for O-TALIF applications

Legal Events

Date Code Title Description
MM4A The patent is invalid due to non-payment of fees

Effective date: 20201215