KR20160044450A

KR20160044450A - 자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법

Info

Publication number: KR20160044450A
Application number: KR1020160044364A
Authority: KR
Inventors: 슈테판 비버; 헬무트 그라임; 위르겐 니스틀러; 토르스텐 스펙크너
Original assignee: 지멘스 악티엔게젤샤프트
Priority date: 2011-10-04
Filing date: 2016-04-11
Publication date: 2016-04-25
Also published as: DE102011083959B4; US9547064B2; DE102011083959A1; JP2013078588A; CN103027679A; US20130082707A1; KR101887130B1; JP5930306B2; KR20130036733A; CN103027679B

Abstract

자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법
복수의 독립된 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N)을 포함하는 송신기 안테나 어레인지먼트(3)와 자기 공명 시스템 내에 배열된 로컬 코일 어레인지먼트(5)를 갖는 자기 공명 시스템(1)의 제어를 위한 방법이 설명된다. 본 방법에 있어서, 시험 단계(TP)에서 자기 공명 측정(MR) 전에, 송신기 안테나 어레인지먼트(3)를 사용하여 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스들을 갖는 시험 고주파 펄스(TS)가 다양하고 상이한 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N)을 통해 송신되고, 상기 시험 고주파 펄스(TS)는 더 낮은 송신기 전력을 사용하여, 후속하는 자기 공명 측정(MR) 동안 송신되는 여기 고주파 펄스(HFS)와 본질적으로 동일한 필드 분포를 생성한다. 이 상황에서, 이러한 시험 고주파 펄스(TS)에 의해 생성된 고주파 필드가 로컬 펄스 어레인지먼트(5)의 적어도 하나의 영역에서 측정되고, 측정된 고주파 필드에 기초하여, 로컬 코일 어레인지먼트(5)에서 이후의 자기 공명 측정(MR) 동안 예측될 수 있는 고주파 필드값(HFW)이 결정된다. 그 다음으로, 이후의 자기 공명 측정(MR) 동안 자기 공명 시스템(1)의 제어가 이러한 고주파 필드값(HFW)을 고려하여 이루어진다. 이에 추가하여, 이러한 제어 디바이스(10)를 갖는 자기 공명 시스템(1)뿐만 아니라 자기 공명 시스템(1)의 제어에 대하여 대응 제어 디바이스(10)가 설명된다.

Description

자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법 {METHOD FOR THE CONTROL OF A MAGNETIC RESONANCE SYSTEM}

본 발명은 복수의 독립된, 즉 독립적으로 제어가능한 고주파 송신기 채널(high-frequency transmitter channel)들을 포함하고, 자기 공명 시스템(magnetic resonance system) 내에, 즉 자기 공명 시스템의 스캐너(scanner) 내에 배열된 로컬 코일 어레인지먼트(local coil arrangement)를 포함하는 송신기 안테나(antenna) 어레인지먼트를 포함하는 자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법에 관한 것이다. 또한, 본 발명은 이러한 자기 공명 시스템을 제어하기 위한 제어 디바이스(control device), 및 이러한 제어 디바이스를 갖는 자기 공명 시스템에 관한 것이다.

자기 공명 단층 촬영술(magnetic resonance tomography)은 신체 내부의 이미지들을 취득하기 위해 현재 널리 확산된 방법이다. 이 방법으로, 검사되어야 할 신체가 비교적 높은 기본 자기장에 놓인다. 그 다음으로, 고주파 여기 신호(B₁ 필드(B₁ field))가 송신기 안테나 어레인지먼트에 의해 송신되고, 그 결과 이러한 고주파 필드(high-frequency field)에 의해 공명하여 여기되는 특정 원자들의 핵 스핀(nuclear spin)들이 기본 자기장의 자기장 라인(magnetic field line)들에 대해 특정 플립 각도(flip angle)를 통해 기울어진다. 그 다음으로, 핵 스핀들의 이완(relaxation)시 방사되는 고주파 신호("자기 공명 신호")는 적절한 수신기 안테나 어레인지먼트들에 의해 수신된다. 이러한 방식으로 취득된 미가공 데이터(raw data)는 그 후 이미지 데이터(image data)를 재구성하는 데 사용된다. 위치 코딩(location coding)을 위해, 규정된 자기장 그레디언트(gradient)들이 고주파 신호들의 각각의 송신, 판독 및 수신 동안 기본 자기장에 각 경우에 중첩된다.

대체로, B₁ 필드의 송신을 위하여, "전신 코일(whole body coil)"(또한 "전신 안테나(whole body antenna)" 또는 "신체 코일(body coil)"이라고도 칭함)이 대부분의 경우들에서 환자 터널(patient tunnel)의 형태를 갖는 자기 공명 측정 공간에 위치된 스캐너라 칭해지는 것에 영구적으로 통합된다. 원칙적으로, B₁ 필드를 송신하는 데 사용되는 안테나 어레인지먼트들은 또한 자기 공명 신호들을 수신하는 데에도 사용될 수 있다.

높은 신호대 잡음비(singal-noise-ratio; SNR)를 갖는 이미지들을 취득하기 위하여, 현재 자기 공명 신호들은 대체로 로컬 코일들 또는 하나 또는 둘 이상의 로컬 코일들을 포함하는 로컬 코일 어레인지먼트들이라 칭해지는 것을 사용하여 기록된다. 이들은 환자의 바로 근처 또는 환자 바로 밑에 위치되는 안테나 시스템들이다. 유도된 전압의 형태로 로컬 코일들의 개별 자기 공명 안테나 엘리먼트(element)들에 의해 수신된 신호들은 저잡음 전치 증폭기에 의해 증폭되며, 그 다음으로, 대체로 케이블(cable)에 의해 자기 공명 시스템의 수신기 디바이스에 포워딩(forward)된다. 이 상황에서 신호대 잡음비는 로컬 코일들의 안테나 엘리먼트들의 정밀 구조에 의해, 특히 안테나 엘리먼트들 자체에서의 손실들에 의해 결정적인 정도로 결정된다. 매우 작은 안테나 엘리먼트들로 로컬 코일에 가까운 비교적 양호한 SNR을 얻을 수 있다. 이러한 이유로, 그리고 (SENSE 또는 GRAPPA 등과 같은) 병렬 이미징 프로세스(parallel imaging process)들에서 k-공간 서브-스캐닝(k-space sub-scanning)이라 칭해진 것에 의한 가속화된 측정의 가능성으로 인해, 다수의 개별 채널들을 갖는 매우 밀도 높은 수신기 안테나 어레인지먼트들에 큰 관심이 있으며, 개별 안테나 엘리먼트들은 송신된 B₁ 필드에 관해 전체적으로 상이한 배향들을 가질 수 있다. 이에 추가하여, 특히 신호대 잡음비를 향상시키기 위해서, 고해상도 이미지들에서도 1.5 테슬라(Tesla) 내지 12 테슬라 및 12 테슬라 초과를 갖는 하이-필드(high-field) 시스템들이 사용된다.

발생하는 하나의 문제점은, 핵 스핀들의 여기 동안에서도, 로컬 코일들의 안테나 엘리먼트들에서의 고주파 송신기 전력에 의해 전류들이 유도되는 것이며, 이는 로컬 코일들 자체의 바람직하지 않은 가열로 귀결될 수 있다. 따라서, 수신시에 자기 공명 주파수에 정확하게 공명되어 매칭되고, 그에 따라, 송신된 여기 펄스들(excitation pulse)의 주파수(라머 주파수(Larmor frequency)라 칭함)에도 정확하게 공명되어 매칭되는 안테나 엘리먼트들 내의 전류를 송신시에 감소시키기 위해, 안테나 엘리먼트들의 공명 회로는 마찬가지로 공명 디튜닝 회로(resonant detuning circuit)에 의해 개방(open)된다. 이는 로컬 코일에서의 자기 공명 안테나 엘리먼트를 도시하는 도 1의 예에서 도시로 나타내어진다. 이 안테나 엘리먼트(50)는 단락 커패시터(shortening capacitor)들(52)에 의해 몇몇 포인트들에서 인터럽팅(interrupt)되는 전도체 루프(conductor loop)(51)를 포함한다. 유도된 전압은 단락 커패시터들(52) 중 하나에 의해 탭핑(tap)된다. 이를 위해, 이러한 단락 커패시터(52)는 인덕터(inductor)(54)와 직렬로 접속된, 대부분의 경우들에서 PIN 다이오드(PIN diode)(55)의 형태인 고주파 스위치(high-frequency switch)(55)에 의해 병렬로 브릿징(bridge)된다. 이러한 고주파 스위치(55)가 개방되면, 단락 커패시터(52) 및 인덕터(54)에 의해 디튜닝 회로(53)가 형성된다. 그 다음으로, 전체 자기 공명 안테나 엘리먼트(50)는 라머 주파수에 대해 디튜닝(detune)된다. 고주파 스위치(55)를 경유하여, 고주파 스위치(55)에 병렬로 접속된 필터(filter) 커패시터(57)와 2개의 필터 인덕터(inductor)들(56)을 통해, 탭(tap)이 코일 플러그(coil plug)(58)로 실시되며, 그 다음으로, 이에 의해 신호가 자기 공명 시스템의 수신기 디바이스로 포워딩된다. 코일 플러그(58)에서, 이 경우에 예를 들면, 적절한 전치 증폭기 등과 같이 자기 공명 신호의 전처리가 이미 통합되어 있다. 로컬 코일이 몇 개의 이러한 안테나 엘리먼트들(50)을 포함하면, 예를 들어 코일 플러그(58)에서 이 안테나 엘리먼트들이 컴파일(compile)될 수 있으며, 그 다음으로, 여기에서 개별 신호들이 사전 증폭되고 코일 플러그 내의 대응하는 개별적인 후속 스핀(follow-on spin)들이 적절한 케이블을 통해 반송될 수 있다. 또한, 이러한 접속 케이블(connection cable)에 의해, 안테나 엘리먼트(50)를 디튜닝하기 위해 직류의 부과에 의해 PIN 다이오드(55)가 스위칭(switch)되어 개방될 수도 있다. 필터 커패시터(57)는 직류로부터 고주파 신호들을 차단하는 역할을 한다. 디튜닝 회로(53)의 기술적으로 최적의 레이아웃(layout)에 있어서도, 송신기 안테나 시스템을 통해 여기 신호들을 송신할 때 디튜닝 회로에서 초래된 고주파 전류들은 회로의 가열을 유도한다. 이러한 열은 또한 전도 또는 대류에 의해 로컬 코일, 즉 로컬 코일 하우징(housing)의 표면의 가열을 유도할 수 있다. 지정된 IEC 표준들은 41℃로 환자와 접촉하게 되는 부품들의 최대 표면 온도를 허용한다. 디튜닝 회로에서 언급된 고주파 유도 손실들뿐만 아니라 이 경우에 코일 플러그에 통합되는 전자 장치, 즉 전치 증폭기, 주파수 혼합기, 아날로그/디지털 컨버터(analog/digital converter) 등의 DC 손실(DC loss)들 모두가 폐열(waste heat)에 기여할 수 있기 때문에, 이러한 사양이 비교적 요구된다. 따라서, 이러한 사양을 충족시키기 위해서, 핵 스핀들의 여기를 위해 고주파 신호들을 송신할 때, 환자에 대한 최대 고주파 부하(SAR(Specific Absorption Rate)이라 칭함)뿐만 아니라 로컬 코일들이 과열되지 않는 것을 보장하는 것에도 주의가 기울어져야 한다. 이에 대해, 적절한 한계값들이 고주파 펄스들의 송신을 위해 지정되어, 이러한 조건들이 충족된다. 이뿐만 아니라, 로컬 코일들이 새롭게 설계될 때, 통상적인 승인된 고주파 펄스 시퀀스(sequence)들을 방출할 시에 그 온도들에 도달할 수 없는 것을 보장하기 위해 체크(check)가 수행된다.

