JPS60150484A - 永久機関 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 この発明は限られた僅かな燃料を使用する事によって発
生する回転運動工子ルギーが前記燃料を使用した後は無
燃木１でも２１′永久的に持続する原動機であるフライ
ホイールに関する。

（捉来技術の問題点） ｆＪｌ、　（Ｉ三実用化されている篤１動機のほとんど
はその動力の踪を燃料に依存しており前記原動機が回転
運動−「そルギーを発生している間は絶えず燃料を消費
し続けている。地球内には限られた燃料しか存在してい
ない従っていずれ枯渇するのも時間の問題である。この
発明は限られた僅かな燃料を使用して起動させた後は無
燃料でも自ら駆動力を生み出す事によって運動エネルギ
ーを半永久的に持続する原動機であるフライホイールを
得る事を目的としている。

一一一一　一実施態様） この発明を図面にもとづいて説明すると次の通りである
。

第２図及び第３図及び第４図において回転軸りの両端は
しっかりと固定された軸受けＥ及び軸受けＦによって軸
受けされている。第１図及び第４図において棒を折り曲
げた様な折曲体Ａ及び折曲体Ｂはそれぞれが互いに同一
か又は同一に近い物体であり折曲体Ａ及び折曲体Ｂは第
１図において回転軸りの円形の断面Ｃの中心点１８を中
心に又第４図においては中心点１８を貫通ずる軸線２０
を中心に互いが１８０°の回転対称の位置か又は１８０
００回転対称に近い位置にそして第２図及び第３図にお
いて軸線２０に対して直角に交差する直線を含有ししか
も軸線２０に対してそれぞれが左右対称か又はほぼ左右
対称の位置に回転軸り上に一対に設置されており、しか
も折曲体Ａ及び折曲体Ｂのそれぞれの一方の先端部は回
転軸りに固着している事に対して折曲体Ａ及び折曲体Ｂ
のそれぞれのもう一方の回転１ＩｌＩＩＤに固着してい
ない方の先端部はおもり状に形成されている。軸受けＥ
及び軸受けＦによって軸受けされた総体は軸線２ｏのま
わりに回転しようとする大きな慣性モーメントをもつフ
ライホイールとしての形状を表わしておりこれを本明細
書においては第３図に示した様にフライホイールＧと称
する。

”　−（作用） 第１図において外力の作用によりフライホイールＧは矢
印２の方向へ起動する他同時にフライホイールＧは遠ノ
し・力を自然発生する。フライホイールＧの全ての部分
に対して満遍なく作用する前記遠心力には第２図及び第
３図における軸線２０に対して直角に交差する第１図に
おける中心線１０上の力点２３に対して中心線】０の延
長線上に示した矢印１の方向ヘイ動く力と中Ｉシ・線Ｉ
Ｏ上の力点２４に対して中心線１０の延長線上に示した
矢印９の方向へ働く力及び第３図における軸線２０に対
して直角に交差しなおかつ第１図において中心線１０に
対して直角に交差する中心線】６上で第１図において中
心点Ｊ８と重なりしかも軸線２０Ｊ二に存在する力点２
２に対して中上・紳１Ｇの延長線」二に示した矢印５の
方向へ働く力及び矢印１５の方向へ働く力等が有り力点
２３及び力点２＝１及び力点２２に対して作用する以外
のフライから矢印】又は矢印９又は矢印５又は矢印】５
と同一方向の力に分解され前記分解された力はフライホ
イールＧ内あるいはフライホイールＧ上に多数存在しそ
れぞれ互いが同一方向の方向士は合成し合い合力となる
事によりフライホイールＧが回転運動を行う事によって
生しる遠心力がフライホイールＧの全ての部分に対して
及ぼす力は結局中心線１０及び中心線１６１−の矢印１
及び矢印９及び矢印５及Ｏ・矢印１５に小された４つの
方向の力にまとまるｊ目こＩ上る。

第１図及び第４図において遠心力１及び遠心力９は外力
のイ′１川に対して変形しないか又は変形しにくいｔｌ
ｉ曲体Ａ及びｌｌｉ曲体Ｂにより面接フライホイールＧ
内あるいはフライホイールＧ」−に存在する中心線１６
−１．’、の力点６及び力点１３に伝達され中心線１Ｇ
に対して垂的な矢印７及び矢印１２の方向へ力点６及び
力＋、’、ｊ　１３に対して作用する力は回転軸り土の
作用点４及びｆ＋用点点７おいてテコの働きにより拡大
され矢印８及び矢印１１の方向へ作用しようとするｊ１
によってフライホイールＧを矢印２の方向へ回転させよ
うとする駆動力である回転力となる。ｉｉＬっで遠心力
１及び遠心力９はフライホイールＧに対して回転力であ
る外力として作用するＩｊｆになる。それに対して第１
図ｉこおける中心線１６の延長線−１，てしかも第３図
における軸線２０に列して直角に交Ｘする第１図におけ
る中心線１６の延長線上にノ」；シた第１１メ１及び第
３図及び第４図における矢印５及び矢印１５はそれぞれ
フライホイールＧに対して作用する遠心力であり遠心力
５及び遠心力１５はそれぞれＪｌ、いに中心線１６上の
力点２２に対して働く同一直線上における反対方向の同
一の力である表した場合遠心力５及び遠心力１５の合力
はゼロとなり遠心力５及び遠心力１５はフライホイール
Ｇに対して内方として作用する事により遠心力５及び遠
心力１５にはフライホイールＧをとの方向にも駆動させ
るイ′ｌ用かない。だからフライホイールＧか矢印２の
方向へ回転運動を？’ｌうと同時にフライホイールＧか
フライホイールＧを矢印２の方向へ駆動させるための回
転力を発生する事を「１■能としているのはフライホイ
ールＧの形状か起因しているためであると考えられる。

ちなみに本発明ではない従来の公知のフライホイールで
は前記フライホイールか回転する事によって発生ずる遠
心力が前記フライホイールに対して内方として作用する
たけである事は前記フライホイールの形状に起因してい
るのである。

第１図におりる断面Ｃの中心点１８を貝通ずる第、１し
目、二おける軸線２０を中！シ・にフライホイールＧが
回転」■動を行う１丁ににって描く第】図においての軌
道内１・１及Ｏ′第、１図においての軌道内２】上のど
の位ｊ６にフライホイールＧが回転移動し−（もフライ
ホイールＧの形状は第１図におい−（は中心点１８を中
〕し・にそして第４図においては軸線２０を中心に全一
ご生いが回転対称である事により第１図における・ｉる
回転力８及び回転力】１が′畠時連続して加えられるｊ
（にへる。

）５ノイホイールＧが光速よりはるかにおそい速１１で
回転運動イ亡行−〕でいる状態では質量が速度と気に増
大して行くという現象がほとんど現れないため第１図に
おい゛ＣフライホイールＧにダＪして常ｕ、’、連Ｕし
にｆ′１用する抗力３及び抗力１９がフライホイールＧ
に７・１するｉｌ’ｉ力の作用による回転ＩＩ％ｂ　Ｄ
が軸受１１１＞及び軸受けＦから受ける摩擦抵抗力とフ
ライホイールＧｏ）質１ｉ１とフライホイールＧの慣性
モーメン１−だけであるＪ助合抗力３及び抗力１９はフ
ライホイールＧの重１達及び形状の変化が経時変化とし
て現れない眠りフライホイールＧが行う回転運動の角速
度が増大しても一定限度より増大しない。抗力３及び抗
力１９に比べてフライホイールＧに対して作用するフラ
イホイールＧが発生ずる遠ノし・力はフライホイールＧ
の回転運動の角速度の２乗に比例して増大する。そこで
フライホイールＧに対して遠心力１及び遠心力９によっ
て１１；時連Ｉヅしに発生している回転力８及び回転力
１１がフライホイールＧの回転運動に対するｉプし力３
及び抗力］９と釣り合う等しい力になる末でフライホイ
ールＧの角速度が外力（フライホイールＧが静止の状態
から最初に起動した時に用いられた力）によって加速さ
れた時に前記外力を取り除くと回転力８及び回転力］１
に対する抗力３及び抗力１９はそれぞれが互いに４（１
役される。だからニュー１−ンの運動の第１法則により
フライホイールＧの破損又は変形又は摩耗等による形状
及び重ｈ１の変化等の経時変化が無い限りフライホイー
ルＧは前記外力を加えられなくとも永久等速回転運動を
行う小がＯ」能となる。前記と同じ条件で７−７１ホイ
ールＧに対して前記外力を加え続は前記回転力が前記抗
力より大きくなった時点に１６いて］１１Ｊ記外力を取
りト１゛いた場合には二・・＝１７の運動の第２法ｌｉ
ｌ＋によりフライホイールｌ−ＧはｎＩＩ記外力を加え
られなくても角加速度を生じながら（（１１転運動を行
う。しかも前記角加速度の２乗にｌｔ　Ｂ’ｌｌ　して
前記回転力も増大して行く。

ｌ　（発明の効１１り この発明Ｃ１扉東σ）公知の一ノー１イホイールと形状
がシνなるとい５だ（ｌのす二ぶる筒中な構］古である
１；にＪ、り製作十においての困難は少ない上に本発明
を稼働中の際にｉ、、；　ｔ−１７：＋故障も皆無に近
いＩＦが予ヤ、１さｈる。１ｆかも起動する際に限られ
た１１１″かな燃４１シ・・消費１１）だ１］でその後
は無燃料でも゛１′水久的に回−１ν、運動を行う中で
ｌ）ｒ業上（１１用する上での利用範囲（＋広く人頼が
１〆１面している一ｊイ、ルギー問題及び公害問題の解
決に７Ｊしても有効な手段となる又その構＋；ｆｆ　１
」ｌｊ球！−でのあらゆる場Ｉ９ｉにも”ｆＦ易に設置
できる“１０を樟めて便（１１であへこれらの列記した
事ｌｌ１１雪により４＼発明が及ぼ４−人類及びそのｒ
ｉ会に対する良好なる影響は１．１り知れないものかあ
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は−ｆＸｌｌ　１．ＩＪ断断面面図第２図は１］
而図第３図は立面図第４図は１′１．体間 ■・・−遠心力　Ａ　・４１ｉ曲体　１）　−−ｌ”Ｉ
　’ｌ’ｌ：軸Ｂ・・　］１１１曲体９　・　遠心力　
３　抗　力１９・・−抗力 手続補正書（柑発） 昭　和　ダｊ　イ１　１　月　４　１１（′１．旨′Ｉ
