RU2421693C1 - Method of measuring mass of liquefied gas in closed reservoir - Google Patents
Method of measuring mass of liquefied gas in closed reservoir Download PDFInfo
- Publication number
- RU2421693C1 RU2421693C1 RU2010106907/28A RU2010106907A RU2421693C1 RU 2421693 C1 RU2421693 C1 RU 2421693C1 RU 2010106907/28 A RU2010106907/28 A RU 2010106907/28A RU 2010106907 A RU2010106907 A RU 2010106907A RU 2421693 C1 RU2421693 C1 RU 2421693C1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- frequencies
- liquefied gas
- filling
- resonator
- mass
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Filling Or Discharging Of Gas Storage Vessels (AREA)
- Measurement Of Levels Of Liquids Or Fluent Solid Materials (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к электрическим методам контроля и может быть использовано для измерения массы сжиженных газов, включая криогенные жидкости, при любом их фазовом состоянии: однофазном (газ или жидкость) или двухфазном (газ и жидкость, разделенные плоской границей) в резервуарах произвольной известной формы в условиях неизвестных плотностей газа и жидкости. Оно может быть использовано также для измерения положения границы раздела и диэлектрической проницаемости двухслойных сред таких, как «газ-жидкость», две не смешиваемые жидкости (например, «нефть-вода») в условиях их меняющихся электрофизических свойств.The invention relates to electrical control methods and can be used to measure the mass of liquefied gases, including cryogenic liquids, in any phase state: single-phase (gas or liquid) or two-phase (gas and liquid separated by a flat boundary) in tanks of any known shape in the conditions unknown densities of gas and liquid. It can also be used to measure the position of the interface and the dielectric constant of two-layer media such as “gas-liquid”, two immiscible liquids (for example, “oil-water”) under the conditions of their changing electrophysical properties.
Известен способ измерения массы криогенных сред в замкнутом резервуаре, в котором массу определяют по резонансной частоте помещенного в резервуар чувствительного элемента - резонатора при известных температуре и давлении [см. В.А.Викторов, Б.В.Лункин, А.С.Совлуков. Высокочастотный метод измерения неэлектрических величин. Изд-во «Наука», 1973, с.207-208]. Однако в этом способе требуется введение зависимостей констант от температуры и давления, входящих в соотношение, устанавливающих соответствие между резонансной частотой и массой, что усложняет алгоритм измерения, а необходимость включения в систему измерения датчиков температуры и давления делает ее громоздкой.A known method of measuring the mass of cryogenic media in a closed reservoir, in which the mass is determined by the resonant frequency of the sensing element placed in the reservoir - the resonator at known temperature and pressure [see V.A.Viktorov, B.V. Lunkin, A.S. Sovlukov. High-frequency method for measuring non-electric quantities. Publishing House "Science", 1973, p.207-208]. However, this method requires the introduction of dependences of the constants on temperature and pressure, which are included in the ratio, establishing a correspondence between the resonant frequency and mass, which complicates the measurement algorithm, and the need to include temperature and pressure sensors in the measurement system makes it cumbersome.
Наиболее близким по технической сущности к предлагаемому изобретению является способ, защищенный патентом [Совлуков А.С. и В.И.Терешин. Способ определения физических параметров сжиженного газа в емкости. Патент №2262667. Опубл. 20.10.2005.] и принятый в качестве прототипа.The closest in technical essence to the proposed invention is a method protected by a patent [Sovlukov A.S. and V.I. Tereshin. A method for determining the physical parameters of a liquefied gas in a tank. Patent No. 2262667. Publ. 20.10.2005.] And adopted as a prototype.
