RU2517791C1 - Method of limiting intensity of laser radiation - Google Patents
Method of limiting intensity of laser radiation Download PDFInfo
- Publication number
- RU2517791C1 RU2517791C1 RU2012149906/28A RU2012149906A RU2517791C1 RU 2517791 C1 RU2517791 C1 RU 2517791C1 RU 2012149906/28 A RU2012149906/28 A RU 2012149906/28A RU 2012149906 A RU2012149906 A RU 2012149906A RU 2517791 C1 RU2517791 C1 RU 2517791C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- laser radiation
- power
- stage
- input
- limiting
- Prior art date
Links
Landscapes
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
- Lasers (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области оптической техники и может найти применение для защиты глаз и оптических систем, в частности приемников лазерного излучения, от разрушающего действия высокоинтенсивного падающего лазерного излучения.The invention relates to the field of optical technology and can be used to protect eyes and optical systems, in particular laser radiation receivers, from the damaging effects of high-intensity incident laser radiation.
Известен способ ограничения лазерного излучения из патента РФ №2350991, МПК G01F 1/355, публ. 27.03.2009 г., согласно которому поток ЛИ направляют на вход устройства, ограничивающего мощность лазерного излучения, состоящего из корпуса, ориентированного вдоль направления распространения падающего ЛИ, с собирающими линзами, размещенными на торцах корпуса, и содержащего внутреннюю полость, объем которой заполнен лимитирующим веществом - расслаивающимся раствором триэтиламина, обладающим нелинейным поглощением, концентрации Cpaб=(32±2)масс. %, при рабочей температуре раствора менее его критической температуры (τраб<τкр=18,163°С), или водным раствором 2-бутоксиэтанола, концентрации Сраб=(30±2)масс.%, при рабочей температуре раствора менее его критической температуры (τраб<τкр=48,272°C).A known method of limiting laser radiation from RF patent No. 2350991, IPC G01F 1/355, publ. 03/27/2009, according to which the flux of radiation is directed to the input of a device that limits the power of laser radiation, consisting of a housing oriented along the direction of propagation of the incident radiation, with collecting lenses located at the ends of the housing, and containing an internal cavity, the volume of which is filled with a limiting substance - a stratified solution of triethylamine with non-linear absorption, concentration C pa = (32 ± 2) mass. %, at a working temperature of the solution less than its critical temperature (τ slave <τ cr = 18.163 ° C), or with an aqueous solution of 2-butoxyethanol, concentration C slave = (30 ± 2) wt.%, at a working temperature of the solution less than its critical temperature (τ slave <τ cr = 48.272 ° C).
Недостатком известного способа является сравнительно невысокая эффективность ограничения входного ЛИ, зависящая от критической температуры лимитирующих веществ, находящихся во внутренней полости корпуса. При достаточно высокой мощности на входе ограничителя интенсивности ЛИ происходит разрушение лимитирующих веществ и выход из строя всей оптической системы.The disadvantage of this method is the relatively low efficiency of limiting the input LI, depending on the critical temperature of the limiting substances located in the internal cavity of the housing. With a sufficiently high power at the input of the LI intensity limiter, the limiting substances are destroyed and the entire optical system fails.
Известен патент РФ №2403599, МПК G02B 26/02, опубл. 10.11.2010 г. в качестве прототипа заявляемого способ ограничения интенсивности ЛИ, согласно которому поток ЛИ направляют на вход устройства, ограничивающего интенсивность ЛИ, состоящего из корпуса, ориентированного вдоль направления распространения падающего ЛИ, из оптической кюветы, заполненной суспензией из наноуглеродных частиц луковичной структуры, двух собирающих линз, расположенных по обе стороны от оптической кюветы, и источника неоднородного магнитного поля, расположенного таким образом, чтобы обеспечить выталкивание из зоны воздействия светового потока с суспензией просветленной части суспензии, возникающей в результате указанного взаимодействия.Known RF patent No. 2403599, IPC G02B 26/02, publ. 10/10/2010, as a prototype of the claimed method of limiting the intensity of the LI, according to which the flow of LI is directed to the input of the device limiting the intensity of the LI, consisting of a housing oriented along the direction of propagation of the incident LI, from an optical cuvette filled with a suspension of nanocarbon particles of the onion structure, two collecting lenses located on both sides of the optical cuvette, and a source of an inhomogeneous magnetic field located in such a way as to ensure expulsion from the zone Actions light flux with a suspension of bleached portion of the slurry resulting from said interaction.