庁審査庖　）」役） １、小作の表示 昭和５８年、】情　を等　願　第１８す９９８号２、発
明−郷に）の名称　負く　久　せ免１°引キー＝＝≠ ４、　ｔ＃ｌｉ、＋１−命令の１１付　ｎ（＋　（、ｕ
　１１〕ｆ　ｕ明　細　店 １、発明の名称 遠心力原動機 ２、特許請求の範囲 １　回転軸上に折曲した突起を設けたフライホイール ３、発明の詳細な説明） この発明は回転運動を行うことによって遠心力を自然発
生ずるフライホイールの形状が１１１工記遠心力が１）
１工記フライホイールに対して内力として作用すると同
時に前記遠心力が前記回転運動の同転方向と同一方向に
１）ｉｌ記フライホイールを回転させるだめの回転力で
ある外力としても作用するように形成されていることを
特徴とするフライホイールが、限られたわずかな燃料の
エネルギーによって起動した後は無燃料でも回転運動エ
イ、ルギーを半永久的に持続できるだけでなく　１ｉｆ
ｆ記回転運動エネルギーを増大させることもできるよう
にした特殊なフライホイールである原動機に関する。 （？＋１来技術）ｊａｉｌ　’＝Ｉ（Ｌ−’ｉ　）現在
実用化されている公知の原動機のほとんどはその動力の
源を燃料に依存しており１）ＩＩ記凍原動機回転１軍動
エネルギーを発生している間は絶えず溶料を消費し続け
ている。地球内には限られた燃料しか存在し−こいない
従っていずれは枯謁するのも時間の問題である。父従来
の公知のフライホイールでは回転運動によって自然発生
ずる遠心力が１）１１記フシイポイ−ル（ｒｃ対して内
力として作用するたけのことであるので角運動晴保存の
法則により回転運動を行っている前記フライホイールは
軸受け；“Ｘ＋Ｘ分等から運動の置火摩擦力である抗力
の作用を常時受けることでマイナスの角加速度を生じる
ことに」−りやかて停圧し−Ｃし−５９゜この発明は限
らＪ１／こわずかな燃４４’ｌを使用してＩＩ呂動させ
た後は無撚ｆ１でも同転運動エネルギーを半永久的に持
続できるだけでなく　１’＋ｉｌ記回転１ｉ１ｊ動エネ
ルギーを増大さすることも−Ｃきる、回転運動を行うと
同時に自然゛え牛する１・；λ）（’ｒ　ＪＪが同時に
自らを回転させるための回転力に変換さｈるよう形成さ
第１た特殊なフライホイールである遠心力原動機を提供
することを目的とする。 （実施態様） この発明を図面にもとづいて説明すると次の辿りである
。第Ｎｕこの発明の動作を示している。 第１図は第；う図で表わした立体図に対する平面図であ
る。回転軸Ｃ−」二Ｃ（シっかりと固着し７ている折曲
した棒状の突起Ａに対して折曲した棒状の突起１３はそ
れぞれ相−Ｉｉ、　（ｒｃ同一の形状及び体積及び質吋
の物体（同体）であることとする。突起Ａに対して突起
）３はそれぞれ相ｒｉに中心点１４（第３図における軸
線１４）を中心１１’ｃ１８００の回転対称形を一形成
している突起Ａ及び突起１３のぞれそれの回転：１１１
Ｃ第７．　ｋこ固着している先端部分以外のもう一方の
売品４部分はおもり４２及びおもり２０とし−Ｃ錘状に
質惜が太きく形成されている。なお本発明を図面上にお
いてフライホイール１）と称する。回法輔Ｃけ１＋１１
受けされているか図面上においてｌｉ、　１ｉｉｌ記軸
受けは省略されている。 第：３図はこの発明の動作及び第１図にズ・１する立休
園を表わしている。突起Ａ及び突起Ｉ３はそれぞれ共に
回転軸（，上に軸線１４に対して垂設されているフライ
ホイール１）は１ｌｌｉ！　］　４を中心に安定した高
速回転運動か得られる情性モーメントの大きいフライホ
イールとしての形状を表わしている。 フライホイール１〕は軸受けされているが図面上におい
ては前記軸受けは省略されている。フライホイール１〕
はあらゆる力の作用に対しても変形、摩耗及び破４ｒＪ
シないこととする堅固て頑丈な連続した１個の固体であ
る。フライホイールＤは全体が一塊の鉄（超強力＠Ａ）
の様な引張り強度か大きくしかも変形に強い堅固で頑丈
な金属で成形することは好ましいフライホイールＤは空
気抵抗が皆無である完全４′１空内において回転運動を
行うこととしている。なお本発明の発明者は遠心力を仮
想の力としてではなく現実に作用する力として考えてお
り本発明はｒＩｉＩ記遠心力の考え方を基に構成されて
いる。 第４図はこの発明を構成する上での最も重要な原理のひ
とつである（空間内に存在する固体中における力の伝達
の原理）を説明するだめの図解であり第２１２２２３　
ページは前記図解の説明文である。 （作用） 第１図においてフライホイールＩ）ｌ、外力９の作用に
より中心・点１４を中心に矢印３及び矢印２４の方向へ
回転運動を行うと同時にフライホイール１）の全ての部
分に対して遠心力を自然発生する。 前記遠心力を重力として考えた場合前記遠心力に対する
フライホイール１）内の重心に相当する中心点１４を貫
通ずる中心線１８」二でおもり４２の質量の中心である
力点４０に対しておもり４２内の全ての部分に対して作
用する１）ｉｌ記遠心力の（力の平行四辺形の法則）に
よる合力である合成ベクトル１が中心線１８の延長線上
に作用すると同時に前記遠心力に対するフライホイール
Ｊ〕内の屯・し・に相当する中心点１４上を貫通する中
心線１８上でおもり２０の質量の中心である力点２３に
対しておもり２０の全ての部分に対して作用する自ＩＩ
記遠心力の（力の平行四辺形の法則）による合力である
合成ベクトル２１が中心線１８の延長線」−に作用する
。なおり点４０に対して力点２３はそれぞれ相互に中心
点１　／Ｉから等距離に存在する。つまりフライホイー
ルＤは前記回転運動を行うと同時におもり・１２内の力
点４０に対しては合成ベクトル１をそしておもり２０内
の力点２３に対しては合成ベクトル２１をそれぞれ共に
同時に自然発生すると同時に突１ｔＮＡに対して突起１
３はそれぞれ相ｑに中心点１・１に対して中心線１８と
同一直線上の反対方向へ同時に同一の遠ノし力である推
進力で直進運動を行おうとする。第２］、２２．２３ペ
ージの説明文そして第７１図に示す図解による（空間内
に存在する固体中＋ｆｃおける力の伝達の原理）によれ
ばおもり４２内に発生ずる合成ベクトル１は突起Ａ内の
作Ｉｌ１点７及び中心点１４及び突起１３内の作用点１
２　ｔ−Ｃ合成ベク１ル１と同一方向で１行でし、かも
同一の力が合成ベクトルＩが発生ずると同ｕ！７に伝達
される。おもり２０内に発生する合成ベクトル２１は突
起１）内の作用点：３２及び中心点１・１及び突ｉｔｔ
　Ａ内の作用点７まで合成ベクトル２１と同一方向で平
行でしかも同一の力が合成ベクＩ・ル２１が発生すると
同時に伝達される。合成ベクトル１に対して合成ベクト
ル２Ｉはそれぞれ相〜に同一の刀でありしかも同時に発
生するので作用点７」二に：おいては同一直線」−に作
用する反対方向の同一の力であるベクトル６とベクトル
Ｉ２がそれぞれ相ｑ、に同時に作用することとベクトル
６とベクトル１２が形成する突起Ａ」−の直線部分Ｉ−
は全て固体で／１１１６だされていることでベクトル（
ｉとベクトル１２の合力は作用点７−１．及び突起Ａ１
−の前記直線部公刊の全てにおいてセロとなる。ベクト
ルＩ７に対してベクＩ・ル：３９は中心・点１１１」−
において同時に発生ずるので中心点１４　Ｊ、において
は同一直線」二に作用する反対方向の同一の力であるベ
クトル１７とベクトル：う９が同１１、′ｊに作用する
こ吉となりベクトル１７とベクトル：つ５）の合力に１
．中心点１４−ににおいてゼロとなる。中心点１４上（
／（おいては中心線１８と直角に交差する中心線ＩＩと
同一直線上に作用する中心点１４に対して同一直線上の
反対方向のそれぞれが同一の遠心力の合成ベクトル１；
３及び遠心力の合成ベクトル３６がそｌ）それ相１４−
に同１１Ｊ１に発生ずる。合成ベクトル１、うと合成ベ
クトル；３６の合力はセロとなる。合成−＼りトル１に
苅して合成ベクトル２１はそれぞれ相１１に同時に発生
するので作用点；う２上においてｄ、同−ｌｌ′１線才
、１・（作用する反対方向の同一の力であるベクトル２
８とベクトル３・１がそれぞれ相互に同時に作用するこ
ととベクトル２８とベクトル：３・１か１ヒ成する突・
国１３Ｆの直線部分−１−は全て固体でｉｉ：１４ださ
れていることでベクトル２８とベタ１ル３・１の合力は
作用点３２」二及び突５＋３上の前記直線部分」二の全
ての部分においてゼロとなる。作用点３２−ｊ−、を１
５１通ずるベクトル２８及びベクｉ・ル：つ４が形成す
る直線からおもり２００方向へわずかに離）＋−だ突＋
１Ｌ４１ｊ上の作用点２９」二を［１通ずるベクトル２
７とは力点２３　Ｊ−に対して作用する合成ベクトル２
１が伝；・卜された力であり力点２：３に対して作用す
る合成ベクトル２ｊと同一方向で平行でしかも同一の力
である。ベクトル２７の力はベクトル２７の延長線であ
る空間内に描かれた破線３５を通って突起１３上の部分
点３１から突起Ｊ（ｊ−の部分点３３寸で伝達されない
しかも作用点３２−Ｊ二のベクトル３４はベク］・ル２
８ｆＺこよって相殺されているとと如よりベクトル：し
１は破線２６を通って作１旧点２０￥１８で伝達さハ、
ないことによりベクトル２７を相殺する力の作用ｄ、無
いっまりベクトル２７は一方向の外力となる。従って当
然おもり２゜内の力点２３ｊ−に作用している合成ベク
トル２１に７・１シては空間内ｅこ痛がれ／こ中７１．
・線１８を通っ−Ｃ力は伝達されないので力点２３−１
−の合成ベクトル２１に７１しては合成ベクトル２１を
相殺するような向心力は作用しないのである。っ寸り合
成ベクトル２１１−１ニ一方向の外力となる。だからお
もり・１２内の力点／ｊ　Ｏ、、、Ｉ＝に作用している
合成ベク］・ルｌに対しても合成ベクトル１を相殺する
