JPS63198234A - マグネトロン - Google Patents
マグネトロンInfo
- Publication number
- JPS63198234A JPS63198234A JP2908687A JP2908687A JPS63198234A JP S63198234 A JPS63198234 A JP S63198234A JP 2908687 A JP2908687 A JP 2908687A JP 2908687 A JP2908687 A JP 2908687A JP S63198234 A JPS63198234 A JP S63198234A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- anode
- distance
- vane
- vanes
- conductor
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
- 239000004020 conductor Substances 0.000 claims abstract description 11
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 abstract description 10
- 230000005684 electric field Effects 0.000 abstract description 3
- 230000007704 transition Effects 0.000 abstract description 3
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 2
- 230000002093 peripheral effect Effects 0.000 description 2
- 230000002411 adverse Effects 0.000 description 1
- 238000000874 microwave-assisted extraction Methods 0.000 description 1
Landscapes
- Microwave Tubes (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、電子レンジや医療機器などに用いられるマグ
ネトロンに関するものである。
ネトロンに関するものである。
従来の技術
一般に、従来のマグネトロンの陽極は第2図に示すよう
に構成され、陽極筒体1は、その内周面から中心軸側へ
突出した多数の陽極ベイン2a。
に構成され、陽極筒体1は、その内周面から中心軸側へ
突出した多数の陽極ベイン2a。
2b、2c、2d・・・・・・を有している。そして、
一つおきの陽極ベイン2a、2c・・・・・・に第1の
均圧環3がとりつけられており、残余の陽極ベイン2b
、2d・・・・・・に第2の均圧環4がとりつけられて
いる。また、多数の陽極ベインのうちの少な(とも一つ
たる陽極ベイン2bに、マイクロ波導出用導体5の一端
部がとりつけられており、この細長い導体5は第3図に
示すように、中心軸上を通ってマイクロ波出力端子6に
いたっている。
一つおきの陽極ベイン2a、2c・・・・・・に第1の
均圧環3がとりつけられており、残余の陽極ベイン2b
、2d・・・・・・に第2の均圧環4がとりつけられて
いる。また、多数の陽極ベインのうちの少な(とも一つ
たる陽極ベイン2bに、マイクロ波導出用導体5の一端
部がとりつけられており、この細長い導体5は第3図に
示すように、中心軸上を通ってマイクロ波出力端子6に
いたっている。
陽極ベイン2a、2b、2c・・・・・・は、寸度りの
等間隔で配列されており、かかる陽極を備えたマグネト
ロンの発振動作は、隣り合う陽極ベイン相互間における
位相差がπとなり、かつ、電位差が最大になることから
π型モードの発振と呼ばれ、効率が非常によい。
等間隔で配列されており、かかる陽極を備えたマグネト
ロンの発振動作は、隣り合う陽極ベイン相互間における
位相差がπとなり、かつ、電位差が最大になることから
π型モードの発振と呼ばれ、効率が非常によい。
発明が解決しようとする問題点
π型モードでの発振動作は、作用空間内での電子の集群
作用がもっとも効率よく生じる。しかし、かかるマグネ
トロンを電子レンジ等のセット内に組み込んで動作させ
ると、前記セットのキャビティからの反射波がマグネト
ロンに負荷としてかかって(る。この反射波は、導体5
を経て陽極ベイン2bに達し、この陽極ベイン2bの周
囲の共振空洞部分の電界に影響を与え、電子の集群作用
の効率が低い他の型のモード、たとえばπ−1型モード
等に転移することがある。そして、このようなことがあ
ると効率のよい発振動作を安定に持続さ得なくなる。
作用がもっとも効率よく生じる。しかし、かかるマグネ
トロンを電子レンジ等のセット内に組み込んで動作させ
ると、前記セットのキャビティからの反射波がマグネト
ロンに負荷としてかかって(る。この反射波は、導体5
を経て陽極ベイン2bに達し、この陽極ベイン2bの周
囲の共振空洞部分の電界に影響を与え、電子の集群作用
の効率が低い他の型のモード、たとえばπ−1型モード
等に転移することがある。そして、このようなことがあ
ると効率のよい発振動作を安定に持続さ得なくなる。
問題点を解決するための手段
本発明は、前述の点に留意してなされたもので、本発明
によると、マイクロ波導出用導体がとりつけられる陽極
ベインと、この陽極ベインに隣り合う陽極ベインとの間
