RU180400U1 - Оптический изолятор - Google Patents
Оптический изолятор Download PDFInfo
- Publication number
- RU180400U1 RU180400U1 RU2017128606U RU2017128606U RU180400U1 RU 180400 U1 RU180400 U1 RU 180400U1 RU 2017128606 U RU2017128606 U RU 2017128606U RU 2017128606 U RU2017128606 U RU 2017128606U RU 180400 U1 RU180400 U1 RU 180400U1
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- waveguide
- light
- metal coating
- optical
- propagation
- Prior art date
Links
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 title claims abstract description 33
- 229910052751 metal Inorganic materials 0.000 claims abstract description 41
- 239000002184 metal Substances 0.000 claims abstract description 41
- 239000011248 coating agent Substances 0.000 claims abstract description 34
- 238000000576 coating method Methods 0.000 claims abstract description 34
- 239000013598 vector Substances 0.000 claims abstract description 28
- 239000000758 substrate Substances 0.000 claims abstract description 9
- 230000006698 induction Effects 0.000 claims abstract description 5
- 239000012212 insulator Substances 0.000 claims description 7
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 7
- 230000005855 radiation Effects 0.000 abstract description 4
- 230000010287 polarization Effects 0.000 description 32
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 6
- 239000013078 crystal Substances 0.000 description 4
- 239000002223 garnet Substances 0.000 description 3
- 230000005415 magnetization Effects 0.000 description 3
- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N Silicium dioxide Chemical compound O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 description 2
- XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N aluminium Chemical compound [Al] XAGFODPZIPBFFR-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 230000008033 biological extinction Effects 0.000 description 2
- 238000005253 cladding Methods 0.000 description 2
- 239000000463 material Substances 0.000 description 2
- 229910000859 α-Fe Inorganic materials 0.000 description 2
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 description 1
- 230000003247 decreasing effect Effects 0.000 description 1
- ZPDRQAVGXHVGTB-UHFFFAOYSA-N gallium;gadolinium(3+);oxygen(2-) Chemical compound [O-2].[O-2].[O-2].[Ga+3].[Gd+3] ZPDRQAVGXHVGTB-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 1
- 238000005498 polishing Methods 0.000 description 1
- 230000001737 promoting effect Effects 0.000 description 1
- 235000012239 silicon dioxide Nutrition 0.000 description 1
- 239000000377 silicon dioxide Substances 0.000 description 1
- XLYOFNOQVPJJNP-UHFFFAOYSA-N water Substances O XLYOFNOQVPJJNP-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
Images
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/09—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Nonlinear Science (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Power Engineering (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
Abstract
Полезная модель относится к устройствам, обладающим эффектом Фарадея, и может быть использована в оптических линиях связи для снижения уровня шумов лазерных источников излучения. Устройство содержит фарадеевский вращатель, выполненный в виде плоской диэлектрической подложки, поверх которой расположена магнитооптическая активная среда в виде плоского оптического волновода, имеющего первый и второй торцы, параллельные друг другу и перпендикулярные плоскости волновода, источник магнитного поля, вектор индукции которого параллелен направлению распространения света в волноводе, а также металлическое покрытие, расположенное поверх части поверхности волновода у его второго торца, выполненное в виде усеченного клина, а угол клина ϕ определяется формулойϕ=arctg[45°×(1/θ-1/θ)/h],где θи θ- значения удельного фарадеевского вращения для света с длинами волн, соответственно, λи λ, градус/мм;h - расстояние между осями пучков света с длинами волн λи λ, мм,а длина волновода L вдоль направления распространения света определяется формулойL=45°/θ+dгде d- ширина металлического покрытия вдоль оси распространения пучка света с длиной волны λ. Технический результат заключается в увеличении функциональности устройства, обусловленной возможностью работы на нескольких длинах волн. 2 ил.
Description
Техническое решение относится к устройствам, обладающим эффектом Фарадея, и может быть использовано в оптических линиях связи для снижения уровня шумов лазерных источников излучения.
