JPS5999275A - ラドン濃度測定装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 技術分野 本発明は、環境レベルのラドン濃度を測定するラドンａ
度測定装置に関し、特に、多点にて同時に長期間の積分
測定を安定かつ正確に行ない得るようにしたものである
。

従来技術 一般に、大気中や天然水中に存在するラドンおよびその
娘核種による人体の被曝は、自然放射線□による人体被
曝の中で比較的大きい割合を占めており、特に、肺の内
部被曝においては、その被曝の５０％以上がラドン被曝
であると報告されている。したがって、人体、例えば肺
の被曝線量を正確に測定評価するためには、ラドンおよ
びその娘核種の大気中における濃度、特に長期間に亘る
積分的なラドン濃度の測定を長期間に亘り積分的に行な
う必要がある。

しかして、従来、大気中のラドン、特に、最長１パ寿命
のｕｎ−２２２の濃度の一般的な測定方法としては、 （１１ラドンを電離箱に直接に封入してその電離電流を
測定する電離箱法、 （２）　　ラドンを活性炭に吸着させて濃縮し、その１
活性炭を電離箱に脱着封入して電離電流を測定する活性
炭法、 （３）　　ラドンとその娘核種との崩壊生成状態が平衡
する放射平衡時のラドンと娘核種との濃度比率を仮定し
、フィルタ上に捕集したラドン娘核、・種からのα粒子
数計数値からラドン濃度を間接１的に推定するフィルタ
法、 （４）　ラドン娘核種を前段フィルタにより除去した試
料気体を減速容器内に導入し、その容器内にて新たに生
成したラドン娘核種を後段フィル゛りにより捕集してそ
の捕集したラドン娘核種からのα粒子数を計数し、その
α計数値からラドン濃［？間接的に推定する二段フィル
タ法、（５）　　ラドンから生成して正に帯電したボロ
ニウムＰｏ−２１８に静電場を印加してその印加電極１
“□に捕集し、その印加電極からのα粒子ｑ　ｚｎｓ　
（Ａｇ　）シンチレータにより計数して間接的にラドン
濃度を推定する静電捕集法、 等が知られている。しかしながら、かかる従来のラドン
濃度測定方法は、いずれも何らかの欠点１−・がちり、
多点にて同時に長期間に亘り積分測定を安定かつ正確に
行なうには適さなかった。すなわち、 （１）　Ｉｉ　Ｍ　組法は、環境レベルのラドン濃度を
測定するには、所要の濃度値が低過ぎて電離箱の電熱室
・・・流を測定し得ない、 （３）フィルタ法は、ラドンとその娘核種との放射平衡
時における濃度比率を仮定しているがために、ラドン濃
度値を正確には測定し得ない、さらに、（２）活性炭法
、（４）二段フィルタ法および（５）静電捕集法は、い
ずれも、測定装置が大型となり、測定時の操作が複雑で
あるがために、多点に配置して長期間の積分測定を簡易
に行なうには不適当であった。

上述した従来の一般的なラドン濃度測定方法に１・・対
し、その欠点を除去して小型の装置によりラドン濃度の
測定を簡便に行ない得るようにするために、近時、いわ
ゆる固体飛跡検出器（ＳＳＮＴＤ）を使用したラドン濃
度積分測定方法が開発されて来ており、その固体飛跡検
出器のうち、特に、硝１酸セルローズ（ＯＮ　）フィル
ムを用いたラドン濃度積分測定方法は、 （１）ラドンを含んだ空気にＯＮフィルムを直接に曝ら
してＯＮフィルム上に形成された後述するようなエッチ
ビットの分布密度からラドン濃度を間接・的に推定する
直接法、 （２）ラドンから生成して正に帯電したボロニウムＰｏ
−２１，８に静電場を印加して、ＯＮフィルムを−　被
着した印加電極にそのボロニウムＰｏ−２１８を捕集し
て印加電極に被着したＯＮフィルム上にラ−。

