JPS621207A - 均一磁場コイル - Google Patents
均一磁場コイルInfo
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- JPS621207A JPS621207A JP60139923A JP13992385A JPS621207A JP S621207 A JPS621207 A JP S621207A JP 60139923 A JP60139923 A JP 60139923A JP 13992385 A JP13992385 A JP 13992385A JP S621207 A JPS621207 A JP S621207A
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- coil
- coil conductors
- uniform magnetic
- ampere
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の属する技術分野〕
本発明は核磁気共鳴コンピュータ断層像撮影装置（以下
ＮＭＲ−ＣＴと呼ぶ）用の均一磁場コイル、ことに超電
導マグネットに適した均一磁場コイルに関する。
ＮＭＲ−ＣＴと呼ぶ）用の均一磁場コイル、ことに超電
導マグネットに適した均一磁場コイルに関する。
ＮＭＲ−ＣＴ用均−磁場コイルにおいては、被検体でお
る人体を収納する均一磁場空間における磁束密就が高く
、かつ磁場の強さが高度に均一であるとともに、強磁性
周囲物体によシ磁場の均一性が乱されることを防ぐため
に漏れ磁束を極力少くすることが求められる。
る人体を収納する均一磁場空間における磁束密就が高く
、かつ磁場の強さが高度に均一であるとともに、強磁性
周囲物体によシ磁場の均一性が乱されることを防ぐため
に漏れ磁束を極力少くすることが求められる。
第４図は従来のコア形均−磁場マグネットの一例を示す
斜視図、第５図は第４図の軸方向の概略断面図である。
斜視図、第５図は第４図の軸方向の概略断面図である。
図において、ヨークと磁極を兼ねた円筒状のコア１の内
周側には一対の鞍形コイル２および３が巻装されてお〕
、コア１の軸を通る対称面Ｘ、、Ｘ、を中心角θ＝０と
して鞍形コア２および３の周方向のアンペアターン密度
（鞍形コイで゛ ルの巻数と電流の積を局長か割った値）が対称面に対し
てなす中心角の余弦に比例するごとく、鞍形コイルのコ
イル導体２Ａ 、２Ｂ 、２Ｃ，２Ｄ等を周方向に分布
して配することによシ、被検体である人体１００を収納
すべき円筒状の均一磁場空間７の中央部およびその近傍
に磁束密度ＢＯなる均一磁場６を対称面Ｘ１． Ｘ、に
垂直な方向に発生させることができるとともに、均一磁
場空間Ｚ内の磁束をコア１を介して循環させられること
によシ、コア１の外部空間に漏れ磁束が広がるのを阻止
することができる。
周側には一対の鞍形コイル２および３が巻装されてお〕
、コア１の軸を通る対称面Ｘ、、Ｘ、を中心角θ＝０と
して鞍形コア２および３の周方向のアンペアターン密度
（鞍形コイで゛ ルの巻数と電流の積を局長か割った値）が対称面に対し
てなす中心角の余弦に比例するごとく、鞍形コイルのコ
イル導体２Ａ 、２Ｂ 、２Ｃ，２Ｄ等を周方向に分布
して配することによシ、被検体である人体１００を収納
すべき円筒状の均一磁場空間７の中央部およびその近傍
に磁束密度ＢＯなる均一磁場６を対称面Ｘ１． Ｘ、に
垂直な方向に発生させることができるとともに、均一磁
場空間Ｚ内の磁束をコア１を介して循環させられること
によシ、コア１の外部空間に漏れ磁束が広がるのを阻止
することができる。
ところで、このような構造はモータ々どの回転電機の回
転子を抜き取って固定子コアと固定子コイルのみを残し
たものとよく似ているので容易に着想できるものである
が、断面積が１−にも及ぶ円筒状の均一磁場空間７を包
囲し、かつ均一磁場空間Ｚ内の全磁束の通路となるコア
１はその重量が必然的に重くなシ、設置場所の床荷重に
重大な影響を及はすとともに−、均−磁場乙の強さ８０
の増大、いいかえればＮＭＲ−Ｃ！Ｔの一高精能化を阻
