NO130876B

NO130876B -

Info

Publication number: NO130876B
Application number: NO04293/71A
Authority: NO
Inventors: H Germsheid; W Friedemann; R Geisler
Original assignee: Henkel & Cie Gmbh
Priority date: 1970-12-19
Filing date: 1971-11-22
Publication date: 1974-11-18
Also published as: BE776902A; CH576531A5; FR2119975B1; GB1368336A; ZA718444B; ES398113A1; DE2062661A1; NL7116047A; FI52594B; IT944073B; BR7108336D0; TR17800A; NO130876C; FI52594C; SU564817A3; FR2119975A1; DK131950B; AT309181B; DK131950C

Description

Fremgangsmåte til gjengivelse av fjernsynsbilder og anordning for utførelse av fremgangsmåten. Method for reproducing television images and device for carrying out the method.

Foreliggende oppfinnelse angår en fremgangsmåte til gjengivelse av fjernsynsbilder ved anvendelse av et såkalt schlierenoptisk system for lysstyring. The present invention relates to a method for reproducing television images using a so-called schlieren optic system for light control.

En fremgangsmåte for projeksjon av A method of projection of

fjernsynsbilder ved anvendelse av et optisk system for lysstyring er f. eks. beskr-vet i britisk patent nr. 678 307. Et for lysstyring tjenende sjikt befinner seg i bilde-planet i et optisk system som består av flere parallelle striper eller barrer med speilbelagt overflate, såkalt barresystem, television images using an optical system for light control are e.g. described in British patent no. 678 307. A layer serving for light control is located in the image plane in an optical system consisting of several parallel strips or bars with a mirror-coated surface, so-called bar system,

og et hulspeil som bærer styresjiktet. Barresystemet og hulspeilet er således anordnet at hulspeilet avbilder barrene på seg selv. En sterk lyskilde belyser bildefeltet på and a hole mirror that carries the control layer. The bar system and the hollow mirror are arranged so that the hollow mirror reflects the bars onto itself. A strong light source illuminates the image field

styresjiktet ved hjelp av de speilbélagte flater i barresystemet. Ovérflaten av styresjiktet blir i bildefeltet omformet i forskjellig sterk grad tilsvarende lysstyrkefordelingen i det bilde som skal gjengis, idet en elektronstråle som er modulert i avhengighet av bildesignalet på kjent måte av-søker bildefeltet i ved siden av hverandre liggende linjer. Derved blir det på overflaten tilveiebragt en ladningsfordeling som tilsvarer bildeinnholdet, og som på sin side bevirker en omforming av overflaten av sjiktet på sådan måte at omformingen danner et raster med konstant deling, men med forskjellig stor amplitude (deformering) i bildefeltets enkelte punkter. Ved udeformert overflate av styremediet faller lyset som følge av avbildningen av barrene på seg selv igjen tilbake til lyskilden. Blii imidlertid overflaten deformert på enkelte the control layer using the mirror-coated surfaces in the bar system. The surface of the control layer is reshaped in the image field to varying degrees corresponding to the brightness distribution in the image to be reproduced, as an electron beam which is modulated in dependence on the image signal scans the image field in adjacent lines in a known manner. Thereby, a charge distribution is provided on the surface that corresponds to the image content, and which in turn causes a reshaping of the surface of the layer in such a way that the reshaping forms a grid with constant division, but with different amplitudes (deformation) in the individual points of the image field. In the case of an undeformed surface of the control medium, the light falls back to the light source as a result of the reflection of the bars on itself. However, the surface becomes deformed on some

bildesteder, vil lys fra disse bildestedei image locations, will light from these image locations

trenge forbi barrene og over et projek-sjonsobjektiv til projeksjonsskjermen. Projeksjonsobjektivet er da således anordnet at det avbilder bildefeltet på projeksjonsskjermen. penetrate past the bars and over a projection lens to the projection screen. The projection lens is then arranged so that it images the image field on the projection screen.

Ved de kjente anordninger av denne art bevirker bildesignalet en modulasjon av avbøyningshastigheten av elektronstrålen langs linjene. Denne modulasjonsmeto-de er beskrevet i britisk patent nr. 546 462. Ved hjelp av et særskilt platepar blir av-bøyningen i retning av linjene overlagret med en høyfrekvent avbøyningsbevegelse, hvis frekvens er konstant, og hvis amplitude er avhengig av bildesignalets størrelse. Således blir ved hjelp av elektronstrålen ladninger anbragt på styresjiktet, og lad-ningene tilveiebringer en tilsvarende deformering av sjiktet omtrent i form av et bøyningsgitter, hvis deling langs linjene er konstant som følge av den konstante frekvens av avbøyningsbevegelsen, mens høy-den, dvs. amplituden av gitterdeformerin-gen er forskjellig stor og avhengig av bildesignalet. De med dette deformasjonsgitter samarbeidende barrer i det schlierenop-tiske system ligger i rommet vinkelrett på linjeretningen. Denne fremgangsmåte be-tinger et forholdsvis stort oppbud for å In the known devices of this kind, the image signal causes a modulation of the deflection rate of the electron beam along the lines. This modulation method is described in British patent no. 546 462. By means of a special pair of plates, the deflection in the direction of the lines is superimposed with a high-frequency deflection movement, the frequency of which is constant, and the amplitude of which depends on the size of the image signal. Thus, with the aid of the electron beam, charges are placed on the control layer, and the charges bring about a corresponding deformation of the layer approximately in the form of a bending grid, the division along the lines of which is constant as a result of the constant frequency of the deflection movement, while the high one, i.e. the amplitude of the lattice deformation is different and dependent on the image signal. The bars cooperating with this deformation grid in the schlieren optic system lie in space perpendicular to the line direction. This method requires a relatively large procurement to

modulere høyfrekvenssvingningen med den modulate the high-frequency oscillation with it

nødvendige frekvens og amplitude. For å oppnå det nødvendige styreområde for lys-styringen er det dessuten nødvendig med en forholdsvis høy strålestrøm, hvilket igjen fører til en temmelig komplisert oppbygning av systemet for frembringelse av elektronstrålen. required frequency and amplitude. In order to achieve the necessary control range for the light control, a relatively high beam current is also necessary, which in turn leads to a rather complicated structure of the system for producing the electron beam.

Det er også allerede kjent ved hjelp av bildesignalet, istedenfor modulasjon av elektronstrålens avbøyningshastighet langs en linje å modulere elektronstrålens flekkbredde, f. eks. ved endring av fokuserings-spenningen. En slik fremgangsmåte er beskrevet i britisk patentskrift nr. 543 485. Foreliggende oppfinnelse angår en videre-utvikling av denne fremgangsmåte til gjengivelse av fjernsynsbilder, hvor overflaten av et styresjikt i et optisk system som i det minste inneholder et blendersystem bestående av langstrakte barrer, omformes ved hjelp av en elektronstråle som avsøker styresjiktet i ved siden av hverandre liggende linjer og anvendes til lysstyring, idet der langs linjer på styresjiktet stripeformet avsettes elektriske ledninger, og stripebredden på tvers av linjen i hvert bildepunkt tilsvarer størrelsen av bildesignalet, og er karakterisert ved at det nevnte optiske systems barrer i rommet er anordnet parallelt med linjeretningen, og at stripebredden øker <y>ed avtagende lysstyrke av bildet. Ifølge en foretrukket utførelsesform øker utstrekningen av elektronstrålens flekk på styregitteret i hvert bildepunkt i det minste på tvers av linjen, i avhengighet av bildesignalet med avtagende lysstyrke av bildepunktet. Oppfinnelsen angår videre en anordning for utførelse av denne fremgangsmåte. It is also already known by means of the image signal, instead of modulating the deflection speed of the electron beam along a line, to modulate the spot width of the electron beam, e.g. by changing the focusing voltage. Such a method is described in British patent document no. 543 485. The present invention relates to a further development of this method for reproducing television images, where the surface of a control layer in an optical system which at least contains an aperture system consisting of elongated bars is reshaped by means of an electron beam which scans the control layer in lines lying next to each other and is used for light control, where electrical wires are deposited along lines on the control layer in a strip shape, and the strip width across the line in each image point corresponds to the size of the image signal, and is characterized by the aforementioned optical system's bars in the room are arranged parallel to the line direction, and that the strip width increases with decreasing brightness of the image. According to a preferred embodiment, the extent of the spot of the electron beam on the control grid in each pixel increases at least across the line, depending on the image signal with decreasing brightness of the pixel. The invention further relates to a device for carrying out this method.

Et utførelseseksempel på oppfinnelsen skal forklares nærmere under henvisning til tegningen. Fig. 1 viser skjematisk oppbygningen av lysstyringssystemet for et fjernsyns-gjengivelsesrør ifølge oppfinnelsen. Fig. 2, 3 og 4 viser skjematisk detal-jer ved modulasjonsmetoden ifølge oppfinnelsen. Fig. 5 og 6 viser skjematisk utførelsen av det anvendte katodestrålerør. Fig. 1 viser skjematisk den prinsipielle oppbygning av et slikt lysstyresystem, f. eks. for projeksjon av fjernsyns-bilder. Som lyskilde tjener en gassutladningslam-pe 10 med et speil 12 bak lampen, og en kondensator 14 foran lampen. Lyset faller på den speilende overflate 16 av barrene i speilbarresystemet 18 og projiseres på styremediet 19, som er utbredt som et tynt sjikt på overflaten av et hulspeil 20. En linse 22 avbilder derved kondensatorens 14 plan på bildefeltets 24 plan. Hulspeilet befinner seg sammen med katodestrålerø-ret 28 i en vakuumtett beholder 26. Elektronstrålen 32 avsøker, styrt ved hjelp av et avbøyningsspolesystem 30 i ved siden av hverandre liggende linjer, bildefeltet 24 og An embodiment of the invention will be explained in more detail with reference to the drawing. Fig. 1 schematically shows the structure of the light control system for a television reproduction tube according to the invention. Fig. 2, 3 and 4 show schematic details of the modulation method according to the invention. Figs 5 and 6 schematically show the design of the used cathode ray tube. Fig. 1 schematically shows the basic structure of such a lighting control system, e.g. for projection of television images. A gas discharge lamp 10 with a mirror 12 behind the lamp and a condenser 14 in front of the lamp serves as the light source. The light falls on the specular surface 16 of the bars in the mirror bar system 18 and is projected onto the control medium 19, which is spread as a thin layer on the surface of a hollow mirror 20. A lens 22 thereby images the plane of the condenser 14 on the plane of the image field 24. The hole mirror is located together with the cathode ray tube 28 in a vacuum-tight container 26. The electron beam 32, guided by means of a deflection coil system 30 in adjacent lines, scans the image field 24 and

moduleres med bildesignalet slik at der på overflaten av styresjiktet på bildefeltets 24 forskjellige steder avsettes ladninger, is modulated with the image signal so that charges are deposited on the surface of the control layer at the 24 different locations of the image field,

som har til følge en deformering av overflaten, og størrelsen av deformeringen er på de forskjellige bildesteder avhengig av lysstyrkefordelingen av det bildet som skal projiseres. Barresystemet 18 og hulspeilet 20 danner tilsammen det egentlige optiske which results in a deformation of the surface, and the size of the deformation depends on the different image locations depending on the brightness distribution of the image to be projected. The bar system 18 and the hole mirror 20 together form the actual optical system

system. Barresystemet 18 er anordnet således i hulspeilets 20 sentrum at systemets barrer avbildes i seg selv. Det har til følge at i hviletilstand, altså ved udeformert overflate av styresjiktet, vil de fra lyskilden kommende og gjennom og gjennom de speilbelagte barrer på hulspeilet rettede stråler igjen kastes tilbake over de speilbelagte overflater av barrene til lyskilden. Hvis derimot styresjiktet i bildefeltet på forskjellige punkter har deformert overflate, så vil lyset i disse bildepunkter tilsvarende størrelsen av deformasjonen (de-formasjonsamplituden) avbøyes i forhold til hvilestillingen. Lyset når med voksende deformasjonsamplitude i tiltagende grad forbi barrene i barresystemet 18 til projeksjonsobjektivet 32 og faller efter avbøy-ning ved hjelp av et speil 34 på projeksjonsskjermen 36 (antydet forminsket). Her er projeksjonsobjektivet 32 således anordnet at det avbilder bildefeltet 24 på skjermen 36. En planparallell glassplate 38 tjener som vakuumtett lukning av huset 26 mot objektivet 32. De i apparatet nødven-dige ytterligere innretninger for dreining og avkjøling av speilet for utskiftning av styresjiktets materiale osv., er utelatt for oversiktens skyld. Disse innretninger er inngående beskrevet i det første av de ovennevnte patentskrifter. system. The bar system 18 is arranged in the center of the hollow mirror 20 so that the bars of the system are imaged in themselves. This has the consequence that in a state of rest, i.e. with an undeformed surface of the control layer, the rays coming from the light source and directed through and through the mirror-coated bars on the hollow mirror will again be thrown back over the mirror-coated surfaces of the bars to the light source. If, on the other hand, the control layer in the image field has a deformed surface at different points, then the light in these image points corresponding to the size of the deformation (deformation amplitude) will be deflected in relation to the rest position. With increasing deformation amplitude, the light reaches increasingly past the bars in the bar system 18 to the projection lens 32 and falls after deflection by means of a mirror 34 on the projection screen 36 (indicated reduced). Here, the projection lens 32 is arranged so that it images the image field 24 on the screen 36. A plane-parallel glass plate 38 serves as a vacuum-tight closure of the housing 26 against the lens 32. The necessary additional devices in the apparatus for turning and cooling the mirror for replacing the material of the control layer, etc. ., is omitted for clarity. These devices are described in detail in the first of the above-mentioned patents.