지금까지 전신 안테나는 대체로 "균질 모드(homogeneous mode)", 예를 들어 "CP 모드(CP mode)"에서 동작되었으며, 여기에서 송신 필드는 원형 편광되며, 환자 터널 내측에 가능한 한 균질한 방식으로 존재한다. 이 상황에서 필드 구조는 대체로 송신기 안테나와 송신기로부터의 그 주입에 의해 결정되며, 여기에서 단일 고주파 신호가 송신기 안테나의 모든 부품들에 대해 규정된 고정 위상과 진폭 관계를 갖고 생성된다. 더 새로운 시스템들에서는, 예를 들어 복부에서의 섀도잉 효과(shadowing effect)들을 회피하기 위해서 2개의 상이한 편광 상태들, 즉, 원형 편광 및 타원 편광이 설정될 수 있다. 하지만, 이 경우에도, 또한 고주파 분포들은 대체로 균질하다. 이러한 경우들에 있어서, 로컬 코일들을 시험하고 최대 가능 평균 송신 필드들에 대한 로컬 코일의 표면상에서 허용가능 최대 온도인 41℃를 초과하지 않는다는 것을 보장하기가 비교적 용이하다. 공간적인 필드 구조뿐만 아니라 이러한 상황에서의 송신 필드의 결정적인 파라미터(parameter)는 또한 "평균(B₁ ²)"라고도 칭해지는, 즉 시간에 따른 B₁ 고주파 필드의 평균 제곱(mean square) 진폭이다. 이 값은 B₁ 송신 필드에 의해 로컬 코일들로 도입될 수 있는 전력에 대한 기준이다.

현재, 대부분의 최근 자기 공명 시스템들은 복수의 독립된 고주파 송신기 채널들을 갖는 상술한 송신기 안테나 어레인지먼트들을 포함한다. 이 상황에서, 개별 송신기 채널들은 개별 HF 신호들에 의해 서로 독립적으로 점유될 수 있다. 그 다음으로, 여기에 대한 고주파 펄스는 상이한 독립된 고주파 송신기 채널들에 대해 병렬로 방출되고 그 다음으로, 중첩되어 하나의 공통 필드를 형성하는 몇 개의 개별 고주파 펄스들로 구성된다. 개별 펄스들의 병렬 송신으로 인해 "pTX 펄스"라고도 또한 표기되는 이러한 "멀티-채널(multi-channel) 펄스"는 예를 들어, 여기, 리포커싱(refocusing), 및/또는 반전(inversion) 펄스로서 사용될 수 있다. 몇몇 독립적으로 제어가능한 안테나 부품(component)들 또는 송신기 채널들을 각각 갖는 안테나 시스템은 이것이 신체에 근접한 전신 안테나를 포함하는지 또는 안테나 어레인지먼트를 포함하는지에 관계없이 "송신 어레이(array)"라고도 또한 종종 칭해진다.

따라서, 이러한 시스템들에 있어서, 각각 고주파 필드의 구조적 또는 공간적 분포는 하드웨어(hardware)에 의해 특정되지 않지만, 소프트웨어(software)에 의해 의지대로, 또는 적어도 넓은 범위에 걸쳐 조정될 수 있다. 따라서, 이러한 자기 공명 시스템들에서의 승인을 위한 로컬 코일들의 시스템적인(systematic) 예비 시험이 더 이상 수행될 수 없다. 모든 가능한 송신 필드 상태들에 대한 시험은 실제로 불가능하다. 이는, 한계값들 － 상기 한계값들에 의해 고주파 필드들이 방출됨 － 이, 로컬 코일들에서의 온도들에 관하여 임의의 환경들 하에서 허용가능 최대 온도들이 초과되는 가능성이 배제되는 그러한 보수적인 한계값들로 제한되어야 한다는 것을 의미한다. 따라서, 특정 환경들 하에서, 이전에 사용된 로컬 코일들은 더 이상 더 새로운 시스템들에서는 사용될 수 없거나, 고비용의 레트로-디벨롭먼트(retro-development) 및 레트로-피팅(retro-fitting)을 거쳐야 한다.

본 발명의 하나의 목적은 대응 제어 디바이스뿐만 아니라 서문에서 언급된 유형의 자기 공명 시스템의 제어를 위한 향상된 방법을 제공하는 것이다.

이 목적은 제 1 항에 따른 방법, 및 제 13 항에 따른 제어 디바이스에 의해 해결된다.

이런 자기 공명 시스템을 제어하기 위한 본 발명에 따른 방법에서, 자기 공명 측정 전에, 시험 단계에서, 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스들을 갖는 시험(test) 고주파 펄스가 송신기 안테나 어레인지먼트를 사용하여 상이한 고주파 송신기 채널들을 통해 방출되고, 상기 시험 고주파 펄스는, 이후의 자기 공명 측정 동안의 실제 여기 고주파 펄스보다 더 낮은 송신기 전력을 사용하여 후속 자기 공명 측정 동안 방출되는 여기 고주파 펄스와 동일한 B₁필드 분포를 본질적으로 생성한다. 그 다음으로, 이러한 시험 고주파 펄스에 의해 생성된 고주파 필드가 로컬 코일 어레인지먼트 내의 하나 또는 몇 개의 위치에서와 같이, 로컬 코일 어레인지먼트의 적어도 하나의 영역에서 측정된다. 그 다음으로, 측정된 고주파 필드에 기초하여, 로컬 코일 어레인지먼트에서 이후의 자기 공명 측정 동안 예측될 수 있는 고주파 필드값이 결정된다. 그 다음으로, 이후의 자기 공명 측정 동안 자기 공명 시스템의 제어가 이러한 고주파 필드값을 고려하여 수행될 수 있다. "본질적으로 동일한" 필드 분포의 생성은 여기에서, 적어도 약간의 경미한 허용오차들을 참작하는 필드 분포들이 로컬 코일들로의 전류들의 유도시 이들이 중요해지는 데 요구되는 정도와 동일하다는 것으로 이해될 것이다. "여기 고주파 펄스들"이라는 용어는, 이들이 보다 좁은 의미에서 실제 여기 펄스들을 포함하는지, 또는 리포커싱 및/또는 반전 펄스들을 포함하는지 여부에 상관없이, 이 상황에서 핵 스핀들의 플립 각도(flip angle)들을 조작하는 역할을 하는 모든 펄스들을 의미하는 것으로 이해된다.

이러한 상황에서, 시험 고주파 펄스는, 예를 들어, 더 긴 고주파 펄스 시퀀스 내에서 이후의 자기 공명 측정 동안 방출되는 고주파 펄스들 중 하나 또는 둘 이상의 고주파 펄스들에 정확하게 대응될 수 있다. 이러한 의미에서 "대응한다"는 것은, 본질적으로 동일한 필드 분포가 더 낮은 송신 전력으로 생성된다는 것을 다시 의미한다.

