RU2752555C1 - Method for determining position of interface between two liquids in tank - Google Patents

Method for determining position of interface between two liquids in tank Download PDF

Info

Publication number
RU2752555C1
RU2752555C1 RU2020138117A RU2020138117A RU2752555C1 RU 2752555 C1 RU2752555 C1 RU 2752555C1 RU 2020138117 A RU2020138117 A RU 2020138117A RU 2020138117 A RU2020138117 A RU 2020138117A RU 2752555 C1 RU2752555 C1 RU 2752555C1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
liquids
long line
interface
segments
tank
Prior art date
Application number
RU2020138117A
Other languages
Russian (ru)
Inventor
Александр Сергеевич Совлуков
Original Assignee
Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук filed Critical Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук
Priority to RU2020138117A priority Critical patent/RU2752555C1/en
Application granted granted Critical
Publication of RU2752555C1 publication Critical patent/RU2752555C1/en

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01F—MEASURING VOLUME, VOLUME FLOW, MASS FLOW OR LIQUID LEVEL; METERING BY VOLUME
    • G01F23/00—Indicating or measuring liquid level or level of fluent solid material, e.g. indicating in terms of volume or indicating by means of an alarm
    • G01F23/22—Indicating or measuring liquid level or level of fluent solid material, e.g. indicating in terms of volume or indicating by means of an alarm by measuring physical variables, other than linear dimensions, pressure or weight, dependent on the level to be measured, e.g. by difference of heat transfer of steam or water
    • G01F23/28—Indicating or measuring liquid level or level of fluent solid material, e.g. indicating in terms of volume or indicating by means of an alarm by measuring physical variables, other than linear dimensions, pressure or weight, dependent on the level to be measured, e.g. by difference of heat transfer of steam or water by measuring the variations of parameters of electromagnetic or acoustic waves applied directly to the liquid or fluent solid material
    • G01F23/284—Electromagnetic waves

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Electromagnetism (AREA)
  • Thermal Sciences (AREA)
  • Fluid Mechanics (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Measurement Of Resistance Or Impedance (AREA)

Abstract

FIELD: measuring equipment.
SUBSTANCE: invention relates to measuring technology and can be used for high-precision determination of the position of the interface of two liquids located in a tank one above the other and forming a flat interface, in particular two immiscible liquids with different densities, regardless of the electrophysical parameters of both liquids. In the proposed method for determining the position of the interface between two liquids in a tank, in which two identical segments of a coaxial long line filled with liquids are placed vertically in a tank with liquids forming a flat horizontal interface, one above the other, filled with liquids in accordance with their location in the tank, electromagnetic vibrations are excited in the segments of a long line at resonant frequencies ƒ1 and ƒ2,, which correspond to different energy distributions of the electromagnetic field of a standing wave along these segments of a long line, and these resonant frequencies are measured depending on the z coordinate of the interface between two liquids, additionally, electromagnetic waves at a fixed frequency are excited between the parallel outer conductors of the segments of a coaxial long line, as in a segment of a two-wire long line, electromagnetic waves propagated along it and reflected from its lower end of the segment are received at the same end, the phase shift Δϕ of these excited and received electromagnetic waves is measured, electromagnetic oscillations are excited in two segments of a coaxial long line, containing at their lower ends identical parallel horizontal sections of length z0, abruptly filled with liquid when it enters the tank and emptied when the liquid is removed from it, their resonant frequencies ƒ1(z,z0) and ƒ2(z,z0) are measured, and excitation in a segment of a two-wire long line, reception at the upper end of electromagnetic waves propagated along it and reflected from the end of its horizontal section, and a joint functional transformation of ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) and Δϕ(z,z0) is performed, the result of which does not depend on the values of the electrophysical parameters of both liquids forming the interface.
EFFECT: increased accuracy of determining the position of the interface between two liquids in the tank.
1 cl, 2 dwg

Description

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано для высокоточного определения положения границы раздела двух жидкостей, находящихся в каком-либо резервуаре одна над другой и образующих плоскую границу раздела, в частности двух несмешивающихся жидкостей с разной плотностью, независимо от электрофизических параметров обеих жидкостей.The invention relates to measuring technology and can be used for high-precision determination of the position of the interface of two liquids located in any tank one above the other and forming a flat interface, in particular, two immiscible liquids with different densities, regardless of the electrical parameters of both liquids.

Известны способы и устройства для определения положения границы раздела двух веществ в резервуарах, основанные на применении отрезков длинных линий (коаксиальной линии, двухпроводной линии и др.) в качестве чувствительных элементов (Викторов В.А. Резонансный метод измерения уровня. М.: Энергия, 1969, 192 с.). Такой отрезок длинной линии размещается вертикально в резервуаре с контролируемыми веществами, образующими в резервуаре границу раздела. Измеряя какой-либо его информативный параметр, в частности, резонансную частоту электромагнитных колебаний, можно определить положение границы раздела двух веществ. Недостатком таких способов измерения и реализующих их устройств является невысокая точность измерения, обусловленная зависимостью результатов измерения уровня от электрофизических параметров обоих или одного из веществ, образующих границу раздела.Known methods and devices for determining the position of the interface of two substances in tanks, based on the use of segments of long lines (coaxial line, two-wire line, etc.) as sensitive elements (Viktorov VA Resonant level measurement method. M .: Energy, 1969, 192 s.). Such a segment of a long line is placed vertically in a reservoir of controlled substances that form an interface in the reservoir. By measuring any of its informative parameter, in particular, the resonant frequency of electromagnetic oscillations, it is possible to determine the position of the interface between two substances. The disadvantage of such measurement methods and devices implementing them is the low measurement accuracy due to the dependence of the level measurement results on the electrophysical parameters of both or one of the substances that form the interface.