Недостатком прототипа является то, что он работоспособен при малой величине мощности пропускаемого светового потока и в течение ограниченного времени.The disadvantage of the prototype is that it is operational with a small amount of transmitted light output and for a limited time.
Задачей, на решение которой направлено предлагаемое изобретение, является разработка способа защиты оптических систем от действия мощного лазерного излучения (ЛИ) в широком динамическом диапазоне за счет ограничения входного ЛИ высокой мощности.The problem to which the invention is directed is the development of a method for protecting optical systems from the action of powerful laser radiation (LI) in a wide dynamic range due to the limitation of the input LI of high power.
Новый технический результат, обеспечиваемый предлагаемым способом, заключается в существенном повышении степени защиты оптических систем путем ограничения входного лазерного излучения более высокой по сравнению с прототипом мощности, а также в наличии меньших потерь для защиты от потока слабого ЛИ.A new technical result provided by the proposed method is to significantly increase the degree of protection of optical systems by limiting the input laser radiation of a higher power as compared with the prototype, as well as the presence of lower losses for protection against weak LI flow.
Указанные задача и новый технический результат обеспечиваются тем, что в известном способе ограничения интенсивности лазерного излучения (ЛИ), включающем подачу потока ЛИ на вход устройства, ограничивающего мощность ЛИ, согласно предлагаемому способу подачу потока ЛИ ведут путем последовательного пропускания потока ЛИ через размещенный на входе в оптическую систему в фокальной плоскости двух сопряженных линз первый каскад, который характеризуется переменным коэффициентом пропускания ЛИ, являющимся функцией величины интенсивности потока ЛИ, содержащий пропускающую ЛИ ячейку, выполненную в виде стеклянной кюветы, заполненную под давлением не более 5 атм инертным газом, например ксеноном, не имеющим полос поглощения в рабочей области спектра, а затем через второй каскад, представляющий собой нелинейный ограничитель, содержащий элемент, ограничивающий мощность ЛИ, выполненный в виде оптически прозрачной матрицы, например полимерной пленки, или стеклянной пластинки с введенным в нее нанодисперсным углеродсодержащим наполнителем, после чего поток ЛИ направляют на светочувствительный датчик, регистрирующий величину преобразованного ЛИ.These tasks and a new technical result are ensured by the fact that in the known method of limiting the intensity of laser radiation (LI), which includes supplying the LI stream to the input of the device limiting the LI power, according to the proposed method, the LI stream is supplied by sequentially passing the LI stream through the input optical system in the focal plane of two conjugated lenses is the first cascade, which is characterized by a variable transmittance LI, which is a function of the intensity of an LI outflow containing a LI transmission cell made in the form of a glass cuvette filled with a pressure of not more than 5 atm inert gas, for example xenon, which does not have absorption bands in the working region of the spectrum, and then through the second stage, which is a nonlinear limiter containing an element, power limiting LI made in the form of an optically transparent matrix, for example a polymer film, or a glass plate with a nanodispersed carbon-containing filler introduced into it, after which the LI stream is directed to the light ochuvstvitelny sensor detecting the magnitude of the transformed LEE.