害するという問題がある。またコア１の磁気特性の非線
形性を考慮した均一磁場マグネットの設計が必ずしも容
易でないという問題がある。さらに、コア形であるため
に超電導化に適しないという基本的な問題があシ、磁気
シールド機能を有する非コア形の均一磁場コイルが求め
られている。
転子を抜き取って固定子コアと固定子コイルのみを残し
たものとよく似ているので容易に着想できるものである
が、断面積が１−にも及ぶ円筒状の均一磁場空間７を包
囲し、かつ均一磁場空間Ｚ内の全磁束の通路となるコア
１はその重量が必然的に重くなシ、設置場所の床荷重に
重大な影響を及はすとともに−、均−磁場乙の強さ８０
の増大、いいかえればＮＭＲ−Ｃ！Ｔの一高精能化を阻
害するという問題がある。またコア１の磁気特性の非線
形性を考慮した均一磁場マグネットの設計が必ずしも容
易でないという問題がある。さらに、コア形であるため
に超電導化に適しないという基本的な問題があシ、磁気
シールド機能を有する非コア形の均一磁場コイルが求め
られている。
本発明は前述の状況に鑑みてなされたもので、磁気シー
ルド用のコアを設けること−なく漏れ磁束を阻止するこ
とができ、したがって軽量であシ、高磁束密度の超電導
均一磁場マグネットへの適用が容易な均一磁場コイルを
提供することを目的とする。
ルド用のコアを設けること−なく漏れ磁束を阻止するこ
とができ、したがって軽量であシ、高磁束密度の超電導
均一磁場マグネットへの適用が容易な均一磁場コイルを
提供することを目的とする。
本発明はコイルに包囲された丸孔状の均一磁場空間を包
囲する半径Ｒ１なる円周上に軸方向に沿って配された複
数のコイル導体からなる内両導体列を、磁場の方向に垂
直な角度方向を対称面として、この対称面に対する角度
の余弦に周方向ｑアンペアターン密度が比例するようコ
イル導体を局方向に分布して配することによシ均−磁場
空間内に軸に垂直な方向の均一磁場を発生させるととも
に、前記内両導体列の外側の半径Ｒ１なる円周上に周方
向のアンペアターン密度が内両導体列のそれに対して半
径比（Ｒｉ／Ｒ１）の２乗に反比例して減少するよう分
布して配された複数のコイル導体からなる外両導体列を
設け、内側および外両導体列のコイル導体に流れる電流
の向きが互いに逆向きになるようコイル導体を渡シ線を
介して相互に導電接続するよう構成したことによシ、均
−磁場内の磁束を両溝体列間の非磁性空間を通路として
環流させることによシ漏れる磁束を阻止するようにした
ものである。
囲する半径Ｒ１なる円周上に軸方向に沿って配された複
数のコイル導体からなる内両導体列を、磁場の方向に垂
直な角度方向を対称面として、この対称面に対する角度
の余弦に周方向ｑアンペアターン密度が比例するようコ
イル導体を局方向に分布して配することによシ均−磁場
空間内に軸に垂直な方向の均一磁場を発生させるととも
に、前記内両導体列の外側の半径Ｒ１なる円周上に周方
向のアンペアターン密度が内両導体列のそれに対して半
径比（Ｒｉ／Ｒ１）の２乗に反比例して減少するよう分
布して配された複数のコイル導体からなる外両導体列を
設け、内側および外両導体列のコイル導体に流れる電流
の向きが互いに逆向きになるようコイル導体を渡シ線を
介して相互に導電接続するよう構成したことによシ、均
−磁場内の磁束を両溝体列間の非磁性空間を通路として
環流させることによシ漏れる磁束を阻止するようにした
ものである。
以下本発明を実施例に基づいて説明する。
第１図は本発明の実施例を示す原理的説明図であシ、均
一磁場コイルを軸方向から見た状態を示したものである
。図において、被検体である人体を収容する円筒状の均
一磁場空間７を包囲する半径Ｒ１なる円周上には、例え
ば非磁性の絶縁体からなる枠体３０に支持された複数の
内側コイル導体１１ないし１６等がそれぞれ軸方向に沿
って配されておシ、均一磁場の磁束線６の方向Ｙ、 、
Ｙ。
一磁場コイルを軸方向から見た状態を示したものである
。図において、被検体である人体を収容する円筒状の均
一磁場空間７を包囲する半径Ｒ１なる円周上には、例え
ば非磁性の絶縁体からなる枠体３０に支持された複数の
