JPS62171209A - 漏れ導波管アンテナおよびその製造方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は漏れ導波管ドツプラアンテナに関するものであ
り、更に詳しくいえば円偏波された漏れ導波管ドツプラ
アンテナに関するものである。

〔従来の技術〕

航行において用いられる典型的なレーダ装置は、約１０
〜２０ＧＨｚの周波数領域において通常動作する。航空
機の飛行する速さは、ドツプラレーダ装置から放射され
たビームの位相推移はを積分することにより確かめるこ
とができる。しかし、１０〜２０ＧＨｚの領域で動作す
ることにより、ドツプラ装置はある種の用途に対して希
望されるほど正確な指示を得ることが可能でない。した
がって、位相推移された直線偏波されたビームから得ら
れた情報がより多くの情報を含み、したがってより正確
な指示に寄与するように、ドツプラ装置が動作する周波
数領域をより高い周波数領域へ移行させることが行なわ
れてきた。しかし、動作周波数が高くなると、送信され
た信号の雨滴による反射が増大する。その反射のために
、計算された速度に誤差が生ずる。

〔発明が解決しようとする問題点〕

本発明は、４ビームドツプラアンテナの同時円偏波を利
用して、円偏波されたビームを共通のアパーチャから順
次発生させ、アンテナに対して垂直な方向からずれてい
る４つの対称的な方向を指すようにすることにより、前
記諸問題を解決するものである。

したがって、本発明の目的は、雨滴からの反射によりひ
き起される誤差を減少させるために円偏波された漏れ導
波管ドツプラアンテナを得ることである。

〔実施例〕

以ド、図面を参照して本発明の詳細な説明する。

現在の４ビーム漏れ導波管ドツプラアンテナ装置は、第
１図に２で示されているように約１０〜２０ＧＨｚの周
波数領域で動作する。航行確度を高くする１つのやり方
は、十分に高い周波数、たとえば第１図に４で示されて
いる周波数領域で動作する。しかし、その高い周波数に
おいては、雨滴が直線偏波ドツプラ装置に対して大きい
航行誤差を生じさせることがある。雨滴により反射され
た電力が減少させられると、航行誤差も低くなることが
知られている。これを行なうために、求められている雨
滴反射除去を達成するために、円偏波された漏れ導波管
ドツプラアンテナ装置を使用することを本発明は提案す
るものである。

直線偏波されたビームを円偏波されたビームへ変えるこ
とが知られている。たとえば、雑誌「マルコニー・レビ
ュー　（Ｍａｒｃｏｎｉ　Ｒｅｖｉｅｗ）　Ｊ　４３巻
、２１８号、１９８０年、１７６〜１８４ページ所載の
ウオーレン（Ｗａｒｒｅｎ　Ｋ、Ａ、Ｊの「ブレーナ・
アンテナ・サーキュラ−・ポーラライゼーション・コン
バータ・ニーティライジング・プリンデッド・サーキッ
ト・テクノロジー（Ａ　Ｐｌａｎａｒ　Ａｎｔｅｎｎａ
Ｃｉｒｃｕｌａｒ　　Ｐｏ１ａｒｉｚａｔｉｏｎ　Ｃｏ
ｎｖｅｒｔｅｒ　ＵｔｉｌｉｚａｔｉｏｎＰｒｉｎｔｅ
ｄ　Ｃ１ｒｃｕｉｔ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ）　Ｊと屈
する論文、および雑誌「アイ・イー・イー・イー・トラ
ンザクションφオン番アンチナス・アンド拳プロパゲー
ション（ＩＥＥＥ　Ｔｒａｎｓａｃｔｉｏｎｓ　ｏｎ　
Ａｎｔｅｎｎａｓ　ａｎｄＰｒｏｐａｇａｔｉｏｎ）Ｊ
　１９７３年５月号、３７６〜３７８ページ所載のヤン
グ・エル・ロビンソン（Ｙｏｕｎｇ、Ｌ、　、Ｒｏｂｉ
ｎｓｏｎ）、エル・ニー・バッキング（！５．Ａ、Ｈａ
ｃｋｉｎｇ）の「ミーンダーライン・ポーラライザ（Ｍ
ｃａｎｄｃｒｌｉｎｃ　Ｐｏ１ａｒｚｃｒ）　Ｊ　、な
らびにマークビッツ・エヌ（ＭａｒｃｕｖｉＬｚ、Ｎ、
）編［ウェーブガイド・ハンドブック（Ｗａｖｅｇｕｉ
ｄｅ　１ｌａｎｄ−ｂｏｏｋ）Ｊ１８０〜２８５ページ
（１９５１年、マグロ−ヒル（Ｍｃｇｒａｗ−１１ｉ１
１））を参照されたい。しかし、それらの文献に記載さ
れている方法は、１つの特定のビーム角度において放射
される１つの直線偏波されたビームの対応する円偏波さ
れたビームに変換することのみを取扱っているが、本発
明は、直線偏波された漏れ導波管ドツプラアンテナ装置
の全部で４本のビームを４本の対応する円偏波されたビ
ームへ同時に変換することを提案するものである。