Известна конструкция оптического изолятора [Матэимото Т. Structure simplification of optical isolator coupled with laser diode // IEE Electron. Lett. - 1979. - Vol. 15. - P. 625-627], включающая источник магнитного поля, фарадеевский вращатель плоскости поляризации света (далее вращатель), имеющий первый и второй торцы, и оптический поляризатор, расположенный у второго торца вращателя. Поляризованный свет от лазерного диода вводится в первый торец вращателя. Вектор поляризации входного пучка света повернут относительно оси поляризатора на угол 45° в сторону обратную направлению вращения вектора поляризации света вращателем.
Вращатель, намагниченный продольным магнитным полем, обеспечивает поворот вектора поляризации прошедшего света на угол 45°. При этом угол между вектором поляризации пучка света, выходящего из второго торца вращателя, и осью поляризатора составляет 0°.
Отраженный свет, вектор поляризации которого ортогонален оси поляризатора, будет им поглощаться. А отраженный свет, вектор поляризации которого совпадает с осью поляризатора, поступит на второй торец вращателя. Затем, пройдя через вращатель, вектор поляризации отраженного света будет повернут на угол 45°, и станет ортогонален вектору поляризации входного пучка света от лазерного диода.
Исследования работы такого оптического изолятора показали, что попадание на лазерный диод пучка отраженного света, вектор поляризации которого ортогонален поляризации излучаемого пучка света, практически не ухудшает характеристики лазерного диода, поэтому в конструкции оптического изолятора поляризатор на стороне лазерного источника света можно не устанавливать, что значительно упрощает конструкцию устройства.
Недостатком рассматриваемой конструкции оптического изолятора является низкая функциональность, обусловленная тем, что он предназначен для работы на одной длине волны, а также сложность миниатюризации из-за необходимости создания значительной по объему области магнитного поля для намагничивания объемного фарадеевского вращателя.
В качестве прототипа выбрана конструкция планарного оптического изолятора [Optical ТЕ-ТМ mode conversion in double epitaxial garnet waveguide / Atsushi Shibukawa, Morio Kobayashi // Appl. Opt. - 1981. - Vol. 20, No 14. - P. 2444-2450], включающая фарадеевский вращатель, выполненный в виде плоской диэлектрической подложки, поверх которой расположена магнитооптическая активная среда в виде плоского оптического волновода, имеющего первый и второй торцы, параллельные друг другу и перпендикулярные плоскости волновода, источник магнитного поля, вектор индукции которого параллелен направлению распространения света в волноводе, а также металлическое покрытие, выполненное в виде узкой плоскопараллельной полоски металла, которая расположена поверх части поверхности волновода вдоль края его второго торца, при этом длина волновода свободного от металлического покрытия обеспечивает поворот плоскости поляризации прошедшего через него пучка света на угол 45°.
Такой оптический изолятор работает следующим образом. Пучок поляризованного света от лазерного источника, например, лазерного диода, вводится в первый торец волновода, намагниченного внешним магнитным полем так, что вектор поляризации входящего пучка света повернут на угол 45° к плоскости волновода в сторону обратную направлению вращения вектора поляризации света за счет эффекта Фарадея. При этом в волноводе, на участке свободном от металлического покрытия, за счет эффекта Фарадея осуществляется поворот вектора поляризации на угол 45°, за счет чего вектор поляризации пучка света в волноводе на границе участка с металлическим покрытием становится параллельным плоскости волновода, что соответствует состоянию ТЕ-поляризованного света. Участок волновода с металлическим покрытием выполняет функцию ТЕ-поляризатора, значительно поглощая ТМ-поляризованный свет и пропуская ТЕ-поляризованный свет с минимальным поглощением.
Отраженный свет с ТМ поляризацией, поступающий на второй торец волновода, поглощается на участке, поверх которого расположено металлическое покрытие, а отраженный свет с ТЕ поляризацией проходит этот участок волновода и далее на пути к первому торцу волновода поворачивается на 45° за счет эффекта Фарадея. При этом вектор поляризации отраженного света, выходящего из первого торца волновода, будет ортогонален вектору поляризации входящего света от лазерного источника.
Так как на лазерный источник поступает отраженный свет, вектор поляризации которого ортогонален излучаемому пучку света, то он, как отмечалось, практически не ухудшает характеристики лазерного источника.
