RU2648268C1 - Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma - Google Patents
Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma Download PDFInfo
- Publication number
- RU2648268C1 RU2648268C1 RU2016149281A RU2016149281A RU2648268C1 RU 2648268 C1 RU2648268 C1 RU 2648268C1 RU 2016149281 A RU2016149281 A RU 2016149281A RU 2016149281 A RU2016149281 A RU 2016149281A RU 2648268 C1 RU2648268 C1 RU 2648268C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- electron
- plasma
- neutral
- parameters
- atom
- Prior art date
Links
- 238000000034 method Methods 0.000 title claims abstract description 15
- 230000007935 neutral effect Effects 0.000 title claims abstract description 10
- 239000000523 sample Substances 0.000 claims abstract description 16
- 238000005259 measurement Methods 0.000 claims abstract description 5
- 238000005315 distribution function Methods 0.000 claims description 4
- 230000005684 electric field Effects 0.000 abstract description 4
- 239000003381 stabilizer Substances 0.000 abstract description 2
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract 1
- SWQJXJOGLNCZEY-UHFFFAOYSA-N helium atom Chemical compound [He] SWQJXJOGLNCZEY-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 7
- 239000007789 gas Substances 0.000 description 6
- 239000001307 helium Substances 0.000 description 5
- 229910052734 helium Inorganic materials 0.000 description 5
- 238000004364 calculation method Methods 0.000 description 4
- 238000001803 electron scattering Methods 0.000 description 3
- 230000003993 interaction Effects 0.000 description 2
- 230000005855 radiation Effects 0.000 description 2
- 230000003595 spectral effect Effects 0.000 description 2
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 2
- ZOKXTWBITQBERF-UHFFFAOYSA-N Molybdenum Chemical compound [Mo] ZOKXTWBITQBERF-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 1
- 239000000654 additive Substances 0.000 description 1
- 230000000996 additive effect Effects 0.000 description 1
- 230000005281 excited state Effects 0.000 description 1
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 1
- 239000011159 matrix material Substances 0.000 description 1
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 description 1
- 238000004157 plasmatron Methods 0.000 description 1
- 230000000979 retarding effect Effects 0.000 description 1
- 230000036964 tight binding Effects 0.000 description 1
- 238000004800 variational method Methods 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
- H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
- H05H1/24—Generating plasma
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Plasma Technology (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области диагностики плазмы и может быть использовано для исследований неравновесной анизотропной плазмы непосредственно в рабочих условиях широкого круга газоразрядных устройств: лазеров, плазмотронов, источников света, мощных стабилизаторов тока и напряжения, ключевых элементов, инверторов, и др.The invention relates to the field of plasma diagnostics and can be used to study non-equilibrium anisotropic plasma directly under the operating conditions of a wide range of gas-discharge devices: lasers, plasmatrons, light sources, powerful current and voltage stabilizers, key elements, inverters, etc.
Известен ионный денситометр для измерения плотности газа или пара в газоразрядных приборах (авторское свидетельство SU №457909, опубл. 25.01.1975 г.), в основе работы которого лежит явление резонансной перезарядки, происходящей в пространстве, заполненном исследуемым газом, между коллектором, находящийся под замедляющим ионы потенциалом, и дополнительным электродом, находящимся под ускоряющим ионы потенциалом.Known ion densitometer for measuring the density of gas or vapor in gas-discharge devices (copyright certificate SU No. 457909, publ. 01.25.1975), which is based on the phenomenon of resonant charge exchange occurring in the space filled with the test gas, between the collector, located under ion-slowing potential, and an additional electrode located under the ion-accelerating potential.
Способ определения плотности газа состоит в одновременном измерении тока ионов на коллектор Jк и на дополнительный электрод J∂. Концентрация нейтральных атомов (плотность газа) интегрально определяется по формулеThe method for determining the gas density consists in simultaneously measuring the ion current to the collector J k and to the additional electrode J ∂ . The concentration of neutral atoms (gas density) is integrally determined by the formula
где L - расстояние между коллектором и дополнительным электродом, см; Q - сечение перезарядки, см2.where L is the distance between the collector and the additional electrode, cm; Q is the recharge cross section, cm 2 .
Недостатками являются невозможность определения локальной концентрации и температуры нейтральной компоненты плазмы (атомов), транспортного сечения электрон-атомных столкновений, конвективной скорости электронов, а также зависимость размеров межэлектродного промежутка от давления газа.The disadvantages are the impossibility of determining the local concentration and temperature of the neutral plasma component (atoms), the transport cross section of electron-atom collisions, the convective electron velocity, and also the dependence of the interelectrode gap size on the gas pressure.