トン娘核種としてのボロニウムｐｏ　−２１８からのα
粒子によるエッチビットを形成させ、その工しかして、
固体飛跡検出器、特に、硝酸セルロト・−ズ（ＣＭ）フ
ィルムを用いたこれらの新しいラドン濃度測定方法の特
徴は、測定装置が小型で安価であり、さらに、取扱いが
簡単で積分測定を容易に行ない得ることである。しかし
ながら、これまでに開発された上述の２種類の測定方法
には、１−・なお、種々の欠点があり、ラドン濃度の積
分測定を充分満足に行ない得るまでには到っていない。

すなわち、 （１）直接法は、測定すべきラドン濃度が高いときにの
み有効であり、また、ラドンからのα粒子と２・・ラド
ン娘核種からのα粒子とを分離して検出する□ことがで
きず、ラドン濃度のみを分離して測定することができな
い。

（２１ＯＮフイルム靜電捕集法は、その測定原理は後述
する本発明測定装置におけると同一であるが一従来開発
されている範囲においては、つぎのような欠点があった
。

すなわち、従来のＯＮフィルムは、強いエネルギーを有
するα粒子は透過してしまうが故に捕集し得す、４　Ｍ
ｅＶ以下の弱いエネルギーを有するα１パ粒子のみを捕
集して潜像を形成し得、その潜像を２．５　Ｎ　−Ｎａ
ＯＨ・６０℃の溶液を用いてエツチングして顕像化し、
いわゆるエッチビットを形成する。

このエッチビットの分布を計測して被測定放射粒子の濃
変ヲ算出する。一方、ラドンから放射するｉ・α線は５
．５　ＭｅＶのエネルギーを有しており、また、ラドン
から生成して正に帯電したボロニウムＰＯ−２１８から
のα線は７．７Ｍｅｖのエネルギーを有しており、上述
のように４　ＭｅＶ以下のエネルギーを有するα線に対
してのみエッチビラトラ形成する・・ＯＮフィルムに潜
像を形成するには、いずれも保□有エネルギーが高過ぎ
るので、そのま捷では濃度測定を行ない得ない。したが
って、従来のＯＮフィルム静電捕集法においては、後述
するように、捕集電極板に被着したＯＮフィルム金薄い
アルミニウム箔などの減速材被膜によって直接に被覆し
、捕集すべきα線のエネルギーを捕集可能の範囲に減衰
させてα粒子を減速させていた。しかしながら、アルミ
ニウム箔などの減速材膜による減速の程度は、入射する
α粒子のエネルギーの強さ等に１′”よって一様でにな
く、シたがって、その減速材膜を透過してＯＮフィルム
に入射するα粒子のエネルギーが不揃いとなり、かかる
エネルギー不揃いのα粒子群によって形成される潜像、
したがって、エッチビットの大きさも不均一となり、さ
らに、ｌ・エツチング条件の僅かな変化によっても顕像
化の状態が変化するので、エッチピット計数の結果と被
測定放射粒子の濃度との関係が二定せず、甚しい計数誤
差、したがって、濃度測定誤差が生じ易い、という重大
な欠点があった。　　　　　　　２（・捷た、従来のＯ
Ｎフィルム静電捕集法において１は、捕集空間を一定に
して測定条件を一定化するために、ＯＮフィルムを被着
した捕集電極を一定形状寸法の容器内に設け、しかも、
その容器内′の被測定ラドン濃度ヲ容器外の大気中にお
けるラド□ン濃度と等しくして、間接的に大気中のラド
ン濃変ヲ測定し得るようにするために、ポンプを用いて
強制的に換気を行ない、あるいは、容器壁を全面的にウ
レタンフオーム等多孔質絶縁体材料をもって構成し、自
然に換気が行なわれるようにしてｌ゛いたが、換気にポ
ンプを使用すれば、測定装置自体の構成が簡単で取扱い
、保守が容易であるという特徴が阻害され、また、ウレ
タンフオーム等の絶縁体材により容器壁を構成すれば、
容器内のラドン粒子を捕集するための静電場を捕集電極
との！・間に形成する対向電極として適切なメツシュ電
極をウレタンフオーム壁に内張すするなど、捕集静電場
の印加に問題が生ずる等の欠点もあった。