次に、雨滴反射と雨滴のだ円率との関係が示されている
第２Ａ図を参照する。雨が降っている間にマイクロ波信
号すなわちマイクロ波ビームか放射されると仮定する。

雨滴は有限の寸法を自゛するから、雨滴は反射器として
作用する。したがって、周波数が高くなると、レーダ装
置にとっては雨滴による反射が後者の波長に関して大き
く見える。

そして雨滴の寸法がビームの波長のかなりの部分になる
と、雨滴による反射が、送出されたビームから得られた
位ＦＩＪ推移されたイメージによってレーダ装置が誤っ
て受けられる。雨滴が球形であるとすると、円偏波され
たビームがアンテナから放射されて雨滴に当ると、球形
の雨滴からの反射は前とは逆の向きに円偏波されたビー
ムとなるから、それを弁別できる。雨滴は完全には球形
ではなく、したがって入来波の完全な反射器ではないが
、不完全な球形というのはこの場合には技術を制約する
要因ではない。電波の偏波は第２Ｂ図に示されているよ
うに、それの軸線方向の比により測定される。ここで説
明する偏波器は軸線方向の比が２．５ｄｂに等しい電波
を生ずる。そうすると、第２Ａ図に示すように、雨滴反
射除去が約１０ｄｂとなる。この特低窓のだ円率値２．
５ｄｂは本発明の実施を限定するものではなく、それよ
り高いだ円率値、またはそれより低いだ円率値もさしつ
かえないことを理解すべきである。それらの場合には、
雨滴反射除去はそれぞれ増大または減少することに注意
すべきである。

第３図は本発明を構成するアンテナの実施例を示す。図
示のように、アンテナ１０がレードーム１２の内部に格
納される。アンテナ組立体の底部に反射器１４が設けら
れることに注意すべきである。反射器の目的は、その名
が示すように、給電導波管１．６．１８から送られた放
射を反射することである。レードーム１２の内部には３
つの基体層２０，２１．２２も格納される。それらの基
体層は以前から用いられているもので、Ｇ−１０基体層
として知られている。簡単にするためにアンテナ１０は
正しい縮尺で描かれていないことに注意すべきである。

基体層２０の下面２０ａに放射格子層２４がエツチング
される。この放射格子層２４は第５図に完全な平面図と
して示されている。この印刷された格子は先行技術にお
いて完全に記述されている。

たとえば、本願出願人に譲渡された米国特許第３．７２
１．９８８号明細書を参照されたい。要するに、放射格
子層２４が行なうことは、放射された直線偏波されたビ
ームの形を整えることである。基体層２１の下面に第２
の格子層２６がエツチングされ、基体層２１の上面には
第３の格子層２８がエツチングされる。格子層２８の上
に重ね合わされるようにして、基体層２２の下面に第４
の格子層３０がエツチングされる。第３図に示されてい
る種々の基体層の同様な番号をつけられた横ＩｔＩ′ｒ
面表現か第４図に示されている。第４図において一層容
易にわかるように、格子層３０と２８の間および格子層
２６と基体層２０の間にスペーサ３２．３４がそれぞれ
挟まれる。それらのスペーサはフェノール樹脂製のハニ
カム板から作られるもので、従来知られているものであ
る。

先に述べたように、放射格子層２４の完全な平面図が第
５図に示されている。この図には、２つのクロスハツチ
された平行なストリップ３６゜３８か放射格子層２４に
かみ合わされていることも示されている。放射格子層２
４を良く調べると、放射格子層は等しい間隔をおいて隔
てられた段数のキ１′１行な導電線４０で構成されてい
ることがわかる。図示を容易にするために第４図には長
方形のブロックとして描かれているが、導電線４０は実
際には放射格子層の上の線である。図示のように、放射
格子層の上の導電線４０は長手軸に沿って平行に延びる
。

放射格子層２６の全体が第６図に示されている。

その図に示されているように、放射格子層２６の等しい
間隔をおいて隔てられた導電線が交差方向に・１４行に
延長する。第３図および第４図かられかるように、放射
格子層２６の導電線の向きは放射格子層２４の導電線４
０の向きに垂直である。放射格子層２６の長手軸に沿っ
て、かつ導電線４６の両端に２つの銅製ストリップ４２
．４４が隣接する。先に述べたように、放射格子層２６
は基体層２１の下面にエツチングされる。

基体層２１の上面に放射格子層２８がエツチングされる
。その放射格子層２８が第９図に完全に示されている。

第３図および第９図かられかるように、放射格子層２８
は、互いに垂直に延長する２組の等しい間隔をおいて隔
てられた平行な導電線を含む。矢印４８で示されている
方向に延長する平行な導電線の組が参照番号５０で示さ
れ、矢印５１で示されている方向に延長する・１乞行な
導電線の組が参照番号５２で示される平行な導電線の組
５２の隣接する導電線の間の、たとえば参照符号５２Ａ
で示されている間隔が、平行な導電線の組５０のＮ１行
な隣接する導電線の間の間隔、たとえば５０Ａより狭い
。２組の導電線の隣接する導電線の間の間隔かこのよう
に異なることの意味については、後で説明することにす
る。放射格子層２８の上には２組の導電線の長手方向縁
に沿って２つの銅製ストリップ５４．５６もエツチング
される。

