RU215540U1 - Оптический датчик измерения показателя преломления газов - Google Patents
Оптический датчик измерения показателя преломления газов Download PDFInfo
- Publication number
- RU215540U1 RU215540U1 RU2022119561U RU2022119561U RU215540U1 RU 215540 U1 RU215540 U1 RU 215540U1 RU 2022119561 U RU2022119561 U RU 2022119561U RU 2022119561 U RU2022119561 U RU 2022119561U RU 215540 U1 RU215540 U1 RU 215540U1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- refractive index
- gases
- measuring
- optical signal
- sphere
- Prior art date
Links
- 230000003287 optical Effects 0.000 title claims abstract description 33
- 239000007789 gas Substances 0.000 title claims abstract description 18
- 230000001427 coherent Effects 0.000 claims abstract description 6
- 230000005684 electric field Effects 0.000 claims description 6
- 239000007788 liquid Substances 0.000 abstract description 8
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 abstract description 7
- 238000005259 measurement Methods 0.000 abstract description 6
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 abstract description 3
- 230000003068 static Effects 0.000 abstract description 2
- 239000002245 particle Substances 0.000 description 17
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 6
- 230000003321 amplification Effects 0.000 description 3
- 238000004140 cleaning Methods 0.000 description 3
- 238000003199 nucleic acid amplification method Methods 0.000 description 3
- 239000000835 fiber Substances 0.000 description 2
- 239000003365 glass fiber Substances 0.000 description 2
- 238000003384 imaging method Methods 0.000 description 2
- 239000004005 microsphere Substances 0.000 description 2
- 239000000126 substance Substances 0.000 description 2
- 239000004809 Teflon Substances 0.000 description 1
- 238000004458 analytical method Methods 0.000 description 1
- 230000015572 biosynthetic process Effects 0.000 description 1
- 238000004891 communication Methods 0.000 description 1
- 101710003427 cut-4 Proteins 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 230000005672 electromagnetic field Effects 0.000 description 1
- 238000004880 explosion Methods 0.000 description 1
- 238000005755 formation reaction Methods 0.000 description 1
- 239000005435 mesosphere Substances 0.000 description 1
- 238000000034 method Methods 0.000 description 1
- 239000011859 microparticle Substances 0.000 description 1
- 239000002105 nanoparticle Substances 0.000 description 1
- 229920001343 polytetrafluoroethylene Polymers 0.000 description 1
- 230000001902 propagating Effects 0.000 description 1
- 230000001953 sensory Effects 0.000 description 1
- 238000004088 simulation Methods 0.000 description 1
- 238000004611 spectroscopical analysis Methods 0.000 description 1
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 1
- 238000011105 stabilization Methods 0.000 description 1
Images
Abstract
Полезная модель относится к измерительной технике, предназначена для измерения показателя преломления газов и может быть использована для измерения давления (как статического, так и динамического газов и жидкостей). Задачей настоящей полезной модели является устранение указанных недостатков, а именно создание оптического датчика измерения показателя преломления газов с высокой чувствительностью и регистрацией сигнала в амплитудной области. Указанная задача достигается тем, что оптический датчик измерения показателя преломления газов и жидкостей, содержащий источник когерентного излучения, диэлектрический резонатор, оптически связанный с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронное устройство преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительное устройство, новым является то, что диэлектрический резонатор выполнен в виде мезомасштабной сферы диаметром, равным примерно от λ до 50λ, в которой возбуждены суперрезонансные моды Ми высокого порядка, устройства съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы, расположенного в горячих точках как для магнитного, так и для электрического полей, вокруг полюсов сферы вдоль направления распространения света, вольтметра, соединенного с фотоэлектронным устройством преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительным устройством. 3 ил.
Description
Полезная модель относится к измерительной технике, предназначена для измерения показателя преломления газов и может быть использована для измерения давления (как статического, так и динамического газов и жидкостей).
