JPS63500347A - 零バイアス電圧で動作する検波器およびミキサダイオ−ドならびにその製造方法 - Google Patents
零バイアス電圧で動作する検波器およびミキサダイオ−ドならびにその製造方法Info
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
およびミキサダイオードならびにその製造方法肢−歪−分一■
本発明は一般的にはマイクロ波およびミリ波への利用に有用な半導体ダイオード
検液器、とくにゼロバイアス電圧において高検波効率で動作する検出に関する。
また、ここに開示され、特許請求されるグイイオード対を形成することができ、
またゼロボルトバイアスで動作可能であり、さらに奇数次高調波混合積がほとん
どない。
宜−景一孜一玉
の電流−電圧(1−V)特性の非線形領域にDC動作点を設定するのが一般的で
ある。通常、このDCバイアス電圧は0.7V程度であり、ダイオードは、この
DCバイアス電圧点から一方側の領域では導電性が高く、このDCバイアス電圧
から他方側の領域ではやや導電性が低い。
しかし、ダイオード検出器にDCバイアス電圧を要求することにおいていくつか
の重大な欠点がある。第1に、電源と検出器ダイオードとの間にDCバイアス回
路を要求すること自体がコスト高となり、また検出器構造が複雑になる。第2に
、DCバイアス電圧にともなっである量の雑音が発生し、この雑音によって感度
が低下し、検出のダイナミックレンジが減少する。第3に、バイアス電圧は熱に
敏感で、従って、DCバイアス源の周囲温度の変化に応答して、ダイオードの■
−■特性上のDCバイアス動作点がしばしばシフトする。
同様に、ミキサダイオードを用いるときは、ミキサダイオード(単数または複数
)の両端にDCバイアス電圧を印加し、これらダイオードのI−V特性上に所望
の動作点を設定するのが一般的である。このようなミキサダイオードの構造はた
とえば米国特許第4410902においてマリク(Malic)によって開示さ
れている。しかしながら、マリクのミキサ構造では、基板中の不純物がその上の
エピタキシャル層中に上方に向って移動し、器材中に異質的かつ好ましくないド
ーピングが発生するという事実のために別の問題点が生じる。このドーピングに
よってこれらのエピタキシャル層を横切って不均一に分布しまた異質の不純物プ
ロフィルが生じ、このプロフィルによって素子の合成I−V特性の第1、第3象
限において似ていない且つ非対称のI−V曲線が生じる。
このような非対称のI−V特性のために結局、基本混合周波数の望ましくない奇
数次高調波信号が生じることになる。
マリクによって米国特許第4410902号によって開示された型式のミキサ構
造におけるこの異質ドーピングの問題のさらなる議論については、ユニメキシコ
州アルバカーキで1982年に開催されたガリウム砒素およびその関連混合物に
ついての国際シンポジュームで提出された、In5titute Physic
s Conference、 5erial No 65. Chapter
3+ page 149以下の”A 5tady of 5ubstrate
effects on planar doped structuresof
gallium arsenide grown by molecular
beam epitaxy’+a題するs、cPa Ima jeer等によ
る論文を参照するのがよい。
゛ダイオード検出の分野では、ゼロバイアスで動作する検出器ダイオ明らかであ
る。たとえば、アナンドによる素子は、ある制御された態様で、半導体表面を金
属と反応させることを基礎としている。このような半導体表面の化学性は制御す
るのが難がしく、この事実が素子の歩留りおよび結果物の再現性に影響すること
は周知のことである。さらに、アナンドによる方法を使用し、GaAsより低い
電子速度を有し、したがってGaAsより遅い速度で動作するシリコンにおいて
のみ安定した障壁の高さが得られることが開示されたにすぎない。また、シリコ
ンはGaAsより高い寄生容量を有する。これによってシリコン素子の動作速度
がさらに遅くなる。
l−ニー■−皿−丞