Известно также техническое решение (SU 460447 А1, 10.04.1973), которое содержит описание двухканального устройства - уровнемера, в котором в двух независимых отрезках длинных линий с разными нагрузками на их на концах, образующих его измерительные каналы, возбуждаются электромагнитные колебания типа ТЕМ на основной (1-ой) гармонике. Их другие концы подсоединены к входам соответствующих вторичных преобразователей, выходы которых соединены с входом блока обработки информации, выход которого подключен к индикатору. Вдоль данных отрезков длинной линии имеет место разное распределение энергии электромагнитного поля стоячей волны, требуемое для получения информации об уровне жидкости независимо от ее электрофизических параметров. Измеряя их резонансные частоты ƒ1 и ƒ2 электромагнитных колебаний (являющиеся функциями уровня z жидкости и его диэлектрической проницаемости ε), можно найти уровень z из соотношения

Figure 00000001
где
Figure 00000002
и
Figure 00000003
- начальные (при z=0) значения ƒ1 и ƒ2. Это соотношение обладает свойством инвариантности к величине ε и ее возможным изменениям. Недостатком этого способа является невысокая точность измерения при измерении положения границы раздела двух веществ в резервуаре, с непостоянными значениями диэлектрической проницаемости вышерасположенного вещества.There is also known a technical solution (SU 460447 A1, 04/10/1973), which contains a description of a two-channel device - a level gauge, in which electromagnetic oscillations of the TEM type are excited on the main (1st) harmonic. Their other ends are connected to the inputs of the corresponding secondary converters, the outputs of which are connected to the input of the information processing unit, the output of which is connected to the indicator. Along these segments of the long line, there is a different distribution of the energy of the electromagnetic field of the standing wave, which is required to obtain information about the level of the liquid, regardless of its electrophysical parameters. By measuring their resonance frequencies ƒ 1 and ƒ 2 of electromagnetic oscillations (which are functions of the level z of the liquid and its dielectric constant ε), one can find the level z from the relation
Figure 00000001
where
Figure 00000002
and
Figure 00000003
- initial (at z = 0) values ƒ 1 and ƒ 2 . This ratio has the property of invariance to the value of ε and its possible changes. The disadvantage of this method is the low measurement accuracy when measuring the position of the interface between two substances in the tank, with variable values of the dielectric constant of the upstream substance.

Известно также техническое решение (SU 1765712 А1, 10.10.1980), в котором применяют два независимых отрезка длинной линии с оконечными горизонтальными участками разной длины, располагаемых вертикально отрезок длинной линии и заполняемых жидкостью в соответствии с ее уровнем в резервуаре. Измеряя резонансные частоты этих отрезков длинной линии или фазовые сдвиги волн фиксированной частоты после их распространения вдоль этих отрезков длинной линии и производя их совместную функциональную обработку согласно математическим соотношениям, соответствующим именно этому способу измерения, можно определить значения уровня жидкости независимо от диэлектрической проницаемости жидкости. Недостатком этого способа также является невысокая точность измерения при измерении положения границы раздела двух веществ в резервуаре, в частности двух несмешивающихся жидкостей с разной плотностью, с непостоянными значениями электрофизических параметров вышерасположенного вещества.A technical solution is also known (SU 1765712 A1, 10.10.1980), in which two independent segments of a long line with terminal horizontal sections of different lengths are used, located vertically a segment of a long line and filled with liquid in accordance with its level in the tank. By measuring the resonance frequencies of these sections of a long line or phase shifts of waves of a fixed frequency after their propagation along these sections of a long line and performing their joint functional processing according to mathematical relations corresponding to this particular measurement method, it is possible to determine the values of the liquid level regardless of the dielectric constant of the liquid. The disadvantage of this method is also the low measurement accuracy when measuring the position of the interface between two substances in the tank, in particular, two immiscible liquids with different densities, with non-constant values of the electrophysical parameters of the upstream substance.

Известно также техническое решение (RU 2706455 С1, 19.11.2019), по технической сущности наиболее близкое к предлагаемому способу и принятое в качестве прототипа. Согласно данному способу измерения положения границы раздела двух веществ в резервуаре, содержащей два вещества, одно над другим, образующих плоскую горизонтальную границу раздела, размещают вертикально два идентичных отрезка коаксиальной длинной линии, заполняемых средами в соответствии с их расположением в резервуаре, возбуждают в отрезках длинной линии электромагнитные колебания на разных резонансных частотах ƒ1 и ƒ2, которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данных отрезков длинной линии, и измеряют эти резонансные частоты в зависимости от координаты положения границы раздела двух веществ в резервуаре, дополнительно между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии как в отрезке двухпроводной линии возбуждают электромагнитные волны на фиксированной частоте, принимают распространившиеся вдоль него и отраженные от нижнего конца отрезка электромагнитные волны, измеряют фазовый сдвиг Δϕ этих возбуждаемых и принимаемых электромагнитных волн и осуществляют совместное функциональное преобразование ƒ1 и ƒ2 и Δϕ, по результату которого определяют положение границы раздела независимо от значений электрофизических параметров обоих веществ, образующих границу раздела.Also known is a technical solution (RU 2706455 C1, 11/19/2019), in technical essence the closest to the proposed method and adopted as a prototype. According to this method of measuring the position of the interface of two substances in a tank containing two substances, one above the other, forming a flat horizontal interface, two identical segments of a coaxial long line are placed vertically, filled with media in accordance with their location in the tank, excited in segments of a long line electromagnetic oscillations at different resonance frequencies ƒ 1 and ƒ 2 , which correspond to different energy distributions of the electromagnetic field of a standing wave along these segments of a long line, and these resonance frequencies are measured depending on the coordinate of the position of the interface of two substances in the tank, additionally between the parallel outer conductors of the segments coaxial long line, as in a two-wire line segment, electromagnetic waves are excited at a fixed frequency, electromagnetic waves propagated along it and reflected from the lower end of the segment are received, the phase shift Δϕ of these excited x and received electromagnetic waves and carry out a joint functional transformation ƒ 1 and ƒ 2 and Δϕ, the result of which determines the position of the interface regardless of the values of the electrophysical parameters of both substances forming the interface.

