PL58667B1 - - Google Patents

Description

Pierwszenstwo: Opublikowano: 18.VIII.1966 (P 116 144) 25.VIII.1965 Francja 31.X.1969 58667 KI. 21 a1, 34/31 MKP M OA U\ UKD Wlasciciel patentu: Compagnie Francaise de Television,Asmeres (Francja) Trójkolorowykineskop telewizji kolorowej 2 Wynalazek dotyczy trójkolorowego kineskopu te¬ lewizji kolorowej z ekranem zlozonym z pasków luminescencyjnych, zawierajacych w bezposrednim sasiedztwie ekranu zorientowana odpowiednio wzgledem niego siatke o potencjale nizszym od po¬ tencjalu ekranu, tworzaca wraz z ekranem system soczewek cylindrycznych oddzialywujacych na kaz¬ dy ze strumieni elektronowych lub na jeden stru¬ mien elektronowy dla przypadku, gdy chodzi o ki¬ neskop z pojedynczym dzialem elektronowym.Kineskopy tego typu wykazuja zalety w porów¬ naniu z kineskopami, w których ekran poprzedzany jest maska cieniujaca, bowiem w przypadku ekranu zlozonego z pasków luminescencyjnych i maski za¬ wierajacej tylko waskie szczeliny równolegle do pasków, calkowita powierzchnia szczelin stanowi tylko bardzo mala czesc calkowitej powierzchni maski.Zaleta ta polega na wysokiej sprawnosci optycz¬ nej i w konsekwencji na mozliwosci uzyskania o wiele wiekszej jaskrawosci ze wzgledu na to, ze w kineskopie z siatka wiekszosc elektronów osiaga ekran, podczas gdy w przypadku maski cieniujacej wieksza czesc elektronów zatrzymywana jest przez maske.W istocie wiec, o ile kineskopy z maska cieniu¬ jaca sa niedoskonale pod wzgledem omówionym wyzej, to kineskopy z siatka z cienkich drutów przedstawiaja, bardzo duze mozliwosci dotyczace jaskrawosci. 10 15 20 25 30 W znanych lampach siatkowych, potencjal siatki jest regulowany wzgledem ekranu w taki sposób, ze kazda wiazka elektronów jest ogniskowana na powierzchni ekranu, przy czym plamka swietlna wytwarzana na ekranie przez uderzenie wiazki elektronów powinna byc jak najmniejsza i nie po¬ winna przekraczac szerokosci pasków luminescen¬ cyjnych. W praktyce ogniskowanie wiazek elektro¬ nów na powierzchni ekranu wykonuje sie*za pomo¬ ca potencjalu równego w przyblizeniu }4 potencjalu ekranu. Róznica potencjalów siatki wzgledem ekra¬ nu jest bardzo duza i wynosi okolo *U potencjalu ekranu, przy czym pole elektryczne w przestrzeni ekran-siatka jest silne, na skutek czego na ekra¬ nie i siatce powstaje wtórna emisja elektronów, co zmniejsza kontrastowosc obrazu i pogarsza czystosc kolorów obrazów odtwarzanych na ekranie.W celu dokladniejszego zrozumienia przyczyn po¬ wstawania wyzej wymienionych niedogodnosci zo¬ stanie obecnie dokladniej omówiona budowa i dzia¬ lanie znanego kineskopu omawianego typu.Na fig. 1 przedstawiono schematycznie lewa czesc znanego kineskopu w przekroju poziomym. Wew¬ natrz balonu 1 umieszczony jest ekran E, wyposa¬ zony w pionowe paski luminescencyjne, kolejno zielone, czerwone i niebieskie, przy czym trzy na¬ stepujace po sobie paski tworza jedna trójke, a sze¬ rokosc tych pasków, bedaca rzedu na przyklad jed¬ nej trzeciej milimetra, na rysunku przedstawiona zostala z bardzo duza przesada w stosunku do wy- 586673 miarów balonu. Ponadto balon 1 zawiera siatke g zlozona z cienkich drutów równoleglych do pasków, umieszczona przed ekranem i pokrywajaca wszyst¬ kie trójki, widziana z pewnego punktu polozonego na osi kineskopu w taki sposób, ze poskok siatki jest w calym