RU215540U1 - Оптический датчик измерения показателя преломления газов - Google Patents

Оптический датчик измерения показателя преломления газов Download PDF

Info

Publication number
RU215540U1
RU215540U1 RU2022119561U RU2022119561U RU215540U1 RU 215540 U1 RU215540 U1 RU 215540U1 RU 2022119561 U RU2022119561 U RU 2022119561U RU 2022119561 U RU2022119561 U RU 2022119561U RU 215540 U1 RU215540 U1 RU 215540U1
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
refractive index
gases
measuring
optical signal
sphere
Prior art date
Application number
RU2022119561U
Other languages
English (en)
Inventor
Игорь Владиленович Минин
Олег Владиленович Минин
Original Assignee
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Сибирский государственный университет геосистем и технологий"
Filing date
Publication date
Application filed by Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Сибирский государственный университет геосистем и технологий" filed Critical Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Сибирский государственный университет геосистем и технологий"
Application granted granted Critical
Publication of RU215540U1 publication Critical patent/RU215540U1/ru

Links

Images

Abstract

Полезная модель относится к измерительной технике, предназначена для измерения показателя преломления газов и может быть использована для измерения давления (как статического, так и динамического газов и жидкостей). Задачей настоящей полезной модели является устранение указанных недостатков, а именно создание оптического датчика измерения показателя преломления газов с высокой чувствительностью и регистрацией сигнала в амплитудной области. Указанная задача достигается тем, что оптический датчик измерения показателя преломления газов и жидкостей, содержащий источник когерентного излучения, диэлектрический резонатор, оптически связанный с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронное устройство преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительное устройство, новым является то, что диэлектрический резонатор выполнен в виде мезомасштабной сферы диаметром, равным примерно от λ до 50λ, в которой возбуждены суперрезонансные моды Ми высокого порядка, устройства съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы, расположенного в горячих точках как для магнитного, так и для электрического полей, вокруг полюсов сферы вдоль направления распространения света, вольтметра, соединенного с фотоэлектронным устройством преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительным устройством. 3 ил.