Недостатком этого способа является невысокая точность измерения в области малых значений координаты z, близких к нулевому значению. В этом случае при z=0 имеется неопределенность типа "0/0", а вблизи значения z=0 погрешность измерения резко возрастает, поскольку при этом результат совместного преобразования ƒ1, ƒ2 и Δϕ может принимать разные значения из-за возможных, даже малых, девиаций значений ƒ1, ƒ2 и Δϕ.The disadvantage of this method is the low measurement accuracy in the region of small values of the z coordinate, close to zero. In this case, at z = 0 there is an uncertainty of the "0/0" type, and near the value z = 0, the measurement error sharply increases, since in this case the result of the joint transformation ƒ 1 , ƒ 2 and Δϕ can take different values due to possible, even small, deviations of values ƒ 1 , ƒ 2 and Δϕ.

Техническим результатом является повышение точности определения положения границы раздела двух жидкостей в резервуаре.The technical result is to improve the accuracy of determining the position of the interface between two liquids in the tank.

Технический результат достигается тем, что в предлагаемом способе определения положения границы раздела двух жидкостей в резервуаре, при котором в резервуаре с жидкостями, одна над другой, образующими плоскую горизонтальную границу раздела, размещают вертикально два идентичных отрезка коаксиальной длинной линии, заполняемых жидкостями в соответствии с их расположением в резервуаре, возбуждают в отрезках длинной линии электромагнитные колебания на резонансных частотах ƒ1 и ƒ2, которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данных отрезков длинной линии, и измеряют эти резонансные частоты в зависимости от координаты z границы раздела двух жидкостей, дополнительно между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии возбуждают как в отрезке двухпроводной длинной линии электромагнитные волны на фиксированной частоте, принимают на том же конце распространившиеся вдоль него и отраженные от его нижнего конца отрезка электромагнитные волны, измеряют фазовый сдвиг Δϕ этих возбуждаемых и принимаемых электромагнитных волн, возбуждение электромагнитных колебаний осуществляют в двух отрезках коаксиальной длинной линии, содержащих на их нижних концах идентичные, располагаемые параллельно, горизонтальные участки длиной z0, скачкообразно заполняемые жидкостью при ее поступлении в резервуар и опорожняемые при удалении жидкости из него, производят измерение их резонансных частот ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0), а возбуждение в отрезке двухпроводной длинной линии, прием на верхнем конце электромагнитных волн, распространившиеся вдоль него и отраженных от конца его горизонтального участка и производят совместное функциональное преобразование ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0), результат которого не зависит от значений электрофизических параметров обеих жидкостей, образующих границу раздела.The technical result is achieved by the fact that in the proposed method for determining the position of the interface of two liquids in a tank, in which in a tank with liquids, one above the other, forming a flat horizontal interface, vertically place two identical segments of a coaxial long line filled with liquids in accordance with their located in the tank, excite electromagnetic oscillations in segments of a long line at resonance frequencies ƒ 1 and ƒ 2 , which correspond to different distributions of the energy of the electromagnetic field of a standing wave along these segments of a long line, and measure these resonance frequencies depending on the z coordinate of the interface between two liquids, additionally, between the parallel outer conductors of the sections of the coaxial long line, electromagnetic waves are excited at a fixed frequency as in a section of a two-wire long line; electromagnetic waves, measure the phase shift Δϕ of these excited and received electromagnetic waves, the excitation of electromagnetic waves is carried out in two segments of a coaxial long line containing at their lower ends identical, parallel, horizontal sections of length z 0 , abruptly filled with liquid when it enters the reservoir and emptied when removing liquid from it, measure their resonance frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ), and excitement in a segment of a two-wire long line, reception at the upper end of electromagnetic waves propagating along it and reflected from the end of its horizontal section and perform a joint functional transformation ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ), the result of which does not depend on the values of the electrophysical parameters of both liquids forming the interface ...

Предлагаемый способ поясняется чертежами на фиг. 1 и фиг. 2.The proposed method is illustrated by drawings in Fig. 1 and FIG. 2.

На фиг. 1 приведена схема устройства для реализации способа.FIG. 1 shows a diagram of a device for implementing the method.

На фиг. 2 показано распределение напряженности электрического поля стоячей волны вдоль отрезков коаксиальной длинной линии.FIG. 2 shows the distribution of the electric field strength of a standing wave along segments of a coaxial long line.

Здесь показаны контролируемые жидкости 1 и 2, отрезки коаксиальной длинной линии 3 и 4, горизонтальные участки 5 и 6, отрезок двухпроводной длинной линии 7, электронные блоки 8 и 9, вычислительный блок 10, регистратор 11, электронный блок 12.It shows the monitored liquids 1 and 2, segments of the coaxial long line 3 and 4, horizontal segments 5 and 6, a segment of a two-wire long line 7, electronic units 8 and 9, computing unit 10, recorder 11, electronic unit 12.

Способ реализуется следующим образом.The method is implemented as follows.

В резервуаре, содержащем расположенные одна над другим жидкости 1 и 2, образующие плоскую границу раздела, размещают вертикально два идентичных отрезка коаксиальной длинной линии 3 и 4 с горизонтальными участками 5 и 6, соответственно, на их нижних концах (фиг. 1). Координата z границы раздела контролируемых жидкостей 1 и 2, подлежащая определению, отсчитывается от нижних концов вертикальных отрезков коаксиальной длинной линии; считается, что нижний конец каждого вертикального участка отрезка коаксиальной длинной линии совмещен с дном резервуара.In a tank containing liquids 1 and 2 located one above the other and forming a flat interface, two identical segments of coaxial long lines 3 and 4 are placed vertically with horizontal sections 5 and 6, respectively, at their lower ends (Fig. 1). The z coordinate of the interface of the monitored liquids 1 and 2 to be determined is measured from the lower ends of the vertical segments of the coaxial long line; it is considered that the lower end of each vertical section of the coaxial long line segment is aligned with the bottom of the tank.

