JPS6056182A - 推進力発生方法及び装置 - Google Patents
推進力発生方法及び装置Info
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- JPS6056182A JPS6056182A JP58164927A JP16492783A JPS6056182A JP S6056182 A JPS6056182 A JP S6056182A JP 58164927 A JP58164927 A JP 58164927A JP 16492783 A JP16492783 A JP 16492783A JP S6056182 A JPS6056182 A JP S6056182A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- propulsive force
- rotating
- substances
- gravitational
- gravity
- Prior art date
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- Pending
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Classifications
-
- F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
- F03—MACHINES OR ENGINES FOR LIQUIDS; WIND, SPRING, OR WEIGHT MOTORS; PRODUCING MECHANICAL POWER OR A REACTIVE PROPULSIVE THRUST, NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- F03G—SPRING, WEIGHT, INERTIA OR LIKE MOTORS; MECHANICAL-POWER PRODUCING DEVICES OR MECHANISMS, NOT OTHERWISE PROVIDED FOR OR USING ENERGY SOURCES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- F03G7/00—Mechanical-power-producing mechanisms, not otherwise provided for or using energy sources not otherwise provided for
- F03G7/10—Alleged perpetua mobilia
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Combustion & Propulsion (AREA)
- Mechanical Engineering (AREA)
- General Engineering & Computer Science (AREA)
- General Electrical Machinery Utilizing Piezoelectricity, Electrostriction Or Magnetostriction (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、物質の回転によって推進力を発生させる装置
に関するものである。
に関するものである。
現在、宇宙で推進力を得るにはそのほとんどが装置自体
が保有する質量を推進方向と反対側に放出している。な
ぜならば、空気も無いためプロペラ等はまったく用を足
さない。よって、燃料噴射がもっとも普通であり、方向
変換、制動等もすべてその噴射によっている。
が保有する質量を推進方向と反対側に放出している。な
ぜならば、空気も無いためプロペラ等はまったく用を足
さない。よって、燃料噴射がもっとも普通であり、方向
変換、制動等もすべてその噴射によっている。
しかしながら、この従来の方法では宇宙船等に積載でき
る燃料等は限られているため、それが尽きると、もはや
移動することはできないばかりか移動していたものは止
まることも、方向を変えることもできない。
る燃料等は限られているため、それが尽きると、もはや
移動することはできないばかりか移動していたものは止
まることも、方向を変えることもできない。
現在は宇宙時代と言われ、人工衛生等も非當に多く打ち
