RU2297643C2 - Mode of forming of a decameter ionosphere radio channel of high antijamming - Google Patents
Mode of forming of a decameter ionosphere radio channel of high antijamming Download PDFInfo
- Publication number
- RU2297643C2 RU2297643C2 RU2005124239/09A RU2005124239A RU2297643C2 RU 2297643 C2 RU2297643 C2 RU 2297643C2 RU 2005124239/09 A RU2005124239/09 A RU 2005124239/09A RU 2005124239 A RU2005124239 A RU 2005124239A RU 2297643 C2 RU2297643 C2 RU 2297643C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- polarization
- field
- waves
- decameter
- ionosphere
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Waveguide Switches, Polarizers, And Phase Shifters (AREA)
- Radio Transmission System (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области связи декаметрового (ДКМ) диапазона и может быть использовано для радиосвязи и радиовещания.The invention relates to the field of decameter (DCM) communication and can be used for radio communication and broadcasting.
Декаметровая связь с использованием ионосферного канала используется продолжительное время и имеет несомненные достоинства. Главным недостатком этого вида связи является низкая помехоустойчивость, как следствие многолучевости распространения, приводящей к замираниям сигнала в пункте приема. Для односкачковых трасс основной причиной замираний поля в пункте приема является интерференция характеристических волн.Decameter communication using the ionosphere channel has been used for a long time and has undoubted advantages. The main disadvantage of this type of communication is the low noise immunity, as a consequence of the multipath propagation, leading to fading of the signal at the receiving point. For single-hop paths, the main cause of field fading at the receiving point is interference of characteristic waves.
Известен способ селективного поляризационного возбуждения характеристических волн в ионосфере [1]. Теоретически показано, что характеристические волны (ХВ) имеют существенно разную поляризацию, называемую предельной и определяемую как [1]A known method of selective polarization excitation of characteristic waves in the ionosphere [1]. It is theoretically shown that characteristic waves (CV) have significantly different polarization, called the limiting polarization and defined as [1]
где Р - предельная поляризация О - обыкновенной и Х - необыкновенной ХВ, 
- гиромагнитная частота, e, m - заряд и масса электрона, с - скорость света. Н0 - модуль вектора напряженности магнитного поля Земли в ионосфере, ω - циклическая рабочая частота, 
Практическая реализация этого способа сдерживается тем обстоятельством, что к настоящему времени наименее исследованным параметром распространяющихся в ионосферном радиоканале ДКМ волн является поляризация. Это связано со сложностью решения уравнений предельной поляризации применительно к реальной ионосфере и конкретным трассам. Формирование требуемых поляризационных характеристик антенных устройств ДКМ диапазона сталкивается с необходимостью решения задачи оптимального использования свойств и геометрии подстилающей поверхности.The practical implementation of this method is constrained by the fact that so far the least studied parameter of the waves propagating in the ionospheric radio channel of the DCM is polarization. This is due to the complexity of solving the equations of limiting polarization as applied to the real ionosphere and specific paths. The formation of the required polarization characteristics of the antenna devices of the DCM range is faced with the need to solve the problem of optimal use of the properties and geometry of the underlying surface.
Способом-прототипом является «Способ возбуждения характеристических электромагнитных волн в ионосфере» [2]. В этом способе с помощью двух взаимоортогональных антенн осуществляют вертикальное зондирование ионосферы с целью определения предельной поляризации характеристической волны, с которой предполагается поляризационное согласование. После получения информации о параметрах предельной поляризации производят расчет весового коэффициента, который используют при формировании поляризационных характеристик излучаемой волны, необходимых для возбуждения одной из характеристических волн. При этом считают, что повышение помехоустойчивости происходит за счет подавления одной из волн.The prototype method is the "Method of exciting characteristic electromagnetic waves in the ionosphere" [2]. In this method, using two mutually orthogonal antennas, vertical sounding of the ionosphere is carried out in order to determine the maximum polarization of the characteristic wave with which polarization matching is assumed. After receiving information about the parameters of the limiting polarization, the weight coefficient is calculated, which is used to form the polarization characteristics of the emitted wave, which are necessary to excite one of the characteristic waves. At the same time, it is believed that the increase in noise immunity occurs due to the suppression of one of the waves.
Способ организации канала радиосвязи, в котором волна излучается вертикально вверх, практически не используется. В единичных случаях такой способ используется в целях радиовещания. В целях радиосвязи используется наклонное падение волны на ионосферу. Состояние магнитного поля Земли существенно влияет на состояние предельной поляризации и, следовательно, на поляризационное согласование. Известно, что состояние магнитного поля Земли процесс случайный, характеризующийся разной степенью возмущенности.The method of organizing a radio communication channel in which a wave is emitted vertically upwards is practically not used. In rare cases, this method is used for broadcasting purposes. For radio communications, an inclined wave incidence on the ionosphere is used. The state of the Earth’s magnetic field significantly affects the state of limiting polarization and, therefore, polarization matching. It is known that the state of the Earth's magnetic field is a random process, characterized by varying degrees of perturbation.
Из анализа (1) следует, что в зависимости от величины γ наклонные трассы можно условно разделить на трассы, содержащие области квазипродольного и квазипоперечного распространения на восходящем участке траектории. При этом условия согласования поляризационных характеристик для трасс, содержащих область квазипродольности на восходящем участке траектории, существенно отличаются от условий для трасс с областью квазипоперечности. Так для трасс с областью квазипродольного распространения на восходящем участке траектории для согласования с характеристическими волнами следует излучать волны круговой поляризации. Для трасс с квазипоперечной областью необходимо излучать волны эллиптической поляризации согласованные по коэффициенту поляризации и углу наклона эллипсов поляризации. Еще одним фактором согласования, для обоих случаев, является направление вращения вектора напряженности электрического поля.From analysis (1) it follows that, depending on the value of γ, inclined paths can be conditionally divided into paths containing areas of quasi-longitudinal and quasi-transverse propagation in the ascending section of the trajectory. In this case, the conditions for matching the polarization characteristics for paths containing a quasi-longitudinal region in the ascending section of the trajectory differ significantly from the conditions for paths with a quasi-transverse region. So for paths with a region of quasi-longitudinal propagation in the ascending section of the trajectory, in order to be consistent with characteristic waves, circularly polarized waves should be emitted. For paths with a quasi-transverse region, it is necessary to radiate elliptical polarization waves consistent with the polarization coefficient and the angle of inclination of the polarization ellipses. Another matching factor, for both cases, is the direction of rotation of the electric field vector.
Техническим эффектом предлагаемого изобретения является улучшение качества передачи информации по ионосферному радиоканалу, основанному на принципе возбуждения характеристических волн в условиях средневозмущенного магнитного поля Земли для трасс наклонного распространения.The technical effect of the invention is to improve the quality of information transmission over the ionospheric radio channel, based on the principle of excitation of characteristic waves in the medium perturbed magnetic field of the Earth for inclined propagation paths.
Это достигается тем, что в предлагаемом способе формирования декаметрового ионосферного радиоканала высокой помехоустойчивости, заключающемся в использовании на восходящем участке наклонной траектории, имеющей область квазипродольного распространения волн вращающейся поляризации, поляризацию падающей на ионосферу волны выбирают максимально близкой к круговой и согласованной по направлению вращения вектора напряженности электрического поля с обыкновенной характеристической волной.This is achieved by the fact that in the proposed method for the formation of a decameter ionospheric radio channel of high noise immunity, which consists in using an inclined path in the ascending section having a region of quasi-longitudinal propagation of waves of rotating polarization, the polarization of the wave incident on the ionosphere is chosen as close as possible to the circular and coordinated in the direction of rotation electric voltage vector fields with an ordinary characteristic wave.
Для реализации предлагаемого способа автором был использован аппаратурный комплекс, содержащий (фиг.1):To implement the proposed method, the author used a hardware complex containing (figure 1):
- устройство генерации поля вращающейся поляризации, включающее в себя передающее устройство 1, коммутатор линий задержек 2 и турникетную антенну из двух взаимоортогональных вибраторов 3 и 4;- a device for generating a field of rotating polarization, including a
- регистрирующее устройство, включающее в себя четыре антенных устройства различной поляризации 5, радиоприемное устройство 6, синхронный коммутатор 7 и устройство записи 8.- a recording device including four antenna devices of
Формирование поляризационных характеристик излучаемого поля достигают путем изменения длины линии задержки в коммутаторе 2. Направление вращения вектора электрического поля определяется выбором вибратора 3 (или 4), к которому подключается линия задержки. Приемные антенные устройства 5 выделяют горизонтальную, вертикальную, правостороннюю и левостороннюю составляющие поля. Синхронный коммутатор 7 позволяет использовать для оценки различных составляющих поля одно радиоприемное устройство 6, что повышает точность измерения.The formation of the polarization characteristics of the emitted field is achieved by changing the length of the delay line in the
Проведенные автором исследования на односкачковой пробной трассе Магадан - Петропавловск-Камчатский с использованием аппаратурного комплекса показали, что способ, описанный в [2], может быть реализован на наклонной трассе только в условиях спокойного магнитного поля Земли, что не характерно для его состояния. В условиях средневозмущенного магнитного поля Земли подавление одной из волн на восходящем участке траектории практически не наблюдается в пункте приема (фиг.2). На фиг.2 показано отношение средних значений сигнала от антенны правосторонней поляризации к сигналу от антенны левосторонней поляризации. Стрелками 
Из фиг.2 видно, что величина подавления одной из характеристических волн, наряду с согласованием поляризационных характеристик, зависит от величины и знака Dst - амплитуды возмущений магнитного поля Земли. Чем больше отрицательная величина Dst, тем меньше степень подавления. Основной причиной подобного «маскирования» селективного поляризационного возбуждения одной из характеристических волн является увеличение мелкомасштабных неоднородностей электронной концентрации ионосферы, как следствие возмущенного состояния магнитного поля Земли.Figure 2 shows that the suppression value of one of the characteristic waves, along with the coordination of the polarization characteristics, depends on the magnitude and sign of Dst — the amplitude of the perturbations of the Earth’s magnetic field. The larger the negative value of Dst, the lower the degree of suppression. The main reason for this “masking” of selective polarization excitation of one of the characteristic waves is an increase in small-scale inhomogeneities of the electron concentration of the ionosphere, as a result of the perturbed state of the Earth’s magnetic field.
Измерения, проведенные автором, показали, что замирания результирующего поля в пункте приема в значительной степени определяются поляризационными характеристиками интерферирующих волн. В случае интерференции двух волн линейной поляризации при равенстве амплитуд и разности фаз 180° результирующее поле обращается в ноль. В случае интерференции двух волн эллиптической поляризации результирующее поле зависит не только от соотношения амплитуд и фаз, но еще и от поляризационных характеристик интерферирующих полей.The measurements made by the author showed that the fading of the resulting field at the receiving point is largely determined by the polarization characteristics of the interfering waves. In the case of interference of two waves of linear polarization with equal amplitudes and phase differences of 180 °, the resulting field vanishes. In the case of interference of two waves of elliptic polarization, the resulting field depends not only on the ratio of amplitudes and phases, but also on the polarization characteristics of the interfering fields.
Для случая, когда направление вращения векторов противоположно (случай интерференции обыкновенной и необыкновенной волн), исходные поля можно представить, какFor the case when the direction of rotation of the vectors is opposite (the case of interference of the ordinary and extraordinary waves), the initial fields can be represented as
гдеWhere
Em11 - величина большой полуоси эллипса поляризации первого поля;E m11 is the magnitude of the semimajor axis of the ellipse of polarization of the first field;
Еm12 - величина малой полуоси эллипса поляризации первого поля;E m12 is the magnitude of the minor axis of the ellipse of polarization of the first field;
Em21 - величина большой полуоси эллипса поляризации второго поля;E m21 is the magnitude of the semimajor axis of the ellipse of polarization of the second field;
Em22 - величина малой полуоси эллипса поляризации второго поля;E m22 is the value of the minor axis of the ellipse of polarization of the second field;
ψ1 - угол поворота оси эллипса, отсчитываемый от оси x первого поля;ψ1 is the rotation angle of the ellipse axis, counted from the x axis of the first field;
ψ2 - угол поворота оси эллипса, отсчитываемый от оси x второго поля;ψ2 is the angle of rotation of the axis of the ellipse, measured from the x axis of the second field;
kz1 - набег фазы на расстоянии z1 от первого источника;kz1 — phase incursion at a distance z1 from the first source;
kz2 - набег фазы на расстоянии z2 от второго источника.kz2 is the phase incursion at a distance z2 from the second source.
Соответственно сумму составляющих по осям и в целом результирующее поле можно записать в виде:Accordingly, the sum of the components along the axes and in general the resulting field can be written in the form:
Оценку зависимости результирующего поля от поляризационных характеристик исходных волн целесообразно проводить по изменению его динамического диапазона, то есть отношения максимального значения поля к минимальному, а не его абсолютного значения.It is advisable to evaluate the dependence of the resulting field on the polarization characteristics of the source waves by changing its dynamic range, that is, the ratio of the maximum value of the field to the minimum, and not its absolute value.
Примем величину большой оси поляризационного эллипса одной из интерферирующих волн за 1. Тогда величина малой оси этого эллипса будет равна коэффициенту поляризации этой волны Еm12=р1. Величина большой оси эллипса поляризации второй волны будет пропорциональна отношению средних значений интерферирующих волн противоположной поляризации. В условиях спокойной ионосферы на пробной трассе получено отношение ≈1/2, тогда Еm21=0,5Еm11=0,5. Соответственно величина малой оси эллипса второй волны будет равна Еm22=0,5p2, где p2 - коэффициент поляризации второй волны.We take the magnitude of the major axis of the polarization ellipse of one of the interfering waves as 1. Then the magnitude of the minor axis of this ellipse will be equal to the polarization coefficient of this wave E m12 = p 1 . The magnitude of the major axis of the polarization ellipse of the second wave will be proportional to the ratio of the average values of interfering waves of opposite polarization. In a calm ionosphere on the test track, the ratio ≈1 / 2 was obtained, then Е m21 = 0.5Е m11 = 0.5. Accordingly, the small axis of the ellipse of the second wave will be equal to E m22 = 0.5p 2 , where p 2 is the polarization coefficient of the second wave.
Взаимное положение осей эллипсов поляризации обыкновенной и необыкновенной волн перпендикулярно. Следовательно, можно принять Ψ1=0, а Ψ2=90°. В связи с тем что минимальное значение результирующего поля соответствует разности фаз интерферирующих волн 180°, примем kz1=0, a kz2=180°.The relative position of the axes of the polarization ellipses of the ordinary and extraordinary waves is perpendicular. Therefore, we can take Ψ 1 = 0, and Ψ 2 = 90 °. Due to the fact that the minimum value of the resulting field corresponds to a phase difference of interfering waves of 180 °, we take kz 1 = 0, a kz 2 = 180 °.
Подставляя в 2-6 значения Ψ1, Ψ2, kz1, kz2, р1, р2 и меняя значение ωt=0÷360°, получим расчетные отношения максимального значения поля к минимальному.Substituting the values Ψ 1 , Ψ 2 , kz 1 , kz 2 , p 1 , p 2 in 2-6 and changing the value of ωt = 0 ÷ 360 °, we obtain the calculated ratio of the maximum field to the minimum.
Обработка экспериментальных данных сводилась к вычислению отношений максимального значения сигнала к его минимальному за время излучения волны с определенной линией задержки.Processing of experimental data was reduced to calculating the ratio of the maximum signal to its minimum during the wave emission with a certain delay line.
Экспериментальные и расчетные отношения Uмакс/Uмин показаны в виде графика, фиг.3. Сплошной линией показаны расчетные значения отношения максимального значения поля к минимальному. Пунктирной линией экспериментальные отношения максимального значения сигнала к минимальному для сигнала с антенны левосторонней поляризации, штрихпунктирной для сигнала с антенны правосторонней поляризации. Из фиг.3 видно, что расчетные данные с достаточной точностью совпадают с результатами, полученными в ходе экспериментальных исследований. По оси абсцисс отложено время в цикле измерения.The experimental and calculated ratios U max / U min are shown in the form of a graph, FIG. 3. The solid line shows the calculated ratio of the maximum field value to the minimum. The dotted line shows the experimental ratios of the maximum signal to the minimum for a signal from an antenna of left-handed polarization, and the dot-and-dash line for a signal from an antenna of right-handed polarization. From figure 3 it is seen that the calculated data with sufficient accuracy coincide with the results obtained in the course of experimental studies. The abscissa shows time in the measurement cycle.
Следовательно, замирания результирующего поля в пункте приема наряду с селективным поляризационным возбуждением на восходящем участке траектории в значительной степени определяются поляризационными характеристиками интерферирующих волн. Максимальный эффект достигается, когда волны поляризованы по кругу.Therefore, the fading of the resulting field at the receiving point along with selective polarization excitation in the ascending section of the trajectory is largely determined by the polarization characteristics of the interfering waves. The maximum effect is achieved when the waves are polarized in a circle.