Третий отрезок длинной линии - отрезок двухпроводной длинной линии 7 - образован наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии 3 и 4. Отрезки коаксиальной длинной линии 3 и 4 имеют разные нагрузочные сопротивления на концах их горизонтальных участков. Это обеспечивает отличие друг от друга двух зависимостей соответствующих резонансных частот ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0) отрезков длинной линии от координаты z границы раздела двух жидкостей. Между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии - отрезке двухпроводной длинной линии 7 (осуществляют с его торца с помощью электронного блока 12) возбуждают электромагнитные волны на фиксированной частоте F, принимают отраженные волны, измеряют фазовый сдвиг Δϕ(z,z0) возбуждаемых и принимаемых электромагнитных волн. При этом при совместной функциональной обработке ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0) за счет наличия трех отрезков длинной линии с горизонтальными участками устраняется недостаток способа-прототипа - невысокая точность измерения в области малых значений z, близких к нулевому значению.The third long line segment - a two-wire long line segment 7 - is formed by the outer conductors of the coaxial long line segments 3 and 4. The coaxial long line segments 3 and 4 have different load resistances at the ends of their horizontal sections. This ensures that the two dependences of the corresponding resonance frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ) of the long line segments from the z coordinate of the interface between the two liquids differ from each other. Between the parallel outer conductors of the coaxial long line segments - a segment of a two-wire long line 7 (carried out from its end using the electronic unit 12), electromagnetic waves are excited at a fixed frequency F, reflected waves are received, the phase shift Δϕ (z, z 0 ) of the excited and received electromagnetic waves. At the same time, with joint functional processing ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ) due to the presence of three long line segments with horizontal sections, the disadvantage of the prototype method is eliminated - low measurement accuracy in the region of small values of z, close to zero.

С помощью высокочастотных генераторов, входящих в состав электронных блоков 8 и 9, соответственно, в отрезках коаксиальной длинной линии 3 и 4 возбуждают электромагнитные колебания основного ТЕМ-типа на резонансных частотах ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0), соответственно. В этих же электронных блоках осуществляют также измерение соответствующих резонансных частот ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0). Далее осуществляют в вычислительном блоке 10 совместное преобразование ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0) с целью определения положения границы раздела двух жидкостей 1 и 2 в резервуаре независимо от значений диэлектрической проницаемости обеих жидкостей. С выхода вычислительного блока 10 данные о текущем значении положения границы раздела двух жидкостей 1 и 2 поступают в регистратор 11.With the help of high-frequency generators, which are part of electronic units 8 and 9, respectively, in segments of coaxial long lines 3 and 4, electromagnetic oscillations of the main TEM-type are excited at resonance frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ), respectively. In the same electronic units, the corresponding resonance frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ) are also measured. Then, in the computing unit 10, a joint transformation ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ) is carried out in order to determine the position of the interface between two liquids 1 and 2 in the reservoir, regardless of the values of the dielectric permeability of both fluids. From the output of the computing unit 10, data on the current value of the position of the interface between the two liquids 1 and 2 are fed to the recorder 11.

Для осуществления способа измерения положения границы раздела двух жидкостей 1 и 2 с использованием указанных двух отрезков коаксиальной длинной линии 3 и 4, являющихся резонаторами, возможна, в частности, следующая реализация устройства для этой цели. Оба отрезка коаксиальной длинной линии 3 и 4 содержат на их нижних концах идентичные, располагаемые параллельно, горизонтальные участки 5 и 6, соответственно, скачкообразно заполняемые жидкостью при ее поступлении в резервуар и опорожняемые при удалении жидкости из резервуара. Производят измерение их резонансных частот. Один из отрезков однородной коаксиальной длинной линии 3 выполняют короткозамкнутым на нижнем конце (в этом случае реактивное сопротивление нагрузки равно нулю) и разомкнутым на верхнем конце, другой отрезок однородной коаксиальной длинной линии 4 выполняют разомкнутым на нижнем конце (в этом случае реактивное сопротивление нагрузки равно бесконечности) (фиг. 1). Третий отрезок длинной линии - отрезок двухпроводной длинной линии 7. Он образован наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии 3 и 4 с горизонтальными участками, располагаемыми параллельно, соответственно, 5 и 6 на их нижних концах. Отрезок двухпроводной длинной линии 7 разомкнут на конце его горизонтального участка.To implement the method for measuring the position of the interface between two liquids 1 and 2 using the above two segments of the coaxial long line 3 and 4, which are resonators, it is possible, in particular, the following implementation of the device for this purpose. Both segments of the coaxial long line 3 and 4 contain at their lower ends identical parallel horizontal sections 5 and 6, respectively, abruptly filled with liquid when it enters the reservoir and emptied when the liquid is removed from the reservoir. Measurement of their resonant frequencies. One of the segments of a uniform coaxial long line 3 is made short-circuited at the lower end (in this case, the load reactance is zero) and open at the upper end, the other segment of a uniform coaxial long line 4 is made open at the lower end (in this case, the load reactance is equal to infinity ) (Fig. 1). The third long line segment is a two-wire long line segment 7. It is formed by the outer conductors of the coaxial long line segments 3 and 4 with horizontal segments located in parallel, 5 and 6, respectively, at their lower ends. A segment of a two-wire long line 7 is open at the end of its horizontal section.

Распределение напряженности электрического поля стоячей волны в этих четвертьволновых отрезках коаксиальной длинной линии 3 и 4 показано на фиг. 2 соответствующими линиями а и b (Викторов В.А., Лункин Б.В., Совлуков А.С. Высокочастотный метод измерения неэлектрических величин. М.: Наука. 1978. 280 с. С. 50-59).The distribution of the electric field strength of the standing wave in these quarter-wave sections of the coaxial long line 3 and 4 is shown in FIG. 2 with the corresponding lines a and b (Viktorov V.A., Lunkin B.V., Sovlukov A.S. High-frequency method for measuring non-electrical quantities. M .: Nauka. 1978. 280 pp. S. 50-59).