Известен способ определения пространственного распределения параметров плазмы (заявка RU 92005122, опубл. 27.02.1995 г.), основанный на измерении спектрального распределения интенсивности излучения в фиксированных интервалах спектра, не содержащих резонансных линий. При этом записывают контуры спектральных линий, на которые накладывают теоретический спектр, рассчитанный из системы уравнений, включающей уравнение переноса излучения для неоднородного объема, выражение для коэффициента поглощения с учетом линий и непрерывного фона, уравнений кинетики заселения уровней в приближении блока возбужденных состояний и ряд дополнительных соотношений.A known method for determining the spatial distribution of plasma parameters (application RU 92005122, publ. 02.27.1995), based on measuring the spectral distribution of radiation intensity in fixed intervals of the spectrum that do not contain resonance lines. In this case, the contours of the spectral lines are written, onto which a theoretical spectrum is calculated, calculated from a system of equations including the radiation transfer equation for an inhomogeneous volume, an expression for the absorption coefficient taking into account lines and a continuous background, equations of the kinetics of population of levels in the approximation of a block of excited states, and a number of additional relations .
Недостатками аналога являются невозможность определения локальной температуры атомов плазмы, транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов.The disadvantages of the analogue are the impossibility of determining the local temperature of plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions, and the convective velocity of electrons.
Известен способ зондовой диагностики плазмы и устройство для его осуществления (патент RU 2503158, опубл. 27.12.2013 г.), включающий установку зонда в плазму, приложение к зонду дискретных ступенчатых импульсов напряжения, регистрацию вольтамперной характеристики (ВАХ), измерение потенциала плазмы. Напряжение каждой последующей ступени в импульсе задают большим по сравнению с предыдущей, ступени формируют с временными интервалами между ними, во время которых потенциал на зонде устанавливают равным потенциалу пространства плазмы. При этом длительность каждой ступени и интервалы времени между ними устанавливают не менее времени восстановления квазинейтральности плазмы.A known method of probe diagnostics of plasma and a device for its implementation (patent RU 2503158, publ. 12/27/2013), which includes installing the probe in a plasma, applying discrete step voltage pulses to the probe, recording the current-voltage characteristic (CVC), measuring the plasma potential. The voltage of each subsequent stage in the pulse is set larger compared to the previous one, the stages are formed with time intervals between them, during which the potential on the probe is set equal to the potential of the plasma space. Moreover, the duration of each stage and the time intervals between them set at least the time of restoration of the plasma quasineutrality.
Недостатками аналога являются: невозможность определения локальной концентрации и температуры атомов плазмы, транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов.The disadvantages of the analogue are: the impossibility of determining the local concentration and temperature of plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions and the convective velocity of electrons.
Известен способ определения параметров низкотемпературной плазмы (авторское свидетельство SU №1545766, опубл. 22.10.1989 г.), принятый за прототип, заключающийся в измерении функции распределения электронов по скоростям (ФРЭС) по второй производной ВАХ плоского двойного зонда, помещенного в плазму, отличающийся тем, что с целью определения локальной концентрации атомов плазмы одновременно с ФРЭС измеряют напряженность электрического поля и находят концентрацию атомов по формулеA known method for determining the parameters of low-temperature plasma (copyright certificate SU No. 1545766, publ. 10/22/1989), adopted for the prototype, which consists in measuring the distribution function of electrons by velocity (FRES) for the second derivative of the I – V characteristic of a planar double probe placed in a plasma, characterized the fact that in order to determine the local concentration of plasma atoms simultaneously with the FRES measure the electric field and find the concentration of atoms by the formula
где Na - концентрация атомов, см-3;where N a is the concentration of atoms, cm -3 ;
Еz - напряженность электрического поля, В/см;E z - electric field strength, V / cm;
- транспортное сечение упругих электрон-атомных столкновений, см2; - transport cross section of elastic electron-atom collisions, cm 2 ;
ƒ0 - изотропная часть ФРЭС;ƒ 0 is the isotropic part of the FRES;
ƒ1 - анизотропная часть ФРЭС;ƒ 1 - anisotropic part of the FRES;
U - задерживающий потенциал зонда относительно плазмы, В.U is the retarding potential of the probe relative to the plasma, B.
Недостатками являются: невозможность определения локальной температуры атомов плазмы, транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов, техническая сложность изготовления плоских зондов.The disadvantages are: the impossibility of determining the local temperature of plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions and the convective velocity of electrons, the technical complexity of manufacturing flat probes.
