RU180521U1 - Ионизационная камера - Google Patents
Ионизационная камера Download PDFInfo
- Publication number
- RU180521U1 RU180521U1 RU2017115277U RU2017115277U RU180521U1 RU 180521 U1 RU180521 U1 RU 180521U1 RU 2017115277 U RU2017115277 U RU 2017115277U RU 2017115277 U RU2017115277 U RU 2017115277U RU 180521 U1 RU180521 U1 RU 180521U1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- electrodes
- section
- signal
- electrode
- proton
- Prior art date
Links
- 239000003990 capacitor Substances 0.000 claims abstract description 15
- 230000001360 synchronised effect Effects 0.000 claims abstract description 4
- 230000004907 flux Effects 0.000 abstract description 27
- 239000002245 particle Substances 0.000 abstract description 15
- 238000013461 design Methods 0.000 abstract description 8
- 238000002474 experimental method Methods 0.000 abstract description 3
- 230000005855 radiation Effects 0.000 abstract description 3
- 238000011160 research Methods 0.000 abstract description 3
- 238000002661 proton therapy Methods 0.000 abstract description 2
- 150000002500 ions Chemical class 0.000 description 16
- 230000005684 electric field Effects 0.000 description 14
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 9
- 239000011888 foil Substances 0.000 description 8
- 238000005215 recombination Methods 0.000 description 8
- 230000006798 recombination Effects 0.000 description 8
- 238000004422 calculation algorithm Methods 0.000 description 7
- 239000011152 fibreglass Substances 0.000 description 4
- 238000000034 method Methods 0.000 description 3
- 230000008569 process Effects 0.000 description 3
- 239000013598 vector Substances 0.000 description 3
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 2
- 230000006698 induction Effects 0.000 description 2
- 230000010354 integration Effects 0.000 description 2
- 230000005865 ionizing radiation Effects 0.000 description 2
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 2
- 125000004430 oxygen atom Chemical group O* 0.000 description 2
- 238000012545 processing Methods 0.000 description 2
- 230000000191 radiation effect Effects 0.000 description 2
- 229910000737 Duralumin Inorganic materials 0.000 description 1
- 230000009471 action Effects 0.000 description 1
- 230000004913 activation Effects 0.000 description 1
- XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N aluminium Chemical compound [Al] XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 description 1
- 238000004458 analytical method Methods 0.000 description 1
- 230000015572 biosynthetic process Effects 0.000 description 1
- 238000004364 calculation method Methods 0.000 description 1
- 230000000052 comparative effect Effects 0.000 description 1
- 238000012937 correction Methods 0.000 description 1
- 230000003247 decreasing effect Effects 0.000 description 1
- 230000001934 delay Effects 0.000 description 1
- 239000007772 electrode material Substances 0.000 description 1
- 238000010884 ion-beam technique Methods 0.000 description 1
- 230000007774 longterm Effects 0.000 description 1
- 239000000203 mixture Substances 0.000 description 1
- 238000012544 monitoring process Methods 0.000 description 1
- 230000005658 nuclear physics Effects 0.000 description 1
- 239000011164 primary particle Substances 0.000 description 1
- 230000009467 reduction Effects 0.000 description 1
- 230000035945 sensitivity Effects 0.000 description 1
- 230000002123 temporal effect Effects 0.000 description 1
- 238000012795 verification Methods 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J47/00—Tubes for determining the presence, intensity, density or energy of radiation or particles
- H01J47/02—Ionisation chambers
Landscapes
- Measurement Of Radiation (AREA)
Abstract
Полезная модель относится к ионизационным камерам для определения величины интенсивности, плотности и энергии излучения или частиц.Камера состоит из двух секций, каждая из которых включает высоковольтный электрод, сигнальный электрод, к которому подключен конденсатор, и плоскости этих электродов параллельны. В каждой секции сигнальные электроды имеют различную длину. Высоковольтный и сигнальный электроды расположены на некотором расстоянии, обеспечивающем прохождение пучка протонов между ними, и это расстояние равно или пропорционально длине соответствующего сигнального электрода в секции. В каждой секции введены два синхронных коммутационных ключа, каждый из которых связывает сигнальный электрод с соответствующим конденсатором.Технический результат заключается в расширении измеряемого диапазона потока протонов в сторону больших значений и упрощении конструкции устройства.Устройство может быть применено для научно-технических исследований и экспериментов на ускорителях заряженных частиц, а также в протонной терапии.Устройство обеспечивает абсолютные значения интенсивности, плотности и энергии излучения или потока частиц.
Description
Полезная модель относится к приборам для определения величины интенсивности, плотности и энергии излучения или частиц, а конкретно к ионизационным камерам и может быть применено в практике научно-технических исследований и физических экспериментов на ускорителях заряженных частиц.
Известна ионизационная камера, в которой пучок заряженных частиц проходит между высоковольтным и сигнальным электродами, причем высоковольтный электрод параллелен сигнальному электроду. Разноименные ионы, образующиеся в результате ионизации заряженными частицами воздуха межэлектродного пространства, двигаясь по силовым линиям электрического поля, собираются на электродах ионизационной камеры. Поток ионизирующего излучения определяется измеренной величиной тока в цепи сигнального электрода, равного ионному току камеры: К.Н. Ермаков и др., Ионизационный монитор пучков заряженных частиц. Вопросы атомной науки и техники. Серия: физика радиационного воздействия на радиоэлектронную аппаратуру. Научно-технический сборник. Москва 2007, выпуск 3-4, 82-84 с. [1].
Недостатком данного прибора является то, что он предназначен только для относительных измерений, поскольку в процессе регистрации всегда неизвестна потеря ионов в результате их рекомбинаций, которая определяется многими факторами: напряженностью электрического поля, пространственной и временной плотностью ионизации, потоком частиц, временными задержками считывания информации и т.д. Проведение абсолютных измерений потока ионизирующего излучения потребует предварительной длительной градуировки первичными абсолютными детекторами (цилиндром Фарадея, активационным детектором и т.д.).
По физическим характеристикам и конструкционным признакам наиболее близкой к заявляемому прибору является двухсекционная ионизационная камера для измерения в режиме реального времени абсолютного числа заряженных частиц (протонов промежуточных энергий) в пучках, описанная в работе: Н.А. Иванов, и др. Абсолютный ионизационный монитор пучков протонов. ПТЭ, 2009, №6, 5-10 с. [2]. Ионизационная камера - прототип представляет собой две последовательно расположенные ионизационные камеры с воздушным наполнением при нормальном давлении, каждая из которых содержит высоковольтный, сигнальный электроды и апертурные электроды, расположенные в непосредственной близости от сигнальных электродов. Расстояние между высоковольтным и сигнальным электродами в каждой секции ионизационной камеры различны по величине. Пучок протонов направлен перпендикулярно электродам. Направление векторов электрических полей 
и 
совпадает с направлением пучка протонов. К сигнальным электродам подключены равные по номиналу конденсаторы, заряжаемые индукционным током во внешней цепи, равным ионному току камеры каждой секции. Абсолютная величина потока протонов вычисляется на основании одновременно измеренных напряжений на конденсаторах. Алгоритм расчета, описанный в работе [2], основанный на математической обработке зависимости измеренных напряжений от межэлектродного расстояния, позволяет автоматически учесть рекомбинационные потери в обеих секциях. Ионизационная камера - прототип обеспечивает абсолютные измерения потоков протонов в пределах 106÷109 с-1 с погрешностью ~10%.
Недостатком ионизационной камеры - прототипа является то, что для точного определения потока протонов необходим предварительный анализ и расчет поправок на ионизацию воздуха δ-электронами, образующимися при прохождении протонов через электроды из алюминиевой фольги толщиной 10-20 мкм. Эти электроны вызывают дополнительную «фоновую» ионизацию воздуха в рабочем объеме камеры. Для учета их вклада в общую ионизацию в конструкцию прибора был введены апертурные электроды, располагающиеся в непосредственной близости от сигнальных электродов. Наличие δ-электронов, вылетающих из фольг, и апертурных электродов не позволяет существенно уменьшить межэлектродное расстояние в каждой секции двухсекционной ионизационной камеры, что дало бы возможность расширить измеряемый диапазон в сторону больших значений потоков протонов, поскольку соотношение «фон»/«полезный сигнал» практически обратно пропорционально межэлектродному расстоянию. При мониторировании пучков протонов с более низкими энергиями (50-100 МэВ) или пучков тяжелых ионов такая конструкция двухсекционной камеры - прототипа оказывается неприемлемой из-за уширения пучка за счет кулоновского рассеяния первичных частиц на ядрах вещества электродов. Кроме того, необходимость выполнения четырех электродов из тонких фольг приводит к технологическим трудностям при создании прибора.
Технический результат заявляемой полезной модели заключается в обеспечении расширения измеряемого диапазона потока протонов в сторону больших значений и в упрощении конструкции.
Это достигается тем, что в известной ионизационной камере для измерения числа монохроматических протонов в пучке, состоящей из двух секций, каждая из которых включает высоковольтный электрод, сигнальный электрод, к которому подключен конденсатор, причем расстояние между высоковольтным электродом и сигнальным электродом первой секции не равно расстоянию между высоковольтным электродом и сигнальным электродом второй секции, и плоскости этих электродов параллельны, новым является то, что в каждой секции сигнальные электроды имеют различную длину, высоковольтный электрод расположен от сигнального электрода на расстоянии, обеспечивающем прохождение пучка протонов между ними, и это расстояние равно или пропорционально длине соответствующего сигнального электрода в секции, причем конденсаторы в каждой секции подключены к соответствующим сигнальным электродам или их частям через синхронные коммутационные ключи.
На фиг. 1 представлен эскизный чертеж ионизационной камеры - заявляемой полезной модели в плане: А (вид сбоку) и Б (вид печатной платы сверху), где: ИК1 и ИК2 - первая и вторая секции; 1'' и 1' - сигнальные электроды длиной вдоль трассы пучка L''1 и L'1 в секции ИК1 2'' и 2' - сигнальные электроды длиной вдоль трассы пучка L''2 и L'2 в секции ИК2; 31 и 32 - высоковольтные электроды в секциях ИК1 и ИК2; 4 - источник высоковольтного напряжения; 5 - двухсторонняя фольгированная стеклотекстолитовая печатная плата; 6 - заземленный электрод, охватывающий по периметру сигнальные электроды; 7 - заземленный электрод с внешней стороны печатной платы (экранный электрод); печатная плата 5 с сигнальными электродами 1'', 1', 2'' и 2', окруженными по периметру заземленным электродом 6 для создания однородного электрического поля в каждой секции, и с экранным электродом 7 выполнена из двустороннего фольгированного стеклотекстолита; 81 и 82 - коммутационные ключи для изменения диапазона измеряемого потока протонов; I, II - положение ключей при изменении диапазона измеряемого потока протонов; D - поперечный размер пучка; d1 и d2 - межэлектродные расстояния между сигнальным и высоковольтным электродами в секциях ИК1 и ИК2 соответственно; 
и 
- векторы электрического поля в секциях ИК1 и ИК2; Н - ширина печатной платы; h - ширина сигнальных электродов; ΔL - ширина зазора между заземленным электродом 6 и сигнальными электродами 1'', 1', 2'', 2'; R - расстояние между секциями ИК1 и ИК2; UС1 и UС2 - измеряемые напряжения на конденсаторах С1 и С2.
На фиг. 2 представлена зависимость напряжений UС, U от межэлектродного расстояния d, где 9 - зависимость UС от межэлектродного расстояния d, построенная на основании экспериментально измеренных напряжений UС1=f(d1) и UС2=f(d2); 10 - касательная U к зависимости 9 в точке d=0.
На фиг. 3 представлены зависимости потока протонов I, полученные с помощью заявляемой ионизационной камеры (11) и с помощью двухсекционной ионизационной камеры - прототипа (12) от величины тока J, измеренного относительным монитором в главном зале ускорителя, где: 11 - абсолютные значения потока протонов, полученные с помощью заявляемой ионизационной камерой и вычисленные с помощью алгоритма, используемого в прототипе; 12 - абсолютные значения потока протонов, полученные с помощью ионизационной камеры - прототипа и вычисленные с помощью алгоритма, используемого в прототипе.
Работа устройства.
В секциях ИК1 и ИК2 предлагаемой полезной модели пучок протонов проходит между параллельно расположенных друг другу высоковольтного и сигнального электрода (фиг. 1). В отличие от прототипа векторы электрических полей 
и 
направлены перпендикулярно пучку протонов (поперечное электрическое поле). Конденсаторы С1 и С2, включенные в цепи сигнальных электродов через синхронные коммутационные ключи 81 и 82 секций ИК1 и ИК2, заряжаются индукционным током, равным ионному току соответствующей ионизационной камеры. Измеряемые одновременно напряжения UС1 и UС2 позволяют с использованием алгоритма, изложенного в прототипе и представленного ниже, вычислить в режиме реального времени абсолютное число протонов, прошедших через заявляемую ионизационную камеру.
В процессе ионизации воздуха межэлектродного промежутка под действием заряженных частиц образуются положительно заряженные ионы и электроны. Электроны за счет высокой вероятности их сродства с атомами кислорода прилипают к последним, образуя отрицательно заряженные атомы кислорода. Число пар ионов - n, образованных проходящим пучком протонов с числом N в межэлектродном пространстве секций ИК1 и ИК2 за время интегрирования Т, можно представить как:
где 
- удельные ионизационные потери протона; ρ - плотность воздуха;
L1(2) - суммарная длина сигнального электрода (L''+L')1(2) или длина узкого сигнального электрода L'1(2) в секции ИК1 (ИК2) (фиг. 1); ω - энергия, затрачиваемая протоном на образование одной пары ионов.
Умножив правую часть соотношения (1) на 
и обозначив 
, получим следующее выражение для числа пар ионов:
где λ1(2) - рекомбинационные потери ионов в межэлектродном пространстве.
Коммутационные ключи 81 и 82 (фиг. 1) предназначены для выбора диапазона измеряемого потока протонов. В режиме измерения потоков от 106 до 109 1/с коммутационные ключи (81, 82) синхронно переключаются в положение I. В этом случае число пар ионов (1) прямо пропорционально суммарной длине сигнальных электродов L1=L''1+L'1 (секция ИК1) или L2=(L''2+L'2) (секция ИК2), и коэффициент k (отношение расстояния между высоковольтным электродом и сигнальным электродом) равен 1:
Тем самым подтверждается необходимое условие в конструкции заявляемой ионизационной камеры: сигнальные электроды и высоковольтные электроды в каждой секции расположены на разном расстоянии друг от друга, равном длине соответствующего сигнального электрода. При равенстве длины сигнального электрода и межэлектродного расстояния условия рекомбинации в заявляемой камере и прототипе одинаковы (напряженности электрического поля равны). Это позволяет использовать в заявляемой ионизационной камере для вычисления абсолютной величины потока протонов алгоритм прототипа (фиг. 2).
В режиме измерения потоков больше 109 1/с коммутационные ключи (81, 82) синхронно переключаются в положение II. Сигнальные электроды 1'' и 2'' (фиг. 1) заземлены. Делается это для того, чтобы в области ионизованного протонами воздуха, ограниченного узким сигнальным электродом 1' (2') длиной L' (L'2) и высоковольтным электродом 31 (32) в секции ИК1 (ИК2), соответственно, было однородное электрическое поле. В этом случае число ионов (1) прямо пропорционально длине узкого сигнального электрода L'1 (L'2), и коэффициент k можно представить как:
С использованием части сигнального электрода пропорционально уменьшается уровень измеряемого сигнала, но при этом остается неизменной напряженность электрического поля, поскольку межэлектродное расстояние остается прежней величиной, и сохраняются условия рекомбинации. Следовательно, переключение длины электродов позволяет, не изменяя физических условий работы заявляемой ионизационной камеры, измерять большие по величине потоки протонов.
Перемещающиеся по силовым линиям электрического поля в пространстве между высоковольтным и сигнальными электродами ионы, индуцируют токи во внешних цепях сигнальных электродов, равные ионным токам камер. Этими токами заряжаются равные по номиналу конденсаторы C1 и С2, включенные в каждой секции заявляемой ионизационной камеры.
Напряжение UC1(2) на конденсаторе С1(2) в цепи сигнального электрода каждой секции заявляемой полезной модели с межэлектродным расстоянием d1(2) можно представить как
где е - заряд электрона.
С увеличением межэлектродного промежутка d рекомбинационные потери растут, и зависимость уровней сигналов UC от d (9 на фиг. 2) отличается от линейной (λ1(2)=l). Поскольку рекомбинационные потери при d→0 также стремятся к нулю, то касательная U к функции UС в точке d=0 (10 на фиг. 2) служит характеристикой работы ионизационной камеры в отсутствие потерь ионов в рекомбинационных процессах. Уравнение касательной U определяется как производная от функции UС, умноженная на межэлектродное расстояние d.
Число протонов N и поток протонов I можно определить из соотношения (3), воспользовавшись алгоритмом расчета, изложенным в прототипе (приводим ниже):
где 
- множитель, зависящий от энергии протона;
V' - значение производной от функции 9 (фиг. 2) в точке d=0.
Если выражение (4) записать в виде 
, то видно, что измеряемый поток протонов в численном значении возрастает при уменьшении коэффициента k, т.е. при использовании узкого сигнального электрода.
Таким образом, можно сделать вывод, что в заявляемой ионизационной камере конструктивно обеспечена возможность расширения измеряемого диапазона потока протонов в сторону больших значений, а также сохранено достоинство прототипа по возможности получения абсолютных значений величины потока.
