RU2616930C2 - Beam monitor - Google Patents
Beam monitor Download PDFInfo
- Publication number
- RU2616930C2 RU2616930C2 RU2014116034A RU2014116034A RU2616930C2 RU 2616930 C2 RU2616930 C2 RU 2616930C2 RU 2014116034 A RU2014116034 A RU 2014116034A RU 2014116034 A RU2014116034 A RU 2014116034A RU 2616930 C2 RU2616930 C2 RU 2616930C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- signal
- electrodes
- voltage
- electrode
- intensity
- Prior art date
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01T—MEASUREMENT OF NUCLEAR OR X-RADIATION
- G01T1/00—Measuring X-radiation, gamma radiation, corpuscular radiation, or cosmic radiation
- G01T1/16—Measuring radiation intensity
- G01T1/185—Measuring radiation intensity with ionisation chamber arrangements
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Molecular Biology (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Measurement Of Radiation (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к ускорительной технике и может быть использовано в ядерной физике и астрофизике.The invention relates to accelerator technology and can be used in nuclear physics and astrophysics.
Известно устройство (С. Bromberg, S.R.W. Cooper and R.A. Lewis, A Scintillation counter hodoscope for 10 MHz beams, Nuclear Instruments and Methods 200 (1982) 245), который состоит из сцинтилляционных элементов в виде полосок или волокон. Каждый элемент имеет оптический контакт с фотодетектором, регистрирующим сигнал от прохождения через элемент заряженной частицы. Распределение числа отсчетов по элементам за цикл интенсивности ускорителя дает пространственное распределение пучка частиц, а суммарное число отсчетов соответствует полной интенсивности пучка. Конструкция такого устройства довольно сложная - поперечные размеры сцинтилляторов и фотодетекторов, как правило, сильно отличаются, что требует сложных оптических световодов. Кроме того, при стоимости фотодетекторов не менее $100 цена многоканальных годоскопов велика. Но основным недостатком таких детекторов являются просчеты при интенсивностях выше 106 частиц/с на канал (наложение импульсов). Поэтому годоскопы используются при сравнительно небольших интенсивностях пучков.A device is known (C. Bromberg, SRW Cooper and RA Lewis, A Scintillation counter hodoscope for 10 MHz beams, Nuclear Instruments and Methods 200 (1982) 245), which consists of scintillation elements in the form of strips or fibers. Each element has optical contact with a photodetector that registers a signal from a charged particle passing through an element. The distribution of the number of samples among the elements per cycle of the accelerator intensity gives the spatial distribution of the particle beam, and the total number of samples corresponds to the total beam intensity. The design of such a device is quite complex - the transverse dimensions of scintillators and photodetectors, as a rule, are very different, which requires complex optical fibers. In addition, at the cost of photo detectors of at least $ 100, the price of multi-channel hodoscopes is high. But the main disadvantage of such detectors is miscalculations at intensities higher than 10 6 particles / s per channel (imposition of pulses). Therefore, hodoscopes are used at relatively low beam intensities.
С другой стороны, имеется ионизационная камера (Д. Ритсон. Экспериментальные методы в физике высоких энергий. Издательство "Наука", 1964, с. 500) для измерения интенсивности пучков заряженных частиц, состоящая из двух электродов, между которыми находится газ, установленных перпендикулярно пучку падающих частиц. Между электродами подается напряжение, под влиянием которого электроны ионизации, образованные проходящим пучком, собираются на сигнальном электроде и регистрируются электронными схемами. Сигнальный электрод может быть сплошным (и тогда регистрируемый сигнал пропорционален интенсивности падающего пучка) или состоящим из проводящих полосок, ламелей (и тогда по распределению сигналов с полосок измеряется распределение интенсивности пучка в пространстве).On the other hand, there is an ionization chamber (D. Ritson. Experimental methods in high energy physics. Publishing House "Nauka", 1964, p. 500) for measuring the intensity of charged particle beams, consisting of two electrodes, between which there is a gas installed perpendicular to the beam falling particles. A voltage is applied between the electrodes, under the influence of which the ionization electrons formed by the transmitted beam are collected on the signal electrode and recorded by electronic circuits. The signal electrode can be solid (and then the recorded signal is proportional to the intensity of the incident beam) or consisting of conducting strips, lamellas (and then the distribution of the beam intensity in space is measured by the distribution of signals from the strips).