発明の要点 本発明の目的は、上述した従来の欠点を除去し、・・人
体被曝を監視すべき自然放射線中最強のラドン゛の濃度
を多数の測定地点にて同時に長期間に亘り簡便に積分測
定するに従来最も適すると目されているＯＮフィルム静
電捕集法を改良して、ＯＮフィルム上に効率よく均一な
エッチビットを安定に゛形成し得るようにしたラドン濃
度測定装置を提供することにある。

本発明の他の目的は、保健上多点に配置し、あるいは、
長期間継続して使用するラドン・エリアモニタあるいは
時間積分型ラドンモニタを実用化１′□するに好適なラ
ドン濃度測定装置を提供することにある。

すなわち、本発明ラドン濃度測定装置は、ラドン娘核種
の流入を阻止する微細多孔質フィルタ膜を展張した換気
口を有する外部電極筐体内に、捕１″集すべきラドン粒
子のエネルギーに対応した間隔をもって一面をなす減速
材膜に対向配置した固体飛跡検出材膜を内蔵した捕集電
極筐体を静電的に絶縁して設け、その捕集電極筐体と前
記外部電極筐体との間に所定の直流電圧を印加したこと
を特！・・徴とするものである。

実施例 以下に図面を参照して実施例につき本発明の詳細な説明
する。

しかして、本発明ラドン濃度測定装置における測定原理
は前述した従来のＯＮフィルム静電捕集法の測定原理と
同一であり、したがって、本発明測定装置の概略構成は
、従来のＯＮフィルム静電捕集法に用いる測定装置とほ
ぼ同一であって、大別して、外部電極筐体、捕集電極筐
体および電源１″容器の３部分よりなる。かかる本発明
ラドン濃度測定装置の詳細構成の例を第１図に示す。図
示の構成例において、外部電極筐体］は、後述する電源
容器６と螺止結合して、図示のように、測定装置の筐体
の一部をなしており１例えば、内径１４０１・酊、高さ
１４０ｍ１＋、内容積２．２１のステンレス製円筒容器
とする。その円筒容器の円筒側壁には例えば２個の換気
口２　、２”ｉ設ける。その換気口２゜２′は、いずれ
も、例えば直径２０朋の円形窓とし、例えばミリポアフ
ィルタなど、大気中に通常浮遊・・・している塵埃の通
過を阻止する程度の微細な細孔゛を有する多孔質材膜８
を展張し、流入空気８を通過させて円筒容器内の自然換
気を可能にするとともに、大気中に浮遊する塵埃が円筒
容器内に入るのを阻止するようにしである。

かかる外部電極筐体１内の中心位置に、図示のように絶
縁体支柱により支持して捕集電極筐体５を配置しである
。

この捕集電極筐体５は、例えば、第２図（ａｌに示すよ
うに、内径２４１ｍ、高さ１０朋のステンレス１゛□製
円筒容器の上端面を開放して薄いアルミニウム箔１０を
展張するとともに、底端壁内面にＯＮフィルム９を被着
して構成してあり、外部電極筐体１内にてラドン娘核種
（Ｒｎ−Ｄｔｓ）として生成して正に帯電したボロニウ
ムＰＯ−２１８を捕集電極１・筐体５内に捕集するため
に、第１図に示すように、外部電極筐体１を正、捕集電
極筐体５を負にして両電極間に静電圧を印加し、両電極
筐体１，５間に静電界を形成する。その静電界により駆
動されて、外部電極筐体ｌ内のラドン娘核種Ｒｎ　−Ｄ
ｔＳとして１・・の正帯電ボロニウム粒子が例えば１　
、８１ｎ９／１ｙｎ２のアルミニウム箔と捕集電極筐体
５内の厚さ］ｏｍｍの空気層とにより適切に減速されて
ＯＮフィルム９に入射するように構成しである。

外部電極筐体】と螺止結合して測定装置の筐体の他の一
部をなす電源容器６は、上述した静電場形成のために、
乾電池とするのが好適の電源４を内蔵するとともに、そ
の電源電圧の接断を行なうスイッチ７を操作可能に取付
けてあり、安全のために、乾電池４や他の電極部分が外
部に露出しな１・・いように保護する例えば内径１４０
朋、高さ１１００ａのステンレス容器をもって構成しで
ある。なお、安全のためには、かかる電源容器６を絶縁
材を介して外部電極筐体］に結合させるとともに、その
外部電極筐体ｌの外面を、換気口２．２′の部分を・除
き、絶縁被覆するのが好適である。