При этом отпала необходимость выполнения электродов из тонкой фольги, что необходимо в прототипе, где поток протонов проходит непосредственно через электроды. Для изготовления сигнальных электродов в заявляемой ионизационной камере, где поток протонов направлен между электродами (сигнальным и высоковольтным), применена печатная плата из двустороннего фольгированного стеклотекстолита, что значительно упрощает конструкцию устройства.
Экспериментальная проверка
Проверка работы заявляемого двухсекционной ионизационной камеры с поперечным электрическим полем относительно трассы пучка и принципов расчета абсолютной величины числа частиц в пучке была выполнена на синхроциклотроне ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт» на коллимированном пучке протонов со следующими параметрами: энергия 1000 МэВ, диаметр пучка - 2,5 см; поток - 1,44⋅108; 3,2⋅108; 3,13⋅108; 4.17⋅108 с-1. Параметры детектора: (L1+L'1)=4,2 см; d1=4,2 см; (L2+L'2)=8,4 см; d2=8,4 см; S=9 см; Н=6 см; h=4 см. Величина высокого напряжения изменялась от 1000 В до 1800 В. В зависимости от величины потока емкость конденсаторов С выбиралась равной 5080 пФ или 23100 пФ. Печатная плата 5 с сигнальными электродами 1'', 1', 2'' и 2', окруженными по периметру заземленным электродом 6 для создания однородного электрического поля в каждой секции, и с экранным электродом 7 (фиг. 1), выполнена из двустороннего фольгированного стеклотекстолита толщиной 1,5 мм. Высоковольтные электроды (31 и 32) выполнены из дюралюминия толщиной 0,2 мм.
На фиг. 2 в качестве примера представлена зависимость напряжений на конденсаторах от величины межэлектродного расстояния. Расчетный поток протонов, полученный при обработке этой зависимости, равен 4,17⋅108 с-1.
На фиг. 3 представлены сравнительные результаты измерений потока протонов I, выполненных с помощью монитора с ионизационной камерой - заявляемой полезной моделью (11) и с помощью монитора с двухсекционной ионизационной камерой - прототипом (12) при различных значениях тока J относительного монитора, расположенного в главном зале ускорителя. Результаты измерений совпадают в пределах 10%. (т.е. измерения проводились в одних и тех же условиях)
Применив заявляемую модель - ионизационную камеру с поперечным электрическим полем относительно трассы пучка, в которой протоны проходят секции параллельно электродам, не пересекая их, и сохранив разработанный алгоритм расчета количественных характеристик пучка частиц для двухсекционной ионизационной камеры, что потребовало введения в конструкцию камеры специальных соотношений длин сигнальных электродов и межэлектродных расстояний, можно устранить указанные выше недостатки ионизационной камеры - прототипа.
Прежде всего, в заявляемой модели отпала необходимость в четырех тонких электродах, расположенных на пути протонного пучка. В ней сигнальные и высоковольтные электроды параллельны друг другу, не соприкасаются с измеряемым пучком заряженных частиц и, следовательно, не вносят искажений в количественный и качественный состав первичного протонного пучка. Кроме того, отсутствие тончайших электродов упростило технологию изготовления прибора и дало возможность регулировки его чувствительности в области больших потоков протонов за счет уменьшения длины сигнальных электродов вдоль пучка непосредственно во время эксперимента (k меньше 1 в соотношении 4). Уменьшением длины сигнальных электродов, а также изменением емкости конденсаторов и времени интегрирования можно обеспечить измерение потока протонов в диапазоне 106÷1012 с-1.
Заявляемая ионизационная камера такой конструкции может найти применение на ускорителях тяжелых заряженных частиц, где задачи корректных измерений потоков являются необходимыми и важными, а также в тех случаях, где уширение пучков недопустимо, например, в протонной терапии, офтальмологии.
Литература
1. К.Н. Ермаков, Н.А. Иванов, Е.А. Котиков, О.В. Лобанов, А.Ф. Найдёнков, В.В. Пашук, М.Г. Тверской. Ионизационный монитор пучков заряженных частиц. Вопросы атомной науки и техники. Серия: физика радиационного воздействия на радиоэлектронную аппаратуру. Научно-технический сборник. Москва 2007, выпуск 3-4, 82-84 с.
2. Н.А. Иванов, О.В. Лобанов, В.В. Пашук. Абсолютный ионизационный монитор пучков протонов. ПТЭ, 2009, №6, 5-10 с. - прототип.