内側コイル導体１１ないし１６等がそれぞれ軸方向に沿
って配されておシ、均一磁場の磁束線６の方向Ｙ、 、
Ｙ。
Ｋ垂直な角度方向Ｘ１． Ｘ、を対称面として、この対
称面に対する角度θの余弦に比例するよう内側コイル導
体１１ないし１６が周方向に不均等に分布して配される
ことによシ、内両導体列１０Ａ。
称面に対する角度θの余弦に比例するよう内側コイル導
体１１ないし１６が周方向に不均等に分布して配される
ことによシ、内両導体列１０Ａ。
１、ＯＢ、１０Ｃ，ＩＯＤが形成されている。また内両
導体列１０Ａと１０Ｂ、並びに１０Ｇと１０Ｄはそれぞ
れ渡シ線１９に上って導電接続されることによシ、対称
面Ｘ１． Ｘ、に対称な一対の内側；イル１０が形成さ
れている。
導体列１０Ａと１０Ｂ、並びに１０Ｇと１０Ｄはそれぞ
れ渡シ線１９に上って導電接続されることによシ、対称
面Ｘ１． Ｘ、に対称な一対の内側；イル１０が形成さ
れている。
一方、内両導体列１０Ａ、ＩＯＢ、１００．１０Ｄの外
側の半径Ｒ，なる内周上には枠体３０に支持された複数
の外側コイル導体１例えは２１゜２２．２３．２４等か
らなる外両導体列２０Ａ。
側の半径Ｒ，なる内周上には枠体３０に支持された複数
の外側コイル導体１例えは２１゜２２．２３．２４等か
らなる外両導体列２０Ａ。
２０Ｂ、２０Ｃ，２０Ｄが配されておシ、外両導体列２
ＯＡと２０Ｂ、並びに２０Ｃと２０Ｄとが渡シ線２９に
よシ導電接続されることによシ、対称面Ｘ、 、 Ｘ、
に対して対称な一対の外側コイル２０が形成されておシ
、内側コイル１０および外側コイル２０それぞれの導体
列には、図において導体断面に電流の向きを記号で示す
ように互いに逆向きの直流電流が流れるよう構成されて
いる。
ＯＡと２０Ｂ、並びに２０Ｃと２０Ｄとが渡シ線２９に
よシ導電接続されることによシ、対称面Ｘ、 、 Ｘ、
に対して対称な一対の外側コイル２０が形成されておシ
、内側コイル１０および外側コイル２０それぞれの導体
列には、図において導体断面に電流の向きを記号で示す
ように互いに逆向きの直流電流が流れるよう構成されて
いる。
つぎに、上述のように構成された均一磁場コイルの磁気
特性について検討結果を説明する。いま、半径Ｒ１なる
内側コイル導体１１ないし１６の対称面Ｘ１． Ｘ、に
対する角度をθ、角度θ＝：０におけ不局方向のアンペ
アターン密度を工□、半径Ｒ１なる外側コイル導体２１
ないし２４０角度なφ、角度φ＝０における周方向のア
ンペアターン密度を工、とし、内側コイル１０の内側の
均一磁場空間７のベクトルポテンシャル分布をＡＩ（ｒ
。
特性について検討結果を説明する。いま、半径Ｒ１なる
内側コイル導体１１ないし１６の対称面Ｘ１． Ｘ、に
対する角度をθ、角度θ＝：０におけ不局方向のアンペ
アターン密度を工□、半径Ｒ１なる外側コイル導体２１
ないし２４０角度なφ、角度φ＝０における周方向のア
ンペアターン密度を工、とし、内側コイル１０の内側の
均一磁場空間７のベクトルポテンシャル分布をＡＩ（ｒ
。
θ）、内外コイル１０および２０間の空隙中のベクトル
ポテンシャルをＡｔ（ｒ、θ）、外（１１１コイル２０
の外側空間部のベクトルポテンシャルをＡ、（ｒ、θ）
とすると、点（ｒ＋θ）におけるベクトルポテンシャル
−はそれぞれ次式で表わされる。
ポテンシャルをＡｔ（ｒ、θ）、外（１１１コイル２０
の外側空間部のベクトルポテンシャルをＡ、（ｒ、θ）
とすると、点（ｒ＋θ）におけるベクトルポテンシャル
−はそれぞれ次式で表わされる。
Ａ１＝（工ｉ Ｉｓ）ｒｃｃｍθ ・・・・・
・（１）４π Ａｓ＝（（工ｔＲｉ／ｒ） −工ｓ）ｃｍθ””（２）
４π Ａ、＝ −（ＩＩＲｌ−工５Ｒｓ） ｏａｓθ・−・
−（３）４π ｒ外
側６コイル２０の外側への漏れ磁束を無くすためには、
ベクトルポテンシャルＡ、を零にすればよく、その条件
は次式で示される。
・（１）４π Ａｓ＝（（工ｔＲｉ／ｒ） −工ｓ）ｃｍθ””（２）
４π Ａ、＝ −（ＩＩＲｌ−工５Ｒｓ） ｏａｓθ・−・
−（３）４π ｒ外
側６コイル２０の外側への漏れ磁束を無くすためには、
ベクトルポテンシャルＡ、を零にすればよく、その条件
は次式で示される。
工□Ｒ，−工、Ｒ，＝Ｏ・・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・（４）、工、＝工１／（Ｒｓ／ｌ
） ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・（５
）すなわち、式（５）に示すように外側−コイル２００
周方向のアンペアターン密度工、を、内側コイル１００
アンペアターン密度工、に対して、内外両コイルの半径
比（Ｒｓ／ Ｒｓ ）の２乗に反比例して減少するよう
決めることによシ、外側コイル２０の外部空間に漏れ磁
束が広がるのを阻止することができる。
・・・・・・・・・・（４）、工、＝工１／（Ｒｓ／ｌ
） ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・（５
）すなわち、式（５）に示すように外側−コイル２００
周方向のアンペアターン密度工、を、内側コイル１００
アンペアターン密度工、に対して、内外両コイルの半径
比（Ｒｓ／ Ｒｓ ）の２乗に反比例して減少するよう
決めることによシ、外側コイル２０の外部空間に漏れ磁
束が広がるのを阻止することができる。
また、ベクトルポテンシャルＡ＄ を零にしたとき、ベ
クトルポテンシャルＡ、 、 Ａ、は次式で表わされる
。
クトルポテンシャルＡ、 、 Ａ、は次式で表わされる
。
式（３）から均一磁場空間Ｚ内の磁束密度ＢＯを求める
と、次式のようＫなシ、内側および外側コイルそれぞれ
の半径Ｒ１およびＲ１によって決まる一定値、すなわち
均一磁場を形成することができる。
と、次式のようＫなシ、内側および外側コイルそれぞれ
の半径Ｒ１およびＲ１によって決まる一定値、すなわち
均一磁場を形成することができる。
１Ｂｏｌ ” ■ロア＝ （１−（Ｒｘ／Ｒｓ”）
） ”＝（８）第２図は第１図で示される実施例におけ
る均一磁場コイルの磁束分布図であシ、内側コイル１０
の内両導体列１０Ａ、１０Ｂ、１０Ｃ，１０Ｄのコイル
導体をアンペアターン密度工１が角度０の余弦に比例す
るごとく周方向に分布して配置するとともに、外側コイ
ル２０の外両導体列２０Ａ。
） ”＝（８）第２図は第１図で示される実施例におけ
る均一磁場コイルの磁束分布図であシ、内側コイル１０
の内両導体列１０Ａ、１０Ｂ、１０Ｃ，１０Ｄのコイル
導体をアンペアターン密度工１が角度０の余弦に比例す
るごとく周方向に分布して配置するとともに、外側コイ
ル２０の外両導体列２０Ａ。
２０Ｂ 、２０Ｃ，２０Ｄのコイル導体をアンペアター
ン密度工１が式（５）の条件を満足するごとく周方向に
分布して配置し、内側および外側コイルに互いに逆向き
の電流を流すよう構成することによシ、均一磁場空間Ｚ
内には磁束密度ＢＯなる均一磁場６が形成されるととも
に、内側コイル１０を外側コイル２０との間の枠体３０
を含む空間に磁束３６の環流通路を形成するととができ
、磁束３６が外側コイル２０の外側に漏れ出すことを阻
止することができる。
ン密度工１が式（５）の条件を満足するごとく周方向に
分布して配置し、内側および外側コイルに互いに逆向き
の電流を流すよう構成することによシ、均一磁場空間Ｚ
内には磁束密度ＢＯなる均一磁場６が形成されるととも
に、内側コイル１０を外側コイル２０との間の枠体３０
を含む空間に磁束３６の環流通路を形成するととができ
、磁束３６が外側コイル２０の外側に漏れ出すことを阻
止することができる。
なお、内側および外側コイルの周方向のアンペアターン
密度Ｉ、 、 Ｉ、の分布は理想的には連続分布である
ことが好ましいが、第１図で示される実施例のようにコ
イル導体を周方向に分散配置する方式ではアンペアター
ン密度の分布を連続的にはできない。したがって均一磁
場の強さの均一性の要求度に対応してコイル導体数を増
すとともに、高い磁束密度が要求される超電導マグネッ
トにおいては、コイル導体を半径方向に重層配置するな
どの方法を併用するなどして、アンペアターン密度が連
続的分布に近づくよう構成することが好ましい。
密度Ｉ、 、 Ｉ、の分布は理想的には連続分布である