У таких устройств имеются следующие недостатки:Such devices have the following disadvantages:
1. при больших потоках частиц происходит насыщение тока ионизации, что приводит к нелинейной зависимости показаний монитора от интенсивности пучка;1. at high particle fluxes, the ionization current saturates, which leads to a nonlinear dependence of the monitor readings on the beam intensity;
2. ионизационные камеры являются относительными приборами и требуется отдельный детектор и отдельные измерения для калибровки мониторов.2. The ionization chambers are relative instruments and a separate detector and separate measurements are required to calibrate the monitors.
Задача, решаемая изобретением, - существенное увеличение диапазона изменяемых интенсивностей пучка и самокалибровка детектора.The problem solved by the invention is a significant increase in the range of variable beam intensities and the detector self-calibration.
На фиг.1 изображено заявляемое устройство. Оно включает ограничивающие газовый объем пластмассовые пленки 1, координатный сигнальный электрод 3, опорные колонки 4, высоковольтный электрод в виде металлической сетки 2, сплошной высоковольтный электрод 5 и сигнальный электрод 6. Детектор наполняется газом (неон, аргон, гелий и т.д.) при атмосферном давлении. Между сигнальным электродом 3 и электродом 2 и между сигнальным электродом 6 и высоковольтным электродом 5, разделенными зазором около 100 мкм, подается напряжение порядка 50 кВ/см. Зазор фиксируется опорными колонками диаметром около 200 мкм и расстоянием между колонками 2 мм. Между высоковольтным электродом 5 и сеткой 2, разделенными зазором около 5 мм, разность напряжения порядка 1 кВ/см. Сигнальный электрод 3 представляет изолятор, на который нанесены проводящие полоски шириной около 1 мм и шагом 0,1 мм (определяется требуемой точностью измерения пространственного распределения пучка), сигнальный электрод 6 - сплошной металлический проводник. Опорные колонки изготавливаются стандартным литографическим методом из паяльной маски.Figure 1 shows the inventive device. It includes gas-limiting plastic films 1, a coordinate signal electrode 3, support columns 4, a high-voltage electrode in the form of a metal grid 2, a solid high-voltage electrode 5 and a signal electrode 6. The detector is filled with gas (neon, argon, helium, etc.) at atmospheric pressure. A voltage of about 50 kV / cm is applied between the signal electrode 3 and the electrode 2 and between the signal electrode 6 and the high voltage electrode 5, separated by a gap of about 100 μm. The gap is fixed by supporting columns with a diameter of about 200 μm and a distance between columns of 2 mm. Between the high-voltage electrode 5 and the grid 2, separated by a gap of about 5 mm, the voltage difference is of the order of 1 kV / cm. The signal electrode 3 is an insulator on which conductive strips are applied with a width of about 1 mm and a pitch of 0.1 mm (determined by the required accuracy of measuring the spatial distribution of the beam), and the signal electrode 6 is a solid metal conductor. The support columns are made using the standard lithographic method from a solder mask.
Монитор работает следующим образом. Заряженная частица пучка, проходящая через камеру в направлении, показанном на фиг.1 стрелкой, создает в зазоре между сеткой и высоковольтным электродом электроны ионизации, которые под действием приложенного напряжения дрейфуют к сетке, проходят сетку, и в поле между сеткой и сигнальным электродом происходит ударная ионизация, приводящая к усилению порядка 104-105 (зависит от состава газа и напряжения). Проходя через высоковольтный электрод 5, частица выбивает из металла электроны вторичной эмиссии малой энергии (~эВ). Они попадают в газовый объем, где в сильном электрическом поле усиливаются в 104-105. Вероятность высокоэнергетичной частицы произвести в этом зазоре ионизацию мала и, кроме того, равномерно распределена по длине зазора, что делает сигнал от этой частицы пренебрежимо малым по сравнению с электроном вторичной эмиссии. Таким образом с сигнального электрода 3 с каждой полоски регистрируется число сигналов за цикл интенсивности ускорителя и измеряется по распределению числа отсчетов профиль пучка и по суммарному числу отсчетов - интенсивность пучка. Одновременно измеряется заряд с электрода 6. При интенсивности пучка 104-107 частиц/с просчетами с электрода 3 можно пренебречь и соотношение между числом отсчетов с этого электрода и величиной заряда с электрода 6 является абсолютной калибровкой монитора. При интенсивности пучка выше 107 частиц/с просчетами нельзя пренебречь. Поэтому напряжение между сигнальным электродом 3 и сеткой уменьшается, чтобы просчеты не исказили форму профиля пучка, а с сигнального электрода 6 величина заряда продолжает быть пропорциональной интенсивности пучка, поскольку при измерении заряда наложений и просчетов нет.The monitor operates as follows. A charged beam particle passing through the chamber in the direction shown by the arrow in Fig. 1 creates ionization electrons in the gap between the grid and the high-voltage electrode, which drift to the grid under the influence of the applied voltage, pass the grid, and an shock occurs in the field between the grid and the signal electrode ionization, leading to an amplification of the order of 10 4 -10 5 (depends on the composition of the gas and voltage). Passing through the high-voltage electrode 5, the particle knocks low-energy secondary emission electrons (~ eV) from the metal. They fall into the gas volume, where in a strong electric field amplify in 10 4 -10 5 . The probability of a high-energy particle to produce ionization in this gap is small and, in addition, is evenly distributed along the length of the gap, which makes the signal from this particle negligible compared to the secondary emission electron. Thus, from the signal electrode 3 from each strip, the number of signals per accelerator intensity cycle is recorded and the beam profile is measured by the distribution of the number of samples and the beam intensity by the total number of samples. At the same time, the charge from electrode 6 is measured. At a beam intensity of 10 4 -10 7 particles / with miscalculations from electrode 3, the ratio between the number of readings from this electrode and the amount of charge from electrode 6 is the absolute calibration of the monitor. At a beam intensity above 10 7 particles / with miscalculations, one cannot neglect. Therefore, the voltage between the signal electrode 3 and the grid is reduced so that the miscalculations do not distort the shape of the beam profile, and from the signal electrode 6 the charge continues to be proportional to the beam intensity, since there are no overlaps and miscalculations in the measurement of charge.
Преимущества этого метода:Advantages of this method:
- линейность детектора в широком диапазоне интенсивностей;- linearity of the detector in a wide range of intensities;
- для абсолютной калибровки монитора не требуется привлечения дополнительных детекторов;- for absolute calibration of the monitor does not require the involvement of additional detectors;
- одновременное измерение абсолютной интенсивности пучка и его пространственного распределения.- simultaneous measurement of the absolute intensity of the beam and its spatial distribution.
