KR100194909B1 - 볼밸브 케이스의 원심 주조방법 및 그 장치 - Google Patents

Abstract

본 발명은 난류제어방법에 관한 것으로, 비교적 대규모로 매체에 에너지를 도입하므로서 비교적 소규모인 에너지의 분산이 이루어지도록 하여 매체내의 난류제어는 매체내로 확률적 광역외부교란을 도입시켜서 달성되는 것이다.

Description

난류(亂流) 제어방법

본 발명은 어떤 물체와 유동매체 사이의 상대적인 운동에 의하여 발생되거나 두 유체사이의 전단유동에 의해서 발생되는 난류를 포함하는 유동매체내의 난류제어방법에 관한 것이다.

어떠한 물체나 유동물체내에서 추진될 때에 일어나는 것처럼 비교적 대규모로 매체에 에너지를 주입하면 매체에 난류가 발생한다. 이러한 유동매체내에서의 난류는 전체적으로 자유롭다고 할 수 있는 혼돈의 의미를 가지나 일반적으로는 이러한 난류에도 어떠한 응집패턴이 있는 것으로 인정되고 있다.

발생된 난류의 기본적은 특성은 비록 대부분의 교란운동에너지가 대규모라고 하더라도 교란운동의 결과로서 에너지의 분산이 콜모고로브 길이(kolmogorov length scale)에 비하여 소규모로 일어나는 것이다.

이러한 분산은 분자운동이 열로 전환되므로서 나타나며, 이러한 점성분산이 어떠한 물체와 유체사이, 또는 예를 들어 상이한 밀도의 두 유체사이에 존재하는 유동매체의 경계층에서 주로 일어난다.

교란운동이 일어나는 대규모영역과 에너지 분산이 일어나는 소규모영역 사이에는 중간규모영역이 놓여 있으며 이를 관성영역이라고도 한다. 에너지는 에너지전달가교로서 작용하는 관성영역을 통하여 비분산대규모영역으로부터 분산소규모영역으로 전달된다.

난류, 예를 들어 어떠한 물체와 매체사이의 상대운동에 의하여 발생된 난류에 의한 에너지의 분산은 여러 가지 방법으로 나타난다.

파이프라인을 통해 유체이송의 경우에 있어서, 분산은 하류측 압력손실로 입증되고, 항공기의 비행 또는 잠수함의 잠행(潛行)의 경우에 있어서는 이러한 분산이 저항의 증가로 입증된다. 화염의 전파, 터어빈 블레이드에 관련된 열전달과, 폭풍과 같이 격렬한 지구물리학적인 현상은 비교적 대규모로 주입된 에너지가 소규모의 난류에 의하여 분산되는 양상을 보이는 것이라고 할 수 있다.

통상적으로 난류를 제어하고 유체의 흐름에서 마찰손실을 줄이기 위한 시도는 유체에 접촉하는 표면의 마무리가공을 개선하는데 집중되고 있다.

그러나, 이러한 표면 마무리가공은 초기난류를 억제할 수 있는 정도까지 도달하였다. 파이프라인을 통한 액체의 이송에 있어서, 통상적으로 이러한 난류의 억제는 액체경계층으로 중합체나 계면활성제를 공급하므로서 성취된다. 이와 같이 중합체를 공급하면 액체를 이송하는 도관의 내면에 인접한 유동경계층이 조절되고 그 결과로서 유동모멘트가 감소되어 마찰손실이 감소되는 것으로 믿어진다. 그러나 이러한 난류억제방법은 이송되는 액체에 중합체가 영향을 주지 않고 사용될 수 있는 경우에만 적합하다.

더욱이 이러한 방법은 제한된 수의 유동상황에만 적용가능하며 그 적용은 부가물질의 신속한 피로에 의하여 더욱 복잡하게된다.

따라서, 본 발명의 목적은 다양하게 적용할 수 있는 난류제어방법을 제공하는데 있다.

본 발명은 유동매체내에 확률적 광역외부교란을 가하므로서 유동매체내의 난류를 제어하는 것이다. 현재, 이것은 관성영역에서의 응집을 분쇄하고 대규모영역으로부터 에너지분산이 일어나는 점성영역으로 에너지를 전도하는 관성영역의 작용을 차단하는 효과를 갖는 것으로 믿어진다. 따라서, 에너지는 대규모영역에 남아있게 되고 소규모영역에서의 점성분산은 에너지공급이 낮아지기 때문에 감소된다.

어떠한 물체와 매체사이에 상대운동이 일어나고 관성 및 분산하위 영역을 갖는 매체에 경계층이 형성되므로서 유동매체에 난류가 일어날 때에, 본 발명은 경계층을 통하여 매체에 교란을 가하는 것을 포함한다.

상기 교란의 스펙트럼은 관성 및 분산하위영역의 길이규모내의 파장을 포함한다.

상기 교란스펙트럼은 최소한 분산하위 길이규모보다 큰 파장을 포함한다.

이와 같은 경우, 상기 교란의 파장은 콜모고로브 길이규모에 비교되거나 이보다 크다.

또한 상기 교란의 최대 파장은 테일러 미세규모(Taylor nicroscale)와 같거나 관성영역의 규모와 같다.

이러한 교란은 변조될 수 있는 화이트 노이스 신호(white moise signal)일수도 있다. 요구된 교란을 주입하는 기술 중의 하나는 물체에 인접한 매체의 경계층에 화이트 노이스 신호를 주입하여 이 신호가 매체에 결합되고 이 매체를 교란시키는 것이다. 상기 신호는 일시적으로 그리고 공간적으로 일정치 아니하고 교란신호의 파장이 소용돌이 운동을 포함하는 에너지규모에 관련된 분산길이규모의 같은 장소에서 매체에 혼돈요소를 주입하도록 작용한다.

즉, 교란신호의 평균파장은 경계층의 점성하위층 부분에서 일어나는 소용돌이의 크기와 같다.

특히, 교란신호의 평균파장은 콜모고로브 유동길이규모와 같을 수 있다. 또한, 평균파장은 테일러 미세규모와 같을 수 있다. 이러한 경우에 그 효과는 커질 것이다.

본 발명은 수중의 잠수함이나 공기중의 항공기와 같이 어떠한 유체내에 있는 운반체를 운전하는데 적용하거나 다른 교란성 전단유동과 동종난류의 제어에 작용할 수 있다. 특히, 처음의 두 경우에 있엇, 본질적인 화이트 노이스 교란이 운반체에 인접한 유체의 경계층으로 주입되며, 이 노이스의 중심주파수는 경계층에 혼돈성교란을 주입하므로서 유체내에서 운반체의 추진을 향상시킬 수 있도록 선택된다. 대규모 와류로부터 소규모 와류로(즉, 유동의 작은 파장수영역으로부터 큰 파장수영역으로)에너지가 단계적으로 전달되도록 하는 응집패턴의 역학이나 난류의 구조는 소규모의 고주파의 힘에 의하여 파괴될 수 있다.

잠수함의 경우 해수와 같이 유체가 전도성인 경우, 유체를 교란시키기 위하여 유체에 외부신호를 결합하는 것은 운반체 표면에 인접한 경계층에 시간과 공간이 적당히 일정치 않게 변하는 전자기장을 발생시키므로서 성취될 수 있다. 유체가 공기일 때에 이러한 결합은 경계층내에 시간과 공간이 적당히 변하는 음파장을 발생시키므로서 성취될 수 있다.

하나의 물체와 매체사이의 상대운동, 또는 유체간의 전단에 의하여 생성된 유체분야에서의 난류는 분산방향으로 대규모로부터 중간 및 소규모로 변하는 와류를 동반한다. 이러한 난류는 자유도가 거의 없는 대규모 와류의 낮은 엔트로피 에너지를 다수의 자유도를 갖는 소규모 와류의 높은 엔트로피 에너지로 전환하는 매카니즘인 것으로 생각될 수 있다.

따라서, 난류는 에너지가 단계적으로 변화하도록 하여 소규모 분산내에 배치되는 높은 엔트로피 에너지를 발생한다. 경계층에서의 교란성 분산은 주로 점성하위층(즉, 분자상호작용이 교란성 에너지의 분산을 가져오는 범위내에서 유동영역과 연관된 범위)에서 일어난다. 난류내에서 대규모의 응집기구는 높은 엔트로피 에너지의 축적을 방지하므로서 유지된다. 환언컨데, 긴 범위의 위상적 순서가 소규모의 에너지 분산에 의하여 야기되고, 동시에 혼돈이 배제된다.

상기 언급된 결과는 물리적 공간에서 속도 유도장에 대한 자기유사 프렉탈 지오메트리(fractal geometry)를 형성하므로서 성취된다.

후자는 간헐적으로 관측되는 바, 고도의 비균일성 에너지분산의 공간과 시간의 분배, 레이놀즈 스트레스(Reynolds stresses), 엔트로피(속도의 제곱) 및 그 생성등에 의하여 나타나는 소규모 특성으로서 관측자에 의하여 관측된다.

일부 관측자들에 의하여 난류의 응집은 모든 교란성전단 흐름내에서 규칙적인 패턴이나 와류군집과 관련이 있는 것으로 생각되어진다. 간헐성에 관련하여 유동장의 난류는 응집구조를 갖는다. 기본적으로 응집은 헬리시티 관련의 총칭상 응집에 의한 것이며, 헬리시티는 와류장의 위상학적 혼란의 단위이며 비정성 불변수와 같은 의사 스칼라이다.

난류의 존재는 와류선 연장과정과는 분리할 수 없으며 이는 와류도가 초대규모의 레이놀즈 수의 한계내에 있는 영(Zero)과는 상이한 시이트의 표면영역에서 성장을 의미한다.

상기 과정은 통상적으로 스큐니스(skewness)라 일컬어지는 무차원 타라메타의 어떤 값과 연관되어 있다. 통상적으로 스큐니스는 발생난류에 대하여 0.4∼0.5 사이의 측정값을 갖는다.

이러한 표면영역의 성장은 명백이 엔트로피 성장에 관련됨을 의미한다. 이와 같이 프랙탈 형성을 통한 와류표면성장을 열역학 제2법칙의 표현으로 입증될 수 있다.

본 발명에 의할 것 같으면 소규모 분산에 근접한 관성영역의 헬리시티 관련상은 일정치 않게 움직여 관성영역내에서 프랙탈미세규모의 파괴를 가져 온다. 해당 소규모 영역이 대규모 영역과 동조하게 되고 매체의 체적을 통한 확산이 이루어진다. 결과적으로 프랙탈 표면은 폭을 갖게 된다.

와류운동량은 켈빈의 순환정리에 의하면 비점성 불변수이기 때문에 프랙탈의 관련영역은 감소한다. 따라서 소규모영역에서의 엔트로피 성장은 방해되고 지연되는 반면에 소규모영역에서 엔트로피 성장은 감소하고 보다 많은 에너지는 그 구조가 또한 변하는 대규모영역에 머무르게 될 것이다.

본 발명을 수행하기 위한 최상의 실시형태에서, 광역의 확률적 외부교란이 교란성 유동매체에 도입되고 여기에서 상기 교란의 최대파장은 테일러 미세규모와 같거나 교란성 유동유체의 관성영역에서의 대규모영역과 같다.

상기 언급된 이론은 특히 난류가 어떠한 물체와 매체사이의 상대운동에 의하여 생성되는 매체내에서 난류를 억제하는데 실제로 적용될 수 있다.

이러한 교란은 혼동요소를 특히 경계층내의 소규모 응집구조에 도입할 수 있도록 시간 및 공간(예를 들어 화이트 노이스) 모두에 있어서 일정치 않아야 한다. 소규모 분산이라는 용어는 유체역학의 기술분야에서 잘 알려진 용어이며 본문에서는 그 통상적인 의미로 사용되었다.

경계층 난류에 있어서, 이것은 분자상호작용이 열에 의한 교란에너지의 분산을 가져오는 점성하위층의 두께를 의미한다. 이러한 두께는 콜모고로브 길이와 같다.

또한 경계층의 내외측부분이라는 용어도 통상적인 용어이다.

본 발명에 따라서, 교란은 점성하위층에 인접한 경계층 내측부분의 적어도 일부분에 도입되어야 한다. 본문에 사용된 관성영역이라는 용어도 역시 잘 알려져 있는 것으로 큰 에너지를 포함하는 영역과 소규모 분산영역사이의 중간영역을 의미한다. 관성영역의 특징규모가 테일러 미세규모이다. 교란신호의 전형적인 파장은 테일러 미세규모보다 작아야 한다.

유체내에서 운반체(예를들어 선박이나 잠수함)을 추진시키는 것과 같은 실제의 경우에 있어서 경계층에 대한 혼돈성 교란의 주입은 중심주파수가 난류의 효과를 줄이므로서 유체내에서 운반체의 추진을 향상시키도록 선택된 기본적인 화이트-노이스 교란의 형태이다. 유체가 해수와 같은 전도성인 경우에 노이스는 경계층의 시공광대역 가변전자기장을 발생하므로서 운반체 표면에 가까운 경계층에 도입되는 것이 좋다.

