JPH0578892B2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPH0578892B2 JPH0578892B2 JP2908687A JP2908687A JPH0578892B2 JP H0578892 B2 JPH0578892 B2 JP H0578892B2 JP 2908687 A JP2908687 A JP 2908687A JP 2908687 A JP2908687 A JP 2908687A JP H0578892 B2 JPH0578892 B2 JP H0578892B2
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- JP
- Japan
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- anode
- conductor
- vane
- magnetron
- anode vane
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- Expired - Fee Related
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- 239000004020 conductor Substances 0.000 claims description 11
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 description 6
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 3
- 230000005684 electric field Effects 0.000 description 2
- 239000007788 liquid Substances 0.000 description 2
- 230000002411 adverse Effects 0.000 description 1
- 230000002238 attenuated effect Effects 0.000 description 1
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 description 1
- 230000002093 peripheral effect Effects 0.000 description 1
- 230000007704 transition Effects 0.000 description 1
Landscapes
- Microwave Tubes (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、電子レンジや医療機器などに用いら
れるマグネトロンに関するものである。
れるマグネトロンに関するものである。
従来の技術
一般に、従来のマグネトロンの陽極は第２図に
示すように構成され、陽極筒体１は、その内周面
から中心軸側へ突出した多数の陽極ベイン２ａ，
２ｂ，２ｃ，２ｄ……を有している。そして、一
つおきの陽極ベイン２ａ，２ｃ……に第１の均圧
還３がとりつけられており、残余の陽極ベイン２
ｂ，２ｄ……に第２の均一管４がとりつけられて
いる。また、多数の陽極ベインのうちの少なくと
も一つたる陽極ベイン２ｂに、マイクロ波導出用
導体５の一端部がとりつけられており、この細長
い導体５は第３図に示すように、中心軸上を通つ
てマイクロ波出力端子６にいたつている。
示すように構成され、陽極筒体１は、その内周面
から中心軸側へ突出した多数の陽極ベイン２ａ，
２ｂ，２ｃ，２ｄ……を有している。そして、一
つおきの陽極ベイン２ａ，２ｃ……に第１の均圧
還３がとりつけられており、残余の陽極ベイン２
ｂ，２ｄ……に第２の均一管４がとりつけられて
いる。また、多数の陽極ベインのうちの少なくと
も一つたる陽極ベイン２ｂに、マイクロ波導出用
導体５の一端部がとりつけられており、この細長
い導体５は第３図に示すように、中心軸上を通つ
てマイクロ波出力端子６にいたつている。
陽極ベイン２ａ，２ｂ，２ｃ……は、寸度Ｌの
等間隔で配列されており、かかる陽極を備えたマ
グネトロンの発振動作は、隣う合う陽極ベイン相
互間における位相差がπとなり、かつ、電位差が
最大になることからπ型モードの発信と呼ばれ、
効率が非常によい。
等間隔で配列されており、かかる陽極を備えたマ
グネトロンの発振動作は、隣う合う陽極ベイン相
互間における位相差がπとなり、かつ、電位差が
最大になることからπ型モードの発信と呼ばれ、
効率が非常によい。
発明が解決しようとする問題点
π型モードでの発振動作は、作用空間内での電
子の集群作用がもつとも効率よく生じる。しか
し、かかるマグネトロンを電子レンジ等のセツト
内に組み込んで動作させると、前記セツトのキヤ
ビテイからの反射液がマグネトロンに負荷として
かかつてくる。この反射波は、導体５を経て陽極
ベイン２ｂに達し、この陽極ベイン２ｂの周囲の
共振空洞部分の電界に影響を与え、電子の集群作
用の効率が低い他の型のモード、たとえばπ−１
型モード型に転移することがある。そして、この
ようなことがあると効率のよい発振動作を安定に
持続さ得なくなる。
子の集群作用がもつとも効率よく生じる。しか
し、かかるマグネトロンを電子レンジ等のセツト
内に組み込んで動作させると、前記セツトのキヤ
ビテイからの反射液がマグネトロンに負荷として
かかつてくる。この反射波は、導体５を経て陽極
ベイン２ｂに達し、この陽極ベイン２ｂの周囲の
共振空洞部分の電界に影響を与え、電子の集群作
用の効率が低い他の型のモード、たとえばπ−１
型モード型に転移することがある。そして、この