次に、放射格子層２８を次の導電性放射格子層３０から
分離するハニカム材料のスペーサ層３２が示されている
第４図を参照する。そのハニカム材料のスペーサ層３２
は第１０図に完全に示され、第３図において基体層２２
の下面にエツチングされている様￥が示されている。第
１０図を参照して、放射格子層２８に類似する放射格子
層３０が２組の等しい間隔をおいて隔てられた平行な導
電線５８と６０を含む。導電線５８は矢印４８により示
されている方向に延長し、導電線６０は矢印５１で示さ
れている方向に延長する。２組の導電線の長手方向両縁
部に沿って銅ストリップ６２゜６４がエツチングされる
。放射格子層２８の配置と同様に、放射格子層３０にお
ける２組の導電線の隣接する平行な導電線の間の間隔も
異なる。

しかし、この例においては、平行な導電線の組６０の隣
接する平行な導電線の間の間隔６０Ａは、放射格子層２
８における隣接する平行な導電線の聞の１８１隔より広
い。平行な導電線の組の隣接する導電線の間の間隔が異
なる意味と、前記したようにアンテナ１０を構成する理
論的根拠および種々の放射格子層を含むことを必要とす
る理由について以下に説明する。

直線偏波された漏れ導波管ドツプラアンテナを円偏波さ
れた４ビームドツプラアンテナへ変換する本発明では３
つの要求を必要とする。第１に、干渉偏波を無くすため
に、給電線の近くとアンテナの側縁部の近くにおける放
射を阻止する必要がある。第２に、偏波除去格子を用い
て、ほぼ純粋に直線偏波されたビームを得なければなら
ない。

第３に、円偏波された主ビームを発生するために位相推
移を行なう円偏波されたプリント構造をアンテナに組込
まなければならない。

まず、電磁界６６が示されている第３図を参照して第１
の要求と第２の要求について説明する。

図示のように、電磁界６６は２つの成分Ｅ　とＥ　に分
けられる。説明の便宜上、電磁界Ｅ　がＹ　　　　　　
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　
　　　　　　　Ｘ望ましい電磁界で、電磁界Ｅ　は１９
染電磁界であって、できるだけ無くすことが望ましいも
のであると仮定する。電磁界Ｅ　が無くされないとする
と、その電磁界はアンテナから来たどのような偏波され
たビームも汚染しようとする。電磁界Ｅ。

の大きさは導波管１６．１８の近くで最大であるか、そ
れはスロット１６ａ、１８ａからの放射の結果である。

放射格子層２４に対する電磁界Ｅの向きのために、前記
したようにその電磁界は空胴から自由に漏れることがで
きる。電磁界Ｅ　の緬れを部分的に無くすために、放射
格子層２４の長手方向両縁部に沿って２つの平行なクロ
スハッチストリップ３６．３８がエツチングされる。

ここで、クロスハツチストリップ３６．３８が電磁界Ｅ
　を部分的に無くすことができる理由について、’ｊｉ
　７　Ａ図および第７Ｂ図を参照して説明することにす
る。第７Ａ図には、電磁界Ｅ　が何本かの導電線、たと
えば放射格子層２４の導電線４０に対して垂直な方向に
進む。電磁界Ｅ　が導電線４０に垂直な時は、その電磁
界はほとんど減衰されない。しかし、周知のように、た
とえば第７Ｂ図に示するように、電磁界Ｅ　が平行な導
電線の長手方向に沿って進む時は、その電磁界は除去さ
れる。したがって、電磁界Ｅ　がクロスハラナストリッ
プ３６，３．８内の１組の導電線に平行に進んでいるか
ら、その電磁界も同様に除去される。しかも、第１の放
射格子層２４による電磁界Ｅの除去は終らず、そのため
に第２の放射格子層を必要とする。したがって、電磁界
Ｅに平行に延長する等しい間隔をおいて隔てられた導電
線を有する第２の放射格子層２６が放射格子層２４に重
ね合わされる。前記したように、放射格子層２６の長手
方向両縁部１こ２つの銅製ストリップ４２゜４４がエツ
チングされる。それらの銅製ストリップと導電線４６の
組合わせにより、放射格子層２６の後でほぼ純粋な直線
偏波されたビームが得られるレベルまでＥが減衰させら
れる。ここで説明している実施例においては、放射格子
層２４に対しては、クロスハツチ放射格子層３６．３８
の幅が約０．３３ｎ＋ｍ（約０．０１３インチ）であり
、０．０８５波長だけ隔てられることに注意すべきであ
る。また、それらの寸法はそれらの数値のみに限定され
るものではないことにも注意すべきである。