obszarze staly i mniejszy od szeroko¬ sci trójki. Odleglosc siatka-ekran jest przyklado¬ wa rzedu 2 cm.Przykladowo zostalo przedstawione tylko jedno z trzech dzial elektronowych, zwanych dzialem srod¬ kowym 3, w danym przypadku dzialem czerwonym.Przedstawiono równiez jedna z czesci zespolu 2 odchylania magnetycznego. Na rysunku nie przed¬ stawiono obwodowej warstwy przewodzacej, nazy¬ wanej „anoda", która powleka sie balon wewnatrz, poczawszy od linii wyznaczonej przez przekrój pio¬ nowy kineskopu w miejscu polozonym przed wylo¬ tem dzial elektronowych, do linii wyznaczonej przez przekrój pionowy kineskopu w sasiedztwie siatki. Nie przedstawiono równiez elektrody korek¬ cji czystosci, stosowanej z korzyscia w tych kine¬ skopach ani tez urzadzenia zbieznosci.Katody dzial polaczone sa z masa.Ekran E znajduje sie na bardzo wysokim poten¬ cjale rzedu 20000 woltów lub wiecej, a siatka S ma potencjal znacznie nizszy, na przyklad 5000 woltów, natomiast „anoda" oraz pozostale elektrody kazde¬ go z trzech dzial, które pracuja na najwyzszym potencjale, znajduja sie na potencjalach równych potencjalowi siatki lub co najmniej tego samego rzedu co potencjal siatki.Wychodzace z trzech dzial trzy strumienie elek¬ tronów „czerwony", „niebieski" i „zielony" o ges¬ tosci modulowanej sygnalami „czerwonym", „nie¬ bieskim" i „zielonymi" odchylane sa za pomoca ma¬ gnetycznego zespolu odchylania, na skutek cze¬ go na ekranie kreslone sa kolejne linie tak, jak w przypadku kineskopu monochromatycznego.Strumienie elektronów zakreslaja wewnatrz ze¬ spolu odchylania male luki o polozeniu zmie¬ niajacym sie w zaleznosci od kata odchylania, przy czym w przyblizeniu zazwyczaj sprowadza sie je do trzech stalych punktów, zwanych „srodkami odchylania" strumieniu elektronów, przy czym punkty te sa usytuowane w jednej plasz¬ czyznie pionowej, zwanej „plaszczyzna odchyla- ria", która na fig. 1 jest oznaczona za pomoca pro¬ stej xx. Na fig. 1 srodek odchylania strumienia czerwonego oznaczony jest przez 4, przy czym sam strumien elektronowy dla jednego ze swoich polo¬ zen oznaczony jest linia kropka-kreska.Zespól siatka-ekran tworzy dla strumieni elektro¬ nowych system soczewek cylindrycznych, zapew¬ niajacych ogniskowanie ich w znany sposób w plaszczyznie ekranu, przy czym pod tym pojeciem rozumie sie powierzchnie luminescencyjna ekranu.W celu uzyskania zadowalajacego obrazu trzeba, aby zostaly spelnione dwa warunki, zwane warun¬ kami czystosci i zbieznosci. Pierwszy warunek wy¬ maga, aby kazdy ze strumieni w kazdej chwili zo¬ gniskowany byl na pasku o kolorze przypisanym temu strumieniowi. Drugi warunek wymaga, aby trzy strumienie byly nieznacznie oddalone jeden od drugiego, inaczej mówiac, aby odpowiadaly temu samemu punktowi obrazu. 58667 4 Mozliwe jest równoczesne zapewnienie czystosci i zbieznosci w srodku ekranu za pomoca nadania osiom obu skrajnych dzial elektronowych lekkich nachylen w stosunku do osi srodkowego dziala 5 elektronowego, którego os pokrywa sie z osia kine¬ skopu. Nachylenia te w praktyce sa najczesciej rze¬ du 1°. Przy ekranie o strukturze regularnej, takiej jak to tutaj zalozono, za pomoca przedstawionego urzadzenia statystycznego nie jest na ogól mozliwe io utrzymanie na calej powierzchni ekranu czystosci uzyskanej w srodku. Wynika to w szczególnosci z tego, ze uklady nachylania nie tworza punktów nieruchomych i ze drogi strumieni miedzy uklada¬ mi odchylania a ekranem nie sa prostoliniowe. 