JPS6235275A - 強磁性共鳴吸収の測定方法 - Google Patents
強磁性共鳴吸収の測定方法Info
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- JPS6235275A JPS6235275A JP17506785A JP17506785A JPS6235275A JP S6235275 A JPS6235275 A JP S6235275A JP 17506785 A JP17506785 A JP 17506785A JP 17506785 A JP17506785 A JP 17506785A JP S6235275 A JPS6235275 A JP S6235275A
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- ferromagnetic
- waveguide
- transmission line
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は、マイクロ波における損失の小さい強磁性体の
強磁性共鳴吸収の測定方法に関するものである。
強磁性共鳴吸収の測定方法に関するものである。
［従来の技術］
マイクロ波における損失の小さい強磁性体の強磁性共鳴
吸収を測定する場合にＣよ、大きく分けて、（１）共振
法と（２）非共振法がある。前者の共振法は、試料を装
荷する部品がマイクロ波共振器である場合をいう。これ
は、強磁性共鳴半値幅ΔＨが比較的大きい場合や試料寸
法が小さい場合、即ち全体としての共鳴信号が小さい場
合に用いられる。測定装置としては、第１図に示すよう
に空胴共振器３を用いた通常のＥ Ｓ Ｒ（Ｅｌｅｃｔ
ｒｏｎ ５ｐｉｎ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）の装置がその
まま用いられる。
吸収を測定する場合にＣよ、大きく分けて、（１）共振
法と（２）非共振法がある。前者の共振法は、試料を装
荷する部品がマイクロ波共振器である場合をいう。これ
は、強磁性共鳴半値幅ΔＨが比較的大きい場合や試料寸
法が小さい場合、即ち全体としての共鳴信号が小さい場
合に用いられる。測定装置としては、第１図に示すよう
に空胴共振器３を用いた通常のＥ Ｓ Ｒ（Ｅｌｅｃｔ
ｒｏｎ ５ｐｉｎ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）の装置がその
まま用いられる。
マイクロ波電力はマイクロ波発振響１より導波管８を介
してサーキュレータ７で方向を変え空胴共振器３に入力
電力Ｐ１として入る。空胴共振器３の内部もしくは共振
器の側壁に設けられた結合孔の近傍の外部？こ、試料４
が配される。強磁性共鳴が生じない場合は、空胴共振器
３と測定系はほぼ臨界結合の状態にあり、反射電力Ｐｒ
ば非常に小さく、Ｐｒ＜＜Ｐｉが成立する。このときマ
イクロ波検出器の出力はほぼ零となる。電磁石のポール
ピース５ａ、５ｂに静磁界を発生させ、強磁性共鳴を生
じさせると、空胴共振＠Ｍ３からの反射電力Ｐｒが僅か
に増加する。これを信号としてマイクロ波検出器２が検
出するが、実際には磁界変調コイル６により、僅かに高
周波で変動させて、その変化分としての微分波形を観測
するようになっている。この構成の原理的な条件は、摂
動論が成立する範囲、即ち強磁性共鳴状態でＰｒ＜＜Ｐ
ｌが成立することである。従って、この方法はＰｒ＜Ｐ
ｉとなる強磁性共鳴の信号が大きい場合には適していな
い。
してサーキュレータ７で方向を変え空胴共振器３に入力
電力Ｐ１として入る。空胴共振器３の内部もしくは共振
器の側壁に設けられた結合孔の近傍の外部？こ、試料４
が配される。強磁性共鳴が生じない場合は、空胴共振器
３と測定系はほぼ臨界結合の状態にあり、反射電力Ｐｒ
ば非常に小さく、Ｐｒ＜＜Ｐｉが成立する。このときマ
イクロ波検出器の出力はほぼ零となる。電磁石のポール
ピース５ａ、５ｂに静磁界を発生させ、強磁性共鳴を生
じさせると、空胴共振＠Ｍ３からの反射電力Ｐｒが僅か
に増加する。これを信号としてマイクロ波検出器２が検
出するが、実際には磁界変調コイル６により、僅かに高
周波で変動させて、その変化分としての微分波形を観測
するようになっている。この構成の原理的な条件は、摂
動論が成立する範囲、即ち強磁性共鳴状態でＰｒ＜＜Ｐ
ｌが成立することである。従って、この方法はＰｒ＜Ｐ
ｉとなる強磁性共鳴の信号が大きい場合には適していな
い。
これに対して、非共振法は、第２図に示すように試料を
装荷するマイクロ波部品が通常の短絡線路９の短絡端で
ある場合を示す。これは、強磁性共鳴半値幅ΔＨが比較
的小さい場合や試料寸法が大きい場合、即ち全体として
の共鳴信号が大きい場合に用いられろ。但し、反射電力
Ｐｒは入射電力Ｐ１とほぼ等しい。測定装置としては、
通常のＥＳＲの装置では大きな反射波を測定する構成に
なっていないため、これをそのまま用いることができな
い。他の理由は、試料とマイクロ波の結合が共振法に比
較するとかなり小さいが、短絡［！９の場合、定在波が
生ずるためまだ大きすぎろ。
装荷するマイクロ波部品が通常の短絡線路９の短絡端で
ある場合を示す。これは、強磁性共鳴半値幅ΔＨが比較
的小さい場合や試料寸法が大きい場合、即ち全体として
の共鳴信号が大きい場合に用いられろ。但し、反射電力
Ｐｒは入射電力Ｐ１とほぼ等しい。測定装置としては、
通常のＥＳＲの装置では大きな反射波を測定する構成に
なっていないため、これをそのまま用いることができな
い。他の理由は、試料とマイクロ波の結合が共振法に比
較するとかなり小さいが、短絡［！９の場合、定在波が
生ずるためまだ大きすぎろ。
［発明が解決しようとする問題点〕
強磁性共鳴半値幅ΔＨが比較的小さい場合や試料寸法が
大きい場合、即ち全体としての共鳴信号が大きい場合、
上述したように短絡線路を用いた非共振法は通常のＥＳ
Ｒの装置に回路的に適合しないという問題点があった。
大きい場合、即ち全体としての共鳴信号が大きい場合、
上述したように短絡線路を用いた非共振法は通常のＥＳ
Ｒの装置に回路的に適合しないという問題点があった。
本発明の目的は、通常のＥＳＲの装置に適合する非共振
法の測定方法を提供することである。
法の測定方法を提供することである。
［問題点を解決するための手段］
本発明は、伝送線路の一方に整合負荷を設け、かつ該伝
送線路のある部分に一個以上の結合部分を設け、測定す
べき強磁性体の試料を該結合部分に電磁気的に結合させ
、かつ強磁性共鳴のため外部から靜磁界を印加し、該伝
送線路の他方からマイクロ波電力を入射し、その反射電
力を測定することを特徴とする強磁性共鳴吸収の測定方
法である。
送線路のある部分に一個以上の結合部分を設け、測定す
べき強磁性体の試料を該結合部分に電磁気的に結合させ
、かつ強磁性共鳴のため外部から靜磁界を印加し、該伝
送線路の他方からマイクロ波電力を入射し、その反射電
力を測定することを特徴とする強磁性共鳴吸収の測定方
法である。
本発明において、測定すべき試料と伝送線路との結合状
態は第３図の等価回路で表される。Ｚｏは伝送線路の特
性インピーダンスとほぼ同じインピーダンスを持つ整合
負荷を表す。直列に接続された回路定数は装荷された強
磁性試料を示す。βは線略と試料の結合状態を表す定数
である。この等価回路は、第４図に示すように、強磁性
共鳴の有効磁界Ｈ，＝Ｏ，Ｈｏ＝ωで帯磁率χの実数部
χ′（図中点ｖＡ）も虚数部χ′ （図中実線）の両方
が零になることを考慮している。
態は第３図の等価回路で表される。Ｚｏは伝送線路の特
性インピーダンスとほぼ同じインピーダンスを持つ整合
負荷を表す。直列に接続された回路定数は装荷された強
磁性試料を示す。βは線略と試料の結合状態を表す定数
である。この等価回路は、第４図に示すように、強磁性
共鳴の有効磁界Ｈ，＝Ｏ，Ｈｏ＝ωで帯磁率χの実数部
χ′（図中点ｖＡ）も虚数部χ′ （図中実線）の両方