Газовая ячейка может быть заполнена любым инертным газом, не имеющим полос поглощения в рабочей области спектра, защищаемого от воздействия приемника ЛИ. Выбор газа и величина его давления в ячейке определяются требуемой величиной ограничения падающей на вход лазерной энергии и значением предельной мощности ЛИ, выдерживаемой динамическим ослабителем, стоящим после газовой ячейки. При небольшой величине приходящей плотности энергия ЛИ используемого динамического ослабителя в качестве такого газа используют ксенон (Хе), имеющий наименьший порог оптического пробоя по сравнению с другими инертными газами. Поскольку порог оптического пробоя в газе снижается с ростом его давления, то для обеспечения более широкого диапазона действия динамической защиты приемника излучения рабочее давление газа должно быть существенно выше атмосферного и определяться механической прочностью корпуса газовой ячейки.The gas cell can be filled with any inert gas that does not have absorption bands in the working region of the spectrum, which is protected from the influence of the LI receiver. The choice of gas and the value of its pressure in the cell are determined by the required limit value of the laser energy incident on the input and the value of the limiting LI power withstand by the dynamic attenuator standing after the gas cell. At a small value of the incoming density, the LI energy of the dynamic attenuator used as such gas uses xenon (Xe), which has the smallest threshold of optical breakdown in comparison with other inert gases. Since the threshold of optical breakdown in a gas decreases with increasing pressure, to ensure a wider range of dynamic protection for the radiation receiver, the working pressure of the gas should be significantly higher than atmospheric and determined by the mechanical strength of the gas cell body.
Величина пороговой мощности образования плазмы в фокусе входной линзы (объектива) определяется площадью фокального пятна, длиной волны и длительностью импульса падающего ЛИ. В случае большого расстояния (более 1 км) от источника импульса ЛИ до входной линзы (объектива), что наиболее вероятно в реальных ситуациях, размер фокального пятна будет определяться и величиной кружка рассеяния используемой линзы. Для увеличения пороговой мощности оптического пробоя необходимо на входе газовой ячейки установить асферические линзы для снижения аберрации или использовать качественные объективы. При использовании таких оптических элементов размер фокального пятна будет ограничен дифракционным пределом, определяемым длиной волны ЛИ и диаметром входного зрачка линзы (объектива). Так, на длине волны излучения 1,06 мкм при использовании на входе оптической системы линзы диаметром 50 мм и фокусным расстоянием 100 мм площадь фокального пятна составит 3×10-8 см2. При таком размере фокального пятна и длительности излучения 10-8 сек в случае использования ксенона с давлением 5 атм в качестве рабочего газа ограничение излучения в ячейке произойдет при плотности энергии менее 10-4 Дж/см2, что существенно ниже порога разрушения динамических фильтров, стоящих после газовой ячейки по ходу прохождения потока ЛИ.The value of the threshold power of plasma formation at the focus of the input lens (objective) is determined by the area of the focal spot, the wavelength, and the pulse duration of the incident LR. In the case of a large distance (more than 1 km) from the LI pulse source to the input lens (objective), which is most likely in real situations, the size of the focal spot will also be determined by the size of the scattering circle of the used lens. To increase the threshold power of optical breakdown, it is necessary to install aspherical lenses at the inlet of the gas cell to reduce aberration or use high-quality lenses. When using such optical elements, the size of the focal spot will be limited by the diffraction limit, determined by the wavelength of the laser radiation and the diameter of the entrance pupil of the lens (objective). So, at a radiation wavelength of 1.06 μm when using a lens with a diameter of 50 mm and a focal length of 100 mm at the input of the optical system, the focal spot area will be 3 × 10 -8 cm 2 . With such a focal spot size and a radiation duration of 10 -8 sec. In the case of using xenon with a pressure of 5 atm as a working gas, radiation in the cell will be limited at an energy density of less than 10 -4 J / cm 2 , which is significantly lower than the damage threshold of dynamic filters standing after the gas cell along the passage of the LI flow.
При действии мощного входного ЛИ с интенсивностью, изменяющейся в широком динамическом диапазоне, в способе ограничения мощности ЛИ в качестве вещества стеклянной ячейки используется газ из группы инертных газов (ксенона, гелия, или другого газа, не имеющего полос поглощения в рабочей области спектра), например ксенон, при давлении 5 атм, а в качестве фильтра с нелинейным поглотителем используют полимерную пленку или стеклянную пластинку с введенным в нее нанодисперсным углеродсодержащим наполнителем.Under the action of a powerful input LR with an intensity varying over a wide dynamic range, in the method of limiting the LR power, a gas from the group of inert gases (xenon, helium, or another gas that does not have absorption bands in the working region of the spectrum) is used as a glass cell substance, for example xenon, at a pressure of 5 atm, and a polymer film or glass plate with a nanodispersed carbon-containing filler introduced into it is used as a filter with a nonlinear absorber.