물의 전도성때문에 전자기장은 물과 상호작용하여 여기 신호화 동기화되어 경계층에서의 교란은 와류선의 무정형화가 이루어진다. 그리고 노이스 스펙트럼은 교란에너지 스펙트럼과 관련되어 선택되는 것이 좋다.

그 결과로서 에너지의 단계적 변화가 역으로 일어나고 대규모난류와 관련된 응집구조의 역학이 교란되므로서 소규모 난류와 경계층의 분산이 감소된다.

따라서 물에서의 운반체추진은 교란성 자기장내에서 작은량의 에너지를 소요하게 되어서 향상된다.

유체가 공기이고 운반체가 항공기인 경우에, 노이스는 경계층내의 시공가변 광대역 음파신호를 발생하므로서 경계층내에 도입될 수 있다.

음파신호의 중심파장은 난류의 소규모구조와 같으며, 음파신호는 항공기의 날개표면에 배치되거나 이에 관련되어 조작되는 일변의 변환기를 이용하여 발생될 수 있다.

또한 경계층에 요구된 교란을 주입하기 위한 다수의 기계적인 수단이 제공될 수 있다. 예를 들어 경계층으로 연장된 작은 와이어와 같은 일련의 연장부재가 유체의 흐름과 이러한 유체의 흐름에 저항하는 자신의 탄성과의 결합작용에 자극되어 요구되는 교란을 발생할 수 있다.

또한 와이어와 같은 일련의 강자성체 연장부재나 경계층에서 이동하는 입자와 같은 부가물이 사용되는 경우 이들은 시공가변 고주파 전자기장에 의하여 작용을 받게 되므로서 교란성 유체와 상호작용하여 자극을 발생할 것이다.

또한 이러한 시도는 파이프내부를 흐르는 유체의 교란성 저항이나 압력강하를 줄이는데 이용될 수 있다. 예를 들어, 탄성을 가지며 적어도 콜모고로브 길이규모나 테일러 미세규모의 길이를 갖는 소형 와이어가 파이프의 내면에 부착되어 이 와이어가 경계층으로 향하도록 하므로서 요구된 교란을 제공할 수 있다. 따라서 유체의 흐름에서 교란성 저항이나 압력강하가 감소될 것이다.

26∼30 범위의 특정 테일러 미세규모 레이놀즈 수를 갖는 난류의 직접수치 시뮬레이션에 있어서, 난류의 스큐니스, 즉 와류연장의 무차원수치는 본 발명에 따른 무정형 규란이 교란성 에너지의 1%∼20% 사이(즉, 콜모고로브 규모보다 작은 규모의 범위)에 들어가는 규모영역에 인가될 때 그 통상 값의 25%∼7%가 감소되었음이 입증되었다.

이러한 단계의 효과는 레이놀즈 수가 증가하면 증가되었다.

Claims (51)

1. 크기 L의 비교적 대규모 와류를 갖는 어떠한 매체내에서 유동장의 난류를 제어하는 방법으로서, 상기 크기 L이 교란에너지의 대부분을 포함하는 1보다 현저히 큰 레이놀즈 수 R_eL를 가지며, 콜모고로브 스케일 I_K및 에너지 분산이 일어나는 1과 같은 레이놀즈 수 R_e에 비교 가능한 크기를 갖는 비교적 소규모 와류에 에너지의 연속전달이 이루어지고, 크기 L과 I_k가 식 L=I_k*(R_eL)0.75의 관계를 갖는 것에 있어서, 상기 방법이 다수의 파장이 크기 L과 I_k중간의 크기 범위내에 있는 확률적 광역외부교란을 매체에 주입하는 단체로 구성됨을 특징으로 하는 난류제어방법
2. 제1항에 있어서, 상기 교란이 어떤 물체와 상기 매체사이의 상대운동에 의해서 생성되어 교란 경계층이 내외측부를 갖는 매체내에서 이루어지고 두께가 콜모고로브 스케일 I_k에 비교 가능하고 레이놀즈 수 RE_K가 1과 같은 점성하위층이 형성되며, 상기 방법이 경계층을 통하여 상기 교란을 매체에 주입하는 단계를 포함함을 특징으로 하는 방법.
3. 제1항에 있어서, 상기 교란의 스펙트럼이 분산 길이 규모보다 적어도 큰 파장을 포함함을 특징으로 하는 방법.
4. 제1항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 콜모고로브 길이규모보다 큼을 특징으로 하는 방법.
5. 제1항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 테일러 미세규모와 같음을 특징으로 하는 방법.
6. 제1항에 있어서, 상기 교란이 변조됨을 특징으로 하는 방법.
7. 제2항에 있어서, 매체가 유체이고 물체가 유체 이송용 파이프이며, 교란이 파이프에 인접한 유체의 교란성 경계층에 광역교란을 주입하므로서 유체내에 도입되고 이 교란이 상기 언급된 방법으로 유체에 결합되어 상호작용함을 특징으로 하는 방법.
8. 유체내에서 운반체를 이동시키기 위한 방법에 있어서, 운반체에 인접한 영역에서 유체의 경계층에 유체내에서 운반체의 추진을 증강시키도록 확률적 광역외부교란을 도입하고, 상기 교란의 다수의 파장은 1보다 큰 레이놀즈 수 R_eL를 갖는 크기 L의 대규모 에너지규모와 콜모고로브 스케일 I_K와 1과 같은 레이놀즈 수 R_ek에 비교 가능한 크기를 갖는 작은 에너지분산규모의 중간범위이고, 크기 L과 I_k는 식 L=I_k*(R_eL)0.75의 관계를 가지므로서 에너지분산을 감소시킴을 특징으로 하는 방법.
9. 제8항에 있어서, 유체가 전도성이고, 교란이 시공가변자장에 의하여 운반체에 인접한 유체의 경계층으로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
10. 제8항에 있어서, 유체가 해수임을 특징으로 하는 방법.
11. 제8항에 있어서, 유체가 공기임을 특징으로 하는 방법.
12. 제11항에 있어서, 교란이 시공가변음파장에 의하여 유체의 경계층으로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
13. 제10항에 있어서, 교란이 기계적인 수단에 의하여 운반체에 인접한 해수의 경계층에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
14. 제11항에 있어서, 교란이 기계적인 수단에 의하여 운반체에 인접한 해수의 경계층에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
15. 제8항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용하는 강자성을 띠는 일련의 연장부재에 의하여 유체내로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
16. 제8항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용하는 강자성을 띠는 일련의 유체내로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
17. 제7항에 있어서, 상기 교란이 탄성을 갖는 일련의 연장부재에 의하여 도입됨을 특징으로 하는 방법.
18. 제7항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용하는 강자성을 띠는 일련의 연장부재에 의하여 유체내로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
19. 제7항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용받는 강자성의 입자에 의하여 유체내에 도입됨을 특징으로하는 방법.
20. 제1항에 있어서, 테일러 미세규모 레이놀즈 수가 적어도 26임을 특징으로 하는 방법.
21. 제20항에 있어서, 와류도 연장단위인 난류의 스큐니스가 실제 난류 측정값보다 70%이하로 감소됨을 특징으로 하는 방법.
22. 제2항에 있어서, 상기 교란이 상기 경계층의 내측부분의 적어도 일부에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
23. 제1항에 있어서, 상기 교란의 스펙트럼이 관성범위의 파장을 가짐을 특징으로 하는 방법.
24. 제8항에 있어서, 상기 교란이 스펙트럼이 관성범위의 파장을 가짐을 특징으로 하는 방법.
25. 제1항에 있어서, 상기 파장이 관성범위임을 특징으로 하는 방법.
