RU2593766C1 - Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете - Google Patents
Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете Download PDFInfo
- Publication number
- RU2593766C1 RU2593766C1 RU2015122658/28A RU2015122658A RU2593766C1 RU 2593766 C1 RU2593766 C1 RU 2593766C1 RU 2015122658/28 A RU2015122658/28 A RU 2015122658/28A RU 2015122658 A RU2015122658 A RU 2015122658A RU 2593766 C1 RU2593766 C1 RU 2593766C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- energy
- gamma
- mev
- quanta
- chromium
- Prior art date
Links
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N23/00—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00
- G01N23/22—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by measuring secondary emission from the material
- G01N23/221—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by measuring secondary emission from the material by activation analysis
- G01N23/222—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by measuring secondary emission from the material by activation analysis using neutron activation analysis [NAA]
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Health & Medical Sciences (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Analytical Chemistry (AREA)
- Biochemistry (AREA)
- General Health & Medical Sciences (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Immunology (AREA)
- Pathology (AREA)
- Analysing Materials By The Use Of Radiation (AREA)
Abstract
Изобретение относится к области нейтронно-радиационного анализа материалов с использованием их облучения тепловыми нейтронами и преимущественно может быть использовано для обнаружения азотосодержащих взрывчатых веществ в контролируемых предметах без их вскрытия. Способ предусматривает облучение тепловыми нейтронами камеры, оснащенной радиационной защитой и по меньшей мере одним детектором гамма-излучения, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергиями от 9,9 до 11,0 МэВ, размещение в камере эталонного железосодержащего материала с известным массовым содержанием железа, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, размещение в камере эталонного хромсодержащего материала с известным массовым содержанием хрома, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, размещение в камере контролируемого предмета, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов 5-11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергиями от 9,9 до 11,0 МэВ, определение предполагаемого количества фоновых гамма-квантов путем суммирования с количеством зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов поправки, полученной на основании анализа энергетических спектров контролируемого предмета и эталонных железосодержащего и хромсодержащего материалов, и принятие решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете при превышении количеством зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергиями от 9,9 до 11,0 МэВ предполагаемого количества фоновых гамма-квантов. Технический результат - снижение вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром. 5 з.п. ф-лы, 4 ил.
Description
Область техники
Изобретение относится к области нейтронно-радиационного анализа материалов с использованием их облучения тепловыми нейтронами и преимущественно может быть использовано для обнаружения азотосодержащих взрывчатых веществ в контролируемых предметах без их вскрытия.
Предшествующий уровень
Необходимость контроля больших потоков почтовых отправлений или проведения досмотра ручной клади и багажа пассажиров, прежде всего, на авиационном транспорте, в условиях ограниченного времени, отводимого для контроля или досмотра, требует применения способов обнаружения взрывчатых веществ и реализующих их технических средств, которые не предусматривают вскрытие и визуальный досмотр каждого контролируемого предмета, но обеспечивают оперативное обнаружение взрывчатых веществ с высокой вероятностью правильного обнаружения при малом количестве ошибок ложной тревоги.
В настоящее время среди многочисленных известных способов обнаружения взрывчатых веществ, которые основаны на нейтронно-радиационном анализе, широкое практическое применение нашли способы обнаружения взрывчатого вещества с использованием облучения тепловыми нейтронами для определения химических элементов, входящих в состав взрывчатого вещества. Такие известные способы обнаружения взрывчатого вещества и реализующие их установки (US 5078952 А, 1992; US 5114662 А, 1992; US 5144140 А, 1992; US 5153439 А, 1992; ЕР 0336634 В1, 1993; RU 2009475 С1, 1994; RU 2011974 С1, 1994; US 5388128 А, 1995, RU 2046324 С1, 1995, RU 2065156 С1, 1996; RU 2206080 С1, 2003; RU 2262097 С1, 2004; RU 2280248 С1, 2006; RU 65650 U1, 2007; RU 2343460 С1, 2009; RU 100271 U1, 2010) в общей для них части предусматривают размещение контролируемого предмета в камере с радиационной защитой, облучение его тепловыми нейтронами, регистрацию испускаемого контролируемым предметом гамма-излучения с энергией квантов около 10,8 МэВ, получение на основании результатов регистрации гамма-излучения распределения концентрации азота в контролируемом предмете и определение наличия в нем взрывчатого вещества по факту повышенной концентрации азота.
Как известно, все современные взрывчатые вещества содержат довольно значительное количество азота, составляющее от 9 до 35 массовых процентов при плотности взрывчатых веществ от 1,25 до 2,00 г/см3. При облучении взрывчатого вещества тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ происходит радиационный захват тепловых нейтронов ядрами атомов азота-14, в результате чего образуются ядра атомов азота-15 в возбужденном состоянии. При переходе из возбужденного состояния в основное состояние в среднем около 14% ядер атомов азота-15 испускают гамма-кванты с энергией около 10,8 МэВ. Регистрация и подсчет таких гамма-квантов позволяют получить информацию о концентрации азота в контролируемом предмете и принять решение о наличии в нем взрывчатого вещества по факту повышенной концентрации азота. В этом случае определение наличия повышенной концентрации азота в контролируемом предмете осуществляют на основании превышения количества зарегистрированных гамма-квантов указанной выше энергии предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов.
Однако при осуществлении указанных известных способов некорректное определение предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов приводит либо к пропуску взрывчатого вещества, либо к ошибкам обнаружения типа ложной тревоги.
Кроме космического гамма-излучения, которое достаточно стабильно, может быть измерено и поэтому учтено, фоновое гамма-излучение с энергиями квантов, близкими к 10,8 МэВ, обусловлено, прежде всего, следующими причинами:
- взаимодействием тепловых нейтронов с ядрами атомов азота наполняющего камеру и окружающего ее воздуха;
- взаимодействием не претерпевших замедления быстрых нейтронов, формируемых нейтронным генератором или радионуклидным источником, например, на основе калифорния-252, с ядрами атомов йода йодистого натрия, который используется в качестве сцинтилляторов в детекторах гамма-излучения;
- взаимодействием тепловых нейтронов с ядрами атомов целого ряда других химических элементов, испускающими гамма-излучение с энергиями гамма-квантов, достаточно близкими по значению к 10,8 МэВ, в частности, с ядрами атомов хрома и железа;
- одновременностью регистрации двух или более испускаемых гамма-квантов меньших энергий, сумма которых близка к значению 10,8 МэВ.