上げられ、また非常に遠い星にも観測船が飛ばされてい
る。このような場合、移動用の燃料が非常に多く、船全
体の質量の多くを占め、推進力がそれらの燃料を運ぶた
めに多く費やされており、非常に無駄であった。
上げられ、また非常に遠い星にも観測船が飛ばされてい
る。このような場合、移動用の燃料が非常に多く、船全
体の質量の多くを占め、推進力がそれらの燃料を運ぶた
めに多く費やされており、非常に無駄であった。
そこで本発明者は、地球物理学者として鋭意研究の結果
、質量を放出しない推進装置である本発明を完成させた
ものである。
、質量を放出しない推進装置である本発明を完成させた
ものである。
本発明装置の概略を述べると、２つの回転するシリンダ
ーを非常に近くに配したものであるといえる。つまり、
近くに配した２つのシリンダーを反対に回転させると、
推進力が得られるという原理に基づくものである。
ーを非常に近くに配したものであるといえる。つまり、
近くに配した２つのシリンダーを反対に回転させると、
推進力が得られるという原理に基づくものである。
次に、推進力が発生する理論の説明をする。第１図は、
カーペンディツシュ・スケイルと呼ばれいわゆるカーペ
ンディツシュ天秤に２つの振子が水平に設けられている
ものと、回転する物質とを示すものである。この例では
、中央の球状物質が回転すると２つの振子が破線で示す
位置から実線で示す位置にまで移動する。
カーペンディツシュ・スケイルと呼ばれいわゆるカーペ
ンディツシュ天秤に２つの振子が水平に設けられている
ものと、回転する物質とを示すものである。この例では
、中央の球状物質が回転すると２つの振子が破線で示す
位置から実線で示す位置にまで移動する。
第２図は、振子の代わりにジャイロコンパスを置いたも
のである。これも球状物質が回転するとジャイロコンパ
スが回転する。
のである。これも球状物質が回転するとジャイロコンパ
スが回転する。
第３図は、回転する物質に他の物質を近づ＆ノた場合の
影響についての実験を示す。中央回転物質の回転数をめ
るのに光電管Ｐを使用している。
影響についての実験を示す。中央回転物質の回転数をめ
るのに光電管Ｐを使用している。
鉛Ｂの接近によって回転物質の回転数が減少する現象が
見られる。物質の表面の放射点ｅｐから出る重力方向線
が物質の速い回転によって第４図に示す如く偏ってくる
。一つの接線ｔに対する重力影響が、物質の回転によっ
て第５図の如く、非対称的に変わる。さらに、ｃ、ｃ’
という二つの中心点を有する物質が互いに引き合ってい
る場合（第６図）は、片方（この場合左側の物質）が回
転すると、放射状にでる重力線が角度αだけ偏る。そう
すると、右の物質の中心点Ｃ′がＣｐｐＯ所に変化する
ことになる。角度αは小さい偏向の範囲では角度βと同
一である。故に重力方向線がｃ−ｃ’がｃ −ｃ ”に
変わって来る。第７図は、−個の球状物質から放射する
重力方向線を示す。第８図は球状物質の中心からの距離
と重力強度との相関々係を示す。第９図は重力方向線及
び重力放射度目を示す。第１０図に示す如く、二つの球
状物質が互いに接近すると、重力中心点Ｃ１／ Ｃ２が
Ｃ１′／Ｃ２′の所に移動する。完全に接触すると二個
の球状物質の二つの重力中心点が一つになる（ＣＢの所
）（第１！図及び第１２図参照）。第１２図に示した通
り、二個の重力放射度目の中心がＸ軸に沿って外側へ移
動する。第１３図は、第１１図の重力方向線及び第１２
図の重力放射度目を合わせて示したものである。同質球
状物質の場合には、表面は一番近い重力放射度目と同一
で、重力放射度目は重力方向線を９０°の角度で切断す
ることになる。物質の動き、例えば回転によって、物質
表面のある点Ｐが回転数に関する速度で移動する。その
点Ｐの速度（ＰＶ、ポイントベロシティ）は次の方程式
で計算できる。
見られる。物質の表面の放射点ｅｐから出る重力方向線
が物質の速い回転によって第４図に示す如く偏ってくる
。一つの接線ｔに対する重力影響が、物質の回転によっ
て第５図の如く、非対称的に変わる。さらに、ｃ、ｃ’
という二つの中心点を有する物質が互いに引き合ってい
る場合（第６図）は、片方（この場合左側の物質）が回
転すると、放射状にでる重力線が角度αだけ偏る。そう
すると、右の物質の中心点Ｃ′がＣｐｐＯ所に変化する
ことになる。角度αは小さい偏向の範囲では角度βと同
一である。故に重力方向線がｃ−ｃ’がｃ −ｃ ”に
変わって来る。第７図は、−個の球状物質から放射する
重力方向線を示す。第８図は球状物質の中心からの距離
と重力強度との相関々係を示す。第９図は重力方向線及
び重力放射度目を示す。第１０図に示す如く、二つの球
状物質が互いに接近すると、重力中心点Ｃ１／ Ｃ２が
Ｃ１′／Ｃ２′の所に移動する。完全に接触すると二個
の球状物質の二つの重力中心点が一つになる（ＣＢの所
）（第１！図及び第１２図参照）。第１２図に示した通
り、二個の重力放射度目の中心がＸ軸に沿って外側へ移
動する。第１３図は、第１１図の重力方向線及び第１２
図の重力放射度目を合わせて示したものである。同質球
状物質の場合には、表面は一番近い重力放射度目と同一
で、重力放射度目は重力方向線を９０°の角度で切断す
ることになる。物質の動き、例えば回転によって、物質
表面のある点Ｐが回転数に関する速度で移動する。その
点Ｐの速度（ＰＶ、ポイントベロシティ）は次の方程式
で計算できる。
０
簡単な計算にすれば、１メートルの直径を有する物質と
すると、０．０５ Ｘ回転数がＰｖになる。
すると、０．０５ Ｘ回転数がＰｖになる。
例えば、直径１メートルの物質を約２Ｋｍ／ｓｅｃのｐ
ｖで移動させると、重力方向線の偏向は約１秒（角度）
となる。
ｖで移動させると、重力方向線の偏向は約１秒（角度）
となる。
重力放射速度は当然光の速度Ｃに等しい。重力方向線の
偏向角度αをめると、 ＣＸ １２９６ となる。回転数を約０．０００２８で掛けると、偏向角
度が秒で得られるということである。それゆえ、おおよ
そ３６０００ ｒｐｍで回転する直径１メートルのシリ
ンダー形の物質で、約１秒の偏向が起こる。
偏向角度αをめると、 ＣＸ １２９６ となる。回転数を約０．０００２８で掛けると、偏向角
度が秒で得られるということである。それゆえ、おおよ
そ３６０００ ｒｐｍで回転する直径１メートルのシリ
ンダー形の物質で、約１秒の偏向が起こる。
第１４図及び第１５図に示すように、回転する物質の重
力放射度目Ａ′が、重力方向線の偏向の為、同物質が回
転していない場合の重力放射度目Ａより半径が小さくな
る。外側から重力場の影響がな＆Ｊれば、偏向された重
力方向線が円形になる。この重力方向線円形は物質中も
通る。
力放射度目Ａ′が、重力方向線の偏向の為、同物質が回
転していない場合の重力放射度目Ａより半径が小さくな
る。外側から重力場の影響がな＆Ｊれば、偏向された重
力方向線が円形になる。この重力方向線円形は物質中も
通る。
第１１図及び第１３図によって、重力方向線の円形は必
ず物質の重力中心点ＣＥと接する。それによって、物質
表面から偏向されている形状の重力方向線の円形（第１
６図の点線参照）が、Ｙ軸上の他の点に移動する。ＣＥ
点からＧＥ’点まで移動する。勿論、重力放射度目もＣ
Ｅ点に移り、新しい重力中心点ＣＢ’（第１７図及び第
１８図参照）に接する。そのＧＥ点からＣＥ’点までの
移動距離ＣＳは（第１９図及び第２０図参照）重力偏向
角度α及び半径ｒに関係する。
ず物質の重力中心点ＣＥと接する。それによって、物質
表面から偏向されている形状の重力方向線の円形（第１
６図の点線参照）が、Ｙ軸上の他の点に移動する。ＣＥ
点からＧＥ’点まで移動する。勿論、重力放射度目もＣ
Ｅ点に移り、新しい重力中心点ＣＢ’（第１７図及び第
１８図参照）に接する。そのＧＥ点からＣＥ’点までの
移動距離ＣＳは（第１９図及び第２０図参照）重力偏向
角度α及び半径ｒに関係する。
Ｃ３＝ ｒ ｘ ｓｉｌα
次に本発明の推進力発生回転機で得られる推進力を計算
する。二個の反対回転するシリンダー状物質と軸受棒Ｂ
Ｓが設けられている（第２１図及び第２２図参照）。シ
リンダーの高さは直径と同一である。重力中心点ＧＥ、
は回転の為にＣＥＩ’点まで移動すれば（第２３図参照
）ＣＥＩ’点がかかっている軸受棒ＢＳと地球の重力中
心点の間の結線上にのって、新しい所ＣＥ２’へ移る（
第２４図参照）。推進力がゼロになって、Ｏ″Ｐ１から
９０’Ｐ２まで増加するとすると（第２５図参照）、９
０°の場合には推進力と所謂ソラストが同一である。推
進力が角度β、回転物質半径ｒ及び移動距離ＣＳと関係
を有するく第２６図参照）。
する。二個の反対回転するシリンダー状物質と軸受棒Ｂ
Ｓが設けられている（第２１図及び第２２図参照）。シ
リンダーの高さは直径と同一である。重力中心点ＧＥ、
は回転の為にＣＥＩ’点まで移動すれば（第２３図参照
）ＣＥＩ’点がかかっている軸受棒ＢＳと地球の重力中
心点の間の結線上にのって、新しい所ＣＥ２’へ移る（
第２４図参照）。推進力がゼロになって、Ｏ″Ｐ１から
９０’Ｐ２まで増加するとすると（第２５図参照）、９
０°の場合には推進力と所謂ソラストが同一である。推
進力が角度β、回転物質半径ｒ及び移動距離ＣＳと関係
を有するく第２６図参照）。
＝ｃｏｔβ
Ｓ
小さい偏向角度の範囲内では、角度βは重力方向線偏向
角度αと同一である。得られた推進力Ｘは（第２７図参
照）角度β及び半径ｒの関数である。
角度αと同一である。得られた推進力Ｘは（第２７図参
照）角度β及び半径ｒの関数である。
Ｘ＝ ｒ −ｒ Ｘｃｏｓβ
又は、
Ｘ＝回転重量一回転重量ｘｃｏｓβＸＤＸＥＤという因
数が係数として回転物質の重量及びフレームＦという骨
組（第２１図から第２３図参照）又は原動機及び有料荷
重のため推進力方程式に入れなければならない。回転物
質の重量にｓ＝ｉ ｔ、て、フレーム又は原動機及び有
料荷重がゼロ又は無視できる量になれば、因数りが１と
なる。Ｅという因数は、回転物質の互いの距離の係数で
ある。反対回転するシリンダー形の物質量の距離がゼロ
あるいは無視できる量になればＥは１となる。
数が係数として回転物質の重量及びフレームＦという骨
組（第２１図から第２３図参照）又は原動機及び有料荷
重のため推進力方程式に入れなければならない。回転物
質の重量にｓ＝ｉ ｔ、て、フレーム又は原動機及び有
料荷重がゼロ又は無視できる量になれば、因数りが１と
なる。Ｅという因数は、回転物質の互いの距離の係数で
ある。反対回転するシリンダー形の物質量の距離がゼロ
あるいは無視できる量になればＥは１となる。
実際に重力方向線の偏向によって生じる推進力を計算す
れば、次のようになる。ここでシリンダーの直径を１メ
ートルとし、材質を鉛とすれば回転物質の重量が約６ト
ンになる。係数り、Ｅを１とし、また小さい角度範囲で
あるので偏向角度αは角度βと同一とみなす。
れば、次のようになる。ここでシリンダーの直径を１メ
ートルとし、材質を鉛とすれば回転物質の重量が約６ト
ンになる。係数り、Ｅを１とし、また小さい角度範囲で
あるので偏向角度αは角度βと同一とみなす。
偏向角度αは２０分であれば推進力は１２０ボンド４０
分であれば推進力は４２０ポンド、１度２０分では１２
６０ポンド、２度４０分では６４８０ボンド、５度２０
分では２８３８ボンドとなる。
分であれば推進力は４２０ポンド、１度２０分では１２
６０ポンド、２度４０分では６４８０ボンド、５度２０
分では２８３８ボンドとなる。
このような推進力の発生は、まったく新しい原理に基づ
くものである。
くものである。
以上説明した通り、２つの物質の回転により推進力が得
られる。この方法を利用すると、宇宙においてもまった
く、質量の放出なしで、推進力が得られるため、多くの
燃料を積載して行く必要がない。また、回転させるエネ
ルギーとしては、太陽等からの光を使用すれば、無限に
得られる。人工衛星等も現在では、観測等は太陽電池等
により機械が故障しないかぎり永久に作動できるが、位
置の変更はできない。しかし、本発明を利用すれば移動
も永久的に可能である。
られる。この方法を利用すると、宇宙においてもまった
く、質量の放出なしで、推進力が得られるため、多くの
燃料を積載して行く必要がない。また、回転させるエネ
ルギーとしては、太陽等からの光を使用すれば、無限に
得られる。人工衛星等も現在では、観測等は太陽電池等
により機械が故障しないかぎり永久に作動できるが、位
置の変更はできない。しかし、本発明を利用すれば移動
も永久的に可能である。
次に本発明装置の構造について図面に示す実施例に基づ
いて詳細に説明する。
いて詳細に説明する。
上記説明した本発明方法を実施する装置は、単に回転す
る物質が２つ以上あれば良いのであるがその推進力を有
効に発生させるため種々の実施例が考えられる。
る物質が２つ以上あれば良いのであるがその推進力を有
効に発生させるため種々の実施例が考えられる。
第２８図は、ジャイロ（１１がカーダンフレーム（２）
の中で回転可能である。その回転によって、ジャイロの
軸が相当スタビリテイ−を得る。そのスフビリティ−を
打ち消すために、フレーム（２）を矢印（３）の方向に
回転させる。そのため板（４）が動かされることになる
。この板（４）の代わりに第２９図の様に、同様のジャ
イロをさらに一つ設りる。両方のジャイロが大きな基盤
に設置されている。これで、前記説明した理論で推進力
が発生ずる。両ジャイロが図のように回転すると矢印（
５）の方向に推進される。第３０図は第２９図の斜視図
である。第３１図は、ジャイロの数を８つにした例であ
る。第３２図は、第３０図の詳細図である。
の中で回転可能である。その回転によって、ジャイロの
軸が相当スタビリテイ−を得る。そのスフビリティ−を
打ち消すために、フレーム（２）を矢印（３）の方向に
回転させる。そのため板（４）が動かされることになる
。この板（４）の代わりに第２９図の様に、同様のジャ
イロをさらに一つ設りる。両方のジャイロが大きな基盤
に設置されている。これで、前記説明した理論で推進力
が発生ずる。両ジャイロが図のように回転すると矢印（
５）の方向に推進される。第３０図は第２９図の斜視図
である。第３１図は、ジャイロの数を８つにした例であ
る。第３２図は、第３０図の詳細図である。
以上のように本発明装置は種々の実施例が考えられるが
、実施例で説明した通り単なる回転体より、カーダンフ
レームの中でのジャイロが良好であると思われる。勿論
、これに限定するものではなく、複数の物質が逆回転す
ることによって、推進力を得るような装置はすべて含ま
れることは、本発明の要旨からみて当然である。
、実施例で説明した通り単なる回転体より、カーダンフ
レームの中でのジャイロが良好であると思われる。勿論
、これに限定するものではなく、複数の物質が逆回転す
ることによって、推進力を得るような装置はすべて含ま
れることは、本発明の要旨からみて当然である。
第１図はカーペンディシュスケイルの斜視図、第２図は
ジャイロコンパスを使用した時の者の斜視図、第３図は
実験例の斜視図、第４図は重力方向線が偏ったところを
示す模式図、第５図は重力の影響を表す模式図、第６図
は二つの物質の内一つが回転する時の模式図、第７図は
重力方向線を示す模式図、第８図は物質からの距離と重
力強度との関係を示す模式図、第９図は重力方向線及び
重力放射度目を示す模式図、第１０図は二つの球状物質
が接近した場合の重力中心の移動を示す模式図、第１１
図、第１２図及び第１３図は重力方向線、重力放射度目
を示す模式図、第１４図及び第１５図は回転する物体の
場合の模式図、第１６図は重力方向線が偏向されている
場合の模式図、第１７図及び第１８図は重力中心が移動
した場合の模式図、第１９図及び第２０図は重力中心点
の移動距離を示す模式図、第２１図から第２５図は重力
中心の移動を示す模式図、第２６図は角度β、半径ｒと
移動距離を示す模式図、第２７図は推進力とβ、ｒとの
関係を示す模式図、第２８図はジャイロの例を示す斜視
図、第２９図は本発明推進力発生装置の実施例を示す平
面図、第３０図は第２９図に示す例の斜視図、第３１図
は（Ｉｉｌの実施例を示す斜視図、第３２図は第３０図
に示すもののより詳細な斜視図である。 特許出願人 大野準− 第１２図 ｙ 第１３回 ｙ 第１７目 ＣＥ＋ Ｆ 第２６回 Ｓ 感２７回 ＣＥ＋ 手続補正書（帥） 昭和５８年９月３０日 特許庁長官 若 杉 和 夫 殿 昭和５８年詩許願第１６４９２７号 ２、発明の名称 推進力発生方法及び装置 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 奈良県奈良市中町１番の４５９ 氏名大野準− ４、代理人 住所 大阪市北区天神橋二丁目３番１０号６、補正の対
象 図 面（内容１：変更なし） ７、補正の内容 別紙の通り ８、添付書類の目録
ジャイロコンパスを使用した時の者の斜視図、第３図は
実験例の斜視図、第４図は重力方向線が偏ったところを
示す模式図、第５図は重力の影響を表す模式図、第６図
は二つの物質の内一つが回転する時の模式図、第７図は
重力方向線を示す模式図、第８図は物質からの距離と重
力強度との関係を示す模式図、第９図は重力方向線及び
重力放射度目を示す模式図、第１０図は二つの球状物質
が接近した場合の重力中心の移動を示す模式図、第１１
図、第１２図及び第１３図は重力方向線、重力放射度目
を示す模式図、第１４図及び第１５図は回転する物体の
場合の模式図、第１６図は重力方向線が偏向されている
場合の模式図、第１７図及び第１８図は重力中心が移動
した場合の模式図、第１９図及び第２０図は重力中心点
の移動距離を示す模式図、第２１図から第２５図は重力
中心の移動を示す模式図、第２６図は角度β、半径ｒと
移動距離を示す模式図、第２７図は推進力とβ、ｒとの
関係を示す模式図、第２８図はジャイロの例を示す斜視
図、第２９図は本発明推進力発生装置の実施例を示す平
面図、第３０図は第２９図に示す例の斜視図、第３１図
は（Ｉｉｌの実施例を示す斜視図、第３２図は第３０図
に示すもののより詳細な斜視図である。 特許出願人 大野準− 第１２図 ｙ 第１３回 ｙ 第１７目 ＣＥ＋ Ｆ 第２６回 Ｓ 感２７回 ＣＥ＋ 手続補正書（帥） 昭和５８年９月３０日 特許庁長官 若 杉 和 夫 殿 昭和５８年詩許願第１６４９２７号 ２、発明の名称 推進力発生方法及び装置 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 奈良県奈良市中町１番の４５９ 氏名大野準− ４、代理人 住所 大阪市北区天神橋二丁目３番１０号６、補正の対
象 図 面（内容１：変更なし） ７、補正の内容 別紙の通り ８、添付書類の目録
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、近接した複数の物質の逆回転によって生じさせるこ
とを特徴とする推進力発生方法。 ２、 回転物質は２つである特許請求の範囲第１項記載
の推進力発生方法。 ３、 回転物質は互いに対になった偶数個である特許請
求の範囲第１項記載の推進力発生方法。 ４、物質はすべて同形、同質量のものである特許請求の
範囲第１項、第２項又は第３項記載の推進力発生方法。 ５、物質はシリンダー形である特許請求の範囲第４項記
載の推進力発生方法。 ６、複数の回転可能物質を有する推進力発生装置。 ７、 回転可能物質はシリンダー形である特許請求の範
囲第６項記載の推進力発生装置。 ８、回転可能物質はジャイロである特許請求の範囲第６
項記載の推進力発生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58164927A JPS6056182A (ja) | 1983-09-07 | 1983-09-07 | 推進力発生方法及び装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58164927A JPS6056182A (ja) | 1983-09-07 | 1983-09-07 | 推進力発生方法及び装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6056182A true JPS6056182A (ja) | 1985-04-01 |
Family
ID=15802483
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58164927A Pending JPS6056182A (ja) | 1983-09-07 | 1983-09-07 | 推進力発生方法及び装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6056182A (ja) |
Cited By (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1989000642A1 (en) * | 1987-07-15 | 1989-01-26 | Arntz Friedrich Ottokar Wilhel | Gravity override propulser |
| WO1990005242A1 (en) * | 1988-11-10 | 1990-05-17 | Kazuo Shiboi | Propelling apparatus |
| US5024112A (en) * | 1986-12-09 | 1991-06-18 | Noel Carroll | Gyroscopic apparatus |
| US5090260A (en) * | 1989-08-09 | 1992-02-25 | Delroy Mortimer S | Gyrostat propulsion system |
| US5335561A (en) * | 1992-10-23 | 1994-08-09 | James Harvey | Impulse converter |
| US5860317A (en) * | 1994-05-05 | 1999-01-19 | Gyron Limited | Propulsion system |
| WO1999036696A3 (en) * | 1997-11-18 | 1999-09-30 | Istvan Hodi | Propulsion unit for impulse-momentum drives |
-
1983
- 1983-09-07 JP JP58164927A patent/JPS6056182A/ja active Pending
Cited By (7)
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|---|---|---|---|---|
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