Знание точного значения оптического показателя преломления газов или жидкостей необходимо во многих физико-химических исследованиях. Наиболее высокие требования к точности измерения показателя преломления газов, в частности воздуха, предъявляются при интерференционных измерениях длины. Например, при эталонных измерениях длины уже в настоящее время требуется точность измерения показателя преломления воздуха не ниже 108, и эти требования непрерывно растут.
Известно множество способов измерения показателя преломления газовых сред и устройств, реализующих эти способы. В зависимости от точности измерения выбирают тот или иной способ. Широкий класс задач в термодинамике и теплофизике, связанных с необходимостью экспериментального определения температурных полей вокруг нагретых тел, успешно решаются интерферометрическими методами, не внося при этом возмущений в исследуемый объект [Скоков И.В. Многолучевые интерферометры в измерительной технике. М.: Машиностроение, 1989, с. 181]. Измерение показателя преломления, например, оптических элементов, призм и т.д. осуществляется с непосредственным использованием закона преломления, т.е. реализуется метод измерения угла отклонения световых лучей [Иоффе Б.В. Рефрактометрические методы химии. Л.: Химия, 1974, 400 с.]. Для определения неоднородностей в прозрачных объектах и измерения градиента показателя преломления используется теневой метод.
Известен способ рефрактометрии оптически прозрачных жидкостей и газов [Авторское свидетельство СССР 802853, Патент РФ 1117493], заключающийся в разделении на два коллимированных луча, пропускании одного из них через исследуемую среду, сведении лучей и исследовании интерференционной картины.
Известен способ измерения показателя преломления газовых сред и устройство, реализующее данный способ [Патент РФ 2471174], состоящее из устройства автоподстройки частоты; одночастотного перестраиваемого лазера; многолучевого интерферометра Фабри-Перо со специальными зеркалами и вакуумной системой; фотоприемников; стабилизированного по частоте фемтосекундного лазера с известными генерируемыми частотами; частотомера; поворотных зеркал.
Для измерения показателя преломления газовой среды пространство между зеркалами многолучевого интерферометра Фабри-Перо заполняется газовой средой. Излучение одночастотного перестраиваемого лазера пропускается через многолучевой интерферометр Фабри-Перо и настраивается на максимум полосы пропускания произвольно выбранной моды k и при помощи автоподстройки частоты стабилизируется частота одночастотного перестраиваемого лазера. При пространственном совмещении излучений одночастотного перестраиваемого лазера и стабилизированного по частоте фемтосекундного лазера, осуществляемое поворотными зеркалами, с помощью фотоприемника и частотомера определяется частота νc одночастотного перестраиваемого лазера, частота которого настроена на максимум полосы пропускания моды k многолучевого интерферометра Фабри-Перо. Для определения показателя преломления газовой среды необходимо знать значение частоты этой моды k многолучевого интерферометра Фабри-Перо, когда пространство между зеркалами вакуумировано. Для этих целей при помощи вакуумных насосов производится постепенная откачка газовой среды из межзеркального пространства многолучевого интерферометра Фабри-Перо, не нарушая процесса стабилизации частоты одночастотного перестраиваемого лазера (необходимо соблюдать «слежение» автоподстройкой частоты за максимумом полосы пропускания для моды k многолучевого интерферометра Фабри-Перо). При вакуумировании межзеркального пространства многолучевого интерферометра Фабри-Перо значение частоты νв одночастотного перестраиваемого лазера, настроенного на максимум полосы пропускания моды k, определяется, как и в случае, когда многолучевой интерферометр Фабри-Перо заполнен газовой средой по излучению стабилизированного по частоте фемтосекундного лазера при помощи фотоприемника и частотомера.
Применяемые способы измерения показателя преломления газовой среды в вышеперечисленных работах не дают необходимой точности, которая составляет 10-7÷10-8. Такие точности недостаточны для проведения ряда прецизионных научных исследований. Это в первую очередь касается физической оптики, спектроскопии и аналитической химии (получение новых веществ с заданными параметрами), термодинамики и теплофизики (исследование температурных полей) и т.д.
Известен способ определения абсолютного значения показателя преломления газовых сред и устройство реализующее способ [Скоков И.В. «Многолучевые интерферометры», М., Машиностроение, 1969, 248 с.]. Определение абсолютного значения показателя преломления газовых сред осуществляется по изменению длины волны излучения в максимуме полосы пропускания многолучевого интерферометра Фабри-Перо в условиях, когда давление газовой среды, находящееся между зеркалами многолучевого интерферометра Фабри-Перо, меняется от атмосферного значения до вакуумного. Количественное значение изменения длины волны Δλ в этих условиях определяется по величине изменения диаметра i-го интерференционного кольца многолучевого интерферометра Фабри-Перо, который также зависит от давления газовой среды, т.е.
Δλ=λ(d2 i1-d2 i2)/8f2,
где λ - длина волны излучения; dil, di2 - начальное и конечное значения диаметра i-го интерференционного кольца многолучевого интерферометра Фабри-Перо, f - фокусное расстояние регистрирующего объектива.
Таким образом, показатель преломления газовых сред будет определяться выражением:
Δλ=λ/(λ-mΔλ),
где m - число интерференционных колец, прошедших, например, через неподвижную диафрагму, за которой установлен фотоэлектрический приемник, при изменении давления газовой среды в многолучевом интерферометре Фабри-Перо.
Таким образом, при известном значении длины волны излучения λ принцип измерения показателя преломления газовых сред сводится к отсчету числа m и определению изменения длины волны Δλ при изменении давления газовой среды в межзеркальном пространстве многолучевого интерферометра Фабри-Перо. Точность вычисления Δλ определяется точностью измерения диаметров i-го интерференционного кольца многолучевого интерферометра Фабри-Перо, которая по субъективным причинам сравнительно низкая.
Недостатком известных устройств является их сложность, низкая чувствительность и регистрация сигнала в частотной области.
Известны датчики показателя преломления на основе резонаторов с модами шепчущей галереи [G.-D. Kim, G.-S. Son, H.-S. Lee, K.-D. Kim, S.-S. Lee, Refractometric sensor utilizing a vertically coupled polymeric microdisk resonator incorporating a high refractive index overlay // Opt. Lett. 2009, V. 34, 1048-1050].
Оптический датчик измерения показателя преломления газов и жидкостей [Сидоров, А.И., Сенсорная фотоника. Учеб. пособие. - СПб: Университет ИТМО, 2019. - 96 с., с. 63-64], принятый за прототип, состоит из источника когерентного излучения, диэлектрического резонатора с модами шепчущей галереи, оптически связанного с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронного устройства преобразования оптического сигнала в электрический сигнал, высокоточного частотомера и вычислительного устройства.
Резонаторы с модами шепчущей галереи обладают чрезвычайно высокой добротностью, достигающей 1010. Это обеспечивает очень узкие резонансные полосы и высокую чувствительность к внешним факторам воздействия, в том числе, к изменению показателя преломления окружающей среды.
Резонансная длина волны резонатора с модами шепчущей галереи определяется выражением:
λ=2πnэффR/m,
где nэфф - эффективный показатель преломления для моды резонатора; R - радиус резонатора; m - индекс моды (целое число).
В датчике могут использоваться известные устройства ввода и вывода излучения из резонатора с модами шепчущей галереи в виде призмы полного внутреннего отражения или оптоволоконной линии с косым срезом, или конической оптоволоконной линии связи [G.C. Righini, Y. Dumeige, P. F'eron, M. Ferrari, G. Nunzi Conti, D. Ristic and S. Soria, Whispering gallery mode microresonators: Fundamentals and applications, vol. 34, 2011; Patent US 2002/0097401 Optical Sensing Based on Whispering-Gallery-Mode Microcavity].
Недостатком устройства является его сложность, низкая чувствительность порядка 10-3-10-4 и регистрация сигнала в частотной области.
Задачей настоящей полезной модели является устранение указанных недостатков, а именно создание оптического датчика измерения показателя преломления газов с высокой чувствительностью и регистрацией сигнала в амплитудной области.
Указанная задача достигается тем, что оптический датчик измерения показателя преломления газов и жидкостей, содержащий источник когерентного излучения, диэлектрический резонатор, оптически связанный с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронное устройство преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительного устройства, новым является то, что диэлектрический резонатор выполнен в виде мезомасштабной сферы диаметром равным примерно от λ до 50λ в которой возбуждены суперрезонансные моды Ми высокого порядка, устройства съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы расположенного в горячих точках как для магнитного, так и для электрического полей вокруг полюсов сферы вдоль направления распространения света, вольтметра соединенного с фотоэлектронным устройством преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительным устройством.
Авторам не известны технические решения, содержащие сходные отличительные признаки и их использование для заявленной цели - увеличения чувствительности оптического датчика и регистрацией сигнала в амплитудной области.
Мезомасштабные диэлектрические сферические частицы долгое время не вызывали пристального интереса, однако именно тогда, когда радиус частицы составляет порядка нескольких длин волн, был обнаружен целый ряд новых оптических явлений [Minin, O. V., and Minin, I. V., Optical Phenomena in Mesoscale Dielectric Particles, // Photonics, 8(12), (2021)].
Из технической литературы, например, [Luky’anchuk, B. S., Wang, Z. B., Song, W. D. & Hong, M. H. 3D-effects in dry laser cleaning. Applied Physics A 79, 747-751 (2004); Luky’anchuk, B. S., Arnold, N., Huang, S. M., Wang, Z. B. & Hong, M. H. Three-dimensional effects in dry laser cleaning. Applied Physics A 77, 209-215 (2003)] известно, что гигантское усиление напряженности поля в диэлектрических сферах определенных размеров иногда наблюдалось в виде взрыва нескольких сфер при первоначальном исследовании лазерной очистки микро/ наночастиц со случайными размерами.
Сферы с определенными параметрами размера могут стимулировать чрезвычайно большую напряженность поля в сингулярностях, а затем образовывать две круглые горячие точки вокруг полюсов сферы и могут поддерживать так называемые «суперрезонансные моды» [Z.B. Wang, B. Luk’yanchuk, L. Yue, B. Yan, J. Monks, R. Dhama, O.V. Minin, I.V. Minin, S.M. Huang, and A.A. Fedyanin, High order Fano resonances and giant magnetic fields in dielectric microspheres, // Scientific Reports 9, 20293 (2019); L. Yue, Z. Wang, B. Yan, J. Monks, Y. Joya, R. Dhama, O.V. Minin, and I.V. Minin, Super-Enhancement Focusing of Teflon Spheres // Ann. Phys. (Berlin) 532, 2000373 (2020); L. Yue, B. Yan, J.N. Monks, R. Dhama, C. Jiang, O.V. Minin, I.V. Minin, and Z. Wang. Full three-dimensional Poynting vector analysis of great field-intensity enhancement in a specifically sized spherical-particle. // Sci Rep 9, 20224 (2019)], что отличается от других типов резонансов [Conwell, P., Barber, P., Rushforth, C. Resonant spectra of dielectric spheres, // J. Opt. Soc. Am. A, 1(1), 62 (1984); P. Chýlek, J. D. Pendleton, and R. G. Pinnick, Internal and near-surface scattered field of a spherical particle at resonant conditions, // Appl. Opt. 24, 3940-3942 (1985); Y. Duan, G. Barbastathis, and B. Zhang, Classical imaging theory of a microlens with super-resolution, // Opt. Lett. 38, 2988-2990 (2013); S. Zhou, Y. Deng, W. Zhou, M. Yu, H. P. Urbach, Y. Wu. Effects of whispering gallery mode in microsphere super resolution imaging. // Appl. Phys. B 123, 236 (2017)] в таких частицах. Этот суперрезонанс связан с внутренними модами Ми высокого порядка и имеет место при определенных значениях параметра размера частиц q (определяемого как q=2nR/λ, где R - радиус частицы, а λ - длина волны падения), которые могут быть непосредственно получены из строгой аналитической теории Ми [Mie, G. Beiträge zur optik trüber medien, speziell kolloidalermetallösungen, // Ann. Phys. 330, 3, 377-445 (1908).].
Полезная модель поясняется чертежами.
На фиг. 1 приведена блок-схема оптического датчика измерения показателя преломления газов и жидкостей.
На Фиг. 2 приведены результаты математического моделирования генерации электрических и магнитных горячих точек для диэлектрической сферы, погруженной в воздух. Распределение напряженности электрического поля вдоль горячих точек (вдоль вертикальной оси) показано ниже.
На фиг. 3 показана эволюция эффекта суперрезонанса для сферической диэлектрической мезомасштабной частицы в зависимости от изменения показателя преломления окружающей среды. Наблюдается эффект новых сверхрезонансных мод, которые не наблюдались в предыдущих исследованиях, с рекордной чувствительностью резонансного пика к очень малым изменениям показателя преломления среды. Можно видеть, что небольшие изменения показателя преломления воздуха δn=2⋅10-9 (от n=1,000241307 до n=1,000241305) приводят к значительному, почти на порядок, изменений напряженности поля в горячих точках - от |E|2=1,225⋅109 до |E|2=2,157⋅108 и от |H|2=2,511⋅1010 до |H|2=4,427⋅109 соответственно.
Обозначения: 1 - источник когерентного излучения; 2 - мезоразмерная диэлектрическая сфера; 3 - горячие точки; 4 - оптоволокно с косым срезом; 5 - фотоэлектронное устройство преобразования оптического сигнала в электрический сигнал; 6 - вольтметр; 7 - вычислительное устройство.
Работа оптического датчика происходит следующим образом. В качестве источника монохроматического когерентного оптического излучения 1 может выступать, например, лазер. Излучение источника 1 облучает сферическую мезоразмерную частицу 2 с диаметром равным примерно от λ до 50λ, где λ - длина волны оптического излучения. Диапазон диаметров диэлектрической мезоразмерной сферы определяется применимостью строгой аналитической теории Ми [Mie, G. Beiträge zur optik trüber medien, speziell kolloidalermetallösungen, // Ann. Phys. 330, 3, 377-445 (1908).].
При выборе диаметра сферической частицы 2 в ней возникают суперрезонансные моды Ми высокого порядка с формированием электрических и магнитных горячих точек 3 вокруг полюсов сферы 2 вдоль направления распространения света, расположенной, например, в воздухе. Устройство съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы в виде оптоволокна с косым срезом 4, оптически связанное со сферой, располагается в горячих точках 3. Фотоэлектронное устройство 5, например, фотодиод преобразует оптический сигнал интенсивности суперрезонансной моды Ми высокого порядка в пропорциональный ему по амплитуде электрический сигнал, который регистрируется вольтметром 6 и далее обрабатывается на вычислительном устройстве 7, например, микро ЭВМ.
В результате проведенных исследований, в качестве примера, для сферической частицы с показателем преломления, равным ns=1,9, что близко, но меньше 2, размещенной в воздухе с показателем преломления воздуха n=1,000241307 были найдены положения суперрезонансных пиков и количество мод для выбранных значений добротности и показателя преломления среды. Промоделировано распределение напряженности магнитного и электрического полей в плоскости XZ (падающий луч x-поляризован, распространяется от -z до+z направления). Моделирование проводилось с пространственным разрешением a/200 в плоскости XZ в диапазоне от -1,2a до 1,2a, где a - радиус частицы.
Установлено, что для сверхрезонансной моды две характерные почти симметричные горячие точки как для магнитного, так и для электрического полей появляются в освещенной и затененной полусферах частиц вдоль направления распространения света (сильное усиление электромагнитного поля вблизи обратного и прямого направлений вблизи поверхности сферических частиц).
На фиг. 2 проиллюстрирован эффект суперрезонанса для непоглощающей мезомасштабной частицы с параметром размера q=21,8401542641 и показателем преломления ns=1,9, погруженной в воздух с показателем преломления n=1,000241307. Эти параметры соответствуют резонансной моде, возбуждаемой внутри частицы с частичным волновым порядком l=35. Можно видеть, что максимальное усиление напряженности электрического поля достигает |E|2=1,225⋅109, а магнитное поле примерно в 20 раз больше - |H|2=2,511⋅10 10.
Другие значения пиковых интенсивностей приведены в таблице 1.
| Таблица 1 | |||
| n | L мода | Е2 вдоль оси Z | H2 вдоль оси Z |
| 1,000241307 | 35 | 1,225⋅109 | 2,511⋅1010 |
| 1,000241305 | 35 | 2,157⋅108 | 4,427⋅109 |
| 1,0002413 | 35 | 2,303⋅107 | 4,744⋅108 |
| 1,000241 | 35 | 1,231⋅104 | 2,669⋅105 |
| 1,00024 | 35 | 683,3 | 1,78⋅104 |
| 1,0002 | 35 | 242,5 | 906,4 |
Таким образом, можно заключить, что с точностью параметра размера δq=10-10 изменение показателя преломления воздушной среды примерно на 2⋅10-8 четко регистрируется по изменению интенсивности горячих точек.
Из технической литературы известно, что показатель преломления вещества n зависит от его плотности ρ. Молекулярная оптика устанавливает следующее соотношение между показателем преломления газа и его плотностью:
где N - число молекул в единице объема, α - поляризуемость молекулы. Принимая во внимание, что давление
P=NkT,
где k - постоянная Больцмана, получим
Из этого выражения следует, что при постоянной температуре изменение показателя преломления Δn и изменение давления ΔP связаны друг с другом простой зависимостью:
Таким образом, существует однозначная связь показателя преломления газа при температуре T и давлении Р с показателем преломления n при нормальных условиях (Т=273K, P=1 атм.) и предлагаемый датчик может служить для определения давления среды в которой расположена мезоразмерная диэлектрическая сфера:
Claims (1)
- Оптический датчик измерения показателя преломления газов, состоящий из источника когерентного излучения, диэлектрического резонатора, оптически связанного с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронного устройства преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительного устройства, отличающийся тем, что диэлектрический резонатор выполнен в виде мезомасштабной сферы диаметром, равным примерно от λ до 50λ, в которой возбуждены суперрезонансные моды Ми высокого порядка, устройство съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы располагается в горячих точках как для магнитного, так и для электрического полей, вокруг полюсов сферы вдоль направления распространения света, и вольтметра, соединенного с фотоэлектронным устройством преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительным устройством.
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU215540U1 true RU215540U1 (ru) | 2022-12-16 |
Family
ID=
Citations (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US20090109445A1 (en) * | 2007-10-31 | 2009-04-30 | Symphony Acoustics, Inc. | Parallel Plate Arrangement and Method of Formation |
| US20120212745A1 (en) * | 2011-02-18 | 2012-08-23 | Baker Hughes Incorporated | Wide dynamic range interferometric transducer with divergent beam |
| RU143347U1 (ru) * | 2014-02-25 | 2014-07-20 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тульский государственный университет" (ТулГУ) | Оптоэлектронный датчик давления на основе периодической интерференционной структуры |
| US20160039045A1 (en) * | 2013-03-13 | 2016-02-11 | Queen's University At Kingston | Methods and Systems for Characterizing Laser Machining Properties by Measuring Keyhole Dynamics Using Interferometry |
| RU2660413C2 (ru) * | 2013-10-29 | 2018-07-06 | Бейкер Хьюз Инкорпорейтед | Устройство уменьшения погрешности чувствительности по давлению и температуре у высокоточных оптических измерительных преобразователей перемещения |
| RU2760694C2 (ru) * | 2017-01-18 | 2021-11-29 | Айпиджи Фотоникс Корпорэйшн | Способ и системы для формирования изображений в когерентном излучении и управления с обратной связью для модификации материалов |