つぎに、上述のように構成した本発明ラドン濃度測定装
置の作用について説明する。

第１図示の構成において、外部電極筐体】と捕集電極筐
体５との間に上述のようにして静電場を・・印加すると
、外部電極筐体］の円筒容器内に換気。

口２，２′を介して流入した空気中のラドンが崩壊して
生成する正に帯電したラドン娘核種Ｒｎ−ＤｔＳ〜　と
してのボロニウムＰｏ−２１８が負電圧を印加した捕集
電極筐体５の表面に集められる。その捕集−゛電極は、
第２図（ａ）に示したように構成しであるので、捕集電
極筐体５の上面をなすアルミニウム箔１０の表面に捕集
されたボロニウムＰｏ−２１８からのα粒子は、アルミ
ニウム箔】Ｏにより減速され、入射角６０度のときにお
ける０、５ＭｅＶからｊ゛□入射角θ度すなわち垂直入
射のときにおける４、０ＭｅＶまでの範囲内の各入射角
にそれぞれ対応したエネルギーをもって、捕集電極筐体
５の底面上に被着したＯＮフィルム９に入射する。一方
、外部電極筐体】の円筒容器内にてそのボロニウムＰ□
−”２１８が崩壊して生成した娘核種としてのボロニウ
ムｐｏ−２１４からのα粒子は、同じくアルミニウム箔
１０により減速され、入射角６０度のときにおける４、
１　ＭｅＶから入射角０度すなわち垂直入射のときにお
ける６、２　ＭｅＶまでの範囲内の各人！・・射角にそ
れぞれ対応したエネルギーをもって同じ゛（ＯＮフィル
ム９に入射する。しかして、ＯＮフィルム９には、前述
したように所定限度以下のエネルギーを有するα粒子の
みが捕集されて潜像を形成するのであるから、第２図（
ａ）に示した本発明゛による構成の捕集電極筐体５にお
いては、入射角６０度のときにおける３　Ｍ６７以下か
ら入射角０度すなわち垂直入射のときにおける４、５　
ＭｅＶ以下までの範囲内の各入射角にそれぞれ対応した
値以下のエネルギーを有するα粒子のみがＯＮフィルム
□゛″９に捕集されて潜像を形成し、そのＯＮフィルム
’ｉ　ＮａＯＨ６０℃の溶液により１４０分間エツチン
グすると、顕像化されてエッチビットが形成されること
になる。したがって、第２図（ａｌ示の構成による捕集
電極５によっては、上述した範囲に納ま１・るエネルギ
ーをもって入射するボロニウムｐｏ　−２１８、すなわ
ち、外部電極筐体１の容器内に存在するラドンから生成
したラドン娘核種Ｒｎ　−Ｄｔｓからのα粒子によって
のみエッチビットが形成され、そのボロニウムｐｏ−ｇ
１ｓの崩壊により生・・成したボロニウムＰＯ−２１４
によってはエッチ１ピツトは形成されず、第３図に示し
た実験結果の顕微鏡写真につ＠後述するように、ボロニ
ウムＰＯ−２１８のみによる均一な大きさの大きいエッ
チビットが得られる。

一方、外部電極筐体１ｆｔ包む大気中にはラドンととも
にその崩壊により生成したラドン娘核種が浮遊している
が、ラドン娘核Ｓは、通例、塵埃等によるエアロゾルに
付着した状態にて浮遊している。したがって、外部電極
筐体１の換気口２　、２／Ｉｌｌに取付けた充分に細か
い微細孔群を有するミリポアフィルタ等の濾紙３を介し
て外側の大気を外部電極筐体１内に流入させれば、ラド
ン粒子に比して格段に大きい塵埃等に付着した大気中の
ラドン娘核種はそのミリポアフィルタ３により除去され
ζ−・外部電極筐体１の内部に流入する流入空気８は、
ラドンのみを含んだガス成分となり、以後、このラドン
のみについて上述したようがＯＮフィルム９上のエッチ
ビット形成が斉一に行なわれることになり、長期に亘っ
てかかるエッチビット形成を−・・・継続すれば、ラド
ン濃度の積分測定を確実容易に□行なうことができる。

捷た、第１図示の本発明測定装置は、装置全体が、例え
ば直径１４０朋、高さ２４０　ｍｍのステンレス製円筒
容器の形態をなしており、携帯型測定器とするに適して
いるのみならず、乾電池以外の動力を必要としないので
、保守維持が簡単であり、多数の地点に設置して長期に
亘る積分測定を同時に行なう環境測定に用いるに極めて
好適である。

効果 以上の説明から明らかなように、本発明ラドン濃度測定
装置は、いかなる環境においても例えば２ケ月以上の長
期に亘り放置してラドン濃度の積分測定を安定確実に行
なうことができ、２ケ月間の積分測定によれば、従来安
定確実な測定が困難１・であった環境レベルのラドン濃
度に対してもＯＮフィルム上に十分な大きさのエッチビ
ットの分布密度を容易に計測することができ、後述する
ような適切な較正曲線を用いてエッチビット計測値から
所要のラドン濃度を正確に求めることができる。・・本
発明のかかる顕著な効果を、ＯＮフィルム上′に形成さ
れるエッチピット分布の均一性、測定対象空間の換気率
、測定対象環境の湿度に対する測定特性、計測値濃度間
較正曲線など測定装置に関する基礎特性およびトンネル
内にて行なったラドー゛ン′ａ度積分値実測の結果につ
いて以下に詳述する。

（１）　ＯＮフィルム上に形成されるエッチビット第２
図（ａ）に示した本発明による構成の捕集電極を用いて
ＯＮフィルム上に形成したエッチビットの顕微鏡写真を
第８図（ａ）に示し、これと対比してシ“従来の構成に
よる捕集電極によりＯＩＪフィルム上に形成したエッチ
ビットの顕微鏡写真を第３図（ｂｌに示す。

第２図（ａ）示の本発明に、よる捕集電極においては、
外部電極容器内のラドンから生成したラドン娘核Ｉ′・
種Ｒｎ　−ＤｔＳからのα粒子がアルミニウム箔１０お
よび空気層により適切に減速されるのみならず、ＯＮフ
ィルム９に対する入射角が例えば６０’以下に抑えられ
るので、前述し次ように、ＯＮフィルム９上にはボロニ
ウムｐｏ−２１８のみによる！・１大きい径の揃ったエ
ッチビットのみが形成される□ので、エッチピット分布
密度の計測を確実容易に行なうことができ、また、かか
る均一な大きさのエッチビットにエツチング条件の変動
にも影響を受は難い。