Ifølge foreliggende oppfinnelse blir nå ved en slik anordning som arbeider efter prinsippet ifølge oppfinnelsen oppnådd en deformering av styremediets overflate, slik at ved katodestrålens avsøkning langs linjene avsettes der på styresjiktet stripef or-met elektriske ladninger, idet stripebredden på tvers av linjen i ethvert bildepunkt tilsvarer størrelsen av bildesignalet, på den måte at bredden øker med avtagende lysstyrke av bildepunktet. Disse stripeformede ladninger, som avsettes med en bredde avhengig av bildesignalet, tilveiebringer likeledes i linjeretningen forløpende stripef ormede overflatedeformasjoner hvis høyde er desto større jo mindre bredden av den med ladning belagte stripe er og disse overflatedeformasjoner samvirker ifølge oppfinnelsen med speilbarrer i et schlierenoptisk system hvis barrer i rommet strekker seg parallelt med linjeretningen på samme måte som ved den ovenfor nevnte lysstyrevirkning. Ved en foretrukket utfø-relsesform blir deformeringen av overflaten av styresjiktet i avhengighet av bilde signalet foretatt på den måte at i det minste elektronstrålens flekkbredde, dvs. utstrekningen av flekken på tvers av linjen øker i avhengighet av bildesignalet med økende bildelysstyrke. Fortrinnsvis blir denne økning av flekkbredden oppnådd ved defokusering av elektronstrålen. Skriveflekken på styresjiktet har sin minste utstrekning, dvs. defokuseringen er minst ved et bildesignal som tilsvarer største bildelysstyrke (hvitt). Jo mørkere bildepunktet er, desto større blir skriveflekken på styresjiktet, dvs. desto større blir også defokuseringen. For å oppnå en optimal styre virkning, blir defokuseringen således valgt at ved det signal som tilsvarer den minste bildelysstyrke (svart) er utstrekningen av flekken akkurat lik avstanden mellom to ved siden av hverandre skrevne linjer i et bilde. According to the present invention, with such a device that works according to the principle according to the invention, a deformation of the surface of the control medium is achieved, so that when the cathode ray scans along the lines, strip-shaped electric charges are deposited on the control layer, the width of the strip across the line in any image point corresponding to the size of the image signal, in such a way that the width increases with decreasing brightness of the pixel. These strip-shaped charges, which are deposited with a width dependent on the image signal, also provide strip-shaped surface deformations running in the line direction whose height is the greater the smaller the width of the strip coated with charge and these surface deformations interact according to the invention with mirror bars in a schlieren optical system whose bars in the room extends parallel to the line direction in the same way as with the above-mentioned light control effect. In a preferred embodiment, the deformation of the surface of the control layer in dependence on the image signal is carried out in such a way that at least the spot width of the electron beam, i.e. the extent of the spot across the line increases in dependence on the image signal with increasing image brightness. Preferably, this increase of the spot width is achieved by defocusing the electron beam. The writing spot on the control layer has its smallest extent, i.e. the defocusing is smallest at an image signal that corresponds to the highest image brightness (white). The darker the pixel, the larger the writing spot on the control layer, i.e. the larger the defocus. In order to achieve an optimal control effect, the defocusing is chosen so that at the signal corresponding to the smallest image brightness (black) the extent of the spot is exactly equal to the distance between two lines written next to each other in an image.

For utførelse av modulasjonsmetoden kunne man begrense seg til bare å endre flekkbredden på tvers av linjeretningen, hvilket ville ha tilfølge at oppløsningen langs en linje ville økes mot hvitt. Dette krever imidlertid en komplisert strålesty-ring. Fig. 2 viser hulspeilet 20 i anordningen i fig. 1 sett ovenfra. Bildefeltet 24 avsøkes av elektronstrålen 32 i ved siden av hverandre liggende linjer som strekker seg parallelt med speilbarrene. Fortrinnsvis er den effektive flekkbredde ved svart lik avstanden mellom to direkte ved siden av hverandre avsøkte linjer. Hvis man anven-der den kjente metode med linjesprang, så gjelder denne betingelse naturligvis for hvert delbilde. Utviskingen av deformasjonen på styremediet er således dimensjo-nert at deformasjonen omtrent er falt til null i løpet av det tidsrom som er nødven-dig for avsøkning av et bilde, slik at de på hverandre følgende bilder praktisk talt ikke påvirker hverandre. Fig. 3 viser et forstørret utsnitt av det bildefelt som avsøkes av elektronstrålen som er modulert for endring av flekkens utstrekning. Bildets linjer er antydet med linjene 50. Videre er de på overflaten av styresjiktet med elektrisk ladning dekkede stripeformede flater 54 vist skra-vert, og deres bredde på tvers av linjene er endret i avhengighet av bildelysstyrken. Langs linjene 51 er stripebredden så stor at de med ladning dekkede soner 54 akkurat grenser til hverandre. Stripebredden er altså praktisk talt lik linjeavstanden. Dette tilfelle tilsvarer et bildested med minimal lysstyrke, dvs. svart. Selvsagt er den sideveis begrensning av stri-pen ikke så skarp som tegningen viser, da intensiteten av elektronstrålenes flekk ikke går i sprang mot kanten, men avtar til null med en overgangssone. Fortrinnsvis velges ved svart sågar en flekkutstrek-ning noe større enn linjeavstanden, slik som vist ved 57, slik at der dannes en over-lapning av de ved siden av hverandre liggende striper, med mest mulig jevn ladningsfordeling. Prinsipielt endres ikke derved modulasjonsmetoden. Linjene 52 og 53 viser andre modulasjonstilfeller. Således avtar f. eks. bildelysstyrken langs linjen 53 ovenfra og nedover. I den øvre del av linjen er flekkbredden meget liten og den med ladning belagte sone er altså bare en smal strek. Flekkbredden øker nedover, dvs. den med ladning belagte flate 54 blir bredere. Det skjer altså en økning av flekkutstrekningen, resp. defokuseringen i retning av mørkere bildelysstyrke. Den midtre linje 52 viser det tilfelle at bildelysstyrken og dermed graden av fokuseringen veksler flere ganger i løpet av et linjeav-snitt. Et snitt på stedet for pilene 56 gjennom fig. 3 er vist i fig. 4, og her ser man virkningen av denne foranderlige ladningsfordeling, idet høyden her av deformeringen er sterkt overdrevet i forhold til sjikttykkelsen (1/100 mm til 1/10 mm). For carrying out the modulation method, one could limit oneself to just changing the spot width across the line direction, which would have the consequence that the resolution along a line would be increased towards white. However, this requires a complicated beam control. Fig. 2 shows the hole mirror 20 in the device in fig. 1 view from above. The image field 24 is scanned by the electron beam 32 in adjacent lines which extend parallel to the mirror bars. Preferably, the effective spot width at black is equal to the distance between two lines scanned directly next to each other. If one uses the known method with line breaks, then this condition naturally applies to each partial image. The blurring of the deformation on the control medium is dimensioned in such a way that the deformation has approximately fallen to zero during the time required to scan an image, so that the successive images practically do not affect each other. Fig. 3 shows an enlarged section of the image field scanned by the electron beam which is modulated to change the extent of the spot. The lines of the image are indicated by the lines 50. Furthermore, the strip-shaped surfaces 54 covered with electric charge on the surface of the control layer are shown in hatched form, and their width across the lines is changed depending on the image brightness. Along the lines 51, the strip width is so large that the charge-covered zones 54 exactly border each other. The stripe width is thus practically equal to the line spacing. This case corresponds to an image location with minimal brightness, i.e. black. Of course, the lateral limitation of the strip is not as sharp as the drawing shows, as the intensity of the electron beam spot does not jump towards the edge, but decreases to zero with a transition zone. Preferably, in the case of black, a spot extent somewhat larger than the line spacing is chosen, as shown at 57, so that an overlap of the stripes lying next to each other is formed, with as even a charge distribution as possible. In principle, this does not change the modulation method. Lines 52 and 53 show other modulation cases. Thus decreases, e.g. the image brightness along line 53 from top to bottom. In the upper part of the line, the spot width is very small and the charged zone is therefore only a narrow line. The spot width increases downwards, i.e. the charged surface 54 becomes wider. There is thus an increase in the extent of the spot, resp. the defocusing in the direction of darker image brightness. The middle line 52 shows the case where the image brightness and thus the degree of focusing changes several times during a line section. A section at the location of the arrows 56 through fig. 3 is shown in fig. 4, and here you can see the effect of this changing charge distribution, as the height here of the deformation is greatly exaggerated in relation to the layer thickness (1/100 mm to 1/10 mm).