ような向心力が作用しない、っ１り合成ベクトル１も一
方向・の外力となる。合成ベクトル１及び合成ベクトル
２１のそれぞれのＩ）ＨＥ長線は中心線１８と同一直線
上にあることから外力である合成ベク（・ル１及び合成
ベクトル２１はフライホイールＤ全体を中心点１）ｌ（
、Ａ３図におし実る軸線１４）を中心にどの方向へも回
転させようとする回転力とはならない。 中心線１８と破線５はそれぞれ相互に鋭角４を形成して
いるので合成ベクトル１の延長線である中、１１７線１
８は作用点７と交わらないだから外力である合成ベクト
ル１（Ｉ′ｉ発生すると同時にどの方向へも全く力が作
用していないことと同様の作用点７を十）しに破線５を
回転させようとする破線５に対して直角方向に作用する
力点４Ｕｊ−に外力であるベクトル２を発生ずる。中７
シ・線１８と破線２０はそれぞれ相ｒｊ、に鋭角２５を
形成しているので合成ベクトル２１の延長線である中心
線１８は作用点；う２と父わらないだから外力である合
成ベクトル２１は発生すると同時にどの方向へも全く力
が作用していないことと同様の作用点；３２を中心に破
線２０を回転させようとする破線２６に対して直角方向
に作用する力点２３１−に外力であるベクトル２２を発
生ずる。ベクトル２とベクトル２２のそｈぞれの破線で
示した延長線４１に対して延長線１９ｄそれぞれ相〃に
平行でしかも中心点１４上において交わることは無いし
かもベクトル２１／こ対してベクトル２２はそれぞれ相
互に中心１％！１８に対して反対方向に同時に作用する
同一の力であることにより外力であるベクトル２及び外
力であるベクトル２２はフライホイール１）全体を中心
点１４（第３図において：１Ｉｌｉ線１／ｌ）を中心に
矢印：う及び矢印２４の方向へ回転させようとする回転
力となる。なお第２図はフライホイール１）全体に作用
する内力と外力の作用を表わした力の分布図であり斜線
でＷニアｊたされ／こ部分は内力として作用している部
分Ｎであり前記斜線で／１ｊ１１だされていない部分ｄ
、外力として作用している部分（］である、。 第１図において矢印：３及び矢印２／ｌの方向へ回転運
動を行っているフライホイール１）においてベクＩ・ル
１及びベクトル２及びベク）・ル（５及びベクトル１２
及びベクトル１０及びベクトル′う９及びベクトル３７
及びベクトルＩ３及びベクトル：う（］及びベクトル１
５及びベクトル１７及びベクトル３０及びベクトル３４
及びベクトル２８及びベクトル２７及びベクトル２２及
びベクトル２］１ｄ、それぞれ相互に同時に発生する力
であることからフライホイール１〕は中＋ｌｆｆ点１４
（第３図においては軸線１４ンを中心に矢印３及び矢印
２４で示された一方向に回転運動を行うと同時に遠心力
を自然発生すると同時にｎｉｌ記遠心力が同時にフライ
ホイールＤを前記一方向に回転させるだめの回転力に変
喚される。言い換えればフライホイールＪ〕は前記一方
向に回転運動を行うと同時に回転力を自然発生ずる仕組
みになっていると言える。フライホイール１）が前記一
方向に回転運動を行うと同時に回転力を自然発生できる
ことを可能としているのはフライホイ一ル１）の形状に
起因していることによる。フライホイール１〕は中心点
１４（第；３図においては軸線１４）を中心に軌道内８
上のどの位置（ｌこ回転移動してもそれらの全ての形状
は中心点１４（第：３図においては軸線＋４）を中心に
それぞれが相ｑに回転対称形であることによりフライホ
イール１〕は前記一方向に回転運動を行っている間は遠
心力である回転力２及び回転力２２を常時自然発生して
いる。フライホイールＪ〕は高速度回転運動を行ってい
るとはいえ光速度よりははるかに遅い角速度で１）［ｆ
記一方向に回転運動を行っているのでアイン／ユタイ／
の特殊相対性理論による（物体の運動速度が光速度に近
づくことに比例して経時変化として前記物体の質量が増
大して行く）という自然現象がほとんど現れないために
フライホイール１）の前記角速度が増大してもフライホ
イール１）の質ｈ１は一定限＋ｒ′５ｆより増大しない
と考えられる、つ捷り１１ｆ記′Ｈ量は前記角速度の変
化に対して経時変化が無いと考えられることに対してフ
ライホイール［）が回転運動を行うと同時に自然発生ず
る遠心力はフライホイール１）の形状及び軌道内８の半
径が１）１１記用法度が増大しても経時変化が無く常時
一定であることから前記角速度の２乗と質［；：・との
積の増大に比例して増大するので塙然回転力２及び回転
力２２もｌ？ｆｌ記角速１用法’の増大と共に比例して
経時変化として増大して行くことになる。 なお回転力２及び回転力２２はアルキメデスのテコの原
理により第１図の図面上においては（Ｊ倍強に拡大され
た回転力１０及び回転力３ｏとなって回転１ｌａｌ（：
　Ｊ−の作用点、３８上及び作用点１６十において作用
する。フライホイール１）の矢印：う及び矢印２４で示
しだ一ツノ゛向の回転運動を停止させようと’ｉ：’＋
　Ｉｔ、’ｊ（’Ｊ川し５°Ｃいる作用点；３８１−の
抗カニ３７及び作用点１（ν１の抗力１５が回転’ＩＱ
ＩＩ　Ｃに対する軸受けによるｆｌｌｌｌであるところ
の運動の最大摩擦力たけである（’ｚ−４−７−１ば前
１□ピ運動の最大摩擦力である、抗力、（７及び抗力１
５は１）１■記角用法が増大してもフライホイ　ル１）
の総竹（Ｂが常時一定で経時変化が無く保存さＪｌてい
ると考えられることから前記用法＋ｆｓの増大に対して
も一定限度より増大しないこととフライホイール１）の
慣性モーメント及び形状＆、１ｌｉｉｌ記角速度が増大
角速度一定で経時変化が無いこ、！−にχ・Ｊして回転
力２及び回転力２２は前記角速度の２東と’Ｉ’ｌ’　
ＩＩ；の積の増大と共に経時変化としで比例して増大す
ることにより回転力１０が抗力、３７とそノ１ぞノｌ　
４１１　Ｉｔに釣り合う智しい力にそして回転力；つ（
）が抗力１５とそれぞれ相！１．に釣り合う″にＬい力
（・（＝４：るーまで外力！〕の作用によって前記角・
’４Ｅ　ｌ’；Ｌ　６没メＩ入させた時点において外力
９を取り除くと回転力１０に対して抗カニ３７はそれぞ
れ相互に相殺され、又同時に回転力；３０に対して抗力
】５はそれぞれ相互に相殺されることｌ／こより完全真
空内に存在しておりしかも前記一方向の回転運動を行っ
ているフライホイールＩ）Ｖこ対しては全く外力が作用
していないことと同一のこととなるのでフライホイール
１）は（二〇、−ト）の運動の第１法則）により他から
の外力（外力９のイ’ｒ１１’ｌ　）をイ（Ｉられなく
てもつまり無撚不・１でも永久等速回転ス犯動を行うこ
とが理論」二において１丁能となる。 前記永久等速回転運動を行っているフライホイール１〕
に対してさらに外力９を作用（７続けて前記永久等速回
転運動状態における角速度よりもさらに加速させフライ
ホイール１〕の全’Ｉ’ｆ−ｆ７ｆ及び前記慣１り１モ
ーメノト及び１）１１記運動の最大摩擦力である抗カニ
３７及び抗力１５を超える回１１ｖ；力２に依る回転力
１０及び回転力２２に依る回転カニ３０を発生している
時点において外力りを取り除くと前記永久等速回転Ｊ１
［８動を’ｔｊ＜）ているフライホイ一ル１）に対して
さらに上乗ぜして矢印；う及び矢印２／Ｉの方向ヘフラ
イホイール１〕を回転させるだめの回転力２２に依る回
転力；うＯが作用点１６−１−にそして回転）第２に依
る回転力１０が作用点３８上に対して前記永久等速回転
運動を行うと同時に常時作用していることすなわち角加
速度を生じていることと等しい状態になるのでフライホ
イール１）はに−−−１・／の運動の第２法則うにより
他からの外力（外力９の作用）を得られなくても、つ１
り無燃料でも経時変化とり、て前記角速度は増大（７て
行くことに伴いフライホイール１）の角運動ｈ１は増大
して行く。その上他からの外力（外力９の作用ンを得ら
′１１．なくてもつ捷り無燃料でも前記増大して行く角
速度の２乗と質ｌとの積に比例して遠心力と同一の性質
を有する回転力２ＶＣ依る回転力１０及び遠、シ・力と
同一の性質を有する回転力２２に依る回転力３０も共に
増大して行く。 第１図においてフライホイールＤの総重量が１０　ｋｇ
であり軌道内８の直径が５０＋ａ、であるとする。 おもり２０及びおもり４２はそれぞれ共に２　ｋｇずつ
であるとする。従来の公知の発動機又は原動機等を用い
ておもり２０及びおもり４２に作用する遠心力である合
成ベクトル２１及び遠心力である合成ベクトル１の遠心
効果がそれぞれ共に＋　０００倍になる程勇にフライホ
イール−）の角速度を加速させることはいとも容易なこ
とである。前記遠心効果がＩ　Ｏ（Ｊ　０倍の時点にお
もり２０に作用する合成ベクトル２１が２１、そしてお
もり４２に作用する合成ペター・ルーが２１、回転力で
あるペター・ル２２か合成ベクトル２Ｉの−の力である
とＩ Ｊ４＋−ばベタ１−ル２２は（］５【、又回転力である
ベクトル２か合成ベクトルーの−の力であるとず第１は
ベクトル２は０５１となる。従ってず／［川魚、３８上
に対して４５ｔの回転力１０そして作用点１Ｇ上に対し
て・１５１の回転カニ３０が発生するがフライホイール
１）の総小１１ＸはＩ　Ｏ／、：９１の１１変化しない
ので抗力１５及び抗力；３７はそれぞれ相−４ンに等し
く　１０　ｋｇ以下である。又軌道内８の内径も５０　
ｔ＋ｍ。 の１１変化せずしかもフライホイールＤか軌道内８」−
を回転移動し７だ際のノライポイールー）のそれぞれの
形状も中心点１４（第３図においては軸線１４）を中心
ＶＣそれぞれ相互に全てが回転対称形である。だからフ
ライホイール１）は合成ベクトル１及び合成ベクトル２
１の遠心効果がＩ　０００倍に達する用法Ｉ８″で矢印
３及び矢印２４の方向へ回転運動を行っている時点にお
いては前記発動機又は原動機による外力の作用を取り除
いても常時回転力１０が抗力；３７をそして回転力３０
が抗力１５をそれぞれ共ＶＣ−、Ｊ、：回っているばか
りでなく回転力１（）及び回転力；３（）はフライホイ
ール１〕の全質：、１及び慣性モーメントをも超えてい
るため（ニー−トンの運動の第２法則〕によりフライホ
イール１）は無燃料でも自刃で経時変化として前記角速
度を増大させて行くことが可能となる。その上前記増大
し、て行く角速度の２乗と質量の積に比例して１・ｋ・
１．・力と同一の性′古を有する回転力２に依る回転力
１０及びＩ・：３ノＬ・力と同一の＋＜１：ＩＰｒを有
する回転力２２に依る回転力；つ０も共に経時変化とし
て増大して行く３、 フライホイール１）は力の作用に対して変形、及びＩ早
ＵＣ及び破損しさえしなければ無撚＞１でも際限なく前
記角速度を増大させることも可能ならＡｉｌ記回軸回転
力大させることも可能である。 （発明の効果） この発明口従来の公知のフライホイールと形状が異なる
というだけのすこぶる簡単な構造の単一機わＶであるこ
とにより製作上においての困難は少ない上に本発明の稼
働中の際における故障も騒音も皆無に近いことが予想さ
、第１７る。しかも起動する際に限らノ１．たわずかな
燃Ｒｆ：消費するだけでその後に１、無撚オ；・１でも
半永久的に回転運動を行うだけでなく　１）ｉＪ記回転
運動の回転運動エネルギーを増大させることも可能であ
ることにより産業」二利用する上での利用価値は極めて
大きく人類が直面しているエネルギー問題及び公害問題
の解決に対しても有効な手段となる。その」二本発明は
稼働する際に燃焼作用を伴わないので二酸化炭素が原因
のいわゆる温室効果による地球の温暖化を進行させない
利点もある。又その構造上地球上でのあらゆる場所にも
容易に設置できることは極めて便利である。 これらの列記１．たｆＪＩ柄等により本発明が及ぼす人
類及びその１会に灯する良好なる影響は刷り知れないも
のがある一二考えられる。 ７１　図面の簡単な説明 第１図及び第２図は平向間第３図は、１体図。第４図は
（空間内（、で存在する固体中における力の伝達の原理
）を説明するだめの図解。 ７＼　折曲物体である突起 ■　１Ｊｆ曲物体である突起 （゛　回軸軸 ２０　・　おもり ４２　−　おもり 理） 空間内に存在するあらゆる力の作用に対しても破損及び
変形及び摩耗しないこととする空間を含有しない無垢の
１個の不定形の固体ＩＣに対して重ノし・１１のある方
向へ外力１）か作用すると同時に外力りの作用を示した
ベクトルど回一方向でしかも同一直線トの延長紳士に固
体１じの外壁ｉ／＋ｉ−Ｊ：の力点２０かも１）１１記
外壁而の反対１ｔｌｌ＋の外壁面上の力点６寸で固体Ｉ
・〕中を１１通するように力が伝達されると同時に力点
２０と力点０が形成するベク］・ルと同一方向でしかも
平行な磁力の外壁面から他力の外壁商才で１１通ずるよ
うに伝達さｈる力を示したベクトルが固体ＩＣ中の全て
に発生ずる。第４図」二においては煩卸さを避けるため
にベクトルの数は限定している。 力点１．２．３．４．５．６．７．８．εｌ、１０．　
ＩＩ、１２．　］３．　＋４．１５．１６．１７．１８
、１９．２０．２１，２２，２：（２７１，２５，２６
，２７，２８，２９３０，３１，のそれぞハ２に７・」
シて力が伝達された１時刻及び伝達された力の大きさは
外力ＩＪが力点２０ＶＣ対して作用する時刻と同ｌＩ４
３刻てあり外力１）の作用ＶＣより力点２０に発生した
力の人きさと活しい。 実寸で１ＩｌｌＪ、　ｈｌｔ　、Ａは２　ｔ：ｍ、、’
Ｊｌｉ離（゛ば４　ａｎ、　ｌｌ’ｌ、ｉ離１１゛は１
（踊距離１１はｌ　Ｏｎ１１．、　（ｉは１００ｍ、で
ある上記の式（・（より固体１・〕中の全ての力点に対
して伝Ｊ・トされる力はそれぞれ相互に同＋＋ｇ３に伝
達されしかも大きさは等しい。すなわち固体１・〕中を
伝達する力にけＩＩ、１体１・〕の温度及び運動力１゛
及び体（♂ｉ及び、質１１；及び形状及び前１ｊピカの
大きさに関係無く速度と１／１ｌｉ１１１（ｌと時間の
観念が無い力点３１１ｚこ伝達さｉｌだ力は空間内に描
かれてい／、破、％！ｌｌ’＆通〜）で力点２６捷で伝
達さＪｌ、ない又逆に力点２６に寸で伝達された力は破
＃ｉ１３を通ってｄ力点：（１に一庄で伝達されない。 つ丑り力の伝達とｔ、ｊ、物体（固体）中を通って７−
了われることに対し−（−″と間り（に、固体を；１１
１動させるという自然現象を生りさぜる件ｆ〕■かある
が（重りハ万有引力、磁力）霜（ｉ−除いて前記固体中
に発生した力を伝達させるという性質が無いことは公知
の事実である。外力１）が作用すると同時に固体１号内
の力点ｒｒ　Ｌ／Ｃ対して同時に作用する同一直線」二
の反対方向の同一の力であるベクトル、イ及びベクトル
