Przedmiotem wynalazku jest uklad magnetyczny zbieznosci statycznej do skupiania wielu niezalez¬ nych wiazek elektronów na wspólnym polu ekra¬ nu luminescencyjnegO' kineskopu telewizji koloro¬ wej.Znane sa uklady magnetyczne, oddzialywujace na wiazki elektronów w kineskopie telewizji kolo¬ rowej w celu skupienia Wiazek w srodku ekranu luminescencyjnegO kineskopu. Taka regulacja zna¬ na jest jako zbieznosc statyczna. Wewnetrzne na- biegunniki, oddzialywujace na poszczególne wiaz¬ ki, zwykle wspólpracuja z magnetycznym ukla¬ dem, który jest umieszczony na zewnatrz, wokól szyjki kineskopu. Problemem zwiazanym z ukla¬ dem tego typu jest to, ze wewnetrzne nabiegunni- ki wytwarzaja pole magnetyczne interferujace z polem zespolu odchylajacego. Zespól odchylajacy umieszczony jest zwykle w niewielkiej osiowej od¬ leglosci od nabiegunników, na szyjce kineskopu.Podobnie pole magnetyczne zespolu odchylajacego interferuje z polem wytwarzanym przez nabiegun- niki zespolu zbieznosci, co powoduje, ze prawidlo¬ wa zbieznosc wiazek, uniezalezniona od dzialania pola magnetycznego odchylania wiazek, jest trud¬ na do otrzymania.Z polskiego opisu patentowego nr 82170 znany jest uklad magnetyczny przeznaczony do zapew¬ nienia zbieznosci statycznej w kolorowym kinesko¬ pie trójwiazkówym, którego wyrzutnie elektrono¬ we sa ustawione szeregowo w jednej plaszczyznie w jednej linii. Uklad magnetyczny do zapewnienia zbieznosci statycznej jest zamontowany na tulejce z materialu niemagnetycznego osadzonej na szyjce lampy kineskopowej przed zespolem cewek odchy¬ lania pionowego i poziomego. Ten uklad sklada sie co najmniej z dwóch zespolów wielobieguno- wych magnesów pierscieniowych otaczajacych szyjke kineskopu, z których jeden zespól wytwarza w obszarze szyjki kineskopu takie wielobiegunowe pole magnetyczne, które umozliwia regulowanie odchylenia zewnetrznych wiazek elektronów w do¬ wolnych przeciwnych kierunkach, a drugi zespól wytwarza w obszarze szyjki kineskopu takie pole magnetyczne, które umozliwia regulowanie odchy¬ lania zewnetrznych wiazek elektronów w dowol¬ nym lecz tym samym kierunku bez oddzialywania na wiazke srodkowa.Wedlug rozwiazania przedstawionego w polskim opisie patentowym nr 82 170 pierwszy zespól mag¬ nesów pierscieniowych zawiera co najmniej dwa pierscienie z materialu magnetycznego, na których sa nawiniete uzwojenia tak, ze w. obszarze wew¬ natrz szyjki kineskopu kazdy z pierscieni tworzy czterobiegunowe pole magnetyczne o czterech na- przemianleglych biegunach w odstepach co 90°.Zmiana ustawienia tych dwóch pierscieni wzgledem osi pionowej oraz zmiana ich wzajemnego usta¬ wienia powoduje zmiane kierunku, w jakim sa odchylane zewnetrzne wiazki elektronów, oraz wielkosci tego odchylenia. Drugi zespól magnesów 89 2773 pierscieniowych zawiera co najmniej dwa piers¬ cienie z materialu magnetycznego, na które sa na¬ winiete uzwojenia tak, ze w obszarze wewnatrz szyjki kineskopu kazdy z pierscieni tworzy szes- ciobiegunowe pole magnetyczne o szesciu naprze- 5 mianleglych biegunach w odstepach co 60°. Zmia¬ na ustawienia tych dwóch pierscieni wzgledem osi pionowej oraz zmiana ich wzajemnego ustawienia powoduje zmiane kierunku, w jakim sa odchylane zewnetrzne wiazki elektronów, oraz wielkosc tego 10 odchylenia.Pierscieniowe magnesy obydwóch zespolów sa osadzone na tulejce zakladanej na szyjke kinesko¬ pu w sposób umozliwiajacy obracanie poszczegól¬ nych pierscieni dokola osi bez zmiany polozenia 15 pozostalych piefscieni. Kazdy z nich jest wyposa¬ zony w wystep ulatwiajacy ich obracanie. Kazdy zespól magnesów jest oddzielony od pozostalych tulejkami dystansowymi. Po uzyskaniu odpowied¬ niej zbieznosci wiazek elektronów, caly uklad jest zabezpieczany nakretka, nakrecana na gwintowane zakonczenie tulejki. W ten sposób zapobiega sie niepozadanemu przemieszczeniu jakiegokolwiek magnesu pierscieniowego.Oba opisane powyzej uklady pierscieniowe nie 25 wykazuja istotnego wplywu na srodkowa sposród trzech niezaleznych wiazek. Te uklady pierscienio¬ we moga byc z powodzeniem uzyte w polaczeniu z dwoma pierscieniami do regulacji czystosci kolo¬ rów, z których kazdy namagnesowany jest w po- J0 przek srednicy pierscienia w celu wywolania od¬ chylenia wszystkich trzech wiazek w tym samym kierunku.W rozwiazaniu wedlug wynalazku, zespól zbiez¬ nosci statycznej do skupiania wielu niezaleznych 35 . wiazek' elektronowych, emitowanych z wyrzutni, zawiera pierwsze urzadzenie przystosowane do obracania wokól szyjki kineskopu, skladajace sie z dwóch magnesów równo rozmieszczonych na obwodzie pierwszego elementu niemagnetycznego 40 podtrzymujacego te magnesy, otaczajacego szyjke.Oba te magnesy maja jednoimienne bieguny skie¬ rowane promieniowo w strone otworu centralnego tego elementu, sluzacego do wsuniecia szyjki ki¬ neskopu w celu wywolania odchylenia dwóch ze- 45 wnetrznych wiazek w przeciwnych kierunkach.Zastosowane jest takze drugie urzadzenie, dostar¬ czajace wielu obszarów biegunów magnetycznych, rozmieszczonych równomiernie na obwodzie dru¬ giego niemagnetycznego elementu podtrzymujace- go go magnesy, otaczajacego szyjke, do wytworzenia pól magnetycznych w tym samym kierunku na przeciwleglych stronach srednicy tego elementu, w celu wywolania odchylenia dwóch zewnetrznych wiazek w tym samym kierunku.W odmianie zespolu wedlug wynalazku pierwsze urzadzenie zawiera element podtrzymujacy mag¬ nesy, który obejmuje trzy magnesy zamontowane w odstepach co 120° na obwodzie elementu i ma¬ jace jednoimienne bieguny skierowane w strone «o otworu tego elementu. Drugie urzadzenie zawiera element dostarczajacy wielu obszarów biegunów magnetycznych, znajdujacych sie w poblizu we¬ wnetrznego obwodu elementu, dla wytwarzania odwrotnych pól w przeciwnych kierunkach na 65 4 przeciwleglych stronach srednicy elementu, w celu wywolania odchylenia dwóch zewnetrznych wia¬ zek w przeciwnych kierunkach.W innej odmianie zespolu wedlug wynalazku, kazde z powyzszych urzadzen zawiera dwa podob¬ ne elementy podtrzymujace magnesy, przy czym biegunowosc magnesów jednego elementu jest przeciwna do biegunowosci magnesów drugiego elementu.W jeszcze innej odmianie zespolu wedlug wyna¬ lazku, tylko jeden element podtrzymujacy magne¬ sy kazdego z opisanych powyzej typów jest wyko¬ rzystywany, z tym, ze elementy sa przystosowane do umozliwienia promieniowego przesuwu kazdego magnesu, w celu zapewnienia mozliwosci regulacji wartosci strumienia magnetycznego w obszarze wewnatrz szyjki.Przedmiot wynalazku jest przedstawiony w przy¬ kladach wykonania na rysunkach, na których fig. 1 jest schematycznym widokiem z góry jedne¬ go z rozwiazan zespolu zbieznosci statycznej wed¬ lug wynalazku, zamontowanego na kineskopie te¬ lewizji kolorowej z niezaleznymi wiazkami, fig. 2 jest widokiem elementów zespolu zbieznosci sta¬ tycznej, przedstawionego na fig. 1, fig. 3 jest wi¬ dokiem od czola, patrzac z prawej strony, zespolu zbieznosci statycznej, przedstawionego na fig.- 2, fig. 4 i 5 przedstawiaja polozenie biegunów mag¬ netycznych poszczególnych elementów podtrzymu¬ jacych magnesy zespolu zbieznosci statycznej z fig. 2, fig. 6a, 6b i 6c przedstawiaja efekt oddzia¬ lywania zespolu zbieznosci statycznej na wiazki elektronów przejawiajacy sie w tym, ze sa one odchylane w przeciwnych kierunkach, fig. 7a, 7b i 7c przedstawiaja efekt oddzialywania zespolu zbieznosci statycznej na wiazki elektronów, przeja¬ wiajacy sie w tym, ze sa one odchylane w tym samym kierunku, fig. 8a, 8b i 8c przedstawiaja efekt oddzialywania zespolu pierscieni czystosci, wykorzystywanych w zespole zbieznosci statycz¬ nej, na wszystkie trzy wiazki, fig. 9 przedstawia element podtrzymujacy magnesy jednego z rozwia¬ zan zespolu zbieznosci statycznej wedlug wyna¬ lazku, fig. 10 jest widokiem przekroju poprzeczne¬ go elementu podtrzymujacego magnesy z fig. 9.Fig. 1 jest schematycznym widokiem z góry jed¬ nego z rozwiazan zespolu zbieznosci statycznej wedlug wynalazku, zamontowanego na kineskopie telewizji kolorowej z niezaleznymi wiazkami. Ki¬ neskop telewizji kolorowej zawiera szklana banke 11, której plaszczyzna czolowa jest ekran lumines- cencyjny 12. Wewnatrz banki 11 jest zamontowa¬ na, scisle przylegajaca do plaszczyzny czolowej 12, maska perforowana 13 z wytworzona w niej duza liczba otworów 13a, trzez które przechodza wiazki elektronów w celu wzbudzenia róznych elementów barwnych, osadzonych na wewnetrznej stronie plaszczyzny czolowej 12. Wokól szyjki kineskopu, na jej koncu od strony plaszczyzny czolowej ki¬ neskopu, jest zamontowany zespól odchylajacy 14, który sluzy do odchylania wiazek, elektronów, po¬ ziomego i pionowego, w celu uformowania rastru na ekranie luminescencyjnym.Za zespolem odchylajacym, wokól czesci szyjko¬ wej banki szklanej zamontowany jest zespól zbiez-5 nosci statycznej 16, który zostanie opisany dalej.Wewnatrz banki 11 kineskopu, w jej czesci szyjko¬ wej, znajduje sie, nie uwidoczniony na rysunku, zespól niezaleznych wyrzutni elektronowych, slu¬ zacy do wytwarzania oddzielnych wiazek dla kolo- 5 rów niebieskiego, czerwonego i zielonego, które sa skierowane na plaszczyzne czolowa 12. Celem zes¬ polu zbieznosci statycznej 16 jest skupienie trzech wiazek dla kolorów niebieskiego, czerwonego i zie¬ lonego, na wspólne pole w srodku ekranu lumi- 10 nescencyjnego. Zespól zbieznosci statycznej 16 'jest konieczny, poniewaz powstajace, przy wykonywa¬ niu poszczególnych zespolów wyrzutni elektrono¬ wych i ich rozmieszczeniu wewnatrz kineskopu, odchylki powoduja, co sie zwykle obserwuje, ze 15 trzy wiazki nie sa skupione w tym samym punk¬ cie w srodku ekranu. Tak wiec celem zespolu zbieznosci statycznej 16 jest zapewnienie skupie¬ nia wszystkich trzech wiazek elektronów w srod¬ ku ekranu luminescencyjnego.Fig. 2 jest widokiem elementów zespolu zbiez¬ nosci statycznej, który jest przedstawiony na fig. 1.Centralna czesc zespolu 16 zawiera wydrazony, cy¬ lindryczny czlon 17, sluzacy do wsuwania na czesc szyjkowa szklanej banki kineskopu. Przednia czesc 25 cylindra 17 jest gwintowana w celu utrzymania kolnierza zabezpieczajacego, który jest uzyty do unieruchomienia poszczególnych elementów zbiez¬ nosci w polozeniach ich ostatecznej regulacji. Czesc kolnierzowa 18 w tylnej czesci cylindra 17 zapew- 30 nia opór, do którego dosuwane sa poszczególne elementy zbieznosci. Tylna czesc cylindra 17 za¬ wiera wiele palców 19, które sa przytwierdzone do szyjki kineskopu poprzez metalowa obejme 21, w celu zapobiegania przesuwaniu sie cylindra 17 S5 wzgledem kineskopu. Jak widac na fig. 1, zespól zbieznosci statycznej 16 jest przytwierdzony do szyjki kineskopu za zespolem odchylajacym 14 i zwykle w obszarze zawierajacym zespól wyrzut¬ ni elektronowych.W tym miejscu nalezy odwolac sie do fig, 3, która jest widokiem od czola, patrzac z prawej strony, zespolu zbieznosci statycznej 16 z fig. 2.Elementy zespolu zbieznosci statycznej 16 z fig. 2 zostana opisane w takiej kolejnosci, w jakiej sa 45 one zamontowane wokól cylindra 17. Pierwszym elementem jest para pierscieni czystosci 22a i 22b, z których kazdy ma przynajmniej jeden wystep 22c, w celu ulatwienia obracania go i które sa roz¬ dzielone papierowym krazkiem 23a. Papierowy 50 krazek 23a ulatwia niezalezne obracanie kazdego z obu pierscieni czystosci. Drugi papierowy krazek 23b oddziela pare elementów pierscieniowych 24a i 24b podtrzymujacych magnesy od pierscieni czys¬ tosci. Ten papierowy krazek 23b zapobiega prze- 55 mieszczaniu sie pozostalych elementów, podczas gdy pierscienie 24a i 24b sa obracane. Pozadane jest, aby kazdy pierscien 24a i 24b mial jeden lub wiecej wystepów 24c, w celu ulatwienia obracania poszczególnych pierscieni. Trzeci papierowy kra- 60 zek 23c oddziela drugi zestaw pierscieniowych ele¬ mentów 25a i 25b, podtrzymujacych magnesy od zestawu pierscieni 24a i 24b. Pozadane jest, aby kazdy pierscien 25a i 25b mial przynajmniej jeden wystep 25c, w celu ulatwienia obracania go. 65 6 Czwarty papierowy krazek 23d oddziela drugi zes¬ taw pierscieni 25a i 25b od kolnierza zabezpiecza¬ jacego 26, który jest nagwintowany tak, aby wspól¬ pracowal z gwintem 20 cylindra 17, w Celu unie* ruchomienia wszystkich pierscieni w polozeniach ich ostatecznej regulacji. Pozadane jest, aby piers¬ cien zabezpieczajacy 26 takze mial przynajmniej jeden wystep 26a, w celu ulatwienia obracania pierscienia 26 wzgledem cylindra 17. Pozadane jest, aby wszystkie elementy zespolu zbieznosci statycznej 16, za wyjatkiem metalowej obejmy 21, metalowych pierscieni czystosci 22a i 22b, poszcze-* gólnych magnesów kazdego elementu pierscienio¬ wego 24a i 24b oraz 25a i 25b oraz papierowych krazków oddzielajacych 23a, 23b, 23c, 23d, byly wykonane z niemagnetycznego materialu, takiego jak plastik. Jest to celowe ze wzgledu na mini¬ malizacje niepozadanych wzajemnych oddzialywan pomiedzy polami pierscieniowych elementów zbieznosci i zespolu odchylajacego. Pierscienie czystosci sa metalowe, jednak ze wzgledu na to, ze umieszczone sa dostatecznie daleko od zespolu odchylajacego, wzajemne oddzialywanie tych zes¬ polów nie ma miejsca. Magnesy omówione powy¬ zej i przedstawione bardziej szczególowo na fig. 4 i 5 moga byc wykonane z materialu magnetyczne¬ go o duzej lub niewielkiej przenikalnosci, jednak material magnetyczny o niewielkiej przenikalnosci jest korzystniejszy ze wzgledu na brak wystepo¬ wania interferencji z jakimkolwiek polem magne¬ tycznym, takim jak pole zespolu odchylajacego, w obszarze bliskim pierscieniom. .Pierscieniowe elementy czystosci 22a i 22b sa zwykle metalowymi pierscieniami, namagnesowa¬ nymi w poprzek ich srednic, w celu wytworzenia dwóch równoimiennych biegunów magnetycznych na przeciwleglych koncach srednicy, wzajemnie przeciwnych na kazdym pierscieniu. Element pierscieniowy 24a ma trzy wglebienia uksztalto¬ wane na jego jednej stronie, obejmujace trzy trwale magnesy umieszczone w nich w ten spo¬ sób, ze trzy poludniowe bieguny magnesów sa po¬ lozone od strony otworu mieszczacego w sobie szyjke kineskopu, w odstepach co 120° wokól piers¬ cienia. Pierscieniowy element 24b jest podobny do pierscienia 24a, poza tym, ze ma trzy magnesy trwale umieszczone na nim w odstepach co 120° i majace pólnocne bieguny magnetyczne od strony otworu mieszczacego w sobie szyjke kineskopu.Pierscieniowy element 25a ma dwa magnesy trwa¬ le umieszczone na przeciwleglych koncach sredni¬ cy wewnatrz wglebien na jednej powierzchni pierscienia, tak ze poludniowe bieguny magnetycz¬ ne znajduja sie od strony otworu mieszczacego w sobie szyjke kineskopu, w celu wytworzenia dwóch poludniowych biegunów magnetycznych w tym obszarze. Pierscieniowy element 25b jest podobny do pierscienia 25a, poza tym, ze dwa mag¬ nesy trwale umieszczone w nim maja pólnocne bieguny od strony otworu mieszczacego w sobie szyjke kineskopu,, w celu wytworzenia dwóch pól¬ nocnych biegunów magnetycznych, na przeciwleg¬ lych koncach kazdy* w tym obszarze.Kazda z fig. 4 i 5, oddzielnie, przedstawia roz¬ mieszczenie biegunów magnetycznych poszczegól¬ nych elementów pierscieniowych 25b i 24a zespolu7 zbieznosci statycznej z fig. 2. Na fig. 4 element pierscieniowy 25b ma dwa magnesy trwale 27 po¬ lozone na przeciwleglych koncach jego srednicy; kazdy z lych magnesów ma biegun pólnocny od strony tej czesci pierscieniowego elementu 25b, 5 która otacza szyjke kineskopu. Tory strumieni magnetycznych kazdego magnesu sa uwidocznione jako linie kreskowane, idace od pólnocnego do po¬ ludniowego bieguna na zewnatrz kazdego magne¬ su. Strumien, który wnika do szyjki kineskopu, ma zasadnicze znaczenie, gdyz jest to strumien re¬ gulujacy odchylenie wiazek elektronów w celu osiagniecia zbieznosci statycznej. Pokazane linie silowe kazdego magnesu 27 przecinaja pierscien 25b w punktach oznaczonych literami S' i N\ Li¬ tery S' wskazuja polozenie efektywnych poludnio¬ wych biegunów magnetycznych, a litery N' wska¬ zuja polozenie efektywnych pólnocnych biegunów magnetycznych. Te efektywne bieguny magnetycz¬ ne daja zasadniczo taki sam skutek, jak gdyby w kazdym z ich polozen byl umieszczony magnes rzeczywisty, który mialby poludniowy biegun od Strony otworu. Stwierdzono, ze uklad z fig. 4 wy¬ korzystujacy tylko dwa magnesy 27, rozmieszczone jak pokazano na rysunku, moze spelniac te sama funkcje, to znaczy wywolywac odchylenie dwóch 25 zewnetrznych wiazek bez istotnego wplywu na wiazke srodkowa.W przypadku pierscieniowych ukladów magne¬ tycznych, takich jak przedstawiono na fig. 4, oczy- wistym jest, ze uzyskuje sie powazne zmniejszenie kosztów w porównaniu ze znana konstrukcja. Dal¬ sza korzysc z przedstawionego ukladu jest taka, ze w zwiazku z uzyciem tylko dwu rzeczywistych magnesów zamiast czterech par biegunów, istnieje odpowiednio mniejsza mozliwosc wystepowania 35 zmian natezenia pola magnetycznego wytworzone¬ go magnesami. Jest wskazane, zeby wszystkie magnesy danego pierscieniowego elementu magne¬ tycznego zapewnialy to samo natezenie pola mag¬ netycznego. Kwadrupolowe pole magnetyczne wy- 40 tworzone przez element pierscieniowy 25b pozwala, poprzez obracanie elementu pierscieniowego 25b wzgledem kineskopu, na odchylenie dwu zewnetrz¬ nych wiazek elektronów w przeciwnych kierun¬ kach bez istotnego wplywu na wiazke srodkowa. 45 Na fig. 5 pierscieniowy element 24a zawiera trzy magnesy 27 wytwarzajace pole magnetyczne, o jednakowym natezeniu, rozmieszczone w odste¬ pach co 120° wokól obwodu pierscienia 24a. Kazdy z magnesów 27 ma biegun poludniowy ustawiony 50 od strony otworu. Podobnie jak w przypadku ele¬ mentu pierscieniowego z fig. 4, linie silowe pola magnetycznego magnesów 27 efektywnie tworza dodatkowe bieguny magnetyczne w polowie drogi pomiedzy kazdymi dwoma sasiednimi magnesami 55 w elemencie pierscieniowym 24a. Wobec tego, ze rzeczywiste magnesy maja poludniowe bieguny od strony szyjki, pólnocne bieguny magnetyczne sa efektywnie tworzone w polozeniach oznaczonych N', a poludniowe bieguny magnetyczne — w polo- 60 zeniach oznaczonych S\ Tak wiec, na fig. 5 trzy magnesy 27 efektywnie tworza sekstupolowe pole magnetyczne przy uzyciu tylko polowy liczby par rzeczywistych biegunów magnetycznych, które sa zastosowane w znanej konstrukcji. Podobnie jak 65 8 w ukladzie z fig. 4, korzysci tego ukladu polegaja na zmniejszeniu kosztów zespolu i mniejszej moz¬ liwosci wystepowania zmian pola magnetycznego.Uklad wedlug fig. 5 pozwala, poprzez obracanie elementu pierscieniowego 24a wzgledem kinesko¬ pu, na odchylenie dwóch zewnetrznych sposród trzech niezaleznych wiazek elektronów w tym sa¬ mym kierunku, bez istotnego wplywu na wiazke srodkowa.Pierscieniowy element 25a jest podobny do piers¬ cieniowego elementu 25b przedstawionego na fig. 4, poza tym, ze magnesy 27 umieszczone sa tak, ze poludniowe bieguny znajduja sie od strony otwo¬ ru na szyjke, a zatem tworza efektywne pólnocne bieguny magnetyczne w polowie drogi miedzy po¬ ludniowymi biegunami. Podobnie element piers¬ cieniowy 24b jest podobny do elementu pierscie¬ niowego 24a przedstawionego na fig. 5, poza tym, ze trzy magnesy 27 sa rozmieszczone tak, ze ich pólnocne bieguny znajduja sie od strony otworu na szyjke, skutkiem czego efektywnie utworzone trzy poludniowe bieguny magnetyczne rozmiesz¬ czone sa w równych odleglosciach pomiedzy trze¬ ma pólnocnymi biegunami. Magnesy 27 sa utrzy¬ mywane we wglebieniach uksztaltowanych na po¬ wierzchniach elementów pierscieniowych 25b i 24a.Dodatkowa korzyscia, wynikajaca z zastosowania oddzielnych trwalych magnesów rozmieszczonych w wymaganych odstepach wokól pierscieni, jest to, ze jest wtedy latwiej wybierac magnesy maja¬ ce takie samo natezenie pola magnetycznego, w zwiazku z czym moze byc osiagniete równo¬ mierne odchylenie dwóch zewnetrznych wiazek bez istotnego wplywu na wiazke srodkowa.W przypadku namagnesowanych pierscieni, takich jak pierscienie czystosci 22a i 22b, staje sie coraz trudniejsze do ustalenia, które z biegunów mag¬ netycznych wokól pierscienia zapewniaja równe natezenie pola magnetycznego, jezeli liczba biegu¬ nów wzrasta. Ze wzgledu na to, ze dazy sie do te¬ go, aby wszystkie magnesy jednego pierscienia za¬ pewnialy jednakowe natezenie pola, moze okazac sie konieczna zamiana magnesów z jednego piers¬ cienia do drugiego w celu osiagniecia zbieznosci w róznych typach kineskopów.Fig. 6a, 6b i 6c przedstawiaja efekt oddzialywa¬ nia polaczonych elementów piescieniowych 25a i 25b nalozonych na siebie, jak na rysunku, na zewnetrz¬ ne strumienie elektronowe. Na fig. 6a—6c, podob¬ nie jak i na fig. 7a—7c i fig. 8a—8c, przy czym dwa ostatnie z tych rysunków beda opisane póz¬ niej, sa oznaczone, w celu unikniecia skompliko¬ wania rysunków, tylko te bieguny magnetyczne rzeczywistych magnesów 27, które sa umieszczone po stronie otworu na szyjke. Tak wiec powinno byc zrozumiale, ze zarówno hipotetyczne jak i rze¬ czywiste bieguny magnesów, sa rozmieszczone, jak przedstawiono na poszczególnych fig. 4 i fig. 5.Na fig. 6a dwa pierscieniowe elementy 25a i 25b sa umieszczone tak, ze rzeczywiste bieguny mag¬ netyczne sa przesuniete wzgledem siebie o kat 90°.Dzieki tej konfiguracji poszczególne elementy pierscieniowe wspóldzialaja ze soba tak, ze zapew¬ niaja maksymalne odchylenie dwóch zewnetrznych wiazek w przeciwnych kierunkach. W tym przy¬ padku te dwie wiazki sa odchylane w przeciwnychi 9 pionowych kierunkach. Trzeba zaznaczyc, ze ogól¬ ny kierunek odchylenia wiazek moze byc okreslo¬ ny w oparciu o dobrze znana regule prawej dloni.Na fig. 6b przedstawione sa dwa pierscieniowe elementy 