ことが好ましいが、第１図で示される実施例のようにコ
イル導体を周方向に分散配置する方式ではアンペアター
ン密度の分布を連続的にはできない。したがって均一磁
場の強さの均一性の要求度に対応してコイル導体数を増
すとともに、高い磁束密度が要求される超電導マグネッ
トにおいては、コイル導体を半径方向に重層配置するな
どの方法を併用するなどして、アンペアターン密度が連
続的分布に近づくよう構成することが好ましい。
第３図は本発明の異なる実施例を示す概略説明図である
。図において、内両導体列ＩＯＡ、１０Ｂ、１ｏＣ，１
０Ｄおよび外両導体列２ＯＡ、２０Ｂ、２０Ｃ，２０Ｄ
それぞれの構成は第１図で示される前述の実施例と同じ
であるが、各コイル導体の接続方法が異なっている。す
なわち、内側および外両導体列１０Ａと２ＯＡ、１０Ｂ
と２０Ｂ、ｉＱｃと２０Ｃ，１０Ｄと２０Ｄそれぞれの
コイル導体が渡シ線！１９を介して相互に導電接続され
るとともに、例えば内両導体列１０Ａ中の角度θが大き
い位置にあるコイル導体１５および１６が導体列１０Ｂ
の対応する位置にあるコイル導体に渡シ線４９を介して
導電接続されることによシ、すべてのコイル導体が縦続
接続されて一つのコイルが形成され、かつ内両導体列と
外両導体列との電流の向きが図中記号で示すように互い
に逆向きになるよう構成されることによシ、第１図で示
される実施例と同様危機能を発揮するよう構成されてい
る。
。図において、内両導体列ＩＯＡ、１０Ｂ、１ｏＣ，１
０Ｄおよび外両導体列２ＯＡ、２０Ｂ、２０Ｃ，２０Ｄ
それぞれの構成は第１図で示される前述の実施例と同じ
であるが、各コイル導体の接続方法が異なっている。す
なわち、内側および外両導体列１０Ａと２ＯＡ、１０Ｂ
と２０Ｂ、ｉＱｃと２０Ｃ，１０Ｄと２０Ｄそれぞれの
コイル導体が渡シ線！１９を介して相互に導電接続され
るとともに、例えば内両導体列１０Ａ中の角度θが大き
い位置にあるコイル導体１５および１６が導体列１０Ｂ
の対応する位置にあるコイル導体に渡シ線４９を介して
導電接続されることによシ、すべてのコイル導体が縦続
接続されて一つのコイルが形成され、かつ内両導体列と
外両導体列との電流の向きが図中記号で示すように互い
に逆向きになるよう構成されることによシ、第１図で示
される実施例と同様危機能を発揮するよう構成されてい
る。
上述のように構成された均一磁場コイルにおいて、コイ
ル導体相互０接続は、たとえば次式によって決めること
ができる。
ル導体相互０接続は、たとえば次式によって決めること
ができる。
画φ＝（Ｒｓ／Ｒ□）ｄ＋θ ・・・・・・・・・・・
・・・・・・・（９）すなわち、上式を満足する角度θ
の位置にある内側コイル導体と角度φの位置にある外側
コイル導体とが渡？）８５９によって相互に導電接続さ
れることになるが、右辺が１を超える位置には外側コイ
ル導体が存在しないので、この場合には中心磁束線Ｙ１
． Ｙ、に対して対称位置にある内側コイル導体を渡Ｄ
ｉ１６！４９によりて相互に導電接続する。
・・・・・・・（９）すなわち、上式を満足する角度θ
の位置にある内側コイル導体と角度φの位置にある外側
コイル導体とが渡？）８５９によって相互に導電接続さ
れることになるが、右辺が１を超える位置には外側コイ
ル導体が存在しないので、この場合には中心磁束線Ｙ１
． Ｙ、に対して対称位置にある内側コイル導体を渡Ｄ
ｉ１６！４９によりて相互に導電接続する。
なお半径Ｒ１と角度φで決まる外側コイル導体の位置は
式（９）によシその位置を求めることができる。
式（９）によシその位置を求めることができる。
均一磁場コイルを上述のように構成することＫよシ、第
１図で示される実施例に比べて渡シ線の長さを大幅に短
縮できるとともに、渡シ線を配置するために必要な軸方
向寸法を短縮できる利点があシ、コイルを小形軽量かつ
低損失化できるので、超電導マグネットに適用する場合
にはクライオスタットの小形化ならびに省熱損失化に貢
献することができる。
１図で示される実施例に比べて渡シ線の長さを大幅に短
縮できるとともに、渡シ線を配置するために必要な軸方
向寸法を短縮できる利点があシ、コイルを小形軽量かつ