Patent Citations (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US20090109445A1 (en) * | 2007-10-31 | 2009-04-30 | Symphony Acoustics, Inc. | Parallel Plate Arrangement and Method of Formation |
| US20120212745A1 (en) * | 2011-02-18 | 2012-08-23 | Baker Hughes Incorporated | Wide dynamic range interferometric transducer with divergent beam |
| US20160039045A1 (en) * | 2013-03-13 | 2016-02-11 | Queen's University At Kingston | Methods and Systems for Characterizing Laser Machining Properties by Measuring Keyhole Dynamics Using Interferometry |
| RU2660413C2 (ru) * | 2013-10-29 | 2018-07-06 | Бейкер Хьюз Инкорпорейтед | Устройство уменьшения погрешности чувствительности по давлению и температуре у высокоточных оптических измерительных преобразователей перемещения |
| RU143347U1 (ru) * | 2014-02-25 | 2014-07-20 | Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тульский государственный университет" (ТулГУ) | Оптоэлектронный датчик давления на основе периодической интерференционной структуры |
| RU2760694C2 (ru) * | 2017-01-18 | 2021-11-29 | Айпиджи Фотоникс Корпорэйшн | Способ и системы для формирования изображений в когерентном излучении и управления с обратной связью для модификации материалов |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US10041782B2 (en) | Apparatus for measuring length of optical resonant cavity | |
| Yan et al. | 3D refractive index measurements of special optical fibers | |
| Wang et al. | Brillouin scattering spectrum for liquid detection and applications in oceanography | |
| Cheng et al. | Simultaneous measurement of gas composition and concentration combined fiber cavtiy ringdown and frequency-shifted interferometry | |
| RU215540U1 (ru) | Оптический датчик измерения показателя преломления газов | |
| Tian et al. | Continuous-wave frequency-shifted interferometry cavity ring-down gas sensing with differential optical absorption | |
| Feng et al. | Sensing performance of U-shaped fiber in chaotic correlation fiber loop ring down system | |
| Chen et al. | Single-mode fiber-optic Fabry–Perot interferometry sensor based on optical cross-correlation demodulation | |
| Garcı̀a-Valenzuela et al. | Dynamic reflectometry near the critical angle for high-resolution sensing of the index of refraction | |
| Sabatyan et al. | Application of Fresnel diffraction to nondestructive measurement of the refractive index of optical fibers | |
| Golub et al. | Spatial filter investigation of the distribution of power between transverse modes in a fiber waveguide | |
| Liu et al. | Particle size measurement using a fibre-trap-based interference approach | |
| CN115979422A (zh) | 一种缺陷散射计算重构光谱探测装置及方法 | |
| Fagan et al. | Improvement in Rayleigh scattering measurement accuracy | |
| RU2471174C1 (ru) | Способ измерения показателя преломления газовых сред | |
| Haroon et al. | An overview of optical fiber sensor applications in liquid concentration measurements | |
| CN106338470B (zh) | 一种光场行波腔增强表面等离子体共振传感装置 | |
| CN108037143B (zh) | 一种气体折射率的测量方法和装置 | |
| Obaton et al. | Development of a new optical reference technique in the field of biology | |
| Batllori et al. | Searching for weakly interacting sub-eV particles with a fiber interferometer in a strong magnetic field | |
| RU2698548C1 (ru) | Устройство для определения абсолютного квантового выхода люминесценции | |
| Nowack et al. | Metasurface optics with on-axis polarization control for terahertz sensing applications | |
| Angelsky et al. | Intereference correlator for measuring surface roughness | |
| Zhou et al. | High-resolution optical refractometer based on a long-period grating Michelson interferometer using a cross-correlation signal-processing method | |
| Salzenstein et al. | Uncertainty Estimation for the Brillouin Frequency Shift Measurement Using a Scanning Tandem Fabry–Pérot Interferometer. Micromachines 2023, 14, 1429. h ps |