本発明が、直線偏波されたビームをどのようにして円偏
波されたビームに変換・するかについて説明する前に、
次の事について述べる。第７Ｃ図に示すように、電磁界
Ｅ　を２つの成分Ｅ１１とＥ土に分けることができる。

図示のように、Ｅｌ、電磁界はｈｔ射洛子層７０の導電
線に平行に進み、Ｅ１電磁界は同じ導電線に対して垂直
に進む。電磁界Ｅｌはほとんど乱されることなしに放射
格子層７０を通るが、小さい８二性リアクタンスに遭遇
する。一方、電磁界Ｅ１１は放射格子層７０を通る時に
大きい誘導リアクタンスに遭遇し、その誘導リアクタン
スに応じて位相が進まされる。したがって、完全な円偏
波を行なうためには、第７Ｅ図に示すように電磁界Ｅ　
は電磁界Ｅ　丁より９０度進まなければならない。また
、両方の成分は減衰させられないで放射格子層を通らな
ければならない。したがって、電磁界Ｅ１１が第１の放
射格子層を通る時に遭遇するインピーダンスを整合させ
るためには第２の放射格子層を必要とする。

本発明においては、円偏波を行なうために、前記第１の
放射格子層７０に対応する放射格子層２８が基体２１の
上面にエツチングされる。第２の放射格子層が、基体２
２の下面にエツチングされた放射格子層３０により表さ
れる。ここで説明する例では、２つの放射格子層２８．
３０はハニカムスペーサ（第４図）により／Ｊ）離され
る。放射格子層２８と、スペーサ３２と、放射格子層３
０とにより構成されているサンドイッチ構造は、第８Ａ
、８Ｂ図に示されている伝送線回路により表すことがで
きる。第８Ａ図は、−ｊＸが電磁界ＥＩＩが遭遇する誘
導リアクタンスに等しく、θが格子の電気的間隔に等し
く、ε！１がハニカムスペーサの誘電率に等しく、Ｚｏ
が自由空間の特性インピーダンスに等しい。

前記したように、直線偏波された４ビームアンテナを円
偏波された４ビームアンテナに変換するために第３の要
求を必要とする。この要求に対しては、サンドイッチ構
造における放射格子層２８と３０の間の向き、および種
々の平行な導電線の組の間の間隔を３つの条件に従って
決定せねばならない。第１の条件は、電磁界Ｅ１１とＥ
ｌの間の位（目推移量を９０度にせねばならないことで
ある。

第２の条件は、電磁界Ｅ１１が遭遇する放射格子層の人
力反射係数Ｓ１１が零でなければならないことである。

第３に、電磁界Ｅｌが遭遇する入力反射係数Ｓ１１が零
に近くなければならないことである。

文献から、 （Ｅｑ、１） の時に第１の条件が満されることがわかっている。

ここに、 Ｚｏ−自由空間のインピーダンス、 Ｘ　−電磁界Ｅ１、が遭遇する放射格子の誘導リアクタ
ンス、 εｈ＝ハニカムスペーサの誘導リアクタンスである。

この例の場合には、選択されたスペーサの材ｑの誘電率
は約１，０４である。この値を（Ｅｑ、１）式で用いる
とＺ　ｏ　／　ｘの値として２．　０２０が得られる。

このＺ。／Ｘの値が得られると、放射格子の間隔および
導電線の厚さを前記マーキュビッツ（Ｍａｒｃｕｖｊｔ
ｚ）の文献に従って求めることができる。その結果とし
て、放射格子の間隔が０．２４６波長および導電線の幅
が０．０１３であると計算された。

電磁界Ｅ１１が遭遇する人力反射係数を零とするという
第２の条件が、次式を用いることにより満される。

（ＥＱ、　　２＞ （］）式から計算されるＺ。／Ｘの値を与えられると、
位相推移量θが２．３４６ラジアンであると′、１算さ
れ、その位相推移量の値から希望の動作周波数に対する
導電線の厚さおよび隣接する導電線の間の間隔が求めら
れる。前記第３の条件は正確に満すことはできないが、
１に近いεｈの値に対しては、電磁界Ｅ１か遭遇する入
力反射係数Ｓ１１は小さいことが見出されている。たと
えば、ε１１が１．０４であると、入力反射係””１１
垂直は０．００３９に等しい。これは電力反射が僅かに
０．００１５９６であることを示す。

−１−記の三条件に加えて、本発明のアンテナ組１′／
。

体の実際の設計には、電磁界Ｅ１、が遭遇する小さい容
量性リアクタンスに整合させるために、前記した格子構
造に垂直な導電線格子を別に必要とする。この容量性リ
アクタンスはハニカムの厚さおよび前記格子から生じた
ものである。したがって、第９図に示されている放射格
子層２８を調べると、同じ放射格子層の上に等しい間隔
をおいて隔てられた２組の導電線がエツチングされてい
ることがわかる。この実施例に対しては、５２Ａが電磁
界Ｅ１□に対する導電線の間隔を表し、５０Ａが電磁界
Ｅ」に対する導電線の間隔を表す。したがって、第８Ａ
〜８Ｄ図を再び参照すると、電磁界Ｅ１１は導電線５２
をインダクタンスＸ１４と見、電磁界Ｅはその同じ導電
線をコンデンサＸ′ｃと見る。また、電磁界Ｅ　は導電
線５０をコンデンサＸｃと見、電磁界Ｅはその導電線５
０をインダクタンスＸ′　と見る。第８Ｂ図を参照して
、ＸｏはＸｌ、よりはるかに小さいから、Ｘｃは通常は
無視される。第８Ｄ図を参照して、ｘ’　　−ｘ’ｏで
あるし から、それらのりアクタンスは打消し合う。したがって
、電磁界Ｅ土は乱されないで進む。