低損失化できるので、超電導マグネットに適用する場合
にはクライオスタットの小形化ならびに省熱損失化に貢
献することができる。
本発明は前述のように、均一磁場空間を包囲する円周上
に周方向のアンペアターン密度が対称面に対してなす角
度の余弦に比例するよう配された内両導体列と、その外
側の円周上にアンペアターン密度が半径の２乗比に反比
例して低減された外両導体列を設け、内側および外両導
体列の電流の向きが逆向きになるよう構成した。その結
果、従来技術におけるコアなどの磁気シールドを用いず
に漏れ磁束の発生を阻止することができ、かつコイルを
軽量化できるとともに、磁気特性の非直線性などを考慮
することなしに理論計算に基づいて均一磁場が容易に得
られる均一磁場コイルを提供することができる。また、
枠体に支持された内側および外両導体列からな）軽量か
つ一体化された均一磁場コイルは一つのクライオスタッ
トに容易に収納することができ、したがって高磁束密度
。
に周方向のアンペアターン密度が対称面に対してなす角
度の余弦に比例するよう配された内両導体列と、その外
側の円周上にアンペアターン密度が半径の２乗比に反比
例して低減された外両導体列を設け、内側および外両導
体列の電流の向きが逆向きになるよう構成した。その結
果、従来技術におけるコアなどの磁気シールドを用いず
に漏れ磁束の発生を阻止することができ、かつコイルを
軽量化できるとともに、磁気特性の非直線性などを考慮
することなしに理論計算に基づいて均一磁場が容易に得
られる均一磁場コイルを提供することができる。また、
枠体に支持された内側および外両導体列からな）軽量か
つ一体化された均一磁場コイルは一つのクライオスタッ
トに容易に収納することができ、したがって高磁束密度
。
高分解能のＮＭＲ−ＣＴの提供に貢献できる。
第１図は本発明の実施例を示す原理的説明図、第２図は
第１図の実施例における磁束分布図、第３図は本発明の
異なる実施例を示す原理的説明図、第４図は従来の均一
磁場Ｖグネットの一例を示す斜視図、第５図は第４図の
軸方向から見た概略−磁場（磁束）、７・・・均一磁場
空間、１０・・・内側コイル、１１〜１６・・・内側コ
イル導体、ＩＯＡ。 １０Ｂ、１０Ｃ，１０Ｄ・・・内両導体列、１９，２９
．５９．４９・・・渡シ線、２０・・・外側コイル、２
ＤＡ 、２０Ｂ 、２０Ｃ，２０Ｄ・・・外両導体列、
２１〜２５・・・外側コイル導体、３０・・・枠体、Ｘ
、、Ｘ。 ・・・対称面、θ、φ・・・対称面に対する角度、Ｒ，
、Ｒ。 ・・・内側および外両導体列の半径、ＢＯ・・・均一磁
場の磁束密度。 第 １ 図 第２図 第３図 第４図 第５図
第１図の実施例における磁束分布図、第３図は本発明の
異なる実施例を示す原理的説明図、第４図は従来の均一
磁場Ｖグネットの一例を示す斜視図、第５図は第４図の
軸方向から見た概略−磁場（磁束）、７・・・均一磁場
空間、１０・・・内側コイル、１１〜１６・・・内側コ
イル導体、ＩＯＡ。 １０Ｂ、１０Ｃ，１０Ｄ・・・内両導体列、１９，２９
．５９．４９・・・渡シ線、２０・・・外側コイル、２
ＤＡ 、２０Ｂ 、２０Ｃ，２０Ｄ・・・外両導体列、
２１〜２５・・・外側コイル導体、３０・・・枠体、Ｘ
、、Ｘ。 ・・・対称面、θ、φ・・・対称面に対する角度、Ｒ，
、Ｒ。 ・・・内側および外両導体列の半径、ＢＯ・・・均一磁
場の磁束密度。 第 １ 図 第２図 第３図 第４図 第５図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １）円筒状の均一磁場空間を包囲する円周上にその軸に
沿って配され周方向のアンペアターン密度が軸を通る対
称面に対してなす中心角の余弦に比例するごとく分布し
て配された複数のコイル導体からなる内側導体列、なら
びにこの内側導体列の外側の円周上に周方向のアンペア
ターン密度が内側導体列のそれに対して半径比の２乗に
反比例して減少するごとく分布して配された複数のコイ
ル導体からなる外側導体列を備え、前記両導体列の電流
の向きが相互に逆向きになるごとく導電接続されてなる
ことを特徴とする均一磁場コイル。 ２）特許請求の範囲第１項記載のものにおいて、内側お