Данная конструкция оптического изолятора способствует его миниатюризации, что позволяет использовать значительно меньшие значения напряженности магнитного поля, чем для случая применения массивного вращателя.
Недостатком данного технического решения является низкая функциональность, обусловленная тем, что оптический изолятор работает только на одной длине волны света.
Задачей технического решения является повышение функциональности устройства.
Поставленная задача решается тем, что в оптическом изоляторе света, включающем фарадеевский вращатель, выполненный в виде плоской диэлектрической подложки, поверх которой расположена магнитооптическая активная среда в виде плоского оптического волновода, имеющего первый и второй торцы, параллельные друг другу и перпендикулярные плоскости волновода, источник магнитного поля, вектор индукции которого параллелен направлению распространения света в волноводе, а также металлическое покрытие, расположенное поверх части поверхности волновода у его второго торца, отличающийся тем, что металлическое покрытие выполнено в виде усеченного клина, а угол клина ϕ определяется формулой
ϕ=arctg[45°×(1/θF1-1/θF2)/h],
где θF2 и θF1 - значения удельного фарадеевского вращения для света с длинами волн λ1 и λ2, соответственно, градус/мм;
h - расстояние между осями пучков света с длинами волн λ1 и λ2, мм,
а длина волновода L вдоль направления распространения света определяется формулой
L=45°/θF1+d1,
где d1 - ширина металлического покрытия вдоль оси распространения пучка света с длиной волны λ1.
Общими существенными признаками технического решения являются:
плоская диэлектрическая подложка, поверх которой расположена магнитооптическая активная среда,
магнитооптическая активная среда выполнена в виде плоского оптического волновода, имеющего первый и второй торцы,
торцы, параллельные друг другу и перпендикулярные плоскости волновода,
источник магнитного поля, вектор индукции которого параллелен направлению распространения света в волноводе,
металлическое покрытие, расположенное поверх части поверхности волновода у его второго торца.
Отличительными признаками заявленного решения являются
выполнение металлического покрытия в виде клина переменной ширины, одна сторона которого расположена вдоль края второго торца волновода,
угол клина ϕ определяется формулой
ϕ=arctg[45°×(1/θF1-1/θF2)/h],
где θF1 и θF2 - значения удельного фарадеевского вращения света с длинами волн λ1 и λ2, соответственно, градус/мм;
h - расстояние между осями пучков света с длинами волн λ1 и λ2, мм,
а длина волновода L вдоль направления распространения света определяется формулой
L=45°/θF1+d1,
где d1 - ширина металлического покрытия вдоль оси распространения пучка света с длиной волны λ1, мм,
причем направление излучения двух длин волн перпендикулярно первому торцу волновода.
Совокупность существенных признаков технического решения обеспечивает возможность работы заявляемого устройства как минимум на двух длинах волн.
На фиг. 1 представлено схематическое изображение оптического изолятора.
На фиг. 2 вид устройства со стороны металлического покрытия с геометрическими параметрами.
Оптический изолятор (фиг. 1) содержит подложку 1, поверх которой расположен волновод 2. Длина волновода 2 в направлении распространения света составляет L. Поверх части поверхности оптического волновода 2 у второго торца 4 расположено металлическое покрытие 5, которое выполнено в виде плоского клина переменной ширины с углом ϕ, одна сторона которого расположена вдоль края второго торца 4 волновода 2.
Пучки света 6 и 7 от независимых источников вводятся в первый торец 3 оптического волновода 2. Причем, направление излучения двух длин волн перпендикулярно первому торцу 3 волновода 2, λ1<λ2. При этом пучок света 6 распространяется в оптическом волноводе 2 вблизи его боковой грани с большей шириной металлического покрытия 5, а пучок света 7 - вблизи боковой грани с меньшей шириной металлического покрытия 5.
Ширина металлического покрытия 5 вдоль оси распространения пучков света 6 и 7 составляет, соответственно, d1 и d2, а расстояние между осями пучков света 6 и 7 составляет h.
Устройство работает следующим образом.
Волновод 2 намагничен внешним магнитным полем, при этом намагничивание может осуществляться как вдоль, так и против направления распространения пучков света 6 и 7. От этого зависит направление вращения плоскости поляризации света за счет эффекта Фарадея. Например, рассмотрим такое состояние намагниченности волновода 2, при котором вращение плоскости поляризации света осуществляется по часовой стрелке.
Векторы поляризации пучков света 6 и 7 света при входе в первый торец 3 волновода 2 ориентированы под углом 45° к его поверхности. Далее они проходят по участку волновода 2, свободному от металлического покрытия. На границе участка волновода 2, где начинается металлическое покрытие 5, векторы поляризации пучков света 6 и 7 поворачиваются на 45° и становятся параллельными плоскости волновода 2, как показано на фиг. 1, и распространяются далее по участку волновода 2 с металлическим покрытием, выполняющим роль ТЕ поляризатора.
Одинаковая ориентация векторов поляризации пучков света 6 и 7 с различными длинами волн на входе ТЕ поляризатора достигается за счет выполнения металлического покрытия в виде плоского клина. Пучки света 6 и 7 на участке волновода 2, свободном от металлического покрытия, проходят, соответственно, пути ω1=45°/θF1 и ω2=45°/θF2, разность значений которых составляет
ω2-ω1=45°/θF2-45°/θF1.
При расстоянии между осями пучков света 6 и 7, равном h, угол клина ϕ для металлического покрытия должен составлять
ϕ=arctg[(ω2-ω1)/h].
Выражая значение угла клина ϕ через значения удельного фарадеевского вращения для материала волновода 2, получим
ϕ=arctg[45°×(1/θF2-1/θF1)/h].
Общую длину L волновода 2 можно определить, как сумму, например, пути ω1=45°/θF1 прохождения пучком света 6 участка волновода 2 без металлического покрытия и пути d1 - на участке с металлическим покрытием
L=45°/θF1+d1.
Свет с ТМ поляризацией, отраженный обратно направлению пучков света 6 и 7, поглощается на участке волновода с металлическим покрытием. Пучки света с ТЕ поляризацией, отраженные обратно направлению пучков света 6 и 7, проходят участок волновода с металлическим покрытием, и на выходе первого торца 3 волновода 2 за счет эффекта Фарадея поворачиваются на 45°, при этом их вектора поляризации ортогональны векторам поляризации пучков света, идущих от лазерных источников. В данном случае, как отмечалось, отраженный свет практически не ухудшает характеристики лазерных источников.
Пример.
Для построения заявляемого оптического изолятора можно использовать следующие элементы. В качестве магнитооптической активной среды для волновода 2 используют, например, монокристаллическую эпитаксиальную пленку Bi-замещенного феррита-граната толщиной ~8-9 мкм с магнитной анизотропией типа "легкая плоскость", выращенную на подложке из кристалла гадолиний-галлиевого граната ориентации (111), толщиной ~500 мкм. с полем насыщения ~80 А/м. с удельными оптическими потерями ~0.1-0.3 дБ/мм (без учета потерь на отражение от торцов), с удельным фарадеевским вращением 69 и 61 градус/мм для длин волн света λ1=1,49 мкм и λ2=1,55 мкм, соответственно.
Расчетные длины участков волновода 2 без металлического покрытия 5, на которых в рассматриваемом примере, для упомянутых длин λ1 и λ2, осуществляется поворот вектора поляризации света на 45°, составят 0,652 и 0,738 мм, соответственно. При расстоянии между осями пучков света, например, 1 мм, расчетное значение угла клина металлического покрытия 5 составит ≈4,9 градусов.
Намагничивание волновода 2 вдоль направления распространения света, может быть осуществлено, например, с помощью миниатюрного постоянного магнита, расположенного со стороны подложки.
Для создания условий маломодового или одномодового режима распространения света оптический волновод 2 может содержать слои, выполняющие роль оболочки. Например, такой волновод может быть изготовлен в два этапа. Вначале на подложке выращивается эпитаксиальная пленка Bi-замещенного феррита-граната толщиной 4-5 мкм с более низким содержанием Bi, а затем сверху наращивается эпитаксиальная пленка с более высоким содержанием Bi так, чтобы показатель преломления верхнего слоя был, например, на ~0,5% больше, чем показатель преломления нижнего слоя. При этом в оболочечные слои можно вводить элементы, способствующие поглощению оболочечных мод света.
Торцы оптического волновода 2 могут быть получены, например, способом механической шлифовки-полировки.
Для создания ТЕ поляризатора поверх волновода 2 у его второго торца 4 располагают металлическое покрытие 5 в виде пленки, например, алюминия. Известно, что коэффициент экстинкции. определяющий затухание ТМ-моды в волноводе с металлическим покрытием по сравнению с затуханием ТЕ-моды, для алюминиевого покрытия может составлять >15 дБ/мм [G.R. Bhatt, P.V. Vivek, and В.K. Das, Attenuation of TM polarized light in metal coated SOI rib waveguides due to plasmonic absorption, PHOTONICS, Guwahati, India, Dec 12-15, 2010].
Коэффициент экстинкции можно увеличить, уменьшая поглощение ТЕ-моды, например, путем нанесения диэлектрической пленки между волноводом и металлическим покрытием. При этом в качестве материала диэлектрической пленки можно использовать, например, диоксид кремния толщиной ~0,05 мкм.
Предпочтительное значение толщины металлической пленки находится в диапазоне от ≈0,01 мкм до ≈10 мкм. Толщины менее ≈0,01 мкм являются нежелательными, так как они имеют неприемлемо низкое оптическое поглощение ТМ поляризованного света. Толщины более ≈10 мкм. хотя и не исключены, но при этом они не дают более высокого оптического поглощения, и, вместе с тем, требуют более длительного времени изготовления.
Ширина металлической пленки ТЕ поляризатора в направлении распространения света составляет, например, порядка 0,5-3 мм, в зависимости от требуемого значения ослабления ТМ поляризованного света.
При значении ширины металлического слоя, например, d1=1,35 мм, расчетная длина оптического изолятора в направлении распространения света составит L≈2 мм.
Кристаллы лазерных диодов могут быть интегрированы с заявляемым оптическим изолятором в одном устройстве. При установке на общее основание с изолятором лазерные кристаллы ориентируют так, чтобы вектор поляризации излучаемого света был повернут к плоскости волновода 2 на угол 45° в сторону, противоположную направлению вращения плоскости поляризации света в волноводе.
Также для ввода света от лазерных источников в торец волновода 2 могут быть применены коллимирующие устройства различной конструкции.
Преимущество предложенного МО изолятора света - более высокая функциональность, обусловленная тем, что он может работать на нескольких длинах волн.
Claims (7)
- Оптический изолятор, включающий фарадеевский вращатель, выполненный в виде плоской диэлектрической подложки, поверх которой расположена магнитооптическая активная среда в виде плоского оптического волновода, имеющего первый и второй торцы, параллельные друг другу и перпендикулярные плоскости волновода, источник магнитного поля, вектор индукции которого параллелен направлению распространения света в волноводе, а также металлическое покрытие, расположенное поверх части поверхности волновода вдоль края его второго торца, отличающийся тем, что металлическое покрытие выполнено в виде клина переменной ширины, одна сторона которого расположена вдоль края второго торца волновода, а угол клина ϕ определяется формулой
- ϕ=arctg[45°×(1/θF1-1/θF2)/h],
- где θF2 и θF1 - значения удельного фарадеевского вращения для света с длинами волн, соответственно, λ1 и λ2, градус/мм;
- h - расстояние между осями пучков света с длинами волн λ1 и λ2, мм,
- а длина волновода L вдоль направления распространения света определяется по формуле
- L=45°/θF1+d1,
- где d1 - ширина металлического покрытия вдоль оси распространения пучка света с длиной волны λ1.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2017128606U RU180400U1 (ru) | 2017-08-10 | 2017-08-10 | Оптический изолятор |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