Установка фильтра с нелинейным поглотителем после второй линзы позволяет обеспечить входную мощность ЛИ, находящуюся ниже порога пробоя газа и, тем самым, защитить оптическую систему от разрушающего воздействия мощного ЛИ.The installation of a filter with a nonlinear absorber after the second lens makes it possible to provide the input power of the laser radiation, which is below the threshold of gas breakdown and, thus, protect the optical system from the damaging effects of a powerful laser radiation.
Использование в качестве вещества ячейки инертного газа (ксенона, или другого инертного газа), не имеющего полос поглощения в рабочей области спектра, при давлении 5 атм обеспечивает порог лазерного пробоя ≥108Вт/см2, позволяя отражать и рассеивать падающее излучение на плазме пробоя, тем самым ограничивая мощность, поступающую на вход следующего каскада ограничителя ЛИ. Время развития искры пробоя газа при данных параметрах мощности входного ЛИ равно 10-7 сек. При этом величина энергии пробоя, прошедшая через ячейку с инертным газом, составит 10-1 Дж. При такой энергии пучка разрушения динамического ослабителя не произойдет, а с понижением мощности падающего на вход устройства ЛИ ниже порога пробоя газа за короткое время, порядка единиц наносекунд, восстановится высокая степень пропускания ячейки с газом, а функционирование оптической системы для приема потока ЛИ будет продолжено.The use of an inert gas (xenon, or other inert gas) as a cell substance that does not have absorption bands in the working region of the spectrum at a pressure of 5 atm provides a laser breakdown threshold of ≥10 8 W / cm 2 , allowing incident radiation to be reflected and scattered by the breakdown plasma , thereby limiting the power supplied to the input of the next stage of the limiter LI. The development time of a gas breakdown spark with given power parameters of the input LI is 10 -7 sec. In this case, the breakdown energy passing through the inert gas cell will be 10 -1 J. With such a beam energy, a dynamic attenuator will not be destroyed, and with a decrease in the power of the LI incident at the input of the device below the breakdown threshold of the gas in a short time, of the order of a few nanoseconds, a high degree of transmission of the cell with gas will be restored, and the functioning of the optical system for receiving the LI stream will continue.
Используемое в предлагаемом способе устройство для снижения интенсивности потока ЛИ имеет высокое начальное пропускание, не ухудшающее оптические характеристики защищаемых следящих систем (чувствительность, лежащую в основе их работоспособности), и позволяет обеспечить работоспособность приемной оптики после воздействия на ее вход мощного, более 108 Вт/см2, ЛИ при плотности энергии ЛИ свыше 10-4 Дж/см2, что превышает возможности прототипа. При этом газообразное вещество, находящееся в стеклянной кювете (первый каскад), теряет оптическую прозрачность за счет сильного поглощения и рассеяния излучения плазмой оптического пробоя, однако данный эффект имеет место только в случае прохождения импульса ЛИ высокой мощности и в течение непродолжительного времени существования плазмы. При прохождении через каскад системы, ослабляющей мощность ЛИ, поток ЛИ попадает на светочувствительный датчик, регистрирующий величину потока ЛИ.The device used in the proposed method for reducing the LI flux intensity has a high initial transmittance that does not impair the optical characteristics of the protected tracking systems (the sensitivity underlying their operability), and makes it possible to ensure the operability of the receiving optics after a powerful, more than 10 8 W / cm 2 , LI at an energy density of LI over 10 -4 J / cm 2 , which exceeds the capabilities of the prototype. In this case, the gaseous substance located in the glass cuvette (the first cascade) loses optical transparency due to the strong absorption and scattering of radiation by the optical breakdown plasma, however, this effect occurs only in the case of the passage of a high-power laser pulse and during the short lifetime of the plasma. When passing through a cascade of a system that attenuates the power of the LI, the LI stream enters a photosensitive sensor that records the value of the LI stream.