よび外側導体列を構成するコイル導体がそれぞれ別体に
導電接続されたことを特徴とする均一磁場コイル。 ３）特許請求の範囲第１項記載のものにおいて、内側お
よび外側導体列を構成するコイル導体が相互に導電接続
されたことを特徴とする均一磁場コイル。 ４）特許請求の範囲第３項記載のものにおいて、相互に
導電接続される外側コイル導体の角度の正弦と、内側コ
イル導体の角度の正弦と半径比との積とが互いに等しく
なるよう形成されるとともに、後者の積が１を超える角
度範囲においては互いに対称位置にある内側コイル導体
が相互に導電接続されたことを特徴とする均一磁場コイ
ル。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60139923A JPS621207A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 均一磁場コイル |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60139923A JPS621207A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 均一磁場コイル |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS621207A true JPS621207A (ja) | 1987-01-07 |
| JPH0341967B2 JPH0341967B2 (ja) | 1991-06-25 |
Family
ID=15256805
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60139923A Granted JPS621207A (ja) | 1985-06-26 | 1985-06-26 | 均一磁場コイル |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS621207A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2002065149A1 (en) * | 2001-02-02 | 2002-08-22 | Oxford Magnet Technology Limited | Superconducting open mri magnet with transverse magnetic field |
-
1985
- 1985-06-26 JP JP60139923A patent/JPS621207A/ja active Granted
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2002065149A1 (en) * | 2001-02-02 | 2002-08-22 | Oxford Magnet Technology Limited | Superconducting open mri magnet with transverse magnetic field |
| GB2388198A (en) * | 2001-02-02 | 2003-11-05 | Oxford Magnet Tech | Superconducting open MRI magnet with transverse magnetic field |
| GB2388198B (en) * | 2001-02-02 | 2005-06-01 | Oxford Magnet Tech | Superconducting open MRI magnet with transverse magnetic field |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0341967B2 (ja) | 1991-06-25 |
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