26. 대부분의 교란에너지를 포함하는 1보다 현저히 큰 레이놀즈 수 R_eL를 갖는 크기 L의 비교적 대규모로 매체내에 에너지를 주입하여 유동장의 난류를 제어하는 방법으로서, 콜모고로브 스케일 I_K와 에너지의 분산이 일어나는 1과 같은 레이놀즈 수 R_ek에 비교 가능한 크기를 갖는 비교적 소규모 에너지의 연속전달이 이루어지고, 크기 L과 I_k는 식 L=I_k*(R_eL)0.75의 관계를 가지며, 상기 에너지의 전달이 상기 비교적 대규모와 상기 비교적 소규모 중간의 중간범위를 통하여 이루어지는 것에 있어서, 상기 방법은 대부분의 파장이 분산길이 이하인 확률적 광역외부교란을 매체로 주입하여 에너지 분산을 감소시킴을 특징으로 하는 난류제어방법.
27. 유체내에서 운반제를 이동시키기 위한 방법에 있어서, 이 방법이 유체내에서 운반체의 추진을 증강시키기 위하여 운반체에 인접한 영역에서 유체의 경계층으로 확률적 광역외부교란을 주입하는 단계로 구성되고, 교란의 다수의 파장은 콜모고로브 스케일 I_K와 1과 같은 레이놀즈 수 R_e에 비교가능한 크기를 갖는 분산길이 규모보다 작아 에너지의 분산을 감소시킴을 특징으로 하는 난류제어방법
28. 제15항에 있어서, 상기 교란이 어떤 물체와 매체사이의 상대운동에 의하여 생성되어 내외측부분을 갖는 경계층, 즉 점성하위층 이관성 및 분산하위영역을 갖는 매체내에서 형성되고, 상기 방법이 이러한 경계층을 통하여 상기 교란을 매체에 주입하는 단계를 포함함을 특징으로 하는 방법.
29. 제25항에 있어서, 상기 교란이 스펙트럼이 적어도 분산길이 규모보다 큰 파장을 포함함을 특징으로 하는 방법.
30. 제25항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 콜모고로브 길이규모보다 큼을 특징으로 하는 방법.
31. 제25항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 테일러 미세규모보다 큼을 특징으로 하는 방법.
32. 제28항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 분산길이보다 큼을 특징으로 하는 방법.
33. 제28항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 콜모고로브 길이규모보다 큼을 특징으로 하는 방법.
34. 제28항에 있어서, 상기 교란의 전형적인 파장이 테일러 미세규모보다 큼을 특징으로 하는 방법.
35. 제25항에 있어서, 상기 교란이 변조됨을 특징으로 하는 방법.
36. 제25항에 있어서, 매체가 파이프내를 흐르는 유체이고, 교란이 파이프에 인접한 유체의 경계층에 교란을 주입하므로서 유체내에 도입되고 이 교란이 상기 언급된 방법으로 유체에 결합되어 상호작용함을 특징으로 하는 방법.
37. 제8항에 있어서, 대부분의 파장이 상기 관성범위내에서 유동의 응집을 붕괴시켜 에너지분산을 감소시키기 위하여 대규모 및 소규모 중간의 관성 범위내에 있음을 특징으로 하는 방법.
38. 제37항에 있어서, 유체가 전도성이고, 교란이 시공가변자장에 의하여 운반체에 인접한 유체의 경계층으로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
39. 제37항에 있어서, 유체가 해수임을 특징으로 하는 방법.
40. 제37항에 있어서, 유체가 공기임을 특징으로 하는 방법.
41. 제40항에 있어서, 교란이 시공가변음파장에 의하여 유체의 경계층에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
42. 제39항에 있어서, 교란이 기계적인 수단에 의하여 운반체에 인접한 해수의 경계층에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
43. 제40항에 있어서, 교란이 기계적인 수단에 의하여 운반체에 인접한 공기의 경계층에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
44. 제37항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용되는 강자성을 띠는 일련의 연장부재에 의하여 유체내로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
45. 제37항에 있어서, 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용되는 강자성을 띠는 입자에 의하여 유체내로 도입됨을 특징으로 하는 방법.
46. 제36항에 있어서, 상기 교란이 탄성을 갖는 일련의 연장부재에 의하여 유체에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
47. 제36항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용되는 강자성을 띠는 일련의 연장부재에 의하여 유체에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
48. 제36항에 있어서, 상기 교란이 무정형의 파동성 자기장에 의하여 작용받는 강자성의 입자에 의하여 유체내에 도입됨을 특징으로 하는 방법.
49. 제31항에 있어서, 테일러 미세규모 레이놀즈 수가 적어도 26임을 특징으로 하는 방법.
50. 제49항에 있어서, 와류도 연장단위인 난류의 스큐니가 실제 난류 측정값보다 70%이하로 감소됨을 특징으로 하는 방법.
51. 제28항에 있어서, 상기 교란이 상기 경계층의 내측부분의 적어도 일부에 도입되고, 상기 교란이 탄성을 갖는 일련의 연장부재에 의하여 유체에 도입됨을 특징으로 하는 방법.