ようなことがあると効率のよい発振動作を安定に
持続さ得なくなる。
問題点を解決するための手段
本発明は、前述の点に留意してなされたもの
で、本発明によると、マイクロ波導出用導体がと
りつけられる陽極ベインと、この陽極ベインに隣
り合う陽極ベインとの間隔を、残余の陽極ベイン
間隔よりも狭くする。
で、本発明によると、マイクロ波導出用導体がと
りつけられる陽極ベインと、この陽極ベインに隣
り合う陽極ベインとの間隔を、残余の陽極ベイン
間隔よりも狭くする。
作 用
このように構成すると、マイクロ波導出導体を
固着した陽極ベインの周囲における共振空洞部分
での精電容量が大きくなり、マイクロ波出力端子
から前記導体を通じて入つてきた反射波を直ちに
吸収せしめ得、この反射液によつて発振モードに
変化を生じる弊害を除くことができる。
固着した陽極ベインの周囲における共振空洞部分
での精電容量が大きくなり、マイクロ波出力端子
から前記導体を通じて入つてきた反射波を直ちに
吸収せしめ得、この反射液によつて発振モードに
変化を生じる弊害を除くことができる。
実施例
つぎに、本発明を図面に示した実施例とともに
説明する。
説明する。
本発明の一実施例を示す第１図を参照して、陽
極筒体１の内周面から中心軸側へ突出した多数の
陽極ベイン２ａ，２ｂ，２ｃ，２ｄ……のうちの
一つ、たとえば陽極ベイン２ｂにマイクロ波導出
用導体５の一端部が従来どおりに固着されている
が、陽極ベイン２ｂと、これに隣り合う陽極ベイ
ン２ａ，２ｃとの間隔L1が、残余の陽極ベイン
間隔L2よりも狭くなるように狭角に構成されて
いる。
極筒体１の内周面から中心軸側へ突出した多数の
陽極ベイン２ａ，２ｂ，２ｃ，２ｄ……のうちの
一つ、たとえば陽極ベイン２ｂにマイクロ波導出
用導体５の一端部が従来どおりに固着されている
が、陽極ベイン２ｂと、これに隣り合う陽極ベイ
ン２ａ，２ｃとの間隔L1が、残余の陽極ベイン
間隔L2よりも狭くなるように狭角に構成されて
いる。
このように構成すると、間隔L1における共振
空洞部分での静電容量が、間隔L2における共振
空洞部分での静電容量よりも大きくなり、導体５
を通じて入つてきた反射波を陽極ベイン２ｂの周
囲で減衰せしめ得、この付近の電界が反射波によ
つて乱されることによる発振モードの転移を防ぐ
ことができる。
空洞部分での静電容量が、間隔L2における共振
空洞部分での静電容量よりも大きくなり、導体５
を通じて入つてきた反射波を陽極ベイン２ｂの周
囲で減衰せしめ得、この付近の電界が反射波によ
つて乱されることによる発振モードの転移を防ぐ
ことができる。
発明の効果
以上のように、本発明によると陽極ベインの配
列間隔を前述のように改めるだけで、電子レンジ
等のセツトのキヤビテイから反射してくる反射波
よる発振モードの変化を経費安価にとり除くこと
ができ、常に安定した発振動作を営ませることが
できる。
列間隔を前述のように改めるだけで、電子レンジ
等のセツトのキヤビテイから反射してくる反射波
よる発振モードの変化を経費安価にとり除くこと
ができ、常に安定した発振動作を営ませることが
できる。
第１図は本発明を実施したマグネトロンの陽極
の平面図、第２図は従来のマグネトロンの陽極の
平面図、第３図は同マグネトロンのとくにマイク
ロ波導出部の側断面図である。 １……陽極筒体、２ａ，２ｂ，２ｃ，２ｄ……
陽極ベイン、５……マイクロ波導出用導体。
の平面図、第２図は従来のマグネトロンの陽極の
平面図、第３図は同マグネトロンのとくにマイク
ロ波導出部の側断面図である。 １……陽極筒体、２ａ，２ｂ，２ｃ，２ｄ……
陽極ベイン、５……マイクロ波導出用導体。
Claims (1)
- １ 陽極筒体の内周面から中心軸側へ突出した多
数の陽極ベインのうちの一つに、マイクロ波導出
用導体の一端部をとりつけてなるマグネトロンに
おいて、前記導体がとりつけられた陽極ベイン
と、この陽極ベインに隣り合う陽極ベインとの間
隔を、残余の陽極ベイン間隔よりも狭くしたこと
を特徴とするマグネトロン。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2908687A JPS63198234A (ja) | 1987-02-10 | 1987-02-10 | マグネトロン |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2908687A JPS63198234A (ja) | 1987-02-10 | 1987-02-10 | マグネトロン |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63198234A JPS63198234A (ja) | 1988-08-16 |
| JPH0578892B2 true JPH0578892B2 (ja) | 1993-10-29 |
Family
ID=12266538
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2908687A Granted JPS63198234A (ja) | 1987-02-10 | 1987-02-10 | マグネトロン |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS63198234A (ja) |
-
1987
- 1987-02-10 JP JP2908687A patent/JPS63198234A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS63198234A (ja) | 1988-08-16 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |