JPS6247567A - 方向探知形放射線計 - Google Patents
方向探知形放射線計Info
- Publication number
- JPS6247567A JPS6247567A JP18751085A JP18751085A JPS6247567A JP S6247567 A JPS6247567 A JP S6247567A JP 18751085 A JP18751085 A JP 18751085A JP 18751085 A JP18751085 A JP 18751085A JP S6247567 A JPS6247567 A JP S6247567A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- radiation
- pulse
- detection element
- incident
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
Landscapes
- Measurement Of Radiation (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の技術分野〕
この発明は、放射線に感応する検出素子を用いた方向探
知形放射線計に関する。
知形放射線計に関する。
従来、放射線検出器には、放射線の電離作用を直接利用
する電離箱、比例計数管、ガイガー計数管、半導体検出
器や、放射線の二次効果としてのけい光作用を用いるシ
ンチレーションカウンタ。
する電離箱、比例計数管、ガイガー計数管、半導体検出
器や、放射線の二次効果としてのけい光作用を用いるシ
ンチレーションカウンタ。
チェレンコフカウンタなどが知られている。
ところが、これらの放射線検出器は、放射線の入射方向
が予め分かっているか、あるいは特定の入射方向の放射
線のエネルギーレベルの測定に対してのみ適用できるよ
うに構成されている。しかも、ある特定方向の放射線を
高精度に測定しようとする場合は、コリメータを用いる
ので大型で重量が大になるばかりでなく構造が複雑にな
っていしたがって、全方向からの放射線を観測しようと
する場合は、上記構成の放射線検出器を複数個同時に用
いるか、あるいは、それらを組み合わせて用いなければ
ならず、機構が′４！Ｊ雑になり、大型重量化するとい
う問題点があった。
が予め分かっているか、あるいは特定の入射方向の放射
線のエネルギーレベルの測定に対してのみ適用できるよ
うに構成されている。しかも、ある特定方向の放射線を
高精度に測定しようとする場合は、コリメータを用いる
ので大型で重量が大になるばかりでなく構造が複雑にな
っていしたがって、全方向からの放射線を観測しようと
する場合は、上記構成の放射線検出器を複数個同時に用
いるか、あるいは、それらを組み合わせて用いなければ
ならず、機構が′４！Ｊ雑になり、大型重量化するとい
う問題点があった。
〔発明の目的］
本発明は、従来の放射線検出器の上記問題点を解消すべ
くなされたもので、放射線エネルギーに応じて発光もし
くは光の透過率を変化する１個の検出素子を用いて、放
射線の入射方向及びそのエネルギーレベルを測定できる
ようにした小型軽量の方向探知形放射線計を提供するこ
とを目的とするものである。
くなされたもので、放射線エネルギーに応じて発光もし
くは光の透過率を変化する１個の検出素子を用いて、放
射線の入射方向及びそのエネルギーレベルを測定できる
ようにした小型軽量の方向探知形放射線計を提供するこ
とを目的とするものである。
〔発明の１既嬰〕
本発明は、放射線エネルギーに応じて光の透過率を変化
する放射線検出素子に、互いに直交する３組の光を入射
させ、該検出素子から放射線によりパルス状に変化した
３組の出射光を導出して光電変換するか、または、放射
線エネルギーに応じて発光する放射線検出素子の互いに
直交する方向から放射線により発生したパルス状の３組
の出射光を導出して光電変換し、パルス信号のパルス幅
。
する放射線検出素子に、互いに直交する３組の光を入射
させ、該検出素子から放射線によりパルス状に変化した
３組の出射光を導出して光電変換するか、または、放射
線エネルギーに応じて発光する放射線検出素子の互いに
直交する方向から放射線により発生したパルス状の３組
の出射光を導出して光電変換し、パルス信号のパルス幅
。
パルス信号相互の遅延時間及び信号レベルから放射線の
入射方向及び入射エネルギーレベルの測定ができるよう
にするものである。
入射方向及び入射エネルギーレベルの測定ができるよう
にするものである。
Ｃ実施例）
以下、本発明の実施例について説明する。第１図は、本
発明に係る方向探知形放射線計の光透過率の変化する検
出素子を用いたものの一実施例を示す概略図である。図
において、１は発光源で、２は分光器であり、前記発光
源１からの光を３つに分光するものである。３は前記分
光器２により分光された３つの光を、放射線に応じて光
透過率を変化する検出素子４（球体で示している）−・
入射させるための送光用導光器であり、その先端は分光
された各光を検出素子４に対して、互いに直交する方向
、例えば、Ｘ、 Ｙ、 Ｚ軸方向に入射させるように
配置されている。
発明に係る方向探知形放射線計の光透過率の変化する検
出素子を用いたものの一実施例を示す概略図である。図
において、１は発光源で、２は分光器であり、前記発光
源１からの光を３つに分光するものである。３は前記分
光器２により分光された３つの光を、放射線に応じて光
透過率を変化する検出素子４（球体で示している）−・
入射させるための送光用導光器であり、その先端は分光
された各光を検出素子４に対して、互いに直交する方向
、例えば、Ｘ、 Ｙ、 Ｚ軸方向に入射させるように
配置されている。
光透過率変化検出素子４としては、例えば、ｐｂフリン
トガラス、 Ｂａクラウンガラス、 Ｚｎクラウンガラ
ス、Ｔｉ添加石英などが用いられる。５は受光用導光器
で、その一端は、送光用導光器３により光が入射される
検出器４の入射面に対向する出射面に配置され、他端は
それぞれ光／電気変換器６に接待されている。７は演算
器で、前記光／電気変換器６からの出力電気信号を受け
て、放射線の入射方向とエネルギーレベルを算出するも
のである。
トガラス、 Ｂａクラウンガラス、 Ｚｎクラウンガラ
ス、Ｔｉ添加石英などが用いられる。５は受光用導光器
で、その一端は、送光用導光器３により光が入射される
検出器４の入射面に対向する出射面に配置され、他端は
それぞれ光／電気変換器６に接待されている。７は演算
器で、前記光／電気変換器６からの出力電気信号を受け
て、放射線の入射方向とエネルギーレベルを算出するも
のである。
このように構成された方向探知形放射線計において、発
光源１から出射した光を分光器２で３つに分光し、送光
用導光器３を介して検出素子４に、互いに直交する方向
に連続一定レベルで等入力しておく。
光源１から出射した光を分光器２で３つに分光し、送光
用導光器３を介して検出素子４に、互いに直交する方向
に連続一定レベルで等入力しておく。
この状態において、ある方向から放射線が入射すると、
検出素子４の透過率が変化し、それにより検出素子４の
各出射面からは、パルス状に変化した光が出力される。
検出素子４の透過率が変化し、それにより検出素子４の
各出射面からは、パルス状に変化した光が出力される。
このパルス状に変化した光を、受光用導光器５を介して
光／電気変換器６へ入力して、３つのパルス電気信号に
変換する。そして光／電気変換器６から出力される出力
信号のパルス波形のパルス幅、パルス信号相互の遅延時
間及び振幅を演算器７で算出し、放射線の入射方向とエ
ネルギーレベルが決定される。
光／電気変換器６へ入力して、３つのパルス電気信号に
変換する。そして光／電気変換器６から出力される出力
信号のパルス波形のパルス幅、パルス信号相互の遅延時
間及び振幅を演算器７で算出し、放射線の入射方向とエ
ネルギーレベルが決定される。
次に、上記放射線検出素子４の出射光から得られる電気
パルス信号により、放射線入射方向及びエネルギーレベ
ルが決定される過程について説明する。
パルス信号により、放射線入射方向及びエネルギーレベ
ルが決定される過程について説明する。
第１図に示すように、放射線Ｒが検出素子４の位置Ｐａ
（ｘｏ ＋ ｙｏ 、 ２ｏ）へ、入射角φ （Ｘ
−Ｙ平面上のＸ軸からの角度）、θ （Ｘ−Ｙ平面との
なす角度）で入射し、ｘ−ｙ平面を透過する位置をＰ、
（ｘａ、ｙ、、０）とする。この２点を結ぶ直線ｑの方
程式から入射角φとθは次式で表される。
（ｘｏ ＋ ｙｏ 、 ２ｏ）へ、入射角φ （Ｘ
−Ｙ平面上のＸ軸からの角度）、θ （Ｘ−Ｙ平面との
なす角度）で入射し、ｘ−ｙ平面を透過する位置をＰ、
（ｘａ、ｙ、、０）とする。この２点を結ぶ直線ｑの方
程式から入射角φとθは次式で表される。
φ−ｔａｎ−’ （ｙ ＊−ｙ ６）／（Ｘ ａ−ｘ
ｏ）・−・・−、ｔ１＋θ −ｊａｎ−’ｚｏ／（（Ｘ
ｏ ｘＪ” （ｙｏｙｊ＋・・・１２１また、放
射線Ｒの入射ｉｉ！！路を示す直線ｑと、検出素子４の
Ｘ軸方向に入射された光が一様に通過する有効光通路を
示す、Ｘ軸方向有効円柱４−１の外周との２つの交点を
Ｐ ｘｌ（ｘＸｌ＋ ＹＸ＋、ｚＸＩ）＋Ｐ ｘｚｃ
Ｘ ｘｚ、 ｙＸＺ＋ Ｚ ｘｚ）とすると、その
２つの交点Ｐ□、ＰＸ□間の長さしＸは、 Ｌ”ｘｍ（Ｘｘ＋ Ｘｘｚ）”＋（ｙｚｔ Ｙｘｚ
）ｚ＋（ｚＨ−ｚ・・・・・・・・・・・・（３） と表される。
ｏ）・−・・−、ｔ１＋θ −ｊａｎ−’ｚｏ／（（Ｘ
ｏ ｘＪ” （ｙｏｙｊ＋・・・１２１また、放
射線Ｒの入射ｉｉ！！路を示す直線ｑと、検出素子４の
Ｘ軸方向に入射された光が一様に通過する有効光通路を
示す、Ｘ軸方向有効円柱４−１の外周との２つの交点を
Ｐ ｘｌ（ｘＸｌ＋ ＹＸ＋、ｚＸＩ）＋Ｐ ｘｚｃ
Ｘ ｘｚ、 ｙＸＺ＋ Ｚ ｘｚ）とすると、その
２つの交点Ｐ□、ＰＸ□間の長さしＸは、 Ｌ”ｘｍ（Ｘｘ＋ Ｘｘｚ）”＋（ｙｚｔ Ｙｘｚ
）ｚ＋（ｚＨ−ｚ・・・・・・・・・・・・（３） と表される。
また、直線ｑと、検出素子４のＹ軸方向の有効光通路を
示すＹ軸方向有効円柱４−２の外周との２つの交点をＰ
Ｖｌ（ｘＹｌ、ｙ７１＋ ｚＹｌ）＋ Ｐ ｙｚ（
Ｘｙｚ＋ｙＹ２） Ｚｙｚ） ｌ とすると、その２
つの交点Ｐ７１゜Ｐ７□間の長さしｙは、 Ｌ２ｙ＝（Ｘｙ＋ Ｘｖｚ）”＋（Ｙｖ＋−ｙｙｚ）
２＋（ｚｙｌ−２・・・・・・・・・・・・（４） と表される。
示すＹ軸方向有効円柱４−２の外周との２つの交点をＰ
Ｖｌ（ｘＹｌ、ｙ７１＋ ｚＹｌ）＋ Ｐ ｙｚ（
Ｘｙｚ＋ｙＹ２） Ｚｙｚ） ｌ とすると、その２
つの交点Ｐ７１゜Ｐ７□間の長さしｙは、 Ｌ２ｙ＝（Ｘｙ＋ Ｘｖｚ）”＋（Ｙｖ＋−ｙｙｚ）
２＋（ｚｙｌ−２・・・・・・・・・・・・（４） と表される。
更に、直線ｑと、検出素子４のＺ軸方向の有効光通路を
示すＺ軸方向有効円柱４−３の外周との２つの交点をＰ
２１ （ｘ２１＋ Ｙ ＺＩ＋ ｚ２１）＋ Ｐ
２２（ｘ２２＋３’ ２２． ２ ｚｚ）とすると、
その２つの交点をＰ２１＋Ｐ２２間の長さＬ２は、 Ｌ”、１＝（ｙｚｔ Ｘｚｚ）”＋（ｙｚｔ−ｙｚｔ
）”＋（Ｚｚ＋ Ｚ・・・・・・・・・・・・（５） と表される。
示すＺ軸方向有効円柱４−３の外周との２つの交点をＰ
２１ （ｘ２１＋ Ｙ ＺＩ＋ ｚ２１）＋ Ｐ
２２（ｘ２２＋３’ ２２． ２ ｚｚ）とすると、
その２つの交点をＰ２１＋Ｐ２２間の長さＬ２は、 Ｌ”、１＝（ｙｚｔ Ｘｚｚ）”＋（ｙｚｔ−ｙｚｔ
）”＋（Ｚｚ＋ Ｚ・・・・・・・・・・・・（５） と表される。
各交点ＰＸ１． ＰＸ２． ＰＹＩＩ ＰＹ２．
ＰＺＩＩ ＰＺ□の８□）２座標はＸｏ ＋
ｙｏ 、Ｚｏ ＋ Ｘｓ ＋ ｙａ テ書キ表わす
ことができるから、Ｌｘ、ＬｙｅＬｚはｘ０１Ｙ６ ＋
Ｚｏ ＋ ｘｍ ＋ ｙつの関数となる。
ＰＺＩＩ ＰＺ□の８□）２座標はＸｏ ＋
ｙｏ 、Ｚｏ ＋ Ｘｓ ＋ ｙａ テ書キ表わす
ことができるから、Ｌｘ、ＬｙｅＬｚはｘ０１Ｙ６ ＋
Ｚｏ ＋ ｘｍ ＋ ｙつの関数となる。
検出素子４を通る光の伝搬速度は、どの方向でも一様で
あるとすると、放射線が検出素子４の各有効円柱４−＋
、４−ｔ、４−３を通過するに要した時間だけ、各有効
円柱４−１．４−２．４−＊を通過する光の波形がパル
ス状に変化する。したがって、放、２）２射線によりパ
ルス状に変化する各軸方向の光のパルス幅１Ｘ、１．．
１．は、放射線がり、、Ｌ、。
あるとすると、放射線が検出素子４の各有効円柱４−＋
、４−ｔ、４−３を通過するに要した時間だけ、各有効
円柱４−１．４−２．４−＊を通過する光の波形がパル
ス状に変化する。したがって、放、２）２射線によりパ
ルス状に変化する各軸方向の光のパルス幅１Ｘ、１．．
１．は、放射線がり、、Ｌ、。
Ｌ２を通過するに要する伝搬時間に対応することになる
から、 ｔＸ；Ｌ、、／■・・・・・・・・・・（６）ｔｙ＝Ｌ
ｙ／■・・・・・・・・・・（７）ｔ２＝Ｌ、Ｉ／ｖ・
・・・・・・・・・（８）と表すことができる。ここで
、■は放射線速度で２２）２これを既知とし、パルス幅
ｔＸ＋ ｔ、、ｔ、は出力電流波形の測定により求ま
るから、ＬＸ、Ｌ、。
から、 ｔＸ；Ｌ、、／■・・・・・・・・・・（６）ｔｙ＝Ｌ
ｙ／■・・・・・・・・・・（７）ｔ２＝Ｌ、Ｉ／ｖ・
・・・・・・・・・（８）と表すことができる。ここで
、■は放射線速度で２２）２これを既知とし、パルス幅
ｔＸ＋ ｔ、、ｔ、は出力電流波形の測定により求ま
るから、ＬＸ、Ｌ、。
Ｌ２の値は算出できる。
更に検出素子４への入射位置Ｐ０と各軸方向の有効円柱
への入射位置ＰＸＩ、 Ｐｖ□、Ｐ２．との距離をＬ
ｘ＋＋ Ｌｖ＋＋ Ｌｚ＋とじ、それぞれの距離を
通過するに要する時間をｔＸｌ＋ ｔ？ｌ＋ ｔｘ
ｔとすると、１Ｘ□＝ＬＸＩ／Ｖ・・・・・・・・・・
（９）ｊ、、−ＬＹ、／ｙ、、、、、・・、、・（１０
）Ｌ２１−Ｌｚ１／ｖ・・・・・・・・・・（１１）と
表すことができる。
への入射位置ＰＸＩ、 Ｐｖ□、Ｐ２．との距離をＬ
ｘ＋＋ Ｌｖ＋＋ Ｌｚ＋とじ、それぞれの距離を
通過するに要する時間をｔＸｌ＋ ｔ？ｌ＋ ｔｘ
ｔとすると、１Ｘ□＝ＬＸＩ／Ｖ・・・・・・・・・・
（９）ｊ、、−ＬＹ、／ｙ、、、、、・・、、・（１０
）Ｌ２１−Ｌｚ１／ｖ・・・・・・・・・・（１１）と
表すことができる。
ここで、ｌ−Ｘｌ、 ＬＹ＋＋ ［−Ｚｌは次式で
表され、ｘＯ＋Ｙ Ｏ、ｚＯ＋ ＸＨ＋ ｙａの関
数となる。
表され、ｘＯ＋Ｙ Ｏ、ｚＯ＋ ＸＨ＋ ｙａの関
数となる。
Ｌ”ｘ＋＝（ｘｘ＋ ｘｏ）” ＋ （ｙｚｔ Ｖ
ｏ）” ＋ （ＺＸＩ Ｚ・・・・・・・・（１２） Ｌ２ｙ＋＝（ｘｙ＋ Ｘｏ）”ＣＶｖ＋ ３’ｏ）
