JPS59221644A - 間隙測定方法 - Google Patents
間隙測定方法Info
- Publication number
- JPS59221644A JPS59221644A JP58095609A JP9560983A JPS59221644A JP S59221644 A JPS59221644 A JP S59221644A JP 58095609 A JP58095609 A JP 58095609A JP 9560983 A JP9560983 A JP 9560983A JP S59221644 A JPS59221644 A JP S59221644A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- detector
- gamma
- rays
- intensity
- gap
- Prior art date
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- Pending
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N23/00—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00
- G01N23/20—Investigating or analysing materials by the use of wave or particle radiation, e.g. X-rays or neutrons, not covered by groups G01N3/00 – G01N17/00, G01N21/00 or G01N22/00 by using diffraction of the radiation by the materials, e.g. for investigating crystal structure; by using scattering of the radiation by the materials, e.g. for investigating non-crystalline materials; by using reflection of the radiation by the materials
- G01N23/207—Diffractometry using detectors, e.g. using a probe in a central position and one or more displaceable detectors in circumferential positions
Landscapes
- Chemical & Material Sciences (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕
本発明は構造物内の間隙を非破壊で片側から測定する方
法に関するものである。
法に関するものである。
従来、構造物内の間隙を非破壊で測定する方法として、
第1図に示すようにγ線源1と検出器2を測定する構造
物3をはさんで対向させ、γ線の減衰量を測定し、その
減衰量から間隙の長さbcを測定していた。この場合線
源と検出器を構造物をはさんで対向させることができな
いときや構造物cd、あるいはabの長さが大きくγ線
が透過できない場合には、ギヤツブ間隔bci測定でき
なかった。
第1図に示すようにγ線源1と検出器2を測定する構造
物3をはさんで対向させ、γ線の減衰量を測定し、その
減衰量から間隙の長さbcを測定していた。この場合線
源と検出器を構造物をはさんで対向させることができな
いときや構造物cd、あるいはabの長さが大きくγ線
が透過できない場合には、ギヤツブ間隔bci測定でき
なかった。
本発明の目的は、構造物内の間隙を片側から測定できる
装置を提供することにある。
装置を提供することにある。
本発明の特徴は、γ線源と検出器を構造物に対して同じ
側に設置し、構造物にγ線を入射し、構造物からの散乱
線を、検出器あるいは線源を移動しながら検出し、γ線
の強度分布を求め、その分布から構造物内の間隙の長さ
を片側から測定できる点にある。片側から測定するため
透過法で測定できない場合も、構造物内の間隙を測定で
きるようになる。
側に設置し、構造物にγ線を入射し、構造物からの散乱
線を、検出器あるいは線源を移動しながら検出し、γ線
の強度分布を求め、その分布から構造物内の間隙の長さ
を片側から測定できる点にある。片側から測定するため
透過法で測定できない場合も、構造物内の間隙を測定で
きるようになる。
以下、本発明の一実施例を第2図および第3図を用いて
説明する。本装置はγ線源1、線源1をしやへいするじ
ゃへい体5、γ線をコリメートするコリメータ4、散乱
γ線を検出する検出器2、検出器からの信号を増幅する
増幅器14、増幅器14からの信号を波高分析して計数
するパルス波高分析器13、バックグラウンドを低減す
るために検出器2を囲むじゃへい体6、しやへい体6を
乗せて移動する移動台9、移動台9を駆動するパルスモ
ータ10とパルスモータ駆動ユニツ)11および駆動ユ
ニットを制御するマイクロコンピュータ13よりなる。
説明する。本装置はγ線源1、線源1をしやへいするじ
ゃへい体5、γ線をコリメートするコリメータ4、散乱
γ線を検出する検出器2、検出器からの信号を増幅する
増幅器14、増幅器14からの信号を波高分析して計数
するパルス波高分析器13、バックグラウンドを低減す
るために検出器2を囲むじゃへい体6、しやへい体6を
乗せて移動する移動台9、移動台9を駆動するパルスモ
ータ10とパルスモータ駆動ユニツ)11および駆動ユ
ニットを制御するマイクロコンピュータ13よりなる。
線源1からのγ線を構造物3に垂直に入射させ検出器2
を構造物3に対して垂直に移動しながら構造物3からコ
ンプトン散乱されたγ線の強腿を測定する。そのためま
ず最初に検出器2の見込む地点が直線i上のa点より線
源側になるように検出器2を設置する。次にマイクロコ
ンピュータ12からパルス波高分析器13に信号を送り
パルス波高分析器13を測定状態にする。検出器2に入
射したγ線の検出信号は増幅器14で増幅器れパルス波
高分析器で計数される。一定時間Δtだけriを計数す
るとパルス波高分析器は、最初の測定地点における計数
を終了し、所定のチャンネルに計数値を記憶する。それ
と同時に計測終了信号をマイクロコンピュータ12に送
信する。信号を受信したマイクロコンピュータ12は、
検出器2、しやへい体6を一定距離ΔXだけ前進させる
ためにパルスモータ駆動ユニット11に信号を送り、パ
ルスモータ10f、回転させ、検出器2をJXだけ前進
させる。前進が終了するとマイクロコンピュータ12は
パルス波高分析器13に計測開始信号を送信する。信号
を受信したパルス波高分析器13は、Δを時間だけγ線
を計数し、計数が終了すると計数値を次のチャンネルに
記憶し、マイクロコンピュータ12に計数終了信号を送
る。
を構造物3に対して垂直に移動しながら構造物3からコ
ンプトン散乱されたγ線の強腿を測定する。そのためま
ず最初に検出器2の見込む地点が直線i上のa点より線
源側になるように検出器2を設置する。次にマイクロコ
ンピュータ12からパルス波高分析器13に信号を送り
パルス波高分析器13を測定状態にする。検出器2に入
射したγ線の検出信号は増幅器14で増幅器れパルス波
高分析器で計数される。一定時間Δtだけriを計数す
るとパルス波高分析器は、最初の測定地点における計数
を終了し、所定のチャンネルに計数値を記憶する。それ
と同時に計測終了信号をマイクロコンピュータ12に送
信する。信号を受信したマイクロコンピュータ12は、
検出器2、しやへい体6を一定距離ΔXだけ前進させる
ためにパルスモータ駆動ユニット11に信号を送り、パ
ルスモータ10f、回転させ、検出器2をJXだけ前進
させる。前進が終了するとマイクロコンピュータ12は
パルス波高分析器13に計測開始信号を送信する。信号
を受信したパルス波高分析器13は、Δを時間だけγ線
を計数し、計数が終了すると計数値を次のチャンネルに
記憶し、マイクロコンピュータ12に計数終了信号を送
る。
このような測定金欠々にくり返してゆきパルス、波高分
析器13の画面上に第2図に示すようなγ線の強度分布
曲線(I −x曲線)を得る。この強度分布は構造材の
物質分布をあられしている。その理由は直線hm上で検
出器が見込む地点の物質の密度に応じた散乱γ線が検出
器に入射するからである。即ち区間abおよびC点よp
内部では散乱体が存在するため散乱線が検出はれるが、
区間[7では散乱体が存在さす、散乱γ線は検出されな
い。そこで散乱γ線がほとんどない領域bcのチャンネ
ル数を求め、1チヤンネルあたりの検出器2の移動量Δ
xf乗算することにより散乱体が存在しない領域、即ち
間隙距離両がわかる。
析器13の画面上に第2図に示すようなγ線の強度分布
曲線(I −x曲線)を得る。この強度分布は構造材の
物質分布をあられしている。その理由は直線hm上で検
出器が見込む地点の物質の密度に応じた散乱γ線が検出
器に入射するからである。即ち区間abおよびC点よp
内部では散乱体が存在するため散乱線が検出はれるが、
区間[7では散乱体が存在さす、散乱γ線は検出されな
い。そこで散乱γ線がほとんどない領域bcのチャンネ
ル数を求め、1チヤンネルあたりの検出器2の移動量Δ
xf乗算することにより散乱体が存在しない領域、即ち
間隙距離両がわかる。
散乱γ線の強度は、経路がhkjのとき式(1)で与え
られる。
られる。
■!=φ1・nl・dσ・eす・y/ayse ・・
・・・・・・・(1)ただし φ1=φ(Ie鴇7 ・・・・・・・・
・ (2)・・・・・・・・・ (3) ここで、φ1は位置にでの入射γ線強匿、φ0は入射γ
線のtM匿、μmは構造材7の線吸収係数、yは11の
長さ、nlは構造材70単位体積あたdσ 9の原子数、−はコンプトン散乱の微分散乱断dΩ 面積、dΩは検出器2の立体角、θは直線hkとに’に
のなす角度、rOは古典′電子半径、Eoは入射r i
lエネルギー、Eは散乱γ線エネルギーである。経路h
tt’での散乱強度I2は、散乱体が突気のため経路
hk7での散乱強度にくらべ無視できる。即ちI 2
二〇 〇 経路hmm’での強度は式(4ンで与えら
iする。
・・・・・・・(1)ただし φ1=φ(Ie鴇7 ・・・・・・・・
・ (2)・・・・・・・・・ (3) ここで、φ1は位置にでの入射γ線強匿、φ0は入射γ
線のtM匿、μmは構造材7の線吸収係数、yは11の
長さ、nlは構造材70単位体積あたdσ 9の原子数、−はコンプトン散乱の微分散乱断dΩ 面積、dΩは検出器2の立体角、θは直線hkとに’に
のなす角度、rOは古典′電子半径、Eoは入射r i
lエネルギー、Eは散乱γ線エネルギーである。経路h
tt’での散乱強度I2は、散乱体が突気のため経路
hk7での散乱強度にくらべ無視できる。即ちI 2
二〇 〇 経路hmm’での強度は式(4ンで与えら
iする。
I3=φ3*n3sdJ*e−μ31/ase・e −
’+ ”b/asfl・・・・・・・・・(4ン ただし φ3=φ(、e−町m b 、 e−p3y’ 曲・
曲(5)ここで、φ3は位置mでの入射γ線強度、μ3
は構造材80線吸収係数eY’は錦の長さ、nlは構造
材80単位体積あたりの原子数である。
’+ ”b/asfl・・・・・・・・・(4ン ただし φ3=φ(、e−町m b 、 e−p3y’ 曲・
曲(5)ここで、φ3は位置mでの入射γ線強度、μ3
は構造材80線吸収係数eY’は錦の長さ、nlは構造
材80単位体積あたりの原子数である。
以上の実施例により、散乱γ線の強度と検出器2の移動
距離Xから直接間隙の距離bcを読みとることができる
。
距離Xから直接間隙の距離bcを読みとることができる
。
本発明によれば、片側から構造物内の間隙を測定できる
ため、透過法では測定できない場合にも構造物内の間隙
を測定できる。
ため、透過法では測定できない場合にも構造物内の間隙
を測定できる。
第1図は透過法で構造物内の間隙を測定する方法を示す
図、第2図は本発明による構造物内の間隙を測定する方
法を示した図、第3図は測定装置のブロック図である。 1・・・γ線源、2・・・検出器、3・・・構造物、4
・・クコリメータ、5・・・しやへい体、6・・・しや
へい体、7・・・構造物、8・・・構造物、9・・・移
動台、10・・・パルスモータ、11・・・パルスモー
タ駆動ユニット、12・・・マイクロコンピュータ、1
3・・・パルス波高分析器、14・・・増幅器。 代理人 弁理士 高橋明夫 第1図 cL b C4 第2図 第3 図
図、第2図は本発明による構造物内の間隙を測定する方
法を示した図、第3図は測定装置のブロック図である。 1・・・γ線源、2・・・検出器、3・・・構造物、4
・・クコリメータ、5・・・しやへい体、6・・・しや
へい体、7・・・構造物、8・・・構造物、9・・・移
動台、10・・・パルスモータ、11・・・パルスモー
タ駆動ユニット、12・・・マイクロコンピュータ、1
3・・・パルス波高分析器、14・・・増幅器。 代理人 弁理士 高橋明夫 第1図 cL b C4 第2図 第3 図
Claims (1)
- 1、 γ線源とγ線源をコリメートするコリメータ、γ
線を検出する検出器、検出器からの信号を増幅する増幅
器、増幅器からの信号を計数するカウンターおよび検出
器の前に置かれたコリメータからなる装置によ402)
種構造物内の間隙を測定する方法において、構造物にγ
線全入射させ検出器と線源を相対的に移動させながら散
乱γ線の強度を測定しその強度変化から構造物内の間隙
を測定することを特徴とする間隙測定方法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP58095609A JPS59221644A (ja) | 1983-06-01 | 1983-06-01 | 間隙測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP58095609A JPS59221644A (ja) | 1983-06-01 | 1983-06-01 | 間隙測定方法 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS59221644A true JPS59221644A (ja) | 1984-12-13 |
Family
ID=14142289
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP58095609A Pending JPS59221644A (ja) | 1983-06-01 | 1983-06-01 | 間隙測定方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS59221644A (ja) |
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2015215261A (ja) * | 2014-05-12 | 2015-12-03 | 一般財団法人電力中央研究所 | 非破壊検査方法およびその装置 |
JP2015232557A (ja) * | 2014-05-12 | 2015-12-24 | 一般財団法人電力中央研究所 | 非破壊検査方法およびその装置 |
JP2017101967A (ja) * | 2015-11-30 | 2017-06-08 | 一般財団法人電力中央研究所 | 非破壊検査方法および装置 |
JP2022038497A (ja) * | 2020-08-26 | 2022-03-10 | 株式会社日立製作所 | 内部状態検査システム及び内部状態検査方法 |
-
1983
- 1983-06-01 JP JP58095609A patent/JPS59221644A/ja active Pending
Cited By (4)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2015215261A (ja) * | 2014-05-12 | 2015-12-03 | 一般財団法人電力中央研究所 | 非破壊検査方法およびその装置 |
JP2015232557A (ja) * | 2014-05-12 | 2015-12-24 | 一般財団法人電力中央研究所 | 非破壊検査方法およびその装置 |
JP2017101967A (ja) * | 2015-11-30 | 2017-06-08 | 一般財団法人電力中央研究所 | 非破壊検査方法および装置 |
JP2022038497A (ja) * | 2020-08-26 | 2022-03-10 | 株式会社日立製作所 | 内部状態検査システム及び内部状態検査方法 |
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