本発明の一般的な目的は、前述した従来技術の欠点を解消し、ゼロボルトバイア
スにおいて高検波効率で動作する新規でかつ改良された検波器ダイオードを提供
することである。本発明のさらなる目的は、逆並列ミキシング・モードにおいて
、同一性のある逆極性に接続されたダイオード構造で動作するようになっており
、高度の対称性を有する■−シ特性を有し、奇数次の高調波の発生がほとんどな
いダイオード構造を提供することである。したがって、この多機能ダイオード構
造は、華−ウエバ製造プロセスを用いて形成するのが好都合であり、好適実施例
において分子ビームエピタキシャル成長が用いられ、複数エピタキシャル層にお
ける高い品質、高純度および精密な厚さ制御を達成する。完成したダイオード構
造は効率的な検出器ダイオードとして動作させてもよく、または同一性あるミキ
サダイオードにより逆並列モードに接続し、奇数次高調波周波数の発生を防止す
るのに必要な高度に対称性のある合成1−V特性を得るようにすることができる
。
これらの目的を実現するために、本発明者により新規且つ有用なダイオード構造
体が発見、開発された。この構造体は所定の厚さの半導料の薄い臨界層がエピタ
キシャル形成される。この真性(または低濃度ドープ)層もまた、ダイオード構
造体の最適のI−V特性対称性を与えるために多数キャリアがほとんど存在しな
いようになっていなければならない。反対導電型半導体材料の付加的層が薄い臨
界層に隣接してエピタキシャル形成される。この付加的層は、動作の間にキャリ
アが完全になくならないように十分厚さと不純物濃度をもたなければならない。
この層はまた外部オーミック金属接触と前記ある導電型の薄い臨界エピタキシャ
ル層の間に良好な障壁を提供する。上記層の全部が制御された分子ビームエピタ
キシーの連続工程により、基板層上に形成される。
本発明の上記目的、利点および他の新規な特徴は添付図面についての次の説明に
おいてよりよく理解できるであろう。
× の “ な i″ H
第1A図および第1B図は本発明によるダイオード素子の基本構造を示した図、
第2A図および第2B図は本発明によるダイオード素子のいくつかの層を横切っ
て生ずる多数キャリア電位障壁を示した図、第C図および第2D図は順方向およ
び逆方向バイアス状態において、第2A図のダイオード素子を横切って生ずる多
数キャリア電位を示した圓、第3A図から第3D図は本発明によるダイオード素
子の他の実施例を示した図、第4A図はダイオード検波回路を示した図、第4B
図は本発明によるダイオード素子を用いたI−V特性を示した図、第5A図は逆
並列ダイオードミキサ対を示した図、第5B図は本発明によるミキサダイオード
を用いた逆並列ダイオードのI−V特性図である。
■ を る qし五(」3
第1A図および第1B図において、ダイオード構造体は参照番号10で一般的に
示され、通常抵抗率が10’〜108オ一ムcmで厚さが8〜10ミル(8〜1
0X2.54X1/100100Oの半絶縁性ガリウム砒素(GaAs) 12
を含む。通常厚さが5000人で約10′8シリコンドーパント原子/dのドー
ピング濃度を有するN形エピタキシャル層14が基板上に被着される。次の被着
1’i16は厚さが約3000人の真性(または“■”)層で、通常、約10′
4ドーパント原子/dのドーピング濃度を存している。
真性層16はその上部表面に被着されたエピタキシャル材料の薄いP形N18を
有し、このP形層1日はまた臨界層とも称される。層18は厚さなっている0層
18のドーパント濃度は約8X10”ベリリウム原子/dである。上部N形層2
0がP形jif18の上部層に図示のようにエピタキシャル被着され、この上部
層20は厚さが通常約3000人で、約5X10”シリコン原子/己のキャリア
濃度を有する。
ここに述べた構造体の半導体材料の導電型は、限定的ではなく、このような導電
形は、全て分子ビームエピタキシャル(MBE)被着プロセスを用いて形成する
のが望ましいこれらの構造物に対して達成できるポテンシャル障壁高さ範囲を決
定するにすぎない。このような公知でかつ商業的に利用可能なコンピュータ制御
のMBEプロセス(方法)は、現在利用可能なエピタキシャル・プロセスにおい
て、最も再現性のあるN厚制御およびドーピング均一性を現に与えることができ
る点において好ましい。臨界層18は厚さが25〜140人の範囲であってよい
が、±5人の最大許容公差で40〜50人の厚さが望ましい。
ここに開示され、特許請求された素子を構成する際に用いた?IBE最良モード
プロセスでは、シリコンとベリリウムとが、それぞれNおよびP形ドーピングの
ために、MBEエビシステムにおいて使用された。
本発明に従ってMBEエピタキシャル被着を実施する現在公知の最良のモードは
、Hewlett Packard HP100Oコンピュータによって得られ
るMBEシャッタ制御と、カリフォルニア州パロアルトのVARIAN ASS
OCIATESから発売されているVARIAN GEN−2型工ピタキシヤル
反応器とを用いることである。便宜上、第1A図の素子構造に対する種々の層厚
(または範囲)およびドーピングレベルの一覧表が下に掲げられている。しかし
、これらのドーピングレベルおよび厚さは第3A図〜第3D図を参照して後述す
る素子の対応する層にも同様にあてはまる。
層 厚さ ドーピング濃度
14 5000人 1018シリコン原子/c+J16 3000人 10I4
原子/d
1825〜140人 8#IQIIIBe原子/d20 3000人 5(+Q
II!シリコン原子/cTIMBE技術を更に議論するためには、ジョーシア州
アトランタのGeorgiaInstitute of Technology
のJohn R,Anthur他6〜7名によって1983年10月に編集され
、二s、−ヨークのAmerican In5titute of Physi
csによるAmerican Vacuum 5ocietyに対し1984年
出版されたProceed ingsof the Figth Mo1ecu
lar Beata Epitaxy Workshopを参照できる。
第1A図の半導体素子は多数キャリアとして電子を有しているが、N層がP層に
変更されれば、逆に、多数キャリアは正孔となる。オーミックすなわち非整流性
接触22および24が第1A、 B図においてそれぞれN形層20および14に
付加される。このダイオード構造は、側壁輪郭が図示のようにNFt14上でオ
ーミック接触24がら物理的に分離してメサ状構造にエッチされる。しかし、導
電性基板12が半絶縁性基板材料の代りに用いられる場合には、N層14を省略
し、真性層16をその提案された(または代替の)導電基板材料(図示せず)の
直上に配置することができる。第1B図のNPI構造部の正確なメサ型形状は、
メサエンチング、イオンミリングまたは他の類似の公知の加工方法によって決定
されてよい。
ダイオード構造体の上記半導体層の適切な厚さおよびドーピングレベルは本素子
の最適動作にとって重要である。最上層2oは動作中に多数キャリアが完全には
なくならないように十分な厚さが必要であり、またオーミック接触22(合金化
中に最上N層に一部拡散する)と薄い臨界P層18の間に適当な障壁を提供する
ように十分な厚さでなければならない。N層20のドーピングレベルが十分に高
ければ、非合金化接触を用いることができ、その金属の拡散は問題とならない、
P形層18の厚さおよび不純物ドーピングレベルおよび最上Ni2Oの不純物ド
ーピングレベルは層18と20の間のPN接合におけるポテンシャル障壁の高さ
を決定することになる。この条件は上に挙げたマリクの米国特許第4410、9
02号のプレーナドープ障壁ダイオード(ここではポテンシャル障壁高さは2層
ドーピング、P層厚さおよびそこで用いられた2個の真性層の厚さによって決定
される)とは全く異なる。第1A図および第1B図における2層18は多数キャ
リアがほぼな(なるように十分薄い必要がある。また真性または低濃度ドープ層
16は、ダイオードのI−V特性に最適な対称性を与えるように、多数キャリア
がかなりなくなっていなければならない。
底部N層14の厚さおよびドーピングレベルは、この層に対して良好なオーミッ
ク接触がなされる限り、またこの層が十分に厚く、また十分にドープされて0.
5〜10Ω程度の低直列抵抗を与える限り重要でない、実際、これらの素子は導
電性基板上に製造することもでき、この場合には底部のN層14は必要とされな
い。
第2A図〜第2D図は本発明によるダイオード構造の動作を示すものである。第
2A図の点を含む部分はゼロバイアスでの種々のエピタキシャル層の空乏領域を
示し、第2B図は素子構造を水平に横切る、変化する多数キャリアポテンシャル
勾配を示す。真性層16は、素子構造の他のいずれの領域と比較しても厚さが大
きく、抵抗が高いので、ポテンシャル降下の大部分はこの領域16を横切って生
じる。順方向バイアスでは、最上層20の空乏領域は底部N層14の空乏領域を
犠牲にして成長し、それによって底部N層14は最上N層に対して自己のポテン
シャルを増大させるようになる。この特性によって電子が領域14から領域20
へ流れるようになる。
第2C図は順方向バイアス状態においてダイオード構造を横切る増大する多数キ
ャリアポテンシャルを示し、第2D図は逆方向バイアス状態においてダイオード
構造を横切る増大する多数キャリアポテンシャルを示す。順方向バイアスと逆方
向バイアスとの違いは、逆方向バイアスにおいては同じ電流を達成するには、よ
り高い電圧を必要とするということである。何故ならば電圧の大部分が真性層1
6を横切って降下するからである。印加電圧のほんの一部だけが層20のポテン
シャルを変化させるのに利用され、他方、印加電圧の大部分が層14のポテンシ
ャルを変化させるのに利用される、他方印加電圧の大部分が層14のポ示され、
それらは本発明の別の実施例である。これら実施例は全てポテンシャル障壁−q
・ΦBを確立する(qは電子の電荷)ように動作する。
この−q・ΦBの値はゼロ電圧と半導体バンドギャップの間のどこかにある。
第3A図では、臨界P層は真性N(第1B図)の上側からその底面に移動され、
この層は素子の真性層と底部N形層とを分離する。
第3B図では、ダイオード構造は、底部N形層を除去し、図示のようにN形翼電
性基板上に直接に真性層を直接配置するように変形されている。
第3C図では第3A図のいくつかの層の導電形および垂直形状が反転され、図示
のように臨界層は最上P形層と真性層の間に配置されたN形層となっている。
最後に、第3D図では、第3A図の層の導電形は図示のように極性が反転されて
いる。
量−q・ΦBは、上記素子のPN接合におけるポテンシャル障壁に打ち勝ち、し
たがってこれらの素子を完全な導電状態にターンオンするためのゼロバイアス障
壁高さ (ボルト単位)である。たとえば第2A図および第2B図では、この障
壁高さはゼロと半導体バンドギャップの間のどこかにあるポテンシャルで、通常
、約0.25ボルトである。この構造に対しては、次のような式が成立する。
ここで、e3は半導体材料の誘電定数、NAはP″臨界層18のドーピング濃ダ
イ オ − ド シ喘−
第4A図および第4B図は、入力インピーダンス整合抵抗R(通常約50Ω)、
ダイオードDおよび周知の検大原理に従がってそれを横切る検泉電圧勾絡線を生
成する出力容量Cを含む従来のダイオード検夜回路を示す。周知のように、ダイ
オードDの検波効率は第4B図に示されるようなそれのI−v特性の非対称性の
程度に正比例する。従って、従来の典型的な検我器ダイオードは第4B図の点線
で示された曲線によって示されるようなI−V特性を有し、ゼロバイアスで約6
00,000Ωの非常に大きなビデオ抵抗(Rv)を有する。このビデオ抵抗R
vは一般に最大の検攻感度のためには、1000Ω程度でなければならないとさ
れているので、これらの従来の検破器ダイオードはビデオ抵抗1000Ωまで減
少するために通常約0.7vまでDCバイアスされる。
しかし、本発明のI−V特性である実線のdI/dV曲線によって示されるよう
に、本発明においてはゼロボルトDCバイアスでのビデオ抵抗は約1000Ωで
あり、したがって別にDCバイアスを印加する必要はない。
これらの従来のダイオードとの比較は、10− ”ファラッド程度の接合容量(
最小値)を維持するのに必要な約20μ2のアノード表面をもつ同一の非常に小
さなダイオード領域に基づいていることが理解されるべきである。
ダイオード・ミキシング
本発明によるダイオード構造体がミキサ回路において用いられる場合、2個の同
一の素子は第5A図に示される様に、並列且つ逆極性に接続される。この接続は
「逆並列」ミキシング動作モードとして知られている。このような逆並列ダイオ
ード回路で逆極性にダイオードを接続することは技術的に周知であり、本発明に
よって得られる利点は、共通の半導体ウェーハ上に並んで製造された2つのほぼ
同じミキサダイオードはほぼ同しI−V特性を有するということである。したが
って、並列に接続されたこれら2つの同一ダイオードの全体のI−V特性は第5
B図に示されるような完全に対称性のある曲線であり(その第1象限は第3象限
と同じである)、基本混合周波数の奇数次高調波との混合が完全に除去される。
この特徴は素子雑音を低減させる効果を有し、スペクトラム・アナライザへの非
常に小さな入力信号が検出可能となる。さらに、混合積の数は減少するから、所
望の混合積を特定することが更に簡単になる。本発明による逆並列ダイオードミ
キサ対のI−V特性の完全な対称性は、上記マリク構造からは得られない。マリ
ク構造では、前述した異質でかつ望ましくない不純物ドーピングが生ずるからで
ある。
こうして、新規かつ改良された半導体素子が広帯域非バイアス検出器として用い
られるとき、市販のいずれの類似の素子よりも5dB太きいダイナミックレンジ
と改良された平坦さを有することが明らかになった。この素子の動作領域はDC
から110GHzであることがわかったが、さらに高い動作周波数も期待できる
。
この素子が高次の高調波(第10次高調波より大きい)ミキサとしてミリ波周波
数において逆並列ミキサ構成で用いられる場合には、DCバイアスは要求されな
いで、導波管帯にわたって現状の変換効率を得ることができる。この事実はW帯
(110GHz)を通して明らかになった。
今回、市販されている他のミキサはこれらミリ波帯にわたって効率的な混合を得
るには可変のDCバイアスを必要とする。
本発明はGaAsを使用することに限定されるものではな(% GaP、InG
aAsや他の同様の半導体材料を用いて実現でき、または一定の応用でシリコン
の遅い速度が許容できる場合はシリコンエピタキシーでさえも実施できる。
最後に、本発明はMBEエピタキシャル法を用いることに限定されないで、均一
なドーピング濃度で±25人のエピタキシャル成長を繰返し制御できる他のエピ
タキシャル法を用いることもできる。このような制御と均一性は当業者に公知で
利用可能な現状の有機金属気相エピタキシャル(OMVPE)法を用いて達成で
きる。
上の1 可2
本発明は、特に、広範囲のダイオード・ミキシング、検我動作を使用するミリ波
型の電子装置に利用される。
国際調査報告
I+u普+na++anal^H1+uむ”’=1−r豐丁−/es86101
445
Claims (24)
- 1.所定の厚さと所定の不純物濃度を有し、多数キャリアが実質的になくなって いる真性または実質的に真性な第1半導体層と、前記第1半導体層の一表面上に 形成され、多数キャリアが実質的になくなるように十分な薄さと不純物濃度を有 する薄い層と、前記薄い層上に形成され、前記薄い層からの金属不純物をシール ドするのに十分な厚さを有する前記薄い層とは反対導電型の第2半導体層と、前 記第2半導体層上に形成した第1オーミック接点と、前記第1半導体層と電気的 に接触している導電基板または半導体基板上に形成した第2オーミック接点とよ り成るダイオード構造体。
- 2.前記半導体物質の層は、正確に制御された分子線エピタキシャル法によって 形成される請求の範囲第1項記載のダイオード構造体。
- 3.前記薄い層の厚さは25〜140Aの範囲である請求の範囲第1項記載のダ イオード構造体。
- 4.前記第1半導体層の厚さは、500〜15000Aの範囲である請求の範囲 第3項記載のダイオード構造体。
- 5.前記第2半導体層の厚さは、約3000Aである請求の範囲第4項記載のダ イオード構造体。
- 6.前記第1半導体層、前記薄い層および前記第2半導体層のドーピングレベル は、それぞれ約1014原子/cm2、約8×1018原子/cm2、約5×1 018原子/cm2である請求の範囲第5項記載のダイオード構造体。
- 7.前記第1半導体層、前記薄い層および前記第2半導体層は分子線エピタキシ ーを用いて形成される請求の範囲第6項記載のダイオード構造体。
- 8.入力信号に比例する包絡線電圧を発生する出力回路をもつ検波回路中に、請 求の範囲第1項記載のダイオード構造体を使用してマイクロ波またはミリ波信号 を検出する方法。
- 9.請求の範囲第1項記載のダイオード構造体を2個逆極性に並列接続して、ほ ぼ対称なI−V特性を得、マイクロ波またはミリ波信号をミキシングし、入力信 号の基本周波数の奇数高調波の発生を実質的に除去したミキシング方法。
- 10.次の(イ)〜(ホ)の工程を含み、零DC電圧バイアスで高い検出効率を もって動作し、または零DC電圧バイアスで、奇数次高調波混合積を発生しない ミキサダイオードとして動作するダイオード構造体を製造する方法。 (イ)所定の厚さと所定の不純物濃度を有し、実質的に多数キャリアがなくなっ ている真性または実質的に真性な第1半導体層を提供すること。 (ロ)25〜140Aの厚さを有し、多数キャリアが実質的になくなるのに十分 な不純物濃度を有するある導電型の薄い層を、前記第1半導体層の表面上にエピ タキシャル形成すること。 (ハ)前記薄い層からの金属不純物をシールドするのに十分な厚さを有し、前記 簿い層の表面上に前記薄い層とは反対導電型の第2半導体層を形成すること。 (ニ)前記第2半導体上に第1オーミック接点を形成すること。 (ホ)前記第1半導体層と電気的に接触している導電基板または半導体基板上に 第2オーミック接点を形成すること。
- 11.前記半導体物質の層は、正確に制御された分子線エピタキシャル法によっ てエピタキシャル形成される請求の範囲第10項記載の製造方法。
- 12.次の(イ)〜(ハ)を含み、NPINまたはPNIPダイオード構造体の 電位障壁高さを最小化する工程。 (イ)前記ダイオード構造体の真性またはI層を多数キャリアにつき空乏化また は実質的に空乏化すること。 (ロ)前記I層上に薄いPまたはN層を形成し、且つ多数キャリアを空乏化する こと。 (ハ)前記薄いPまたはN層の表面上に、前記薄いPまたはN層からの金属不純 物をシールドするのに十分な厚さをもつNまたはP層をそれぞれ形成すること。
- 13.前記薄い層は25〜140Aの範囲の厚さで形成される請求の範囲第12 項記載の工程。
- 14.前記真性または1層は500〜15000Aの範囲の厚さで形成される請 求の範囲第13項記載の工程。
- 15.前記真性層および前記薄い層のドーピングレベルはそれぞれ約1014原 子/cm2約1018〜1019原子/cm2とされる請求の範囲第14項記載 の工程。
- 16.前記真性層、前記薄い層および前記NまたはP層は分子線エピタキシャル 法を用いて形成される請求の範囲第12項記載の工程。
- 17.前記真性層、前記薄い層および前記NまたはP層は分子線エピタキシャル 法により形成される請求の範囲第13項記載の工程。
- 18.前記真性層、前記薄い層および前記NまたはP層は分子線エピタキシャル 法により形成される請求の範囲第14項記載の工程。
- 19.前記真性層、前記薄い層および前記NまたはP層は分子線エピタキシャル 法により形成される請求の範囲第15項記載の工程。
- 20.前記PNIPまたは前記NPIN層はガリウムヒ素、ガリウムリン、また はインジウム・ガリウムヒ素で成る請求の範囲第19項記載の工程。
- 21.NPINまたはPNIP層構造で構成され、零ボルトと半導体バンドギャ ップ電圧との中間の最小電位障壁高さを有し、Iまたは真性層は多数キャリアが 実質的になくなっており、そして中間PまたはN層は25〜140Aの厚さであ り且つ多数キャリアが実質的になくなっているダイオード構造体。
- 22.前記真性層の厚さは500〜15000Aの範囲にある請求範囲第21項 記載のダイオード構造体。
- 23.前記真性層および前記中間PまたはN層の不純物濃度は、それぞれ約10 14原子/cm2、約1018〜1019原子/cm2である請求の範囲第22 項記載のダイオード構造体。
- 24.前記PNIP層または前記NPIN層はガリウムヒ素、ガリウムリンまた はインジウム・ガリウムヒ素より成る請求の範囲第23項記載のダイオード構造 体。
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