２＋ Ｃ２ｖ＋−２・・・・・・・・（１３） Ｌ２ｚ＋−（ｙｚｔ Ｘｏ）”＋（ｙｚｔ−ｙｏ）２
＋（２ｚ＋ ２・・・・・・・・（１４） また、交点ＰＸ、、Ｐ□、Ｐ２．を通過する時刻のそれ
ぞれの遅延時間をＴ１１． ＴＹ□、 Ｔ２．とすると
、次式が成立する。
ｏ）” ＋ （ＺＸＩ Ｚ・・・・・・・・（１２） Ｌ２ｙ＋＝（ｘｙ＋ Ｘｏ）”ＣＶｖ＋ ３’ｏ）
２＋ Ｃ２ｖ＋−２・・・・・・・・（１３） Ｌ２ｚ＋−（ｙｚｔ Ｘｏ）”＋（ｙｚｔ−ｙｏ）２
＋（２ｚ＋ ２・・・・・・・・（１４） また、交点ＰＸ、、Ｐ□、Ｐ２．を通過する時刻のそれ
ぞれの遅延時間をＴ１１． ＴＹ□、 Ｔ２．とすると
、次式が成立する。
Ｔｘｖ−ｔｘｔ ｔｙ＋＝（ｔｘｔ Ｌｙｅ）／％
”・・・・・・４１５）Ｔｖｚ” ｔ ｖ＋ ｔ ｚ
＋ ＝ （Ｌｙｅ−Ｌｚ＋）／ Ｖ・・・・・・・・（
１６）Ｔｚｘ”’ ｔｚＩｊ＋＋＋＝（Ｌｚ＋ ＬＸ
＋）／ ｖ−、・・−・、−（１７）この遅延時間Ｔｘ
ｙ、 Ｔｖ□、 Ｔ２．は出力電流波形から測定可能で
あるから、ＬＸ１＋ Ｌｖ＋＋ Ｌｚ＋は、この遅
延時間Ｔｘｖ、 Ｔｖ□、ＴＡＸと放射線速度Ｖから算
出できることになる。
”・・・・・・４１５）Ｔｖｚ” ｔ ｖ＋ ｔ ｚ
＋ ＝ （Ｌｙｅ−Ｌｚ＋）／ Ｖ・・・・・・・・（
１６）Ｔｚｘ”’ ｔｚＩｊ＋＋＋＝（Ｌｚ＋ ＬＸ
＋）／ ｖ−、・・−・、−（１７）この遅延時間Ｔｘ
ｙ、 Ｔｖ□、 Ｔ２．は出力電流波形から測定可能で
あるから、ＬＸ１＋ Ｌｖ＋＋ Ｌｚ＋は、この遅
延時間Ｔｘｖ、 Ｔｖ□、ＴＡＸと放射線速度Ｖから算
出できることになる。
そして、ＬＸ 、Ｌ、ｖ 、 Ｌｚ 、 ｔｘｔ、
Ｌｙｅ、 Ｌｚ＋は先に述べたとおり、Ｘｏ、 ｙ
ｏ、ｚｏ・ Ｘ−・ｙｌの関数となっているから、ＬＸ
＋ Ｌｖ、 ＬＺ。
Ｌｙｅ、 Ｌｚ＋は先に述べたとおり、Ｘｏ、 ｙ
ｏ、ｚｏ・ Ｘ−・ｙｌの関数となっているから、ＬＸ
＋ Ｌｖ、 ＬＺ。
Ｌｘ＋＋ Ｌｙｅ、 Ｌｚ＋を算出することにより
、ｘＯ＋Ｖｏ＋ ２ｏ＋ ｘ、、）’ｍを求めるこ
とができる。
、ｘＯ＋Ｖｏ＋ ２ｏ＋ ｘ、、）’ｍを求めるこ
とができる。
したがって、これらの値を（１１，＋２１式へ代入する
ことにより、入射角φ及びθが求まる。
ことにより、入射角φ及びθが求まる。
また、放射線エネルギーレベルについては、予め既知エ
ネルギーの放射線を照射してパルス振幅を測定しておき
、その既知エネルギーの放射線によるパルス振幅に、検
出放射線により生じたパルス振幅を対応させることによ
り、その検出放射線のエネルギーレベルを算出すること
ができる。
ネルギーの放射線を照射してパルス振幅を測定しておき
、その既知エネルギーの放射線によるパルス振幅に、検
出放射線により生じたパルス振幅を対応させることによ
り、その検出放射線のエネルギーレベルを算出すること
ができる。
以上のようにして、放射線の入射方向とエネルギーレベ
ルを、小型軽量で簡単な構成で求めることができる。
ルを、小型軽量で簡単な構成で求めることができる。
第２図は、放射線のエネルギーに応じ発光する放射線検
出素子を用いた方向探知形放射線計の一実施例を示す概
略図である。発光素子としては、例えば、ｃｏガラス＋
ＺｎＳ ｌＴａＴｌ、 Ｎａｌ、 ＮａＴｌ、 Ｌ＋
ｌ 。
出素子を用いた方向探知形放射線計の一実施例を示す概
略図である。発光素子としては、例えば、ｃｏガラス＋
ＺｎＳ ｌＴａＴｌ、 Ｎａｌ、 ＮａＴｌ、 Ｌ＋
ｌ 。
チェレンコフガラスなどが用いられる。
第２図から明らかなように、その構成は、第１図に示し
た放射線エネルギーにより光透過率を変化する検出素子
を用いた放射線計に比べ、検出素子への光入力手段がな
い点で相違しているのみで、他の点の構成は全く同一で
ある。
た放射線エネルギーにより光透過率を変化する検出素子
を用いた放射線計に比べ、検出素子への光入力手段がな
い点で相違しているのみで、他の点の構成は全く同一で
ある。
すなわち、発光検出素子８には、互いに直交する３つの
方向から、放射線により発光した出射光を導出するよう
に、３個の受光用導光器５のそれぞれの一端が配置され
ている。受光用導光器５の他端はそれぞれ光／電気変換
器６に接続されており、光／電気変換器６の出力電気信
号は演算器７へ入力されるようになっている。
方向から、放射線により発光した出射光を導出するよう
に、３個の受光用導光器５のそれぞれの一端が配置され
ている。受光用導光器５の他端はそれぞれ光／電気変換
器６に接続されており、光／電気変換器６の出力電気信
号は演算器７へ入力されるようになっている。
このように構成した方向探知形放射線計において、ある
方向から放射線Ｒが入射すると、入射した経路に沿って
検出素子が部分的に発光し、受光用導光器５にはそれぞ
れパルス状の光が導入される。そして、このパルス状の
光が光／電気変換器６でパルス電気信号に変換される。
方向から放射線Ｒが入射すると、入射した経路に沿って
検出素子が部分的に発光し、受光用導光器５にはそれぞ
れパルス状の光が導入される。そして、このパルス状の
光が光／電気変換器６でパルス電気信号に変換される。
そして該出力信号のパルス波形のパルス幅、パルス信号
相互の遅延時間及び振幅を演算器７で算出し、第１図に
示した放射線計と同様な手法により、放射線の入射方向
とエネルギーレベルが決定される。
相互の遅延時間及び振幅を演算器７で算出し、第１図に
示した放射線計と同様な手法により、放射線の入射方向
とエネルギーレベルが決定される。
上記各実施例では、検出素子を球形状のもので構成した
ものを示したが、検出素子の形状は、これに限らず種々
形状のものを用いることができる。
ものを示したが、検出素子の形状は、これに限らず種々
形状のものを用いることができる。
以上実施例に基づいて説明したように、本発明は、放射
線エネルギーに応じて光の透過率を変化する放射線検出
素子に、互いに直交する３１Ｊ１の光を入射させ、該検
出素子から放射線によりパルス状に変化した３＆ｌｌの
出射光を導出して光電変換するか、または、放射線エネ
ルギーに応じて発光する放射線検出素子の互いに直交す
る方向から放射線により発生したパルス状の３！ＩＪ’
！の出射光を導出して光電変換し、パルス信号のパルス
幅、パルス信号相互の遅延時間及び信号レヘルから放射
線の入射方向及び入射エネルギーレベルを測定できるよ
うにしたので、軽量小型の簡単な構成で、全方向からの
放射線入射方向と入射エネルギーレベルを容易に測定す
ることが可能な放射線計を提供することができる。
線エネルギーに応じて光の透過率を変化する放射線検出
素子に、互いに直交する３１Ｊ１の光を入射させ、該検
出素子から放射線によりパルス状に変化した３＆ｌｌの
出射光を導出して光電変換するか、または、放射線エネ
ルギーに応じて発光する放射線検出素子の互いに直交す
る方向から放射線により発生したパルス状の３！ＩＪ’
！の出射光を導出して光電変換し、パルス信号のパルス
幅、パルス信号相互の遅延時間及び信号レヘルから放射
線の入射方向及び入射エネルギーレベルを測定できるよ
うにしたので、軽量小型の簡単な構成で、全方向からの
放射線入射方向と入射エネルギーレベルを容易に測定す
ることが可能な放射線計を提供することができる。
第１図は、光透過率を変化する放射線検出素子を用いた
方向探知形放射線計の一実施例の概略図、第２図は、発
光放射線検出素子を用いた方向探知形放射線計の一実施