15 Znany sposób otrzymania czystosci obrazu polega na takim wykonaniu ekranu, ze jego uklad pasków luminescencyjnych jest zgodny z wyznaczonym eks- perymetalnie rozkladem sladów strumieni elektro¬ nowych. Ekran taki jest bardzo kosztowny w wy- 20 konaniu.Inny znany sposób polega na wtraceniu miedzy anode i siatka elektrody korygujacej. Elektroda ta moze byc utworzona w postaci powloki przewodza¬ cej, nalozonej na balon kineskopu miedzy siatka a 25 anoda, odizolowanej od siatki i od anody, przy czym potencjal tej elektrody zmienia sie w funkcji odchylania strumieni elektronów.Zbieznosc natomiast jest zapewniana za pomoca urzadzenia, pozwalajacego co najmniej dwóm z 30 trzech strumieni nadac lekkie pomocnicze odchyle¬ nia zalezne od odchylania strumieni. Odchylenia te w szczególnosci nalezy nadawac strumieniom bez¬ posrednio po ich wyjsciu z dzial elektronowych.Na fig. 2 przedstawiono w bardzo duzym powiek- 35 szeniu srodkowy wycinek ekranu z paskami czer¬ wonymi, zielonymi i niebieskimi, oznaczonymi od¬ powiednio R, G i B. Paski te pokryte sa cienka warstwa przewodzaca 5, umozliwiajaca nadanie im potencjalu równego potencjalowi ekranu, a jedno- 40 czesnie wystarczajaco cienka by elektrody pobu¬ dzajace mogly dotrzec do warstwy luminescencyj- nej, tworzacej paski.Liniami przerywanymi przedstawiono linie ekwi- potencjalne w przestrzeni ekran-siatka, zas stru- 45 mien elektronowy 9, wychodzacy z dziala czerwo¬ nego przedstawiono liniami ciaglymi, zaznaczajac niektóre tory elektronów. Tory te sa dokladnie równolegle a ich wspólny kierunek jest normalny do siatki w bezposrednim sasiedztwie przestrzeni 50 siatka-ekran. Normalny kierunek podania elektro¬ nów na siatke wynika z rozpatrywania srodkowej czesci ekranu, równoleglosc torów jest jednak przy¬ blizeniem obowiazujacym na calej powierzchni ekranu. Jesli sie wezmie pod uwage wchodzace w 55 gre wielkosci, w rzeczywistosci ogniskowanie za¬ pewniane przez system optyki elektronowej dziala elektronowego zmniejsza srednice strumienia elek¬ tronów z nieprzekraczajacej 3 do 4 mm przy wyj¬ sciu z dziala do okolo 1 mm bezposrednio przed 60 siatka. Poniewaz jednak odleglosc miedzy wylotem dziala a siatka wynosi na przyklad 30 do 40 cm, to tory elektronów moga byc rozpatrywane, jako dokladnie równolegle niezaleznie od kata odchyle¬ nia. 65 Zespól siatka-ekran ze wzgledu na rozklad po-58667 6 tencjaiów wewnatrz przestrzeni siatka-ekran two¬ rzy zespól skupiajacych soczewek cylindrycznych (kazda soczewka odpowiada jednemu przedzialowi siatki) zasadniczo identycznych, charakteryzuja¬ cych sie ta sama plaszczyzna ogniskowa, polozona za siatka w stosunku do dzial elektronowych. Plasz¬ czyzna ta pokrywa sie dokladnie z powierzchnia ekranu ze wzgledu na zapewnienie najwiekszego skupienia elektronów na ekranie przy uwzglednie¬ niu innych parametrów kineskopu.Kazda z tych soczewek dziala kolejno na stru¬ mien elektronów wychodzacych z kazdego z trzech dzial elektronowych pod postacia dokladnie rów¬ noleglych wiazek elementarnych i w konsekwencji ogniskuje go w jednym punkcie swojej plaszczyzny ogniskowej. Jezeli warunek czystosci jest zacho¬ wany, to ogniskowanie to dla kazdego strumienia bedzie wystepowalo dokladnie na pasku luminoforu p kolorze swiecenia, przypisanym danemu strumie¬ niowi.Zogniskowanie strumieni w plaszczyznie ekranu Vg wymaga aby stosunek r = y byl równy }4, gdzie Ve oznacza potencjal ekranu, a Vg potencjal siatki.Wynika stad, ze VE- Vg = VE - r • VE(1 — r), przy czym (1—r) jest rzedu 8/4.Ze wzgledu na zapewnienie odpowiedniego pobu¬ dzenia substancji luminescencyjnych konieczne jest wybieranie wysokiego potencjalu ekranu Ve, rzedu na przyklad 20000 woltów.Z poprzedniego rozwazania wynika, ze przy zna¬ nym sposobie uzyskuje sie znaczna róznice poten¬ cjalów ekranu i siatki Ve — Vg, równa 15000 wol¬ tów przy VE = 20000 woltów i przy r = }4. Pociaga to za soba, jak to zostanie za chwile wykazane, po¬ wazna niedogodnosc, jaka jest emisja wtórna z siatki.Jakosc kineskopu pod wzgledem kontrastu mozna Lm zdefiniowac za pomoca stosunku C = ^"~» gdzie i-«m Lm i Lm oznaczaja odpowiednio luminacje maksy¬ malna i minimalna, mozliwe do uzyskania równo¬ czesnie na ekranie swiecacym swiatlem bialym (za pomoca doprowadzenia do trzech dzial elektrono¬ wych odpowiednich napiec) przy zastosowaniu ge¬ neratora okreslonego obrazu wzorcowego.Pozadane jest uzyskanie duzej wartosci -stosunku Cx lecz w znanych typach kineskopów z siatka osiagniecie zadanej wartosci jest utrudnione ze wzgledu na zjawisko emisji wtórnej z siatki.Zlikwidowanie tej emisji wtórnej -za pomoca do¬ bierania materialu na przewodzace druty siatki jest niemozliwe, bowiem wszelkie substancje przewo¬ dzace powoduja powstanie emisji wtórnej. Stopien tej emisji moze byc rózny, niemniej jednak roz¬ maite wzgledy ograniczaja wybór uzywanych ma¬ terialów. : Nalezy tu zauwazyc, ze strumien pobudzajacy po¬ woduje powstanie nie tylko emisji wtórnej z siatki, ale równiez emisji wtórnej z ekranu, tak samo, jak w kineskopach z maska cieniujaca, niemniej jednak pierwsza z nich jest znacznie bardziej krytyczna ze wzgledu na konsekwencje optyczne, co zostanie za¬ raz wyjasnione.Na fig. 3 przedstawiono zjawisko emisji wtórnej w przestrzeni siatka-ekran, przy czym w mniej¬ szej skali pokazano srodkowa czesc ekranu E, wy¬ cinek siatki g oraz zakreskowany ^czerwony" stru- 5 mien elektronów 9 (zakreskowanie nie przedstawia zadnego znaczenia fizykalnego).Strzalki 7 obrazuja poczatkowe czesci torów elektronów wybitych na skutek emisji wtórnej przez strumien elektronów pobudzajacych z pokry¬ lo cia przewodzacego 5. Elektrony wtórne, odepchnie¬ te wskutek dzialania siatki, padaja z powrotem na rózne czesci ekranu.Strumien pobudzajacy wybija ponadto z siatki elektrony wtórne, z których wiele pada na ekran, 15 przebiegajac po torze dokladnie normalnyrn do ekranu, tak, jak to jest przedstawione za jxmoca kropkowanej linii 8.Efekty optyczne tych zjawisk emisji wtórnej mo¬ ga zostac oszacowane tylko przy uwzglednieniu 20 ogólnego przebiegu rozkladu energii elektronów wtórnych emitowanych z materialu. Wiekszosc z tych elektronów wtórnych, na przyklad okolo 80% dla przypadku strumienia elektronów pierwotnych o energii 20000 elektronowoltów, koncentruje sie w 25 pasmie energetycznym, którego górna granica jest rzedu 30 do 50 woltów. Elektrony te beda wiec tak zwanymi elektronami „powolnymi".Znacznie mniejsza czesc elektronów wtórnych której nie mozna jednak pominac, charakteryzuje 30 sie energia rzedu energii elektronów pierwotnych.Elektrony te sa zwane elektronami „predkimi".Pozostala czesc elektronów rozklada sie miedzy tymi dwoma zakresami. Elektrony te zwane sa elektronami „posrednimi". 35 Prawo Widdingtona informuje, ze podczas prze¬ nikania elektronów przez warstwe o znanym ro¬ dzaju i grubosci nastepuje zmniejszenie energii elektronów, wyrazone w elektronowoltach Vi—V2 zgodnie z równaniem: (V2)2 = i-^V..(o .(V!). gdzie Vi — energia elektronu przy wejsciu do 45 warstwy V2 — energia elektronu opuszczajacego warstwe e — ladunek elektronu x — grubosc warstwy 50 a — stala liczbowa, zalezna od rodzaju warstwy -i przyjetego systemu jed¬ nostek.Nalezy w tym miejscu przypomniec, ze elektron 55 rozpedzony od predkosci zerowej za pomoca na¬ piecia V posiada energie kinetyczna V — 4/2 n* v2, gdzie m — masa elektronu, v — predkosc elektro¬ nu, V — energia w elektronowoltach. Dla skrócenia zapisu bedzie sie odtad rozumiec, ze elektron ma 60 „predkosc V woltów" zamiast, ze predkosc jego jest taka, ze 72 mv2 = V elektronowoltów.. Na fig. 4 przedstawiono graficznie prawo Wid¬ dingtona dla przypadku, w którym grubosc war¬ stwy x jest taka, ze drugi czlon równania (1) zni- 65 ka przy Vi = 10000 woltów. Na osi odcietych za-7 znaczono predkosc wejsciowa elektronu Vi zas na osi rzednych stosunek predkosci wyjsciowej do v2 predkosci wejsciowej —- • Celem wynalazku jest zmniejszenie wyzej wy¬ mienionych wad znanych lamp kineskopowych te¬ lewizji kolorowej.Zadaniem wynalazku jest opracowanie kinesko¬ pu, którego konstrukcja umozliwia nie powodujace niekorzystnych efektów ubocznych zastosowanie takiego rozkladu potencjalów, ze siatka ma poten¬ cjal wiekszy niz }4 lecz mniejszy niz 8A potencjalu ekranu, przez co zostaje zmniejszona róznica po¬ tencjalu miedzy siatka a ekranem, a w wyniku zo¬ staje zmniejszona w znacznym stopniu emisja wtór¬ na elektronów z siatki i z ekranu.Zadanie to zostalo rozwiazane wedlug wynalazku w ten sposób, ze w poblizu siatki ogniskujacej umieszczona jest przeslona, utworzona z przewodów usytuowanych równolegle do drutów siatki, w celu przesloniecia drogi bocznym czesciom kazdej wiaz¬ ki elektronów w przypadku, gdy potencjal siatki ogniskujacej ma wartosci od }4 do ZU potencjalu ekranu dla usuniecia lub zmniejszenia do minimum wtórnej emisji elektronowej z ekranu i siatki.Przedmiot wynalazku jest dokladniej wyjasniony na podstawie rysunku, na którym fig. 1 przedsta¬ wia kineskop znanego typu, w którym mozna zasto¬ sowac urzadzenie wedlug wynalazku, fig. 2 przed¬ stawia rozklad linii ekwipotencjalnyeh miedzy ekra¬ nem a siatka kineskopu z fig. 1 oraz rozklad tra¬ jektorii elektronów strumienia elektronów w prze¬ strzeni siatka-ekran, fig. 3 przedstawia zjawisko emisji wtórnej w przestrzeni siatka-ekran, fig. 4 przedstawia wykres, ilustrujacy prawo Widdingto- fta, fig. 5 przedstawia blad czystosci, który moze byc powodowany brakiem zogniskowania plamki na ekranie przy braku korekcji za pomoca zlozo¬ nej przeslony ograniczajacej szerokosc plamki, fig. 6 przedstawia sposób wykonywania wynalazku, wykorzystujacy zlozona przeslone, dzialajaca na poziomie siatki, fig. 7 przedstawia strukture geomer- tryczna zlozonej przeslony z fig. 6, fig. 8 przedsta¬ wia przyklad zalecanej realizacji zlozonej przeslo¬ ny, przedstawionej na fig. 6, fig. 9, 10 i 11 przed¬ stawiaja trzy przyklady wykonania wynalazku przy wykorzystaniu zlozonej przeslony polaczonej z siat¬ ka, a fig. 12 przedstawia odmiane przykladu wyko¬ nywania wynalazku, w którym zlozona przeslona polaczona jest z ekranem. * Zgodnie z wynalazkiem zmniejszono znacznie emisje wtórna, zmniejszajac natezenie pola elek¬ trycznego w przestrzeni ekran-siatka, to znaczy Vg stosujac r = — wiekszy od }4. Praca ze stosunkiem Ve r zdecydowanie wiekszym od ^ na przyklad r = y2, moze jednak prowadzic przy okreslonej szerokosci pasków luminescencyjnych do stanu, przy którym szerokosc plamki na ekranie przekracza szerokosc pasków. Zapobiega sie temu stosujac przeslone. Zo¬ stanie to wyjasnione ponizej.Mozna uzywac przeslone zlozona 10, taka jak przedstawiono na fig. 6. Na fig. 6 przedstawiono 8 czesc srodkowa ekranu E i siatki g oraz strumien elektronów 9, którego skrajne zakreskowanie czes¬ ci 90 zatrzymywane sa przez przeslone 10. Przeslo¬ na przykladowo usytuowana jest w odleglosci 1 cm 5 przed siatka 9 i na ten sam potencjal co siatka.Przeslona zlozona 10 sklada sie z pionowych pel¬ nych pasków 11 nieprzenikliwych dla elektronów, poprzedzielanych szczelinami równoleglymi do pas¬ ków w ten sposób, aby zatrzymac czesci 90 stru- 10 mienia elektronów 9, gdyz czesci te po zognisko¬ waniu, a wlasciwie po czesciowym zogniskowaniu za pomoca systemu siatka-ekran powodowalyby powstanie bocznych czesci plamki, wykraczajacych poza pasek czerwony. 15 Paski 11 sa rozmieszczone w taki sposób, aby przeslonic strumien elektronów niezaleznie od kata odchylenia, tak, jak jest.to wskazane na fig. 7, gdzie przedstawiono inna czesc ekranu, na której kieru¬ nek padania strumienia nie jest juz prostopadly do 20 siatki. Linie kreskowane pokazuja szerokosc osta¬ teczna strumienia przy braku przeslony.Na ogól jesli przeslona zlozona 10 przywraca czystosc strumienia elektronowego dziala srodko¬ wego, to spelnia te role w sposób zadowalajacy 25 równiez dla dwóch pozostalych dzial. Mozna jednak przyjac pewien margines przy wyznaczaniu szero¬ kosci pasków pelnych w celu unikniecia niebezpie¬ czenstwa powstawania bledu czystosci dla dwóch pozostalych dzial. 80 Przy zastosowaniu siatki o stalym skoku stosuje sie równiez przeslone zlozona o dokladnie stalym skoku.Na fig. 8 przedstawiono korzystny przyklad wy¬ konania przeslony 10. Sklada sie ona z siatki z bar¬ dzo cienkich drutów, zas pelne paski 11 przeslony 10 sa wykonane za pomoca nakladania, na przyklad w sposób fotograficzny, odpowiedniej substancji, takiej jak wegiel, srebro lub aluminium.Na fig. 9, 10 i 11 przedstawiono trzy inne przykla¬ dy wykonania przeslony.W pierwszym przypadku (fig. 9) druty siatki zo¬ staly pogrubione tak, aby zatrzymac niepozadane czesci strumienia. Rozwiazanie to nie jest jednak optymalne, gdy wystepuje mozliwosc powstania na ekranie plamki swietlnej z „aureola".Na fig. 10 przedstawiono inny przyklad wykona¬ nia, w którym efekt przeslaniania uzyskuje sie przez wykonanie siatki nie z drutów pojedynczych, 60 lecz z zespolów trzech drutów o osiach lezacych we wspólnej plaszczyznie, przy czym przekroje po¬ przeczne tych drutów stykaja sie ze soba. Srednice dwóch drutów bocznych w kazdym z zespolów sa mniejsze od srednicy drutu srodkowego, co tworzy 55 doskonale zabezpieczenie przeciw wibracjom siatki, bowiem czestotliwosci rezonansowe drutów bocz¬ nych i drutu srodkowego sa rózne. Mozna przykla¬ dowo wybrac druty o stosunku srednio 7: 8. Stosu¬ nek srednic przedstawiony na rysunku, jest zdecy- "eo dowanie wiekszy. Srednice moga byc rózne dla kaz¬ dego z trzech drutów.W przeslonie zlozonej, przedstawionej na fig. 11 stosuje sie równiez grupe trzech drutów o niejedna¬ kowych srednicach, lecz tym razem osie ich sa usy- 65 tuowane w wierzcholkach trójkota. Wykonanie ta-9 58667 10 kiej przeslony jest latwiejsze niz wykonanie prze¬ slony zlozonej przedstawionej na fig. 10.Na fig. 12 przedstawiono przyklad wykonania wynalazku, w którym przeslona nie ogranicza sze¬ rokosci strumienia elektronów a wylacznie szero¬ kosc czynnej czesci strumienia.Kazdy pasek luminescencyjny trójek ma zmniej¬ szona szerokosc i otoczony jest dwoma paskami ja¬ lowymi 23, w miejscu tych pasków jalowych 23 podloze ekranu nie jest pokryte substancjami lu- minescencyjnymi, lecz jest pokryte na przyklad weglem. Paski jalowe 23 maja szerokosc taka, ze pokrywaja te czesc ekranu E, na której nakladaja sie skrajne czesci dwóch strumieni tak, aby czynne czesci trzech strumieni nie mogly nawzajem sie po¬ krywac i aby kazdy strumien pobudzal pasek przy¬ pisanego mu koloru.Paski jalowe 23 maja szerokosc nieco wieksza od dokladnego minimum, dla którego strumien czer¬ wony pokrywa w plaszczyznie rysunku na ekranie srodkowy pasek czerwony R i dwa sasiednie paski jalowe. Ulatwia to uzyskanie czystosci przy wiek¬ szych tolerancjach wykonania i/lub regulacji.Oczywiscie mozna dazyc do zredukowania szero¬ kosci pasków jalowych do minimum lub tez sto¬ sowac paski jalowe szersze, aby podkreslic wymie¬ niona wyzej zalete dotyczaca czystosci, zachowujac jednak wystarczajaca szerokosc pasków lumines- cencyjnych.Zrealizowanie kineskopów z przeslona wedlug wynalazku pozwolilo dla obrazu pomiarowego skla¬ dajacego sie z dwóch czesci, czarnej i bialej, pokry¬ wajacych odpowiednio prawa i lewa polowe ekranu 5 uzyskac kontrast nie mniejszy od 100 (w porówna¬ niu z okolo 10 dla kineskopu klasycznego) miedzy dwoma punktami, odleglymi kazdy o 3 cm od te¬ oretycznej linii rozdzialu bieli i czerni, oraz kon¬ trast nie mniejszy od 250 (wobec okolo 20 dla ki¬ neskopu klasycznego) miedzy dwoma punktami, odleglymi kazdy o 10 cm od tejze linii rozdzialu. PL

Claims (1)

1. Zastrzezenie patentowe Trójkolorowy kineskop telewizji kolorowej, któ¬ rego ekran jest wybierany przynajmniej jedna wiazka elektronów przechodzaca przez siatke ogni¬ skujaca usytuowana przed ekranem i wykonana z metalowych drutów ulozonych równolegle do lu- minescencyjnych pasków znamienny tym, ze w po¬ blizu siatki (g) ogniskujacej umieszczona jest prze¬ slona (10) utworzona z przewodów usytuowanych równolegle do drutów siatki (s), w celu przeslonie¬ cia drogi bocznym czesciom (90) kazdej wiazki elek¬ tronów (9) w przypadku gdy potencjal siatki (g) ogniskujacej ma wartosci od }4 do 3A potencjalu ekranu (E) dla usuniecia lub zmniejszenia do mi¬ nimum wtórnej emisji elektronowej z ekranu (E) i siatki (g). 15 20KI. 21 a1, 34/31 58667 MKP H 04 n Fig:2 Fig:3KI. 21 a1, 34/31 5S667 MKP H 04 n \ V5 OSO V Ó » m u MO A 000 30•00 41 NO C« — F,R J V4 Rq.12KI. 21 ai, 34/31 58667 MKP H 04 n '9 11KI. 21 ai, 34/31 58667 MKP H 04 n Fia:9 Rq: 10 Fiq:11 a M & ,30 f2Z722ZZc7. PL