これに反し、第２図中１に示す従来構成の捕集電極にお
いてｉ、ＯＮフィルム９′上にアルミニウム箔などの減
速材膜】１を直接に被着しであるので、第２図（ａｌ示
の構成におけるような空気層による緩衝的減速作用が得
られず、アルミニウム箔などの”□減速材質のむら、膜
厚のむら等による減速作用の不均一性がそのままエッチ
ビット形成に現われ、ＯＮフィルム９′に入射するα粒
子のエネルギーが不均一となるのみならず、空気減速層
によるα粒子入射角の抑制作用がないので、種々の角度
にて“入射するボロニウムＰＯ’−２１４等からの不所
望のα粒子も変則的入射条件のもとにＯＮフィルム９′
に捕捉されることになり、ＯＮフィルム９′上に形成さ
れるエッチビットは、第３図（ｂｌに示すように、その
径が不揃いとなって広い範囲にばらつき、・どの程度の
径のエッチビットまで計数すべきかが゛極めて不明確と
なって正確な計測結果が得られず、しかも、エツチング
条件のわずかの相違によって顕像化されるエッチビット
の径が変化し、エッチビット分布の態様が大幅に変化し
ていた。　　　□（２）測定対象空間の換気率 従来のラドン濃度測定においてに、測定対象空間の空気
をポンプにより強制換気し、あるいは、測定対象空間を
比較的通気性の良好なウレタンフオーム壁により囲んで
いたのに対し、本発明測定！”装置においては、測定対
象空間を囲むステンレス製などの外部電極筐体にわずか
な数の換気口を設けて比較的緻密な多孔性膜からなるＦ
紙を展張しているが、かかる態様の自然換気によっても
、大気中のラドン濃度測定を行なうに十分な換気率を１
゛・得ることができた。すなわち、放射性希ガスである
クリプトン（Ｋｒ−８５）およびラドン（Ｒｎ−，２ｚ
ｇ）’ｋ）レーザとして用いて換気率の測定を行ない、
測定対象空間の濃度の時間的な減少の割合、すなわち、
単位時間当りの測定対象空間内容２・・の交換率をもっ
て換気率を表わすと、クリプトン□（Ｋｒ−８５）につ
いてＩｒｅ　Ｏ，５０〜ｏ、６ａ　ｈｒ−”、ラド７（
Ｒｎ−２２２）については０．５３〜０．５９　ｈｒ−
１の喚気率が得られた。したがって、ラドン（Ｒｎ　−
２２２）に対する換気率２０．５５　ｈｒ　　とすると
、測定装置の外部における大気中のラドン濃度の変化に
対して測定装置内部の測定対象空間におけるラドン製団
の変化は、例えば第４図に示すように、大気中のラドン
濃吐変化に十分に追随し得ることになる。本発明測定装
置による１回２４時間に亘′”るラドン濃度積分値は、
大気中におけるラドン濃度積分値の９８％となり、十分
に環境測定に適用することができた。

なお、大気中には、ラドン（Ｒｎ−２２２）の他に同位
元素としてのトロン（Ｒｎ−２２０）も　□存在してい
るが、前述したように、ラドン（Ｒｎ−２２２）が同位
元素中最長寿命を有して環境測定の対象となっているの
に反し、トロン（Ｒｎ　−２２０）の半減率ｉｊ：　５
５．６秒であって、その寿命が著しく短かい。したがっ
て、ラドンに対する換気率が上・・ｒ　】９　　） 述のように０．５５　ｈｒ−”であっても、測定対象空
間１内のトロン（Ｒｎ−２２０）の濃度は外部の大気中
における濃度の約１％に過ぎないことになり、ラドン（
Ｒｎ−２２２）の濃度測定にはほとんど影響しない。

（８）　　自然環境の湿度変化に対する測定特性自然環
境における測定においては、夏と冬とで測定環境の温度
および湿度の差が極めて太きいが、ラドン濃度測定に使
用する硝酸セルローズ（ＯＮ）フィルムは、その温度特
性が極めて良好であり、ｌ“□測定結果に対する温度変
化の影響は極めて軽微である。そこで、自然環境におけ
る変化の著しい湿度の、静電場によるラドン娘核種の捕
集に対する影響について検討したが、その検討結果は第
５図に示すとおりである。第５図示の湿度特性側定結１
５果は、横軸に、温度には無関係の絶対湿度（！！／ｍ
８）をとり、縦軸に、捕集電極５に対するラドン娘核種
の捕集効果を示したものであり、低湿度の１〜２９／ｒ
ｎｓの範囲にてわずかな増大を示したほかは、絶対湿度
の全域に亘って約２８％のほぼ一定の捕２・・集効率が
得られ、測定環境の湿度変化も、本発明゛装置によるラ
ドン濃度測定においてはほとんど問題とはなっていない
。

（４）　エッチビット計測値・ラドン濃度間較正曲線本
発明ラドン濃度測定装置を含めて、一般に、□積分型ラ
ドン濃度測定装置においては、ＯＮフィルム上のエッチ
ビット分布密度の計測値から測定対象空間におけるラド
ン濃度の積分値を求めるための両者間の比例定数を設定
する較正曲線を予め求めておく必要がある。本発明測定
装置に適用す（“べきかかる較正曲線を求めるために、
ラドン濃度を電離箱にて別途測定し、横軸にそのラドン
濃度とラドン捕集電場印加時間との積をとり、縦軸に、
そのラドン捕集電場印加時間中に本発明測定装置のＯＮ
フィルム上に形成されたエッチビットの分１・布密度を
とって、第６図に示すような較正曲線を作成した。図示
の較正曲線においては、両者間の比例定数すなわち較正
定数ＯＦを（ｆ！、８２±０．１６）×１０　としたと
きに、良好な比例関係が得られており、かかる較正定数
を用いれば、エッチピッ・・ト分布密度の計測値から正
確なラドン濃度の積分１値を求めることができる。