Description

Полезная модель относится к измерительной технике, предназначена для измерения показателя преломления газов и может быть использована для измерения давления (как статического, так и динамического газов и жидкостей).
Знание точного значения оптического показателя преломления газов или жидкостей необходимо во многих физико-химических исследованиях. Наиболее высокие требования к точности измерения показателя преломления газов, в частности воздуха, предъявляются при интерференционных измерениях длины. Например, при эталонных измерениях длины уже в настоящее время требуется точность измерения показателя преломления воздуха не ниже 108, и эти требования непрерывно растут.
Известно множество способов измерения показателя преломления газовых сред и устройств, реализующих эти способы. В зависимости от точности измерения выбирают тот или иной способ. Широкий класс задач в термодинамике и теплофизике, связанных с необходимостью экспериментального определения температурных полей вокруг нагретых тел, успешно решаются интерферометрическими методами, не внося при этом возмущений в исследуемый объект [Скоков И.В. Многолучевые интерферометры в измерительной технике. М.: Машиностроение, 1989, с. 181]. Измерение показателя преломления, например, оптических элементов, призм и т.д. осуществляется с непосредственным использованием закона преломления, т.е. реализуется метод измерения угла отклонения световых лучей [Иоффе Б.В. Рефрактометрические методы химии. Л.: Химия, 1974, 400 с.]. Для определения неоднородностей в прозрачных объектах и измерения градиента показателя преломления используется теневой метод.
Известен способ рефрактометрии оптически прозрачных жидкостей и газов [Авторское свидетельство СССР 802853, Патент РФ 1117493], заключающийся в разделении на два коллимированных луча, пропускании одного из них через исследуемую среду, сведении лучей и исследовании интерференционной картины.
Известен способ измерения показателя преломления газовых сред и устройство, реализующее данный способ [Патент РФ 2471174], состоящее из устройства автоподстройки частоты; одночастотного перестраиваемого лазера; многолучевого интерферометра Фабри-Перо со специальными зеркалами и вакуумной системой; фотоприемников; стабилизированного по частоте фемтосекундного лазера с известными генерируемыми частотами; частотомера; поворотных зеркал.
Для измерения показателя преломления газовой среды пространство между зеркалами многолучевого интерферометра Фабри-Перо заполняется газовой средой. Излучение одночастотного перестраиваемого лазера пропускается через многолучевой интерферометр Фабри-Перо и настраивается на максимум полосы пропускания произвольно выбранной моды k и при помощи автоподстройки частоты стабилизируется частота одночастотного перестраиваемого лазера. При пространственном совмещении излучений одночастотного перестраиваемого лазера и стабилизированного по частоте фемтосекундного лазера, осуществляемое поворотными зеркалами, с помощью фотоприемника и частотомера определяется частота νc одночастотного перестраиваемого лазера, частота которого настроена на максимум полосы пропускания моды k многолучевого интерферометра Фабри-Перо. Для определения показателя преломления газовой среды необходимо знать значение частоты этой моды k многолучевого интерферометра Фабри-Перо, когда пространство между зеркалами вакуумировано. Для этих целей при помощи вакуумных насосов производится постепенная откачка газовой среды из межзеркального пространства многолучевого интерферометра Фабри-Перо, не нарушая процесса стабилизации частоты одночастотного перестраиваемого лазера (необходимо соблюдать «слежение» автоподстройкой частоты за максимумом полосы пропускания для моды k многолучевого интерферометра Фабри-Перо). При вакуумировании межзеркального пространства многолучевого интерферометра Фабри-Перо значение частоты νв одночастотного перестраиваемого лазера, настроенного на максимум полосы пропускания моды k, определяется, как и в случае, когда многолучевой интерферометр Фабри-Перо заполнен газовой средой по излучению стабилизированного по частоте фемтосекундного лазера при помощи фотоприемника и частотомера.
Применяемые способы измерения показателя преломления газовой среды в вышеперечисленных работах не дают необходимой точности, которая составляет 10-7÷10-8. Такие точности недостаточны для проведения ряда прецизионных научных исследований. Это в первую очередь касается физической оптики, спектроскопии и аналитической химии (получение новых веществ с заданными параметрами), термодинамики и теплофизики (исследование температурных полей) и т.д.
Известен способ определения абсолютного значения показателя преломления газовых сред и устройство реализующее способ [Скоков И.В. «Многолучевые интерферометры», М., Машиностроение, 1969, 248 с.]. Определение абсолютного значения показателя преломления газовых сред осуществляется по изменению длины волны излучения в максимуме полосы пропускания многолучевого интерферометра Фабри-Перо в условиях, когда давление газовой среды, находящееся между зеркалами многолучевого интерферометра Фабри-Перо, меняется от атмосферного значения до вакуумного. Количественное значение изменения длины волны Δλ в этих условиях определяется по величине изменения диаметра i-го интерференционного кольца многолучевого интерферометра Фабри-Перо, который также зависит от давления газовой среды, т.е.
Δλ=λ(d2 i1-d2 i2)/8f2,
где λ - длина волны излучения; dil, di2 - начальное и конечное значения диаметра i-го интерференционного кольца многолучевого интерферометра Фабри-Перо, f - фокусное расстояние регистрирующего объектива.
Таким образом, показатель преломления газовых сред будет определяться выражением:
Δλ=λ/(λ-mΔλ),
где m - число интерференционных колец, прошедших, например, через неподвижную диафрагму, за которой установлен фотоэлектрический приемник, при изменении давления газовой среды в многолучевом интерферометре Фабри-Перо.
Таким образом, при известном значении длины волны излучения λ принцип измерения показателя преломления газовых сред сводится к отсчету числа m и определению изменения длины волны Δλ при изменении давления газовой среды в межзеркальном пространстве многолучевого интерферометра Фабри-Перо. Точность вычисления Δλ определяется точностью измерения диаметров i-го интерференционного кольца многолучевого интерферометра Фабри-Перо, которая по субъективным причинам сравнительно низкая.
Недостатком известных устройств является их сложность, низкая чувствительность и регистрация сигнала в частотной области.
Известны датчики показателя преломления на основе резонаторов с модами шепчущей галереи [G.-D. Kim, G.-S. Son, H.-S. Lee, K.-D. Kim, S.-S. Lee, Refractometric sensor utilizing a vertically coupled polymeric microdisk resonator incorporating a high refractive index overlay // Opt. Lett. 2009, V. 34, 1048-1050].
Оптический датчик измерения показателя преломления газов и жидкостей [Сидоров, А.И., Сенсорная фотоника. Учеб. пособие. - СПб: Университет ИТМО, 2019. - 96 с., с. 63-64], принятый за прототип, состоит из источника когерентного излучения, диэлектрического резонатора с модами шепчущей галереи, оптически связанного с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронного устройства преобразования оптического сигнала в электрический сигнал, высокоточного частотомера и вычислительного устройства.
Резонаторы с модами шепчущей галереи обладают чрезвычайно высокой добротностью, достигающей 1010. Это обеспечивает очень узкие резонансные полосы и высокую чувствительность к внешним факторам воздействия, в том числе, к изменению показателя преломления окружающей среды.
Резонансная длина волны резонатора с модами шепчущей галереи определяется выражением:
λ=2πnэффR/m,
где nэфф - эффективный показатель преломления для моды резонатора; R - радиус резонатора; m - индекс моды (целое число).
В датчике могут использоваться известные устройства ввода и вывода излучения из резонатора с модами шепчущей галереи в виде призмы полного внутреннего отражения или оптоволоконной линии с косым срезом, или конической оптоволоконной линии связи [G.C. Righini, Y. Dumeige, P. F'eron, M. Ferrari, G. Nunzi Conti, D. Ristic and S. Soria, Whispering gallery mode microresonators: Fundamentals and applications, vol. 34, 2011; Patent US 2002/0097401 Optical Sensing Based on Whispering-Gallery-Mode Microcavity].
Недостатком устройства является его сложность, низкая чувствительность порядка 10-3-10-4 и регистрация сигнала в частотной области.
Задачей настоящей полезной модели является устранение указанных недостатков, а именно создание оптического датчика измерения показателя преломления газов с высокой чувствительностью и регистрацией сигнала в амплитудной области.
Указанная задача достигается тем, что оптический датчик измерения показателя преломления газов и жидкостей, содержащий источник когерентного излучения, диэлектрический резонатор, оптически связанный с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронное устройство преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительного устройства, новым является то, что диэлектрический резонатор выполнен в виде мезомасштабной сферы диаметром равным примерно от λ до 50λ в которой возбуждены суперрезонансные моды Ми высокого порядка, устройства съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы расположенного в горячих точках как для магнитного, так и для электрического полей вокруг полюсов сферы вдоль направления распространения света, вольтметра соединенного с фотоэлектронным устройством преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительным устройством.
Авторам не известны технические решения, содержащие сходные отличительные признаки и их использование для заявленной цели - увеличения чувствительности оптического датчика и регистрацией сигнала в амплитудной области.
Мезомасштабные диэлектрические сферические частицы долгое время не вызывали пристального интереса, однако именно тогда, когда радиус частицы составляет порядка нескольких длин волн, был обнаружен целый ряд новых оптических явлений [Minin, O. V., and Minin, I. V., Optical Phenomena in Mesoscale Dielectric Particles, // Photonics, 8(12), (2021)].
Из технической литературы, например, [Luky’anchuk, B. S., Wang, Z. B., Song, W. D. & Hong, M. H. 3D-effects in dry laser cleaning. Applied Physics A 79, 747-751 (2004); Luky’anchuk, B. S., Arnold, N., Huang, S. M., Wang, Z. B. & Hong, M. H. Three-dimensional effects in dry laser cleaning. Applied Physics A 77, 209-215 (2003)] известно, что гигантское усиление напряженности поля в диэлектрических сферах определенных размеров иногда наблюдалось в виде взрыва нескольких сфер при первоначальном исследовании лазерной очистки микро/ наночастиц со случайными размерами.
Сферы с определенными параметрами размера могут стимулировать чрезвычайно большую напряженность поля в сингулярностях, а затем образовывать две круглые горячие точки вокруг полюсов сферы и могут поддерживать так называемые «суперрезонансные моды» [Z.B. Wang, B. Luk’yanchuk, L. Yue, B. Yan, J. Monks, R. Dhama, O.V. Minin, I.V. Minin, S.M. Huang, and A.A. Fedyanin, High order Fano resonances and giant magnetic fields in dielectric microspheres, // Scientific Reports 9, 20293 (2019); L. Yue, Z. Wang, B. Yan, J. Monks, Y. Joya, R. Dhama, O.V. Minin, and I.V. Minin, Super-Enhancement Focusing of Teflon Spheres // Ann. Phys. (Berlin) 532, 2000373 (2020); L. Yue, B. Yan, J.N. Monks, R. Dhama, C. Jiang, O.V. Minin, I.V. Minin, and Z. Wang. Full three-dimensional Poynting vector analysis of great field-intensity enhancement in a specifically sized spherical-particle. // Sci Rep 9, 20224 (2019)], что отличается от других типов резонансов [Conwell, P., Barber, P., Rushforth, C. Resonant spectra of dielectric spheres, // J. Opt. Soc. Am. A, 1(1), 62 (1984); P. Chýlek, J. D. Pendleton, and R. G. Pinnick, Internal and near-surface scattered field of a spherical particle at resonant conditions, // Appl. Opt. 24, 3940-3942 (1985); Y. Duan, G. Barbastathis, and B. Zhang, Classical imaging theory of a microlens with super-resolution, // Opt. Lett. 38, 2988-2990 (2013); S. Zhou, Y. Deng, W. Zhou, M. Yu, H. P. Urbach, Y. Wu. Effects of whispering gallery mode in microsphere super resolution imaging. // Appl. Phys. B 123, 236 (2017)] в таких частицах. Этот суперрезонанс связан с внутренними модами Ми высокого порядка и имеет место при определенных значениях параметра размера частиц q (определяемого как q=2nR/λ, где R - радиус частицы, а λ - длина волны падения), которые могут быть непосредственно получены из строгой аналитической теории Ми [Mie, G. Beiträge zur optik trüber medien, speziell kolloidalermetallösungen, // Ann. Phys. 330, 3, 377-445 (1908).].
Полезная модель поясняется чертежами.
На фиг. 1 приведена блок-схема оптического датчика измерения показателя преломления газов и жидкостей.
На Фиг. 2 приведены результаты математического моделирования генерации электрических и магнитных горячих точек для диэлектрической сферы, погруженной в воздух. Распределение напряженности электрического поля вдоль горячих точек (вдоль вертикальной оси) показано ниже.
На фиг. 3 показана эволюция эффекта суперрезонанса для сферической диэлектрической мезомасштабной частицы в зависимости от изменения показателя преломления окружающей среды. Наблюдается эффект новых сверхрезонансных мод, которые не наблюдались в предыдущих исследованиях, с рекордной чувствительностью резонансного пика к очень малым изменениям показателя преломления среды. Можно видеть, что небольшие изменения показателя преломления воздуха δn=2⋅10-9 (от n=1,000241307 до n=1,000241305) приводят к значительному, почти на порядок, изменений напряженности поля в горячих точках - от |E|2=1,225⋅109 до |E|2=2,157⋅108 и от |H|2=2,511⋅1010 до |H|2=4,427⋅109 соответственно.
Обозначения: 1 - источник когерентного излучения; 2 - мезоразмерная диэлектрическая сфера; 3 - горячие точки; 4 - оптоволокно с косым срезом; 5 - фотоэлектронное устройство преобразования оптического сигнала в электрический сигнал; 6 - вольтметр; 7 - вычислительное устройство.
Работа оптического датчика происходит следующим образом. В качестве источника монохроматического когерентного оптического излучения 1 может выступать, например, лазер. Излучение источника 1 облучает сферическую мезоразмерную частицу 2 с диаметром равным примерно от λ до 50λ, где λ - длина волны оптического излучения. Диапазон диаметров диэлектрической мезоразмерной сферы определяется применимостью строгой аналитической теории Ми [Mie, G. Beiträge zur optik trüber medien, speziell kolloidalermetallösungen, // Ann. Phys. 330, 3, 377-445 (1908).].
При выборе диаметра сферической частицы 2 в ней возникают суперрезонансные моды Ми высокого порядка с формированием электрических и магнитных горячих точек 3 вокруг полюсов сферы 2 вдоль направления распространения света, расположенной, например, в воздухе. Устройство съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы в виде оптоволокна с косым срезом 4, оптически связанное со сферой, располагается в горячих точках 3. Фотоэлектронное устройство 5, например, фотодиод преобразует оптический сигнал интенсивности суперрезонансной моды Ми высокого порядка в пропорциональный ему по амплитуде электрический сигнал, который регистрируется вольтметром 6 и далее обрабатывается на вычислительном устройстве 7, например, микро ЭВМ.
В результате проведенных исследований, в качестве примера, для сферической частицы с показателем преломления, равным ns=1,9, что близко, но меньше 2, размещенной в воздухе с показателем преломления воздуха n=1,000241307 были найдены положения суперрезонансных пиков и количество мод для выбранных значений добротности и показателя преломления среды. Промоделировано распределение напряженности магнитного и электрического полей в плоскости XZ (падающий луч x-поляризован, распространяется от -z до+z направления). Моделирование проводилось с пространственным разрешением a/200 в плоскости XZ в диапазоне от -1,2a до 1,2a, где a - радиус частицы.
Установлено, что для сверхрезонансной моды две характерные почти симметричные горячие точки как для магнитного, так и для электрического полей появляются в освещенной и затененной полусферах частиц вдоль направления распространения света (сильное усиление электромагнитного поля вблизи обратного и прямого направлений вблизи поверхности сферических частиц).
На фиг. 2 проиллюстрирован эффект суперрезонанса для непоглощающей мезомасштабной частицы с параметром размера q=21,8401542641 и показателем преломления ns=1,9, погруженной в воздух с показателем преломления n=1,000241307. Эти параметры соответствуют резонансной моде, возбуждаемой внутри частицы с частичным волновым порядком l=35. Можно видеть, что максимальное усиление напряженности электрического поля достигает |E|2=1,225⋅109, а магнитное поле примерно в 20 раз больше - |H|2=2,511⋅10 10.
Другие значения пиковых интенсивностей приведены в таблице 1.
Таблица 1
n L мода Е2 вдоль оси Z H2 вдоль оси Z
1,000241307 35 1,225⋅109 2,511⋅1010
1,000241305 35 2,157⋅108 4,427⋅109
1,0002413 35 2,303⋅107 4,744⋅108
1,000241 35 1,231⋅104 2,669⋅105
1,00024 35 683,3 1,78⋅104
1,0002 35 242,5 906,4
Таким образом, можно заключить, что с точностью параметра размера δq=10-10 изменение показателя преломления воздушной среды примерно на 2⋅10-8 четко регистрируется по изменению интенсивности горячих точек.
Из технической литературы известно, что показатель преломления вещества n зависит от его плотности ρ. Молекулярная оптика устанавливает следующее соотношение между показателем преломления газа и его плотностью:
Figure 00000001
где N - число молекул в единице объема, α - поляризуемость молекулы. Принимая во внимание, что давление
P=NkT,
где k - постоянная Больцмана, получим
Figure 00000002
Из этого выражения следует, что при постоянной температуре изменение показателя преломления Δn и изменение давления ΔP связаны друг с другом простой зависимостью:
Figure 00000003
Таким образом, существует однозначная связь показателя преломления газа при температуре T и давлении Р с показателем преломления n при нормальных условиях (Т=273K, P=1 атм.) и предлагаемый датчик может служить для определения давления среды в которой расположена мезоразмерная диэлектрическая сфера:
Figure 00000004

Claims (1)

  1. Оптический датчик измерения показателя преломления газов, состоящий из источника когерентного излучения, диэлектрического резонатора, оптически связанного с устройством съема оптического сигнала с резонатора, фотоэлектронного устройства преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительного устройства, отличающийся тем, что диэлектрический резонатор выполнен в виде мезомасштабной сферы диаметром, равным примерно от λ до 50λ, в которой возбуждены суперрезонансные моды Ми высокого порядка, устройство съема оптического сигнала с диэлектрической мезомасштабной сферы располагается в горячих точках как для магнитного, так и для электрического полей, вокруг полюсов сферы вдоль направления распространения света, и вольтметра, соединенного с фотоэлектронным устройством преобразования оптического сигнала в электрический сигнал и вычислительным устройством.
RU2022119561U 2022-07-18 Оптический датчик измерения показателя преломления газов RU215540U1 (ru)

Publications (1)

Publication Number Publication Date
RU215540U1 true RU215540U1 (ru) 2022-12-16

Family

ID=

Citations (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US20090109445A1 (en) * 2007-10-31 2009-04-30 Symphony Acoustics, Inc. Parallel Plate Arrangement and Method of Formation
US20120212745A1 (en) * 2011-02-18 2012-08-23 Baker Hughes Incorporated Wide dynamic range interferometric transducer with divergent beam
RU143347U1 (ru) * 2014-02-25 2014-07-20 Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тульский государственный университет" (ТулГУ) Оптоэлектронный датчик давления на основе периодической интерференционной структуры
US20160039045A1 (en) * 2013-03-13 2016-02-11 Queen's University At Kingston Methods and Systems for Characterizing Laser Machining Properties by Measuring Keyhole Dynamics Using Interferometry
RU2660413C2 (ru) * 2013-10-29 2018-07-06 Бейкер Хьюз Инкорпорейтед Устройство уменьшения погрешности чувствительности по давлению и температуре у высокоточных оптических измерительных преобразователей перемещения
RU2760694C2 (ru) * 2017-01-18 2021-11-29 Айпиджи Фотоникс Корпорэйшн Способ и системы для формирования изображений в когерентном излучении и управления с обратной связью для модификации материалов

Patent Citations (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US20090109445A1 (en) * 2007-10-31 2009-04-30 Symphony Acoustics, Inc. Parallel Plate Arrangement and Method of Formation
US20120212745A1 (en) * 2011-02-18 2012-08-23 Baker Hughes Incorporated Wide dynamic range interferometric transducer with divergent beam
US20160039045A1 (en) * 2013-03-13 2016-02-11 Queen's University At Kingston Methods and Systems for Characterizing Laser Machining Properties by Measuring Keyhole Dynamics Using Interferometry
RU2660413C2 (ru) * 2013-10-29 2018-07-06 Бейкер Хьюз Инкорпорейтед Устройство уменьшения погрешности чувствительности по давлению и температуре у высокоточных оптических измерительных преобразователей перемещения
RU143347U1 (ru) * 2014-02-25 2014-07-20 Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования "Тульский государственный университет" (ТулГУ) Оптоэлектронный датчик давления на основе периодической интерференционной структуры
RU2760694C2 (ru) * 2017-01-18 2021-11-29 Айпиджи Фотоникс Корпорэйшн Способ и системы для формирования изображений в когерентном излучении и управления с обратной связью для модификации материалов

Similar Documents

Publication Publication Date Title
US10041782B2 (en) Apparatus for measuring length of optical resonant cavity
Yan et al. 3D refractive index measurements of special optical fibers
Wang et al. Brillouin scattering spectrum for liquid detection and applications in oceanography
Cheng et al. Simultaneous measurement of gas composition and concentration combined fiber cavtiy ringdown and frequency-shifted interferometry
RU215540U1 (ru) Оптический датчик измерения показателя преломления газов
Tian et al. Continuous-wave frequency-shifted interferometry cavity ring-down gas sensing with differential optical absorption
Feng et al. Sensing performance of U-shaped fiber in chaotic correlation fiber loop ring down system
Chen et al. Single-mode fiber-optic Fabry–Perot interferometry sensor based on optical cross-correlation demodulation
Garcı̀a-Valenzuela et al. Dynamic reflectometry near the critical angle for high-resolution sensing of the index of refraction
Sabatyan et al. Application of Fresnel diffraction to nondestructive measurement of the refractive index of optical fibers
Golub et al. Spatial filter investigation of the distribution of power between transverse modes in a fiber waveguide
Liu et al. Particle size measurement using a fibre-trap-based interference approach
CN115979422A (zh) 一种缺陷散射计算重构光谱探测装置及方法
Fagan et al. Improvement in Rayleigh scattering measurement accuracy
RU2471174C1 (ru) Способ измерения показателя преломления газовых сред
Haroon et al. An overview of optical fiber sensor applications in liquid concentration measurements
CN106338470B (zh) 一种光场行波腔增强表面等离子体共振传感装置
CN108037143B (zh) 一种气体折射率的测量方法和装置
Obaton et al. Development of a new optical reference technique in the field of biology
Batllori et al. Searching for weakly interacting sub-eV particles with a fiber interferometer in a strong magnetic field
RU2698548C1 (ru) Устройство для определения абсолютного квантового выхода люминесценции
Nowack et al. Metasurface optics with on-axis polarization control for terahertz sensing applications
Angelsky et al. Intereference correlator for measuring surface roughness
Zhou et al. High-resolution optical refractometer based on a long-period grating Michelson interferometer using a cross-correlation signal-processing method
Salzenstein et al. Uncertainty Estimation for the Brillouin Frequency Shift Measurement Using a Scanning Tandem Fabry–Pérot Interferometer. Micromachines 2023, 14, 1429. h ps