要約すると、円偏波を達成するために必要な三条件に対
しては、第７Ｅ図に示すように電磁界Ｅ１１が９０度位
相推移されれば、条件１が満される。これは（１）代数
学的解析から得られる。

（２）式を解析することにより条件２が満される。

（２）式から、導電線の間の間隔θが得られる。

電力反射が非常に少ないことが判明しているために、条
件３は完全には満されないことがあるが、第８Ｄ図を参
照しての説明から、電磁界Ｅ土がレードーム組立体の空
胴に反射しないようにできる。

三条件の全てを満すことにより、間隔の狭い導電線の組
、この実施例では５２、が動作の大部分を行なうことが
すぐわかる。いいかえると、この導電線の組は電磁界Ｅ
１を９０度位相推移させることによる円偏波を行なう。

ただ１つの放射格子層が用いられるものとすると、イン
ピーダンスが不整合となるという簡単な１１１実のため
に、この実施例では放射格子層３０が必要とされる。放
射格子層３０のような付加放射格子層か無くてはそのイ
ンピーダンス不整合を正すことはできない。

４ビーム直線偏波アンテナを４ビ一ム円ＩＱ波アンテナ
に変換するための理論およびそのために必要な諸要求に
ついて説明したか、第３図および第４図に示されている
本発明の実施例は、４本のビームの同時円偏波を行なう
ことがてきる４ビーム漏れ導波管アンテナを表すもので
あることがいまや明らかである。

本発明の第２の実施例は、第９図および第１０図にそれ
ぞれ示されている放射格子層２８．３０の代りに、第１
３図および第１４図に平面図で示されている等しい間隔
をおいて隔てられた曲りくねった導電線を含む２つの放
射格子層を用いる。

第１１Ａ図に示すように、電磁界Ｅ　は垂直成分Ｅ土と
平行成分Ｅ１、に再び分けられる。前記した解析と同じ
解析を用いて、電磁界Ｅ土は３つの隣接する曲りくねっ
た導電線の間の容量に遭遇し、電磁界Ｅ１□はその同じ
導電線の間のインダクタンスに遭遇する。したがって、
前の実施例と同様に、電磁界Ｅ１、の位相を９０度推移
させる代りに、第２の実施例は電磁界Ｅ１、の位相を一
４５度推移させる、すなわち、４５度遅らせ、電磁界Ｅ
１の位相を４５度推移させる（第１１Ｃ図）。したがっ
て、４５度進ませることと、４５度遅らせることの和に
より９０度の位相推移が依然として行なわれるから、完
全な円偏波を依然として行なう。また、電磁界Ｅ１、と
Ｅ土に対するこの半波位相推移は、電磁界Ｅ１が曲りく
ねった導電性放射格子層を大きい容量と見、電磁界Ｅ１
□がその曲りくねった導電性放射格子層を大きいインダ
クタンスと見るからである。

第１２図を参照して、この構造には４つの放射格子層も
用いることができることがわかる。下側の２つの放射格
子層は第１の実施例における下側の２つの放射格子層と
同じであるから、それについての説明は省略する。上側
の２つの放射格子層については、基体７４の下面に曲り
くねった放射格子層７０がエツチングされ、それに類似
の曲りくねった放射格子層がそれの上面にエツチングさ
れる。曲りくねった導電線はまっすぐな導電線とは本来
具なるから、隣接する導電線の間の間隔、たとえばハニ
カムスペーサ３２の僅かな変更、および２つの曲りくね
っている放射格子層の間に基体層を付加することが、本
発明の第２の実施例に組込まれる。他の点では、この実
施例の構成は、技術的思想においては第１の実施例と同
じである。

実験により、曲りくねった導電線を用いているアンテナ
の雨滴反射除去は、誘導性偏波器、すなわち、十字形導
電線、の雨滴反射除去のように、４本のビームの全てに
対して１０ｄｂより良いことが判明している。