例を示す概略図である。 図において、１は発光源、２は分光器、３は送光用導光
器、４は透過率を変化する放射線検出素子、５は受光用
感光器、６は光／電気変換器、７は演算器、８は発光放
射線検出素子を示す。 第１図
方向探知形放射線計の一実施例の概略図、第２図は、発
光放射線検出素子を用いた方向探知形放射線計の一実施
例を示す概略図である。 図において、１は発光源、２は分光器、３は送光用導光
器、４は透過率を変化する放射線検出素子、５は受光用
感光器、６は光／電気変換器、７は演算器、８は発光放
射線検出素子を示す。 第１図
Claims (2)
- （１）放射線エネルギーに応じて光透過率を変化する放
射線検出素子と、該検出素子に互いに直交する３組の光
を入射させる手段と、前記検出素子から放射線によりパ
ルス状に変化した３組の出射光を導出する手段と、該出
射光を電気信号に変換する手段とを備え、該電気信号の
パルス幅、パルス信号相互の遅延時間及び信号レベルか
ら放射線の入射方向及び入射エネルギーレベルを定める
ように構成したことを特徴とする方向探知形放射線計。 - （２）放射線エネルギーに応じて発光する放射線検出素
子と、該検出素子の互いに直交する方向から放射線によ
り発生したパルス状の３組の出射光を導出する手段と、
該出射光を電気信号に変換する手段とを備え、該電気信
号のパルス幅、パルス信号相互の遅延時間及び信号レベ
ルから放射線の入射方向及び入射エネルギーレベルを定
めるように構成したことを特徴とする方向探知形放射線
計。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP18751085A JPS6247567A (ja) | 1985-08-28 | 1985-08-28 | 方向探知形放射線計 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP18751085A JPS6247567A (ja) | 1985-08-28 | 1985-08-28 | 方向探知形放射線計 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6247567A true JPS6247567A (ja) | 1987-03-02 |
| JPH0478145B2 JPH0478145B2 (ja) | 1992-12-10 |
Family
ID=16207325
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP18751085A Granted JPS6247567A (ja) | 1985-08-28 | 1985-08-28 | 方向探知形放射線計 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6247567A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2008151539A (ja) * | 2006-12-14 | 2008-07-03 | Natl Inst Of Radiological Sciences | 放射線測定装置 |
-
1985
- 1985-08-28 JP JP18751085A patent/JPS6247567A/ja active Granted