Поэтому при осуществлении всех указанных известных способов необходимо экспериментальное определение предполагаемого количества регистрируемых фоновых гамма-квантов в процессе предварительной калибровки установки для обнаружения взрывчатого вещества без размещения в ней контролируемого предмета перед вводом ее в эксплуатацию.
Однако при применении установки по назначению из-за размещения в камере контролируемых предметов, состав химических элементов содержимого которых не известен, количество регистрируемых фоновых гамма-квантов указанной выше энергии весьма существенно изменяется. В результате этого, если при обнаружении взрывчатого вещества в контролируемом предмете реальное фоновое гамма-излучение окажется выше предполагаемого значения фонового гамма-излучения, экспериментально определенного в процессе калибровке при отсутствии в камере контролируемого предмета, возрастет вероятность ложной тревоги. При противоположном соотношении реального и предполагаемого значений фонового гамма-излучения, наоборот, повысится вероятность пропуска взрывчатого вещества.
Поэтому недостатками всех перечисленных известных способов обнаружения взрывчатого вещества, основанных на нейтронно-радиационном анализе, являются высокие значения вероятностей ложной тревоги и пропуска взрывчатого вещества. Данное обстоятельство связано с тем, что указанные способы на стадии принятия решения о наличии взрывчатого вещества не предусматривают учета изменения фонового гамма-излучения с энергией квантов около 10,8 МэВ, которое происходит в результате размещения в камере контролируемого предмета.
Наиболее близким по технической сущности к настоящему изобретению является известный способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете (RU 2276352 С2, 2006).
При осуществлении известного способа, являющегося ближайшим аналогом, сначала облучают тепловыми нейтронами камеру с радиационной защитой при отсутствии в ней контролируемого предмета, регистрируют испускаемое гамма-излучение, определяют энергетический спектр гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов от 1 до 13 МэВ, размещают контролируемый предмет в камере, облучают его тепловыми нейтронами и определяют энергетический спектр гамма-излучения камеры с размещенным в ней контролируемым предметом в том же диапазоне энергии. Определяют предполагаемое количество фоновых гамма-квантов с энергией около 10,8 МэВ, зарегистрированных при облучении тепловыми нейтронами камеры с контролируемым предметом, с учетом трех поправочных коэффициентов, определяемых отношениями количеств гамма-квантов с энергиями, соответственно, 2,0-2,4 МэВ, 2,7-2,9 МэВ и 3,5-10,1 МэВ, зарегистрированных при облучении пустой камеры и при облучении камеры с контролируемым предметом. Затем на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней контролируемым предметом подсчитывают количество зарегистрированных гамма-квантов с энергиями от 9,2 до 10,2 МэВ и количество зарегистрированных гамма-квантов с энергиями от 3,4 до 7,7 МэВ, определяют их отношение и сравнивают полученное отношение с пороговым значением, равным 0,0007. В случае, если полученное отношение не превышает порогового значения, выделяют и подсчитывают гамма-кванты с энергией, находящейся в заданном интервале 9,9-11,0 МэВ и принимают решение о наличии взрывчатого вещества при превышении количеством выделенных гамма-квантов предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов. В случае превышения полученным отношением указанного порогового значения выделяют и подсчитывают гамма-кванты с энергией, находящейся в заданном интервале 10,2-11,0 МэВ и принимают решение о наличии взрывчатого вещества при превышении количеством выделенных гамма-квантов предполагаемого количества зарегистрированных фоновых гамма-квантов.
Использование при осуществлении известного способа, являющегося ближайшим аналогом, результатов анализа зарегистрированных спектров гамма-излучения в диапазонах энергии гамма-квантов 2,0-2,4 МэВ, 2,7-2,9 МэВ и 3,5-10,1 МэВ, полученных при облучении пустой камеры и камеры с размещенным в ней контролируемым предметов, обеспечило по сравнению с другими перечисленными выше аналогами снижение вероятностей ложной тревоги и пропуска взрывчатого вещества за счет более корректного определения предполагаемого значения фонового гамма-излучения путем частичного учета изменений указанных выше трех основных составляющих фонового гамма-излучения, обусловленных влиянием размещенного в камере контролируемого предмета.
Кроме того, результат дополнительного анализа полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней контролируемым предметом в диапазонах энергии гамма-квантов 9,2-10,2 МэВ и 3,4-7,7 МэВ позволил по сравнению с рассмотренными выше аналогами более рационально выбирать диапазон энергии тех зарегистрированных гамма-квантов с энергиями около 10,8 МэВ, на основании количества которых принимают решение о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете, что в некоторой степени дополнительно снижает вероятность ложной тревоги, обусловленной возможным наличием в контролируемом предмете материалов, содержащих хром, железо и селен.
Однако, как показали дальнейшие исследования авторов настоящего изобретения, некоторые из которых являются также авторами и ближайшего аналога, возможности снижения вероятности ложной тревоги из-за возможного наличия в контролируемом предмете хрома и железа техническим решением, являющимся ближайшим аналогом, далеко не исчерпаны.
Вместе с тем, в условиях, когда в контролируемом предмете содержатся материалы, содержащие хром и железо, ядра атомов этих химических элементов при взаимодействии с тепловыми нейтронами также испускают гамма-излучение с энергиями гамма-квантов достаточно широкого диапазона спектра, в том числе, с энергиями, достаточно близкими по значению к 10,8 МэВ. Как известно, ядра атомов хрома испускают гамма-кванты с энергией около 9,7 МэВ, 8,8 МэВ, 8,5 МэВ, 7,9 МэВ, 7,4 МэВ и 6,6 МэВ, а железа - с энергией около 10,0 МэВ, 9,3 МэВ, 8,9 МэВ, 8,4 МэВ, 7,6 МэВ, 7,3 МэВ, 6,0 МэВ и 4,8 МэВ. При регистрации гамма-излучения в процессе выделения испущенных ядрами атомов азота гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале, включающем значение 10,8 МэВ, могут быть выделены и ошибочно зарегистрированы в качестве гамма-квантов с энергией 10,8 МэВ, якобы испущенных ядрами атомов азота, испущенные ядрами атомов хрома и железа как одиночные гамма-кванты, имеющие большие из указанных значений энергии, так и два или более гамма-квантов меньших энергий, зарегистрированных одновременно. Данное обстоятельство вызывает увеличение вероятности ложной тревоги при обнаружении взрывчатого вещества.
Поэтому недостатком способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, являющегося ближайшим аналогом, как и всех перечисленных выше известных способов обнаружения взрывчатого вещества, основанных на нейтронно-радиационном анализе с использованием облучения тепловыми нейтронами, являются высокое значение вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.
Раскрытие изобретения
Задачей настоящего изобретения явилось создание способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, который обеспечивает достижение технического результата, заключающегося в снижении вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.
Поставленная задача решена и технический результат достигнут, согласно настоящему изобретению, тем, что способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, включающий, в соответствии с ближайшим аналогом, облучение тепловыми нейтронами камеры, оснащенной радиационной защитой и, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, размещение контролируемого предмета в камере, облучение находящегося в камере контролируемого предмета тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, определение предполагаемого количества фоновых гамма-квантов путем введения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов на основании изменения энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом по отношению к энергетическому спектру зарегистрированного гамма-излучения камеры и принятие решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете при превышении количеством N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов предполагаемого количества фоновых гамма-квантов, отличается от ближайшего аналога тем, что перед размещением контролируемого предмета размещают в камере эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием железа, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный железосодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, извлекают из камеры эталонный железосодержащий материал, размещают в камере эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием хрома, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный хромсодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала и извлекают из камеры хромсодержащий материал, а для определения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета, на основании энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета подсчитывают количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала подсчитывают количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала подсчитывают количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, определяют обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов на основании известных массового содержания железа и хрома в эталонных материалах и полученных количеств гамма-квантов с энергиями, находящимися в двух указанных выше интервалах энергии энергетических спектров контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала, и определяют предполагаемое количество фоновых гамма-квантов путем суммирования с полученной поправкой количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ.
При этом определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют для гамма-квантов с энергиями от 5 до 11 МэВ.
Подсчет количеств зарегистрированных гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, в энергетических спектрах зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют в диапазоне от 9,9 до 11,0 МэВ.
Определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, эталонного хромсодержащего материала и контролируемого предмета осуществляют путем вычитания энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры из энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом, камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом и камеры с находящимся в ней контролируемым предметом, соответственно.
Обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют согласно зависимости ΔNФ=mЖ(NЖ1+МЖ2)/МЖ+mХ(NХ1+МХ2)/МХ, где mЖ - массовое содержание железа в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mЖ=MX(N1NX2-N2NX1)/(NЖ1NЖ2-NЖ2NX1), mX - массовое содержание хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mX=MX(N1-NЖ1(N1NX2-N2NX1)/(NЖ1NX2-NЖ2NX1))/NX1, МЖ - массовое содержание железа в эталонном железосодержащем материале, МХ - массовое содержание хрома в эталонном хромсодержащем материале.
Для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия следующего вида L=(Nln(1+NO/(NФ+ΔNΦ))-NO), где NO - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы, NФ - количество зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, и сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПО/РЛТ), где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги. Размещение в камере эталонного железосодержащего материала с известным массовым содержанием железа перед размещением контролируемого предмета, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, а также после извлечения из камеры эталонного железосодержащего материала размещение в ней эталонного хромсодержащего материала с известным массовым содержанием хрома, облучение его тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, позволяет оценить влияние на энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения наличие в камере материалов с известными массовыми содержаниями железа и хрома.
Последующее определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета, подсчет с его использованием количества N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, а также количества N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, подсчет с использованием полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала количества NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количества NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, и подсчет с использованием полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала количества NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количества NX2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, позволяют определить сначала массовые содержания железа и хрома, содержащихся в материалах, находящихся в контролируемом предмете, а затем обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов необходимую поправку к количеству зарегистрированных при облучении пустой камеры фоновых гамма-квантов.
Суммирование с полученной поправкой количества зарегистрированных при облучении пустой камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, позволяет достаточно точно и корректно определить предполагаемое количество фоновых гамма-квантов при облучении в камере контролируемого предмета с учетом находящихся в нем материалов, содержащих железо и хром.
В результате этого при принятии решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете в случае превышения количеством зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, предполагаемого количества фоновых гамма-квантов снижается вероятность ложной тревоги в условиях наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.
Указанные обстоятельства подтверждают достижение декларированного в задаче настоящего изобретения технического результата благодаря наличию у заявляемого способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете перечисленных отличительных признаков.
В соответствии с настоящим изобретением, сущность заявляемого способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете заключается в следующем:
- перед размещением контролируемого предмета облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ камеру, оснащенную радиационной защитой и, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения;
- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;
- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения пустой камеры в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;
- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения пустой камеры подсчитывают количество NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. На практике количество таких зарегистрированных фоновых гамма-квантов подсчитывают в интервале значений энергии от 9,9 до 11,0 МэВ;
- затем размещают в камере эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием МЖ железа;
- облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящийся в камере эталонный железосодержащий материал;
- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;
- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, а затем энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала путем вычитания из полученного энергетического спектра энергетического спектра пустой камеры, полученного ранее. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;
- затем извлекают из камеры эталонный железосодержащий материал и размещают в ней эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием МХ хрома;
- облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящийся в камере эталонный хромсодержащий материал;
- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;
- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, а затем энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала путем вычитания из полученного энергетического спектра энергетического спектра пустой камеры, полученного ранее. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;
- затем извлекают из камеры хромсодержащий материал и размещают в ней контролируемый предмет;
- облучают тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящийся в камере контролируемый предмет;
- регистрируют гамма-излучение путем преобразования гамма-квантов в электрические импульсы с амплитудами, пропорциональными энергиям гамма-квантов, и сравнения амплитуд электрических импульсов с пороговыми значениями;
- определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ;
- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения подсчитывают количество N гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. При этом на практике подсчитывают гамма-кванты с энергией в интервале 9,9-11,0 МэВ;
- для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным количеством NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия, например, следующего вида L=(Nln(1+NО/NФ)-NО), где NО - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы;
- сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПО/РЛТ), где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги. Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае продолжают регистрацию гамма-излучения и сравнивают текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений. Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1(L<L1), принимают решение об отсутствии взрывчатого вещества и контролируемый предмет извлекают из камеры и снимают с контроля;
- при превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2(L>L2) определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета путем вычитания из энергетического спектра камеры с находящимся в ней контролируемым предметом энергетического спектра пустой камеры;
- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета подсчитывают количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра. При этом на практике выделяют гамма-кванты с энергиями в заданном интервале от 9,9 до 11,0 МэВ и в оставшемся интервале от 5,0 до 9,9 МэВ;
- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала подсчитывают количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра. При этом на практике выделяют гамма-кванты с энергиями в заданном интервале от 9,9 до 11,0 МэВ и в оставшемся интервале от 5,0 до 9,9 МэВ;
- на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала подсчитывают количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NX2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра. При этом на практике выделяют гамма-кванты с энергиями в заданном интервале от 9,9 до 11,0 МэВ и в оставшемся интервале от 5,0 до 9,9 МэВ;
- определяют массовые содержания железа и хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, на основании полученных значений количеств N1, N2, NЖ1, NЖ2, NX1 и NX2 зарегистрированных гамма-квантов, а также известных массового содержания МЖ железа и массового содержания МХ хрома в эталонных материалах. Определение массового содержания mЖ железа и массового содержания mХ хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, осуществляют путем решения системы двух линейных уравнений
которое имеет следующий вид:
- определяют обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку ΔNФ к предполагаемому количеству NΦ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, согласно следующей зависимости: 
- для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством (NФ+ΔNФ) зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия, например, следующего вида L=(Nln(1+NО/(NФ+ΔNΦ))-NO);
- сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПО/РЛТ). Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае продолжают регистрацию гамма-излучения и сравнивают текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений. Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1 (L<L1), принимают решение об отсутствии взрывчатого вещества и контролируемый предмет извлекают из камеры и снимают с контроля. При превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2 (L>L2) принимают решение о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете.
Затем контролируемый предмет извлекают из камеры и в случае принятия решения о наличии в нем взрывчатого вещества его направляют на вскрытие и визуальный досмотр.
Краткое описание чертежей
Осуществление способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете поясняется следующими чертежами.
На фиг. 1 показана реализующая способ система для обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, где 1 - контролируемый предмет, 2 - установка для нейтронно-радиационного анализа, 3 - горизонтальная шахта, 4 - транспортер, 5 - компьютер и 6 - сигнализатор тревоги.
На фиг. 2 показан продольный разрез по А-А установки 2 для нейтронно-радиационного анализа, показанной на фиг. 1, где 7 - корпус, 8 - радиационная защита, 9 - камера, 10 - излучатель тепловых нейтронов, 11 - детектор гамма-излучения, 12 - боковой отражатель нейтронов и 13 - нижний отражатель нейтронов.
На фиг. 3 показан продольный разрез детектора 11 гамма-излучения, где 14 - корпус детектора, 15 - стакан нейтронного фильтра, 16 - сцинтиллятор и 17 - фотоэлектронный умножитель.
На фиг. 4 показана структурная схема входящей в установку 2 для нейтронно-радиационного анализа электронной аппаратуры, где 18 - усилитель и 19 - аналого-цифровой преобразователь.
Наилучшее осуществление изобретения
Реализующая заявляемый способ система для обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете содержит (см.: фиг. 1) установку 2 для нейтронно-радиационного анализа, проходящий через горизонтальную шахту 3 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа транспортер 4, компьютер 5 с сигнализатором 6 тревоги и электронную аппаратуру, структурная схема которой приведена на фиг. 4. Транспортер 4 предназначен для перемещения контролируемого предмета 1 через горизонтальную шахту 3 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа и выполнен с возможностью останова с малым выбегом. В качестве компьютера 5 может быть использована персональная ЭВМ.
Установка 2 для нейтронно-радиационного анализа содержит (см.: фиг. 2) корпус 7, внутри которого размещена радиационная защита 8, выполненная из борированного полиэтилена для снижения уровня нейтронного излучения и свинца для снижения уровня гамма-излучения до допустимых значений. Сквозь корпус 7 и радиационную защиту 8 проходит горизонтальная шахта 3 с расположенной вдоль нее в нижней ее части лентой транспортера 4. В центральной части горизонтальной шахты
3 находится камера 9, образованная двумя боковыми отражателями 12 нейтронов и нижним отражателем 13 нейтронов и предназначенная для размещения контролируемого предмета 1 при его облучении тепловыми нейтронами. Боковые отражатели 12 нейтронов и нижний отражатель 13 нейтронов выполнены из полиэтилена в виде пластин с размерами, не менее соответствующих габаритных размеров камеры 9, и установлены вдоль нее соответственно вертикально и горизонтально заподлицо с ее соответствующими стенками. Боковые отражатели 12 нейтронов и нижний отражатель 13 нейтронов предназначены для увеличения доли тепловых нейтронов за счет замедления в материале отражателей быстрых нейтронов, попавших из излучателя 10 тепловых нейтронов, и обеспечения равномерности распределения тепловых нейтронов по объему контролируемого предмета 1. Над камерой 9 в выполненной в радиационной защите 8 полости установлен излучатель 10 тепловых нейтронов, который выполнен в виде радионуклидного источника быстрых нейтронов на основе калифорния-252 с возможностью их последующего замедления полиэтиленом до тепловых значений энергии около 0,025 эВ и подобен по конструкции излучателю тепловых нейтронов, используемому при осуществлении одного из известных способов (RU 2065156 С1, 1996). В выполненной в радиационной защите 8 полости под камерой 9 за нижним отражателем 13 нейтронов установлены детекторы 11 гамма-излучения. Для обеспечения возможности останова ленты транспортера 4, когда контролируемый предмет 1 по горизонтальной шахте 3 попадает в камеру 9, установка 2 для нейтронно-радиационного анализа снабжена датчиком останова, который размещен в камере 9, может быть выполнен в виде концевых контактов или на основе источника и приемника оптического излучения и на фигурах не показан.
Детектор 11 гамма-излучения (см.: фиг. 3) содержит выполненный из алюминия корпус 14 детектора с размещенным внутри его фотоэлектронным умножителем 17, находящимся в оптическом контакте с помещенным в стакан 15 нейтронного фильтра сцинтиллятором 16. В качестве сцинтиллятора 16 наиболее предпочтительно применение неорганического сцинтиллятора на основе йодистого натрия, активированного таллием. Для уменьшения воздействия на сцинтиллятор 16 тепловых нейтронов, проникающих из камеры 9, он размещен в стакане 15 нейтронного фильтра, который выполнен герметичным с двойными стенками и двойным дном, полость между которыми заполнена материалом, снижающим поток тепловых нейтронов, например, карбонатом лития, фторидом лития или фосфатом лития.
Входящая в состав установки 2 для нейтронно-радиационного анализа электронная аппаратура содержит несколько идентичных по структуре каналов, количество которых равно числу используемых детекторов 11 гамма-излучения. Каждый канал содержит (см.: фиг. 4) последовательно соединенные фотоэлектронный умножитель 17 детектора 11 гамма-излучения, усилитель 18 и аналого-цифровой преобразователь 19, выход которого подключен к входу компьютера 5. Кроме того, выходы компьютера 5 соединены с входом сигнализатора 6 тревоги, предназначенного для формирования сигналов наличия или отсутствия взрывчатого вещества в контролируемом предмете 1, а также с приводом транспортера 4 для подачи сигналов пуска и останова транспортера 4, который на фигурах не показан.
Система, реализующая заявляемый способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, работает следующим образом.
На этапе ввода в эксплуатацию системы обнаружения взрывчатого вещества первоначально облучают тепловыми нейтронами пустую камеру 9 без размещения в ней каких-либо предметов для получения энергетического спектра ее гамма-излучения. Для этого открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, который испускает тепловые нейтроны с энергией около 0,025 эВ во внутреннюю полость камеры 9. При облучении тепловыми нейтронами камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других узлов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа происходит радиационный захват тепловых нейтронов ядрами атомов химических элементов, входящих в состав использованных в них материалов, а также азота воздуха, в результате чего эти ядра атомов переходят в возбужденное состояние. Переход ядер атомов из возбужденного состояния в основное сопровождается испусканием гамма-квантов с различными значениями энергии.
Некоторая часть указанных гамма-квантов попадает в сцинтилляторы 16 детекторов 11 гамма-излучения (см.: фиг. 3) и вызывает в них световые вспышки, яркость которых пропорциональна энергиям попавших гамма-квантов. Фотоэлектронный умножитель 17 детектора 11 гамма-излучения преобразует испускаемое сцинтиллятором 16 оптическое излучение световой вспышки от каждого гамма-кванта в электрический импульс с амплитудой, пропорциональной энергии попавшего в сцинтиллятор 16 гамма-кванта. После усиления усилителем 18 (см.: фиг. 4) электрические импульсы от гамма-квантов поступают на аналого-цифровой преобразователь 19, который преобразует амплитудное значение каждого электрического импульса от гамма-кванта в цифровой код, который вводится в компьютер 5.
Компьютер 5 посредством сравнения с пороговыми значениями поступивших цифровых кодов, соответствующих амплитудным значениям электрических импульсов от гамма-квантов и, следовательно, энергиям зарегистрированных гамма-квантов, определяет, к какому из поддиапазонов энергии шириной, например, ΔЕ=12-13 кэВ в диапазоне энергии от 5 до 11 МэВ по значению своей энергии принадлежит каждый зарегистрированный гамма-квант, и подсчитывает и запоминает число зарегистрированных за время 5-10 минут гамма-квантов, имеющих значение энергии в пределах каждого поддиапазона. В результате этого получают энергетический спектр гамма-излучения, испускаемого материалами пустой камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других элементов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа, который заносится в запоминающее устройство компьютера 5.
На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения пустой камеры 9 компьютер 5 определяет и запоминает количество NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. На практике количество таких зарегистрированных фоновых гамма-квантов компьютер 5 определяет в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ.
Затем закрывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, размещают в камере 9 эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием МЖ железа, например, 1 кг железа, и вновь открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, обеспечивая облучение тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящегося в камере эталонного железосодержащего материала.
При облучении тепловыми нейтронами железосодержащего материла, камеры
9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других узлов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа ядра атомов химических элементов, входящих в состав использованных в них материалов, а также азота воздуха испускают гамма-кванты с различными значениями энергии, которые аналогичным образом регистрируются в течение 5-10 минут. Компьютер 5 аналогичным образом определяет и запоминает энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ. На практике предпочтительным является определение энергетического спектра в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ. Затем компьютер 5 определяет и запоминает энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала путем вычитания из полученного энергетического спектра энергетического спектра пустой камеры, осуществляемого последовательным вычитанием количеств зарегистрированных гамма-квантов этих энергетических спектров, относящихся к каждому из указанных выше поддиапазонов энергии шириной ΔЕ=12-13 кэВ.
Далее закрывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, извлекают из камеры 9 эталонный железосодержащий материал, размещают в камере 9 эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием МХ хрома, например, 100 г оксида хрома, и вновь открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, обеспечивая облучение тепловыми нейтронами с энергией около 0,025 эВ находящегося в камере эталонного хромсодержащего материала.
При облучении тепловыми нейтронами хромсодержащего материла, камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других узлов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа ядра атомов химических элементов, входящих в состав использованных в них материалов, а также азота воздуха испускают гамма-кванты с различными значениями энергии, которые аналогичным образом регистрируются в течение 5-10 минут, обеспечивая аналогичное определение и запоминание компьютером 5 сначала энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом, а затем энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала в диапазоне значений энергии от 5 до 11 МэВ.
Далее вновь закрывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов и извлекают из камеры 9 эталонный хромсодержащий материал. В результате этих действий система готова к выполнению нейтронно-радиационного анализа контролируемого предмета 1.
Контролируемый предмет 1 устанавливают на ленту транспортера 4 и с клавиатуры компьютера 5 запускают транспортер 4. Когда контролируемый предмет 1 будет доставлен транспортером 4 в камеру 9 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа, сигналом с датчика останова, не показанного на фигурах, будет остановлена лента транспортера 4 с контролируемым предметом 1. Затем открывают не показанную на фигурах заслонку излучателя 10 тепловых нейтронов, которая также может открываться сигналом с датчика останова.
Тепловые нейтроны с энергией около 0,025 эВ испускаются излучателем 10 тепловых нейтронов во внутреннюю полость камеры 9 и облучают, в том числе, контролируемый предмет 1. При облучении тепловыми нейтронами контролируемого предмета 1, камеры 9, радиационной защиты 8, детекторов 11 гамма-излучения и других элементов установки 2 для нейтронно-радиационного анализа в результате их радиационного захвата ядрами атомов химических элементов, входящих в состав содержащихся в них материалов, ядра атомов испускают гамма-кванты с различными значениями энергии.
В частности, при облучении тепловыми нейтронами, в том числе, азотосодержащих материалов, находящихся в контролируемом предмете 1, будет происходить радиационный захват тепловых нейтронов ядрами атомов азота-14, в результате чего образуются ядра атомов азота-15 в возбужденном состоянии. Переход ядер атомов азота-15 из возбужденного состояния в основное будет происходить с испусканием гамма-квантов с энергией около 10,8 МэВ с вероятностью перехода около 0,14.
Кроме того, в условиях, когда в контролируемом предмете 1 содержатся материалы, содержащие хром и железо, ядра атомов этих химических элементов при взаимодействии с тепловыми нейтронами также испускают гамма-излучение с энергиями гамма-квантов достаточно широкого диапазона спектра, в частности, ядра атомов хрома испускают гамма-кванты с энергией около 9,7 МэВ, 8,8 МэВ, 8,5 МэВ, 7,9 МэВ, 7,4 МэВ и 6,6 МэВ, а железа - с энергией около 10,0 МэВ, 9,3 МэВ, 8,9 МэВ, 8,4 МэВ, 7,6 МэВ, 7,3 МэВ, 6,0 МэВ и 4,8 МэВ. При регистрации гамма-излучения в процессе выделения испущенных ядрами атомов азота гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале, включающем значение 10,8 МэВ, могут быть выделены и ошибочно зарегистрированы в качестве гамма-квантов с энергией 10,8 МэВ, якобы испущенных ядрами атомов азота, испущенные ядрами атомов хрома и железа как одиночные гамма-кванты, имеющие большие из указанных значений энергии, так и два или более гамма-квантов меньших энергий, зарегистрированных одновременно, что может привести к ложной тревоге при обнаружении азотосодержащего взрывчатого вещества.
Некоторая часть гамма-квантов, испускаемых при облучении тепловыми нейтронами камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1, аналогичным образом регистрируется, обеспечивая аналогичное определение и запоминание компьютером 5 энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1. На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1 компьютер 5 определяет и запоминает количество N зарегистрированных гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ. На практике количество таких зарегистрированных фоновых гамма-квантов компьютер 5 определяет в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ.
Для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным количеством NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в частности, в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, компьютер 5 определяет логарифм отношения правдоподобия следующего вида L=(Nln(1+NО/NФ)-NО), где NО - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в частности, в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете 1 азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы.
Затем компьютер 5 сравнивает полученный логарифм L отношения правдоподобия с хранящимися в его запоминающем устройстве нижним и верхним пороговыми значениями, равными L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПО/РЛТ), соответственно, где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете 1; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги.
Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае система продолжает регистрацию гамма-излучения, а ее компьютер 5 продолжает вычислять и сравнивать текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений.
Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1 (L<L1), компьютер 5 выдает сигнал об отсутствии в контролируемом предмете 1 взрывчатого вещества на сигнализатор 6 тревоги, индицирующий его оператору системы, и подает сигнал на привод транспортера 4, запускающий транспортер 4, а контролируемый предмет 1 снимается с контроля, отправляясь по транспортеру 4 из зоны контроля.
При превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2 (L>L2) проверяют, не является ли этот факт ложной тревогой, обусловленной возможным наличием в контролируемом предмете 1 железосодержащих и хромсодержаших материалов.
С этой целью компьютер 5 определяет и запоминает энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета 1 путем выполняемого аналогичным образом вычитания из энергетического спектра камеры 9 с находящимся в ней контролируемым предметом 1 энергетического спектра пустой камеры 9.
На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета 1 компьютер подсчитывает количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, то есть в интервале от 5,0 до 9,9 МэВ.
На основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала компьютер 5 подсчитывает количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, то есть в интервале от 5,0 до 9,9 МэВ.
Кроме того, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала компьютер 5 подсчитывает количество NX1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, а также количество NX2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, то есть в интервале от 5,0 до 9,9 МэВ.
Затем компьютер 5 определяет массовое содержание mЖ железа и массовое содержание mХ хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете 1, на основании полученных значений количеств N1, N2, NЖ1, NЖ2, NX1 и NX2 зарегистрированных гамма-квантов, а также известных массового содержания МЖ железа и массового содержания МХ хрома в эталонных материалах в соответствии со следующими выражениями:
которые являются решением системы двух линейных уравнений следующего вида:
Далее компьютер 5 определяет обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку ΔNФ к предполагаемому количеству NФ зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, то есть в интервале от 9,9 до 11,0 МэВ, согласно следующей зависимости: 
Для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством (NФ+ΔNФ) зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, компьютер 5 определяет логарифм отношения правдоподобия следующего вида L=(Nln(1+NO/(NΦ+ΔNФ))-NО) и сравнивает его с нижним и верхним пороговыми значениями, равными L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПО/РЛТ), соответственно.
Если величина логарифма L отношения правдоподобия лежит между нижним и верхним пороговыми значениями L1 и L2 (L1<L<L2), решение о наличии или отсутствии взрывчатого вещества с требуемыми вероятностями правильного обнаружения и ложной тревоги на этом этапе принято быть не может. В этом случае система продолжает регистрацию гамма-излучения, а ее компьютер 5 продолжает аналогичным образом вычислять и сравнивать текущее значение полученного логарифма L отношения правдоподобия до тех пор, пока оно не станет меньше нижнего или больше верхнего пороговых значений.
Если в результате сравнения логарифм L отношения правдоподобия окажется меньше нижнего порогового значения L1 (L<L1), компьютер 5 выдает сигнал об отсутствии в контролируемом предмете 1 взрывчатого вещества на сигнализатор 6 тревоги, индицирующий его оператору системы, и подает сигнал на привод транспортера 4, запускающий транспортер 4, а контролируемый предмет 1 снимается с контроля, отправляясь по транспортеру 4 из зоны контроля.
При превышении логарифмом L отношения правдоподобия установленного для него верхнего порогового значения L2 (L>L2) компьютер 5 выдает сигнал о наличии в контролируемом предмете 1 взрывчатого вещества на сигнализатор 6 тревоги, индицирующий его оператору системы, и подает сигнал на привод транспортера 4, запускающий транспортер 4. Транспортер 4 перемещает контролируемый предмет 1 из горизонтальной шахты 3 установки 2 для нейтронно-радиационного анализа и после выхода контролируемого предмета 1 из горизонтальной шахты 3 его снимают с ленты транспортера 4 и отправляют на вскрытие и визуальный досмотр.
Промышленная применимость
Испытания опытного образца системы обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, созданной в соответствии с настоящим изобретением, показали принципиальную возможность обнаруживать с ее помощью современные азотосодержащие взрывчатые вещества с минимальной массой 100-200 г, например, в багаже авиапассажиров с типовой для такого багажа плотностью азота азотосодержащих материалов, не являющихся взрывчатыми веществами, от 2,3 до 2,4 г/дм3. Оцененная экспериментально по результатам испытаний вероятность правильного обнаружения азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной массы 100 г в условиях наличия в контролируемых предметах железосодержащих и хромсодержащих материалов с суммарным массовым содержанием железа и хрома 600 г и 100 г, соответственно, составила не менее 0,98 при вероятности ложных тревог, не превышающей 0,015.
Приведенные материалы подтверждают возможность осуществления настоящего изобретения и решения поставленной задачи по созданию способа обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, который обеспечивает достижение технического результата, заключающегося в снижении вероятности ложной тревоги в случае наличия в контролируемом предмете материалов, содержащих железо или хром.
Claims (6)
1. Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете, включающий облучение тепловыми нейтронами камеры, оснащенной радиационной защитой и, по меньшей мере, одним детектором гамма-излучения, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, размещение контролируемого предмета в камере, облучение находящегося в камере контролируемого предмета тепловыми нейтронами, определение энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, подсчет количества N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, определение предполагаемого количества фоновых гамма-квантов путем введения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов на основании изменения энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры с контролируемым предметом по отношению к энергетическому спектру зарегистрированного гамма-излучения камеры и принятие решения о наличии взрывчатого вещества в контролируемом предмете при превышении количеством N зарегистрированных при облучении находящегося в камере контролируемого предмета гамма-квантов предполагаемого количества фоновых гамма-квантов, отличающийся тем, что перед размещением контролируемого предмета размещают в камере эталонный железосодержащий материал с известным массовым содержанием железа, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный железосодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, извлекают из камеры эталонный железосодержащий материал, размещают в камере эталонный хромсодержащий материал с известным массовым содержанием хрома, облучают тепловыми нейтронами находящийся в камере эталонный хромсодержащий материал, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом в диапазоне энергии гамма-квантов с верхней границей, имеющей значение не менее 11 МэВ, определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала и извлекают из камеры хромсодержащий материал, а для определения поправки к количеству зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов определяют энергетический спектр зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета, на основании энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения контролируемого предмета подсчитывают количество N1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество N2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала подсчитывают количество NЖ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NЖ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, на основании полученного энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения эталонного хромсодержащего материала подсчитывают количество NХ1 гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, а также количество NХ2 гамма-квантов с энергией, находящейся в оставшемся интервале энергетического спектра, определяют обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов на основании известных массового содержания железа и хрома в эталонных материалах и полученных количеств гамма-квантов с энергиями, находящимися в двух указанных выше интервалах энергии энергетических спектров контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала, и определяют предполагаемое количество фоновых гамма-квантов путем суммирования с полученной поправкой количества зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ.
2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют для гамма-квантов с энергиями от 5 до 11 МэВ.
3. Способ по п. 1, отличающийся тем, что подсчет количеств зарегистрированных гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, в энергетических спектрах зарегистрированного гамма-излучения камеры, контролируемого предмета, эталонного железосодержащего материала и эталонного хромсодержащего материала осуществляют в диапазоне от 9,9 до 11,0 МэВ.
4. Способ по п. 1, отличающийся тем, что определение энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения эталонного железосодержащего материала, эталонного хромсодержащего материала и контролируемого предмета осуществляют путем вычитания энергетического спектра зарегистрированного гамма-излучения камеры из энергетических спектров зарегистрированного гамма-излучения камеры с находящимся в ней эталонным железосодержащим материалом, камеры с находящимся в ней эталонным хромсодержащим материалом и камеры с находящимся в ней контролируемым предметом, соответственно.
5. Способ по п. 1, отличающийся тем, что обусловленную наличием в контролируемом предмете железосодержащих и хромсодержащих материалов поправку к количеству зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют согласно зависимости ΔNФ=mЖ(NЖ1+NЖ2)/MЖ+mХ(NХ1+NX2)/MХ, где mЖ - массовое содержание железа в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mЖ=МЖ(N1NХ2-N2NХ1)/(NЖ1NХ2-NЖ2NХ1), mХ - массовое содержание хрома в материалах, находящихся в контролируемом предмете, mХ=MХ(N1-NЖ1(N1NХ2-N2NХ1)/(NЖ1NX2-NЖ2NХ1))/NХ1, МЖ - массовое содержание железа в эталонном железосодержащем материале, МХ - массовое содержание хрома в эталонном хромсодержащем материале.
6. Способ по п. 1 или 5, отличающийся тем, что для сравнения количества N зарегистрированных гамма-квантов с полученным с учетом поправки предполагаемым количеством зарегистрированных фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале значений энергии, включающем значение 10,8 МэВ, определяют логарифм отношения правдоподобия следующего вида: L=(Nln(1+NО/(NФ+ΔNФ))-NО), где NО - полученное экспериментально при предварительной калибровке количество регистрируемых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями энергии, включающем значение 10,8 МэВ, в случае наличия в контролируемом предмете азотосодержащего взрывчатого вещества минимальной обнаруживаемой массы, NФ - количество зарегистрированных при облучении камеры фоновых гамма-квантов с энергией, находящейся в заданном интервале между нижним и верхним граничными значениями, включающем значение 10,8 МэВ, и сравнивают полученный логарифм L отношения правдоподобия с нижним и верхним пороговыми значениями, равными соответственно L1=ln((1-РПО)/(1-РЛТ)) и L2=ln(РПО/РЛТ), где РПО - требуемая вероятность правильного обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете; РЛТ - требуемая вероятность ложной тревоги.
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2015122658/28A RU2593766C1 (ru) | 2015-06-10 | 2015-06-10 | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
| PCT/RU2016/000339 WO2016200290A1 (ru) | 2015-06-10 | 2016-06-06 | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2015122658/28A RU2593766C1 (ru) | 2015-06-10 | 2015-06-10 | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2593766C1 true RU2593766C1 (ru) | 2016-08-10 |
Family
ID=56612890
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2015122658/28A RU2593766C1 (ru) | 2015-06-10 | 2015-06-10 | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2593766C1 (ru) |
| WO (1) | WO2016200290A1 (ru) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN110764156B (zh) * | 2019-11-11 | 2021-06-29 | 中国原子能科学研究院 | 可疑物检测装置 |
| CN116628535B (zh) * | 2023-07-24 | 2023-09-22 | 山东万洋石油科技有限公司 | 一种小直径随钻伽马能谱数据处理方法 |
Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6418189B1 (en) * | 2000-01-24 | 2002-07-09 | Analogic Corporation | Explosive material detection apparatus and method using dual energy information of a scan |
| RU2262097C1 (ru) * | 2004-03-17 | 2005-10-10 | Открытое акционерное общество "Научно-технический центр "РАТЭК" | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
| RU2276352C2 (ru) * | 2004-07-30 | 2006-05-10 | Открытое акционерное общество "Научно-технический центр "РАТЭК" | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
| RU2428681C2 (ru) * | 2006-07-28 | 2011-09-10 | Саж Инновасьон Инк. | Система и способ детектирования с помощью пучков частиц высокой энергии |
-
2015
- 2015-06-10 RU RU2015122658/28A patent/RU2593766C1/ru active
-
2016
- 2016-06-06 WO PCT/RU2016/000339 patent/WO2016200290A1/ru active Application Filing
Patent Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6418189B1 (en) * | 2000-01-24 | 2002-07-09 | Analogic Corporation | Explosive material detection apparatus and method using dual energy information of a scan |
| RU2262097C1 (ru) * | 2004-03-17 | 2005-10-10 | Открытое акционерное общество "Научно-технический центр "РАТЭК" | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
| RU2276352C2 (ru) * | 2004-07-30 | 2006-05-10 | Открытое акционерное общество "Научно-технический центр "РАТЭК" | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете |
| RU2428681C2 (ru) * | 2006-07-28 | 2011-09-10 | Саж Инновасьон Инк. | Система и способ детектирования с помощью пучков частиц высокой энергии |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| WO2016200290A1 (ru) | 2016-12-15 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| RU2206080C1 (ru) | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете | |
| Apollonio et al. | Search for neutrino oscillations on a long base-line at the CHOOZ nuclear power station | |
| JP2010048799A (ja) | 能動的取り調べを使用する核分裂性物質の検出のための装置及び方法 | |
| CN109964150B (zh) | 检测放射性核素的方法、使用该方法来检测放射性核素的处理和用于该方法的辐射检测器 | |
| WO2006016835A1 (fr) | Procede de detection d'une matiere explosive dans un objet inspecte | |
| US9448309B2 (en) | Method and apparatus for detection of radioactive isotopes | |
| RU2593766C1 (ru) | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете | |
| KR101962370B1 (ko) | 방사성 핵종을 검출하는 방법, 이를 이용한 방사성 핵종 검출공정, 및 이를 위한 방사선 검출장치 | |
| RU2612734C2 (ru) | Установка для сухого обогащения кимберлитовой руды методом меченых нейтронов | |
| CA3102623A1 (en) | System and method for moisture measurement | |
| RU2343460C1 (ru) | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете | |
| KR101962360B1 (ko) | 방사성 핵종을 검출하는 방법, 이를 이용한 방사성 핵종 검출공정, 및 이를 위한 방사선 검출장치 | |
| RU2262097C1 (ru) | Способ обнаружения взрывчатого вещества в контролируемом предмете | |
| Nitsch | Completion of the muon veto for the Dortmund low background facility and proton activation measurements on irradiated metals from proton beam therapy | |
| Ryan et al. | Predicting Concrete Roadway Contribution to Gamma-Ray Background in Radiation Portal Monitor Systems | |
| CN109100379A (zh) | 一种基于脉冲快中子检测爆炸物方法 | |
| KR20160047122A (ko) | 방사선 감시 시스템 및 이를 이용한 감시 방법 | |
| RU2442974C1 (ru) | Устройство для обнаружения скрытых взрывчатых веществ и наркотических средств | |
| Michijima et al. | Anticoincidence-shielded Ge (Li) gamma-ray spectrometer for marine environmental radionuclide analysis | |
| Bender | Study of Compton suppression for use in spent nuclear fuel assay | |
| Johnová | Self-absorption corrections based on Monte Carlo simulations | |
| Gribov et al. | iDREAM: an industrial detector for nuclear reactor monitoring | |
| Yoshii et al. | X‐Ray Fluorescence for Rapid Detection of Uranium in Blood Extracted from Wounds | |
| Pino et al. | Non-intrusive inspection of cargo containers using the C-BORD Rapidly Relocatable Tagged Neutron Inspection System | |
| RU2384821C1 (ru) | Способ измерения уровня или плотности вещества |