隔を、残余の陽極ベイン間隔よりも狭(する。
によると、マイクロ波導出用導体がとりつけられる陽極
ベインと、この陽極ベインに隣り合う陽極ベインとの間
隔を、残余の陽極ベイン間隔よりも狭(する。
作 用
このように構成すると、マイクロ波導出用導体を固着し
た陽極ベインの周囲における共振空洞部分での静電容量
が大きくなり、マイクロ波出力端子から前記導体を通し
て入ってきた反射波を直ちに吸収せしめ得、この反射波
によって発振モードに変化を生じる弊害を除くことがで
きる。
た陽極ベインの周囲における共振空洞部分での静電容量
が大きくなり、マイクロ波出力端子から前記導体を通し
て入ってきた反射波を直ちに吸収せしめ得、この反射波
によって発振モードに変化を生じる弊害を除くことがで
きる。
実施例
つぎに、本発明を図面に示した実施例とともに説明する
。
。
本発明の一実施例を示す第1図を参照して、陽極筒体1
の内周面から中心軸側へ突出した多数の陽極ベイン2a
、2b、2c、2d・・・・・・のうちの一つ、たとえ
ば陽極ベイン2bにマイクロ波導出用導体5の一端部が
従来どおりに固着されているが、陽極ベイン2bと、こ
れに隣り合う陽極ベイン2a、2cとの間隔L1が、残
余の陽極ベイン間隔L2よりも狭くなるように挟角に構
成されている。
の内周面から中心軸側へ突出した多数の陽極ベイン2a
、2b、2c、2d・・・・・・のうちの一つ、たとえ
ば陽極ベイン2bにマイクロ波導出用導体5の一端部が
従来どおりに固着されているが、陽極ベイン2bと、こ
れに隣り合う陽極ベイン2a、2cとの間隔L1が、残
余の陽極ベイン間隔L2よりも狭くなるように挟角に構
成されている。
このように構成すると、間隔L1における共振空洞部分
での静電容量が、間隔L2における共振空洞部分での静
電容量よりも大きくなり、導体5を通じて入ってきた反
射波を陽極ベイン2bの周囲で減衰せしめ得、この付近
の電界が反射波によって乱されることによる発振モード
の転移を防ぐことができる。
での静電容量が、間隔L2における共振空洞部分での静
電容量よりも大きくなり、導体5を通じて入ってきた反
射波を陽極ベイン2bの周囲で減衰せしめ得、この付近
の電界が反射波によって乱されることによる発振モード
の転移を防ぐことができる。
発明の効果
以上のように、本発明によると陽極ベインの配列間隔を
前述のように改めるだけで、電子レンジ等のセットのキ
ャビティから反射して(る反射波よる発振モードの変化
を経費安価にとり除くことができ、常に安定した発振動
作を営ませることができる。
前述のように改めるだけで、電子レンジ等のセットのキ
ャビティから反射して(る反射波よる発振モードの変化
を経費安価にとり除くことができ、常に安定した発振動
作を営ませることができる。
第1図は本発明を実施したマグネトロンの陽極の平面図
、第2図は従来のマグネトロンの陽極の平面図、第3図
は同マグネトロンのとくにマイクロ波導出部の側断面図
である。 1・・・・・・陽極筒体、2 a 、 2 b 、 2
c 、 2 d−・・・・・陽極ベイン、57(’ク
ロ波導出用導体。
、第2図は従来のマグネトロンの陽極の平面図、第3図
は同マグネトロンのとくにマイクロ波導出部の側断面図
である。 1・・・・・・陽極筒体、2 a 、 2 b 、 2
c 、 2 d−・・・・・陽極ベイン、57(’ク
ロ波導出用導体。
Claims (1)
- 陽極筒体の内周面から中心軸側へ突出した多数の陽極ベ
インのうちの一つに、マイクロ波導出用導体の一端部を
とりつけてなるマグネトロンにおいて、前記導体がとり
つけられた陽極ベインと、この陽極ベインに隣り合う陽
極ベインとの間隔を、残余の陽極ベイン間隔よりも狭く
したことを特徴とするマグネトロン。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2908687A JPS63198234A (ja) | 1987-02-10 | 1987-02-10 | マグネトロン |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2908687A JPS63198234A (ja) | 1987-02-10 | 1987-02-10 | マグネトロン |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS63198234A true JPS63198234A (ja) | 1988-08-16 |
JPH0578892B2 JPH0578892B2 (ja) | 1993-10-29 |
Family
ID=12266538
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP2908687A Granted JPS63198234A (ja) | 1987-02-10 | 1987-02-10 | マグネトロン |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS63198234A (ja) |
-
1987
- 1987-02-10 JP JP2908687A patent/JPS63198234A/ja active Granted
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPH0578892B2 (ja) | 1993-10-29 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |