LT6122B - Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis - Google Patents

Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis Download PDF

Info

Publication number
LT6122B
LT6122B LT2013076A LT2013076A LT6122B LT 6122 B LT6122 B LT 6122B LT 2013076 A LT2013076 A LT 2013076A LT 2013076 A LT2013076 A LT 2013076A LT 6122 B LT6122 B LT 6122B
Authority
LT
Lithuania
Prior art keywords
spectrum
wavelength
radiation
pulse
spectral
Prior art date
Application number
LT2013076A
Other languages
English (en)
Other versions
LT2013076A (lt
Inventor
Nerijus Rusteika
Andrejus Michailovas
Rokas Danilevičius
Vytautas Vosylius
Original Assignee
Uab "Ekspla"
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Uab "Ekspla" filed Critical Uab "Ekspla"
Priority to LT2013076A priority Critical patent/LT6122B/lt
Priority to EP14177007.3A priority patent/EP2827461B1/en
Priority to LTEP14177007.3T priority patent/LT2827461T/lt
Publication of LT2013076A publication Critical patent/LT2013076A/lt
Publication of LT6122B publication Critical patent/LT6122B/lt

Links

Classifications

    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/23—Arrangements of two or more lasers not provided for in groups H01S3/02 - H01S3/22, e.g. tandem arrangements of separate active media
    • H01S3/2383—Parallel arrangements
    • H01S3/2391—Parallel arrangements emitting at different wavelengths
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/23—Arrangements of two or more lasers not provided for in groups H01S3/02 - H01S3/22, e.g. tandem arrangements of separate active media
    • H01S3/2308—Amplifier arrangements, e.g. MOPA
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/005—Optical devices external to the laser cavity, specially adapted for lasers, e.g. for homogenisation of the beam or for manipulating laser pulses, e.g. pulse shaping
    • H01S3/0057—Temporal shaping, e.g. pulse compression, frequency chirping
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/005—Optical devices external to the laser cavity, specially adapted for lasers, e.g. for homogenisation of the beam or for manipulating laser pulses, e.g. pulse shaping
    • H01S3/0078—Frequency filtering
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/005—Optical devices external to the laser cavity, specially adapted for lasers, e.g. for homogenisation of the beam or for manipulating laser pulses, e.g. pulse shaping
    • H01S3/0092—Nonlinear frequency conversion, e.g. second harmonic generation [SHG] or sum- or difference-frequency generation outside the laser cavity
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
    • H01S3/06—Construction or shape of active medium
    • H01S3/063—Waveguide lasers, i.e. whereby the dimensions of the waveguide are of the order of the light wavelength
    • H01S3/067—Fibre lasers
    • H01S3/0675—Resonators including a grating structure, e.g. distributed Bragg reflectors [DBR] or distributed feedback [DFB] fibre lasers
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
    • H01S3/06—Construction or shape of active medium
    • H01S3/063—Waveguide lasers, i.e. whereby the dimensions of the waveguide are of the order of the light wavelength
    • H01S3/067—Fibre lasers
    • H01S3/06754—Fibre amplifiers
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/14—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range characterised by the material used as the active medium
    • H01S3/16—Solid materials
    • H01S3/1601—Solid materials characterised by an active (lasing) ion
    • H01S3/1603—Solid materials characterised by an active (lasing) ion rare earth
    • H01S3/1611—Solid materials characterised by an active (lasing) ion rare earth neodymium
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/14—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range characterised by the material used as the active medium
    • H01S3/16—Solid materials
    • H01S3/1601—Solid materials characterised by an active (lasing) ion
    • H01S3/1603—Solid materials characterised by an active (lasing) ion rare earth
    • H01S3/1618—Solid materials characterised by an active (lasing) ion rare earth ytterbium

Landscapes

  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Electromagnetism (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Plasma & Fusion (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Lasers (AREA)

Abstract

Išradimas priklauso lazerių sričiai, tiksliau kelių išėjimo kanalų lazeriniams šaltiniams, ir yra skirtas generuoti du optiškai sinchronizuotus impulsus, tarpusavyje besiskiriančius centriniu bangos ilgiu ir spektro pločiu. Būdas apima .pradinės spinduliuotės generavimą, jos pastiprinimą, spektro išplėtimą bei išėjimo impulsų suformavimą. Išradimu siekiama sukurti kompaktišką, patikimą ir paprastos kostrukcijos kelių išėjimo kanalų lazerinį šaltinį. Tikslui pasiekti pirmasis ir antrasis išėjimo impulsai yra suformuojami iš išplėsto spektro spinduliuotės išskiriant pirmąjį ir antrąjį spektro segmentus su centriniais bangos ilgiais atitinkamai ?1 ir ?2 bei spektro pločiais atitinkamai ?1 ir ??2. Pradinės spinduliuotės spektro plotis ??0 neviršija 1.5nm ir yra faziškai nemoduliuota, išplėsto spektro spinduliuotės spektro plotis ??, apibrėžtas 1/10 maksimalaus spektrinio intensyvumo lygyje, yra intervale nuo 40nm iki 45nm, išskirto pirmojo spektro segmento centrinis bangos ilgis ?1 yra parinktas iš intervalo nuo 1025nm iki 1040nm, o spektro plotis ??1 yra ribose nuo kelių iki 15nm, išskirto antrojo spektro segmento centrinis bangos ilgis ?2 yra parinktas iš intervalo nuo 1040nm iki 1070nm, o spektro plotis ??2 yra mažesnis už 1nm, išskirtų pirmojo ir antrojo spektro segmentų momentinio dažnio moduliacija yra tiesinė, o minėtas pradinės spinduliuotės bangos ilgis ?0 yra parinktas tarpe tarp bangos ilgių ?1 ir ?2.

Description

Išradimas priklauso lazerių sričiai, tiksliau kelių išėjimo kanalų lazeriniams šaltiniams, ir yra skirtas generuoti du optiškai sinchronizuotus impulsus, tarpusavyje besiskiriančius centriniu bangos ilgiu ir spektro pločiu. Išradimas gali būti panaudotas parametrinio šviesos stiprinimo sistemose, kuriomis galima gauti didelės smailinęs galios impulsus, reikalingus naujausiems moksliniams tyrimams ir turinčius įvairių taikymų medicinoje bei pramoninėje.
Dviejų bangos ilgių sinchronizuoti šviesos impulsai yra reikalingi parametrinio šviesos stiprinimo sistemose. Parametrinis šviesos stiprinimas yra būdas gauti derinamo bangos ilgio lazerinę spinduliuotę. Be to, parametrinio šviesos stiprinimo prietaisai turi keletą savybių, dėl kurių yra tinkami ultratrumpųjų impulsų stiprinimui. Ypač trumpų, trumpesnių nei 1 ps, impulsų efektyvus stiprinimas reikalauja faziškai moduliuotų impulsų parametrinio šviesos stiprinimo (FMIPŠS) technologijos. Smailinę galia, siekianti šimtus teravatų, gaunama tik FMIPŠS sistemomis.
Parametrinį šviesos stiprinimo prietaisą pagrindinai sudaro netiesinis kristalas, kuriame tenkinant energijos ir impulso tvermės dėsnius, gali įvykti energijos perdavimas iš kaupinimo bangos į kitų bangos ilgių signalinę ir šalutinę bangas. Parametrinis šviesos prietaisas, kuriame į parametrinio stiprinimo kristalą kartu su kaupinimo bangos spinduliuote krinta ir silpna užkrato spinduliuotė, vadinamas parametriniu šviesos stiprintuvu. Šiuo atveju užkrato bangos ilgis turi sutapti su vieno iš generuojamų pluoštų, geriau signalinio, bangos ilgiu. Kad parametrinis stiprinimas būtų efektyvus ir nenukentėtų stiprinamo pluošto kokybė, reikia išpildyti papildomą sąlygą: kaupinimo bangos ir užkrato pluoštai turi persikloti laike ir erdvėje. Didesnis stiprinimas pasiekiamas su impulsiniu, pavyzdžiui, šimto pikosekundžių eilės, kaupinimu. Siekiant gauti itin didelės smailinęs galios impulsus, tiek užkrato, tiek kaupinimo impulsai turi būti pikosekundiniai. Dviejų ultratrumpųjų impulsų sutapdinimas erdvėje ir laike reikalauja didelio sistemos tikslumo ir geros kaupinimo bei užkrato impulsų sinchronizacijos. Dviejų bangos ilgių ultratrumpųjų šviesos impulsų sinchronizavimas yra viena svarbiausių techninių užduočių parametriniame ultratrumpųjų šviesos impulsų stiprinime. Pavyzdžiui, 10 ps impulsams reikalaujamas sutapimo laike tikslumas turi būti geresnis nei 1ps, t.y. 1/10 impulso trukmės. O tai yra ekvivalentu reikalavimui, kad lazerio rezonatoriaus ilgis būtų valdomas mikronų tikslumu.
Yra žinomas aktyvus būdas dviejų bangos ilgių ultratrumpųjų šviesos impulsų sinchronizavimui panaudojant aukštadažnę elektroniką ir grįžtamuosius ryšius. JAV patentuose nr. US6181463 (Galvanauskas et ai.), US6728273 (Perry), US6870664 (Jovanovic et ai.), US6791743 (Jovanovic et ai.) yra aprašytos parametrinio šviesos stiprinimo sistemos, apimančios du atskirus užkrato ir kaupinimo spinduliuotės lazerinius šaltinius, kurių darbą valdo vienas elektrinių impulsų generatorius. Aktyvus sinchronizavimo būdas yra sudėtingas ir brangus; praktinį pritaikymą gali turėti tik mažo pasikartojimo dažnio sistemose.
Tai pat yra žinomi pasyvūs būdai dviejų bangos ilgių ultratrumpųjų šviesos impulsų sinchronizavimui (dar vadinami optiniu sinchronizavimu). Juose yra vienas pradinis lazerinis šaltinis, kurio išėjimo impulsai perėję kelias formavimo pakopas tampa parametrinio šviesos stiprintuvo užkrato ir kaupinimo impulsais, besiskiriančiais centriniu bangos ilgiu ir spektro pločiu. Literatūroje (C.Y.Teisset et ai., Opt. Exp. 13, 6650-6657 (2005); N.lshii et ai., Sel.Tops. in QE12, 173-180 (2006); J.Rothhardt et ai., Opt. Exp. 17, 24130-24136 (2009); F.Tavella et ai., Opt Exp. 18, 4689-4694 (2010); D.Yashitomi et ai., Opt. Exp. 18, 26027-26036 (2010); A.Harth et ak, Opt. Exp. 20, 3076-3081 (2012)) yra aprašytos faziškai moduliuotų impulsų parametrinio šviesos stiprinimo sistemos (FMIPŠS), panaudojančios lazerinį šaltinį, išspinduliuojantį dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotus ultratrumpuosius impulsus, kuris apima titano safyro (Ti:S) sinchronizuotų modų osciliatorių. Užkrato impulsas ir kaupinimo impulsas yra išskiriami tiesiai iš plataus Ti:S spinduliuotės spektro arba bent vienas iš impulsų yra suformuojamas atliekant bangos ilgio pakeitimą ar spektro išplėtimą. Bangos ilgis pakeičiamas pasinaudojant bet kuriuo netiesinės optikos reiškiniu kristale ar fotoninių kristalų skaiduloje: skirtuminio, suminio dažnio ar harmonikų generacija, parametriniu stiprinimu, spektro poslinkiu dėl Ramano sklaidos ar solitoninės saviveikos. Kontinuumo arba superkontinuumo generacija yra atliekama siekiant išplėsti osciliatoriaus spinduliuotės spektrą ir taip pasiekti norimą bangos ilgį. Tarptautinėje patentinėje paraiškoje W02006122709 (Ishii et ai.) aprašyta FMIPŠS sistema, panaudojanti lazerinį šaltinį užkrato ir kaupinimo impulsams gauti, apimanti sinchronizuotų modų Ti:S osciliatorių, o kaupinimui skirto impulso kelyje yra neodimio (Nd) arba iterbio (Yb) kietakūnis stiprintuvas su prieš juo patalpinta fotoninių kristalų skaidula, pastumiančia osciliatoriaus išėjimo impulso bangos ilgį iki neodimio (Nd) arba iterbio (Yb) jonais legiruotų aktyvių medžiagų stiprinimo juostos.
Ti:S lazeris yra dviejų lazerių sistema, nes kaupinimui reikalinga kito kietakūnio lazerio antra harmonika arba argono dujų lazerio spinduliuotė. Be to, dėl aktyvioje Ti:S terpėje pasireiškiančių šiluminių reiškinių reikalingas efektyvus aušinimas. FMIPŠS sistemos, panaudojančios pradinį dviejų bangos ilgių lazerinį šaltinį, padarytą Ti:S osciliatoriaus pagrindu, yra sudėtingos, brangios ir reikalauja stabilizuotų šiluminių sąlygų.
Alternatyva laisvos erdvės elementus naudojantiems Ti:S lazeriams skaiduliniai sinchronizuotų modų lazeriai. Skaidulos turi didelį paviršiaus ploto ir tūrio santykį, jas galima efektyviai aušinti ir pasiekti dideles, kilovatų eilės, vidutines galias. Tai savo ruožtu leidžia dirbti didelio pasikartojimo dažnio režime. Kiti skaidulinių lazerinių šaltinių privalumai yra didelis atsparumas išoriniams veiksniams (temperatūros pokyčiams ir vibracijoms), patogus spinduliuotės transportavimas, aukšta pluošto kokybė ir patogus sistemos surinkimas.
Šiuo metu plačiausiai naudojami iterbio (Yb) ir erbio (Eb) jonų pagrindu veikiantys skaiduliniai lazeriniai šaltiniai. Jie pasižyminti plačia stiprinimo juosta, kas leidžia gauti derinamo bangos ilgio ultratrumpuosius impulsus. Dėl žemo generacijos slenksčio ir didelio stiprinimo koeficiento didelės galios sistemoms labiau tinka Yb legiruotos aktyviosios medžiagos. Kita svarbi Yb-lazerių savybė - Yb jonų liuminescencijos juostos kraštas ilgų bangų srityje siekia 1100nm, o stimuliuotosios emisijos skerspjūvio maksimumas (1030nm) yra netoli neodimiu (Nd) legiruotų medžiagų stiprinimo linijos (1064nm). Tai gali būti naudinga siekiant panaudoti Ndstiprintuvus tolimesniame spinduliuotės stiprinime.
A.Fernandez et ai., Opt. Lett. 34, 2799-2801 (2009) aprašytas skaidulinis lazerinis šaltinis, išspinduliuojantis optiškai sinchronizuotus ultratrumpuosius impulsus, kuris apima femtosekundinį Yb-skaidulinį osciliatorių, dirbantį ties 1040nm bangos ilgiu. Dalis minėto osciliatoriaus spinduliuotės yra skirta užkrato atšakai, kurioje yra papildomos stiprinimo pakopos bei tolimesnis ultratrumpojo impulso formavimas. Kita dalis osciliatoriaus spinduliuotės gali būti nukreipta tiesiai į Ndstiprintuvą, o vėliau panaudota kaip kaupinimo impulsas parametriniame šviesos stiprinime. Nenaudojant bangos ilgio pakeitimo, minėto osciliatoriaus impulsas turi labai mažai energijos ties Nd stiprinimo linija, todėl parametrinio šviesos stiprinimo sistema, panaudojanti Fernandez et ai. lazerinį šaltinį, yra neefektyvi.
Straipsnyje Y.Zhou et ai., SPIE Proc. 7582 (2010) ir JAV patentuose nr. US8023538 (Marcinkevičius et ai.), US8040929 (Imeshev et ai.) aprašytos FMIPŠS sistemos, panaudojančios dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų impulsų šaltinį, apimantį bet kurį iš Er, Er/Yb, Tm, Tm/Yb, Nd ar Yb skaidulinių osciliatorių. Užkrato ir kaupinimo impulsų formavimo etapai apima bent vieno iš impulsų bangos ilgio pakeitimą (pvz. antros harmonikos generaciją) arba spektro išplėtimą (pvz. kontinuumo generaciją arba skirtuminio dažnio generaciją) ir pastiprinimą. Dažniausiai yra atliekama kontinuumo generacija fotoninių kristalų skaidulose, kur vienu metu pasireiškia daug netiesinių reiškinių - fazinė savimoduliacija, Ramano sklaida, keturbangis maišymas. Pagrindinis šių sprendimų trūkumas - minėti netiesiniai reiškiniai reikalauja gana didelio pradinio intensyvumo. Antra, lazerinio šaltinio, apimančio kontinuumo generaciją, efektyvumas yra mažas, nes iš plataus kontinuumo spektro paimama tik nedidelė spinduliuotės dalis. Be to, fotoninių kristalų skaidulos pasižymi aukšta kaina, yra sunkiau integruojamos į vienamodžių skaidulų sistemą.
Siekiant FMIPŠS sistemoje panaudoti dviejų bangos ilgių impulsus, sugeneruotus vienu lazeriniu šaltiniu, labai dažnai tenka atlikti kaupinimui skirto impulso stiprinimą. Nd:YAG arba kiti Nd jonais legiruoti kietakūniai stiprintuvai pasižymi aukštu stiprinimo koeficientu ir dideliu kvantiniu našumu; laisvos erdvės optika geriausiai išvystyta Nd spektrinei sričiai. Kitas dalykas - moduliuotosios fazės impulsų stiprinimo technologija, kuri turi privalumų siekiant efektyviai išnaudoti inversiją sukauptą aktyviojoje medžiagoje, yra sunkiau pritaikoma siaurajuosčių impulsų stiprinime, nes reikalauja sudėtingų ir/arba daug vietos užimančių impulsų plėstuvų ir spaustuvų, tokių, kaip yra aprašyta, pavyzdžiui, M.Y.Shverdin et ai., Opt. Lett. 35, 2478-2480 (2010) arba JAV patente US8068522 (Barty et ai.). Norint panaudoti Nd-stiprintuvą FMIPŠS sistemoje kaip kaupinimo impulso stiprintuvą, svarbu surasti optimalų būdą, kaip iš osciliatoriaus spinduliuotės gauti reikiamą spektrinę juostą, perdengiančią Nd stimuliuotosios emisijos liniją. Taip pat svarbu surasti sprendimą siaurajuosčio impulso išplėtimui, kad būtų galima panaudoti moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvą, sukurtą Nd legiruotos medžiagos pagrindu.
Artimiausias pagal techninę esmę yra Marcinkevičius et ai. (US8023538) techninis sprendimas, kuriame aprašytas dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas, apimantis pradinės spinduliuotės generavimą, jos pastiprinimą, spektro pakeitimą bei išėjimo impulsų suformavimą, kur minėtos pradinės spinduliuotės centrinis bangos ilgis λο gali būti parinktas iš Yb jonais legiruotų aktyvių medžiagų liuminescencijos juostos, pastiprintos spinduliuotės centrinis bangos ilgis sutampa su minėtu pradinės spinduliuotės centriniu bangos ilgiu λο, spektro pakeitimas gali apimti spektro pločio padidinimą iki kontinuumo arba superkontinuumo spektro pločio, o pirmasis ir antrasis išėjimo impulsai yra suformuojami iš pakeisto spektro spinduliuotės išskiriant du spektro segmentus, bent vienas iš suformuotų išėjimo impulsų yra pastiprinamas
Šiam būdui realizuoti Marcinkevičius et ai. patente US8023538 aprašytas pradinis dviejų bangos ilgių sinchronizuotų ultratrumpųjų impulsų šaltinis, apimantis femtosekundinį skaidulinį osciliatorių, kuris gali būti ir Yb-osciliatorius. Kaupinimo atšakoje yra panaudojamas kietakūnis stiprintuvas. Siūlomame sprendime dėmesys sutelkiamas į užkrato ir kaupinimo impulsų stiprinimo ir formavimo pakopas, siekiant maksimalių FMIPŠS sistemos išėjimo galios/energijos verčių bei aukštos pluošto kokybės.
Žinomame būde ir įrenginyje nėra išspręstas pradinės spinduliuotės formavimas, kuris užtikrintų aukštą pradinio šaltinio efektyvumą ir patikimumą. Femtosekundinis Yb-osciliatorius yra neefektyvus, nes inversija yra panaudojama plačiam spektrui generuoti, iš kurio vėliau panaudojama tik nedidelė spinduliuotės dalis. Femtosekundiniu skaidulinių Yb-osciliatorių spinduliuotė dažnai yra faziškai moduliuota, o tai reiškia, kad norint gauti ultratrumpuosius impulsus, osciliatorius privalo turėti savyje spaustuvą.
Didžiausias femtosekundiniu Yb-osciliatorių trūkumas yra tas, kad jie yra jautresni sistemos parametrams ir išoriniam poveikiui nei pikosekundiniai Ybosciliatoriai. Taip pat Marcinkevičius et ai. išradime nėra numatytas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas, suformuotas siaurajuostės neodimiu legiruotos aktyviosios medžiagos pagrindu.
Išradimu siekiama sukurti kompaktišką, patikimą lazerinį šaltinį, išspinduliuojantį dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotus ultratrumpuosius impulsus. Išradimu taip pat siekiama sukurti pigų ir paprastą pradinį šaltinį pasyviam parametrinio šviesos stiprinimo sistemos kanalų sinchronizavimui. Toliau išradimu siekiama sukurti lazerinį šaltinį, kurio išėjimo impulsų spektrinės savybės būtų suderintos su iterbio ir neodimio jonais legiruotų aktyvių medžiagų pagrindu sukurtais stiprintuvais, o fazinės moduliacijos savybės leistų efektyviai atlikti tolimesnį plačiajuosčio ir siaurajuosčio impulsų formavimą bei stiprinimą.
Uždavinio sprendimo esmė pagal pasiūlytą išradimą yra dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas, apimantis pradinės spinduliuotės generavimą, jos pastiprinimą, spektro išplėtimą bei išėjimo impulsų suformavimą, kur minėtos pradinės spinduliuotės centrinis bangos ilgis λο yra parinktas iš Yb jonais legiruotų aktyvių medžiagų liuminescencijos juostos, pastiprintos spinduliuotės centrinis bangos ilgis sutampa su minėtu pradinės spinduliuotės centriniu bangos ilgiu λο, išplėsto spektro spinduliuotės spektro plotis Δλ perdengia Yb ir Nd jonais legiruotų aktyvių medžiagų stimuliuotosios emisijos maksimumus, o pirmasis ir antrasis išėjimo impulsai yra suformuojami iš išplėsto spektro spinduliuotės išskiriant pirmąjį ir antrąjį spektro segmentus su centriniais bangos ilgiais atitinkamai Ai ir λ2 bei spektro pločiais atitinkamai Δλι ir Δλ2, ir bent vienas iš suformuotų išėjimo impulsų yra pastiprinamas. Minėtos pradinės spinduliuotės spektro plotis Δλ0 neviršija 1.5nm ir yra faziškai nemoduliuota, išplėsto spektro spinduliuotės spektro plotis Δλ, apibrėžtas 1/10 maksimalaus spektrinio intensyvumo lygyje, yra intervale nuo 40nm iki 45nm, o išskirto pirmojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λ-ι yra parinktas iš intervalo nuo 1025nm iki 1040nm, o spektro plotis ΔλΊ yra ribose nuo kelių iki 15nm., išskirto antrojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λ2 yra parinktas iš intervalo nuo 1040nm iki 1070nm, o spektro plotis Δλ2 yra mažesnis už 1nm. išskirtų pirmojo ir antrojo spektro segmentų momentinio dažnio moduliacija yra tiesinė, o minėtas pradinės spinduliuotės bangos ilgis λ0 yra parinktas tarpe tarp bangos ilgių λ1 ir λ2.
Pradinės spinduliuotės bangos ilgis λ0 yra viduryje tarp bangos ilgių λι ir λ2.
Pradinės spinduliuotės spektro plotis Δλ0 yra mažesnis nei 1nm.
Išskirto pirmojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λΊ yra lygus 1030nm, o spektro plotis ΔλΊ yra parinktas iš intervalo nuo 2nm iki 10nm.
Išskirto antrojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λ2 yra lygus 1064nm.
Pranašumą turinčiame šio išradimo konstrukciniame išpildyme pasiūlytas lazerinis šaltinis, išspinduliuojantis dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotus ultratrumpuosius šviesos impulsus, apimantis užduodantjjį generatorių ir bent vieną moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvą, kur užduodantysis generatorius yra sudarytas iš optiškai susietų skaidulinių optinių komponentų, kurie apima iterbio (Yb) jonais legiruotą skaidulinį sinchronizuotų modų osciliatorių (8), generuojantį pradinę lazerinę spinduliuotę su centriniu bangos ilgiu λο ir spektro pločiu Δλο, bent vieną Yb jonais legiruotą skaidulinį stiprintuvą (9), skirtą pastiprinti minėtą pradinę spinduliuotę, optinį elementą, pasižymintį netiesinėmis savybėmis, skirtą spinduliuotės spektrui išplėsti, spektrinio filtravimo įrenginį, skirtą atskirti dviejų bangos ilgių λι ir λ2 spektro segmentus, apibūdinamus spektro pločiais atitinkamai Δλι ir Δλ2, kurių spinduliuotė išeina atitinkamai iš pirmojo ir antrojo užduodančiojo generatoriaus išėjimų: o bent vienas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas apima impulsų plėstuvą, kvantinį stiprintuvą ir impulsų spaustuvą. Minėtas Yb jonais legiruotas skaidulinis sinchronizuotų modų osciliatorius (8) yra parinktas, kad sugeneruotų spektriškai ribotą kelių pikosekundžių impulsą, o skaidulinių optinių komponentų parametrai yra iš anksto parinkti taip, kad išplėstas spektras turėtų tiesinės momentinio dažnio moduliacijos segmentus (D, E) ties bangos ilgiais λι ir λ2, kur λι yra parinktas iš intervalo nuo 1025nm iki 1040nm, λ2 yra parinktas iš intervalo nuo 1040nm iki 1070nm ir kur pirmojo spektro segmento (D) plotis Δλι yra ribose nuo kelių iki 15nm, o antrojo spektro segmento (E) plotis Δλ2 yra mažesnis už 1nm; bent vienas iš minėtų moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvų yra moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas (5), skirtas sustiprinti antrojo spektro segmento (E) spinduliuotei (7), išeinančiai iš antrojo užduodančiojo generatoriaus išėjimo.
Užduodantysis generatorius yra suformuotas vienamodžių optinių skaidulų pagrindu.
Minėtas optinis elementas, pasižymintis netiesinėmis savybėmis, skirtas spinduliuotės spektrui išplėsti, yra vienamodė optinė skaidula, kurios ilgis yra parinktas ribose nuo 2 iki 20 metrų.
Minėtas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas, skirtas antrojo spektro segmento spinduliuotei sustiprinti, yra sukurtas Nd jonais legiruotos kietakūnės aktyviosios medžiagos pagrindu.
Minėtas bent vienas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas yra sukurtas Yb jonais legiruotų aktyvių medžiagų pagrindu ir šio tipo moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvai yra skirti atitinkamai pirmojo ir/arba antrojo spektro segmentų spinduliuotėms stiprinti.
Moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvo impulsų plėstuvas ir/arba spaustuvas yra čirpuota tūrinė Brego gardelė.
Kias pranašumą turintis šio išradimo konstrukcinis pasiūlymas yra faziškai moduliuotų impulsų parametrinis šviesos stiprintuvas, kuriame yra panaudotas pasiūlytas lazerinis šaltinis.
Lazerinis šaltinis, apimantis stabilų pradinės spinduliuotės užduodantį generatorių ir sukurtas vien tik skaidulinių optinių komponentų, geriau vienamodžių optinių skaidulų, pagrindu, yra paprastas, pigus ir patikimas. Lazerinis šaltinis, išspinduliuojantis impulsus, kurių bangos ilgiai perdengia iterbiu ir neodimiu legiruotų aktyvių medžiagų spektrinius diapazonus, o fazinės moduliacijos savybės leidžia efektyviai atlikti tolimesnį plačiajuosčio ir siaurajuosčio impulsų formavimą bei stiprinimą, užtikrina aukštą parametrinio šviesos stiprinimo sistemos energinį efektyvumą ir stabilumą.
Greta jau minėtų savybių, užduodančiojo generatoriaus impulsai iš dviejų išėjimų yra sinchronizuoti tarpusavyje ir suderinti su Yb ir Nd aktyvių terpių spektrinėmis stiprinimo savybėmis. Labai svarbi jų charakteristika yra momentinio dažnio pasiskirstymas po impulso gaubtine, t.y. čirpo profilis. Užduodančiojo generatoriaus netiesinės ir dispersinės savybės užtikrina, kad dviejų išėjimų impulsai yra ne tik faziškai moduliuoti, bet ir momentinio dažnio moduliacija yra tiesinė. Šios savybės duoda du privalumus. Pirma, faziškai moduliuotą siaurajuostį impulsą yra lengviau išplėsti stiprintuvo impulsų plėstuve ir tuo būdu pasiekti didesnį stiprinimą. Antra, plačiajuostis užkrato atšakos impulsas tolimesnėse formavimo ir stiprinimo pakopose bei parametrinio šviesos stiprinimo netiesiniame kristale metu išlaiko tiesinę momentinio dažnio moduliaciją. Dėl šios priežasties parametriškai sustiprintą impulsą, galima suspausti iki spektriškai ribotos trukmės, kaip impulsų spaustuvą panaudojant net ir paprastą prizmių arba difrakcinių gardelių porą. Spektriškai ribota parametriškai sustiprinto impulso trukmė užtikrina maksimalią smailinę galią.
Toliau išradimas detaliau paaiškinamas brėžiniais, kuriuose:
Fig. 1 - diagrama, iliustruojanti šio išradimo principą:
Fig.2 - šio išradimo lazerinio šaltinio blokinė schema;
Fig.3 - blokinė schema, vaizduojanti faziškai moduliuotų impulsų parametrinio šviesos stiprinimo sistemą su inkorporuotu lazeriniu šaltiniu pagal Fig.2.;
Fig.4 - impulso gaubtinės kitimas impulsui sklindant terpe, pasižyminčia netiesinėmis ir dispersinės savybėmis;
Fig.5A-Fig.5D - spinduliuotės spektro kitimas impulsui sklindant terpe, pasižyminčia netiesinėmis ir dispersinės savybėmis;
Fig.6A-Fig.6D - čirpo profilio kitimas impulsui sklindant terpe, pasižyminčia netiesinėmis ir dispersinės savybėmis ;
Fig.7 - intensyvumo pasiskirstymas ir čirpo profilis, gaunami šio išradimo lazerinėje sistemoje;
Fig.8 - spektrinio filtravimo įrenginio pavyzdys.
Fig. 1 iliustruojamas šio išradimo principas. Pradiniame etape 1 generuojama siauro spektro spinduliuotė su centriniu bangos ilgiu λ0 ir spektro pločiu Δλ0, kuri vėliau (etapas 2) yra papildoma naujomis spektrinėmis komponentėmis iki spektro pločio Δλ. Galiausiai (etapas 3) iš išplitusio spektro spinduliuotės yra atskiriamos dvi spektrinės juostos, besiskiriančios centriniu bangos ilgiu λι, λ2 ir spektro pločiu Δλι ir Δλ2, atitinkamai. Pirmasis etapas 1 apima pikosekundinio impulso generavimą ir stiprinimą skaiduliniame lazeryje, antrasis etapas 2 apima sugeneruoto impulso spektro išplėtimą, paremtą netiesiniais ir dispersiniais reiškiniais. Trečiasis etapas 3 apima spinduliuotės spektrinį filtravimą, pastiprinimą ir, jeigu reikia, išplėtimą laike. Detaliau kokie optiniai elementai leidžia realizuoti šio išradimo tikslus yra paaiškinama tolimesniuose brėžiniuose ir jų aprašymuose.
Fig.2 pavaizduota šio išradimo lazerinė sistema, sudaryta iš užduodančiojo generatoriaus 4 ir kaupinimo impulso stiprintuvo 5. Minėtas užduodantysis generatorius 4 yra skaidulinė optinė sistema, išspinduliuojanti du sinchronizuotus ultratrumpuosius impulsus 6, 7, kurie vėliau gali būti stiprinami iterbio (Yb) ir neodimio (Nd) stiprintuvais. Pirmojo išėjimo kanalo spinduliuotės 6 centrinis bangos ilgis atitinka Yb legiruotų aktyvių medžiagų stiprinimo juostos maksimumą, o spinduliuotės spektras yra kiek galima platesnis (toliau pirmojo išėjimo kanalo spinduliuotė 6 bus vadinama užkrato atšakos arba plačiajuosčiu impulsu). Antrojo išėjimo kanalo spinduliuotės 7 centrinis bangos ilgis atitinka Nd legiruotų aktyvių medžiagų stiprinimo liniją, o spektro plotis gali būti mažas (toliau antrojo išėjimo kanalo spinduliuotė 7 bus vadinama kaupinimo atšakos arba siaurajuosčiu impulsu). Minėtas kaupinimo impulso stiprintuvas 5 yra neodimiu legiruotos aktyvios medžiagos regeneratyvinis stiprintuvas ir/arba moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas.
Užduodantysis generatorius 4, išspinduliuojantis du optiškai sinchronizuotus impulsus 6 ir 7, apibūdinamus centriniais bangos ilgiais atitinkamai Ai bei λ2 ir spektro pločiais atitinkamai Δλι bei Δλ2, apima Yb skaidulinį sinchronizuotų modų osciliatorių 8, bent vieną Yb skaidulinį stiprintuvą 9, netiesinėmis ir dispersinėmis savybėmis pasižymintį optinį elementas 10 ir spektrinio filtravimo įrenginį 11.
Yb skaidulinis sinchronizuotų modų osciliatorius 8 suderinamas išspinduliuoti spektriškai ribotus nuo 1 iki 5 ps trukmės impulsus (kas atitinka apie 1.5nm arba siauresnį spektro plotį Δλο) ties bangos ilgiu λο. Konkreti bangos ilgio reikšmė λο iš plačios iterbio generacijos juostos parenkama priklausomai nuo to, kokiai neodimiu legiruotai aktyviajai terpei yra skiriama užduodančiojo generatoriaus 4 antrojo išėjimo kanalo spinduliuotė 7. Osciliatoriaus spinduliuotės bangos ilgio derinimas atliekamas laisvos erdvės filtro ir/arba skaidulinės Brego gardelės pagalba. Tiesiogiai iš osciliatoriaus gaunama nuo kelių iki kelių dešimčių mW vidutinės galios spinduliuotė.
Toliau impulsas yra pastiprinamas stiprinimo elemente 9, sudarytame iš vieno arba kelių vienamodžių iterbio skaidulinių stiprintuvų. Taip gaunama vidutinė galia iki kelių šimtų milivatų, kuri yra reikalinga, kad efektyviai vyktų impulso fazinė savimoduliacija. Nepaisant to, kad jau stiprinimo elemente 9 pradeda reikštis netiesiškumai, spektras minėto stiprinimo elemento 9 išėjime neperdengia iterbio ir neodimio stiprinimo maksimumų. Todėl į generatorių 4 yra inkorporuojamas netiesinis-dispersinis optinis elementas 10, kuriuo spinduliuotės spektras išplečiamas iki maždaug 40nm, tačiau nedidesnio kaip 45nm, spektro pločio Δλ.
Kitas svarbus aspektas - dėl netiesinių ir dispersinių sistemos savybių spinduliuotė optinio elemento 10 išėjime 12 yra faziškai moduliuota (dar vad. čirpuota), o momentinio dažnio moduliacijos profilis (dar vad. čirpo profiliu) priklauso nuo netiesiškumo bei dispersijos parametrų, ir žinoma, sistemos ilgio. Siekiant įgyvendinti šio išradimo tikslus - iš vieno lazerinio šaltinio gauti optiškai sinchronizuotus išėjimo impulsus, kurie galės toliau būti stiprinami iterbiu ir neodimiu legiruotose aktyviosiose medžiagose, ir tuo pačiu kad sistema būtų patikima ir pigi, kaip netiesinis-dispersinis optinis elementas 10 geriausiai tinka vienamodė optinė skaidula, kurioje vienu metu pasireiškia optinis Kero efektas ir dispersija. Įprastų telekomunikacijoje naudojamų vienamodžių optinių skaidulų Kero netiesiškumo ir dispersijos parametrai leidžia nesunkiai pasiekti minėtą maždaug 40nm spektro plotį, kuris perdengia Yb ir Nd stiprinimo juostų maksimumus, tuo pačiu gaunant tiesinį momentinio dažnio profilį po visa impulso gaubtine. Minėtos vienamodės optinės skaidulos, skirtos spinduliuotės spektrui išplėsti, ilgis yra parenkamas iš intervalo nuo 2m iki 20m.
Dviejų bangos ilgių sinchronizuoti impulsai gaunami spektrinio filtravimo įrenginio 11 pagalba: iš išplitusio spektro pločio Δλ spinduliuotės, gaunamo optinio elemento 10 išėjime 12, išfiltruojami du spektro segmentai, apibūdinami skirtingais centriniais bangos ilgiais (λ-ι, λ2) bei spektro pločiais (Δλι ir Δλ2, atitinkamai), kurie tampa generatoriaus 4 išėjimo impulsais 6, 7. Į pirmąjį užduodančiojo generatoriaus 4 išėjimo kanalą atskiriamas spektro segmentas, kurio centrinis bangos ilgis λι = 1030nm, t.y. atitinka Yb-stiprintuvų stiprinimo maksimumą, o spektro plotis Δλι yra intervale nuo kelių iki dešimties nm. Dėl fazinės moduliacijos laike ši spinduliuotė užima kelias pikosekundes, o energija siekia kelis šimtus pikodžaulių. Tai yra pirmasis išėjimo impulsas 6. Antrasis generatoriaus 4 išėjimo kanalas yra pritaikomas Nd-stiprintuvams (Nd’.YAG, Nd’.YLF, Nd:YVO4, Nd:KGW ir kt.). Pagal pirmąją šio išradimo realizaciją, į antrąjį užduodančiojo generatoriaus 4 išėjimo kanalą atskiriamas Δλ2 < 1nm spektro pločio segmentas ties bangos ilgiu A2 = 1064nm, t.y. skirtas Nd:YAG stiprintuvui. Dėl fazinės moduliacijos laike ši spinduliuotė užima kelias pikosekundes, o energija yra šimto pikodžaulių eilės. Tai yra antrasis išėjimo impulsas 7. Kad išplitusio spektro spinduliuotė optinio elemento 10 išėjime 12 perdengtų 1030nm ir 1064nm bangos ilgius, pradinio osciliatoriaus 8 bangos ilgis turi būti maždaug per vidurį tarp 1030nm ir 1064nm, t.y. λ0 = 1047nm.
Dėl ypač aukšto pikosekundinių Yb-skaidulinių osciliatorių energinio stabilumo, optinio elemento 10 išėjime 12 gaunamas atsikartojantis čirpo profilis. Taigi spektriškai atskiriant pluoštus 6 ir 7, jų laikinis vėlinimas yra pastovus (apie tai plačiau bus parašyta prie Fig.7 aprašymo).
Kita svarbi šio išradimo lazerinės sistemos dalis - kaupinimo impulso stiprintuvas 5. Tai yra Nd jonais legiruotos aktyviosios medžiagos, arba bet kurios kitos aktyviosios medžiagos, kurios stiprinimo diapazonas perdengia Nd jonais legiruotų medžiagų stimuliuotosios emisijos linijas, pagrindu sukurtas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas. Jį sudaro impulsų plėstuvas 13, bent vienas stiprintuvas 14 (tai gali būti regeneratyvinis stiprintuvas arba stiprintuvų grandinė regeneratyvinis stiprintuvas su paskui juo einančiu vienu arba dviem vienalėkiais arba daugialėkiais stiprintuvais) bei impulsų spaustuvas 15. Pagal pirmąją šio išradimo realizaciją, stiprintuvo 14 aktyvioji medžiaga yra Nd:YAG.
Moduliuotosios fazės impulsų stiprinimo technologija yra būtina siekiant efektyviai išnaudoti inversiją sukauptą Nd aktyviojoje terpėje. Dėl šios priežasties ilš užduodančiojo generatoriaus 4 per kreipiančiąją optiką 16, 17 ateinantis kelių pikosekundžių, pvz. 8ps, impulsas 7 impulsų plėstuve 13 yra išplečiamas iki kelių šimtų pikosekundžių, pvz., (200-300) ps, trukmės. Faziškai moduliuotas siaurajuostis impulsas yra lengviau plečiamas ir lengviau spaudžiamas nei spektriškai ribotas siaurajuostis impulsas. Kaip impulsų plėstuvas 13 gali būti panaudota ilga, (200400)m ilgio, vienamodė optinė skaidula arba čirpuota skaidulinė ar tūrinė Brego gardelė. Pastiprinus stiprintuve 14, impulsas yra suspaudžiamas iki kelių dešimčių pikosekundžių. Kaip impulsų spaustuvas 15 gali būti panaudota viena arba kelios čirpuotos tūrinės Brego gardelės. Siaurajuostis pastiprintas impulsas 18 kaupinimo impulsų stiprintuvo 5 išėjime, kuris taip pat yra sinchronizuotas su impulsu 6, yra nuo kelių iki šimto mJ energijos.
Pagal kitas šio išradimo realizacijas stiprintuvas 14 gali būti sukurtas Yb jonais legiruotos aktyviosios medžiagos pagrindu, arba kombinuojant Yb- ir Ndaktyviąsias medžiagas, pavyzdžiui, stiprintuvas 14 yra grandinė iš regeneratyvinio Yb-stiprintuvo ir vieno arba kelių vienalėkių Nd-stiprintuvų.
Fig.3 pavaizduota faziškai moduliuotų impulsų parametrinio šviesos stiprinimo (FMIPŠS) sistema su inkorporuotu šio išradimo lazeriniu šaltiniu pagal Fig.2. Lazerinės sistemos, sudarytos iš užduodančiojo generatoriaus 4 ir kaupinimo impulso stiprintuvo 5, sinchronizuoti išėjimo impulsai 6 ir 18 yra nukreipiami (pasinaudojant bent vienu optiniu elemetu 19) į netiesinį kristalą 20 ir sutapdinami laike bei erdvėje. Siaurajuostis pastiprintas impulsas 18, kitame netiesiniame kristale 21 atlikus bangos ilgio pakeitimą, pvz., antros harmonikos generaciją (kad būtų tenkinamas bangos ilgių sąryšis tarp kaupinimo ir parametriškai stiprinamos bangos), gali būti panaudotas kaip kaupinimo banga parametriniame šviesos stiprinime. Plačiajuosčio užkrato atšakos impulso 6 trukmė impulsų plėstuve 22 yra padidinama iki kelių dešimčių pikosekundžių. Toks išplėstas impulsas iškart gali būti panaudotas kaip užkratas faziškai moduliuotų impulsų parametriniame šviesos stiprinime. Antra vertus, jis yra suderintas su Yb legiruotų aktyvių medžiagų stiprinimo juosta, todėl, prieš patenkant j parametrinio šviesos stiprinimo kristalą 20, gali būti pastiprintas Ybstiprintuvu 23, neprarandant spektro pločio. Impulsų plėstuvas 22 ir vienas arba keli Yb stiprintuvai 23, parinkti iš skaidulinių arba kietakūnių (pvz. Yb:KGW arba Yb:YAG) Yb jonais legiruotų aktyvių medžiagų, kartu veikia kaip faziškai moduliuotų impulsų stiprintuvas, kuriame vyksta efektyvus ultratrumpojo impulso stiprinimas. Užkrato impulso kelyje taip pat gali būti patalpinti papildomi optiniai elementai 24, atliekantys tolimesnį jo formavimą. Analogiškai, kaupinimo impulso kelyje gali būti papildomi optiniai elementai 25: stiprinimo pakopos ar netiesiniai kristalai. Netiesiniame kristale 20 parametriškai sustiprinta spinduliuotė yra suspaudžiama impulsų spaustuvu 26 iki kelių dešimčių/šimtų femtosekundžių trukmės impulso 27.
Fig.3 pateikta tik iliustraciniais tikslais, tačiau neapima visų galimų šio išradimo lazerinės sistemos, sudarytos iš užduodančiojo generatoriaus 4 ir kaupinimo impulso spaustuvo 5, inkorporavimo j FMIPŠS sistemą galimybių. Užduodančiojo generatoriaus 4 išėjimo impulsai 6, 7 yra sinchronizuoti tarpusavyje ir suderinti su Yb ir Nd aktyvių terpių spektrinėmis stiprinimo savybėmis, labai svarbi jų charakteristika yra momentinio dažnio pasiskirstymas po impulso gaubtine, t.y. čirpo profilis. Užduodančiojo generatoriaus 4 netiesinės ir dispersinės savybės užtikrina, kad impulsai 6 ir 7 yra ne tik faziškai moduliuoti, bet ir tai, kad momentinio dažnio moduliacija yra tiesinė. Šios savybės duoda du privalumus. Pirma, faziškai moduliuotą siaurajuostį impulsą 7 yra lengviau išplėsti stiprintuvo 5 impulsų plėstuve 13, ir tuo būdu pasiekiamas didesnis stiprinimas. Antra, plačiajuostis užkrato atšakos impulsas 6 tolimesnėse formavimo ir stiprinimo pakopose 22-24 bei parametrinio šviesos stiprinimo netiesiniame kristale 20 metu išlaiko tiesinę momentinio dažnio moduliaciją. Dėl šios priežasties parametriškai sustiprintą impulsą, galima suspausti iki spektriškai ribotos trukmės, kaip impulsų spaustuvą 26 panaudojant net ir paprastą prizmių arba difrakcinių gardelių porą. Spektriškai ribota parametriškai sustiprinto impulso 27 trukmė užtikrina maksimalią smailinę galią.
Toliau yra paaiškinama, kaip išradimo užduodantysis generatorius 4 išspinduliuoja du sinchronizuotus impulsus 6 ir 7, besiskiriančius centriniais bangos ilgiais ir pločiais, bei apibūdinamus tiesine momentinio dažnio moduliacija. Netiesinės ir dispersinės generatoriaus 4 savybės užtikrina, kad į pirmąjį išėjimo kanalą galima atskirti plačiajuostę spinduliuotę ties 1030nm, kurios momentinio dažnio moduliacija yra tiesinė. Tuo pačiu j antrąjį išėjimo kanalą galima atskirti siaurą spektrinę liniją, atitinkančią Nd legiruotų medžiagų stiprinimo liniją, kuri taip pat yra apibūdinama tiesine momentinio dažnio moduliacija. Be to, pirmojo ir antrojo išėjimo kanalų impulsai 6 ir 7 neturi laikinės tirties vienas kito atžvilgiu.
Impulsui sklindant netiesine-dispersine terpe jo spektrui ir trukmei įtakos turi fazinė savimoduliacija (dėl optinio Kero netiesiškumo) ir grupinių greičių dispersija. Tai ypač aktualu ultratrumpųjų impulsų atveju: dėl mažos impulso trukmės momentiniai intensyvumai pasiekia vertes, kurioms esant fazinė savimoduliacija pasidaro pastebima, kas pasireiškia impulso spektro išplitimu ir spektrinių dedamųjų išsifazavimu. Tuo tarpu dėi padidėjusio impulso spektro pločio dispersija irgi yra reikšminga. Šie reiškiniai vyksta vienu metu. Kadangi ties maždaug 1 mikrometru kvarcinėje skaiduloje dispersija yra normali, ji negali sukompensuoti spektrinių dedamųjų išsifazavimo, atsirandančio dėl Kero netiesiškumo. Tačiau dispersija stipriai įtakoja čirpo profilio formą. Skaidulinėje optikoje netiesiškumai ir dispersija pasireiškia stipriau nei laisvos erdvės ar tūrinėje optikoje.
Šio išradimo užduodančiojo generatoriaus 4 (žiūr. Fig.2) stiprintuvas 9 ir optinis elementas 10 kartu veikia kaip netiesinė-dispersinė terpė. Stiprintuve 9 pasiekiami intensyvumai, prie kurių pasireiškia impulso saviveika: spektras plinta ir keičiasi dedamųjų fazės. Dėl naujų spektrinių dedamųjų dispersija tampa pastebima.
Svarbu pastebėti, kad pagal prioritetinę realizaciją, optinis elementas 10, pasižymintis netiesinėmis ir dispersinėmis savybėmis, yra paprasta vienamodė optinė skaidula, tačiau galima panaudoti ir kitokį optinį elementą, pvz. išplonintą vienamodę optinę skaidulą, kurios netiesinės ir dispersinės savybės leis pasiekti reikiamą spektro išplitimą ir čirpo profilį.
Fig.4-Fig.6D iliustruoja kaip kinta impulso trukmė, spektras ir čirpo profilis impulsui sklindant netiesine-dispersine terpe. Čia L0 žymi netiesinės-dispersinės terpės pradžią, o L1-L4 yra šioje terpėje nukeliautas impulso kelias, kur L1<L2<L3<L4. Impulsas, kurio pradinis intensyvumo pasiskirstymas lLo yra Gauso pavidalo, už tam tikro atstumo tampa nebe gausinis (lLi, li_2, li_3, Il4, Fig.4). Be to, jo intensyvumas mažėja, o trukmė didėja.
Iš spektrinio intensyvumo kreivių (Fig.5A-5D) matyti, kad atstumui didėjant, spektrinių dedamųjų daugėja. Tam tikrame atstume L4 (Fig.5D) spektras nustoja plitęs, nes dėl sumažėjusio impulso intensyvumo nebevyksta fazinė savimoduliacija. Atstumas L4 priklauso nuo netiesinės-dispersinės terpės parametrų bei pradinio impulso intensyvumo l|_o· šio išradimo optinių elementų parametrai leidžia pasiekti spektro išplitimą iki maždaug 40nm pločio. Kai pradinis bangos ilgis λο = 1047nm, išplitusio spektro spinduliuotės normuotasis spektrinis intensyvumas S viršija 0.01 lygį diapazone nuo 1023nm iki 1073nm ribose, o diapazone nuo 1026nm iki 1070nm S £ 0.1. Taigi išplėsto spektro spinduliuotės spektro plotis Δλ, apibrėžtas 1/10 maksimalaus spektrinio intensyvumo lygyje, yra lygus 44nm.
Čirpo profilis taip pat kinta (žiūr. Fig.6A-Fig.6D; laikas yra sunormuotas į impulso trukmę pusės intensyvumo aukštyje). Impulsui nukeliavus nedidelį atstumą (Fig.6A) netiesinėje-dispersinėje terpėje, čirpo profilis yra artimas vien tik fazinės savimoduliacijos paveikto impulso čirpo profiliui. Impulso nukeliautam keliui ilgėjant (Fig.6B-Fig.6D), dispersijos įtaka darosi vis didesnė. Dviejų vienu metu veikiančių reiškinių - fazinės savimoduliacijos ir dispersijos - pasėkoje čirpo profilis transformuojasi: išryškėja ilga centrinė tiesinio kitimo sritis A. Kuo ilgesnis impulso nukeliautas kelias, tuo ši sritis yra platesnė. Pasiekus atstumą L3 (Fig.6C) tiesinio čirpo sritis A apima beveik visą spektro plotį. Netiesinės sritys yra tik impulso kraštuose, t.y. kai normuotasis laikas yra mažesnis už -2 (Fig.7 sritis B) ir didesnis už +2 (Fig.7 sritis C), kur intensyvumas yra nykstamai mažas. Toliau (Fig.6D) čirpo profilis jau beveik nebekinta, nes spektras daugiau neplinta. Keičiasi tik spektrinių dedamųjų tarpusavio vėlinimas.
Šio išradimo esmę sudaro visų sistemos parametrų parinkimas: osciliatoriaus 8 bei stiprintuvo 9 skaidulų geometriniai parametrai ir legiravimo lygiai, optinio elemento 10 ilgis O’ei elementas 10 yra vienamodė optinė skaidula, geriausia, kad jos skersiniai geometriniai parametrai sutaptų su osciliatoriaus ir stiprintuvo skaidulų parametrais). Fig.5A-Fig.6D paveikslų kreivės vaizduoja spektro ir čirpo profilius užduodančiojo generatoriaus 4 elemento 10 išėjime 12, esant skirtingam visos sistemos ilgiui. Parinkus optimalius pradinio osciliatoriaus 8 ir stiprintuvo 9 parametrus (geometriją ir legiravimo lygius), lengviausiai varijuojamas parametras yra optinio elemento 10 ilgis. Išradimo tikslams pasiekti Fig.6A ir Fig.6B pavaizduoti čirpo profiliai nėra tinkami. Padidinus optinio elemento 10 ilgį, kol čirpo profilis tampa panašus į kreivę 29, pavaizduotą Fig.6C, arba į kreivę 30, pavaizduotą Fig.6D, kuriose spektro išplitimas yra pakankamas, o centrinę dalį galima aproksimuoti viena arba dviem tiesėmis.
Fig.7 paveiksle iliustruojama, kad turint čirpo profilį 29, nesunku išfiltruoti du spektrinės juostos segmentus D ir E, besiskiriančius centriniais bangos ilgiais ir pločiais, kurių čirpas yra tiesinis. Tokia spinduliuotė yra nesunkiai spaudžiama iki spektriškai ribotos trukmės, pasinaudojant paprastais optiniais elementais, pvz. prizmių ar gardelių pora. Po visa impulso gaubtine (žiūr. į sunormuoto intensyvumo kreivę 31) čirpas yra tiesinis, ir tik impulso kraštuose yra netiesinio čirpo sritys B, C. Todėl nesunku parinkti tiesiškai čirpuotą spektro segmentą D su centriniu bangos ilgiu λ-ι = 1030nm (Yb-stiprintuvui) ir spektro pločiu Δλι nuo kelių iki 10nm. Taip pat yra nesunku parinkti Δλ2< 1nm spektro pločio segmentą E su centriniu bangos ilgiu λ2 = 1064nm (Nd:YAG stiprintuvui). Spinduliuotė, atitinkanti segmentą D, yra išleidžiama per pirmąjį, o segmentą E - per antrąjį šio išradimo užduodančiojo generatoriaus 4 išėjimo kanalą. Energija, tenkanti kiekvienam iš išėjimo impulsų 6, 7, yra proporcinga spektrinių dedamųjų intensyvumų integralui, t.y. plotui po kreivės 31 segmentais lD, Ie·
Iš kreivės 31 taip pat matyti spektrinių dedamųjų poslinkis laike: spektro dedamosios, esančios srityje D, atsilieka nuo spektro dedamųjų, esančių srityje E. Taigi šio išradimo generatoriaus 4 pirmasis išėjimo impulsas 6 pasirodo vėliau nei antrojo išėjimo impulsas 7. Kadangi šio išradimo užduodantysis generatorius 4 yra sudarytas iš skaidulinių elementų, kurie nėra jautrūs aplinkos poveikiui, be to, pradinis Yb-osciliatorius pasižymi ypač aukštu impulso energijos ir trukmės stabilumu, užtikrinamas Čirpo profilio atsikartojimas ir pastovus užlaikymas tarp ultratrumpųjų impulsų 6 ir 7. Laikinė tirtis neviršija dešimčių femtosekundžių.
Pagal kitas šio išradimo realizacijas antrasis užduodančiojo generatoriaus 4 išėjimo kanalas yra lengvai suderinamas su bet kokia aktyviąja medžiaga, turinčia stimuliuotosios emisijos liniją (1040-1070)nm srityje. Kaip matyti iš Fig.7, antrasis spektro segmentas E gali būti parinktas plačiame bangos ilgių diapazone. Kai pradinis bangos ilgis λο = 1047nm, išplitęs spektras turi dedamųjų iki 1073nm, todėl net ir nekeičiant sistemos parametrų, ją galima suderinti su bet kuriuo iš Nd:YAG, Nd:YVO4 (λ2 = 1064nm), Nd:YLF (λ2 = 1047nm arba 1053nm), Nd:GdVO4 (λ2 =
1063nm), Nd:KGW (λ2 = 1067nm) ir t.t. Priklausomai nuo λ2 reikšmės, pasikeičia impulso 7 energija ir užlaikymas impulso 6 atžvilgiu.
Kitoje realizacijoje galima parinkti kitokį pradinį bangos ilgį λ0, pvz. per vidurį tarp 1030nm ir 1047nm, 1053nm, 1063nm ar 1067nm. Tuomet reiks pakoreguoti ir kitus sistemos parametrus. Pavyzdžiui, norint gauti sinchronizuotus impulsus Yb:KGW ir Nd:YLF stiprintuvams, pakaks spektro išplitimo Δλ = 30nm, kad būtų perkloti 1030nm ir 1053nm bangos ilgiai. Todėl užteks mažesnio netiesinėsdispersinės terpės ilgio.
Pagal dar vieną šio išradimo realizaciją užduodančiojo generatoriaus 4 pirmojo išėjimo kanalo spinduliuotės 6 centrinis bangos ilgis Ai nesutampa su Yb aktyvių jonų stiprinimo maksimumu 1030nm, bet vis tiek patenka į Yb-stiprintuvų spektrinę juostą. Paslinkus λι į ilgesnių bangų sritį, atsiranda galimybė parinkti didesnio nei 10nm spektro pločio segmentą D, atitinkantį 100fs eilės spektriškai ribotą impulsą.
Fig.8 paveiksle pateikiamas pavyzdys, kaip gali būti realizuotas spektrinio filtravimo įrenginys 11, pasinaudojant skaiduline optika. Pagrindiniai įrenginio elementai - skaidulinis lazerinių pluoštų daliklis 32 ir skaidulinė Brego gardelė 33, kuri atspindyje veikia kaip siaurajuostis filtras. Spinduliuotės, skirtos antram išėjimo kanalui, kelyje gali būti priešstiprintuvis 34, pvz., skaidulinis Yb-stiprintuvas. Panaudojant filtrus 35, 36, išskiriamos reikiamos spektrinės juostos ir/arba eliminuojama spontaninė emisija.
Pagrindiniai šio išradimo lazerinės sistemos privalumai: efektyvumas, paprastumas ir patikimumas. Visų pirma dėl to, kad pikosekundinio osciliatoriaus atveju inversija panaudojama siauresniam spektrui generuoti. Antra, spektras už osciliatoriaus plečiamas nedaug - tik tiek, kiek būtinai reikia Yb ir Nd stiprinimo maksimumams perkloti. Pikosekundinis Yb-osciliatorius yra patikimas ir ilgaamžis, o jo faziškai nemoduliuota spinduliuotė, pasižyminti aukštu energiniu ir laikiniu stabilumu, kas leidžia pasiekti šio išradimo užduodančiojo generatoriaus išėjimo impulsų aukštą sinchronizacijos lygį. Pilnai skaidulinis užduodantysis generatorius gali dirbti dideliu pasikartojimo dažniu, pasižymi gera išėjimo pluoštų kokybe ir yra nejautrus aplinkos trikdžiams.
Spektro išplėtimas iki nedidesnio kaip 45nm pločio nereikalauja sudėtingo ir brangaus spektro plėtiklio tokio kaip fotoninių kristalų skaidula. Paprastą vienamodę optinę skaidulą yra lengva integruoti į skaidulinę lazerinę sistemą: ją lengva privirinti; geometriniai parametrai gali būti identiški kitų sistemos skaidulų parametrams, todėl patiriami minimalūs nuostoliai sandūrose; vienamodė skaidula yra lanksti, tad sistema nereikalauja daug vietos; be to, yra daug komercinių tiekėjų, kas užtikrina nedidelę kainą.
Tiesinė momentinio dažnio moduliacija per visą išplitusio spektro plotį leidžia varijuoti išėjimo kanalų spinduliuotės centrinį bangos ilgį, neprarandant tiesinės momentinio dažnio moduliacijos savybės, kuri duoda privalumų tolimesniame siaurajuosčio ir plačiajuosčio impulsų formavime bei stiprinime, o taip pat užtikrina, kad spinduliuotė yra nesunkiai spaudžiama iki spektriškai ribotos trukmės.
Šio išradimo moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas, į kurį yra paduodamas siaurajuostis impulsas, jau turintis išplėtimą laike, yra kompaktiškesnis ir/arba efektyvesnis, lyginant su kitais žinomais sprendimais.
FMIPŠS sistemoje panaudojant šio išradimo lazerinį šaltinį, galima pasiekti ypač didelį parametrinės sąveikos ir visos sistemos efektyvumą, energinį bei laikinį stabilumą. Galimybė parametriškai sustiprintą impulsą suspausti iki spektriškai ribotos trukmės užtikrina didžiausią įmanomą FMIPŠS sistemos išėjimo impulso smailinę galią.