実施例 名古屋大学理学部付属の地殻変動観測用トンネル内にお
いて、本発明測定装置を用いてラドン濃−１度積分値の
測定を行なった結果を第７図に示す。

上述のトンネル内においては、ラドン濃度が、通常、大
気中にて得られる濃度値の１０００倍程度に相当する約
１０５ｐａｊ７ｍ８あったので、別途電離箱を使用して
十分に正確なラドン濃度測定全行な１．。

い得、寸た、本発明による積分型のラドン濃度測定装置
においても、数時間の積分測定によって十分な分布密度
のエッチビットが得られ、双方の測定結果を対比して図
示すると、第７図のようになった。すなわち、電離箱に
よる測定値に対して、１゜本発明装置による測定値は多
少低い値を示してはいるが、比較的良好に一致し次実測
結果が得られている。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明ラドン濃度測定装置の概略構成２．。 の例整一部破断して示す側面図、 第２図（ａ）および０））は本発明装置および従来装置
における捕集電極の詳細構成の例をそれぞれ示す側断面
図、 第３図（ａ）および（ｂｌは本発明装置および従来装置
におけるＯＮフィルム上のエッチビット形成の態様の例
をそれぞれ１５０倍に拡大して示す顕微鏡写真、 第４図は本発明測定装置の内外におけるラドン濃度変化
の追随性の例を示すグラフ、 第５図は本発明測定装置におけるラドン濃度測定値の湿
度特性の例を示すグラフ、 第６図は本発明測定装置におけるエッチビット計測値と
ラドン濃［１分値との対応関係の例を示すグラフ、 第７図は本発明装置によるラドン濃度の実測例を示すグ
ラフである。 ］・・・外部電極筐体、２．２′・・・換気口、８・・
・ミリポアフィルタ、４・・・電源（乾電池）、５・・
・捕集電極筐体、６・・・電源容器、７・・・スイッチ
、８・・・流入・・空気、９，９′・・・ＯＮフィルム
、】０・・・アルミニゲム箔、１１・・・減速材膜、 Ｒｎ−Ｄｔｓ・・・ラドン娘核種。 特許出願人　名古屋大学長 Ｉ＋１ （２４） 嘴賦築軒貧 〜　　　　　　　　　　の 転　　　　　　　丘 Ｈさ−＋−シトエ椀代 心誌ｂｇ建云 マ 手続補正書（方式） ％式％ １、事件の表示 昭和５７年　特許　願第２０８０５６　号２、発明の名
称 ラドン濃度測定装置 ３、補正をする者 事件との関係　瞥許出願人 名古屋大学長 ５、補正命令の日付 昭和５８年３月２９日 ６・補正の対象　明細書の発明の詳細な説明、図面の簡
単な説明の欄、図面 １、明細書第１７頁第１Ｏ行および第１２行の「類１微
鏡写真」を「顕微鏡写真を模した線図」にそれぞれ訂正
する。 ２４・頁第８行の「写真」を「写真を模した極凶」に訂
正する。 ３、図面中、第８図（ａ）　、　（ｂ）を別紙訂正図の
とおりに訂正する。 仏 第３ （ａ） （ｂ）

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １　ラドン娘核種の流入を阻止する微細多孔質フィルタ
   膜を展張した換気口を有する外部電極筐体内に、捕集す
   べきラドン粒子のエネルギーに対応した間隔をもって一
   面をなす減速材膜に対向配置した固体飛跡検出材膜を内
   蔵した捕集電極筐体を静電的に絶縁して設け、その捕集
   電極筐体と前記外部電極筐体との間に所定の直流電圧を
   印加したことを特徴とするラドン濃度測定装置。