【図面の簡単な説明】

第１図は雨滴反射信号と周波数の関係を示すグラフ、第
２Ａ図は雨滴反射除去とだ円率の関係を示すグラフ、第
２Ｂ図はだ円率のグラフ、第３図は本発明のアンテナを
切り欠いて示す斜視図、第４図は第３図に示されている
アンテナの横断面図、第５図は第３図に示されているア
ンテナの第１の放射格子層の完全な平面図、第６図は第
３図に示されている第２の放射格子層の完全な平面図、
第７Ａ〜７Ｄ図は電磁界を平行成分と垂直成分に分けた
状態を表す線図、第７Ｅ図は円偏波を行なわせるために
電磁界の平行成分を９０度たけ空間的に移動させた状態
を示す線図、第８Ａ図および第８Ｂ図は電磁界の平行成
分が伝送線で遭遇するインピーダンスを示し、第８Ｃ図
および第８Ｄ図は電磁界の垂直成分が伝送線で遭遇する
インピーダンスを示し、第９図は第３図に示されている
アンテナの第３の層の完全な平面図、第１０図は第３図
に示されているアンテナの第４の層の完全な平面図、第
１１Ａ〜１１０図は第９図に示されている第３の層およ
び第１０図に示されている第４の層の代りとなる曲りく
ねった線の構造の使用を示す線図、第１２図は曲りくね
った線を用いる本発明の実施例の横断面図、第１３図は
第１２図において用いられている曲りくねった線の層の
完全な平面図、第１４図は第１２図に示されている実施
例の第４の層のために用いられる曲りくねった線の完全
な平面図である。 １０・・・アンテナ、１６．１８・・・導波管、２０゜
２１．２２・・・基体層、２４，２６，２８．３０゜７
０・・・放射格子層、３６，３８，４２，４４゜６２．
６４・・・平行ストリップ、４０，４６，５８゜６０・
・平行導電線。 出願人代理人　　佐　　藤　　−雄 ＦＩＧ、　２Ａ 軸ｆ訃ｊ−Ｏ８ ２ｏｒｏｑ玉−ｄｂｖＪｔｒ＝ＩＮＪＩｈむλｌコｄＭ
’枳ｂり゛峠Ｂ ＩＧ２Ｂ ＦＩＧ、　７Ａ　　　　　　　　　　　　ＥｙＦ／に、
　？Ｂ ｈσ８４　　　　　　　　　　　ＦＩＧＢＢＸＬ＠−Ｘ
ｅ ＦＩＧ、８Ｃム／Ｇ８０

