JPS6162207A - 筒状電波レンズ付きアレイアンテナ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は、無線通信におけるアレイアンテナに関する。

特に、放射ビームの形状がある平面内では扇形の拡がり
を有し、これと直交する平面内では前記平面と異なるビ
ーム形状を有する成形ビームアンテナに関する。

本発明は、一つの親局と複数の子局との間の無線通信に
利用される。

〔従来の技術〕

□　　通常の無線通信では無線局と無線局が正対して通
信を行うので、用いられるアンテナには一般に高利得で
低サイドローブの特性のものである。しかし、ある地域
内に散在する複数の子局と一つの親局との間で通信を行
う場合には、親局のアンテナは子局の散在する地域を効
率よく照射するいわゆる成形ビームを有することが必要
である。

第９図は無線通信を行う親局および子局が配置された平
面図、第１０図および第１１図はその側面図であって、
これらを用いてビーム成形の効果を説明する。すなわち
、Ａ局を親局として、Ｂ、Ｃ２Ｄ、Ｅ局をそれぞれ子局
とした場合に、親局のアンテナのビームの形状には水平
面内では第９図に破線１で示すようにすべての子局を覆
うような扇形の拡がりを有することが望ましい。一方、
垂直面では第１０図および第１１図に示すように子局の
配置される地上高低差および親局との距離の差によって
、第１０図の破線２で示すような通常のペンシルビーム
よりも第１１図の破線３に示すような成形ビームを有す
ることが望ましい。

第１２図は第９図に示した親局と子局の通信範囲が隣接
して配置された場合の平面図である。このような場合に
は、成形ビーム１と１′が干渉しないように、互いに直
交した偏波を用いることになり、偏波の直交度すなわち
ビーム１と１′の交差偏波特性の良否が回線の品質を直
接左右することになる。

従来、このような成形ビームを合成する方法としては、
例えば同一出願人による特許出願特願昭５８−１０７４
４１　（本願出願時に未公開）のような電波レンズアン
テナが考えられた。第１３図および第１４図にこの従来
例アンテナの斜視図および水平面での断面図を示す。

第１４図において、電波レンズは１個の中央部と２個の
両端部とより構成され、−次放射器１２によ　　　　　
Ｗ　’）１り給電される。中央部の電波レンズ１の両表
面５ｌＴ１はともに点Ｆを中心とする同心円であり、両
端部の電波レンズ２および３はそれぞれ中心軸Ｐ２およ
びＰ３を中心軸とする電波集束用の電波レンズであり、
第１５図から１７図に示す切断線を軸Ｐ２または軸Ｐ３
まわりに回転して形成される電波レンズの一部分である
。したがって−次放射器１２より放射された電波のうち
、中央部の電波レンズ１に入射した電波は破線２４．２
５に示す通路を経て、水平面内では電波レンズの屈折の
影響を受けず放射される。

また、両端部の電波レンズ２と３に入射した電波は破線
２６．２７および２８．２９に示す電波の通路を経て、
それぞれ中心軸Ｐ２およびＰ３の方向に進行する平面波
として放射される。

したがって、全体の放射特性は、水平面内では電波レン
ズ１の拡き角度の範囲内でほぼ平坦で、拡き角度の両端
部では、その両端部にエネルギーが集中し、両端部以上
の角度への不要放射を低減した形状の成形ビームが合成
できる。第１５図から第１７図は両端部レンズの具体的
構成を説明する図であり、これはいずれも第１４図の垂
直軸と中心軸Ｐ２を含む平面による切断線を示している
。いずれの場合も点Ｆから到来する球面波をその中心軸
Ｐ２方向に進行する平面波に変換する電波集束用レンズ
の例であり、破線３０と３１は電波の通路の例を示す。

第１５図の例はいわゆる楕円レンズであり、表面Ｓ２は
点Ｆを中心とした円弧であり、表面Ｔ２は式（１）で定
まるものである。同様に第１６図の例はいわゆる双曲線
レンズであり、表面Ｓ２は弐（２）により、表面Ｔ２は
中心軸Ｐ２に直交する直線である。第１７図はいわゆる
２表面レンズであり、表面Ｓ２およびＴ２での双方での
屈折を利用したものであり、両表面は式（３）により定
まる。ただし式（１）〜（３）においてεは屈折率、ｆ
は焦点距離を表す。

第７図の表面Ｔ２ γ＝ｆ　　（ｇ　　１）　／　（ｇ　ｃｏｓθ）　　　
　−（１）第８図の表面Ｓ２ γ＝（ε−１）ｆ／　（εｃｏｓθ−１＞　　−（２）
第９図の表面Ｓ　ｚ　−、Ｔｚ γ　ｄθ　　　　εｃｏｓ　（θ−θ’）−１゜両端部
の電波レンズ２と３は、第１５図から第１７図に示す切
断線を中心軸Ｐ２とＰ３まわりに回転してなるものの一
部を用いて構成される。中央部の電波レンズｌは第１５
図から第１７図に示す切断線を垂直軸まわりに回転して
構成されるか、または第１８図および第２０図に示すよ
うな切断線を垂直軸まわりに回転して構成される。

前者の場合は全体のレンズが水平面に関して対称な構造
となるので垂直面内では第２０図の実線２１　　、のよ
うな水平面に関して対称なビームしか合成できない。

後者の場合は後述するように垂直面内のビーム形状を水
平軸に関して非対称なものに成形できるが、全体のレン
ズの形状が水平面に関して非対称な構造となる。

第１８図において切断線は部分的な電波レンズ４．５お
よび６により構成される。電波レンズの各部分は第１５
図に示した電波集束用レンズの切Ｉｇｒ″ｆｒｆＡの一
部分を鏡面形状として焦点Ｆを共有し、かつ各中心軸が
それぞれレンズ軸Ｐ、およびＰ６方向に向くように組合
わされている。

したがって焦点Ｆから放射された球面波は破線３３．３
４．３５を電波の通路として各電波レンズの中心軸方向
に進む電波となる。

このため、垂直面内の放射特性は第２１図の実線２３で
示すような水平面に関して非対称なビーム形状となる。

第１９図の構成例では切断線は部分的な電波レンズ４と
７より構成される。部分的な電波レンズ４は第１５図に
示した電波集束用レンズの切断線の一部であり、その中
心軸はレンズ軸と一致している。

したがって、この部分を通る電波は例えば破線３３にそ
の通路を示すようにレンズ軸と平行な方向に　　　　　
　蓼進む電波となる。部分的な電波レンズ７はその両　
　　　　＋□、ｊｉ表面Ｓ、とＴ７での屈折を利用して
所望の方向に所望なだけのエネルギーを放射しようとす
るものであり、所望の方向と蛍が定まれば周知の屈折の
法則（スネルの法則）とエネルギー保存の法則を用いて
表面Ｓ７とＴ７を求めることができる。

この場合も垂直面内の放射特性は第２１図の実線２３で
示すような水平面に関し非対称なビーム形状となる。な
お、第２０図、第２１図にはそれぞれ交差偏波特性をそ
れぞれ実線２２と２３′で示しであるが、この特性の差
は以下に記述する理由により生ずる。

周知のように電波レンズの放射特性は一次放射器１２よ
り到来した電波の電磁界ベクトル電波レンズを通過後、
−次放射器と反対側の表面（例えば第１４図の表面Ｔ＋
−７３）に生ずる電磁界ベクトルＥとＩ］より式（４）
により定まる等価電磁流ベクトルＭとＪを波源として決
定される。

Ｍ　＝　Ｅ　Ｘ　ｎ　、　　　Ｊ　＝　ｎ　Ｘ　Ｈ−（
４まただし、ｎは前記した表面での単位法線ベクトルで
ある。

ここで、Ｅと１１およびｎは入射到来波が球面波であり
、かつレンズの構成は前記した通りであることからそれ
ぞれ直角座標系で３つの成分をもつため、ＭとＪも３つ
の成分を存する。すなわちレンズの放射特性を定めるＭ
とＪそのものが交差偏波成分を含んだものとなり、放射
特性の主偏波■および交差偏波■はそれぞれこのＪとＭ
の各成分の大きさに比例する。

前記したように、第２０図に示す特性の電波レンズアン
テナの構成は水平面に関して対称であるため、たとえＪ
とＭに交差偏波成分を含んでいても対称面である水平面
では互いに相殺しあい、交差偏波を生じないが、水平面
以外では対称性が保てないので交差偏波成分が残ること
になり、結局第２０図の実線２２のような特性となる。

また第２１図に特性を示す電波レンズアンテナの構成は
水平面に関してもともと対称でないため、交差偏波成分
が相殺しあうことなく、実線２３で示すように良好な特
性を得ることができない。

〔発明が解決しようとする問題点〕

以上説明したように、従来の電波レンズアンテナでは水
平面内で交差偏波特性を良好にしようとすると垂直面内
のビーム成形に大きな制約を生じ、垂直面内のビーム成
形を良好にしようとすると水平面内の交差偏波特性を良
好にできないという欠点があり、第９図から第１３図に
示すような回線設計上には大きな問題があった。

さらに、第２０図の実線２２で示すような交差偏波特性
を実現したとしても、水平面以外では急激に特性が劣化
するため、例えば第１２図のＡ局と０局およびＡ局とＡ
′局の選定をする際、各局間の地上高低差が大きくとれ
ず、実際の地形あるいは建物等の高低差を考慮すると局
が選定できなくなるか、あるいは特別なタワーを別に設
けなければならないなどの問題も生じる。

さらに第１３図から第１５図に示すような構成の鏡面を
作成することは技術的にも３次元で複雑な面を成形する
困難さがあり、一般的には高価な治工具を必要とする。

また、成形そのものの工数も大きいなど、アンテナ全体
として高価なものになる欠点があった。

本発明は、ビーム成形特性および交差偏波特性の良好な
新しい構造のアンテナを提供することを目的とする。本
発明は製作に特別な７Ｇ工具を必要とせず、製造工数が
小さく、安価なアンテナを提供することを目的とする。

〔問題点を解決するための手段〕

本発明は、水平面内のビーム成形は電波レンズを用いず
アレイアンテナにより合成し、垂直面内のビームの成形
をアレイアンテナの放射素子の放射通路に配置された筒
状電波レンズにより合成し、アレイアンテナの放射特性
と筒状電波レンズの特性を活かして交差偏波特性とビー
ム成形度が共に良好なアンテナを得ることを特徴とする
。

すなわち本発明は、長方形の平面上に複数の放射素子が
配列されたアレイアンテナと、このアレイアンテナの上
記放射素子の放射通路に配置された電波レンズとを備え
、この電波レンズが筒状の部分構造により構成された筒
状電波レンズ付きアレイアンテナにおいて、 上記アレイアンテナの上記長方形の中心を原点とし、そ
の長方形の長手方向にＹ軸を定め、その長方形の平面に
直交し原点を通り上記筒状電波レンズに近づく方向にＹ
軸を定め、原点を通りＹ軸およびＹ軸に直交する方向に
Ｘ軸を定めると、上記筒状電波レンズは、その筒軸がＹ
軸と平行であってＸＺ垂直面関して対称でありかうＺ軸
方向に凸の曲面形状であり、 上記アレイアンテナの放射素子は、その励振振幅および
その励振位相がＸＺ垂直面関して対称になるように配置
され、さらに、上記アレイアンテナの放射素子は、上記
筒状電波レンズにより形成される放射ビームが、ＹＺ平
面上でＹ軸に関して対称であり、ＸＺ平面上でＹ軸に関
して非対称であるように口装置されたことを才、冒政と
する。

筒状電波レンズは、アレイアンテナに取り付ける取付構
造を含むことが好ましい。

〔作　用〕

アレイアンテナとこの放射ビームを成形する電波レンズ
とにより、水平方向には対称形であり、垂直方向には非
対称形である放射ビームを得ることができる。

〔実施例〕

第１図は本発明実施例装置構造を示す斜視図である。こ
の実施例では放射器として導波管スロット方式のアレイ
アンテナ４０と、部分筒状電波レンズ５０．５１．５２
より構成される筒状電波レンズにより構成されている。

アレイアンテナ４０は放射素子の配置されている面は長
方形であり、その一端には終端器４１が接続されている
。直交座標軸ＸＸＹ、Ｚはそれぞれアレイアンテナのス
ロットの設けられている開口面の中心を原点とし、アレ
イアンテナの長手方向にＹ軸、開口面に直交し筒状電波
レンズに近づく方向にＹ軸、Ｘ軸とＹ軸に直交する方向
にＸ軸を定めている。

部分筒状電波レンズ５０．５１．５２はその筒軸、すな
わちこの軸と直交する平面での各部分の電波レンズの切
断線が常に同一となる軸がＹ軸と平行に配置され、全体
の筒状電波レンズはＸＺ垂直面関して対称である。直線
５３はＹ軸の近接したこれと平行な線である。

第３図はアレイアンテナの一部の拡大図であり、導波管
のいわゆる磁界面に管軸、すなわら長手方向に平行に図
に示すような楕円形のスロットを複数個設けたものであ
り、導波管を進行してきた電波は個々のスロットより放
射される。