Проведенные автором исследования с использованием аппаратурного комплекса показали, что в условиях средневозмущенного магнитного поля Земли для трасс с квазипродольным распространением на восходящем участке траектории минимальные замирания и, следовательно, максимальная помехоустойчивость соответствуют максимальному значению коэффициента поляризации излучаемой волны. При этом меньшие замирания наблюдаются при совпадении направления вращения вектора электрического поля излучаемой волны с обыкновенной (левосторонней, для пробной трассы) волной, фиг.4. На фиг.4 показана нормированная глубина замираний для сигнала с приемных антенн вертикальной (сплошная линия), правосторонней (штрих), левосторонней (длинный штрих) поляризаций. Обозначение поляризации и длины линии задержек передающей антенны такое же, как на предыдущих графиках. По оси абсцисс показано камчатское время.The studies conducted by the author using the hardware complex showed that under conditions of a medium perturbed Earth’s magnetic field for paths with quasi-longitudinal propagation in the ascending section of the trajectory, the minimum fading and, therefore, the maximum noise immunity correspond to the maximum value of the polarization coefficient of the emitted wave. In this case, less fading is observed when the direction of rotation of the vector of the electric field of the emitted wave coincides with the ordinary (left-sided, for the test track) wave, Fig. 4. Figure 4 shows the normalized fading depth for a signal from receiving antennas of vertical (solid line), right-handed (dash), left-handed (long dash) polarizations. The designation of the polarization and the length of the delay line of the transmitting antenna is the same as in the previous graphs. Kamchatka time is shown along the abscissa.
Таким образом, для названных трасс главным условием получения максимальной помехоустойчивости ионосферной линии связи является излучение волны с поляризацией, максимально близкой к круговой и совпадающей по направлению вращения вектора электрического поля с обыкновенной волной.Thus, for these paths, the main condition for obtaining the maximum noise immunity of the ionospheric communication line is radiation of a wave with polarization as close to circular as possible and coinciding in the direction of rotation of the electric field vector with an ordinary wave.
Исходя из данных, полученных в ходе экспериментальных исследований, была произведена оценка вероятности ошибки по известной формулеBased on the data obtained in the course of experimental studies, the probability of error was estimated using the well-known formula
где q2 - отношение мощностей регулярной и флуктуирующей составляющих, h2 - отношение энергии элемента принимаемого сигнала к спектральной плотности мощности шума. Результаты расчета вероятности ошибки показаны на фиг.5. Из рисунка видно, что вероятность ошибки при излучении волн вращающейся поляризации, по сравнению с применяющейся в настоящее время линейной поляризацией, уменьшается от нескольких раз при малом значении h2 (h2 - отношение энергии элемента принимаемого сигнала к спектральной плотности мощности шума) до нескольких сотен раз при увеличении h2.where q 2 is the ratio of the powers of the regular and fluctuating components, h 2 is the ratio of the energy of the element of the received signal to the spectral density of the noise power. The results of calculating the probability of error are shown in figure 5. It can be seen from the figure that the probability of error in the radiation of waves of rotating polarization, compared with the currently used linear polarization, decreases from several times for a small value of h 2 (h 2 is the ratio of the energy of the element of the received signal to the spectral density of noise power) to several hundred times with increasing h 2 .
Предлагаемый способ прошел апробацию в системе действующей связи Тихоокеанского Флота и показал хорошие результаты на односкачковых трассах. Использовался для организации радиосвязи на трассах протяженностью до 6,5 тысяч километров. Может использоваться при создании декаметровых линий радиосвязи, зоновой радиосвязи и сетей радиовещания, обладающих высокой помехоустойчивостью.The proposed method was tested in the current communications system of the Pacific Fleet and showed good results on single-hop routes. It was used to organize radio communications on routes up to 6.5 thousand kilometers long. It can be used when creating decameter radio communication lines, zone radio communications and broadcasting networks with high noise immunity.
Источники информацииInformation sources
1. К.Дэвис. Радиоволны в ионосфере. М., Мир, 1973, 504 с.1. C. Davis. Radio waves in the ionosphere. M., Mir, 1973, 504 pp.