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、ほぼ直線偏波されたビームを発生するための共平面
   内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な導電線の第１
   の層と、 ほぼ直線偏波されたビームを純粋にするために、前記第
   １の層に対して平行に隔てられた関係で位置させられ、
   第１の層の導電線に対して垂直に向けられた共平面内の
   等しい間隔をおいて隔てられた平行な導電線の第２の層
   と、 ほぼ直線偏波されたビームを部分的に円偏波されたビー
   ムに偏波させるために、前記第２の層に重畳され、かつ
   互いに垂直に整列させられ、第２の導電線層に対して斜
   めに位置させられた共平面内の等しい間隔をおいて隔て
   られた平行な二重の組の導電線を有する第３の層と、 雨滴反射によりひき起される誤差をほぼ無くすために、
   前記第３の層に重畳され、かつ互いに垂直に整列させら
   れ、部分的に円偏波されているビームを円偏波されたビ
   ームに更に偏波させる、共平面内の等しい間隔をおいて
   隔てられた平行な第２の二重の組の導電線を有する第４
   の層と を備えたことを特徴とする雨滴反射によりひき起される
   誤差を無くすために円偏波されたビームを発生する漏れ
   導波管アンテナ。 ２、特許請求の範囲第１項記載の漏れ導波管アンテナに
   おいて、 第１の層の長手方向両縁部に隣接するクロスハッチ導電
   線の２つの平行なストリップを形成するために、第１の
   導電線層の長手方向両縁部に沿って、第１の導電線層に
   共平面内で垂直に係合する等しい間隔をおいて隔てられ
   た平行な導電線の２つの別々の組を更に備え、ほぼ直線
   偏波されたビームの漂遊干渉偏波された電力成分がクロ
   スハッチ・ストリップにより減少させられることを特徴
   とする漏れ導波管アンテナ。 ３、特許請求の範囲第１項記載の漏れ導波管アンテナに
   おいて、 ほぼ直線偏波されたビームの付加の漂遊干渉偏波された
   電力成分を減少させるために、第２の層の長手方向縁部
   に沿って隣接する共平面内で接続された銅ストリップを
   更に備えることを特徴とする漏れ導波管アンテナ。 ４、特許請求の範囲第１項記載の漏れ導波管アンテナに
   おいて、 円偏波されたビームの漂遊成分を減少させるために、第
   ３の層および第４の層の長手方向縁部に沿って隣接する
   共平面内で接続された銅ストリップを更に備えることを
   特徴とする漏れ導波管アンテナ。 ５、特許請求の範囲第１項記載の漏れ導波管アンテナで
   あって、第２の層および第３の層の導電線は基体の両面
   にエッチングされることを特徴とする漏れ導波管アンテ
   ナ。 ６、特許請求の範囲第１項記載の漏れ導波管アンテナに
   おいて、第３の層の二重導電線組の各それぞれの等しい
   間隔をおいて隔てられた平行な線を有し、 対応する各二重の組に対する隣接する平行線の間の空間
   距離は異なることを特徴とする漏れ導波管アンテナ。 ７、特許請求の範囲第６項記載の漏れ導波管アンテナに
   おいて、 第４の層の第２の二重導電線組の各それぞれの組は等し
   い間隔をおいて隔てられた平行な線を有し、 対応する各第２の二重の組に対する隣接する平行線の間
   の空間距離は異なることを特徴とする漏れ導波管アンテ
   ナ。 ８、ほぼ直線偏波されたビームを放射するための第１の
   組の等しい間隔をおいて隔てられた共平面内の平行な導
   電線と、２つの平行なクロスハッチ導電線ストリップを
   形成するために第１の組の導電線に共平面関係で垂直に
   係合する２つの別々の等しい間隔をおいて隔てられた平
   行な導電線の組とを含む第１の層と、 この第１の層に対して平行に隔てられた関係で位置させ
   られ、第１の層の導電線に対して垂直に位置させられた
   共平面内の平行な導電線の第２の層と、 ほぼ直線偏波されたビームを部分的に円偏波されたビー
   ムに偏波させるために、前記第２の層に重畳され、かつ
   互いに垂直に整列させられ、第２の層に対して斜めに位
   置させられた共平面内の隔てられた平行な二重の組の導
   電線を有する第３の層と、 この第３の層に重畳され、かつ互いに垂直に整列させら
   れ、部分的に円偏波されているビームを円偏波されたビ
   ームに更に偏波させる、共平面内の等しい間隔をおいて
   隔てられた平行な第２の二重の組の導電線を有する第４
   の層とを備え、ほぼ直線偏波されたビームの漂遊干渉偏
   波された電力成分を減少させるために、２つの平行なク
   ロスハッチ導電線ストリップは第１の層の長手方向両縁
   部に隣接して沿って配置され、 ほぼ直線偏波されたビームの付加の漂遊干渉偏波された
   電力成分を減少させるために、第２の層は第２の層の長
   手方向縁部に共平面関係で隣接して沿うようにしておの
   おの接続された２つの連続銅ストリップを更に含み、 各それぞれの二重の組は等しい平行な導電線を有し、対
   応する各二重の組のための隣接する平行な線の間の空間
   距離は異なり、 各それぞれの第２の二重の組は等しい平行な導電線を有
   し、対応する各二重の組のための隣接する平行な線の間
   の空間距離は異なり、 それにより、雨滴反射によりひき起される誤差が円偏波
   されたビームによりほぼ無くされることを特徴とする雨
   滴反射によりひき起される誤差を無くすために円偏波さ
   れたビームを発生する４ビーム漏れ導波管アンテナ。 ９、ほぼ直線偏波されたビームを発生するための共平面
   内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な導電線の第１
   の層と、 この第１の層に対して平行に隔てられた関係で位置させ
   られ、ほぼ直線偏波されたビームを純粋にするために第
   １の層の導電線に対して垂直に向けられた共平面内の等
   しい間隔をおいて隔てられた平行な導電線の第２の層と
   、 ほぼ直線偏波されたビームを部分的に円偏波されたビー
   ムに偏波させるために、前記第２の層の導電線に斜めに
   重畳され、第２の層に対して隔てられて位置させられた
   共平面内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な曲りく
   ねった導電線の第３の層と、 部分的に円偏波されているビームを円偏波されたビーム
   に更に偏波させるために、前記第３の層に重畳され、共