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2008151539A (ja) * | 2006-12-14 | 2008-07-03 | Natl Inst Of Radiological Sciences | 放射線測定装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0478145B2 (ja) | 1992-12-10 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US4674874A (en) | Laser detection device | |
| EP1840596B1 (en) | Radiation directivity detector, and radiation monitoring method and device | |
| US7064333B2 (en) | Direction sensitive detector of radiation | |
| WO1990001677A1 (en) | Inclination detector | |
| JPH0274890A (ja) | 結合型シンチレータ | |
| JPS6247567A (ja) | 方向探知形放射線計 | |
| Rakhimov et al. | Locate Objects Mechanical Damage Based on Fiber-Optic Communication Systems | |
| TW201910719A (zh) | 一種位移偵測裝置及物體位移的測量方法 | |
| JP2650420B2 (ja) | 放射能汚染測定装置 | |
| JPH05249247A (ja) | シンチレーション検出装置 | |
| RU154082U1 (ru) | Многоканальная оптоволоконная дозиметрическая система | |
| JP2019190857A (ja) | 位置検出器 | |
| US20220283027A1 (en) | Optoelectronic measuring device for measuring the intensity of electromagnetic radiation in a frequency-resolved manner | |
| JPS63247623A (ja) | γ線レベル計 | |
| JPH0531585Y2 (ja) | ||
| JPS5946572A (ja) | 放射線検出器 | |
| GB1325907A (en) | Scintillation camera device | |
| JPS5973771A (ja) | 速度計測システム | |
| SU855409A1 (ru) | Фотометр | |
| SU1679218A1 (ru) | Пирометр спектрального отношени | |
| SU1010525A1 (ru) | Способ измерени спектральной чувствительности фотоэлектрических счетчиков фотонов | |
| JPH0534437A (ja) | レーザ測距装置 | |
| RU2018085C1 (ru) | Устройство для определения координат подвижного объекта | |
| SU396550A1 (ru) | Фотоэлектрический прибор для измерения несоосности объектов | |
| RU701453C (ru) | Способ измерени угловой расходимости лазерного излучени |