2. Способ возбуждения характеристических электромагнитных волн в ионосфере. RU 2002276 С1, 30.10.1993 (прототип).2. A method of exciting characteristic electromagnetic waves in the ionosphere. RU 2002276 C1, 10.30.1993 (prototype).
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2005124239/09A RU2297643C2 (en) | 2005-07-29 | 2005-07-29 | Mode of forming of a decameter ionosphere radio channel of high antijamming |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2005124239/09A RU2297643C2 (en) | 2005-07-29 | 2005-07-29 | Mode of forming of a decameter ionosphere radio channel of high antijamming |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2005124239A RU2005124239A (en) | 2007-02-10 |
| RU2297643C2 true RU2297643C2 (en) | 2007-04-20 |
Family
ID=37862171
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2005124239/09A RU2297643C2 (en) | 2005-07-29 | 2005-07-29 | Mode of forming of a decameter ionosphere radio channel of high antijamming |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2297643C2 (en) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2483322C1 (en) * | 2012-02-03 | 2013-05-27 | Федеральное государственное казенное военное образовательное учреждение высшего профессионального образования "ВОЕННАЯ АКАДЕМИЯ СВЯЗИ имени Маршала Советского Союза С.М. Буденного" Министерства обороны Российской Федерации | Method for polarisation adaptation of short-wave radio lines operating with ionospheric waves (versions) |
-
2005
- 2005-07-29 RU RU2005124239/09A patent/RU2297643C2/en not_active IP Right Cessation
Non-Patent Citations (1)
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2483322C1 (en) * | 2012-02-03 | 2013-05-27 | Федеральное государственное казенное военное образовательное учреждение высшего профессионального образования "ВОЕННАЯ АКАДЕМИЯ СВЯЗИ имени Маршала Советского Союза С.М. Буденного" Министерства обороны Российской Федерации | Method for polarisation adaptation of short-wave radio lines operating with ionospheric waves (versions) |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU2005124239A (en) | 2007-02-10 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Salous | Radio propagation measurement and channel modelling | |
| Kolawole | Radar systems, peak detection and tracking | |
| Harding et al. | A curvature-radiation-pair-production model for gamma-ray pulsars | |
| RU2408895C2 (en) | Method of localisation of electromagnetic radiation sources of decametre range | |
| Maksimovic et al. | Polarisation and propagation of lion roars in the dusk side magnetosheath | |
| Kakad et al. | Modulation of electromagnetic ion cyclotron waves by Pc5 ULF waves and energetic ring current ions | |
| Sebbah et al. | Fluctuations in photon local delay time and their relation to phase spectra in random media | |
| RU2297643C2 (en) | Mode of forming of a decameter ionosphere radio channel of high antijamming | |
| Wong et al. | Ionospheric cavitons and related nonlinear phenomena | |
| Ndiitwani et al. | The structure of low-latitude Pc3 pulsations observed by CHAMP and on the ground | |
| Strangeways | Estimation of signal correlation at spaced antennas for multi-moded ionospherically reflected signals and its effect on the capacity of SIMO and MIMO HF links | |
| Belyaev et al. | Generation of electromagnetic signals at combination frequencies in the ionosphere | |
| Yurik | An interferometer experiment to explore the aspect angle dependence of stimulated electromagnetic emission spectra | |
| Amatucci et al. | Whistler wave propagation and whistler wave antenna radiation resistance measurements | |
| RU2099739C1 (en) | Radar | |
| Chugunov et al. | Transmission of waves near the lower oblique resonance using dipoles in the ionosphere | |
| Mushtaq et al. | A proposed DOA estimation technique based on wavelet packet decomposition for fading channel in MIMO systems | |
| Frolov et al. | Structure of the electric field of a high-power radio wave in the outer ionosphere | |
| Muldrew et al. | Properties of high-latitude ionospheric ducts deduced from Alouette II two-hop echoes | |
| Prakash et al. | Evidence of two types of electron density irregularities in the electrojet over Thumba, India | |
| James et al. | HF fades caused by multiple wave fronts detected by a dipole antenna in the ionosphere | |
| Kagan et al. | Optical and radio frequency diagnostics of the ionosphere over the Sura facility: Review of results | |
| James | Ionospheric duct parameters from a dual‐payload radio‐frequency sounder | |
| Prikryl et al. | OEDIPUS‐C topside sounding of a structured auroral E region | |
| Lee | Comparison of an energy density antenna system with predetection combining systems for mobile radio |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20080730 |