Способ-прототип основан на создании трех каналов получения первичной информации. В одном канале по резонансной частоте получают информацию о диэлектрической проницаемости газового слоя (ЧЭ небольшой длины находится в верхней части резервуара); в другом (длина ЧЭ соответствует высоте резервуара) и в третьем каналах (ЧЭ немного укорочен в нижней части резервуара с жидким слоем) по их резонансным частотам определяют диэлектрическую проницаемость жидкой фазы и положение границы раздела при известной диэлектрической проницаемости газовой фазы. Массу при известных размерах резервуара определяют по положению границы раздела между газовой и жидкой фазами по их плотностям, которые связаны с диэлектрической проницаемостью известной формулой Клаузиуса-Мосотти. Определение массы сжиженного газа на основе указанной структуры обеспечивается достаточно простым алгоритмом, но наличие трех чувствительных элементов со своими входом и выходом делает систему измерения громоздкой. Кроме того, для получения высокой точности измерения предъявляются жесткие требования к идентичности соответствующих конструктивных параметров чувствительных элементов.The prototype method is based on the creation of three channels for obtaining primary information. In one channel, information on the dielectric constant of the gas layer is obtained from the resonant frequency (a small-length SE is located in the upper part of the tank); in the other (the ChE length corresponds to the height of the reservoir) and in the third channels (the ChE is slightly shortened in the lower part of the reservoir with the liquid layer), the dielectric constant of the liquid phase and the position of the interface at a known dielectric constant of the gas phase are determined by their resonant frequencies. The mass at known tank sizes is determined by the position of the interface between the gas and liquid phases according to their densities, which are associated with the dielectric constant by the well-known Clausius-Mosotti formula. Determining the mass of liquefied gas on the basis of this structure is provided by a fairly simple algorithm, but the presence of three sensitive elements with their input and output makes the measurement system cumbersome. In addition, to obtain high measurement accuracy, stringent requirements are imposed on the identity of the corresponding structural parameters of the sensitive elements.
Целью изобретения является упрощения системы измерения и повышения точности. Поставленная цель в предлагаемом способе измерения массы сжиженного газа в замкнутом резервуаре, основанном на возбуждении электромагнитных колебаний в размещенном в резервуаре резонаторе и измерении одной из его собственных частот, достигается тем, что в резонаторе дополнительно измеряют две другие его собственные частоты, такие, что значения хотя бы одной пары из трех измеренных собственных частот, нормированных к соответствующим частотам резонатора при заполнении газовой фазой всего объема резервуара, не совпадают при любой степени заполнения его сжиженным газом в двухфазном состоянии, и обратные значения отношения разности квадратов обратных значений нормированных частот этой пары к такой же разности, образованной одной из собственных частот той же пары и третьей частотой, составляют монотонную зависимость от степени заполнения резервуара, по этим выбранным и измеренным трем собственным частотам резонатора определяют массу сжиженных газов.The aim of the invention is to simplify the measurement system and improve accuracy. The goal in the proposed method for measuring the mass of liquefied gas in a closed tank, based on the excitation of electromagnetic waves in a resonator located in the tank and measuring one of its natural frequencies, is achieved by the fact that two other natural frequencies are additionally measured in the resonator, such that if one pair of three measured eigenfrequencies normalized to the corresponding resonator frequencies when filling the entire tank volume with a gas phase does not coincide at any step neither filling it with liquefied gas in a two-phase state, and the reciprocal of the ratio of the difference of the squares of the inverse values of the normalized frequencies of this pair to the same difference formed by one of the eigenfrequencies of the same pair and the third frequency, make up a monotonic dependence on the degree of filling of the tank, according to these the measured three natural frequencies of the resonator determine the mass of liquefied gases.
Достижение поставленной цели обеспечивается существенным отличием предлагаемого способа по сравнению с прототипом. Этими отличиями являются: наряду с возбуждением в резонаторе электромагнитных колебаний на одной из его собственных частот в нем дополнительно возбуждают колебания на двух других собственных частотах; эти частоты измеряют во всем диапазоне изменения степени заполнения резервуара сжиженным газом; причем эти три собственные частоты выбирают такими, что значения хотя бы одной пары частот из них, нормированных к соответствующим частотам резонатора при заполнении газовой фазой всего объема резервуара, не совпадают при любой степени заполнения резонатора сжиженным газом в двухфазном состоянии, и обратные значения отношения разности квадратов обратных значений этих нормированных частот к такой же разности, образованной одной из указанных частот и третьей частотой, составляют монотонную зависимость от степени заполнения; массу сжиженных газов определяют по трем измеренным собственным частотам резонатора по предложенному в способе алгоритму.Achieving this goal is provided by a significant difference of the proposed method compared to the prototype. These differences are: along with the excitation in the resonator of electromagnetic oscillations at one of its natural frequencies, it additionally excites oscillations at two other natural frequencies; these frequencies are measured over the entire range of the degree of filling the tank with liquefied gas; moreover, these three eigenfrequencies are chosen such that the values of at least one pair of frequencies normalized to the corresponding resonator frequencies when filling the entire tank volume with a gas phase do not coincide at any degree of filling the resonator with liquefied gas in a two-phase state, and the inverse values of the ratio of the difference of squares the inverse values of these normalized frequencies to the same difference formed by one of the indicated frequencies and the third frequency make up a monotonic dependence on the degree of filling; the mass of liquefied gases is determined by the three measured natural frequencies of the resonator according to the algorithm proposed in the method.
Идея предлагаемого способа состоит в следующем. Наличие множества собственных частот, соответствующих различным типам колебаний, возбуждаемых в электромагнитных резонаторах, которые являются чувствительными элементами радиочастотных датчиков, позволяет получать различные зависимости собственной частоты от контролируемого параметра. Это свойство, априори, делает возможным формулировать, в частности, задачу измерения диэлектрической проницаемости каждого слоя и положения плоской границы раздела между слоями с инвариантностью к их значениям, сформировав три канала получения первичной информации возбуждением в отрезке длинной линии колебаний на трех собственных частотах. Если задача измерения таким способом разрешима, то определение массы сжиженного газа можно осуществить по алгоритму с использованием соотношения между диэлектрической проницаемостью и плотностью для сжиженных газов. Покажем, что выбором структуры чувствительного элемента и собственных частот можно обеспечить решение отмеченной задачи измерения - это и составляет сущность предлагаемого способа.The idea of the proposed method is as follows. The presence of many natural frequencies corresponding to various types of oscillations excited in electromagnetic resonators, which are sensitive elements of radio frequency sensors, allows one to obtain various dependences of the natural frequency on a controlled parameter. This property, a priori, makes it possible to formulate, in particular, the problem of measuring the dielectric constant of each layer and the position of a flat interface between layers with invariance to their values, forming three channels for obtaining primary information by excitation in a segment of a long oscillation line at three natural frequencies. If the measurement task in this way is solvable, then the determination of the mass of liquefied gas can be carried out according to the algorithm using the relationship between the dielectric constant and density for liquefied gases. We show that the choice of the structure of the sensitive element and natural frequencies can provide a solution to the marked measurement problem - this is the essence of the proposed method.
Система приближенных зависимостей трех каких-либо собственных частот длинной линии от положения границы раздела x между слоями с неизвестными диэлектрическими проницаемостями ε1 - верхнего слоя, ε2 - нижнего слоя может быть записана в виде:The system of approximate dependences of three any natural frequencies of a long line on the position of the interface x between layers with unknown permittivities ε 1 - the upper layer, ε 2 - the lower layer can be written in the form:
. В них известны функции φ(х), которые характеризуют значения интеграла от распределения энергии электрической составляющей поля в направлении изменения положения границы раздела, соответствующего каждой из выбранных собственных частот. Также известны в результате измерений резонансных частот величины , (i=1, 2, 3), в которых fi резонансные частоты из спектра собственных частот длинной линии, погруженной в двухслойную среду, a f0i - соответствующие им частоты при полном погружении ее в среду с диэлектрической проницаемостью ε1. . They know the functions φ (x), which characterize the values of the integral of the energy distribution of the electric component of the field in the direction of changing the position of the interface corresponding to each of the selected natural frequencies. Also known as a result of measurements of resonance frequencies, , (i = 1, 2, 3), in which f i are the resonant frequencies from the spectrum of natural frequencies of a long line immersed in a two-layer medium, af 0i are the frequencies corresponding to them when it is completely immersed in a medium with dielectric constant ε 1 .
Из системы (1) можно получить соотношение: , в котором Ψ(х) не зависит от диэлектрических проницаемостей слоев и из которого x находится как функция, обратная Ψ(х). Чтобы х имело единственное значение, необходимо, чтобы Ψ(х) была монотонной функцией. Это одно из требований к выбору собственных частот.From system (1) we can obtain the ratio: in which Ψ (x) is independent of the dielectric constant of the layers and from which x is found as a function, the inverse of Ψ (x). For x to have a single value, it is necessary that Ψ (x) be a monotonic function. This is one of the requirements for choosing natural frequencies.
Систему (1) можно также записать в виде . Для любого х любая пара из уравнений (3) представляет линейную систему двух уравнений, решение которой относительно ε1, ε2 единственно при m, n=(1, 2, 3), m≠n. Отсюда следует, что для получения единственного решения системы (1) необходимо, чтобы значения какой-либо пары из трех функций φi (или, как следует из (2), такое же условие должно выполняться и для Fi) не совпадали ни при каком положении границы раздела, кроме положений, которые соответствуют полному заполнению длинной линии средами ε1 или ε2. Это является другим требованием к выбору собственных частот.System (1) can also be written as . For any x, any pair of equations (3) represents a linear system of two equations, the solution of which with respect to ε 1 , ε 2 is unique for m, n = (1, 2, 3), m ≠ n. It follows that in order to obtain a unique solution to system (1), it is necessary that the values of any pair of three functions φ i (or, as follows from (2), the same condition must also hold for F i ) do not coincide for any the position of the interface, except for provisions that correspond to the complete filling of a long line with media ε 1 or ε 2 . This is another requirement for the choice of natural frequencies.
Предлагаемый способ поясняется чертежами, где на фиг.1 приведена электрическая схема чувствительного элемента, на фиг.2 - графики функций φi(x), на фиг.3 - график функции Ψ(х).The proposed method is illustrated by drawings, in which Fig. 1 shows the electric circuit of the sensing element, in Fig. 2 - graphs of the functions φ i (x), in Fig. 3 - graph of the function Ψ (x).
На фиг.1 показана электрическая схема одного из возможных вариантов структуры чувствительного элемента в виде проводника 1, распределенного внутри цилиндрического резервуара 2. Все изгибы проводника изолированы от металлического корпуса резервуара (изоляторы 3), а концы проводника электрически соединены с ним (точки a и b). В проводнике 1, образующем относительно стенок резервуара отрезок длинной линии с короткозамкнутыми концами, от генератора (Г) перестраиваемой частоты через элемент связи 4 возбуждают электромагнитные колебания на частотах генератора, соответствующих трем собственным частотам длинной линии (чувствительного элемента). Соответствие частот генератора собственным частотам устанавливают по максимуму напряжения сигнала, получаемого на выходе детектора (Д) через другой элемент связи 5.Figure 1 shows the electrical diagram of one of the possible structures of the sensitive element in the form of a
Возбуждают первую, вторую и четвертую собственные частоты в порядке их следования при перестройке частот генератора от низких к более высоким значениям. Для рассматриваемого чувствительного элемента функции φi(х), характеризующие распределение энергии электрической составляющей поля вдоль изменения положения границы раздела для выбранных собственных частот, находят по следующей формуле The first, second, and fourth eigenfrequencies are excited in the order in which they occur when the generator frequencies are tuned from low to higher values. For the sensor under consideration, the functions φ i (x) characterizing the distribution of energy of the electric component of the field along the change in the position of the interface for the selected natural frequencies are found by the following formula
(i=1, 2, 4). После интегрирования получим , , . В этих соотношениях l - половина длины проводника. Из графиков этих функций, представленных на фиг.2, с учетом соотношения (2) следует существование двух собственных частот (например, i=1 и i=2) таких, что их нормированные к соответствующим частотам длинной линии при заполнении газовой фазой всего объема резервуара значения не совпадают при любой степени заполнения резервуара сжиженным газом в двухфазном состоянии, что удовлетворяет условию единственности решения системы (3) и, значит, системы (1), если функция Ψ(х) монотонная.(i = 1, 2, 4). After integration we get , , . In these relations, l is half the length of the conductor. From the graphs of these functions presented in Fig. 2, taking into account relation (2), there are two natural frequencies (for example, i = 1 and i = 2) such that they normalize to the corresponding frequencies of the long line when the gas phase fills the entire tank volume the values do not coincide for any degree of filling the tank with liquefied gas in a two-phase state, which satisfies the uniqueness condition for solving system (3) and, therefore, system (1) if the function Ψ (x) is monotonic.
Образуя функцию Ψ(x) как и подставляя найденные функции φi(x), получим, что для рассматриваемой структуры чувствительного элемента является монотонной функцией во всем диапазоне изменения положения границы раздела, которому соответствуют неравенства 0<x/l<1/2. График этой функции представлен на фиг. 3.Forming the function Ψ (x) as and substituting the found functions φ i (x), we obtain that for the considered structure of the sensitive element is a monotonic function in the entire range of the change in the position of the interface, which corresponds to the
Таким образом возбуждением в чувствительном элементе, представленном на фиг.1, колебаний на первой, второй и четвертой собственных частотах длинной линии (в порядке их следования при перестройке частот генератора от низких к более высоким значениям) по их измеренным значениям можно однозначно определить диэлектрические проницаемости жидкой и газовой фаз сжиженного газа и положение границы раздела между ними.Thus, the excitation in the sensitive element shown in Fig. 1 of oscillations at the first, second, and fourth eigenfrequencies of a long line (in the order they follow when the generator frequencies are tuned from lower to higher values), the dielectric permittivity of the liquid can be uniquely determined from their measured values and the gas phase of the liquefied gas and the position of the interface between them.
По положению границы раздела между газовой и жидкой фазами и значениям их диэлектрической проницаемости, которые связаны с плотностью известной формулой Клаузиуса-Мосотти при известных размерах резервуара определяют массу сжиженного газа. В соответствии с вышепринятыми обозначениями в этой формуле εj, ρj - диэлектрические проницаемости и плотности газовой (j=1) и жидкой (j=2) фаз вещества, µ, α - его молекулярная масса и поляризуемость, N - число Авогадро.According to the position of the interface between the gas and liquid phases and the values of their dielectric constant, which are related to the density by the well-known Clausius-Mosotti formula with known tank sizes, the mass of liquefied gas is determined. In accordance with the above notation in this formula, ε j , ρ j are the permittivities and densities of the gas (j = 1) and liquid (j = 2) phases of the substance, μ, α is its molecular weight and polarizability, N is the Avogadro number.
Например, для цилиндрического резервуара объемом V0 и высотой H масса сжиженного газа определяется как С учетом формулы (6) .For example, for a cylindrical tank of volume V 0 and height H, the mass of liquefied gas is defined as Given the formula (6) .
Алгоритм определения массы сжиженного газа в замкнутом резервуаре включает следующие процедуры:The algorithm for determining the mass of liquefied gas in a closed tank includes the following procedures:
- измеряют текущие значения трех резонансных частот,- measure the current values of the three resonant frequencies,
- по их значениям находят значение функции ψ(х) для рассмотренного примера - по формуле (5),- by their values find the value of the function ψ (x) for the considered example - by the formula (5),
- вычисляют положение границы раздела двух слоев х=х*, как значение обратной к ψ(х) функции,- calculate the position of the interface between two layers x = x * , as the value of the function inverse to ψ (x),
- вычисляют значения функций φi(x*), для рассмотренного примера по формуле (4),- calculate the values of the functions φ i (x * ), for the considered example by the formula (4),
- решением системы уравнений (3) определяют диэлектрические проницаемости газовой и жидкой фаз ,- a solution of the system of equations (3) determines the dielectric constant of the gas and liquid phases ,
- подставляя в формулу (6) х=х*, , , получают текущее значение массы сжиженного газа.- substituting in the formula (6) x = x * , , get the current value of the mass of liquefied gas.
Существуют другие структуры чувствительного элемента и другие номера собственных частот, обеспечивающих измерение массы сжиженных газов.There are other structures of the sensing element and other eigenfrequency numbers that provide the measurement of the mass of liquefied gases.
Claims (1)
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2010106907/28A RU2421693C1 (en) | 2010-02-24 | 2010-02-24 | Method of measuring mass of liquefied gas in closed reservoir |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2010106907/28A RU2421693C1 (en) | 2010-02-24 | 2010-02-24 | Method of measuring mass of liquefied gas in closed reservoir |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU2421693C1 true RU2421693C1 (en) | 2011-06-20 |
Family
ID=44738104
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2010106907/28A RU2421693C1 (en) | 2010-02-24 | 2010-02-24 | Method of measuring mass of liquefied gas in closed reservoir |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU2421693C1 (en) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2558629C1 (en) * | 2014-04-24 | 2015-08-10 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук | Method of parameters measuring of liquefied gas in three-phase state |
RU2597682C1 (en) * | 2015-07-06 | 2016-09-20 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук | Method of measuring amount and quality of fuel in the tank with three-layer mixture "air-fuel-water" and device for its implementation |
CN112835104A (en) * | 2021-03-26 | 2021-05-25 | 中国石油大学(华东) | Unconventional reservoir natural frequency in-situ measurement system |
-
2010
- 2010-02-24 RU RU2010106907/28A patent/RU2421693C1/en not_active IP Right Cessation
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
RU2558629C1 (en) * | 2014-04-24 | 2015-08-10 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук | Method of parameters measuring of liquefied gas in three-phase state |
RU2597682C1 (en) * | 2015-07-06 | 2016-09-20 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук | Method of measuring amount and quality of fuel in the tank with three-layer mixture "air-fuel-water" and device for its implementation |
CN112835104A (en) * | 2021-03-26 | 2021-05-25 | 中国石油大学(华东) | Unconventional reservoir natural frequency in-situ measurement system |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
RU2421693C1 (en) | Method of measuring mass of liquefied gas in closed reservoir | |
RU2473889C1 (en) | Method of measuring physical quantity | |
US9366613B2 (en) | Matrix permitivity determination | |
EP1510810A1 (en) | A microwave fluid sensor and a method for using same | |
Behzadi et al. | Electrical parameter and permittivity measurement of water samples using the capacitive sensor | |
RU2578749C1 (en) | Method of determining position of interface of two substances in container | |
Epov et al. | Dielectric relaxation in oil-bearing clayey rocks | |
RU2473052C1 (en) | Device for measuring level of dielectric liquid in container | |
Sovlukov et al. | Measurement of liquefied petroleum gas quantity in a tank by radio-frequency techniques | |
RU2534747C1 (en) | Measuring device of physical properties of liquid contained in tank | |
RU2427805C1 (en) | Measuring device of liquefied gas in closed tank | |
RU2752555C1 (en) | Method for determining position of interface between two liquids in tank | |
RU2576552C1 (en) | Method and device for measuring physical parameters of material | |
RU2558629C1 (en) | Method of parameters measuring of liquefied gas in three-phase state | |
RU2426076C1 (en) | Liquid level meter | |
RU2393435C1 (en) | Method of indicating availability of liquid in reservoir and device for realising said method | |
RU2536184C1 (en) | Concentration meter | |
RU2768556C1 (en) | Apparatus for measuring the level of liquid in a tank | |
RU2794447C1 (en) | Device for measuring level of dielectric liquid in tank | |
RU2626458C1 (en) | Method of measuring physical properties of liquid | |
WO2016043629A1 (en) | Method and device for measuring the physical parameters of a material | |
RU2762069C1 (en) | Device for measuring the level of dielectric liquid in a container | |
RU2506545C1 (en) | Method to determine mass of liquefied hydrocarbon gas in reservoir | |
RU2410672C2 (en) | Method to measure volume content of oil and water in flow of oil and water emulsion in pipeline | |
RU2774218C1 (en) | Method for measuring the position of the interface between two dielectric media in a tank |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20190225 |