Claims (12)

  1. IŠRADIMO APIBRĖŽTIS
    1. Būdas generuoti dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotus ultratrumpuosius šviesos impulsus, apimantis pradinės spinduliuotės generavimą, jos pastiprinimą, spektro išplėtimą bei išėjimo impulsų suformavimą, kur minėtos pradinės spinduliuotės centrinis bangos ilgis λ0 yra parinktas iš Yb jonais legiruotų aktyvių medžiagų liuminescencijos juostos, pastiprintos spinduliuotės centrinis bangos ilgis sutampa su minėtu pradinės spinduliuotės centriniu bangos ilgiu λ0, išplėsto spektro spinduliuotės spektro plotis Δλ perdengia Yb ir Nd jonais legiruotų aktyvių medžiagų stimuliuotosios emisijos maksimumus, o pirmasis ir antrasis išėjimo impulsai yra suformuojami iš išplėsto spektro spinduliuotės išskiriant pirmąjį ir antrąjį spektro segmentus su centriniais bangos ilgiais atitinkamai λι ir λ2 bei spektro pločiais atitinkamai Δλι ir Δλ2, bent vienas iš suformuotų išėjimo impulsų yra pastiprinamas, besiskiriantis tuo, kad minėtos pradinės spinduliuotės spektro plotis Δλ0 neviršija 1.5nm ir yra faziškai nemoduliuota, išplėsto spektro spinduliuotės spektro plotis Δλ, apibrėžtas 1/10 maksimalaus spektrinio intensyvumo lygyje, yra intervale nuo 40nm iki 45nm, išskirto pirmojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λτ yra parinktas iš intervalo nuo 1025nm iki 1040nm, o spektro plotis ΔλΊ yra ribose nuo kelių iki 15nm, išskirto antrojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λ2 yra parinktas iš intervalo nuo 1040nm iki 1070nm, o spektro plotis Δλ2 yra mažesnis už 1nm, išskirtų pirmojo ir antrojo spektro segmentų momentinio dažnio moduliacija yra tiesinė, o minėtas pradinės spinduliuotės bangos ilgis λο yra parinktas tarpe tarp bangos ilgių λ! ir λ2.
  2. 2. Būdas pagal 1 punktą, besiskiriantis tuo, kad pradinės spinduliuotės bangos ilgis λ0 yra viduryje tarp bangos ilgių λ! ir λ2.
  3. 3. Būdas pagal bet kurį iš 1-2 punktų, besiskiriantis tuo, kad pradinės spinduliuotės spektro plotis Δλο yra mažesnis nei 1nm.
  4. 4. Būdas pagal bet kurį iš ankstesnių punktų, besiskiriantis tuo, kad išskirto pirmojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λι yra lygus 1030nm, o spektro plotis Δλι yra parinktas iš intervalo nuo 2nm iki 10nm.
  5. 5. Būdas pagal bet kurį iš ankstesnių punktų, besiskiriantis tuo, kad išskirto antrojo spektro segmento centrinis bangos ilgis λ2 yra lygus 1064nm.
  6. 6. Lazerinis šaltinis, išspinduliuojantis dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotus ultratrumpuosius šviesos impulsus, apimantis užduodantįjį generatorių (4) ir bent vieną moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvą, kur užduodantysis generatorius (4) yra sudarytas iš optiškai susietų skaidulinių optinių komponentų, kurie apima iterbio (Yb) jonais legiruotą skaidulinį sinchronizuotų modų osciliatorių (8), generuojantį pradinę lazerinę spinduliuotę su centriniu bangos ilgiu λο ir spektro pločiu Δλ0, bent vieną Yb jonais legiruotą skaidulinį stiprintuvą (9), skirtą pastiprinti minėtą pradinę spinduliuotę, optinį elementą (10), pasižymintį netiesinėmis savybėmis, skirtą spinduliuotės spektrui išplėsti, spektrinio filtravimo įrenginį (11), skirtą atskirti dviejų bangos ilgių ir λ2 spektro segmentus, apibūdinamus spektro pločiais atitinkamai Δλι ir Δλ2, kurių spinduliuotė (6, 7) išeina atitinkamai iš pirmojo ir antrojo užduodančiojo generatoriaus (4) išėjimų; o bent vienas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas (5) apima impulsų plėstuvą (13), kvantinį stiprintuvą (14) ir impulsų spaustuvą (15), besiskiriantis tuo, kad minėtas Yb jonais legiruotas skaidulinis sinchronizuotų modų osciliatorius (8) yra parinktas, kad sugeneruotų spektriškai ribotą kelių pikosekundžių impulsą, o skaidulinių optinių komponentų (8, 9, 10) parametrai yra iš anksto parinkti taip, kad išplėstas spektras turėtų tiesinės momentinio dažnio moduliacijos segmentus (D, E) ties bangos ilgiais Ai ir λ2, kur λτ yra parinktas iš intervalo nuo 1025nm iki 1040nm, λ2 yra parinktas iš intervalo nuo 1040nm iki 1070nm ir kur pirmojo spektro segmento (D) plotis Δλι yra ribose nuo kelių iki 15nm, o antrojo spektro segmento (E) plotis Δλ2 yra mažesnis už 1nm;
    bent vienas iš minėtų moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvų yra moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas (5), skirtas sustiprinti antrojo spektro segmento (E) spinduliuotei (7), išeinančiai iš antrojo užduodančiojo generatoriaus išėjimo.
  7. 7. Lazerinis šaltinis pagal 6 punktą, besiskiriantis tuo, kad užduodantysis generatorius (4) yra suformuotas vienamodžių optinių skaidulų pagrindu.
  8. 8. Lazerinis šaltinis pagal bet kurį iš 6-7 punktų, besiskiriantis tuo, kad optinis elementas (10), pasižymintis netiesinėmis savybėmis, skirtas spinduliuotės spektrui išplėsti, yra vienamodė optinė skaidula, kurios ilgis yra parinktas ribose nuo 2 iki 20 metrų.
  9. 9. Lazerinis šaltinis pagal bet kurį iš 6-8 punktų, besiskiriantis tuo, kad minėtas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas (5), skirtas antrojo spektro segmento spinduliuotei (7) sustiprinti, yra sukurtas Nd jonais legiruotos kietakūnės aktyviosios medžiagos pagrindu.
  10. 10. Lazerinis šaltinis pagal bet kurį iš 6-8 punktų, besiskiriantis tuo, kad minėtas bent vienas moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvas yra sukurtas Yb jonais legiruotų aktyvių medžiagų pagrindu ir šio tipo moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvai yra skirti atitinkamai pirmojo ir/arba antrojo spektro segmentų spinduliuotėms (6, 7) stiprinti.
  11. 11. Lazerinis šaltinis pagal bet kurį iš 6-10 punktų, besiskiriantis tuo, kad moduliuotosios fazės impulsų stiprintuvo impulsų plėstuvas ir/arba spaustuvas yra čirpuota tūrinė Brego gardelė.
  12. 12. Faziškai moduliuotų impulsų parametrinis šviesos stiprintuvas, kuriame yra panaudotas lazerinis šaltinis pagal bet kurį iš 6-11 punktų.
LT2013076A 2013-07-17 2013-07-17 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis LT6122B (lt)