個々のスロットは導波管内壁を流れるＸ軸方向の電流に
より励振されるが、その振幅は主として第３図に示すス
ロット間のＹ方向の寸法りにより、また各スロット間の
相対的励振位相は主として第３図に示すスロットとＹ軸
との寸法Ｓにより８１１整される。

例えば第１図において、ＹＺ垂直面水平面、ＸＺ垂直面
垂直面とした場合に、水平面内で第５図に示す実線６０
のような、Ｚ軸すなわち第５図の角度０度の軸を中心に
対称なビームを合成する場合を説明すると、この場合個
々のスロットの励振振幅および励振位相はＸＺ垂直面関
して対称となる。

第５図の例は全スロット数２１、振幅および位相は中央
部のスロットの励振振幅を１、励振位相を０度とした場
合、上側１０番目のスロットまでは表のとおりとなる。

また前記数値例はあくまでもビーム成形をアレイアンテ
ナで実現できることを示す一例であり、他の励振も可能
である。このように、第５図の実線６０のようなビーム
を合成する場合には、ＸＺ垂直面関して励１辰振幅およ
び励振位相は対称となる。

第４図はアレイアンテナの他の構成例を示す図である。

この例はプリンテッドアレイアンテナによる例である。

同図で符号４３．４６．４７は誘電体基板４４上の金属
ストリップであり、符号４５は金属導体である。同図で
正方形ストリップ４３は放射素子であり、金属ストリッ
プ４６．４７はこの放射素子へ直交した二つの偏波を給
電するための給電線である。金属ストリップ４６は電界
成分がＸ軸方向の偏波の給電線であり、金属ストリップ
４７はＹ軸方向の偏波の給電線である。これらはそれぞ
れ入出力端が金属導体４５に固定されたコネクタ４８．
４９に接続される。コネクタ４日、４９はそれぞれ同軸
の外導体が金属導体４５に、中心導体が金属ストリ・ノ
ブ４６と４７に接続されて給電線と電気的に結合してい
る。

この構造では各放射素子への励振振幅および位相は金属
ストリップ４６と４７のストリップ幅の変化と線路長に
より制御することができる。

以上のアレイアンテナによるビーム成形の特徴は第１３
図で説明した鏡面による成形と異なり、各放射素子とし
て交差偏波識別度が良好な素子を用いれば基本的に波源
には交差偏波成分を含まず、ビーム成形が可能となる。

したがって、第１６図および第１７図の説明で述べたよ
うに波源に含まれる交差偏波成分を主反射鏡の対称性を
利用して打ち消されなくても、良好な交差偏波特性が得
られるという大きな特徴を有する。

なお、アレイアンテナの構成として第３図および第４図
に示す構成側以外にも例えばダイポールアレイ、クロス
トダイポールアレイなどの放射素子を使用して本発明を
実施することができる。

第６図は第１図に示す実施例のｘＺ垂直面切断図であり
、第７図は垂直面内の放射特性を説明す　　　　　（、
（ｉる図である。第６図の例では部分筒状電波レンズ５
０．５１．５２の切断線は第１８図の切断線と同一であ
り、各部分筒状電波レンズはそれぞれ点Ｑを焦点とし、
それぞれＺ軸、Ｐ５１、Ｐ５２を中心軸とする電波集束
用の電波レンズである。従って部分筒状電波レンズ５０
．５１．５２は直線５３を焦線とする筒状の電波レンズ
であり、ＸＺ垂直面平行な平面内では個々に電波集束用
筒状電波レンズを形成する。

点Ｑは焦線５３とｘＺ垂直面交点である。したがって、
導波管スロットから放射された電波のうち、部分筒状電
波レンズ５０．５１．５２を通過した電波はその通路が
破線７０．７１．７２に示されるようにそれぞれＺ軸、
Ｐ５１．　Ｐ５２の方向に進行する電波として放射され
、全体の放射特性はこれらの合成波として定まり、ＸＺ
平面上では第１８図の説明で述べたことと同様に、その
放射特性は第７図の実ｓｇ　６１で示すようにＹＺ垂直
面関して非対称なビームに成形される。

以上のように主偏波成分のビーム成形について説明した
が、次に交差偏波特性について説明する。

従来技術の交差偏波識別度の説明で述べたと開運により
、各部分筒状電波レンズを透過後アレイアンテナと反対
側のレンズ表面に誘起される電磁界ベクトルＥとＨは式
（４）により定まる。式（４）をそれぞれｘ、、ｙ、ｚ
成分、ＪｘＳＪｖ、ＪｚおよびＭｘｌＭ、　ＳＭ、　　
で示すと式（５）となる。

Ｊ　Ｘ　＝　ｎｙ　Ｈｚ　−ｎｙ　ＨｙＪｙ　＝　ｎｚ
　ＨＸ　−ｎｘ　Ｈｚ ＪＺ　＝　ｎＸ　Ｈｙ　−ｎｙ　Ｈｘ Ｍｘ　＝Ｅｖ　ｎｚ　−Ｅｚ　ｎｙ Ｍｙ　”　Ｅ　ｚ　ｎ　ｘ　−Ｅ　Ｘ　ｎ　ＺＭｚ　”
Ｅｘ　ｎｙ　−Ｅｖ　ｎｘ −・−・・−・・（５） ただし、ｎＸ　、ｎＹ　％　ｎｚはｎのｘ、ｙ。

Ｚ成分。

さらに、磁界ベクトルＩ（と電界ベクトルＥとは直交関
係にあるから、例えば主偏波がいわゆる垂直偏波、ずな
わち電界ベクトルがＸ軸方向に向いている電波がアレイ
アンテナより放射されている場合に、各部分筒状電波レ
ンズへの入射電界ベクトルはＥｙ酸成分、また入射電Ｆ
ｉｌ界ヘクトルはＥｘ酸成分主となる。これは第５図の
説明でも述べたようにアレイアンテナからの放射波はも
ともと交差偏波特性が良好なことに起因する。

一方各部分筒状電波レンズの法線ベクトルｎはその構成
からも明らかなようにｎ、成分が零である特徴がある。

したがってこの場合、誘起される電流は、 Ｊｘ　＝ｎｚ　Ｈｙ　＃Ｏ Ｊｖ　”ｎｚ　Ｈｘ　　ｎｘ　Ｈｌ　＃ｎｚ　ＨＸＪｚ
　−ｎｘ　Ｈｙ　＃Ｏ Ｍ、＝ＥＹｎｚ Ｍ　ｙ　＝Ｅｚ　ｎ　Ｘ　−ＥＸ　ｎ　ｚ　＃　ＱＭｚ
＝Ｅ、ｎＸ −・−・・−・（６） となる。

この式（６）より明らかなように電波レンズに誘起され
る電流は主偏波のＹ成分が主体となり、磁流ば生成波の
Ｙ成分と直交するＸおよびＺ成分が主体となる。ここで
磁流源は波源と直交する電界ベクトルを放射するもので
あるから、放射波源の主体は主偏波成分であることがあ
る。この結果を従来技術のアンテナ交差偏波特性の説明
と比較すれば交差偏波特性の改善が期待されることは明
らかである。また、主偏波がいわゆる垂直偏波、すなわ
ち電界ベクトルがＸ軸方向に向いている場合の交差偏波
特性も式（６）を導いたことと開運により良好であるこ
とが説明できる。

なお、第６図の実施例では部分筒状電波レンズの各中心
軸が互いに異なる方向を向き、電波レンズ全体としては
ＹＺ垂直面関して非対称であるとしたが、このことは本
発明の必要条件でなく、ＹＺ垂直面関して対称な筒状電
波レンズでもよいことは勿論である。

また、垂直面内のビーム成形を行う方法の実施例として
第１８図に示した切断線を用いたが、第１９図に示す切
断線なども利用できることは明らかである。

第８図は本発明の他の実施例を示す斜視図であ警 り、第１図の実施例の筒状電波レンズとアレイア　　　
　　Ｊｊｉンテナとをそれぞれ２枚ずつの導体製側板５
４および５５により、それぞれ左右端および上下端にお
いて連結したものである。本実施例は電気的にはアレイ
アンテナからの水平方向および垂直方向への不要放射波
を物理的に遮蔽して広角度の放射特性を良好にするとと
もに、構造的には筒状電波レンズを支持してその強度を
増す効果を有する。

上記説明は、「放射」の語を用いて送信アンテナである
かのように説明したが、本発明のアンテナは電波の進行
方向は可逆的であるので、送信アンテナおよび受信アン
テナいずれにも適用することができる。

〔発明の効果〕

以上説明したように、本発明を実施することにより、ビ
ーム成形度が良好で、かつ交差偏波識別度の優れたアン
テナを実現することができる。しかもレンズが筒状であ
るので、従来技術の複雑なレンズを製作するより安価に
製作できる利点がある。本発明はある地域に散在する複
数の局との無線通信を行う必要がある親局のアンテナに
利用して大きな効果を生ずる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明実施例装置構造を示す斜視図。 第２図は上記実施例の正面図。 第３図は上記アレイアンテナの一部の拡大図。 第４図はアレイアンテナの他の構造例の斜視図。 第５図は上記実施例によるアンテナの水平面内の放射特
性の説明図。 第６図は上記実施例の水平断面図。 第７図は上記実施例によるアンテナの垂直面内の放射特
性の説明図。 第８図は本発明の他の実施例の斜視図。 第９図は無線通信を行う親局および子局の平面配置図。 第１０図はペンシルビームによる第９図の垂直断面関係
図。 第１１図は成形ビームによる第９図の垂直断面関係図。 第１２図は第９図に示す通信領域が瞬接した場合の平面
配置図。 第１３図は従来例構造の成形ビームアンテナの斜視図。 第１４図は上記従来例の水平断面図。 第１５図は端部または中央部レンズを構成する方法の説
明図（第−例）。 第１６図は端部または中央部レンズを構成する方法の説
明図（第二例）。 第１７図は端部または中央部レンズを構成する方法の説
明図（第二例）。 第１８図は中央部レンズを構成する方法の説明図（第四
例）。 第１９図は中央部レンズを構成する方法の説明図（第五
例）。 第２０図は上記従来例のアンテナの垂直面内の放射特性
の説明図（対称波形の例）。 第２１図は上記従来例のアンテナの垂直面内の放射特性
の説明図（非対称波形の例）６ １〜７・・・部分的な電波レンズ、１０．１０’　、１
１．１１’　、　２１．２２．２３．２３’　、６０．
６１・・・放射特性、２４〜３１．３４〜３７．７０〜
７２・・・電波の通路、１２・・・−次放射器、４０・
・・導波管スロットを有するアレイアンテナ、４１・・
・終端器、４３．４６．４７・・・金属ストリフプ、４
４・・・誘電体基板、４５・・・金属導体、４８．４９
・・・コネクタ、５０〜５２・・・部分筒状電波レンズ
、５３・・・焦線、５４．５５・・・導体製側板、Ｐｚ
　、Ｐ３　、Ｐｓ　、Ｐｂ・・・レンズの中心軸、Ｓｔ
　−３ｏｌ　、Ｓ７１、Ｔｌ−７３、Ｔ７、・・・レン
ズの切断線、Ａ、、Ａ’・・・親局、Ｂ、Ｂ′、Ｃ，、
Ｃ′、Ｄ、、Ｄ′、Ｅ、、百′・・・子局、Ｆ、Ｑ・・
・レンズの焦点、Ｓ、Ｌ・・・スロット間隔と位置を示
す寸法。

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）長方形の平面上に複数の放射素子が配列されたア
   レイアンテナと、 このアレイアンテナの上記放射素子の放射通路に配置さ
   れた電波レンズと、 を備え、 この電波レンズが筒状の部分構造により構成された筒状
   電波レンズ付きアレイアンテナにおいて、上記アレイア
   ンテナの上記長方形の中心を原点とし、その長方形の長
   手方向にＹ軸を定め、その長方形の平面に直交し原点を
   通り上記筒状電波レンズに近づく方向にＺ軸を定め、原
   点を通りＹ軸およびＺ軸に直交する方向にＸ軸を定める
   と、上記筒状電波レンズは、その筒軸がＹ軸と平行であ
   ってＸＺ平面に関して対称なＺ軸方向に凸の曲面形状で
   あり、 上記アレイアンテナの放射素子は、その励振振幅および
   その励振位相がＸＺ平面に関して対称になるように配置
   され、 さらに、上記アレイアンテナの放射素子は、上記筒状電
   波レンズにより形成される放射ビームが、ＹＺ平面上で
   Ｚ軸に関して対称であり、ＸＺ平面上でＺ軸に関して非
   対称であるように配置されたことを特徴とする筒状電波
   レンズ付きアレイアンテナ。
2. （２）筒状電波レンズにはアレイアンテナに取り付ける
   取付構造を含む特許請求の範囲第（１）項に記載の筒状
   電波レンズ付きアレイアンテナ。