Claims (1)
- Ионизационная камера для измерения числа монохроматических протонов в пучке, состоящая из двух секций, каждая из которых включает высоковольтный электрод и сигнальный электрод, к которому подключен конденсатор, причем расстояние между высоковольтным электродом и сигнальным электродом первой секции не равно расстоянию между высоковольтным электродом и сигнальным электродом второй секции, и плоскости этих электродов параллельны, отличающаяся тем, что в каждой секции сигнальные электроды имеют различную длину, высоковольтный электрод расположен на расстоянии, обеспечивающем прохождение пучка протонов непосредственно между ними, и это расстояние пропорционально длине соответствующего сигнального электрода в секции, причем конденсаторы в каждой секции подключены к соответствующим сигнальным электродам через синхронные коммутационные ключи.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2017115277U RU180521U1 (ru) | 2017-04-28 | 2017-04-28 | Ионизационная камера |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2017115277U RU180521U1 (ru) | 2017-04-28 | 2017-04-28 | Ионизационная камера |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU180521U1 true RU180521U1 (ru) | 2018-06-15 |
Family
ID=62619730
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2017115277U RU180521U1 (ru) | 2017-04-28 | 2017-04-28 | Ионизационная камера |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU180521U1 (ru) |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2469797A1 (fr) * | 1979-11-14 | 1981-05-22 | Radiologie Cie Gle | Detecteur a ionisation gazeuse et tomodensitometre utilisant un tel detecteur |
| RU57512U1 (ru) * | 2006-05-30 | 2006-10-10 | Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова РАН | Ионизационная камера |
| RU110540U1 (ru) * | 2011-01-11 | 2011-11-20 | Учреждение Российской Академии наук Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова РАН | Ионизационная камера |
-
2017
- 2017-04-28 RU RU2017115277U patent/RU180521U1/ru active
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2469797A1 (fr) * | 1979-11-14 | 1981-05-22 | Radiologie Cie Gle | Detecteur a ionisation gazeuse et tomodensitometre utilisant un tel detecteur |
| RU57512U1 (ru) * | 2006-05-30 | 2006-10-10 | Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова РАН | Ионизационная камера |
| RU110540U1 (ru) * | 2011-01-11 | 2011-11-20 | Учреждение Российской Академии наук Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова РАН | Ионизационная камера |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Göök et al. | Application of the Shockley–Ramo theorem on the grid inefficiency of Frisch grid ionization chambers | |
| Zmarzły et al. | Detection of high-energy ionizing radiation generated by electrical discharges in oil | |
| JP2013500465A (ja) | エネルギー粒子ビームを測定するためのデバイス及び方法 | |
| RU180521U1 (ru) | Ионизационная камера | |
| Hlinka et al. | Time projection chambers for tracking and identification of radioactive beams | |
| TWI671542B (zh) | 放射線測量器以及放射線攝影裝置 | |
| Biswas et al. | Measurement of the spark probability of a GEM detector for the CBM muon chamber (MuCh) | |
| RU110540U1 (ru) | Ионизационная камера | |
| RU57512U1 (ru) | Ионизационная камера | |
| Lei et al. | Calibration and initial operation of the HIBP on the MST | |
| RU155195U1 (ru) | Ионизационная камера | |
| Altenkirch et al. | Operating the 120° Dipol-Magnet at the CologneAMS in a gas-filled mode | |
| Ivanov et al. | An absolute ionization monitor of proton beams | |
| US3477023A (en) | Apparatus for measuring the energy and current of an accelerator electron beam including apertured incident and exit electrodes | |
| Zhou et al. | Study of thick gaseous electron multipliers gain stability and some influencing factors | |
| Marković et al. | Electron avalanche statistics for multielectron initiation with homogeneous and inhomogeneous Poisson emission | |
| Sakumi et al. | Experiments on the interaction of fast heavy ions with a laser-plasma target | |
| RU54462U1 (ru) | Двухсекционная ионизационная камера | |
| Jagfeld | Research and development of a segmented GEM readout detector | |
| Vankov et al. | Thick GEM with a resistive coating | |
| Zou et al. | A measurement method for atmospheric ion mobilities based on cylindrical electrodes in direct current corona discharge | |
| Collinson et al. | The ionization mechanism in a micro-argon detector for gas chromatography | |
| Gott et al. | A low-voltage ionization chamber for the ITER | |
| RU100850U1 (ru) | Двухсекционная ионизационная камера | |
| Thopan et al. | Measurement of ultra-low ion energy of decelerated ion beam using a deflecting electric field |