Claims (1)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2014116034A RU2616930C2 (en) | 2014-04-21 | 2014-04-21 | Beam monitor |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2014116034A RU2616930C2 (en) | 2014-04-21 | 2014-04-21 | Beam monitor |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2014116034A RU2014116034A (en) | 2015-10-27 |
RU2616930C2 true RU2616930C2 (en) | 2017-04-18 |
Family
ID=54362625
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2014116034A RU2616930C2 (en) | 2014-04-21 | 2014-04-21 | Beam monitor |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2616930C2 (en) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU187686U1 (en) * | 2018-12-26 | 2019-03-14 | Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский университет "Московский институт электронной техники" | ION BEAM MONITORING DEVICE |
RU187849U1 (en) * | 2018-09-19 | 2019-03-20 | Федеральное государственное бюджетное учреждение "Национальный исследовательский центр "Курчатовский институт" | DEVICE FOR DETERMINING THE ION DENSITY DISTRIBUTION PROFILE IN BEAMS |
Citations (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3710125A (en) * | 1970-04-29 | 1973-01-09 | Univ Northwestern | Secondary emission enhancer for an x-ray image intensifier |
RU58732U1 (en) * | 2006-06-07 | 2006-11-27 | Федеральное государственное унитарное предприятие Научно-исследовательский Институт Научно-производственное объединение "Луч" (ФГУП НИИ НПО "Луч") | IONIZATION DIVISION CAMERA |
-
2014
- 2014-04-21 RU RU2014116034A patent/RU2616930C2/en active
Patent Citations (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US3710125A (en) * | 1970-04-29 | 1973-01-09 | Univ Northwestern | Secondary emission enhancer for an x-ray image intensifier |
RU58732U1 (en) * | 2006-06-07 | 2006-11-27 | Федеральное государственное унитарное предприятие Научно-исследовательский Институт Научно-производственное объединение "Луч" (ФГУП НИИ НПО "Луч") | IONIZATION DIVISION CAMERA |
Non-Patent Citations (1)
Title |
---|
С. Adloff, D. Attle, J. Blaha et al. JINST 4 (2009) P11023, arXiv:0909.3197. M. Sivertz, I-Hung Chiang, Adam Rusek "CALIBRATION AND PERFORMANCE OF A SECONDARY EMISSION CHAMBER AS A BEAM INTENSITY MONITOR" Proceedings of 2011 Particle Accelerator Conference, New York, NY, USA. * |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU187849U1 (en) * | 2018-09-19 | 2019-03-20 | Федеральное государственное бюджетное учреждение "Национальный исследовательский центр "Курчатовский институт" | DEVICE FOR DETERMINING THE ION DENSITY DISTRIBUTION PROFILE IN BEAMS |
RU187686U1 (en) * | 2018-12-26 | 2019-03-14 | Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования "Национальный исследовательский университет "Московский институт электронной техники" | ION BEAM MONITORING DEVICE |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
RU2014116034A (en) | 2015-10-27 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
Bressan et al. | Beam tests of the gas electron multiplier | |
Fraenkel et al. | A hadron blind detector for the PHENIX experiment at RHIC | |
Zhang et al. | The calibration and electron energy reconstruction of the BGO ECAL of the DAMPE detector | |
US10408951B2 (en) | Radiation detector | |
Igarashi et al. | Performance of VUV-sensitive MPPC for liquid argon scintillation light | |
RU2616930C2 (en) | Beam monitor | |
Sekiya et al. | Time resolution and high-counting rate performance of plastic scintillation counter with multiple MPPC readout | |
Blanco et al. | A large area timing RPC | |
Matsuoka et al. | Development and production of the ionization chamber for the T2K muon monitor | |
Mitsuya et al. | Development of large-area glass GEM | |
Burns et al. | Characterisation of large area THGEMs and experimental measurement of the Townsend coefficients for CF4 | |
Zhang et al. | Study on the performance of electromagnetic particle detectors of LHAASO-KM2A | |
Damyanova et al. | Scintillating fiber detectors for precise time and position measurements read out with Si-PMs | |
Jagutzki et al. | A position-and time-sensitive photon-counting detector with delay-line read-out | |
CN104730565A (en) | Ultrafast gamma ray energy disperse spectroscopy | |
Wang et al. | A practical method to determine the spatial resolution of GEM detector | |
Nakhostin et al. | Determination of gas amplification factor by digital waveform analysis of avalanche counter signals | |
Dion et al. | Negative ion drift velocity and longitudinal diffusion in mixtures of carbon disulfide and methane | |
RU2549611C2 (en) | Emission calorimeter | |
Timoshenko et al. | Forward hadron calorimeter for MPD/NICA experiment | |
Bouhali et al. | Operation of microstrip gas counters with DME-based gas mixtures | |
RU2617124C2 (en) | Electroluminescent gas detector of ions and method for identifying ions | |
Lojek et al. | Ultra-thin gas detector for tracking of low energy electrons | |
Naumann et al. | Precision measurement of timing RPC gas mixtures with laser-beam induced electrons | |
Yan et al. | Monte Carlo simulation of electron transport in low-light-level image intensifier |