하방 스케일링된 진폭(downward-scaled amplitude) 외에, 이후의 실제 여기 고주파 펄스와 동일한 방식으로 형성되고, 그러므로 "소신호(small signal)"로서 이하 또한 표기될 수 있는 이러한 시험 고주파 펄스의 생성이 발생될 수 있으며, 예를 들어, 우선 펄스 또는 펄스 시퀀스가 이후의 자기 공명 측정과 동일한 방식으로 고주파 송신기 디바이스에 의해 디지털로(digitally) 구축되고, 그 다음으로, 상기 펄스 또는 펄스 시퀀스는 다시 증폭되고, 통상의 방식으로 송신되지만, 여기에서 송신기 디바이스의 전력 증폭기가 예를 들어 대략 -60 내지 20dBm의 출력 전력으로 동작하는 것을 보장하도록 주의된다.

따라서, 실제 자기 공명 측정은 예를 들어 이러한 "소신호 시험 측정" 직후에 일어날 수 있다. 시험 측정이 단지 수 밀리초(milliseconds)를 필요로 하므로, 전체 측정 시간에 거의 중요하지 않다. 측정은, 우선적으로 측정 공간 내의 환자와, 이후의 자기 공명 측정 동안 정확하게 동일한 위치들에 위치된 로컬 코일들과 정확하게 동일한 조건들 하에서 발생할 수 있어서, 환자와 로컬 코일은, 실제 검사 동안 예를 들어 송신하는 전신 코일의 송신기 안테나 어레인지먼트에 대해 동일한 위치에 위치된다. 이 상황에서, 이러한 시험 단계가 각각의 특수한 자기 공명 측정에 대해 개별적으로 미리 수행되는 것이 가능하다. 그러나, 몇몇 자기 공명 측정들로 검사 동안 방출될 수 있는 고주파 펄스 시퀀스들이 매우 크게 상이하지는 않으므로, 전체 검사 전에 조인트 시험 단계를 수행하는 것이 또한 충분할 수 있고, 그 다음으로, 그에 의해 결정되는 고주파 필드값에 기초하여 모든 추가적인 후속 자기 공명 측정들을 제어할 수 있다. 특히, 본 발명에 따른 방법에 있어서, 후속 측정 동안 로컬 코일에서 실제로 발생하는 것과 같이 각 측정 전에 평균(B₁ ²)을 동적으로 결정하는 것이 또한 가능하다. 이러한 방식으로, 임의의 원하는 송신 필드들에서, TX 어레이들에 의해 생성될 수 있는 바와 같이, 예를 들어 과도하게-보수적인 한계값들이 사용될 필요 없이 환자에게 보다 안전한 동작이 달성되게 하는 것은 가능하고, 상기 과도하게-보수적인 한계값들이 사용되는 것은 특정 환경들 하에서 이미지 품질(quality)을 더 열악하게 하거나, 격리된 경우들에서 특정 측정들이 전혀 수행될 수 없게 한다. 자기 공명 측정들 동안 펄스 시퀀스들은 그 결과 언제나 하드웨어의 특성들을 완전하게 이용하는 방식으로 구축될 수 있다. 이러한 방식으로, 특히 통상적인 이미 존재하는 로컬 코일들이 더 새로운 디바이스들에서 사용되는 것이 가능하고, 따라서 상당한 비용들과 개발 노력 및 경비가 절약될 수 있다.

복수의 독립된 고주파 송신기 채널들과 로컬 코일 어레인지먼트를 갖는 자기 공명 시스템의 제어를 위한 본 발명에 따른 제어 디바이스는, 한편으로는, 특정된 제어 시퀀스에 기초하여 원하는 자기 공명 측정을 수행하기 위하여 상이한 고주파 송신기 채널들을 통해 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스들을 갖는 여기 펄스(멀티-채널 펄스)를 방출하거나, 또는 각각, 이러한 멀티-채널 펄스의 송신을 개시하는 방식으로 설계되어야 한다. 본 발명에 따른 제어 디바이스는 또한 본 발명에 따른 시험 유닛(unit)을 필요로 한다. 이는, 자기 공명 측정 전의 시험 단계에서 상이한 고주파 송신기 채널들을 통해 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스들을 갖는 시험 고주파 펄스의 송신을 개시하는 시험 신호 송신 인터페이스(interface)를 가지며, 여기서 이 시험 고주파 펄스는 후속하는 자기 공명 측정 동안 방출되는 여기 고주파 펄스와 동일한 B₁ 필드 분포를, 더 낮은 송신기 전력으로 생성한다. 또한, 시험 유닛은, 시험 단계에서, 로컬 코일 어레인지먼트의 적어도 하나의 영역에서 이러한 시험 고주파 펄스에 의해 생성된 고주파 필드의 측정을 개시하고, 예를 들어, 그 다음으로, 시험값들을 또한 인계하는 시험값 측정 인터페이스를 포함한다. 이에 추가하여, 시험 유닛은 또한, 측정된 고주파 필드에 기초하여, 이후의 자기 공명 측정 동안 로컬 코일 어레인지먼트에서 예측될 수 있는 고주파 필드값을 계산하는 분석 유닛과, 예를 들어, 대응 제어값들을 방출 또는 전송하거나 자기 공명 측정 동안 온-라인 모니터링(on-line monitoring)에 의해, 이러한 고주파 필드값을 고려하여 이후의 자기 공명 측정 동안 자기 공명 시스템의 제어가 실시되게 구성되는 모니터링 유닛을 포함한다.

본 발명에 따른 자기 공명 시스템 또는 이러한 자기 공명 시스템은 환자 측정 공간에서 통상의 방식으로 기본 자기장이 부과되는 기본 필드 자석 시스템뿐만 아니라, 몇 개의 독립된 고주파 송신기 채널들로 상기에 지칭되는 송신기 안테나 시스템, 몇 개의 그레디언트 코일들과 로컬 코일 어레인지먼트를 포함하는 그레디언트 시스템을 포함해야 한다. 이에 추가하여, 지금까지 상술된 바와 같이 본 발명에 따른 제어 디바이스도 또한 요구된다.

특히, 이 상황에서 시험 유닛은 또한 적절한 저장 가능성들을 갖는 적절한 프로그램가능(programmable) 제어 디바이스 상에서 소프트웨어의 형태로 구현될 수도 있다. 고주파 송신기 디바이스, 그레디언트 시스템 인터페이스 및 고주파 수신기 디바이스는 또한 적어도 부분적으로, 소프트웨어 유닛들의 형태로 구현될 수도 있으며, 여기에서, 차례로 이러한 부품들의 다른 유닛들은 고주파 증폭기, 고주파 송신기 디바이스, 그레디언트 시스템 인터페이스의 그레디언트 펄스 생성기 디바이스 및/또는 고주파 수신기 디바이스의 아날로그/디지털 컨버터 등과 같은 순수한 하드웨어 유닛들이다.

대체로 특히 시험 유닛의 소프트웨어-포맷(software-format) 구현은, 본 발명에 따른 방식으로 동작하기 위해서 이미 존재하는 자기 공명 시스템 제어 디바이스들이 소프트웨어 업데이트(update)에 의해 단순한 방식으로 레트로-피팅될 수 있는 이점을 갖는다. 이 상황에서의 목적은 컴퓨터 프로그램 물건(computer program product)에 의해 해결되며, 상기 컴퓨터 프로그램 물건은 예를 들어 전송가능 메모리(transportable memory)에 배치되고 및/또는 전송을 위해 네트워크(network)를 통해 제공되며, 이러한 방식으로, 프로그램이 제어 디바이스 내에서 실행될 때 본 발명에 따른 방법의 모든 단계들을 수행하기 위하여, 프로그램 섹션(section)들을 갖는 프로그램가능 자기 공명 시스템 제어 디바이스의 메모리에 직접 로딩(load)될 수 있다.

종속항들 및 후술하는 설명은 각 경우에서 본 발명의 특히 유리한 실시예들 및 개발들을 포함한다. 이 상황에서, 특히, 하나의 청구항 카테고리(category)의 청구항들은 또한 다른 청구항 카테고리의 종속항들과 유사한 방식으로 개발될 수 있다. 또한, 본 발명의 체제 내에서, 상이한 실시예들 및 청구항들의 상이한 특징들은 또한 결합되어 새로운 예시적인 실시예들을 형성할 수 있다.

로컬 코일에서의 조건들을 특히 잘 평가할 수 있기 위해서는, 시험 고주파 펄스에 의해 생성된 고주파 필드가 로컬 코일 어레인지먼트 자체에 배열되었거나 로컬 코일 어레인지먼트에 통합되어 있는 다수의 안테나 엘리먼트들, 즉 하나 또는 둘 이상의 안테나 엘리먼트들에 의해 우선 측정된다. 이를 위해 다수의 이용가능한 변형들이 존재한다.

특히 바람직한 변형에서, 시험 고주파 펄스에 의해 생성된 고주파 필드는 로컬 코일 어레인지먼트의 다수의 자기 공명 안테나 엘리먼트들에 의해 직접 측정된다. 즉, 시험 고주파 펄스의 송신 동안, 로컬 코일들은 고의로 수신으로 스위칭되며, 이후의 여기 고주파 펄스(또는 각각 여기 고주파 펄스 시퀀스)의 송신의 시간과 대조하여, 하드웨어 및 환자의 안전을 위해 높은 송신 진폭들에서 필요한 바와 같이 디튜닝되지 않는다. 이 상황에서 수신된 신호 진폭들, 즉 자기 공명 안테나 엘리먼트들에서 유도된 전압은 그 다음으로, 개별 로컬 코일에서, 정확히 로컬 코일 내의 개별 자기 공명 안테나 엘리먼트의 위치에 존재하는 B₁ 필드에 대한 정보를 직접 전달한다. 이 상황에서,

B₁ = K . U (1)

에 따라, 존재하는 실제 B₁ 필드를 취득하기 위해서는 측정된 전압 신호 U가 스케일링 팩터(scaling factor) K로 스케일링(scale)되기만 하면 된다.

본 발명의 이러한 변형은, 본 방법이 임의의 요구되는 종래의 로컬 코일들과 함께 수행될 수 있는 이점을 갖는다.

대안적인 변형에서, 시험 고주파 펄스에 의해 생성된 고주파 필드는 다수의 교정된(calibrated) 시험 안테나 엘리먼트들(픽-업 프로브들(pick-up probes))에 의해 측정될 수 있다. 이러한 시험 안테나 엘리먼트들은 자기 공명 주파수에 공명되게 조정될 필요가 없다. 이러한 시험 안테나 엘리먼트들로 수신된 전압 신호들의 변환은 식 (1)과 유사하게 수행될 수 있으며, 여기에서 공명 편차는 조정된 교정 팩터 K로 용이하게 고려될 수 있다. 라머 주파수 공명 외측에 놓이는 이러한 시험 안테나 엘리먼트들의 이점은, 이러한 방식으로 추가적인 여분의 안전 팩터들을 생성하기 위해 원칙적으로 이것이 또한 이후의 측정 동안 추가적인 신호들이 취득될 수 있게 하고, 송신 동안 온라인(online) 체크가 사용될 수 있게 하는 것이다.

개별 고주파 펄스의 측정에 의해, 예를 들어 상술한 식 (1)로 펄스 동안 발생하는 로컬 최대 고주파 진폭 필드가 결정될 수 있다. 고주파 펄스 동안 존재하는 이후의 전력 및 송신기 전력이 알려지면, 이는 추가적인 수고 없이 진정한 펄스 시퀀스 동안 본 발명의 의미에서 고주파 필드값으로서 후에 예측되는 로컬 최대 고주파 진폭으로 변환될 수 있다. 마찬가지로, 수신 시간, 펄스 지속기간(duration), 펄스 형태 등과 같은 다른 시퀀스 파라미터들과 함께, 또한 완전한 측정 동안 예측되는 최대 고주파 필드 진폭이 결정될 수 있고, 또는 펄스 시퀀스 또는 완전한 측정 동안 로컬로(locally) 예측되는 2차의 일시적으로 결정된 고주파 필드 진폭, 즉 요구되는 평균(B₁ ²)이 결정될 수 있다.

로컬 코일의 구조적인 설계 세부사항들이 알려지면, 로컬 코일 어레인지먼트에 있는 및/또는 그 내부에 있는 고주파 필드로 인해 예측되는 온도값이 결정될 수 있다. 이에 부가하여 또는 대안적으로, 또한 이러한 방식으로 부품들에서의 허용할 수 없는 높은 전압들을 회피하고 이들을 플래시오버(flashover)로부터 보호하기 위해서, 로컬 코일 어레인지먼트에 있는 및/또는 그 내부에 있는 고주파 필드로 인해 예측되는 최대 전압값, 예를 들어 로컬 코일의 개별 부품들에서의 최대 유도 전압도 결정될 수 있다.

우선적으로, 그리고 고주파 필드값을 고려하여, 또한 송신 필드에 의해 유발되는, 검사 하의 물체의 물리적인 고주파 부하값, 및 특히 SAR 값의 계산을 수행하는 것도 가능하다. 송신기 전력으로 인한 로컬 코일들 자체의 가열뿐만 아니라, 환자는 송신기 필드에 의해 환자에게 유도되는 즉 와전류(eddy current)들에 의해 가열될 것이며, 상기 와전류들은 물리적인 고주파 부하 또는 추가적인 열 부하를 유도한다. 지금까지 이전에 이미 언급한 SAR은 이 상황에서 환자에게, 예를 들어 전체 또는 로컬로 릴리즈(release)되는 W/kg의 열 전력을 나타낸다. 다수의 다른 규칙들(표준들)이 신체의 상이한 영역들에서의 허용가능 SAR에 대한 한계값들을 지정한다. 환자에게 실제로 적용되는 SAR 값의 정확한 계산은 실제로 존재하는 필드들의 정확한 지식을 요구한다. 이들은 송신기 안테나뿐만 아니라 환자와 환자에게 유도되는 와전류들에 의해서도 규정되므로, 본 발명에 따른 방법은 예측되는 물리적인 고주파 부하에 대하여 보다 신뢰성있거나 보다 정확한 값들, 그리고 적절히 또한 존재하는 특히 요구되는 SAR 값들을 취득하는 데 유리하게 사용될 수도 있다. 이 상황에서, 몇몇 상이한 SAR 값들, 예를 들어, 상이한 로컬 및 글로벌(global) 값들이 결정되고 모니터링되는 것도 또한 가능하다.

우선적으로, 이 상황에서, 이후의 자기 공명 측정들에서 송신되는, 즉 전력 스케일링과는 별도로 펄스 시퀀스의 적어도 하나의 섹션에 대응하고 본질적으로 이와 일치하는 몇몇 시험 고주파 펄스들을 포함하는 시험 펄스 시퀀스는 시험 단계에서 송신된다. 즉, 특히, 이후의 측정에 대한 펄스 시퀀스가 그 실행 시간에 따라 상이한 고주파 펄스들을 포함하는 경우에, 전체 시퀀스 또는 시퀀스의 일부는 그 실행이 발생하기 전에 우선 소신호로 시뮬레이팅(simulate)될 수 있다. 이는 이완(relaxation) 시간들 또는 그레디언트 스위칭(switching) 시간들 없이 순전히 고주파 기술 측정에 관한 것이므로, 마찬가지로 매우 신속하게 일어날 수 있다. 그 결과, 이러한 포괄적인 측정들이 수 밀리초 초과를 필요로 하지 않는다.

고주파 필드값, 예를 들어 로컬로 예측되는 최대 고주파 필드 진폭들 또는 예측되는 2차 평균 고주파 진폭뿐만 아니라, 적절하다면 이로부터 도출되는 예측되는 전압값들 및/또는 온도값들도 또한 각 경우에 한계값들과 비교될 수 있으며, 그 비교의 결과의 함수로서, 이후의 자기 공명 측정이 제한될 수 있다. 이러한 한계값들은 예를 들어, 코일 파일(file) 내, 즉 자기 공명 시스템의 제어 유닛의 로컬 코일에 할당되는 파일 내, 또는 코일 자체에 위치된 메모리에 축적될 수 있다. 이후의 자기 공명 측정의 제한은 예를 들어 펄스들의 감소에 의해, 및/또는 또한 특정 펄스 주파수들의 송신을 방해함으로써 실시될 수 있다. 이는 예를 들어, 개별 시퀀스 파라미터들이 적응될 수 있거나, 펄스 시퀀스의 송신을 방지하거나 펄스 시퀀스를 변형하는 사용자에게 발행되는 적절한 정보에 의해 가능하다.

특히, 고주파 필드값 및/또는 전압값 및/또는 온도값 및 적절하다면 한계값에 따라 이후의 자기 공명 측정에 대한 펄스 시퀀스가 결정되거나 변형될 수 있다. 즉, 펄스 시퀀스가 송신 전에 오프라인(offline)에서 적절히 변형되거나, 값들이 바로 펄스 시퀀스의 계산과 최적화로 들어간다. 이 상황에서, 가능한 한 미리 pTX 펄스들의 계산에서, 로컬 코일들의 한계값들이 초과되지 않도록, 이와 동시에 불필요하게 높은 안전 팩터들을 구현하지 않고도 로컬 코일들의 평균(B₁ ²) 한계에 근접하여 작업이 일어나게 하는 방식으로, 이들을 조직하도록 또한 이후의 펄스 계산들로 들어가는 다른 값들 또는 평균(B₁ ²)의 측정으로부터 정보의 항목을 도출하는 것이 또한 가능하다.

정확한 변환 팩터를 취득하기 위해서, 특정 로컬 코일에 대해, 수신된 신호와 존재하는 실제 B₁ 필드 사이에서, 테스트 단계 전에 우선 교정 단계에서, 알려진 고주파 필드 분포와 안테나 엘리먼트들에 대해 알려진 전력을 갖는 교정 고주파 펄스를 방출함으로써 교정값들이 각 경우에서 결정되며, 그 다음으로 이는 신호들의 스케일링을 위해 이후에 사용될 수 있다. 이러한 교정 측정은 모든 각각의 자기 공명 측정 전에 수행될 필요는 없다. 예를 들어 이는 또한 원칙적으로 인체모형(phantom)들 등을 사용하여 자기 공명 시스템에 대한 로컬 코일의 첫 번째 사용 전에 수행될 수 있다. 이 상황에서, 측정이 환자와 함께 수행되는 것도 필요하지 않다. 단지 결정적인 팩터는, 교정값들이 충분히 정확하게 결정될 수 있는 로컬 코일의 각 위치에서 고주파 필드가 충분히 알려지는 것이다. 따라서, 우선, 가능한 한 균질한 필드가 이러한 교정 단계에서 방출된다.

본 발명에 대해 예시적인 실시예를 기초로 하여 첨부 도면들을 참조하여 이하 더욱 상세하게 설명한다. 도면은 이하를 도시한다.

도 1은 종래 기술에 따른 로컬 코일의 자기 공명 안테나 엘리먼트의 예시적인 실시예의 도시적인 표현을 나타내는 도면.
도 2는 본 발명에 따른 방법의 가능한 시퀀스의 흐름도.
도 3은 본 발명에 따른 자기 공명 시스템의 예시적인 실시예의 단순화된 표현을 나타내는 도면.
도 4는 본 발명에 따른 방법을 수행하기 위한 추가적인 시험 안테나 엘리먼트를 갖는, 도 1에 따른 로컬 코일의 자기 공명 안테나 엘리먼트의 예시적인 실시예의 도시적인 표현을 나타내는 도면.

종래의 로컬 코일의, 도 1에 나타낸 자기 공명 안테나 엘리먼트(50)에 대해 전에 이미 설명하였다. 이러한 종래의 로컬 코일은 본 발명의 체제 내에서 유리하게, 그리고 추가적인 수고 없이 사용될 수 있다. 하지만, 이 시점에서 다른 구조의 설계의 로컬 코일들이 본 발명의 체제 내에서 또한 사용될 수도 있다는 사실에 명백하게 주목한다.

도 2는 본 발명에 따른 방법이 어떻게 수행될 수 있는지에 대한 시퀀스 계획을 도시한다. 이 경우에 본 방법은 3개의 단계들: 교정 단계 KP, 시험 단계 TP 및 실제 자기 공명 측정 MR로 분할된다. 교정 단계 KP는 교정 데이터를 취득하기 위하여, 적절히 각 로컬 코일에 대해 하나의 단일 시간을 수행하기만 하면 된다. 시험 단계 TP는, 각 측정 전에 동적으로 평균(B₁ ²) 필드를 결정하기 위하여, 각각의 개별 자기 공명 측정 MR 전에 우선 "온라인"에서 수행된다. 하지만, 원칙적으로, 시험 단계 TP 후에, 반복 시험 단계 TP가 각각의 개별 자기 공명 측정 MR에 대해 다시 수행되지 않게, 동일한 속성의 몇몇 자기 공명 측정들 MR이 다른 것 이후에 잇따라 즉시 수행될 수 있다. 또한, 마찬가지로 상이한 파트(part)-자기 공명 측정들이 시험 단계 TP 내에서 시험될 수 있고, 그 다음으로, 대응 데이터가 축적될 수 있고, 개별 파트 측정들에 할당되는 데이터가 각 경우에 후속하는 진정한 측정에서 사용될 수 있다. 단순화를 위해, 도 2에서, 이러한 자기 공명 측정 MR에 대해 단일 시험 단계 직후에 자기 공명 측정 MR이 일어나는 시퀀스가 나타내어진다.

도 2에서, 본 방법은 단계 Ⅰ에서 최초로 시작하며, 여기에서 균질한 고주파 필드가 알려진 전력으로 송신된다. 이 신호는 교정 신호 KS로서 표기된다. 단계 Ⅱ에서, 소신호, 즉 시험 신호 TS의 측정을 위해 이후에 역할을 하기 위한 안테나 엘리먼트들에 의해 이런 교정 신호 KS가 동시에 수신된다. 이 상황에서, 이전에 이미 설명한 바와 같이, 이는 환자의 신체로부터 자기 공명 신호들을 수신하는 역할을 하는 로컬 코일들 자체의 자기 공명 안테나 엘리먼트들을 우선 포함한다. 하지만, 원칙적으로 이는 또한 시험 안테나 엘리먼트들을 포함할 수도 있다.

송신된 알려진 교정 신호 KS에 대한 정보에 기초하여 개별 안테나 엘리먼트들에 의해 이러한 단계 Ⅱ에서 수신된 전압 신호 U가, 식 (1)에 따라, 교정 데이터 K, 즉 수신된 유도 전압 신호와 송신된 고주파 진폭 사이의 변환 팩터를 결정하는 데 사용될 수 있다. 그 다음으로, 이러한 교정 데이터 K, 즉 스케일링 팩터 K는 단계 Ⅳ에서 코일에 대한 메모리 또는 코일 파일 CF에 축적될 수 있다. 이는 교정 단계 KP를 결론으로 가져간다.

그 다음으로, 후에 임의의 원하는 시간에서, 자기 공명 측정 MR 전에, 교정 데이터 K는 시험 단계 TP를 수행하기 위해 사용될 수 있다. 이러한 시험 단계 TP는 단계 Ⅴ에서 시험 신호 TS의 송신에 의해, 또는 우선하여 완전한 시험 신호 시퀀스의 송신에 의해 시작되며, 완전한 시험 신호 시퀀스는 감소된 전력과 별도로 우선하여 이후의 고주파 펄스 시퀀스 HFS와 정확히 동일한 방식으로 형성되며, 고주파 펄스 시퀀스 HFS는 후속하는 자기 공명 측정 MR 동안 송신된다.

그 다음으로, 이러한 시험 신호 TS는 로컬 코일 자체의 자기 공명 안테나 엘리먼트들과 같은 것을 위해 준비된 안테나 엘리먼트들로, 또는 로컬 코일 내에 또는 로컬 코일에 배열된 적절한 시험 안테나 엘리먼트들로 단계 Ⅵ에서 동시에 측정되며, 안테나 엘리먼트들에서 유도된 전압들 U는 단계 Ⅶ에서, 이러한 방식으로 B₁ 필드의 전류 진폭을 결정하기 위해 예를 들어 코일 파일 CF로부터 다시 판독되는 교정값들 K의 도움으로 변환된다.

이 시점에서, 수신된 값들의 상방(upwards) 스케일링은 이후에 실제로 송신되는 고주파 신호 HFS에 대하여 시험 신호 TS가 감소되는 전력 팩터로 일어난다. 즉, 송신된 시험 신호 TS의 전력이 이후에 송신되는 고주파 신호 HFS의 전력의 단지 10%에 대응한다면, 팩터 10에 의한 상방 스케일링이 일어나야 한다. 시험 신호 시퀀스로부터 알려져 있고, 후에 자기 공명 측정 MR 동안 실제 펄스 시퀀스의 송신 동안에도 또한 요구될, 예를 들어, 반복 횟수들, 펄스 길이들, 펄스 형태들 등과 같은 시퀀스 파라미터 SP에 기초하여, 송신 시간에 따른 안테나에 의해 수신되는 고주파 전력을 나타내는, 예를 들어 2차 평균 고주파 필드 진폭(평균 (B₁ ²))과 같이, 추가적인 고주파 필드값들 HFW가 또한 결정될 수도 있다.

단계 Ⅷ에서, 결정되는 고주파 필드값 HFW는 그 다음으로, 한계값 즉 최대 고주파 필드값 HFW_max와 비교될 수 있다. 이러한 최대 허용가능 값 HFW_max는 단계 Ⅸ에서, 코일에 대한 대응 한계값들이 축적되는 예를 들어 메모리로부터 판독될 수 있다. 예를 들어, 이는 다시 코일 파일을 포함할 수 있다. 대안으로서, 이러한 값들은 로컬 코일 자체 내의 메모리에 또한 축적될 수도 있다.

대안으로서, 또는 추가하여, 고주파 필드값 HFW는 로컬 코일 내에 또는 그 표면에서 예측되는 온도값 T_E로도 변환될 수 있거나, 예측되는 최대 유도 전압 U_E가 결정된다. 마찬가지로, 예를 들어, SAR 값 S_E와 같이, 예측되는 물리적인 고주파 부하값 S_E의 결정이 실시될 수 있다. 계획된 펄스 시퀀스가 이러한 허용가능 한계값들 U_max, T_max, S_max가 초과되게 하는지를 체크하기 위하여, 이러한 값들 T_E, U_E, S_E도 또한 예를 들어 메모리로부터 미리 판독된 최대값들 U_max, T_max, S_max와 비교될 수 있다.

단계 Ⅷ에서의 이러한 한계값 체크에 따라, 적절한 제어값들 SW는, 계산 및/또는 이후의 펄스 시퀀스의 송신에 대한 영향을 미치기 위해, 존재하는 원하는 고주파 펄스 시퀀스를 사용하여, 한계값들이 초과될 것이라는 것 및/또는 제어값들 SW의 사용이 우선하여 직접 이루어질 것이라는 것을 예를 들어 사용자에게 나타내기 위해 생성될 수 있다.

그 다음으로, 이는 예를 들어 단계 Ⅹ에서 후속 자기 공명 측정 MR로 이루어질 수 있으며, 원하는 고주파 펄스 시퀀스, 즉 복수의 원하는 고주파 신호들 또는 여기 고주파 펄스들 HFS가 계획된 시퀀스에서 송신될 수 있다. 제어값들 SW에 기초하여, 여기에서 자기 공명 시스템의 임의의 원하는 지점에서 개입을 수행하는 것이 가능하여, 예를 들어, 전력 증폭기의 과도하게 높은 펄스 전력값들이 억압될 수 있으며, 또는 펄스 생성에 대하여 영향이 직접 미친다. 송신된 고주파 펄스들 HFS에 기초하여, 미가공 데이터 RD가 그 다음으로, 단계 XI에서 취득되며, 그 다음으로, 이는 단계 XII에서 재구성되어 이미지 데이터를 형성한다.

본 기술분야의 당업자는, 미가공 데이터로부터 이미지 데이터의 재구성에 대한 다양한 가능성들이 있으므로, 미가공 데이터 RD의 취득뿐만 아니라 고주파 펄스 시퀀스들 및 적절한 그레디언트 펄스 시퀀스들의 송신에 의해 자기 공명 측정이 수행되는 방식을 상세하게 알고 있다. 따라서, 이점에 대해서는 여기에서 더 이상 상세하게 설명할 필요가 없다. 모든 알려진 자기 공명 기록 방법들은 본 발명에 따른 방법의 체제 내에서 사용될 수 있다. 이들은 이 경우에, 상술한 바와 같이, 특정의 한계값들, 특히 로컬 코일들에서 특정의 최대 온도값들 T_max 및/또는 로컬 코일들의 전자 부품들에서 특정의 최대 허용가능 전압값들 U_max이 신뢰성있게 유지되는 것을 보장하기 위하여, 예를 들어, 송신 및/또는 여기 고주파 펄스들 HFS의 생성에 대해 적절한 제어값들 SW에 의해 영향이 미칠 수 있다는 점에서만 서로 상이하다.

도 3에 도시된 것은 본 발명에 따른 자기 공명 시스템(1)의 개략적인 도시적 표현이다.

상기 자기 공명 시스템(1)은, 한편으로는, 검사 동안 자기 공명 측정 챔버(chamber)(4) 또는 환자 터널(4) 내의 환자 침대(미도시) 상에 피검체 또는 환자 또는 시험체(미도시)가 놓여지는 실제 자기 공명 스캐너 유닛(2)을 포함한다. 이러한 자기 공명 챔버(4)에는 복수의 부품들이 존재한다. 이러한 부품들은 한편으로는, 환자 터널(4) 내측에 가능한 한 균질한 기본 자기장이 존재하는 것을 보장하는 기본 자기장 생성 유닛을 포함한다. 또한, 자기 공명 스캐너 유닛(2)은 그레디언트 코일들이라 칭해지는 것을 포함하고, 상기 그레디언트 코일들을 사용하여 고주파 필드들을 환자 터널(4)로 방출할 수 있는 전신 안테나(3)뿐만 아니라 환자 터널(4) 내측에 규정된 방식으로 자기장 그레디언트가 부과될 수 있다. 전신 안테나(3)는 서로 분리하여 제어될 수 있는 몇몇 분리된 고주파 송신기 채널들 S₁, ...., S_N을 포함한다.

용이한 개관을 위해 도 1에는 전신 안테나(3)만이 도시적인 양식으로 나타내어졌지만, 이미 언급한 부품들뿐만 아니라, 자기 공명 스캐너 유닛(2)은 통상적으로, 기본 자기장의 균질성을 향상시키기 위해 심(shim) 시스템, 일반적인 모니터링 작업들을 위한 모니터링 시스템 등과 같은 복수의 다른 부품들도 또한 포함한다.

스캐너 유닛(2)은 제어 디바이스(10)에 의해 제어될 수 있으며, 도 1에서는 마찬가지로 본 발명의 설명을 위해 중요한 부품들만 도시되었다. 원칙적으로, 이러한 자기 공명 시스템들(1) 및 상기 자기 공명 시스템들(1)에 포함되는 제어 디바이스들(10)은 본 기술 분야의 당업자에게 알려져 있으므로, 상세히 설명할 필요가 없다.

도 1에 나타내어진 제어 디바이스(10)의 대부분은 제어 디바이스(10)의 하우징 내의 하나 또는 둘 이상의 프로세서(processor)들 상에서 소프트웨어 모듈(module)들의 형태로 구현된다. 하지만, 원칙적으로, 이러한 제어 디바이스는 각각 공간적으로 분리되어 배열되고 적절한 방식으로 서로 네트워킹되는(networked) 몇몇 부품들 또는 모듈들로 구성될 수 있다.

이 경우에 제어 디바이스(10)는, 제어 디바이스(10)를, 조작자를 위한 단말기(30)에 접속시키는 단말기 인터페이스(17)와 같은 다수의 상이한 인터페이스들을 포함한다. 이 단말기(30)는, 통상의 방식으로 사용자 인터페이스, 예를 들어 키보드(keyboard)(31) 및 시각적 표시 유닛(32)뿐만 아니라 적절하다면 포인터(pointer) 디바이스(마우스(mouse) 등, 미도시)를 포함하여, 사용자가 또한 그래픽(graphical) 사용자 인터페이스도 제공받는다.

다른 중요한 인터페이스들은, 이 경우에 자기 공명 시스템(1)의 완전한 고주파 송신기 브랜치(branch)를 나타내는 고주파 송신기 디바이스(13)(HF 송신기 디바이스), 및 수신기 디바이스(14)이다.

HF 송신기 디바이스(13)를 통해, 예를 들어, 스캐너 유닛(2)의 전신 코일(3)이 제어되거나, 적절한 고주파 펄스 시퀀스들이 생성되어 원하는 방식으로 핵 스핀들이 여기된다. 이를 달성하기 위해서, HF 송신기 디바이스(13)는, 디지털 신호에 기초하여, 상술한 바와 같이 전체적인 멀티-채널 펄스(pTX 펄스) 또는 각각 이러한 펄스들의 시퀀스를 생성하도록, 적절한 강도, 형태 및 주파수의 고주파 송신기 채널들 S₁,..., S_N의 각각에 대한 고주파 신호(도 3에서 라인에 의해 기호적으로만 표현됨)를 최종적으로 생성하기 위해, 우선 펄스 형태를 위한 디지털 신호를 생성하는 하나 또는 둘 이상의 디지털 펄스 생성 유닛들과 적절한 디지털/아날로그 컨버터들뿐만 아니라 혼합기들, 고주파 증폭기들 등을 포함한다.

추가적인 인터페이스로서, 제어 디바이스(10)는 스캐너 유닛(2)의 다른 부품들에 대한 제어 인터페이스(12)를 포함하고, 이에 의해 예를 들어 상술한 그레디언트 코일 등이 제어될 수 있다 . 이 경우에도 또한, 제어 디바이스(10)는, 단지 단순화를 위해, 인터페이스 블록(block)을 형성하도록 도 1에서 함께 그룹화되는 몇몇 인터페이스들을 포함할 수 있다. 제어 인터페이스(12) 및 고주파 송신기 인터페이스(13)는 측정 제어 유닛(11)에 의해 제어되며, 상기 측정 제어 유닛(11)은 측정 프로토콜(protocol)들에서 정확하게 규정되는 기동(actuation) 제어 시퀀스들 AS에 따라 특정 자기 공명 측정에 필요한 그레디언트 펄스 및 고주파 펄스 시퀀스들의 전송을 제공한다. 측정 프로토콜들은 예를 들어 메모리(16)에 축적될 수 있고 및/또는 단말기(30)를 통해 사용자에 의해 특정되거나 변형될 수 있다.

이 경우에 HF 수신기 디바이스(14)는 몇몇 자기 공명 안테나 엘리먼트들(50)을 포함하는 로컬 코일 어레인지먼트(5)에 접속된다. 이러한 로컬 코일 어레인지먼트(5)는 또한 예를 들어 몇몇 개별 로컬 코일들로 구성될 수 있으며, 상기 개별 로컬 코일들은 각각의 경우에 몇몇 자기 공명 안테나 엘리먼트들(50)을 포함하고 환자 터널(4) 내에 위치된 시험체 또는 환자에 배열된다.

개별 자기 공명 안테나 엘리먼트들(50)과의 접속을 위해, HF 수신기 디바이스(14)는 몇몇 수신 채널(channel)들(도 1에 개별적으로 도시하지 않음)을 포함하며, 우선적으로 각 경우에 자기 공명 안테나 엘리먼트들(5)의 각각에 대하여 하나의 수신 채널을 포함한다. 이러한 수신 채널들은, 이를 테면, 예를 들어, 주파수의 관점에서 자기 공명 신호들로부터 원하는 신호를 필터링 아웃(filter out)시키기 위해, 자기 공명 신호들이 아날로그 형태로 로컬 코일(1)로부터, 다수의 상이한 복조기들을 갖는 HF 수신기 디바이스(14)로뿐만 아니라, 최종적으로 미가공 데이터를 디지털화(digitalize)하도록 아날로그/디지털 컨버터들로 송신되면, 통상적인 방식으로 구성될 수 있다. 대안으로서, 더 새로운 로컬 코일들에 있어서, 각 MR 안테나 엘리먼트에 대한 아날로그/디지털 컨버터들이 이미 로컬 코일 자체에 배열되어 있을 수 있다.

HF 수신기 디바이스의 개별 수신 채널들에 의해 각각 수신된 자기 공명 신호들 또는 미가공 데이터 RD는 그 다음으로, 이미지 재구성 유닛(15)으로 포워딩되고, 상기 이미지 재구성 유닛(15)은 통상의 방식으로 디지털화된 미가공 데이터로부터 자기 공명 이미지들을 재구성한다. 재구성된 이미지들은, 예를 들어 단말기 인터페이스(17)를 통해 단말기(30)의 시각적 표시 유닛(32) 상에 출력될 수 있거나 메모리(16)에 축적될 수 있다. 대안으로서, 또한 제어 디바이스(30)는 네트워크 등(미도시)으로의 인터페이스를 포함할 수 있어, 미가공 데이터 또는 이미지 데이터의 저장이 가능하거나, 이미지들 및 미가공 데이터는 다른 컴퓨터들, 특히 이미지들, 프린터(printer)들 등을 고려하기 위한 검색 유닛들로 전송될 수 있다. HF 수신기 디바이스(14)는 마찬가지로 측정 제어 유닛(11)에 의해 제어되어, 미가공 데이터 RD는 위치 코딩(coding)을 위하여 이에 필요한 그레디언트 펄스들의 스위칭에 동기화되어 판독된다. 이러한 방식으로, 또한 자기 공명 측정 MR 동안 여기 고주파 펄스들 HFS의 송신 동안 자기 공명 안테나 엘리먼트(50)가 디튜닝되는 준비가 또한 이루어질 수 있다. 이는 HF 수신기 유닛(14)의 스위치오버(switchover) 유닛에 의해 실시될 수 있는데, 그 이유는 로컬 코일 어레인지먼트(3)가 실제로 케이블에 의해 HF 수신기 디바이스(14)로 접속되기 때문이며, 이러한 케이블은 또한 대응 제어 신호들을 로컬 코일 어레인지먼트(5)로 전송하는 데 이용될 수도 있다.

본 발명에 따르면, 제어 디바이스(10)는 또한 시험 유닛(20)도 포함한다. 시험 유닛(20)은 한편으로 시험 신호 송신기 인터페이스(21)를 포함한다. 도 2에 기초하여 상술한 바와 같이, 이는 시험 단계에서 시험 신호 또는 시험 고주파 펄스 TS의 송신을 개시하며, 여기에서 대응 제어 신호는 측정 제어 유닛(11)으로 전송된다. 그 다음으로, 이는 감소된 전력을 갖는 대응 시험 고주파 펄스 TS가 HF 제어 디바이스(13)로부터 송신되는 것을 보장한다. 또한, 이러한 시험 유닛(20)은 시험값 측정 인터페이스(22)를 포함한다. 시험 단계에서, 이는, 시험 고주파 펄스 TS에 의해 생성된 고주파 필드가 로컬 코일 어레인지먼트(5)의 적어도 하나의 영역에서 측정되는 것을 보장한다. 이는 시험값 측정 인터페이스(22)로부터 HF 수신기 디바이스(14) 내의 스위치오버 유닛으로 발행되는 제어 커맨드(command)에 의해 실시될 수 있어, 시험 고주파 펄스 TS의 송신과 병행하여, 로컬 코일 어레인지먼트(5)의 개별 자기 공명 안테나 엘리먼트들(50)은 디튜닝되지 않지만, 수신하도록 스위칭되어 유지된다. 또한, 이 상황에서 결정되는 유도된 전압은 측정된 값으로서 시험값 측정 인터페이스(22)를 통해 넘겨질 수 있다. 이러한 측정된 값은 그 다음으로, 분석 유닛(23)으로 전송되며, 상기 분석 유닛(23)은 측정된 고주파 필드 또는 전압값에 기초하여, 도 2를 기초로 상술한 바와 같이, 고주파값 HFW를 결정하고, 적절히, 예측되고, 그 다음으로 적절한 한계값들과 비교될 수 있는 대응 온도값들 T_E 및/또는 전압값들 U_E를 또한 결정할 수도 있다.

그 다음으로, 비교의 결과는 모니터 유닛(24)으로 전송되며, 상기 모니터 유닛(24)은 예를 들어, 온-라인 체크의 체제 내에서 적절한 제어값들 SW의 송신 및 전송에 의해, 예를 들어 측정 제어 유닛(11)과 통신하여, 그에 따라 이후의 자기 공명 측정 MR 동안 여기 고주파 펄스들 HFS의 송신을 모니터링한다. 시험 유닛(20)은 인터페이스(25)를 통해 예를 들어 단말기 인터페이스(17)에 접속되어, 이러한 시험 단계 TP도 또한 단말기(30)로부터 직접 조작자에 의해 개시될 수 있다. 또한, 모니터 유닛(24)은 적절하게 이러한 인터페이스(25) 및 단말기 인터페이스(17)를 통해 가능한 제어 또는 모니터링 값들을 단말기(30) 또는 다른 컴퓨터에 전송할 수 있으며, 상기 단말기(30) 또는 다른 컴퓨터는 예를 들어, 제어 시퀀스 결정 유닛(33)을 갖고, 상기 제어 시퀀스 결정 유닛(33)에서, 오프라인으로, 즉 측정 전에 후속 자기 공명 측정에 대한 적절히 최적화된 제어 시퀀스들이 결정된다. 한계값들이 로컬 코일 어레인지먼트들(5)에서 유지되는 것을 보장하기 위해 시험 유닛(20)에 의해 결정되었던 제어 및 모니터링 값들은 그 다음으로, 제어 시퀀스 AS에 대한 펄스 계산과 동일한 시간에서 이러한 제어 시퀀스 결정 유닛(33)에 의해 고려될 수 있다.

우선하여, 시험 유닛(20)이 또한 교정 단계에서 교정 고주파 펄스 KS를 송신하는 데 사용될 수도 있다. 그 다음으로, 교정값들 K의 계산은 분석 유닛(23)에서 일어난다. 자신의 다양한 상이한 부품들과 인터페이스들을 갖는 시험 유닛(20)은 예를 들어, 제어 디바이스(10)의 적절한 프로세서 상에서 소프트웨어의 형태로 구현될 수 있다. 하지만, 이러한 시험 유닛(20)이 예를 들어, FPGA들 등에 의해 하드웨어 부품들의 형태로 배열되는 것도 또한 가능하다.

도 4는 로컬 코일 내의 자기 공명 안테나 엘리먼트(50)의 변형을 도시하며, 상기 로컬 코일은 소형 컨덕터 루프(conductor loop)의 형태로 시험 안테나 엘리먼트(60)와 함께 추가적으로 구현되며, 상기 소형 컨덕터 루프는 리드(lead)(61)에 의해 코일 플러그(58)에 접속된다. 이러한 시험 안테나 엘리먼트의 도움으로, 상술한 바와 같이, 본 발명에 따른 방법을 수행하기 위하여 스팟(spot) 상에 존재하는 고주파 필드의 측정 및 로컬 코일의 측정이 가능하다. 또한, 이러한 시험 안테나 엘리먼트는 이후의 측정 동안 고주파 필드값들을 로컬로 온라인에서 체크하고 이러한 방식으로 한계값들이 초과되지 않는 추가적인 안전을 얻기 위하여 또한 사용될 수도 있다.

자기 공명 안테나 엘리먼트들로 송신 필드 자체에 대한 상호 작용 없이 시험 고주파 펄스의 전류 송신에서 전류 송신 필드를 가능하게 하기 위하여, 그 입력 임피던스(impedance)가 가능한 한 강하게 자기 공명 안테나 엘리먼트에서의 전류 흐름을 억제하는 방식으로 자기 공명 안테나 엘리먼트들에 결합되는 전치 증폭기들이 사용될 수 있다. 이러한 기술은 프리앰프 디커플링(preamp decoupling)이라고도 또한 칭해진다. 이 상황에서, 로컬 코일의 자기 공명 안테나 엘리먼트에 접속했을 때 고저항 포인트(point)가 안테나 컨덕터의 평면에 생성되는 방식으로 전치 증폭기의 입력 임피던스가 스위칭된다. 그 결과, 이러한 안테나 내의 전류 흐름이 크게 억제되어, 외부 필드는 실제로 전치 증폭기에 전압을 유도하지만 안테나 내에는 낮은 전류만 유도된다. 따라서, 안테나 엘리먼트 자체가 어찌되었건 송신 필드의 유도에 기초하여 매우 낮은 필드 강도를 갖는 필드를 생성하고, 그에 따라 송신 필드의 왜곡에 기여하지 않는다.

결론적으로, 상술한 어레인지먼트들은 단지 예시적인 실시예들이며, 기본 원리들이 청구항들에 의해 규정되는 한, 본 발명의 범위를 벗어나지 않고 본 기술 분야의 당업자에 의해 넓은 범위들 내에서 또한 가변할 수 있다는 사실에 다시 한번 주목해야 한다. 특히, 상술한 방법 및 디바이스들의 변형들, 특히 로컬 코일들 내에서 그리고 로컬 코일들에서의 각각의 시험 안테나 엘리먼트들의, 그리고 자기 공명 안테나 엘리먼트들의 어레인지먼트가 또한 서로 임의의 원하는 조합들로 사용될 수도 있다는 사실에 명확하게 주목되어야 한다. 상술한 예시적인 실시예들에서, 고주파 필드는 언제나 자기 공명 시스템의 전신 코일로부터 송신되는 것으로 상정되었다. 하지만, 원칙적으로 핵 스핀들의 여기에 대한 송신 필드가 로컬 코일들에 의해 생성되는 것도 또한 가능하다. 이 경우에, 또한 물론 본 발명에 따른 방법에 있어서 다른 로컬 코일들에 대한 이런 고주파 필드의 효과들이 결정되는 것도 가능하며, 로컬 코일들은 예를 들어 이 순간에 송신하지 않는다. 완전함을 위해, 부정 관사 "하나(a)" 또는 "한(an)"의 사용이, 연관된 피쳐(feature)들이 또한 복수로 존재할 수도 있다는 가능성을 배제하지 않는다는 사실에 또한 주목해야 한다. 마찬가지로, "유닛"이라는 용어는 적절하다면 또한 공간적으로 분포될 수도 있는 몇 개의 부품들로 이것이 이루어지는 가능성을 배제하지 않는다.

1 자기 공명 시스템
2 자기 공명 스캐너 유닛
3 전신 안테나
4 자기 공명 측정 챔버/환자 터널
5 로컬 코일 어레인지먼트
10 제어 디바이스
11 측정 제어 유닛
12 제어 인터페이스
13 고주파 송신기 디바이스
14 수신기 디바이스
15 이미지 재구성 유닛
16 메모리
17 단말기 인터페이스
20 시험 유닛
21 시험 신호 송신기 인터페이스
22 시험값 측정 인터페이스
23 분석 유닛
24 모니터 유닛
25 인터페이스
30 단말기
31 키보드
32 시각적 표시 유닛
33 제어 시퀀스 결정 유닛
50 자기 공명 안테나 엘리먼트
51 컨덕터 루프
52 단락 커패시터들
53 디튜닝 회로
54 인덕터
55 고주파 스위치/PIN 다이오드
56 필터 인덕터들
57 필터 커패시터
58 코일 플러그
60 시험 안테나 엘리먼트
61 리드
KP 교정 단계
TP 시험 단계
MR 자기 공명 측정
KS 교정 신호
TS 시험 신호/시험 고주파 펄스
U 전압 신호
K 교정 데이터/변환 팩터
CF 코일 파일
HFS 여기 고주파 펄스
SP 시퀀스 파라미터
HFW 고주파 필드값
HFW_max 한계값/최대 고주파 필드값
T_E 예측된 온도값
U_E 예측된 유도 전압
S_E 예측된 물리적 고주파 부하값/SAR 값
U_max 한계값/최대값
T_max 한계값/최대값
S_max 한계값/최대값
SW 제어값들
RD 미가공 데이터
AS 기동 제어 시퀀스들
S₁,...,S_N 고주파 송신기 채널들

Claims

복수의 독립된 고주파 송신기 채널(high-frequency transmitter channel)들(S₁,..., S_N)을 포함하는 송신기 안테나 어레인지먼트(antenna arrangement)(3)와 자기 공명 시스템(magnetic resonance system)(1) 내에 배열된 로컬 코일(local coil) 어레인지먼트(5)를 갖는 자기 공명 시스템(1)의 제어를 위한 방법으로서,
상기 송신기 안테나 어레인지먼트(3)를 사용하여 시험 단계(test phase; TP)에서 자기 공명 측정(MR) 전에, 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스(high-frequency pulse)들을 갖는 시험(test) 고주파 펄스(TS)가 다양하고 상이한 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N)을 통해 송신되고, 상기 시험 고주파 펄스(TS)는 더 낮은 송신기 전력으로, 후속하는 자기 공명 측정(MR) 동안 송신되는 여기(excitation) 고주파 펄스(HFS)와 본질적으로 동일한 필드 분포(field distribution)를 생성하고,
상기 시험 고주파 펄스(TS)에 의해 생성된 고주파 필드가 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5)의 적어도 하나의 영역에서 측정되고,
측정된 고주파 필드에 기초하여, 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5)에서 이후의 자기 공명 측정(MR) 동안 예측될 수 있는 고주파 필드값(HFW)이 결정되고,
이후의 자기 공명 측정(MR) 동안 상기 자기 공명 시스템(1)의 제어가 상기 고주파 필드값(HFW)을 고려하여 이루어지는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항에 있어서,
상기 더 낮은 송신기 전력은 상기 고주파 송신기 채널들에서의 출력 증폭기가 -60 내지 20dBm의 출력 전력만으로 동작하도록 결정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 자기 공명 측정(MR) 동안의 제어는, 펄스 폭을 좁히거나 펄스들의 수를 줄이는 것에 의해, 또는 특정 펄스 시퀀스(sequence)들의 송신을 방해하는 것에 의해 실시되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 시험 고주파 펄스(TS)에 의해 생성된 상기 고주파 필드는 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5)에 배열되고/되거나 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5) 내에 통합되는 다수의 안테나 엘리먼트(element)들(50, 60)에 의해 측정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 4 항에 있어서,
상기 시험 고주파 펄스(TS)에 의해 생성된 상기 고주파 필드는 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5)의 다수의 자기 공명 안테나 엘리먼트들(50)에 의해 측정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 시험 고주파 펄스(TS)에 의해 생성된 상기 고주파 필드는 다수의 시험 안테나 엘리먼트들(60)에 의해 측정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 고주파 필드값(HFW)으로서, 로컬 고주파 필드 진폭이 결정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 고주파 필드값(HFW)으로서, 2차 평균(mean quadratic) 고주파 필드 진폭이 결정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 로컬 코일 어레인지먼트(3)에서 그리고/또는 상기 로컬 코일 어레인지먼트(3) 내에서 상기 고주파 필드에 의해 예측되는 온도값(T_E) 및/또는 예측되는 전압값(U_E)이 결정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 고주파 필드값(HFW)에 기초하여, 송신기 필드에 의해 유발되는, 예측될 수 있는 검사체의 물리적 고주파 부하값(S_E)의 계산이 이루어지는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 시험 단계(TP)에서, 몇 개의 시험 고주파 펄스들(TS)을 포함하고, 이후의 자기 공명 측정(MR)에서 송신되는 펄스 시퀀스의 적어도 하나의 섹션(section)에 대응하는 시험 펄스 시퀀스가 송신되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 고주파 필드값(HFW) 및/또는 온도값(T_E) 및/또는 전압값(U_E) 및/또는 물리적인 고주파 부하값(S_E)이 한계값(HFW_max, T_max, U_max, S_max)과 비교되고, 이후의 공명 측정(MR)이 비교 결과의 함수로서 제한되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
상기 고주파 필드값(HFW) 및/또는 전압값(U_E) 및/또는 온도값(T_E) 및/또는 물리적인 고주파 부하값(S_E) 및 적절하다면 한계값(HFW_max, T_max, U_max, S_max)의 함수로서, 이후의 자기 공명 측정(MR)에 대한 펄스 주파수(frequency)가 결정되거나 수정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
제 1 항 또는 제 2 항에 있어서,
시험 단계(TP) 전에, 교정 단계(KP)에서 교정값들(K)이 안테나 엘리먼트들(50, 60)에 대한 알려진 고주파 필드 분포를 갖는 교정(calibration) 고주파 펄스(KS)의 송신에 의해 결정되는,
자기 공명 시스템의 제어를 위한 방법.
복수의 독립된 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N)과 로컬 코일 어레인지먼트(5)를 갖는 자기 공명 시스템(1)의 제어를 위한 제어 디바이스(device)(10)로서,
상기 제어 디바이스(10)는, 미리 결정된 제어 시퀀스(AS)에 기초하여 원하는 자기 공명 측정(MR)을 수행하기 위하여, 다양하고 상이한 상기 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N)을 통해 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스들을 갖는 여기 펄스(MRS)를 송신하도록 구현되고,
상기 제어 디바이스(10)는 시험 유닛(unit)(20)을 포함하고,
상기 시험 유닛(20)은,
자기 공명 측정(MR)이 상기 다양하고 상이한 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N)을 통해 몇 개의 병렬적인 개별 고주파 펄스들을 갖는 시험 고주파 펄스(TS)의 송신을 개시하기 전에, 시험 단계(TP)에서, 후속하는 자기 공명 측정(MR) 동안 송신되는 여기 고주파 펄스(MRS)와 본질적으로 동일한 필드 분포를 더 낮은 송신기 전력에서 생성하는 시험 신호 송신기 인터페이스(interface)(21)와,
상기 시험 단계(TP)에서, 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5)의 적어도 하나의 영역에서 상기 시험 고주파 펄스(TS)에 의해 생성된 고주파 필드의 측정을 개시하는 시험값 측정 인터페이스(22)와,
측정된 고주파 필드에 기초하여, 이후의 자기 공명 측정(MR) 동안 상기 로컬 코일 어레인지먼트(5)에서 예측되는 고주파 필드값(HFW)을 결정하는 분석 유닛(23)과,
상기 고주파 필드값(HFW)을 고려하여 이후의 자기 공명 측정(MR) 동안 상기 자기 공명 시스템(1)의 제어가 실시되게 구성하는 모니터(monitor) 유닛(24)을 포함하는,
제어 디바이스.
제 15 항에 있어서,
상기 더 낮은 송신기 전력은 상기 고주파 송신기 채널들에서의 출력 증폭기가 -60 내지 20dBm의 출력 전력만으로 동작하도록 결정되는,
제어 디바이스.
제 15 항 또는 제 16 항에 있어서,
상기 자기 공명 측정(MR) 동안의 제어는, 펄스 폭을 좁히거나 펄스의 수를 줄이는 것에 의해, 또는 특정 펄스 시퀀스들의 송신을 방해하는 것에 의해 실시되는,
제어 디바이스.
자기 공명 시스템(1)으로서,
복수의 독립된 고주파 송신기 채널들(S₁,..., S_N), 기본 필드 자석 시스템, 몇 개의 독립된 고주파 송신기 채널들을 갖는 송신기 안테나 시스템, 로컬 코일 어레인지먼트(5), 및 제 15 항 또는 제 16 항에 따른 제어 디바이스(10)
를 갖는,
자기 공명 시스템.
컴퓨터(computer) 판독가능 매체로서,
컴퓨터 프로그램(program)이 제어 디바이스(10)에서 수행되는 경우에 제 1 항 또는 제 2 항에 따른 방법의 모든 단계들을 수행하기 위하여, 프로그램 코드 섹션(code section)들을 갖는, 자기 공명 시스템(1)의 제어 디바이스(10)의 메모리(memory)에 직접 로딩될(loaded) 수 있는 컴퓨터 프로그램을 포함하는,
컴퓨터 판독가능 매체.