Niniejszy wynalazek dotyczy techniki wydzielania elektronów w rurkach w wy¬ sokim stopniu opróznionych, uzywanych do elektrycznych wyladowan, do rozmai¬ tych celów przemyslowych, jako to: wy¬ twarzanie promieni Rontgena, wzmacnia¬ nie i spostrzeganie slabych pradów, wy¬ twarzanie drgan elektrycznych Hertza i t. d.Wynalazek polega na tern nowem spo¬ strzezeniu, ze nawet w najwyzszej prózni, a wiec w nieobecnosci wszelkiej jonizacji, moga nastapic wyladowywania miedzy chlodnemi elektrodami o temperaturze do¬ wolnie niskiej, gdy tylko odstep elektrod jest dostatecznie maly.W pewnych grani¬ cach odstep ten moze byc tern wiekszy, im mniejszy promien krzywizny posiada ak¬ tywna powierzchnia katody. Przyklady u- rzadzen, zapomoca których fakt ten moz¬ na wykazac, sa przedstawione na fig. 1 do 3. W bance szklanej A, zawierajacej naj¬ wyzsza technicznie urzeczywistnic sie da¬ jaca próznie, znajduja sie elektrody B i C.W ich koncach wewnetrznych, zwróco¬ nych ku sobie, osadzone sa ostrza z trudno topliwego metalu, np. z platyny, wolfra¬ mu lub tantalu. Jezeli odstep ostrzy wynosi w stanie chlodnym, np., 3 mm, to moze byc on dowolnie zmniejszony. W tym celu, jak przedstawiono na fig. 1, oba trzony e- lektrod lub jeden z nich, najlepiej ten, któ¬ ry gra role anody, jest wydrazony (wy¬ konany z rurki miedzianej lub zelaznej) i zawiera wewnatrz tego wydrazenia male cialo zarowe, zapomoca którego moze byc elektroda rozgrzana od'200 do 300 stopni; wskutek wydluzenia spowodowanego roz¬ grzaniem nastepuje zblizanie sie ostrz. In¬ ny sposób przedstawiony jest na fig. 2. Tuz szyjka jednej elektrody polaczona jest scianka elastyczna dowolnego ksztaltu F ze szkla lub metalu, dajacego sie znie¬ ksztalcic, np. zapomoca urzadzenia sciska¬ jacego 9, w ten sposób, ze przez to regulu¬ je sie odleglosc elektrod. Mozna równiez jedna z elektrod unliescic na trzpieniu ze¬ laznym i tak, ze polozenie nastawia sie za¬ pomoca pola magnetycznego. Tego rodza¬ ju urzadzenie przedstawione jest na fig. 3.Ze wzgledów technicznych na utrzymanie prózni najlepiej jest zamknac w szczelnej malej bance szklanej K trzpien zelazny /, polaczony stale z elektroda. Calosc spo¬ czywa na sprezynie L, sporzadzonej z ma- terjalu niewrazliwego na zar, np. z wolfra¬ mu, i ustawia sie stosownie do wzbudzenia elektromagnesu M, zasilanego pradem z transformatora T blizej lub dalej od dru¬ giej elektrody. Aby ulatwic wypróznienie tego aparatu, poleca sie umiescic w rurce oprócz normalnych elektrod jeszcze elek¬ trode . z drutu tantalowego lub wolframo¬ wego w ksztalcie petli zarówkowej S, jak to przedstawiono dla przykladu na fig. 1.Petli tej uzywa sie wylacznie podczas pro¬ cesu wypompowywania powietrza; mozna sie bez niej obyc w pewnych okoliczno¬ sciach. Napiecie potrzebne, aby spowodo¬ wac wyladowanie nawskros szpary mie¬ dzy elektrodami, wynosi przy bankach próbnych o szparze 0,5 — 1 mm szerokiej, kilkadziesiat tysiecy woltów. Wzrasta ono wraz z wzrostem oddalenia elektrod od siebie i jest niezalezne od zmian gestosci gazu, przy zalozeniu, ze banka jest dosta¬ tecznie wyprózniona. Przejsciu pradu to¬ warzyszy silna emisja promieni Róntgena, przyczem oko zauwaza tuz wpoblizu ostrz wyrazne srodowisko, z którego wychodza promienie. Oprócz ciaglego niebiesko-sza- rego swiatla plamy ogniskowej, które o- czywiscie widoczne jest tylko przy dosta- tecznem napieciu i dostatecznej gestosci pradu wyladowania, nie da sie okiem za¬ uwazyc zadnego innego promieniowania, szczególnie zas zadnego przerywanego widma, które sprowadzaloby sie do swie¬ cenia czesci resztek gazu, lub ewentualnie czastek metalu oderwanych od elektrod.Fakty te, wobec silnego rozrzedzenia i wspomnianej niezaleznosci napiecia od ge¬ stosci gazu, sa dowodem, ze wyladowanie nie jest spowodowane ewentualna joniza¬ cja resztek gazu, ani tez nie jest wylado¬ waniem luku swietlnego, powodujacego odrywanie materjalu jonizacji od elektrod i niszczenie elektrod, lecz ze dzialanie ban¬ ki polega na odmiennej zasadzie. Gdyb}' mianowicie w niniejszym przypadku przy¬ czyna