25a i 25b, których poszczególne bieguny magnetyczne nakladaja sie na siebie. To naklada¬ nie sie, bez wzgledu na katowe przemieszczanie obydwu pierscieni razem wokól szyjki powoduje efektywne znoszenie sie pól magnetycznych kaz¬ dego z nich, skutkiem czego nie wystepuje zadne odchylenie wiazek. Oczywiste jest, ze w celu osiagniecia tego warunku, wzgledne natezenie pól magnetycznych wszystkich czterech magnesów tych dwóch elementów pierscieniowych powinny byc równe.Fig. 6c przedstawia dwa pierscieniowe elementy 25a i 25b umieszczone tak, ze przeciwlegle bieguny jednego pierscienia sa przesuniete wzgledem bie¬ gunów drugiego pierscienia o kat równy okolo 60°, co uwidoczniono na rysunku. Ten uklad takze wy¬ woluje odchylenie dwu zewnetrznych wiazek w przeciwnych kierunkach bez istotnego wplywu na wiazke srodkowa, z tym, ze wartosc odchylenia jest nieco zmniejszona w porównaniu z odchyle¬ niem zapewnionym przy ustawieniu pierscienia, jak pokazano na fig. 6a.Fig. 7a—7c przedstawiaja wplyw oddzialywania dwu pierscieniowych elementów 24a i 24b na od¬ chylenie dwóch zewnetrznych wiazek dokladnie w tym samym kierunku, bez oddzialywania na wiazke srodkowa.Fig. 7a przedstawia bieguny magnetyczne piers¬ cieniowych elementów 24a i 24b, umieszczone wzgledem siebie pod katem okolo 30°. To powo¬ duje wzglednie niewielkie odchylenie dwóch ze¬ wnetrznych wiazek we wskazanym kierunku.Fig. 7b przedstawia dwa elementy pierscieniowe 24a i 24b umieszczone katowo wzgledem siebie w taki sposób, ze ich poszczególne bieguny mag¬ netyczne nakladaja sie. To powoduje efektywne znoszenie sie pola magnetycznego kazdego z nich tak, ze wiazkom elektronów nie jest nadawane zadne odchylenie.Fig. 7c przedstawia dwa elementy pierscieniowe 24a i 24b umieszczone katowo wzgledem siebie w taki sposób, ze ich poszczególne magnesy sa przesuniete wzgledem siebie o kat równy okolo 60°. Taki uklad zapewnia maksymalna wartosc ooV chylenia dwóch zewnetrznych wiazek. Ta maksy¬ malna wartosc odchylenia moze miec miejsce w dowolnym kierunku, przy zachowaniu stalego katowego rozmieszczenia wzgledem siebie dwóch pierscieni i ich zgodnym obracaniu wokól szyjki.Fig. 8a—8c — przedstawiaja efekt oddzialywa¬ nia zespolu pierscieni czystosci 22a i 22b. Te zes¬ poly pierscieniowe, jak zaznaczono powyzej, maja konwencjonalna konstrukcje i wobec tego, ze kaz¬ dy pierscien jest namagnesowany w ten sposób, ze na koncach srednicy leza przeciwne bieguny, nie tworza sie hipotetyczne bieguny magnetyczne, tak jak w przypadku elementów pierscieniowych 24a i 24b oraz 25a i 25b. Wystarczy powiedziec, ze pierscienie czystosci zapewniaja odchylenie wszyst¬ kich trzech wiazek elektronów w tym samym kie¬ runku dzieki obracaniu jednego lub obu pierscieni wokól szyjki kineskopu. Opis konwencjonalnych )277 pierscieni czystosci wlaczony jest w celu uwidocz¬ nienia, w jaki sposób moga byc one stosowane lacznie z poprzednio opisanymi elementami piers¬ cieniowymi, stanowiacymi zespól zbieznosci sta- tycznej, który takze umozliwia regulacje czystosci, W celu zapewnienia zbieznosci statycznej i czys¬ tosci ustalono, ze zespolem, który wykazuje mini¬ malne oddzialywanie na pole zespolu odchylajace¬ go, jest zespól o jedynej zadawalajacej kolejnosci io rozmieszczenia pierscieni wzdluz szyjki kineskopu od konca w strone zespolu odchylajacego: najpierw pierscienie czystosci 22a i 22b, potem elementy pierscieniowe 24a i 24b wytwarzajace sekstupolo- we pole, a w koncu czlony pierscieniowe 25a i 25b wytwarzajace kwadrupolowe pele magnetyczne: Tak wiec opisywany dalej zespól zbieznosci sta¬ tycznej zawiera dwa zestawy elementów pierscie¬ niowych 24a i 24b oraz 25a i 25b, z magnesami umieszczonymi wedlug wynalazku. Nalezy rozu- miec, ze wynalazek moze byc- stosowany w prak¬ tyce przy wykorzystaniu jednego zestawu elemen¬ tów pierscieniowych wedlug wynalazku, a drugie¬ go zestawu takiego, jak w przypadku znanej kon¬ strukcji. W takim ukladzie pierscienie 25a i 25b moga zawierac, jak uwidoczniono na fig. 4, jedy¬ nie dwa rzeczywiste magnesy, które wymagane sa dla kazdego z pierscieni w celu wytworzenia kwa- drupolowych pól. Pierscieniowe elementy 24a i 24b moglyby miec wtedy kazdy szesc par rzeczywis- tych biegunów magnetycznych lub magnesów za¬ miast trzech. Oczywiscie ten uklad moze byc za¬ mieniony na taki, w którym pierscienie 25a i 25fo moglyby miec kazdy cztery pary rzeczywistych biegunów magnetycznych lub magnesów i kazdy z pierscieni 24a i 24b móglby miec tylko trzy pary rzeczywistych biegunów magnetycznych lub mag¬ nesów, przy czym ostatnie z nich sa wedlug wy¬ nalazku.Fig. 9 przedstawia .konstrukcje pierscienia jed- 4a nej z odmian zespolu zbieznosci statycznej wedlug wynalazku, a fig. 10 przedstawia widok przekroju poprzecznego konstrukcji pierscienia z fig. 9. Na¬ lezy zaznaczyc, ze w opisanym powyzej rozwiaza¬ niu wedlug wynalazku wymagane byly dwa piers¬ cienie i wspóldzialajace z nimi magnesy w celu wywolania przez taki zestaw do odchylania dwu zewnetrznych wiazek elektronów w przeciwnych kierunkach i we wspólnym kierunku. Poniewaz kazdy z istniejacych kierunków odchylania móglby byc zrealizowany przy pomocy kazdej z par piers¬ cieni, drugie niezalezne pierscienie, majace magne¬ sy o przeciwnej biegunowosci w porównaniu z pierwszymi pierscieniami, sluza do regulacji am¬ plitudy i wartosci odchylania w danym kierunku.Taki uklad, oczywiscie, zapewnia pelna podatnosc 55 potrzebna do ustawiania zadawalajacej zbieznosci trzech wiazek.W odmianie przedstawionej na fig. 9 i 10, jest mozliwa regulacja odchylenia w tym samym kie¬ runku i odchylenia w przeciwnych kierunkach 60 oraz wartosci odchylenia dwóch zewnetrznych wiazek przy pomocy tylko jednego pierscienia, za¬ wierajacego dwa magnesy. Ogólnie moze to byc ^zrealizowane przy. pomocy urzadzenia* które po¬ zwala zmieniac natezenie pola magnetycznego. Zo- 65 stalo to osiagniete w jednej z odmian z fig. 9,89 2' 11 przedstawiajacej element pierscieniowy, zawiera¬ jacy dwa magnesy, który zastepuje dwa pierscie¬ nie 25a i 25b z fig. 2. Pierscien 30 z fig. 9 zawiera pewna ilosc wystepów 31, w celu ulatwienia obra¬ cania go wokól szyjki kineskopu. Pierscien 30 za- 5 wiera wytoczone rowki 32, rozciagajace sie od jego wewnetrznej az do zewnetrznej srednicy. Wew¬ natrz tych rowków umieszczone sa poszczególne magnesy 27, majace bieguny jednoimienne skiero¬ wane w strone otworu na szyjke. 10 Do magnesów 27 zamocowane sa za pomoca spo¬ iwa takiego, jak kleje epoksydowe, elementy 28, które wystaja poza zewnetrzna srednice pierscie¬ nia 30. Elementy 28 umozliwiaja promieniowa re¬ gulacje ustawienia magnesów 27 w rowkach 32. 15 Przy pomocy tego ukladu natezenie pola magne¬ tycznego moze byc zmieniane poprzez zmiane pro¬ mieniowej odleglosci magnesów od szyjki kines¬ kopu. W ten sposób obracanie pierscienia 30 wraz z jego magnesami • okresla kierunek odchylenia 20 wiazek, a regulacja promieniowego polozenia mag¬ nesów 27 za pomoca elementów 28 okresla wartosc odchylenia dwóch zewnetrznych wiazek w danym kierunku. Wymiary rowków 32 sa dobrane tak, ze magnesy 27 sa unieruchomione w pozycjach ich 25 ostatecznej regulacji dzieki silom tarcia.Bieguny magnesów 27 znajdujace sie od strony szyjki kineskopu moga byc zarówno pólnocnymi jak i poludniowymi, przy czym ich biegunowosc okresla biegunowosc efektywnych biegunów utwo- 30 rzonych co 90° przez ich strumien magnetyczny.Mechanizm dzialania pojedynczego pierscienia 30 jest taki sam, jak opisany dla pierscieniowego ele¬ mentu 25b z fig. 4.Podobnie pojedynczy pierscien moze zastapic 35 dwa elementy pierscieniowe 24a i 24b z fig. 2, za¬ wierajace po trzy magnesy, dzieki zapewnieniu trzech co 120° rozmieszczonych rowków 32, sluza¬ cych do utrzymania trzech magnesów 27 wraz z za¬ mocowanymi do nich elementami regulacyjnymi 40 28. Jak poprzednio, magnesy 27 w rozwiazaniu z trzema magnesami moga byc wybrane tak, zeby albo ich pólnocne albo poludniowe bieguny znaj¬ dowaly sie od strony szyjki pod warunkiem, ze wszystkie trzy magnesy sa jednakowo rozmiesz- 45 czone. Strumien z tych trzech magnesów bedzie efektywnie tworzyl trzy magnetyczne bieguny róz- noimienne, rozmieszczone w równej odleglosci po¬ miedzy sasiednimi sposród tych trzech magnesów.Pierscieniowy element 30 z fig. 9 i 10 i jego trzy odpowiedniki moga byc takze wykonane z niemag¬ netycznego materialu takiego jak plastik i zamon¬ towane na podobnej do cylindra 17 strukturze, przedstawionej na fig. 2. PLThe subject of the invention is a static convergence magnetic system for focusing many independent electron beams on a common field of the luminescent screen of a color television picture tube. Magnetic systems are known to affect the electron beams in a color television tube to concentrate the beams in the center. of the luminescent screen of the cathode ray tube. Such regulation is known as static convergence. The inner pole pieces, which act on the individual bundles, usually cooperate with a magnetic system which is placed outside, around the neck of the cathode ray tube. A problem with this type of system is that the inner pole pieces generate a magnetic field that interferes with the field of the deflector. The deflection unit is usually located at a short axial distance from the pole pieces on the neck of the cathode ray tube. Likewise, the magnetic field of the deflection unit interferes with the field produced by the poles of the convergence group, which results in the correct convergence of the beams, independent of the effect of the magnetic field of the deflection. The beam is difficult to obtain. From the Polish patent specification No. 82170 there is known a magnetic system designed to provide static convergence in a colored three-beam tube, the electron guns of which are arranged in series in one plane in one line. The magnetic system for static convergence is mounted on a sleeve of non-magnetic material mounted on the neck of the CRT tube in front of the set of vertical and horizontal deflection coils. This system consists of at least two sets of multipolar ring magnets surrounding the neck of the cathode ray tube, one of which produces a multipolar magnetic field in the region of the cathode ray tube neck that allows the deflection of the external electron beams to be controlled in any opposite directions, and the other assembly produces in the area of the cathode ray tube neck such a magnetic field that allows to adjust the deflection of the external electron beams in any but the same direction without affecting the central beam. According to the solution presented in Polish patent description No. 82 170, the first set of ring magnets contains at least two rings made of magnetic material, on which the windings are wound so that in the area inside the neck of the cathode ray tube, each ring creates a four-pole magnetic field with four alternating poles at intervals of 90 °. Changing the orientation of these two rings with respect to the vertical axis and a change in their mutual alignment causes a change in the direction in which the outer electron beams are deflected and the magnitude of this deviation. The second set of ring magnets 89 2773 includes at least two rings of magnetic material on which the windings are wrapped so that in the region inside the cathode ray tube neck each ring forms a hexagonal magnetic field with six alternating poles spaced apart. every 60 °. Changing the position of these two rings with respect to the vertical axis and changing their mutual orientation causes a change in the direction in which the external electron beams are deflected, and the amount of this deviation. The ring magnets of both sets are mounted on a sleeve placed on the neck of the cathode ray tube in a way that allows rotating the individual rings around the axis without changing the position of the remaining rings. Each of them is equipped with a lug for easy rotation. Each set of magnets is separated from the rest by spacers. After obtaining the appropriate convergence of the electron beams, the whole system is secured with a nut, screwed onto the threaded end of the sleeve. In this way, undesired displacement of any ring magnet is prevented. Both ring systems described above do not show a significant effect on the median of the three independent bundles. These ring systems can be successfully used in conjunction with two purity adjustment rings, each magnetized in the diameter of the ring to induce a deflection of all three beams in the same direction. according to the invention, a static convergence unit for clustering a plurality of independent 35. The electron beams emitted from the gun include a first device adapted to rotate around the neck of the cathode ray tube consisting of two magnets equally spaced around the circumference of the first non-magnetic element 40 supporting these magnets, surrounding the neck, both of which have identical poles directed radially towards the neck. the central hole of this element, which serves to insert the neck of the telescope in order to deflect the two outer beams in opposite directions. A second device is also provided, which provides a plurality of magnetic pole areas uniformly spaced around the circumference of the second non-magnetic supporting element. - go the magnets surrounding the neck to generate magnetic fields in the same direction on opposite sides of the diameter of the element, in order to cause the two outer bundles to deflect in the same direction. In a variant of the assembly according to the invention, the first device comprises a support element having magnets which include three magnets mounted at 120 ° intervals on the circumference of the element, and having unifying poles facing the opening of the element. The second device includes an element for providing a plurality of magnetic pole regions, located near the inner periphery of the element, to generate inverse fields in opposite directions on opposite sides of the diameter of the element, to deflect the two outer bundles in opposite directions. In one variation of the assembly according to the invention, each of the above devices comprises two similar magnet-supporting elements, the polarity of the magnets of one element being opposite to that of the magnets of the other element. In yet another variation of the assembly according to the invention, only one magnetic-supporting element for each of the types described above are used, with the elements being adapted to allow the radial movement of each magnet to provide the possibility of adjusting the value of the magnetic flux in the region inside the neck. The subject of the invention is illustrated in the examples of embodiment in the drawings, in which 1 is a schematic plan view of one of the static convergence unit solutions of the invention mounted on an independent beam color TV picture tube, FIG. 2 is a view of the static convergence unit components shown in FIG. Fig. 3 is a front view, viewed from the right, of the static convergence unit shown in Figs. 2, Figs. 4 and 5 show the position of the magnetic poles of the individual magnet supporting elements of the static convergence unit in Fig. 2, Figs. 6a, 6b and 6c show the effect of the static convergence complex on electron beams, which is manifested in the fact that they are deflected in opposite directions, Figs. 7a, 7b and 7c show the effect of the static convergence complex on electron beams, 8a, 8b and 8c show the effect of the chastity ring complex, used in the process of tilting them in the same direction. static convergence field for all three beams, Fig. 9 shows a magnet supporting element of one of the solutions of the static convergence unit according to the invention, Fig. 10 is a cross-sectional view of the magnet supporting element of Fig. 9. 1 is a schematic plan view of one of the static convergence devices according to the invention mounted on a color television cathode-ray tube with independent beams. The color television telescope comprises a glass bank 11, the front face of which is a luminescent screen 12. Inside the bank 11 is mounted, tightly adjacent to the face 12, a perforated mask 13 with a large number of holes 13a produced in it, which pass through Beams of electrons to excite different colored elements, mounted on the inner side of the front plane 12. Around the kinescope neck, at its end from the kinescope front plane side, there is a deflecting unit 14, which serves to deflect the beams, electrons, horizontally and horizontally. behind the deflection unit, around the neck part of the glass bank, a static converging unit 16 is mounted, which will be described later. Inside the cathode ray tube 11, in its neck part, is , not shown in the figure, a set of independent electron guns, used to produce separate beams for k the blue, red, and green olors that point to the frontal plane 12. The purpose of the static convergence box 16 is to concentrate the three beams of blue, red and green colors onto a common field in the center of the luminous screen. The static convergence unit 16 'is necessary because the deviations arising in the construction of the individual sets of electron guns and their arrangement inside the picture tube cause, as is usually observed, the three beams are not concentrated at the same point in the center. screen. Thus, the purpose of the static convergence unit 16 is to ensure that all three electron beams are focused in the center of the luminescent screen. 2 is a view of the elements of the static convergence assembly as shown in FIG. 1. The central portion of the assembly 16 includes a hollow cylindrical member 17 for insertion onto the neck portion of the cathode ray tube glass banks. The front portion 25 of the cylinder 17 is threaded to hold a securing collar which is used to lock the individual taper elements in their final adjustment positions. The flange portion 18 at the rear of the cylinder 17 provides a resistance against which the various toe elements are pushed. The rear of the cylinder 17 includes a plurality of fingers 19 which are attached to the neck of the tube by a metal bracket 21 to prevent the cylinder 17 S5 from moving with respect to the tube. As can be seen in Fig. 1, the static convergence unit 16 is attached to the neck of the cathode ray tube behind the deflector unit 14 and usually in the region containing the electron gun assembly. Reference is made here to Fig. 3, which is a frontal view as seen from the front. on the right side of the static convergence unit 16 of Fig. 2 The static convergence unit 16 of Fig. 2 will be described in the order in which they are mounted around the cylinder 17. The first component is a pair of cleanliness rings 22a and 22b, each of which it has at least one projection 22c to facilitate rotation thereof and which are separated by a paper disc 23a. A paper 50 disc 23a facilitates the independent rotation of each of the two cleanliness rings. A second paper disc 23b separates the pair of ring members 24a and 24b holding the magnets from the chastity rings. This paper disc 23b prevents the rest of the elements from moving, while the rings 24a and 24b are rotated. It is desirable that each ring 24a and 24b have one or more lugs 24c to facilitate rotation of the individual rings. A third paper lip 23c separates the second set of ring members 25a and 25b for supporting the magnets from the set of rings 24a and 24b. It is desirable that each ring 25a and 25b has at least one projection 25c to facilitate rotation thereof. A fourth paper disc 23d separates a second set of rings 25a and 25b from a securing collar 26 which is threaded to mate with the threads 20 of cylinder 17 to retain all rings in their final adjustment positions. It is desirable that the securing ring 26 also has at least one protrusion 26a in order to facilitate the rotation of the ring 26 relative to the cylinder 17. It is desirable that all the elements of the static convergence unit 16, with the exception of the metal bracket 21, the metal chastity rings 22a and 22b, The individual magnets of each ring member 24a and 24b and 25a and 25b and the paper separators 23a, 23b, 23c, 23d were made of a non-magnetic material such as plastic. This is deliberate in order to minimize the undesirable interactions between the fields of the ring elements of the convergence and the deflector assembly. The chastity rings are metal, but since they are placed far enough away from the deflector assembly, there is no interaction between these rings. The magnets discussed above and illustrated in more detail in Figs. 4 and 5 may be made of a high or low permeability magnetic material, but the low permeability magnetic material is preferred because it does not interfere with any magnetic field. such as the field of the deflector unit in the area close to the rings. The ring-shaped cleaners 22a and 22b are usually metal rings, magnetized across their diameters to produce two equal magnetic poles at opposite ends of the diameter, mutually opposite on each ring. The ring element 24a has three indentations formed on one side thereof, containing three permanent magnets positioned therein such that the three south poles of the magnets are positioned on the side of the opening housing the neck of the cathode ray tube at intervals of 120 °. around the ring. Ring element 24b is similar to ring 24a except that it has three magnets permanently positioned thereon at intervals of 120 ° and having magnetic north poles on the side of the opening housing the cathode ray tube neck. Ring element 25a has two magnets permanently placed on it. diametrically opposed ends inside the recesses on one surface of the ring, so that the south magnetic poles face the opening housing the cathode ray tube neck in order to produce two south magnetic poles in this region. The ring piece 25b is similar to ring 25a, except that the two magnets permanently inserted therein have north poles facing the opening housing the cathode ray tube neck in order to produce two magnetic north poles at opposite ends of each. * in this area. Each of Figs. 4 and 5, taken separately, shows the position of the magnetic poles of the individual ring members 25b and 24a of the static taper unit 7 of Fig. 2. In Fig. 4, the ring member 25b has two permanent magnets 27 on each side. ¬ located at opposite ends of its diameter; each of the low magnets has a North pole facing that part of the ring member 25b that surrounds the neck of the picture tube. The magnetic flux paths of each magnet are shown as dashed lines, extending from the North to the South pole, out of each magnet. The flux that enters the neck of the cathode ray tube is essential as it is the flux that regulates the deflection of the electron beams in order to achieve static convergence. The shown force lines of each magnet 27 intersect the ring 25b at the points marked S 'and N'. The letters S 'indicate the position of the effective south magnetic poles, and the letters N' indicate the position of the effective north magnetic poles. These effective magnetic poles have essentially the same effect as if a real magnet were placed in each of their positions which would have the south pole facing the orifice. It has been found that the arrangement of Fig. 4 using only two magnets 27 arranged as shown in the figure can perform the same function, that is, cause the two outer bundles to deflect without significantly affecting the center beam. such as shown in Fig. 4, it is evident that a considerable reduction in cost is achieved compared to the known structure. A further advantage of the present arrangement is that, due to the use of only two real magnets instead of four pairs of poles, there is a correspondingly less possibility of variations in the intensity of the magnetic field produced by the magnets. It is desirable that all magnets of a given ring magnetic element should provide the same magnetic field strength. The quadrupole magnetic field produced by the ring element 25b allows, by rotating the ring element 25b with respect to the kinescope, to deflect the two outer electron beams in opposite directions without substantially affecting the center beam. In FIG. 5, the ring member 24a comprises three magnets 27 which generate a magnetic field of equal intensity, spaced at 120 ° intervals around the circumference of the ring 24a. Each of the magnets 27 has a south pole positioned 50 towards the opening. As with the ring member of FIG. 4, the force lines of the magnets 27 effectively form additional magnetic poles halfway between each two adjacent magnets 55 in ring member 24a. Since real magnets have south poles on the neck side, north magnetic poles are effectively formed at positions marked N ', and south magnetic poles - at positions 60 marked S \ So, in Fig. 5, three magnets 27 effectively form a six-pole magnetic field using only half the number of pairs of real magnetic poles that are used in the known design. Like the 658 in the arrangement of Fig. 4, the advantages of this arrangement are lower unit costs and less possibility of magnetic field variations. The arrangement of Fig. 5 allows, by rotating the ring member 24a with respect to the picture tube, to deflect the two outer faces. among three independent electron beams in the same direction without significantly affecting the center beam. The ring element 25a is similar to the ring element 25b shown in Fig. 4, except that the magnets 27 are positioned so that the south poles meet from the side of the neck opening and thus forms the effective magnetic north poles halfway between the south poles. Likewise, ring member 24b is similar to ring member 24a shown in FIG. 5, except that the three magnets 27 are arranged with their north poles facing the neck opening, thereby effectively forming three south poles. the magnetic fields are evenly spaced between the three north poles. The magnets 27 are retained in recesses formed on the surfaces of the ring members 25b and 24a. An additional advantage of using separate permanent magnets spaced at the required intervals around the rings is that it is then easier to select magnets having the same intensity. magnetic field, and therefore an even deflection of the two outer beams can be achieved without significantly affecting the center beam. With magnetized rings such as purity rings 22a and 22b, it becomes more and more difficult to determine which of the magnetic poles around the ring provide an equal magnetic field strength as the number of poles increases. Since the aim is that all the magnets of one ring provide the same field strength, it may be necessary to swap the magnets from one ring to another to achieve convergence in the different types of cathode ray tube. 6a, 6b and 6c show the effect of the interaction of the combined ring elements 25a and 25b superimposed on each other, as in the figure, on the external electron beams. In Figs. 6a-6c, as well as in Figs. 7a-7c and Figs. 8a-8c, the last two of these drawings will be described later, are marked, in order to avoid complicating the drawings, only these magnetic poles of the actual magnets 27 which are positioned on the side of the neck opening. Thus, it should be understood that both the hypothetical and the real magnet poles are arranged as shown in individual Figs. 4 and 5. In Fig. 6a, two ring-shaped members 25a and 25b are positioned so that the actual magnetic poles are arranged. The poles are shifted relative to each other by an angle of 90 °. Due to this configuration, the individual ring elements interact with each other so as to ensure the maximum deviation of the two outer bundles in opposite directions. In this case, the two beams are deflected in opposite and 9 vertical directions. It should be noted that the general direction of the beam deflection can be determined on the basis of the well-known rule of the right hand. Fig. 6b shows two ring-shaped elements 25a and 25b whose individual magnetic poles overlap. This overlap, regardless of the angular displacement of the two rings together around the neck, causes the magnetic fields of each to be effectively canceled out, so that no beam deflection occurs. It is clear that in order to achieve this condition, the relative strength of the magnetic fields of all four magnets of the two ring elements should be equal. 6c shows two ring-shaped elements 25a and 25b placed so that the opposite poles of one ring are shifted with respect to the poles of the other ring by an angle of approximately 60 °, as shown in the drawing. This arrangement also causes the two outer beams to deflect in opposite directions without significantly affecting the center beam, however, the amount of the deflection is slightly reduced compared to the deflection provided by the ring alignment as shown in Fig. 6a. Fig. 7a-7c show the effect of the influence of the two ring elements 24a and 24b on the deflection of the two outer bundles in exactly the same direction, without affecting the central bundle. 7a shows the magnetic poles of ring-shaped elements 24a and 24b positioned at an angle of approximately 30 ° to each other. This results in a relatively slight deflection of the two outer beams in the indicated direction. 7b shows two ring elements 24a and 24b positioned angularly to each other in such a way that their individual magnetic poles overlap. This causes the magnetic field of each of them to be effectively canceled out, so that the electron beams are not given any bias. 7c shows two ring-shaped elements 24a and 24b positioned at an angle to each other in such a way that their individual magnets are shifted relative to each other by an angle of approximately 60 °. This arrangement ensures the maximum value of ooV of the deflection of the two external bundles. This maximum value of deflection may take place in any direction while maintaining a constant angular distribution of the two rings relative to each other and their coherent rotation around the neck. 8a-8c - show the effect of the purity ring complex 22a and 22b. These ring assemblies, as noted above, are of conventional construction and since each ring is magnetized with opposite poles at the ends of its diameter, no hypothetical magnetic poles are formed, as is the case with the ring members 24a. and 24b and 25a and 25b. Suffice it to say that the purity rings ensure the deflection of all three electron beams in the same direction by rotating one or both of the rings around the neck of the cathode ray tube. Description of conventional) 277 chastity rings are included to illustrate how they can be used in conjunction with the previously described static convergence rings, which also allow for cleanliness adjustments, To ensure static convergence and cleanliness It has been established that the unit which exhibits a minimal effect on the field of the deflection unit is only of a satisfactory order and that the rings are arranged along the neck of the tube from the end towards the deflector unit: first purity rings 22a and 22b, then ring elements 24a and 24b producing a sextile field and finally ring 25a and 25b producing quadrupole magnetic panels: Thus, the static convergence unit described hereinafter includes two sets of ring elements 24a and 24b and 25a and 25b, with magnets arranged according to the invention. It should be understood that the invention may be practiced using one set of ring pieces according to the invention and the other set as in the case of a known structure. In such an arrangement, rings 25a and 25b may contain, as shown in FIG. 4, only two actual magnets that are required for each ring in order to produce a quadripolar field. The ring pieces 24a and 24b could then each have six pairs of real magnetic poles or magnets instead of three. Of course, this arrangement could be changed to one in which the rings 25a and 25fo could each have four pairs of real magnetic poles or magnets and each of the rings 24a and 24b could only have three pairs of actual magnetic poles or magnets, the last of which of them are according to the invention. 9 shows a ring structure of one of the variations of the static taper device according to the invention, and FIG. 10 shows a cross-sectional view of the ring structure of FIG. 9. It should be noted that in the embodiment described above according to the invention, two rings were required. ¬ Shadows and interacting magnets for such a deflection set-up to cause two external electron beams in opposite directions and in a common direction. Since each of the existing yaw directions could be realized with each of the pairs of rings, the second independent rings, having magnets of opposite polarity to the first rings, serve to adjust the amplitude and the amount of yaw in a given direction. of course, it provides the full compliance 55 needed to set a satisfactory convergence of the three beams. In the variation shown in Figures 9 and 10, it is possible to adjust the bias in the same direction and the bias in opposite directions 60 and the deflection value of the two outer bundles by only one ring containing two magnets. This can generally be done with. with a device * that allows you to change the magnetic field strength. This is achieved in one of the variations of Figs. 9, 89, 11 showing a ring element containing two magnets which replaces the two rings 25a and 25b of Fig. 2. The ring 30 of Fig. 9 includes a number of protrusions 31 to facilitate its rotation around the neck of the cathode ray tube. The ring 30 has grooves 32 extending from its inner to the outer diameter. Inside these grooves are individual magnets 27 having identical poles facing the neck opening. 10 The elements 28 which protrude beyond the outer diameter of the ring 30 are attached to the magnets 27 by means of a bond such as epoxy glues. The elements 28 allow the radial adjustment of the position of the magnets 27 in the grooves 32. 15 With this arrangement, the intensity The magnetic field may be altered by varying the radial distance of the magnets from the neck of the cathode ray tube. Thus, the rotation of the ring 30 together with its magnets determines the direction of deflection 20 of the bundles, and the adjustment of the radial position of the magnets 27 by means of the elements 28 determines the amount of deflection of the two outer bundles in a given direction. The dimensions of the grooves 32 are chosen such that the magnets 27 are fixed in their final adjustment positions by frictional forces. The poles of the magnets 27 located on the neck side of the cathode ray tube can be either North or South, their polarity determining the polarity of the effective poles 30 projected at 90 ° intervals by their magnetic flux. The mechanism of operation of a single ring 30 is the same as that described for ring member 25b of FIG. 4. Likewise, a single ring may replace two ring members 24a and 24b of FIG. 2, with three magnets each, by providing three 120 ° spaced grooves 32 to hold the three magnets 27 with the adjusting elements 40 28 attached thereto. As before, the magnets 27 in the three-magnet arrangement can be selected so that that either their north or south poles are on the side of the neck, provided that all three magnets are equally spaced. connected. The flux of these three magnets will effectively form three magnetic poles of difference, equidistantly spaced between the neighbors of the three magnets. The ring member 30 of Figures 9 and 10 and its three counterparts may also be made of a non-magnetic material. such as plastic and mounted on the cylinder-like structure 17 shown in FIG. 2