、ハの合力はゼロ表なり固体１骨ζ対してベクトルフイ
及びベクトル、ハは内力上して作用し外力１）に７・Ｊ
　Ｌ、て伺も力の作用を及はさないことと同時にベクト
ル、イに対してベクトル、ハはそれぞれ相互に相殺し合
っているためベクトル、イ又ｄ：ベクトル、ハのどちら
か一方の力だけかベクトル、イ及びベクトル。 ハか形成する直線と同一直線」二である力点２１及び力
点５か形成−ノーるベクトルと平行な他のベクトルには
伝達さノ］ることは力１（い。 手続補正書 ＩＩ（イ什６ｏ　ＱＺ月乃３１１ ’Ｌ’ｊ　、ｌ′ｌ”　ｒＬ、’ｌ’ｉ”τ−・　藺　
弄　殿（ｑ−９Ｊ”ＩＩ＞　ｒＬ信　Ｉｌ制 御、　’ｈ、　ｊ’ｌの人手 １１１′イ（１１夕９　、Ｆｌ　’、　／４　、’、ｕ
、　′１　願　第１８４９ソピ　−号：（、？ｉｌｉ　
１１庖ス／’、、ｌ　？・＋１１’ｌとの関係　′Ｉ’
ｉ　”＝’＋’　、１ｉｉｒ１人■１．田Ｓ・・・す・
成°′二１．４　りで七”−ｔ”、−：、７　ニア：　
ｈ、ｒｓ：、ｔ：、：−：：：ｊ；；　、、。 手続補正書（自≧２ 昭和５７丁１１月　／７−１１ ！Ｉ５許庁艮′自　ふｈｈ’　ｌ！　Ｉ股（′ｌ旨′１
庁審査′１４゛　殿） １、小作の人手 昭和デ９イＩ　脣　訂　願　第１汀ｙｙ９　−；２　発
明（考案）の名称　カー　得ｉｆ、　ｒ青３、浦１１を
する名 ′Ｍ’ｌとの関係　ｉｌｌ、９１’１人５、補ｊにのλ
・］７史 Ｒ＋ｄ４／、シｊ２’：に！ｌ”、ＩＩノむ一’Ｌ：ノ
ｅ、Ｌ’ｌづ’ａノロ、補止の自答 （空間内に存在する固体中における力の伝達の原理） 空間内に存在するあらゆる力の作用に対しても破損及び
変形及び摩耗しないこととする空間を含有しない無垢の
１個の不定形の固体１うに対して重心１１のある方向へ
外力１）が作用すると同時に外力１〕の作用を示したベ
クトルと同一方向でしかも同一直線上の延長線」二に固
体ＩＣの外壁面上の力点２０からＡｉＩ記外壁外壁面対
側の外壁面」二の力点６まで固体１・〕中を貫通ずるよ
うに力が伝達されると同時に力点２０と力点６が形成す
るベクトルと同一方向でしかも平行な一方の外壁而から
他方の外壁而まで貫通するように伝達される力を示した
ベク］・ルが固体１シ中の全てに発生する。第４図上に
おいては煩４（Ｃさを避けるためにベクトルの数は限定
している。 力点１．２．３，４．５．６，７，８，９．１０．ｌＬ
１２．１．３，１４，１５．１６，１７゜１８、　＋９
，２０，２１，２２．２３．２４，２５．２６．２７．
２８．２９．３０．３＋、のそ）１それに対して力が伝
達された時刻及び伝達された力の太きさけ外力Ｉ）が力
点２ｏに対して作用する時刻と同時刻であり外力りの作
用により力点２０に発生した力の大きさと等しい。 実寸で距離Ａは２αル距離Ｃは４αｎ、距離Ｆは］　ａ
ｍ。 距離Ｈは１０ｃｏ、Ｇは１０ａ＋＋Ｌである上記の式に
より固体ＩＣ中の全ての力点に対して伝達される力はそ
れぞれ相互に同Ｈ４ｊに伝達されしかも大きさはへ９し
い。すなわち固体１・〕中を伝達する力には１・与１体
ＩＣの温度及び運動）什及び体積及び、質１１１−及び
形状及び前記力の大きさに関係無く速度と距離と時間の
観念が無い 力点３１に伝達されノζ力は空間内に描かれている破線
Ｂを通っ−ご力点２６１で伝達されない又逆に力点２６
にまで伝達された力は破線Ｂを通っては力点３１にまで
伝達されない。つ１り力の伝達とは物体（固体）中を通
って行われることに対して空間には固体を運動させると
いう自然現象を生じさせる性質があるが（重力、万有引
力、磁力）等を除いて前記固体中に発生した力を伝達さ
せるという＋Ｉ′７’ｉがイ１１「いことは公知の事実
である。外力１）が作用すると同時に固体１シ内の力点
口に対して同時に作用する同−面線にの反対方向の同一
の力であるベクｉ・ル、イ及びベクトル、・・の合力は
ゼロとなり固体Ｉ・〕に７・１してベクトル、イ及びベ
クトル、・・は内力として作用し外力１）に対して何も
力の作用を及はさないことと同時にベクトル、イにχ・
用ッてベクトル、ハはそれぞれ相１ｉに相殺し合ってい
る／仁めベクトル、イ父はベクトル、ハのどちらか磁力
の力だけがベクトル、イ及びベクトル。 ハがｊ形成−１−る１（１線と同一１１線上である力点
２１及び力点５が形成するベクトルと平行な他のベクト
ルには伝達されることは無い。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １　回転運動を行う事によって遠心力を自然発生してい
   るフライホイールの形状が前記遠心力が前記フライホイ
   ールに対して内力として作用すると同時に前記遠心力が
   前記回転運動の回転方向と同一方向に前記フライホイー
   ルを回転させるための駆動力である外力としても作用す
   るように形成されている事を特徴とするフライホイール
   。