Priority Applications (3)

Application Number Priority Date Filing Date Title
LT2013076A LT6122B (lt) 2013-07-17 2013-07-17 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis
EP14177007.3A EP2827461B1 (en) 2013-07-17 2014-07-15 Method and laser source for generation of optically synchronized dual-wavelength ultrashort light pulses
LTEP14177007.3T LT2827461T (lt) 2013-07-17 2014-07-15 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis

Applications Claiming Priority (1)

Application Number Priority Date Filing Date Title
LT2013076A LT6122B (lt) 2013-07-17 2013-07-17 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis

Publications (2)

Publication Number Publication Date
LT2013076A LT2013076A (lt) 2015-01-26
LT6122B true LT6122B (lt) 2015-03-25

Family

ID=51492155

Family Applications (2)

Application Number Title Priority Date Filing Date
LT2013076A LT6122B (lt) 2013-07-17 2013-07-17 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis
LTEP14177007.3T LT2827461T (lt) 2013-07-17 2014-07-15 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis

Family Applications After (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
LTEP14177007.3T LT2827461T (lt) 2013-07-17 2014-07-15 Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis

Country Status (2)

Country Link
EP (1) EP2827461B1 (lt)
LT (2) LT6122B (lt)

Families Citing this family (6)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
LT6425B (lt) 2015-12-14 2017-07-10 Uab "Ekspla" Ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis
RU2639552C1 (ru) * 2016-05-31 2017-12-21 Общество с ограниченной ответственностью "АВЕСТА" (ООО "АВЕСТА") Способ формирования синхронных последовательностей ультракоротких лазерных импульсов и фемтосекундный лазерный комплекс
CN112344971B (zh) * 2020-11-03 2022-06-21 江苏中天科技股份有限公司 一种基于超连续谱光纤的长距离传感系统
DE102021122360B4 (de) * 2021-08-30 2024-07-04 Active Fiber Systems Gmbh Optisches System und Verfahren zur Erzeugung von hinsichtlich der Wellenlänge durchstimmbaren Laserpulsen
RU210166U1 (ru) * 2021-11-30 2022-03-30 федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования "Ульяновский государственный университет" Генератор высокочастотных последовательностей ультракоротких лазерных импульсов на основе оптического световода с записанной решеткой показателя преломления
CN114389131B (zh) * 2022-01-13 2024-04-30 杭州奥创光子技术有限公司 一种混合型脉冲激光器及光谱匹配方法

Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US6181463B1 (en) 1997-03-21 2001-01-30 Imra America, Inc. Quasi-phase-matched parametric chirped pulse amplification systems
US6728273B2 (en) 1997-05-20 2004-04-27 The Regents Of The University Of California Ultrashort-pulse laser machining system employing a parametric amplifier
US6791743B2 (en) 2001-12-13 2004-09-14 The Regents Of The University Of California High average power scaling of optical parametric amplification through cascaded difference-frequency generators
WO2006122709A1 (en) 2005-05-17 2006-11-23 Max-Planck Gesellschaft Zur Förderung Der Wissens Chaften E.V. Parametric amplification of ultra-short light pulses
US8023538B2 (en) 2008-03-27 2011-09-20 Imra America, Inc. Ultra-high power parametric amplifier system at high repetition rates
US8040929B2 (en) 2004-03-25 2011-10-18 Imra America, Inc. Optical parametric amplification, optical parametric generation, and optical pumping in optical fibers systems
US8068522B2 (en) 2004-06-24 2011-11-29 Lawrence Livermore National Security, Llc Hyper dispersion pulse compressor for chirped pulse amplification systems

Family Cites Families (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US6870664B2 (en) 2001-12-13 2005-03-22 The Regents Of The University Of California Nondegenerate optical parametric chirped pulse amplifier

Patent Citations (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US6181463B1 (en) 1997-03-21 2001-01-30 Imra America, Inc. Quasi-phase-matched parametric chirped pulse amplification systems
US6728273B2 (en) 1997-05-20 2004-04-27 The Regents Of The University Of California Ultrashort-pulse laser machining system employing a parametric amplifier
US6791743B2 (en) 2001-12-13 2004-09-14 The Regents Of The University Of California High average power scaling of optical parametric amplification through cascaded difference-frequency generators
US8040929B2 (en) 2004-03-25 2011-10-18 Imra America, Inc. Optical parametric amplification, optical parametric generation, and optical pumping in optical fibers systems
US8068522B2 (en) 2004-06-24 2011-11-29 Lawrence Livermore National Security, Llc Hyper dispersion pulse compressor for chirped pulse amplification systems
WO2006122709A1 (en) 2005-05-17 2006-11-23 Max-Planck Gesellschaft Zur Förderung Der Wissens Chaften E.V. Parametric amplification of ultra-short light pulses
US8023538B2 (en) 2008-03-27 2011-09-20 Imra America, Inc. Ultra-high power parametric amplifier system at high repetition rates

Also Published As

Publication number Publication date
EP2827461A2 (en) 2015-01-21
LT2827461T (lt) 2022-07-25
EP2827461B1 (en) 2022-05-18
LT2013076A (lt) 2015-01-26
EP2827461A3 (en) 2015-06-24

Similar Documents

Publication Publication Date Title
DK2549598T3 (en) Cheap source with variable repetition rate for ultra fast high energy lasers
LT6122B (lt) Dviejų bangos ilgių optiškai sinchronizuotų ultratrumpųjų šviesos impulsų generavimo būdas ir lazerinis šaltinis
JP3598216B2 (ja) 光パルス増幅装置、チャープパルス増幅装置およびパラメトリック・チャープパルス増幅装置
EP2924500B1 (en) Method for generation of femtosecond light pulses, and laser source thereof
CN113366713B (zh) 具有啁啾脉冲放大和修整脉冲序列的超短脉冲激光源
Dvoyrin et al. 6.8 W all-fiber supercontinuum source at 1.9–2.5 μm
Durán-Sánchez et al. Tunable dual-wavelength actively Q-switched Er/Yb double-clad fiber laser
Barmenkov et al. Pulsed regimes of erbium-doped fiber laser Q-switched using acousto-optical modulator
Barmenkov et al. Nonlinear dynamics of Ytterbium-doped fiber laser Q-switched using acousto-optical modulator
Samion et al. Tunable passively Q-switched thulium-doped fiber laser operating at 1.9 μm using arrayed waveguide grating (AWG)
EP3182531B1 (en) Method for generation of ultrashort light pulses
CN110544868B (zh) 一种啁啾方波脉冲放大激光系统
JPH0212227A (ja) 光パルス発生装置
Olivier et al. Femtosecond mamyshev oscillator at 1550 nm
US20240120698A1 (en) System and method for generating a light pulse with sub-picosecond duration that is duration and/or repetition frequency adjustable
Minassian et al. A tunable self-pumped phase-conjugate laser using Ti: sapphire slab amplifiers
Li et al. Recent advances and perspectives on pulsed fiber lasers
LT7045B (lt) Lazerinės spinduliuotės impulso trukmės ir energijos valdymo būdas, įrenginys būdui realizuoti ir lazerinė sistema su integruotu įrenginiu
Hung et al. Tunable sub-100 femtosecond dye-laser pulses generated with a nanosecond pulsed pumping
Li et al. Gain-switched thulium-doped fiber laser with electrically tuning at 1690–1765 nm
JPWO2004029713A1 (ja) 超短レーザーパルス発生方法及び装置
Lou et al. Green and ultraviolet pulse generation using a low-repetition-rate mode-locked Yb-doped fiber laser
Lehneis et al. 650 fs pulses at 1045 nm from a passively Q-switched Nd: YVO 4 microchip laser system
Steinhausser et al. Beam cleanup of a pulsed multimode fiber master-oscillator power-amplifier at 1.55 μm using stimulated Brillouin scattering
Kurita et al. 2.4-Joule chirped pulse operation by a laser-diode-pumped slab laser for pumping non-collinear OPCPA

Legal Events

Date Code Title Description
BB1A Patent application published

Effective date: 20150126

FG9A Patent granted

Effective date: 20150325

MM9A Lapsed patents

Effective date: 20220717