RU2017128606U RU180400U1 (ru) | 2017-08-10 | 2017-08-10 | Оптический изолятор |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
RU180400U1 true RU180400U1 (ru) | 2018-06-13 |
Family
ID=62619492
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
RU2017128606U RU180400U1 (ru) | 2017-08-10 | 2017-08-10 | Оптический изолятор |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
RU (1) | RU180400U1 (ru) |
Citations (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0662698B1 (en) * | 1994-01-07 | 1998-07-01 | Mitsubishi Gas Chemical Company, Inc. | Faraday rotator for optical isolator |
DE102010021203A1 (de) * | 2010-05-21 | 2011-11-24 | Forschungsinstitut für mineralische und metallische Werkstoffe Edelsteine/Edelmetalle GmbH | Terbiumtitanat zur Verwendung als Faraday-Rotator |
WO2013136195A1 (en) * | 2012-03-14 | 2013-09-19 | Gigaphoton Inc. | Faraday rotator, optical isolator, laser apparatus, and extreme ultraviolet light generation apparatus |
US9304337B2 (en) * | 2014-01-13 | 2016-04-05 | Coherent Lasersystems Gmbh | Faraday rotator for an optical isolator |
-
2017
- 2017-08-10 RU RU2017128606U patent/RU180400U1/ru not_active IP Right Cessation
Patent Citations (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0662698B1 (en) * | 1994-01-07 | 1998-07-01 | Mitsubishi Gas Chemical Company, Inc. | Faraday rotator for optical isolator |
DE102010021203A1 (de) * | 2010-05-21 | 2011-11-24 | Forschungsinstitut für mineralische und metallische Werkstoffe Edelsteine/Edelmetalle GmbH | Terbiumtitanat zur Verwendung als Faraday-Rotator |
WO2013136195A1 (en) * | 2012-03-14 | 2013-09-19 | Gigaphoton Inc. | Faraday rotator, optical isolator, laser apparatus, and extreme ultraviolet light generation apparatus |
US9304337B2 (en) * | 2014-01-13 | 2016-04-05 | Coherent Lasersystems Gmbh | Faraday rotator for an optical isolator |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
US3851973A (en) | Ring laser magnetic bias mirror compensated for non-reciprocal loss | |
JP5439669B2 (ja) | 偏波無依存型光アイソレータ | |
Zayets et al. | Complete magneto-optical waveguide mode conversion in Cd 1− x Mn x Te waveguide on GaAs substrate | |
EP0313248B1 (en) | Method for fabricating an optical system for optical polarization rotation | |
JP5535150B2 (ja) | 偏波無依存型光アイソレータ | |
EP3001241A1 (en) | Optoisolator | |
KR20040045840A (ko) | 평면-타입의 편광 독립성 광 아이솔레이터 | |
Fujii | High-isolation polarization-independent optical circulator coupled with single-mode fibers | |
US20150124318A1 (en) | High magnetic field-type multi-pass faraday rotator | |
US6943932B2 (en) | Waveguide mach-zehnder optical isolator utilizing transverse magneto-optical phase shift | |
RU180400U1 (ru) | Оптический изолятор | |
CN102645708B (zh) | 基于倾斜波导光栅结构的高偏振消光比的光波导谐振腔 | |
CN105572881A (zh) | 一种分光比可调的自由空间光分束器 | |
RU161388U1 (ru) | Магнитооптический модулятор интенсивности света | |
EP2746839A1 (en) | Optical isolator | |
JP7478755B2 (ja) | 偏光回転子 | |
JPS5828561B2 (ja) | 光アイソレ−タ | |
Eliseeva et al. | Magneto-optical activity of a one-dimensional photonic crystal with a magnetic defect | |
US4047801A (en) | Optical wave guide having distributed gyrotropy | |
JP5439670B2 (ja) | 偏波無依存型光アイソレータ | |
CN113281550A (zh) | 一种直波导相位调制器、集成组件及制备方法 | |
JPH04125602A (ja) | 光導波路型偏光子 | |
Wolfe | Thin films for non-reciprocal magneto-optic devices | |
US10422951B2 (en) | Planar waveguide | |
JPH0868965A (ja) | 光非相反回路 |
Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
MM9K | Utility model has become invalid (non-payment of fees) |
Effective date: 20190811 |