wyladowania w gazie byla zwykla jonizacja, wówczas wyladowanie omijalo¬ by wlasnie brzegi szpary, a nie obieralo ich jako aktywnych powierzchni elektrod.Jezeli przy gestosci gazu, jaka posiada np. rurka róntgenowska pierwotnej konstruk¬ cji, wyladowanie ma do wyboru droge al¬ bo miedzy najblizszemi powierzchniami e- lektrod, albo tez inna dluzsza droge bocz¬ na, wówczas obiera stale ta druga. Fizycy tlumacza te pozornie niezrozumiala wla¬ sciwosc powstawaniem w otoczeniu kato¬ dy przesirzeni ubogiej w jony .W wykla¬ dach fizyki doswiadczalnej pokazuje sie odnosne zjawisko zapomoca znanych od dziesiatek lat rurek bocznikowych Hittor- fa. Z drugiej strony, gdyby istnial pewien rodzaj tworzenia sie luku swietlnego, to nietylko materjal elektrod swiecilby w przerywanem widmie wlasnem, lecz tak¬ ze elektrody zostalyby zniszczone podczas biegu. Ten ostatni wypadek jednak nie za¬ chodzi: mozna np. obciazyc katodowy wierzcholek 10 mil-amp. i wiecej przez set¬ ki godzin, i tak nie dozna on znacznej zmiany.Opisanego urzadzenia wedlug fig. 1 mozna uzywac jako technicznego zródla promieni róntgenowskich. Jezeli sie przy- tem nastawia przedmiot dany do prze¬ swietlenia na stozek promieni, dotykaja-cych krawedzi szpary, obrazy wywolane moga byc nawet dosc ostre.Odnosnie do umocowania elektrod za¬ uwaza sie, ze nie koniecznie musi sie kazda elektroda zosobna umiescic i umocowac w oddzielnych koncach banki, jak to przed¬ stawiono na fig 1 i 2. Przeciwnie, jedna z elektrod, a wzglednie szyjka banki, w której elektroda jest umocowana, moze sluzyc równoczesnie do umocowania dru¬ giej elektrody. W tym wypadku jedna z e- lektrod jest przymocowana do drugiej e- lektrody lub przynaleznej szyjki zapomo- ca nasadki izolacyjnej, np. z kwarcu. Ta¬ kie urzadzenie, w wypadku gdy sie ma pracowac ze stala odlegloscia elektrod, np. dla celów glebokiej terapji, posiada te za¬ lete, ze odleglosc ta jest tylko bardzo ma¬ lo zalezna lub tez nawet wcale niezalezna od zmian temperatury.Elektrody nie musza bezwarunkowo po¬ siadac ksztaltu ostrz naprzeciw siebie le¬ zacych. Moze byc zastosowany ksztalt do¬ wolny, badz pólkuli, badz tez zwróconych ku sobie wierzcholkami formy paraboloi- dalnych (fig. 2) lub t. p.W wypadku ostrz lezacych w jednej plaszczyznie mozna uzyc takze uksztalto¬ wania wspólsrodkowego, tak, ze jedna e- lektroda jest tarcza kolowa lub eliptyczna, druga natomiast odpowiednim pierscie¬ niem. Wszystkie takie symetryczne urza¬ dzenia posiadaja te zalete, ze moze znalezc zastosowanie nietylko prad o napieciu sta¬ lem, lecz równiez i o napieciu zmiennem.W ostatnim wypadku kazda z elektrod staje sie naprzemian raz anoda, drugi raz katoda, przyczem jednak powstajace dwa oddzielne ogniska, wobec malej odleglosci elektrod, niezbyt przyczyniaja sie do za¬ mazania obrazów.Niesymetryczne ulozenia elektrod wy¬ rózniaja jeden kierunek pradu, dzialaja zatem jak zawór i moga byc uzyte jako ta¬ ki, przyczem ta elektroda, która zaopa¬ trzona jest w powierzchnie o malym pro¬ mieniu krzywizny (ostrza, kolce), dziala jak katoda.Takie niesymetryczne ulozenie elektrod, jako zródlo promieni róntgenowskich, po¬ siada szczególne znaczenie, gdy jedna e- lektroda posiada ksztalt rurki otulajacej druga elektrode, posiadajaca ksztalt kolca (fig. 3). Inne podobne urzadzenia sa: tar¬ cza wchodzaca w prózny cylinder lub sto¬ zek, dwa o wspólnej osi cylindry lub stoz¬ ki i t. p. Zaleta urzadzenia wedlug fig. 3 jest miedzy innemi to, ze elektroda wydra¬ zona moze byc równoczesnie uzyta jako zapora dla promieni, jezeli jest wykonana z materjalu pochlaniajacego promienie i ma scianki o grubosci wystarczajacej.Przy uzyciu urzadzenia dla celów terapeu¬ tycznych, unika sie niepozadanego dziaia- lania promieni, zas dla zdjec zabezpiecza sie, aby plyty nie byly oslonione przez pro¬ mienie rozproszone.Jezeli jednak maja byc wytwarzane dla celów glebokiej terapji promienie ubogie w skladowe miekkie, wówczas odleglosc elektrod obiera sie odpowiednio do celu tak wielka , by tylko wartosci wierzchol¬ kowe (maksymalne) napiecia