Poza tym wspomniana konstrukcja ma znaczny we¬ wnetrzny strumien rozproszenia magnetycznego, który musi byc przejety przez umieszczone na czo¬ lowych stronach ukladu zespoly magnesów trwa¬ lych. Do wykonywania tych magnesów trwalych sa zatem znów potrzebne materialy, które odzna-t czaja sie znaczna magnetyczna pojemnoscia ener¬ getyczna.Zadaniem wynalazku jest stworzenie ukladu ma¬ gnesów trwalych do wytwarzania na ogól jedno¬ rodnego pola magnetycznego, przeznaczonego do kierunkowego prowadzenia strumienia elektronów przez dluzszy odcinek jego drogi, zwlaszcza w lam¬ pach o biezacej fali i duzej mocy, w którym to ukladzie ciezar magnesów móglby byc znacznie zmniejszony w stosunku do znanych magnesów 4 trwalych przy tym samym uzytecznym strumie¬ niu magnetycznym.W celu rozwiazania tego zadania zaproponowany zostal uklad magnesów trwalych wspomnianego na 5 wstepie rodzaju, w którym wedlug wynalazku ma¬ gnesy trwale, na swej zwróconej w kierunku osi ukladu stronie tworza wieksza liczbe tuz jeden za drugim uszeregowanych biegunów magnetycznych, których potencjal magnetyczny poczynajac od stron 10 czolowych ukladu az do jego srodka w taki sposób maleje, ze wszystkie wychodzace z poszczególnych biegunów magnetycznych do wewnatrz ukladu linie sil pola przebiegaja na ogól równolegle do osi tego ukladu. 15 Wynalazek pozwala na zastosowanie do sporza¬ dzania magnesów trwalych takiego materialu, któ¬ ry ma mala pojemnosc energetyczna i bardzo duze natezenie powsciagajace (He 2000 Oe), gdyz w ukladzie trwalych magnesów wedlug wynalazku 20 stosunek uzytecznego strumienia magnetycznego do strumienia rozproszenia magnetycznego jest bardzo duzy i wskutek tego na ogól pokrywane musi byc tylko zapotrzebowanie mocy potrzebnej dla uzy¬ tecznego strumienia magnetycznego. Jako material 25 o duzym natezeniu powsciagajacym i malej pojem¬ nosci energetycznej nalezy uznac taki material, w którym stosunek ma indukcji magnetycznej w punkcie roboczym Ba do natezenia pola magne¬ tycznego w punkcie roboczym Ha na ogól nie prze- 30 kracza liczby jednocyfrowej.Znanymi materialami tego rodzaju sa na przy¬ klad twarde magnetycznie ferryty lub stopy na bazie platyna-kobalt. Ze znanych zasad dobierania wielkosci magnesów trwalych, sporzadzanych z ma- 35 terialu o duzym natezeniu powsciagajacym i malej pojemnosci energetycznej wynika, ze tego rodzaju trwale magnesy maja zwarta konstrukcje, a stad wynika mala ich objetosc. Ponadto przy stosowa¬ niu twardych magnetycznie ferrytów, zamiast sto- 40 pów Alnico, dotychczas powszechnie stosowanych do sporzadzania ogniskujacych ukladów z trwa¬ lych magnesów, ciezar trwalych magnesów wedlug wynalazku jest jeszcze mniejszy, gdyz ferryty te maja mniejszy ciezar wlasciwy. 45 Uklad trwalych magnesów wedlug wynalazku najkorzystniej sklada sie z trwalych magnesów, które sa uszeregowane tuz jedne przy drugich i których dlugosc, poczynajac od obydwóch ze¬ wnetrznych konców ukladu az do jego srodka, stale 50 maleje. Poszczególne magnesy trwale umieszczone sa wzajemnie w jak najmniejszej odleglosci. W skrajnym przypadku uzyskuje sie jednolity magnes trwaly, który poczynajac cd strony czolowej ukla¬ du maleje schodkowo lub stozkowo w kierunku 55 srodka. Namagnesowane promieniowo do osi ukla¬ du magnesy trwale moga byc pierscieniami lub pretami zgrupowanymi gwiazdziscie dokola osi te¬ go ukladu.Wynalazek zostanie teraz szczególowiej opisany na eo podstawie przedstawionego na rysunku przykladu jego wykonania, przy czym fig. 1 pokazuje w prze¬ kroju wzdluznym uklad trwalych magnesów, fig. 2 — rozklad pola magnetycznego ukladu trwa¬ lych magnesów, przedstawionego na fig. 1, fig. 3 — 65 przedstawia w rzucie z przodu odmiane ukladu51986 5 6 trwalych magnesów wedlug wynalazku, fig. 4 — w przekroju wzdluznym uklad trwalych magnesów przedstawiony na fig. 3, a fig. 5 przedstawia od¬ miane ukladu trwalych magnesów przedstawionego na fig. 3 i 4.W przedstawionym na fig. 1 ukladzie trwalych magnesów, w sporzadzonej z miekkiego zelaza ru¬ rze 1 umieszczone sa promieniowo namagnesowa¬ ne pierscienie 2, które na przyklad mozna wyko¬ nac z twardego magnetycznie ferrytu o duzym na¬ tezeniu powsciagajacym. Wewnetrzna srednica pierscieni 2, których bieguny magnetyczne zwró¬ cone w kierunku osi ukladu, poczynajac od strony czolowej ukladu az do jego srodka, sa wszystkie jednoimienne, stale zwieksza sie poczynajac od obydwóch stron czolowych ukladu az do jego srod¬ ka. Wysokosc poszczególnych pierscieni 2 jest w taki sposób dobrana, ze ich zwrócone w kierunku osi ukladu bieguny magnetyczne maja takiej wiel¬ kosci napiecie magnetyczne, iz magnetyczne linie ekwipotencjalne w calym wnetrzu ukladu trwa¬ lych magnesów przebiegaja na ogól prostopadle do osi ukladu i zazwyczaj znajduja sie w jednako¬ wych wzajemnych odleglosciach.Tego rodzaju uklad linii ekwipotencjalnych jest pokazany liniami 3, przy czym za pomoca liczb, które poprzedzone znakiem plus lub minus umiesz¬ czone sa na zwróconych w kierunku osi magnesu biegunach magnetycznych pierscieni 2, oznaczono normowana wartosc napiecia magnetycznego. Wy¬ nika stad, ze wszystkie wychodzace z poszczegól¬ nych biegunów magnetycznych linie pola magne¬ tycznego wewnatrz ukladu przebiegaja na ogól równolegle do osi tego ukladu, gdyz jak wiadomo linie pola magnetycznego przebiegaja zawsze pro¬ stopadle do linii ekwipotencjalnych. Za pomoca linii 4 uwidoczniono w jaki sposób przebiegaja linie pola magnetycznego pomiedzy obydwoma na czo¬ lowych stronach ukladu magnetycznego umieszczo¬ nymi biegunami magnetycznymi.Rozklad pola magnetycznego bedzie tym bardziej równomierny, im drobniejsze bedzie stopniowanie trwalych magnesów. Na zewnatrz ukladu magne¬ tycznego, wskutek zwarcia magnetycznego, jakie daje sporzadzony z miekkiego zelaza cylinder 1, wzdluz osi ukladu magnetycznego (inaczej niz w znanym magnesie rurowym lub dwustozkowym) w ogóle nie ma strumienia rozproszenia magne¬ tycznego. Jedynie na obydwóch stronach czolowych ukladu powstaje strumien rozproszenia magnetycz¬ nego, którego linie oznaczono liczba 5. Wynika stad, ze dla okreslonej wymaganej indukcji wzdluz osi ukladu magnetycznego (na przyklad dla induk¬ cji 500 G) równiez przez dluzszy odcinek drogi (na przyklad wiekszy niz 20 cm) pojemnosc energe¬ tyczna trwalych magnesów moze byc mniejsza niz w opisanych na wstepie znanych ukladach trwa¬ lych magnesów.Fig. 2 przedstawia rozklad pola ukladu trwalych magnesów pokazanych na fig. 1, przy czym odciete prostokatnego ukladu wspólrzednych podaja dro¬ ge i w kierunku osi ukladu, a rzedne — indukcje magnetyczna Bz. Przedstawiona linia ciagla krzywa 6 przedstawia zatem wartosc Bz pola magnetycz¬ nego wzdluz osi ukladu ogniskujacego, pokazanego na fig. 1. Przedstawiona linia kreskowa krzywa 7 ma pokazac, ze w przedstawionym na fig. 1 ukla¬ dzie trwalych magnesów, za pomoca wzmocnienia napiecia magnetycznego po stronie wyjsciowej 5 ukladu magnetycznego, pole to moze byc wzmoc¬ nione, tak jak to w tym przypadku konieczne jest dla elektronówek o fali biezacej.Na fig. 3 i 4 przedstawiony jest uklad trwalych magnesów wedlug wynalazku, w którym zamiast pierscieniowych magnesów trwalych zastosowane zostaly prety magnetyczne 8, które usytuowane sa gwiazdziscie dokola osi ukladu i swymi zewnetrz¬ nymi biegunami przylegaja do mostków 9, sporza¬ dzonych z miekkiego zelaza. Analogicznie do ukla¬ du przedstawionego na fig. 1 dlugosc poszczegól¬ nych pretów magnetycznych, które wzdluz ukladu uszeregowane sa tuz jeden przy drugim, maleje przy tym poczynajac od obydwóch stron czolowych ukladu az do jego srodka.Przy odpowiednim dobraniu dlugosci pretów ma¬ gnetycznych 8 uzyskuje sie znów rozklad poten¬ cjalu magnetycznego taki jaki jest pokazany na fig. 1. Poszczególne sporzadzone z miekkiego zela¬ za mostki 9 sa wzajemnie polaczone za pomoca sporzadzonych z miekkiego zelaza blach 19, tak ze utworzona zostaje w ten sposób obudowa oslania¬ jaca, która otacza uklad magnetyczny. W ten spo¬ sób uzyskuje sie to, ze poza strumieniem rozpro¬ szenia magnetycznego po obydwóch stronach czo¬ lowych ukladu, nie wystepuje zaden Inny strumien rozproszenia magnetycznego w otoczeniu ukladu magnetycznego. Liczba 11 oznaczono nabiegunniki, dokola których zgrupowane sa prety magnetycz¬ ne umieszczone po obydwóch czolowych stronach ukladu i w które mozna wsunac elektronówke o fali biezacej. Nalezy zaznaczyc, ze tego rodzaju nabiegunniki mozna by zastosowac równiez w ukla¬ dzie trwalych magnesów, przedstawionym na fig. 1.W ukladzie trwalych magnesów wedlug wyna¬ lazku specjalnie wskazane jest takie wyrównywa¬ nie strat energii na zasadniczo nie dajacy sie unik¬ nac maly strumien rozproszenia magnetycznego po obydwóch czolowych stronach ukladu trwalych magnesów, ze obydwa umieszczone po tych stro¬ nach ukladu trwale magnesy zostaja wzmocnione za pomoca dodatkowych magnesów, które równiez sa namagnesowane promieniowo.Przedstawiony na fig. 5 przyklad wykonania ukladu magnesów trwalych jest na ogól podobny do ukladu pokazanego na fig. 3 i 4. Obydwa za¬ stosowane na czolowych stronach prety magne¬ tyczne 12 sa wzmocnione jedynie przez dodatkowe prety magnetyczne 13. Przy czym zostal pokazany taki przypadek, wedlug którego prety magnetycz¬ ne 13 moga miec zarówno takie same jak i mniej¬ sze napiecie magnetyczne niz sasiednie prety ma¬ gnetyczne 12, zaleznie od tego jakie jest zapotrze¬ bowanie energii na pokrycie strat spowodowanych strumieniem rozproszenia magnetycznego.Wynalazek nie ogranicza sie do przedstawionych wyzej przykladów jego wykonania. Zwlaszcza nie jest konieczne, aby magnesy trwale byly usytuo¬ wane schodkowo wewnatrz ukladu. Mozliwe jest, przy odwróceniu magnesów usytuowanie ich schod¬ kowo na zewnatrz, przy czym wówczas cylinder 15 20 25 30 35 40 45 50 55 60S1986 sporzadzony z miekkiego zelaza musi miec ksztalt odpowiadajacy temu ukladowi schodkowe¬ mu. Ponadto w jednej plaszczyznie prostopadlej do osi ukladu mozna zgrupowac gwiazdziscie wiecej niz cztery prety magnetyczne. Wreszcie mozliwe jest stosowanie zamiast twardych magnetycznie ferry¬ tów, dowolny inny material o duzym natezeniu powsciagajacym i malej pojemnosci energetycznej. PL