が零になることを考慮している。
このとき入射端からみたインピーダンスＺば２＝２．＋
βχ′＋１βχ′ ・・−・・・−・・・−・−・・−
・−・（１）で表される。このときの反射係数Ｆは ２−２゜ ｒ＝− ２＋２゜ ２Ｚ、＋β（χ′十ｊχ′） となる。本発明の構成では、定在波ではなく主に進行波
であるため、試料とマイクロ波の結合はかなり弱い。そ
こで、βχ′、βχ’ ＜＜ｚ、と考えると、上式は更
に簡単となり となる。但し、ｅ、ｌよ反射波の電界であり、反射電力
とはＰｒｏｏｅｓ２の関係がある。
βχ′＋１βχ′ ・・−・・・−・・・−・−・・−
・−・（１）で表される。このときの反射係数Ｆは ２−２゜ ｒ＝− ２＋２゜ ２Ｚ、＋β（χ′十ｊχ′） となる。本発明の構成では、定在波ではなく主に進行波
であるため、試料とマイクロ波の結合はかなり弱い。そ
こで、βχ′、βχ’ ＜＜ｚ、と考えると、上式は更
に簡単となり となる。但し、ｅ、ｌよ反射波の電界であり、反射電力
とはＰｒｏｏｅｓ２の関係がある。
上式のように ０８はｒに比例するので、実際にマィク
ロ波検出器で測定されるのは である。この磁界依存性を第４図の１点鎖線で示す。
ロ波検出器で測定されるのは である。この磁界依存性を第４図の１点鎖線で示す。
強磁性共鳴点近傍での複素帯磁率χの実数部χ′と虚数
部χ′はそれぞれ次式で表される（参考文献；小西著「
フェライトを用いた最近のマイクロ波技術」電子通信学
会編昭和４０年ｐｐ、１０ ）但し、ω、＝ ７４ ｙ
ｒＭｓ、 ω（＝ ７ Ｈｏ及びａはＧ１１ｂｅｒｔ型
の緩和定数である。ωはマイクロ波の角周波数、４πＭ
ｓは薄膜の飽和磁化＋ ＨＯばＫｉｔｔａｌの条件式か
ら得られる有効磁界、γはｇｙｒｏ＋＋＋ａｇｎｅｔｉ
ｃ ｒａｔｉｏである。（４）式を（３）式に代入して
整理すると次のようになる。
部χ′はそれぞれ次式で表される（参考文献；小西著「
フェライトを用いた最近のマイクロ波技術」電子通信学
会編昭和４０年ｐｐ、１０ ）但し、ω、＝ ７４ ｙ
ｒＭｓ、 ω（＝ ７ Ｈｏ及びａはＧ１１ｂｅｒｔ型
の緩和定数である。ωはマイクロ波の角周波数、４πＭ
ｓは薄膜の飽和磁化＋ ＨＯばＫｉｔｔａｌの条件式か
ら得られる有効磁界、γはｇｙｒｏ＋＋＋ａｇｎｅｔｉ
ｃ ｒａｔｉｏである。（４）式を（３）式に代入して
整理すると次のようになる。
実際に測定されるのは第５図に示すように、δｌｅ、Ｉ
／δＨｅｘｔであるから、これから得られる見掛は上の
ΔＨ′は を満足する二つの磁界間隔より求められろ。但し、Ｈｅ
ｘｔは外部磁界である。
／δＨｅｘｔであるから、これから得られる見掛は上の
ΔＨ′は を満足する二つの磁界間隔より求められろ。但し、Ｈｅ
ｘｔは外部磁界である。
δωＩ２
・２（ω、−ω）
δω、２４
・２＝０
３（ω、−ω）２−（ω、−ω）２−ω２ａ２＝Ｑここ
で、ΔＨ＝２ωａ／γは真のΔＨであり、強磁性薄膜の
膜面に垂直に静磁界を印加した場合に相当する。（８）
式から分かるように本発明の測定方法では真のΔＨは、
測定される見掛は上のΔＨ′を５倍しなければならない
ことを示している。
で、ΔＨ＝２ωａ／γは真のΔＨであり、強磁性薄膜の
膜面に垂直に静磁界を印加した場合に相当する。（８）
式から分かるように本発明の測定方法では真のΔＨは、
測定される見掛は上のΔＨ′を５倍しなければならない
ことを示している。
〔実施例］
第６図は、本発明の原理等価回路第３図を実現するため
の一実施例を示す測定装置のブロック図である。直溝波
管１０が測定腕となり、電磁石のポールピース５ａ、５
ｂの間に入る。整合負荷１１が直溝波ｗ１０の終端に接
続される。試料４は、磁界分布のできるだけ均一な部分
に配され、本実施例の図でば導波管の内部に置かれてい
る。
の一実施例を示す測定装置のブロック図である。直溝波
管１０が測定腕となり、電磁石のポールピース５ａ、５
ｂの間に入る。整合負荷１１が直溝波ｗ１０の終端に接
続される。試料４は、磁界分布のできるだけ均一な部分
に配され、本実施例の図でば導波管の内部に置かれてい
る。
本構成の図から分かるように、強磁性共鳴が生じない場
合、入射電力Ｐ１はそのまま整合負荷１１で消費される
ので、反射電力Ｐｒは著しく小さい。即ち、Ｐ ｒ ＜
＜ Ｐ ＋が成立し、これは通常のＥＳＲの測定装置
の回路構成に適合する。ポールピース５ａ、５ｂにより
磁界が発生し、試料４がマイクロ波と強磁性共鳴状態に
なると、インピーダンスが変化して反射波が生じ、マイ
クロ波検出器に信号が現れる。
合、入射電力Ｐ１はそのまま整合負荷１１で消費される
ので、反射電力Ｐｒは著しく小さい。即ち、Ｐ ｒ ＜
＜ Ｐ ＋が成立し、これは通常のＥＳＲの測定装置
の回路構成に適合する。ポールピース５ａ、５ｂにより
磁界が発生し、試料４がマイクロ波と強磁性共鳴状態に
なると、インピーダンスが変化して反射波が生じ、マイ
クロ波検出器に信号が現れる。
第７図は、第６図の実施例で用いた直溝波管と整合負荷
の実際の寸法を示す。結合孔の寸法の効果の実験ができ
ろように、４，６，８，１０ ｖａ−φの４つの結合孔
を導波管のＨ面にあけた。この種々の大きさの結合孔は
、試料の寸法やΔＨの大きさに合わせて、最適な出力が
得られるように自由度を持たせるためである。
の実際の寸法を示す。結合孔の寸法の効果の実験ができ
ろように、４，６，８，１０ ｖａ−φの４つの結合孔
を導波管のＨ面にあけた。この種々の大きさの結合孔は
、試料の寸法やΔＨの大きさに合わせて、最適な出力が
得られるように自由度を持たせるためである。
試料の保持の仕方としては、治具に試料を取り付けて該
結合孔から直溝波管の中に挿入することが考えられる。
結合孔から直溝波管の中に挿入することが考えられる。
又、別の方法としては第９図に示すように板状の試料を
結合孔に外側から近接もしくは接触させるという乙とも
考えられる。一般のＬＰＥ製造プロセスでは、ウェーハ
ーを加工する乙となく、できるだけ早く生成膜の物性を
調べろ必要があるので第９図の方法が実用的である。
結合孔に外側から近接もしくは接触させるという乙とも
考えられる。一般のＬＰＥ製造プロセスでは、ウェーハ
ーを加工する乙となく、できるだけ早く生成膜の物性を
調べろ必要があるので第９図の方法が実用的である。
又、他の実施例として、導波管のＨ面に同じような４種
類の結合孔を開けた実験を行ったが、前述の実施例のＨ
面の場合に比較して両者に大きな−差を見出すことがで
きなかった。このことはＥ面でも８面でも本発明の効果
がほとんど変化ないことを意味している。
類の結合孔を開けた実験を行ったが、前述の実施例のＨ
面の場合に比較して両者に大きな−差を見出すことがで
きなかった。このことはＥ面でも８面でも本発明の効果
がほとんど変化ないことを意味している。
第８図は、１インチの直径のＧ Ｇ Ｇ ｆＧａｄｏｌ
ｉｎｉｕｍ Ｇａｌｌｉｕｍ ＧａｒｎｅＬｌウェーハ
ーの上に作製された約１０ｕ＋＊の厚みのＹ ［Ｇ （
Ｙｔｔｒｉｕ＋ｍ Ｉｒｏｎ ＧａｒｎｅＬｌのしＰ
Ｅ （Ｌｉｑｕｉｄ Ｐｈｎ５ｅ Ｅｐｉｔａｘｉａｌ
）薄膜を結合孔の外側から第９図のように接触させて
９．０３ ＧＨｚの周波数で測定したデータである。結
合孔の直径は８ｍｍφを用いｔ二。この図から見掛は上
のΔＨ′は ０．４２ Ｑｅと測定され、真のΔＨは
２倍し、０．５９０ｅとなる。又、強磁性共鳴磁界が４
９７７ Ｑｅであることから、ＫｉｔＬｅｌの共鳴条件
式 ０式％（９） より、４πＭｓを求めると ４πＭ ｓ＝ １７５３
Ｇが得られる。この値＋、ｔＹＩＧの飽和磁化として他
の文献値１８００ Ｇとほぼ等しい。
ｉｎｉｕｍ Ｇａｌｌｉｕｍ ＧａｒｎｅＬｌウェーハ
ーの上に作製された約１０ｕ＋＊の厚みのＹ ［Ｇ （
Ｙｔｔｒｉｕ＋ｍ Ｉｒｏｎ ＧａｒｎｅＬｌのしＰ
Ｅ （Ｌｉｑｕｉｄ Ｐｈｎ５ｅ Ｅｐｉｔａｘｉａｌ
）薄膜を結合孔の外側から第９図のように接触させて
９．０３ ＧＨｚの周波数で測定したデータである。結
合孔の直径は８ｍｍφを用いｔ二。この図から見掛は上
のΔＨ′は ０．４２ Ｑｅと測定され、真のΔＨは
２倍し、０．５９０ｅとなる。又、強磁性共鳴磁界が４
９７７ Ｑｅであることから、ＫｉｔＬｅｌの共鳴条件
式 ０式％（９） より、４πＭｓを求めると ４πＭ ｓ＝ １７５３
Ｇが得られる。この値＋、ｔＹＩＧの飽和磁化として他
の文献値１８００ Ｇとほぼ等しい。
第１０図は、本発明の他の実施例である該伝送線路とし
て同軸線路を用いた場合である。約２ ＧＨｚ以下の周
波数帯で適した伝送線路である。
て同軸線路を用いた場合である。約２ ＧＨｚ以下の周
波数帯で適した伝送線路である。
−［発明の効果］
本発明の測定方法によれば、従来、通常のＥＳＲの装置
では測定、が困難であった低ΔＨの試料やゴ法の大きい
試料の強磁性共鳴吸収を比較的簡単に測定することがで
きろ。
では測定、が困難であった低ΔＨの試料やゴ法の大きい
試料の強磁性共鳴吸収を比較的簡単に測定することがで
きろ。
第１図は従来技術による共振法を用いたＥＳＲの測定装
置のブロック図、第２図は従来技術による非共振法を用
いた測定装置のブロック図、第３図は本発明による非共
振法の等価回路図、第４図は複素帯磁率の各成分の磁界
依存性を示す図、第５図は本発明の測定方法で理論的に
予想される検出信号の外部磁界依存性を示す図、第６図
は本発明による非共振法を用いた測定装置のブロック図
、第７図は本発明の一実施例を示す整合負荷付置導波管
の組立図、第９図、第１Ｏ図は本発明の他の実施例を示
す試料の取付は図。第８図は本発明の実施例で測定され
た検出信号の外部磁界依存性を示菓７面 茅ｅ面 ｌＪＨ′−ジ４θＣ 手続補正書 昭和６０年１２月１３日 昭和６０年 特許願 第１７５０６７号発明の名称 強
磁性共鳴吸収の測定方法補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 東京都千代田区丸ノ内二丁目１番２号名称 （５
０８）日立金属株式会社 代表者 松 野 浩 二
置のブロック図、第２図は従来技術による非共振法を用
いた測定装置のブロック図、第３図は本発明による非共
振法の等価回路図、第４図は複素帯磁率の各成分の磁界
依存性を示す図、第５図は本発明の測定方法で理論的に
予想される検出信号の外部磁界依存性を示す図、第６図
は本発明による非共振法を用いた測定装置のブロック図
、第７図は本発明の一実施例を示す整合負荷付置導波管
の組立図、第９図、第１Ｏ図は本発明の他の実施例を示
す試料の取付は図。第８図は本発明の実施例で測定され
た検出信号の外部磁界依存性を示菓７面 茅ｅ面 ｌＪＨ′−ジ４θＣ 手続補正書 昭和６０年１２月１３日 昭和６０年 特許願 第１７５０６７号発明の名称 強
磁性共鳴吸収の測定方法補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 東京都千代田区丸ノ内二丁目１番２号名称 （５
０８）日立金属株式会社 代表者 松 野 浩 二
Claims (6)
- （１）送線路の一方に整合負荷を設け、かつ該伝送線路
のある部分に一個以上の結合部分を設け、測定すべき強
磁性体の試料を該結合部分に電磁気的に結合させ、かつ
強磁性共鳴のため外部から該試料に静磁界を印加し、該
伝送線路の他方からマイクロ波電力を入射し、その反射
電力を測定することを特徴とする強磁性共鳴吸収の測定
方法。 - （２）特許請求の範囲第（１）項において、該伝送線路
として導波管を用いたことを特徴とする強磁性共鳴吸収
の測定方法。 - （３）特許請求の範囲第（２）項において、該導波管の
該結合部分として矩型導波管のＨ面に平行な導波壁に結
合孔を設けたことを特徴とする強磁性共鳴吸収の測定方
法。 - （４）特許請求の範囲第（２）項において、該導波管の
該結合部分として矩型導波管のＥ面に平行な導波壁に結
合孔を設けたことを特徴とする強磁性共鳴吸収の測定方
法。 - （５）特許請求の範囲第（１）項において、該伝送線路