Будем считать, что содержащиеся в резервуаре жидкости 1 и 2 являются диэлектрическими жидкостями, характеризуемыми величинами относительных диэлектрических проницаемостей ε1 и ε2, соответственно, нижерасположенной жидкости 1 и вышерасположенной жидкости 2.We will assume that the liquids 1 and 2 contained in the reservoir are dielectric liquids characterized by the values of the relative permittivities ε 1 and ε 2 , respectively, of the downstream fluid 1 and the upstream fluid 2.

Для отрезков коаксиальной длинной линии, длина вертикального участка каждого из которых имеет длину

Figure 00000004
а длина горизонтального участка на нижнем конце каждого из них равна z0, и возбуждаемых на, соответственно, резонансных частотах ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0) электромагнитных колебаний, зависимость этих резонансных частот от координаты z границы раздела двух жидкостей можно выразить следующими соотношениями:For segments of a coaxial long line, the length of the vertical section of each of which has a length
Figure 00000004
and the length of the horizontal section at the lower end of each of them is equal to z 0 , and the electromagnetic oscillations excited at the resonance frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ), respectively, the dependence of these resonance frequencies on the z coordinate of the boundary the separation of two liquids can be expressed by the following ratios:

Figure 00000005
Figure 00000005

Figure 00000006
Figure 00000006

где

Figure 00000007
Figure 00000008
- начальные (при отсутствии в емкости обеих жидкостей, образующих границу раздела) значения ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0), соответственно;where
Figure 00000007
Figure 00000008
- initial (in the absence of both liquids in the tank, forming the interface) values ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ), respectively;

Figure 00000009
Figure 00000009

U1(ξ) и U2(ξ) - напряжение в точке с координатой ξ соответствующего отрезка линии, возбуждаемого на резонансных частотах ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0), соответственно.U 1 (ξ) and U 2 (ξ) are the voltage at the point with the coordinate ξ of the corresponding line segment excited at the resonant frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ), respectively.

Если отрезок длинной линии короткозамкнут на нижнем конце и разомкнут на верхнем конце (в нем электромагнитные колебания возбуждают на резонансной частоте ƒ1(z,z0)), то в этом случае распределение напряжения вдоль него на основном типе колебаний, возбуждаемом в рассматриваемом отрезке длинной линии, определяется следующим образом:If the length of the long line is short-circuited at its lower end and open at the upper end (in which electromagnetic oscillations are excited at the resonant frequency ƒ 1 (z, z 0)), then the voltage distribution along it to the dominant mode, excited in this segment length line is defined as follows:

Figure 00000010
Figure 00000010

Если отрезок длинной линии разомкнут на нижнем конце и короткозамкнут на верхнем конце (в нем электромагнитные колебания возбуждают на резонансной частоте ƒ2(z,z0)), то в этом случае распределение напряжения вдоль него на основном типе колебаний, возбуждаемом в рассматриваемом отрезке длинной линии, определяется следующим образом:If the length of the long line is open at the lower end and short-circuited at the upper end (in which electromagnetic oscillations are excited at the resonant frequency ƒ 2 (z, z 0)), then the voltage distribution along it to the dominant mode, excited in this segment length line is defined as follows:

Figure 00000011
Figure 00000011

В результате будем иметь:As a result, we will have:

Figure 00000012
Figure 00000012

Figure 00000013
Figure 00000013

Между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии 3 и 4, как в отрезке двухпроводной длинной линии 7, с его торца с помощью электронного блока 12 возбуждают электромагнитные волны на фиксированной частоте F, принимают отраженные волны, измеряют фазовый сдвиг Δϕ(z,z0) возбуждаемых и принимаемых электромагнитных волн.Between the parallel outer conductors of the coaxial long line segments 3 and 4, as in the segment of the two-wire long line 7, electromagnetic waves are excited from its end using the electronic unit 12 at a fixed frequency F, reflected waves are received, the phase shift Δϕ (z, z 0 ) is measured excited and received electromagnetic waves.

Для фазового сдвига Δϕ(z,z0) возбуждаемой на фиксированной частоте F электромагнитной волны и распространившейся вдоль отрезка двухпроводной длинной линии 7 и электромагнитной волны, отраженной от противоположного (нижнего) конца горизонтального участка отрезка двухпроводной длинной линии 7 и принимаемой на том же (верхнем) конце, где производим возбуждение волны, в данном случае - при наличии в емкости двух жидкостей, образующих границу раздела, будем иметь (это вытекает, например, из сведений в монографии: Викторов В.А., Лункин Б.В., Совлуков А.С. Высокочастотный метод измерения неэлектрических величин. М.: Наука. 1978. 280 с. С. 73-74):For the phase shift Δϕ (z, z 0 ), an electromagnetic wave excited at a fixed frequency F and propagating along a segment of a two-wire long line 7 and an electromagnetic wave reflected from the opposite (lower) end of the horizontal segment of a two-wire long line 7 and received at the same (upper ) at the end, where we excite the wave, in this case - if there are two liquids in the container that form the interface, we will have (this follows, for example, from the information in the monograph: Viktorov V.A., Lunkin B.V., Sovlukov A .S. High-frequency method for measuring non-electrical quantities. M .: Nauka. 1978.280 p. S. 73-74):

Figure 00000014
Figure 00000014

где z - координата границы раздела между двумя жидкостями, отсчитываемая от нижнего конца вертикального участка отрезка длинной линии, где координата z=0; z0 - длина горизонтального участка отрезка двухпроводной длинной линии; Δϕ0 - фазовый сдвиг фиксированной величины, обусловленный отражением от нагрузки на конце отрезка длинной линии.where z is the coordinate of the interface between two fluids, measured from the lower end of the vertical section of a segment of a long line, where coordinate z = 0; z 0 - the length of the horizontal section of a segment of a two-wire long line; Δϕ 0 is a phase shift of a fixed value due to the reflection from the load at the end of a segment of a long line.

Фазовый сдвиг Δϕ0 имеет следующее значение: Δϕ0=π-2arctg(Xн/W). Здесь ХН - реактивное нагрузочное сопротивление, W - волновое сопротивление отрезка длинной линии. Для короткозамкнутого на конце отрезка длинной линии имеем Δϕ0=π. Для разомкнутого на конце отрезка длинной линии, рассматриваемого здесь (фиг. 1), Δϕ0=0.The phase shift Δϕ 0 has the following meaning: Δϕ 0 = π-2arctg (X n / W). Here X H is the load reactance, W is the characteristic impedance of a segment of a long line. For a segment of a long line short-circuited at the end, we have Δϕ 0 = π. For an open-ended segment of a long line considered here (Fig. 1), Δϕ 0 = 0.

Рассматривая соотношения (1), (2) и (9) как систему уравнений относительно трех неизвестных ε1, ε2 и z, в результате ее решения находим их значения. Из совместного преобразования соотношений (1) и (2) следует:Considering relations (1), (2) and (9) as a system of equations for three unknowns ε 1 , ε 2 and z, as a result of its solution, we find their values. From the joint transformation of relations (1) and (2) it follows:

Figure 00000015
Figure 00000015

Figure 00000016
Figure 00000016

Подставив эти найденные значения ε1 и ε2 в соотношение (9), записанное для отрезка двухпроводной длинной линии, разомкнутого на нижнем конце (при этом Δϕ0=0), получим следующее соотношение для определения z, которое является инвариантом относительно ε1 и ε2:Substituting these found values of ε 1 and ε 2 into relation (9), written for a segment of a two-wire long line open at the lower end (in this case, Δϕ 0 = 0), we obtain the following relation for determining z, which is invariant with respect to ε 1 and ε 2 :

Figure 00000017
Figure 00000017

В соотношении (12) информация об измеряемой величине z содержится в неявном виде. Следовательно, производя согласно соотношению (12) совместное функциональное преобразование значений величин ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0), поступающих с трех отрезков длинной линии 3, 4 и 7 в вычислительный блок 10 устройства, реализующего данный способ измерения, можно определить текущее значение величины z независимо от значений величин ε1 и ε2.In relation (12), information about the measured value z is contained in an implicit form. Consequently, performing, according to relation (12), a joint functional transformation of the values of the quantities ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ) arriving from three segments of the long line 3, 4 and 7 into the computing unit 10 of the device implementing this measurement method, it is possible to determine the current value of the value z regardless of the values of the values ε 1 and ε 2 .

Отметим, что значения величин ƒ1(z,z0)/ƒ10, ƒ2(z,z0)/ƒ20 и Δϕ(z,z0) в формуле (12), выражаются формулами, содержащими их зависимость как от z, так еще и от z0. Эти значения ƒ1(z,z0)/ƒ10, ƒ2(z,z0)/ƒ20 и Δϕ(z,z0) - иные, чем значения ƒ1(z)/ƒ10, ƒ2(z)/ƒ20 и Δϕ(z) в способе-прототипе, где есть зависимость этих функций только от z. То есть соотношение (12) для совместного функционального преобразования ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0) является другим, чем аналогичное соотношение в способе-прототипе.Note that the values of the quantities ƒ 1 (z, z 0 ) / ƒ 10 , ƒ 2 (z, z 0 ) / ƒ 20, and Δϕ (z, z 0 ) in formula (12) are expressed by formulas containing their dependence on both z, so also from z 0 . These values ƒ 1 (z, z 0 ) / ƒ 10 , ƒ 2 (z, z 0 ) / ƒ 20, and Δϕ (z, z 0 ) are different from the values ƒ 1 (z) / ƒ 10 , ƒ 2 ( z) / ƒ 20 and Δϕ (z) in the prototype method, where there is a dependence of these functions only on z. That is, relation (12) for the joint functional transformation ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ) is different than the analogous relation in the prototype method.

При скачкообразном заполнении жидкостью резервуара при поступлении в него нижележащей жидкости, что имеет место при переходе z от значения z=-z0 к значению z=0, имеем при z=0:With a jump-like filling of the reservoir with a liquid when the underlying liquid enters it, which takes place when z goes from the value z = -z 0 to the value z = 0, we have at z = 0:

Figure 00000018
Figure 00000018

Figure 00000019
Figure 00000019

В формулах (13) и (14) ϕ1(0,z0) и ϕ2(0,z0) и, соответственно, ƒ1(0,z0), ƒ2(0,z0) - конечные, отличные от нуля, величины.In formulas (13) and (14) ϕ 1 (0, z 0 ) and ϕ 2 (0, z 0 ) and, respectively, ƒ 1 (0, z 0 ), ƒ 2 (0, z 0 ) are finite, nonzero values.

При скачкообразном опорожнении резервуара при удалении из него нижележащей жидкости, что имеет место при переходе z от значения z=0 к значению z=-z0, из соотношений (1) и (2) имеем при z=-z0:With a jump-like emptying of the reservoir when the underlying liquid is removed from it, which takes place when z goes from the value z = 0 to the value z = -z 0 , from relations (1) and (2) we have at z = -z 0 :

Figure 00000020
Figure 00000020

Figure 00000021
Figure 00000021

Эти значения ƒ1(-z0,z0), ƒ2(-z0,z0) в (15) и (16) - конечные, отличные от нуля, величины.These values ƒ 1 (-z 0 , z 0 ), ƒ 2 (-z 0 , z 0 ) in (15) and (16) are finite nonzero values.

Также конечными величинами в формуле (12) являются значения Δϕ(-z0,z0) и Δϕ(-0,z0), соответствующие скачкообразному заполнению жидкостью резервуара при поступлении в него нижележащей жидкости и опорожнению резервуара при удалении из него нижележащей жидкости: из соотношения (9) при z=0 и z=-z0 находим, соответственно (учитывая, что Δϕ0=0):Also, the final values in formula (12) are the values of Δϕ (-z 0 , z 0 ) and Δϕ (-0, z 0 ), corresponding to the abrupt filling of the reservoir with liquid when the underlying liquid enters it and the emptying of the reservoir when the underlying liquid is removed from it: from relation (9) at z = 0 and z = -z 0 we find, respectively (taking into account that Δϕ 0 = 0):

Figure 00000022
Figure 00000022

Figure 00000023
Figure 00000023

Следовательно, при скачкообразном заполнении жидкостью резервуара при ее поступлении в резервуар и опорожнении резервуара при удалении из него жидкости соответствующие значения ƒ1(0,z0)/ƒ10, ƒ2(0,z0)/ƒ20 и Δϕ(z,z0), входящие в соотношение (12), имеют разные конечные значения, что устраняет получение при z=0 неопределенности типа "0/0". Численное решение уравнения (12) относительно z, возможное при подстановке в (12) конкретных значений входящих в (12) величин, имеет конечное значение при всех значениях z, включая его нулевое значение. В любой малой окрестности значения z=0 преобразование (12) устойчиво относительно возможных флуктуаций значений ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0). Это подтверждает, что предлагаемый способ измерения обеспечивает высокую точность измерения при любых значениях координаты z, включая его малые, вблизи нуля, значения.Consequently, in the case of abrupt filling of the reservoir with liquid when it enters the reservoir and the reservoir is emptied when liquid is removed from it, the corresponding values ƒ 1 (0, z 0 ) / ƒ 10 , ƒ 2 (0, z 0 ) / ƒ 20 and Δϕ (z, z 0 ) included in relation (12) have different final values, which eliminates the receipt at z = 0 of an uncertainty of the "0/0" type. The numerical solution of equation (12) with respect to z, which is possible by substituting in (12) specific values of the quantities included in (12), has a finite value for all values of z, including its zero value. In any small neighborhood of the value z = 0, transformation (12) is stable with respect to possible fluctuations of the values ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ), and Δϕ (z, z 0 ). This confirms that the proposed measurement method provides high measurement accuracy for any values of the z coordinate, including its small, near zero, values.

Соотношение (12) позволяет определять значение z при любом его значении. При этом отсутствует присущая способу-прототипу неопределенность типа "0/0", поскольку в данном случае результат совместного преобразования ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0), согласно (12), при заполнении жидкостью резервуара и ее удалении из резервуара имеет конечное значение.Relation (12) allows you to determine the value of z at any of its values. At the same time, there is no uncertainty of the "0/0" type inherent in the prototype method, since in this case the result of the joint transformation ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ), according to ( 12), when filling the reservoir with liquid and removing it from the reservoir, has a final value.

В вышеприведенных формулах следует использовать вместо ε1 и ε2 значения эффективной диэлектрической проницаемости εэфф1 и εэфф2, соответственно, при применении отрезков длинной линии, по меньшей мере, один из проводников каждого из которых покрыт диэлектрической оболочкой определенной толщины (Викторов В.А., Лункин Б.В., Совлуков А.С. Высокочастотный метод измерения неэлектрических величин. М.: Наука. 1978. 280 с. С. 125-131). В этом случае возможно измерение положения границы раздела двух жидкостей с произвольными электрофизическими параметрами (диэлектрической проницаемости, электропроводности) независимо от их значений для обеих жидкостей и возможных изменений в процессе измерения.In the above formulas, instead of ε 1 and ε 2, the values of the effective dielectric constant ε eff1 and ε eff2 should be used, respectively, when using segments of a long line, at least one of the conductors of each of which is covered with a dielectric shell of a certain thickness (Viktorov V.A. , Lunkin B.V., Sovlukov A.S., High-frequency method for measuring non-electrical quantities, Moscow: Nauka, 1978, 280 p., Pp. 125-131). In this case, it is possible to measure the position of the interface between two liquids with arbitrary electrophysical parameters (dielectric constant, electrical conductivity), regardless of their values for both liquids and possible changes in the measurement process.

Таким образом, данный способ позволяет с высокой точностью определять положение границы раздела двух жидкостей при любых его значениях независимо от электрофизических параметров обеих жидкостей.Thus, this method makes it possible to determine with high accuracy the position of the interface between two liquids at any of its values, regardless of the electrophysical parameters of both liquids.

Claims (1)

Способ определения положения границы раздела двух жидкостей в резервуаре, при котором в резервуаре с жидкостями, одна над другой образующими плоскую горизонтальную границу раздела, размещают вертикально два идентичных отрезка коаксиальной длинной линии, заполняемых жидкостями в соответствии с их расположением в резервуаре, возбуждают в отрезках длинной линии электромагнитные колебания на резонансных частотах ƒ1 и ƒ2, которым соответствуют разные распределения энергии электромагнитного поля стоячей волны вдоль данных отрезков длинной линии, и измеряют эти резонансные частоты в зависимости от координаты z границы раздела двух жидкостей, дополнительно между параллельными наружными проводниками отрезков коаксиальной длинной линии возбуждают, как в отрезке двухпроводной длинной линии, электромагнитные волны на фиксированной частоте, принимают на том же конце распространившиеся вдоль него и отраженные от его нижнего конца отрезка электромагнитные волны, измеряют фазовый сдвиг Δϕ этих возбуждаемых и принимаемых электромагнитных волн, отличающийся тем, что возбуждение электромагнитных колебаний осуществляют в двух отрезках коаксиальной длинной линии, содержащих на их нижних концах идентичные, располагаемые параллельно, горизонтальные участки длиной z0, скачкообразно заполняемые жидкостью при ее поступлении в резервуар и опорожняемые при удалении жидкости из него, производят измерение их резонансных частот ƒ1(z,z0) и ƒ2(z,z0), а возбуждение в отрезке двухпроводной длинной линии, прием на верхнем конце электромагнитных волн, распространившихся вдоль него и отраженных от конца его горизонтального участка, и производят совместное функциональное преобразование ƒ1(z,z0), ƒ2(z,z0) и Δϕ(z,z0), результат которого не зависит от значений электрофизических параметров обеих жидкостей, образующих границу раздела.A method for determining the position of the interface between two liquids in a tank, in which in a tank with liquids, one above the other forming a flat horizontal interface, two identical segments of a coaxial long line are placed vertically, filled with liquids in accordance with their location in the tank, excited in segments of a long line electromagnetic oscillations at resonance frequencies ƒ 1 and ƒ 2 , which correspond to different energy distributions of the electromagnetic field of a standing wave along these segments of a long line, and these resonance frequencies are measured depending on the z coordinate of the interface between two liquids, additionally between parallel outer conductors of segments of a coaxial long line excite, as in a segment of a two-wire long line, electromagnetic waves at a fixed frequency, receive at the same end electromagnetic waves propagating along it and reflected from its lower end of the segment, measure the phase shift Δϕ of these excitation absorbed and received electromagnetic waves, characterized in that the excitation of electromagnetic waves is carried out in two segments of a coaxial long line containing at their lower ends identical, parallel, horizontal sections of length z 0 , abruptly filled with liquid when it enters the tank and emptied when the liquid is removed from it, measure their resonance frequencies ƒ 1 (z, z 0 ) and ƒ 2 (z, z 0 ), and excitation in a segment of a two-wire long line, reception at the upper end of electromagnetic waves propagating along it and reflected from the end of its horizontal section, and perform a joint functional transformation ƒ 1 (z, z 0 ), ƒ 2 (z, z 0 ) and Δϕ (z, z 0 ), the result of which does not depend on the values of the electrophysical parameters of both liquids forming the interface.
RU2020138117A 2020-11-20 2020-11-20 Method for determining position of interface between two liquids in tank RU2752555C1 (en)