På overflaten av et hulspeil 60 befinner det seg et styremedium 62 i et tynt sjikt. Ladningsfordelingen over linjen 51 er jevn. Da de mellom den anbragte ladning 64 og speiloverflaten 60 virkende krefter ikke tilveiebringer noen deformering av overflaten av styremediet, skjer der på dette sted i lysstyrken ingen avbøyning av det lys som kommer fra lyskilden. Det tilsvarende bildepunkt på projeksjonsskjermen forblir mørkt. Ved linjen 53, som har maksimal bildelysstyrke (hvitt), er flekken innsnevret til sin minste utstrekning. Ladningen 66 er meget konsentrert. De derved på dette sjiktsted konsentrerte elektroniske krefter bevirker en sterk bøl-geformet deformering av overflaten, som på sin side i lysstyresystemet bevirker en sterk avbøyning av lysstrålen, slik at det tilsvarende punkt på projeksjonsskjermen opptrer meget lyst. Ved linjen 52 får man som følge av en midlere flekkbredde en noe bredere,, med ladning dekket flate, slik at som følge derav den bølgeformede deformasjon av overflaten har en mindre amplitude, dvs. bølgedalen er ikke så dyp og bølgetoppene er ikke så høye som for linjen 53. På den måte får man på projeksjonsskjermen et punkt med tilsvarende midlere lysstyrke. On the surface of a hollow mirror 60 there is a control medium 62 in a thin layer. The charge distribution over line 51 is uniform. Since the forces acting between the placed charge 64 and the mirror surface 60 do not cause any deformation of the surface of the control medium, there is no deflection of the light coming from the light source at this point in the brightness. The corresponding pixel on the projection screen remains dark. At line 53, which has maximum image brightness (white), the spot is narrowed to its smallest extent. The charge 66 is very concentrated. The electronic forces thereby concentrated at this point cause a strong wave-shaped deformation of the surface, which in turn causes a strong deflection of the light beam in the light control system, so that the corresponding point on the projection screen appears very bright. At line 52, as a result of an average spot width, you get a somewhat wider surface covered with charge, so that as a result the wave-shaped deformation of the surface has a smaller amplitude, i.e. the wave valley is not as deep and the wave crests are not as high as for line 53. That way you get a point on the projection screen with a corresponding average brightness.

Fig. 5 viser skjematisk det for gjen-nomføringen av modulasjonsmåten nød-vendige elektrodesystem for et katode-strålerør. Som katode tjener en hårnål-formet glødetråd 70, som befiner seg i en liten åpning i gitterskiven 72. Overfor Fig. 5 schematically shows the electrode system for a cathode ray tube necessary for the implementation of the modulation method. A hairpin-shaped filament 70, located in a small opening in the grid disc 72, serves as the cathode. Opposite

denne ligger en, likeledes med sentralt hull forsynt anode 74. Spenningen på de forskjellige elektroder er angitt på venstre side av fig. 5. For fokusering av katode-strålen 75 tjener den magnetiske fokuse-ringsspole 76, og for vertikal og horisontal linjeavbøyning tjener en avbøyningsspole 78. Disse deler av katodestrålerøret er this is an anode 74, also provided with a central hole. The voltage on the various electrodes is indicated on the left side of fig. 5. For focusing the cathode ray 75, the magnetic focusing coil 76 serves, and for vertical and horizontal line deflection a deflection coil 78 serves. These parts of the cathode ray tube are

kjent. For gjennomføring av modulasjonsmetoden befinner det seg mellom anoden 74 og fokuseringsspolen 76 en portlignende elektronoptikk, vist i form av en elektrostatisk linse av to med elektronstrålen parallelt løpende stavpar 80 og 84 (fig. 6), hvis staver befiner seg i de fire hjørner av et kvadrat, gjennom hvis sentrum elektronstrålen løper. known. To carry out the modulation method, there is between the anode 74 and the focusing coil 76 a gate-like electron optic, shown in the form of an electrostatic lens of two rod pairs 80 and 84 running parallel to the electron beam (Fig. 6), whose rods are located in the four corners of a square, through whose center the electron beam runs.

Fig. 6 viser anordningen sett i snitt. Fire staver som strekker seg parallelt med strålen danner to stavpar 80 og 84. Stavparet 84 har normalt anodespenning og blir under bildetilbakeløpet forspent med ca. 100 volt. Den derved bevirkede defokusering påvirker strålen slik at tilbake-løpet i bildet er usynlig. Stavparet 80, som anvendes for bildemodulasjonen ifølge oppfinnelsen, har en negativ forspenning. Samtidig blir det påtrykt et bildesignal, hvis spenning kan være inntil pluss 20 volt. Fig. 6 shows the device seen in section. Four rods that extend parallel to the beam form two pairs of rods 80 and 84. The pair of rods 84 normally has anode voltage and is biased by approx. 100 volts. The resulting defocus affects the beam so that the return path in the image is invisible. The rod pair 80, which is used for the image modulation according to the invention, has a negative bias. At the same time, an image signal is imprinted, the voltage of which can be up to plus 20 volts.

Stavparene 60 resp. 84 danner en elek-tronisk ringlinse som i sin virkning kan sammenlignes med en fra optikken kjent ringlinse, dvs. en linse hvis brytende flater i vinkelrett på hverandre stående ret-ninger har forskjellig krumningsradius altså danner et toroids flater. En slik linse kalles også ofte en quadrupol linse. Denne elektroniske ringlinse bevirker en aksia: astigmatisme av elektronstrålen slik at del frembringes to i en viss avstand fra hverandre liggende og 90° forskjøvne, strek-formede bilder. Brytningskraften i de vinkelrett på hverandre liggende hovedsnitl av denne linse er absolutt sett like, mer har motsatt fortegn, slik at de to strek-formede avbildninger ligger i samme av-stander foran og bak den fokuserte flekt av elektronstrålen. Midt mellom disse t< strekbilder, dvs. stedet for den opprinne-lige flekk av den fokuserte katodestråle, har et tilnærmet sirkelformet tverrsnitt, hvis diameter er tilnærmet proporsjonal med den bildestyrespenning som legges på den sylindriske linse. Denne portlignende elektronlinse med tilnærmet og lik motsatt brytningskraft i de to hovedsnitt, ut-merker seg fremfor alt ved den meget lave spenning som trenges for defokusering. The rod pairs 60 resp. 84 forms an electronic ring lens which in its effect can be compared to a ring lens known from optics, i.e. a lens whose refracting surfaces in perpendicular directions have different radii of curvature, thus forming a toroidal surface. Such a lens is also often called a quadrupole lens. This electronic ring lens causes an axia: astigmatism of the electron beam so that two line-shaped images are produced that lie at a certain distance from each other and are offset by 90°. The refracting power in the main sections of this lens lying perpendicular to each other is absolutely equal, but has the opposite sign, so that the two line-shaped images are at the same distance in front of and behind the focused beam of the electron beam. Midway between these t< line images, i.e. the location of the original spot of the focused cathode ray, has an approximately circular cross-section, the diameter of which is approximately proportional to the image control voltage applied to the cylindrical lens. This gate-like electron lens with approximately and equal opposite refractive power in the two main sections is distinguished above all by the very low voltage required for defocusing.

Fordelene ved foreliggende modula-sjonsmetode ligger først og fremst i den meget enklere modulasjonsanordning og kobling enn det som er nødvendig ved den kjente fremgangsmåte ifølge det siste av de ovennevnte patentskrifter. Det er ikke lenger nødvendig med en høyfrekvens-spenning av forholdsvis stor amplitude for moduleringen, hvilket krever betydelig styreydelse, men det er for påvirkning av flekkstørrelsen bare nødvendig med en bildeavbøyningsspenning av en størrelse som i dag er vanlig i fjernsynsmottagere. Den ladning som er nødvendig på styresjiktet for utstyring av styremediet, er meget liten, da der på den ene side kan oppnås en sterkere konsentrasjon av ladningen for lyse bildepunkter, og på den annen side da linjeavstanden som tilsvarer rasterdelingen er større enn den raster-deling langs linjen som hittil tilsvarte frekvensen, av høyfrekvensspenningen. Til tross for dette får man prinsipielt ingen dårligere oppløsning, dvs. bildeskarphet, men man oppnår sågar heller en forbed-ring som vil fremgå av følgende overleg-ning. På tvers av linjene er oppløsningen ved den gamle og nye fremgangsmåte gitt ved linjeavstanden. Langs linjen får man The advantages of the present modulation method lie primarily in the much simpler modulation device and connection than is necessary in the known method according to the last of the above-mentioned patents. It is no longer necessary to have a high-frequency voltage of a relatively large amplitude for the modulation, which requires considerable control performance, but to influence the spot size only an image deflection voltage of a size that is common in television receivers is required. The charge required on the control layer for equipping the control medium is very small, since on the one hand a stronger concentration of the charge can be achieved for bright pixels, and on the other hand since the line distance corresponding to the raster division is greater than the raster division along the line which until now corresponded to the frequency, of the high-frequency voltage. Despite this, in principle you do not get a worse resolution, i.e. image sharpness, but you even achieve an improvement which will be apparent from the following comparison. Across the lines, the resolution of the old and new method is given by the line spacing. Along the line you get

derimot en oppløsning som ikke lenger er begrenset av rasterdelingen, slik som ved den gamle fremgangsmåte, men bare av frekvensbåndbredden av billedsignalet og flekkstørrelsen i linjeretningen. Ved denne fremgangsmåte er modulasjonsgraden av ladningsstoppene (dvs. forholdet mellom den største og minste ladningstetthet) på on the other hand, a resolution that is no longer limited by the grid division, as in the old method, but only by the frequency bandwidth of the image signal and the spot size in the line direction. In this method, the modulation degree of the charge stops (i.e. the ratio between the largest and smallest charge density) is