Возможность промышленного применения предлагаемого способа поясняется следующим примером.The possibility of industrial application of the proposed method is illustrated by the following example.
Пример 1. В лабораторных условиях предлагаемый способ был реализован на устройстве (фиг.1), где 1 - входная линза оптической системы, 2 - ячейка с газом, 3 - выходная линза, 4 - фильтр с нелинейным поглотителем, 5 - приемник выходного потока ЛИ. Поток ЛИ направлен на входную линзу 1 приемного устройства, а в фокальной плоскости двух линз 1, 3 установлена ячейка 2 с газом (первый ограничительный каскад), затем на второй каскад, включающий в себя фильтр 4 с нелинейным поглотителем, затем на приемник излучения 5. Поток ЛИ от лазерной установки, поступающий на вход данного двухкаскадного ограничителя, направляли последовательно на вход приемного устройства с размещенными в нем двумя сопряженными линзами, затем через размещенный в фокальной плоскости этих линз первый каскад, содержащий пропускающую ЛИ ячейку, выполненную в виде стеклянной кюветы, заполненной под давлением 5 атм инертным газом (ксеноном), и далее через второй каскад, представляющий собой нелинейный ограничитель, содержащий элемент, ограничивающий мощность ЛИ. В качестве такого элемента использована стеклянная пластинка с нанодисперсным углеродсодержащим наполнителем в виде измельченной сажи.Example 1. In laboratory conditions, the proposed method was implemented on a device (Fig. 1), where 1 is an input lens of the optical system, 2 is a cell with gas, 3 is an output lens, 4 is a filter with a nonlinear absorber, 5 is a receiver of the output LI stream . The LI flow is directed to the input lens 1 of the receiving device, and in the focal plane of the two lenses 1, 3 a cell 2 with gas is installed (the first limiting cascade), then to the second cascade, which includes a filter 4 with a nonlinear absorber, and then to the radiation receiver 5. The LI flow from the laser unit, which enters the input of this two-stage limiter, was directed sequentially to the input of the receiving device with two conjugate lenses placed in it, then through the first stage, located in the focal plane of these lenses, containing LEE lowers cell formed in the form of a glass cuvette filled under a pressure of 5 atm inert gas (xenon) and then through the second stage, which is a nonlinear limiter comprising an element limiting the power LEE. A glass plate with a nanodispersed carbon-containing filler in the form of crushed soot was used as such an element.
Коэффициент пропускания элемента первого каскада, как это показали эксперименты, напрямую зависит от величины интенсивности потока ЛИ. Так, при интенсивности ЛИ менее 108 Вт/см2 коэффициент пропускания элемента этого каскада равен 1, а при большей интенсивности проходящего ЛИ коэффициент пропускания близок к нулю.The transmittance of the element of the first cascade, as shown by experiments, directly depends on the magnitude of the intensity of the LI flow. So, at an LI intensity of less than 10 8 W / cm 2, the transmittance of an element of this cascade is 1, and at a higher intensity of a passing LI, the transmittance is close to zero.
Таким образом, как это показали эксперименты, при реализации предлагаемого способа обеспечивается новый технический результат, заключающийся в существенном повышении степени защиты оптических систем путем ограничения входного лазерного излучения более высокой по сравнению с прототипом мощности, а также в наличии меньших потерь для защиты от потока слабого ЛИ.Thus, as experiments have shown, when implementing the proposed method, a new technical result is provided, which consists in a significant increase in the degree of protection of optical systems by limiting the input laser radiation of a higher power compared to the prototype, as well as in the presence of lower losses to protect against weak LI flow .
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2012149906/28A RU2517791C1 (en) | 2012-11-22 | 2012-11-22 | Method of limiting intensity of laser radiation |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2012149906/28A RU2517791C1 (en) | 2012-11-22 | 2012-11-22 | Method of limiting intensity of laser radiation |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2517791C1 true RU2517791C1 (en) | 2014-05-27 |
| RU2012149906A RU2012149906A (en) | 2014-05-27 |
Family
ID=50775199
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2012149906/28A RU2517791C1 (en) | 2012-11-22 | 2012-11-22 | Method of limiting intensity of laser radiation |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2517791C1 (en) |
Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1988000106A1 (en) * | 1986-07-09 | 1988-01-14 | Hughes Aircraft Company | Pellicle laser power limiter |
| RU2403599C2 (en) * | 2009-01-22 | 2010-11-10 | Институт прикладной механики Уральского отделения Российской Академии Наук | Light flux limiting device |
| US20110051231A1 (en) * | 2009-08-26 | 2011-03-03 | Kilolambda Technologies Ltd. | Light excited limiting window |
| US20110170159A1 (en) * | 2008-06-24 | 2011-07-14 | Kilolambda Technologies Ltd. | Light limiting window |
| RU2011142136A (en) * | 2011-10-18 | 2013-04-27 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" | DEVICE FOR LIMITING THE INTENSITY OF LASER RADIATION |
-
2012
- 2012-11-22 RU RU2012149906/28A patent/RU2517791C1/en active
Patent Citations (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1988000106A1 (en) * | 1986-07-09 | 1988-01-14 | Hughes Aircraft Company | Pellicle laser power limiter |
| US20110170159A1 (en) * | 2008-06-24 | 2011-07-14 | Kilolambda Technologies Ltd. | Light limiting window |
| RU2403599C2 (en) * | 2009-01-22 | 2010-11-10 | Институт прикладной механики Уральского отделения Российской Академии Наук | Light flux limiting device |
| US20110051231A1 (en) * | 2009-08-26 | 2011-03-03 | Kilolambda Technologies Ltd. | Light excited limiting window |
| RU2011142136A (en) * | 2011-10-18 | 2013-04-27 | Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" | DEVICE FOR LIMITING THE INTENSITY OF LASER RADIATION |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU2012149906A (en) | 2014-05-27 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| JP2019511819A5 (en) | ||
| US20090207478A1 (en) | Optical power limiting and switching combined device and a method for protecting imaging and non-imaging sensors | |
| Song et al. | A note on the optic characteristics of daylighting system via PMMA fibers | |
| US9709811B2 (en) | System and method for separation of pump light and collected light in a laser pumped light source | |
| RU2012154354A (en) | LASER-PUMPED LIGHT SOURCE AND METHOD FOR RADIATION GENERATION | |
| EP2893386A1 (en) | Telescopic control of high power laser propagation | |
| US5301009A (en) | Frustrated total internal reflection optical power limiter | |
| RU2517791C1 (en) | Method of limiting intensity of laser radiation | |
| RU2481604C1 (en) | Device for limiting intensity of laser radiation | |
| US5317454A (en) | Broadband self-activated optical power limiter system and device | |
| CN103576412A (en) | Composite optical limiter | |
| CN103941517B (en) | A kind of optical limiter of low clip threshold value | |
| KR101344151B1 (en) | Applying the IR laser beam diffraction extinction with offset function EUV light generating device | |
| CN204441700U (en) | A kind of longitudinally local expands frequency tripled laser final-optics system | |
| CN108168702B (en) | Full-aperture back scattered light measurement system based on scattering plate scattering sampling | |
| Sidorov et al. | Position-sensitive spark sensor with spectral conversion of radiation | |
| Wang et al. | Propagation and amplification law of undetermined stray light and influence of signal-to-noise ratio in a multipass amplifier system | |
| Dengler et al. | Influence of the geometric shape of silver nanoparticles on optical limiting | |
| US6028723A (en) | Protecting eyes and instruments from short pulse laser radiation | |
| KR20130115889A (en) | Ir laser beam offset the euv light generating device having features | |
| CN212873099U (en) | Anti-infrared interference device based on vanadium dioxide thin film and light splitting optical system | |
| CN218584651U (en) | Gas detection device | |
| JP7360159B2 (en) | Laser light diffraction focusing method and diffraction focusing optical element device | |
| Kiran et al. | Supercontinuum emission from tightly focused femtosecond pulses in air: beyond intensity clamping | |
| RU2350991C1 (en) | Monoblock arrester of laser radiation intensity |