Техническим результатом является определение набора параметров нейтральной (локальная температура) и электронной (транспортное сечение электрон-атомных столкновений и конвективная скорость) компонент плазмы.The technical result is the determination of a set of parameters of the neutral (local temperature) and electronic (transport cross-section of electron-atom collisions and convective velocity) plasma components.
Технический результат достигается тем, что измерения второй производной осуществляют цилиндрическим зондом при двух ориентациях относительно оси разряда, а энергетические зависимости лежандровых компонент функции распределения и интеграла электрон-атомных столкновений реконструируют путем совместного использования измеренных значений второй производной и кинетического уравнения Больцмана.The technical result is achieved in that the second derivative is measured with a cylindrical probe in two orientations relative to the discharge axis, and the energy dependences of the Legendre components of the distribution function and the electron-atom collision integral are reconstructed by sharing the measured values of the second derivative and the Boltzmann kinetic equation.
Способ определения параметров нейтральной и электронной компонент неравновесной плазмы поясняется следующими фигурами: фиг. 1 - вторые производные ВАХ цилиндрического зонда (относительные единицы), зарегистрированные в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 торр, J=0,5 А и двух ориентациях зонда относительно оси разряда: 1 - перпендикулярно (угол между нормалью к поверхности зонда и осью симметрии плазмы θ=0°); 2 - параллельно (θ=90°);The method for determining the parameters of the neutral and electronic components of a nonequilibrium plasma is illustrated by the following figures: FIG. 1 - second derivatives of the current-voltage characteristic of a cylindrical probe (relative units) recorded in the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A and two probe orientations relative to the discharge axis: 1 - perpendicular (angle between the normal to the probe surface and the axis of symmetry of the plasma θ = 0 °); 2 - in parallel (θ = 90 °);
фиг. 2 - энергетические зависимости лежандровых компонент ФРЭС ƒ0, ƒ1 и ƒ2, восстановленные в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда (относительные единицы) при РНе=1 торр, J=0,5 А;FIG. 2 - energy dependences of the Legendre components of the FRES ƒ 0 , ƒ 1 and ƒ 2 , restored in the plasma of the positive column of a helium glow discharge (relative units) at P He = 1 torr, J = 0.5 A;
фиг. 3 - энергетическая зависимость лежандрова компонента интеграла электрон-атомных столкновений S1, восстановленная в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 торр, J=0,5 А;FIG. 3 - energy dependence of the Legendre component of the electron-atom collision integral S 1 , restored in the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A;
фиг. 4 - транспортное сечение упругого рассеяния электронов на атомах гелия. Точки - экспериментальные результаты, полученные предлагаемым способом; 1 - данные К. Kumar; 2 - расчет Sinfailam A.L., Nesbet R.K. матричным вариационным методом; 3 - расчет Burke P.G., Cooper J.W. методом сильной связи;FIG. 4 - transport cross section of elastic electron scattering on helium atoms. Points - experimental results obtained by the proposed method; 1 - data of K. Kumar; 2 - calculation of Sinfailam AL, Nesbet RK by the matrix variational method; 3 - Calculation of Burke PG, Cooper JW by tight binding;
фиг. 5 - энергетическая зависимость конвективной скорости электронов, определенная при РНе=0,5 торр; 1, 2, 3 - расчет по формуле (3) для разрядных токов 0,1; 0,25 и 0,5 А соответственно; 4 - расчет по формуле (4).FIG. 5 - energy dependence of the convective velocity of electrons, determined at P He = 0.5 torr; 1, 2, 3 - calculation by the formula (3) for discharge currents of 0.1; 0.25 and 0.5 A, respectively; 4 - calculation by the formula (4).
Способ осуществляется следующим образом. Цилиндрический зонд, изготовленный из молибденовой проволоки диаметром 0,07 мм и длиной 1 мм, помещают в исследуемую плазму и при двух ориентациях относительно оси разряда регистрируют значения второй производной ВАХ зонда . На фиг. 1 приведены вторые производные , зарегистрированные в плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 тор, J=0,5 А, 1-θ=0°; 2-θ=90°.The method is as follows. A cylindrical probe made of a molybdenum wire with a diameter of 0.07 mm and a length of 1 mm is placed in the studied plasma and, with two orientations relative to the discharge axis, the values of the second derivative of the I – V characteristic of the probe are recorded . In FIG. 1 shows the second derivatives registered in the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A, 1-θ = 0 °; 2-θ = 90 °.
Далее ФРЭС и интеграл электрон-атомных столкновений представляют в виде разложения в ряды по полиномам Лежандра и реконструируют четные компоненты ФРЭС ƒ0 и ƒ2. Путем решения кинетического уравнения Больцмана (2) восстанавливают анизотропную часть ФРЭС ƒ1.Further, the FRES and the integral of electron-atom collisions are represented in the form of series expansion in Legendre polynomials and the even components of the FRES ƒ 0 and ƒ 2 are reconstructed. By solving the kinetic Boltzmann equation (2), the anisotropic part of the FRES ƒ 1 is restored.
На фиг. 2 представлены энергетические зависимости ƒ0, ƒ1 и ƒ2, восстановленные плазме положительного столба гелиевого тлеющего разряда при РНе=1 торр, J=0,5 А.In FIG. Figure 2 shows the energy dependences ƒ 0 , ƒ 1, and ƒ 2 reconstructed by the plasma of the positive column of a helium glow discharge at P He = 1 torr, J = 0.5 A.
Далее восстанавливают энергетическую зависимость компонента S1 интеграла электрон-атомных столкновений (фиг. 3) и определяют локальную температуру Та атомов плазмы, транспортное сечение электрон-атомных столкновений и конвективную скорость электронов 〈v〉конв.Next, restore the energy dependence of the component S 1 of the integral of electron-atom collisions (Fig. 3) and determine the local temperature T a of the plasma atoms, the transport cross section of electron-atom collisions and convective electron velocity 〈v〈 conv .
Способ поясняется следующими примерами. В результате осуществления способа была проведена диагностика локальных параметров нейтральной и электронной компонент неравновесной плазмы. Известно, что аддитивный вклад упругого рассеяния электронов на атомах в S1 в приближении неподвижных атомов равен:The method is illustrated by the following examples. As a result of the method, the local parameters of the neutral and electronic components of the nonequilibrium plasma were diagnosed. It is known that the additive contribution of elastic electron scattering by atoms in S 1 in the approximation of stationary atoms is equal to:
Из этой формулы была определена величина транспортного сечения и его энергетическая зависимость (фиг. 4), т.к. значения S1, ƒ1, Na известны, а вклад других процессов взаимодействия электронов в S1 мал.From this formula, the value of the transport section was determined and its energy dependence (Fig. 4), because the values of S 1 , ƒ 1 , N a are known, and the contribution of other electron interaction processes to S 1 is small.
Измерение давления газа р и напряженности электрического поля Еz позволяет определить локальную температуру атомов, связанную с их концентрацией и давлением формулойMeasurement of the gas pressure p and the electric field strength E z allows us to determine the local temperature of atoms associated with their concentration and pressure by the formula
откуда, проведя замену переменной v на U, получают с учетом формулы (1)whence, having replaced the variable v by U, they are obtained taking into account the formula (1)
Таким образом была определена локальная температура атомов гелия на оси разряда при давлении 1 торр и разрядном токе 0,5 А, она оказалась равной Та=(574±45) К. Полученный результат хорошо согласуется с данными измерения Та оптическими методами.Thus, the local temperature of helium atoms on the axis of the discharge was determined at a pressure of 1 torr and a discharge current of 0.5 A; it turned out to be equal to T a = (574 ± 45) K. The result obtained is in good agreement with the measurement data of T a by optical methods.
Относительное измерение ƒ0 и ƒ1 позволяет определить конвективную скорость электронов 〈v〉конв, усредненную по угловым координатам:The relative measurement ƒ 0 and ƒ 1 allows us to determine the convective electron velocity 〈v〉 conv , averaged over the angular coordinates:
Если рассеяние электронов по импульсу происходит в основном при упругом взаимодействии с атомами, то компоненты ƒ0 и ƒ1 оказываются связанными между собой простой зависимостью:If electron scattering by momentum occurs mainly during elastic interaction with atoms, then the components ƒ 0 and ƒ 1 turn out to be related by a simple dependence:
В этих условиях конвективную скорость определяют по значениям ƒ0 и измеренным Еz:Under these conditions, the convective velocity is determined by the values of ƒ 0 and the measured E z :
Определенные по соотношениям (3) и (4) значения конвективной скорости электронов приведены на фиг. 5.The convective velocities of the electrons determined from relations (3) and (4) are shown in FIG. 5.
Таким образом, способ обеспечивает определение локальной температуры Та нейтральной компоненты плазмы и параметров электронной компоненты - транспортного сечения электрон-атомных столкновений и конвективной скорости электронов 〈v〉конв.Thus, the method provides a determination of the local temperature T a of the neutral plasma component and the parameters of the electronic component — the transport cross section of electron-atom collisions and convective electron velocity электроновv〉 conv .
Claims (1)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2016149281A RU2648268C1 (en) | 2016-12-14 | 2016-12-14 | Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2016149281A RU2648268C1 (en) | 2016-12-14 | 2016-12-14 | Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2648268C1 true RU2648268C1 (en) | 2018-03-23 |
Family
ID=61707997
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2016149281A RU2648268C1 (en) | 2016-12-14 | 2016-12-14 | Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2648268C1 (en) |
Citations (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
SU416617A1 (en) * | 1971-01-04 | 1974-02-25 | ||
US4862032A (en) * | 1986-10-20 | 1989-08-29 | Kaufman Harold R | End-Hall ion source |
SU1525587A1 (en) * | 1987-12-14 | 1989-11-30 | Винницкий политехнический институт | Apparatus for probe diagnosis of plasma |
EP2521158A1 (en) * | 2011-05-05 | 2012-11-07 | Imec | Plasma probe and method for plasma diagnostics |
RU2503158C1 (en) * | 2012-08-01 | 2013-12-27 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" | Method for probe diagnosis of plasma and apparatus for realising said method |
-
2016
- 2016-12-14 RU RU2016149281A patent/RU2648268C1/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
SU416617A1 (en) * | 1971-01-04 | 1974-02-25 | ||
US4862032A (en) * | 1986-10-20 | 1989-08-29 | Kaufman Harold R | End-Hall ion source |
SU1525587A1 (en) * | 1987-12-14 | 1989-11-30 | Винницкий политехнический институт | Apparatus for probe diagnosis of plasma |
EP2521158A1 (en) * | 2011-05-05 | 2012-11-07 | Imec | Plasma probe and method for plasma diagnostics |
RU2503158C1 (en) * | 2012-08-01 | 2013-12-27 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" | Method for probe diagnosis of plasma and apparatus for realising said method |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Adams et al. | The effect of inter-pulse coupling on gas temperature in nanosecond-pulsed high-frequency discharges | |
Huang et al. | Neutral flow evolution in a six-kilowatt Hall thruster | |
Petrović et al. | Data and modeling of negative ion transport in gases of interest for production of integrated circuits and nanotechnologies | |
Anikin et al. | Breakdown development at high overvoltage: electric field, electronic level excitation and electron density | |
Lévy et al. | X-ray diagnosis of the pressure induced mott nonmetal-metal transition | |
Synek et al. | Advanced electrical current measurements of microdischarges: evidence of sub-critical pulses and ion currents in barrier discharge in air | |
Müller et al. | Ignition of a nanosecond-pulsed near atmospheric pressure discharge in a narrow gap | |
Kaneyasu et al. | Electron wave packet interference in atomic inner-shell excitation | |
Šimek et al. | LIF study of N (A “L, v= 0–10) vibrational | |
Ubieto-Díaz et al. | A broad-band FT-ICR Penning trap system for KATRIN | |
Goekce et al. | OES characterization of streamers in a nanosecond pulsed SDBD using N2 and Ar transitions | |
RU2648268C1 (en) | Method of determining the parameters of the neutral and electronic components of the non-equilibrium plasma | |
Huang et al. | Laser-induced fluorescence of singly-charged xenon inside a 6-kW Hall thruster | |
Hebner et al. | Electric fields in high‐frequency parallel‐plate helium discharges | |
Tropina et al. | Aero-optical effects in non-equilibrium air | |
Pasqualotto et al. | Spectroscopic diagnostics for the negative ion RF source SPIDER | |
Liu et al. | Attosecond photoionization for reconstruction of bound-electron wave packets | |
Yambe et al. | Comparison of Electron Densities and Temperatures in Helium and Argon Nonthermal Atmospheric-Pressure Plasmas by Continuum Spectral Analysis | |
Wu et al. | Space and time analysis of the N2 vibrational non-equilibrium in the N2 and air nanosecond discharge afterglow | |
Buth et al. | Ramsey method for Auger-electron interference induced by an attosecond twin pulse | |
Filippi et al. | Plasma density characterization at SPARC_LAB through Stark broadening of Hydrogen spectral lines | |
Chen et al. | Hollow plasma structure during the breakdown phase of nanosecond pulsed pin–pin discharges generated with overvoltage | |
Imura et al. | Tunneling motion in (HCl) 2 hydrogen-bonded dimer probed by electrostatic hexapole and Doppler-selected TOF measurement for the internal energy distribution of [ClHCl] | |
Shu et al. | Absolute calibration of the ratio of Xe/O two-photon absorption cross-sections for O-TALIF applications | |
Singletary et al. | Optical analysis of nanosecond-lifetime plasma parameters |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20201215 |