> styremediet betydelig større enn ved den l gamle fremgangsmåte. Med hensyn til t denne større modulasjonsgrad ved forelig-- gende fremgangsmåte er strålestrømstyr-- ken for oppnåelse av tilnærmet samme de-- formasjon mindre. Katodestrålerørets b system kan altså forenkles og katodens i ydelsesevne minskes. > the control medium is significantly larger than with the l old method. With regard to this greater degree of modulation in the present method, the beam current strength for achieving approximately the same deformation is smaller. The cathode ray tube's b system can therefore be simplified and the cathode's i performance reduced.

Selvsagt er ikke foreliggende oppfin-neise begrenset til det beskrevne utførel-z seseksempel. Således er det også mulig d for defokusering å anvende en vanlig ad-skilt, elektrostatisk samle- eller spred-ningslinse. Denne anordning krever imidlertid en høyere styreydelse, slik at der Of course, the present invention is not limited to the described embodiment. Thus, it is also possible for defocusing to use a normal separate, electrostatic collecting or dispersing lens. This device, however, requires a higher steering performance, so that there

fortrinnsvis for modulasjonen anvendes preferably for the modulation is used

en elektrostatisk, portlignende linse av an electrostatic, gate-like lens of

særskilt gunstig form for endring av flekkbredden ved defokusering av elektronstrålen. particularly favorable form for changing the spot width when defocusing the electron beam.

Videre er det også mulig å belegge Furthermore, it is also possible to coat

linjene med elektriske ladninger i stripe-form hvor bredden er avhengig av bildesignalet, på en annen måte enn ved endring av utstrekningen av stråleflekken på the lines of electric charges in stripe form, the width of which depends on the image signal, in a different way than by changing the extent of the radiation spot on

styresjiktet. Det er f. eks. tenkelig at the control layer. It is e.g. imaginable that

dette kan oppneås ved «wobling» av en this can be achieved by "wobling" one

svært liten flekk på tvers av linjen med very small spot across the line with

en i forhold til linjeavbøyningshastigheten one in relation to the line deflection rate

svært høy frekvens. Wobleamplituden gjø-res avhengig av bildesignalet. På denne very high frequency. The wobble amplitude is made dependent on the image signal. On this

måte kan likeledes oppnås en ladningsfordeling som er stripeformet ifølge oppfinnelsen. way, a charge distribution which is strip-shaped according to the invention can also be achieved.

Oppfinnelsen er videre ikke begrenset Furthermore, the invention is not limited

til et schlierenoptisk system med barrer to a schlieren optical system with bars

men der kan anvendes et hvilket som helst but any can be used

schlierenoptisk system, selv om et slikt schlieren optical system, even if such

system bestående av barrer gir en særlig system consisting of bars provides a particular

gunstig løsning. favorable solution.

Claims

1. Procedure for reproduction of

television images, where the surface of a control layer in an optical system which at least contains an aperture system consisting of elongated bars, is transformed by means of an electron beam which scans the control layer in adjacent lines and is used for light control, where along lines on the control layer electrical wires are deposited in a strip shape, and the strip width across the line in each image point corresponds to the size of the image signal, characterized by the fact that the bars of the optical system in the room are arranged parallel to the line direction, and that the stripe width increases as the brightness of the image decreases.

2. Method according to claim 1, characterized in that the extent of the spot of the electron beam on the control layer in each image point increases at least across the line in dependence of the image signal with decreasing brightness of the image point and thus changes the stripe width of the deposited charge.

3. Method according to claim 2, characterized in that the extent of the spot for black is approximately equal to the distance between two lines scanned directly one after the other.

4. Device for carrying out the method according to claim 2, characterized by an electron lens arranged between the anode and the focusing coil which is used to influence the extent of the spot by defocusing the electron beam.

5. Device according to claim 4, characterized in that the absolute values of the electron lens's refractive power are approximately the same in the two perpendicular main sections through this lens, but have opposite signs.

6. Device according to claim 4, characterized by two rods parallel to the electron beam at positive or negative potential in relation to the anode which are fed with the image signal.

7. Device according to claim 4, characterized by four rods lying parallel to the axis of the electron beam which are connected in pairs, and of which one pair has a bias voltage in relation to the anode and is fed with image signal voltage, while the other pair normally has anode potential and during the beam's return, a bias is applied for defocusing, so that the return becomes invisible.