   平面内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な曲りくね
   った導電線の第４の層と、を備えることを特徴とする雨
   滴反射によるひき起される誤差を無くすために円偏波さ
   れたビームを発生する４ビーム漏れ導波管アンテナ。 １０、特許請求の範囲第９項記載の４ビーム漏れ導波管
   アンテナにおいて、 第１の層の長手方向両縁部に隣接するクロスハッチ導電
   線の２つの平行なストリップを形成するために、第１の
   導電線層の長手方向両縁部に沿って、第１の導電層の長
   手方向両縁部に沿って、第１の導電線層に共平面内で垂
   直に係合する等しい間隔をおいて隔てられた平行な導電
   線の２つの別々の組を更に備え、ほぼ直線偏波されたビ
   ームの漂遊干渉偏波された電力成分がクロスハッチ・ス
   トリップにより減少させられることを特徴とする４ビー
   ム漏れ導波管アンテナ。 １１、特許請求の範囲第９項記載の４ビーム漏れ導波管
   アンテナにおいて、 ほぼ直線偏波されたビームの付加の漂遊成分を減少させ
   るために、第２の層の長手方向縁部に沿って隣接する共
   平面内で接続された銅ストリップを更に備えることを特
   徴とする４ビーム漏れ導波管アンテナ。 １２、特許請求の範囲第９項記載の４ビーム漏れ導波管
   アンテナにおいて、 円偏波されたビームの漂遊成分を減少させるために、第
   ３の曲りくねった導電線の層および第４の曲りくねった
   導電線の層の長手方向縁部に沿って隣接する共平面内で
   接続された銅ストリップを更に備えることを特徴とする
   ４ビーム漏れ導波管アンテナ。 １３、ほぼ直線偏波されたビームを放射するための第１
   の組の等しい間隔をおいて隔てられた共平面内の平行な
   導電線を有する第１の層と、第１の層の長手方向両縁部
   に隣接して２つの平行なクロスハッチ導電線ストリップ
   を形成するために、第１の組の導電線に共平面関係で垂
   直に係合する２つの別々の等しい間隔をおいて隔てられ
   た平行な導電線の組とを含む第１の層と、 この第１の層に対して平行に隔てられた関係で位置させ
   られ、第１の層の導電線に対して垂直に位置させられた
   共平面内の平行な導電線の第２の層と、 ほぼ直線偏波されたビームを部分的に円偏波されたビー
   ムに偏波させるために、前記第２の層の導電線に斜めに
   重畳され、第２の層に対して隔てられて位置させられた
   共平面内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な曲りく
   ねった導電線の第３の層と、 部分的に円偏波されているビームを円偏波されたビーム
   に更に偏波させるために、前記第３の層に重畳された共
   平面内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な曲りくね
   った導電線の第４の層と、を備え、第１の層の長手方向
   両縁部に隣接して２つの平行なクロスハッチ導電線スト
   リップを形成するために、第１の組の導電線に共平面関
   係で垂直に係合する２つの別々の等しい間隔をおいて隔
   てられた平行な導電線の組を更に含み、クロスハッチ導
   電線ストリップはほぼ直線偏波されたビームの漂遊成分
   を減少し、 ほぼ直線偏波されたビームを純粋にするために、第２の
   層の導電線は第１の層の導電線に対して垂直に向けられ
   、ほぼ直線偏波されたビームに付加の漂遊成分を減少さ
   せるために、第２の層は第２の層の長手方向縁部に共平
   面関係で隣接して沿うようにしておのおの接続された２
   つの連続銅ストリップを更に含み、 ほぼ直線偏波されたビームを部分的に円偏波されたビー
   ムに偏波させるために、前記第２の層の導電線に斜めに
   重畳され、第２の層に対して隔てられて位置させられた
   共平面内の等しい間隔をおいて隔てられた平行な曲りく
   ねった導電線の第３の層と、 部分的に円偏波されているビームを円偏波されたビーム
   に更に偏波させるために、前記第３の曲りくねった導電
   線の層に重畳され、共平面内の等しい間隔をおいて隔て
   られた平行な曲りくねった導電線の第４の層と を備えたことを特徴とする雨滴反射によるひき起される
   誤差を無くすために円偏波されたビームを発生する４ビ
   ーム漏れ導波管アンテナ。 １４、ほぼ直線偏波されたビームを放射するために反射
   器の表面の上に等しい間隔をおいて隔てられた共平面内
   の平行な導電線の第１の層を位置させる工程と、 ほぼ直線偏波されたビームを純粋にするために、等しい
   間隔をおいて隔てられた共平面内の平行な導電線の第２
   の層を第１の層の上に重畳させる工程と、 ほぼ直線偏波されたビームを部分的に円偏波されたビー
   ムに偏波させるために、導電格子の第３の層を導電線の
   第２の層の上に重畳する工程と、部分的に円偏波された
   ビームを円偏波されたビームに偏波させるために、導電
   格子の第４の層を第３の層の上に重畳する工程と、 を備えることを特徴とする雨滴反射によりひき起される
   誤差を無くすために、反射器表面を含むレードームを含
   む４ビーム漏れ導波管アンテナの製造方法。 １５、特許請求の範囲第１４項記載の方法において、 第３の層を重畳する工程は、 互いに垂直に整列させられている等しい間隔をおいて隔
   てられた共平面内の平行な導電線の二重の組を第２の層
   の上に位置させる工程を更に備え、二重の組の導電線は
   第２の層の導電線に対して斜めに更に向けられることを
   特徴とする漏れ導波管アンテナの製造方法。 １６、特許請求の範囲第１５項記載の方法において、 重畳する工程は、 互いに垂直に整列させられている等しい間隔をおいて隔
   てられた共平面内の平行な導電線の第２の二重の組を第
   ３の層の上に位置させる工程を更に備え、第２の二重の
   組の導電線は第２の層の導電線に対して斜めに向けられ
   ることを特徴とする漏れ導波管アンテナの製造方法。 １７、特許請求の範囲第１４項記載の方法において、 第３の層を重畳する工程は、 等しい間隔をおいて隔てられた共平面内の平行な曲りく
   ねっている導電線の層を第２の層の上に位置させる工程
   を備えることを特徴とする漏れ導波管アンテナの製造方
   法。 １８、特許請求の範囲第１５項記載の方法において、 第４の層を重畳する工程は、 等しい間隔をおいて隔てられた共平面内の平行な曲りく
   ねっている導電線の層を第２の層の上に位置させる工程
   を備えることを特徴とする漏れ導波管アンテナの製造方
   法。