Priority Applications (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2020138117A RU2752555C1 (en) 2020-11-20 2020-11-20 Method for determining position of interface between two liquids in tank

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
RU2020138117A RU2752555C1 (en) 2020-11-20 2020-11-20 Method for determining position of interface between two liquids in tank

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU2752555C1 true RU2752555C1 (en) 2021-07-29

Family

ID=77226331

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU2020138117A RU2752555C1 (en) 2020-11-20 2020-11-20 Method for determining position of interface between two liquids in tank

Country Status (1)

Country Link
RU (1) RU2752555C1 (en)

Cited By (2)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2757472C1 (en) * 2020-11-20 2021-10-18 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method for determining liquid level in container
RU2791866C1 (en) * 2022-08-12 2023-03-14 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Device for measuring the position of the interface boundary of two dielectric media in a container

Citations (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP1191315A2 (en) * 2000-09-12 2002-03-27 VEGA Grieshaber KG Apparatus and method for determining the position of the interface of two different media
KR20130068550A (en) * 2011-12-15 2013-06-26 한국지질자원연구원 A device for installing freshwater-saltwater interface position tracking apparatus and the method thereof
EP2652462B1 (en) * 2010-12-16 2016-08-24 VEGA Grieshaber KG Measuring device, control device and measuring instrument for level measurement
RU2698575C1 (en) * 2018-12-12 2019-08-28 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method of measuring interface position of two substances in a reservoir
RU2702698C1 (en) * 2018-12-19 2019-10-09 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method of measuring the interface position between components of a three-component medium in a container
RU2706455C1 (en) * 2019-04-03 2019-11-19 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method of measuring interface position of two substances in a reservoir

Patent Citations (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP1191315A2 (en) * 2000-09-12 2002-03-27 VEGA Grieshaber KG Apparatus and method for determining the position of the interface of two different media
EP2652462B1 (en) * 2010-12-16 2016-08-24 VEGA Grieshaber KG Measuring device, control device and measuring instrument for level measurement
KR20130068550A (en) * 2011-12-15 2013-06-26 한국지질자원연구원 A device for installing freshwater-saltwater interface position tracking apparatus and the method thereof
RU2698575C1 (en) * 2018-12-12 2019-08-28 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method of measuring interface position of two substances in a reservoir
RU2702698C1 (en) * 2018-12-19 2019-10-09 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method of measuring the interface position between components of a three-component medium in a container
RU2706455C1 (en) * 2019-04-03 2019-11-19 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method of measuring interface position of two substances in a reservoir

Cited By (3)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
RU2757472C1 (en) * 2020-11-20 2021-10-18 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Method for determining liquid level in container
RU2791866C1 (en) * 2022-08-12 2023-03-14 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Device for measuring the position of the interface boundary of two dielectric media in a container
RU2794447C1 (en) * 2022-09-29 2023-04-18 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем управления им. В.А. Трапезникова Российской академии наук Device for measuring level of dielectric liquid in tank

Similar Documents

Publication Publication Date Title
RU2647182C1 (en) Method of measuring the position of the border of the section of the two environments in the tank
JP2004514876A (en) Fluid level measuring device and method
RU2626409C1 (en) Method of measuring physical properties of liquid
RU2578749C1 (en) Method of determining position of interface of two substances in container
RU2752555C1 (en) Method for determining position of interface between two liquids in tank
RU2706455C1 (en) Method of measuring interface position of two substances in a reservoir
RU2702698C1 (en) Method of measuring the interface position between components of a three-component medium in a container
RU2698575C1 (en) Method of measuring interface position of two substances in a reservoir
RU2473052C1 (en) Device for measuring level of dielectric liquid in container
RU2534747C1 (en) Measuring device of physical properties of liquid contained in tank
RU2753830C1 (en) Method for measuring position of interface between two liquids in container
RU2757759C1 (en) Method for measuring the position of the interface between two dielectric media in a container
RU2768556C1 (en) Apparatus for measuring the level of liquid in a tank
RU2774218C1 (en) Method for measuring the position of the interface between two dielectric media in a tank
RU2620780C1 (en) Method for determining interface position between components of three-component medium in container
RU2650605C1 (en) Method for measuring internal diameter of metal pipe
RU2757472C1 (en) Method for determining liquid level in container
RU2645836C1 (en) Method of determining the level of liquid in a reservoir
RU2778284C1 (en) Apparatus for measuring the level of dielectric liquid in a tank
RU2426076C1 (en) Liquid level meter
RU2794447C1 (en) Device for measuring level of dielectric liquid in tank
RU2762069C1 (en) Device for measuring the level of dielectric liquid in a container
RU2536184C1 (en) Concentration meter
RU2424508C1 (en) Method of measuring physical properties of liquid
RU2776192C1 (en) Method for measurement of level of dielectric liquid in container