として同軸管を用いたことを特徴とする強磁性共鳴吸収
の測定方法。 - （６）特許請求の範囲第（１）項において、該伝送線路
として同軸もしくは導波管用いかつ該結合部分に結合孔
を設け、被測定試料を該伝送線路の結合孔の近傍の外側
に配し、外側から該試料を接近させるかもしくは該結合
孔に接触させることを特徴とする強磁性共鳴吸収の測定
方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17506785A JPS6235275A (ja) | 1985-08-09 | 1985-08-09 | 強磁性共鳴吸収の測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP17506785A JPS6235275A (ja) | 1985-08-09 | 1985-08-09 | 強磁性共鳴吸収の測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6235275A true JPS6235275A (ja) | 1987-02-16 |
| JPH0462357B2 JPH0462357B2 (ja) | 1992-10-06 |
Family
ID=15989652
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP17506785A Granted JPS6235275A (ja) | 1985-08-09 | 1985-08-09 | 強磁性共鳴吸収の測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6235275A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6312982A (ja) * | 1986-07-04 | 1988-01-20 | Hitachi Metals Ltd | 強磁性共鳴吸収の測定方法 |
| WO2002031524A1 (en) * | 2000-10-10 | 2002-04-18 | Keele University | Ferromagnetic resonance measurement |
| CN103472073A (zh) * | 2013-09-24 | 2013-12-25 | 中国船舶重工集团公司第七一九研究所 | 基于微波共振吸收的铁矿分析方法及装置 |
-
1985
- 1985-08-09 JP JP17506785A patent/JPS6235275A/ja active Granted
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6312982A (ja) * | 1986-07-04 | 1988-01-20 | Hitachi Metals Ltd | 強磁性共鳴吸収の測定方法 |
| WO2002031524A1 (en) * | 2000-10-10 | 2002-04-18 | Keele University | Ferromagnetic resonance measurement |
| US7034550B2 (en) | 2000-10-10 | 2006-04-25 | Keele University | Ferromagnetic resonance measurement |
| CN103472073A (zh) * | 2013-09-24 | 2013-12-25 | 中国船舶重工集团公司第七一九研究所 | 基于微波共振吸收的铁矿分析方法及装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0462357B2 (ja) | 1992-10-06 |
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