powodowaly wytwarzanie promieni róntgenowskich.Szczególnie przy pracy pradem o wiek¬ szej czestotliwosci, przewyzszajacej 50 — 125 okresów na sekunde technicznego pra¬ du zmiennego, korzystne jest obierac odle¬ glosc tak, by kazdorazowe napiecie wierz¬ cholkowe lezalo tuz przy tej granicznej wartosci, przy której nastepuje przejscie pradu. Wówczas juz przy malem zuzyciu energji i stosunkowo slabem ogrzaniu e- lektrod powstaje stosunkowo wydatne i przenikliwe promieniowanie.Wyladowanie w wysokiej prózni mie¬ dzy bliskiemi niezarzacemi sie elektroda¬ mi daje sie zastosowac do rozmaitych ce¬ lów technicznych. Mozn go, np., uzyc ce¬ lem utworzenia zaworu w sposób powyzej opisany, celem utworzenia rurki wysylaja- — 3 —cej fale Hertza lub rurki wzmacniajacej i t. d. Przytem mozna poslugiwac sie elek¬ tronami, uwolnionemi przez wyladowanie na anodzie i opuszczajacemi ja przewaz¬ nie w kierunku stycznym do jej powierzch¬ ni. W tym celu anoda pomocnicza C jest umieszczona w wydrazeniu katody B (fig.4) tak,ze miedzy niemi znajduje sie nie¬ wielka przestrzen. Izolujace pierscienie O, z materjalu wytrzymalego na zar (kwar¬ cu), lacza BiCw jedna sztywna calosc, gdyz gwiMt 9 i sprezyna 4 lacza je w rurce trzonowej katody B. Katoda ta jest umo¬ cowana zapomoca drucików S i sprezyny F na trzonie K banki. Wyladowanie mie¬ dzy krawedziami katody B i anoda po¬ mocnicza C uwalnia elektrony, które albo ida dalej rozproszone, albo tez daja sie, skupic,'np. zapomoca nasadki cylindrycz¬ nej 1. Te elektrony nadaja sie do dowolne¬ go zastosowania, np. w wypadku fig. 4 u- derzaja o tarcze antykatody D, i tern wy¬ twarzaja promienie Rontgena. Wyladowa¬ nie miedzy elektrodami BiCz jednej, C i D z drugiej strony uskutecznia sie w je¬ den ze znanych sposobów, czyli albo zapo¬ moca dwu oddzielnych transformatorów Z i R, albo tez zapomoca tego samego transformatora o wysokiem napieciu, któ¬ rego bieguny lacza sie jeden z B, diugi z Z), podczas gdy C jest polaczone z oporni¬ kiem przystosowanym do wysokich na¬ piec, którego konce sa polaczone do biegu¬ nów transformatora. W ten sposób zapo¬ moca wyladowania miedzy B i C reguluje sie prad, a wiec intensywnosc promienio¬ wania, podczas gdy jego przenikliwosc jest dana zapomoca napiecia miedzy C \D. PLThe present invention relates to the technique of electron elution in highly emptied tubes used for electrical discharges for a variety of industrial purposes, such as generating Rontgen rays, amplifying and perceiving weak currents, generating Hertz electric vibrations. and this invention is based on the new observation that even at the highest vacuum, so in the absence of any ionization, discharges can occur between the cool electrodes at a temperature which is quite low as soon as the electrode gap is sufficiently small. this interval may be larger the smaller the radius of curvature the active cathode surface has. Examples of devices by which this fact can be demonstrated are shown in Figs. 1 to 3. In the glass envelope A, which is technically of the highest possible vacuum, there are electrodes B and CW with their inner ends, facing each other, are mounted blades made of a non-fusible metal, for example platinum, tungsten or tantalum. If the blade spacing in the cool state is, for example, 3 mm, it can be reduced to any desired size. For this purpose, as shown in Fig. 1, both or one of the electrode shafts, preferably the one that plays the role of the anode, is hollow (made of a copper or iron tube) and has a small body inside the conduit. a glow with which the electrode can be heated from'200 to 300 degrees; due to elongation due to heating, the blades are approached. Another way is shown in Fig. 2. Just the neck of one electrode is connected by a flexible wall of any F-shape made of glass or metal that is deformable, e.g. by means of a compression device 9, in such a way that ¬ eat the distance of the electrodes. One of the electrodes can also be mounted on a fixed pin and so that the position is adjusted by a magnetic field. A device of this type is shown in Fig. 3. For technical reasons to maintain the vacuum, it is best to enclose a steel pin in a tight small glass wall K, permanently connected to the electrode. It rests on a spring L, made of a Zero-insensitive material, such as a tungsten, and is set according to the excitation of the electromagnet M, supplied with the current from the transformer T closer to or further away from the second electrode. In order to facilitate the evacuation of this apparatus, it is advisable to insert, in addition to the normal electrodes, some electrodes in the tube. of tantalum or tungsten wire in the shape of a bulb S loop, as shown in the example in Figure 1, this loop is only used in the process of pumping out air; one can do without it under certain circumstances. The voltage required to discharge across the gap between the electrodes is, for test banks with a gap of 0.5-1 mm wide, to several tens of thousands of volts. It increases as the distance between the electrodes increases and is independent of changes in gas density, assuming that the bank is sufficiently evacuated. The passage of the current is accompanied by a strong emission of X-rays, and the eye notices a clear environment near the blades, from which the rays emerge. Apart from the continuous blue-gray light of the focal spot, which is actually only visible when there is sufficient voltage and sufficient discharge current density, it is impossible to notice any other radiation, especially no intermittent spectrum, which could be reduced to some of the gas residues, or possibly metal particles detached from the electrodes. These facts, in view of the strong dilution and the above-mentioned independence of the voltage from the gas density, prove that the discharge is not caused by any ionization of the gas residues, nor is it caused by the light arc discharging the ionization material from the electrodes and destroying the electrodes, but the operation of the bank is based on a different principle. If, in the present case, the cause of the discharge in the gas was simply ionization, then the discharge would bypass the edges of the gap and not select them as active electrode surfaces. If, at the gas density, such as that of an X-ray tube of the original design, , the discharge has a choice of a path either between the nearest electrode surfaces, or another longer side path, then the latter constantly takes the path. Physicists explain this seemingly incomprehensible property by the formation of an ion-poor shifting cathode in the environment. The lectures of experimental physics show the corresponding phenomenon of the forgetfulness of Hittorg's bypass pipes known for decades. On the other hand, if there were some kind of light arc formation, not only would the electrode material glow in the intermittent self-spectrum, but also the electrodes would be destroyed during the run. However, the latter is not the case: for example, a 10 mil-amp cathodic top may be loaded. and more for hundreds of hours, it will not be significantly changed anyway. The device described according to Fig. 1 can be used as a technical source of X-rays. If you set the object to be exposed to a cone of rays, touching the edge of the gap, the evoked images may even be quite sharp. With regard to the electrode attachment, it is noted that it is not necessary to place and fasten each individual electrode separately. the banks at separate ends, as shown in FIGS. 1 and 2. On the contrary, one of the electrodes, or the neck of the banks, in which the electrode is attached, can simultaneously serve to hold the other electrode. In this case, one of the electrodes is attached to the other electrode or the associated neck by means of an insulating cap, eg made of quartz. Such a device, when it is intended to operate with a constant electrode distance, e.g. for the purposes of deep therapy, has the advantage that this distance is only very little or even independent of changes in temperature. they must absolutely have the shape of the blades facing each other. A free or hemispherical shape can be used, or the tips of the paraboloidal forms facing each other (Fig. 2) or tp In the case of blades lying in one plane, it is also possible to use a concentric shape, so that one electrode is a circular or elliptical disc, and the other with a suitable ring. All such symmetrical devices have the advantage that not only a DC current can be used, but also an alternating voltage. In the latter case, each electrode becomes alternately the anode, and the cathode for the second time, but the emergence of two separate foci, due to the small distance of the electrodes, does not contribute much to blurring of the images. The unsymmetrical arrangement of the electrodes distinguish one direction of the current, therefore they act as a valve and can be used as such, For this reason, this electrode, which is provided with a surface with a small radius of curvature (blades, spikes), acts as a cathode. The fact that the electrodes, as a source of X-rays, is of particular importance when one electrode has the shape of a tube surrounding the other electrode, having the shape of a spike (Fig. 3). Other similar devices are: a disc that fits into a hollow cylinder or a cone, two common axis cylinders or cones, etc. The advantage of the device according to Fig. 3 is, among other things, that the hollow electrode can be used simultaneously as a barrier for rays, if it is made of a material that absorbs rays and has walls sufficiently thick. When the device is used for therapeutic purposes, undesirable radiation is avoided, while for photos it is ensured that the plates are not shielded by diffuse rays However, if rays which are low in soft components are to be produced for the purposes of deep therapy, then the distance of the electrodes is selected according to the target so great that only the peak values (maximum) of the voltage cause the production of X-ray rays. Especially when working with a current of greater than frequency exceeding 50 - 125 periods per second of technical alternating current, it is preferable to choose the distance so that the top tensions in each case lay just at the limit value at which the current transitions. Then, even with low energy consumption and relatively weak heating of the electrodes, relatively strong and penetrating radiation is produced. Discharge in high vacuum between the near non-freezing electrodes can be used for various technical purposes. It may, for example, be used to form a valve as described above to form a Hertz wave-sending tube or a reinforcement tube, and so on, and so that electrons released by discharge at the anode may be used, leaving the bulk of it. Not in the direction tangential to its surface. For this purpose, the auxiliary anode C is placed in the recess of the cathode B (FIG. 4) with a small space between them. Insulating O-rings, made of a material resistant to copper (quartz), connects BiCw into one rigid whole, as thread 9 and spring 4 connect them in the cathode B cathode tube. This cathode is fastened by wires S and spring F on the shaft K banks. The discharge between the edges of the cathode B and the auxiliary anode C releases electrons which either go further scattered or can be concentrated, e.g. by means of a cylindrical cap 1. These electrons are suitable for any application, for example, in the case of Fig. 4, they affect the targets of the anti-cathode D, and the area produces Rontgen rays. The discharge between the BiCz electrodes of one, C and D, on the other hand, is effective in one of the known ways, that is either by using two separate transformers Z and R, or by using the same high voltage transformer, whose poles are one connects to B, the dug to Z), while C is connected to a high-voltage resistor whose ends are connected to the poles of the transformer. In this way, the power of the discharge between B and C regulates the current and hence the intensity of the radiation, while its intensity is given by the voltage between C \ D. PL