JPH1048342A - 放射能測定方法 - Google Patents
放射能測定方法Info
- Publication number
- JPH1048342A JPH1048342A JP20446196A JP20446196A JPH1048342A JP H1048342 A JPH1048342 A JP H1048342A JP 20446196 A JP20446196 A JP 20446196A JP 20446196 A JP20446196 A JP 20446196A JP H1048342 A JPH1048342 A JP H1048342A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- peak
- energy
- radioactivity
- interest
- nuclide
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Landscapes
- Measurement Of Radiation (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】ドラム缶などの放射性廃棄物の貯蔵容器内の放
射能を非破壊的に測定する放射能測定方法に係り、特
に、貯蔵容器内に複数のγ線放出核種が存在する場合に
それらの放射能を核種毎に定量するのに好適な放射能測
定方法を提供する。 【解決手段】被検体内部に複数の放射性核種が存在しそ
の核種情報が既知である場合、低いエネルギのγ線を放
出する核種のγ線に起因した波高分布のピーク面積を、
そのピークを含み、このエネルギよりも高く、かつ他の
核種の放出するγ線エネルギの存在しない領域の波高分
布をガウスの誤差関数と一次式との線形結合した関数で
フィッティングし、ガウスの誤差関数の係数からピーク
面積とその標準偏差を求め、核種の放射能を演算する。
この時、検出限界放射能はピーク面積の標準誤差の３倍
した値から評価した値とする。
射能を非破壊的に測定する放射能測定方法に係り、特
に、貯蔵容器内に複数のγ線放出核種が存在する場合に
それらの放射能を核種毎に定量するのに好適な放射能測
定方法を提供する。 【解決手段】被検体内部に複数の放射性核種が存在しそ
の核種情報が既知である場合、低いエネルギのγ線を放
出する核種のγ線に起因した波高分布のピーク面積を、
そのピークを含み、このエネルギよりも高く、かつ他の
核種の放出するγ線エネルギの存在しない領域の波高分
布をガウスの誤差関数と一次式との線形結合した関数で
フィッティングし、ガウスの誤差関数の係数からピーク
面積とその標準偏差を求め、核種の放射能を演算する。
この時、検出限界放射能はピーク面積の標準誤差の３倍
した値から評価した値とする。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、ドラム缶などの放
射性廃棄物貯蔵容器(以下、単に貯蔵容器という)内の放
射能を非破壊的に測定する放射能測定方法に係わり、特
に貯蔵容器内に複数のγ線放出核種が存在する場合にそ
れらの放射能を核種毎に定量するのに好適な放射能測定
方法に関する。
射性廃棄物貯蔵容器(以下、単に貯蔵容器という)内の放
射能を非破壊的に測定する放射能測定方法に係わり、特
に貯蔵容器内に複数のγ線放出核種が存在する場合にそ
れらの放射能を核種毎に定量するのに好適な放射能測定
方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】貯蔵容器などの被検体内の放射能を定量
する方法は、Cooperの方法が知られている（J.A.Coope
r、 Factors Determinating The Ultimate DetectionSen
sitivity of Ge(Li) Gamma−ray Spectrometers、 Nucle
ar Instruments andMethods、Vol.82、 pp.273−277、1
970）。
する方法は、Cooperの方法が知られている（J.A.Coope
r、 Factors Determinating The Ultimate DetectionSen
sitivity of Ge(Li) Gamma−ray Spectrometers、 Nucle
ar Instruments andMethods、Vol.82、 pp.273−277、1
970）。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】Cooperの方法は、通
常、測定した波高分布に明確にピークが現れる場合に用
いられており、当該ピーク面積を求めるための着目エネ
ルギ領域としては、ピークエネルギを中心としたエネル
ギ領域が用いられる。したがって、貯蔵容器内に複数核
種の放射能が存在し、高いエネルギをγ線を放出する核
種の放射能が非常に大きい場合には、それよりも低いエ
ネルギのγ線を放出する核種から放出されたγ線は、高
いエネルギのγ線が貯蔵容器内で散乱したγ線がバック
グランドとなり、明確なピークを示さなくなってしま
う。このような場合には、着目ピークの検出限界計数値
以下と判断され、高いエネルギのγ線を放出する核種の
放射能が大きくなるにしたがって、より低いエネルギの
γ線を放出する核種の検出限界放射能は大きくなってし
まう。
常、測定した波高分布に明確にピークが現れる場合に用
いられており、当該ピーク面積を求めるための着目エネ
ルギ領域としては、ピークエネルギを中心としたエネル
ギ領域が用いられる。したがって、貯蔵容器内に複数核
種の放射能が存在し、高いエネルギをγ線を放出する核
種の放射能が非常に大きい場合には、それよりも低いエ
ネルギのγ線を放出する核種から放出されたγ線は、高
いエネルギのγ線が貯蔵容器内で散乱したγ線がバック
グランドとなり、明確なピークを示さなくなってしま
う。このような場合には、着目ピークの検出限界計数値
以下と判断され、高いエネルギのγ線を放出する核種の
放射能が大きくなるにしたがって、より低いエネルギの
γ線を放出する核種の検出限界放射能は大きくなってし
まう。
【０００４】本発明の目的は、貯蔵容器内に複数の放射
性核種が存在している場合に、より低いエネルギのγ線
を放出する核種の検出限界放射能を低くできる放射能測
定方法を提供することにある。
性核種が存在している場合に、より低いエネルギのγ線
を放出する核種の検出限界放射能を低くできる放射能測
定方法を提供することにある。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上記目的は、貯蔵容器内
で一旦散乱後に透過してくるγ線のエネルギスペクトル
がなだらかであることに着目し、より低いエネルギのγ
線に対するバックグランド成分を最小二乗フィッティン
グして評価することで達成できる。
で一旦散乱後に透過してくるγ線のエネルギスペクトル
がなだらかであることに着目し、より低いエネルギのγ
線に対するバックグランド成分を最小二乗フィッティン
グして評価することで達成できる。
【０００６】着目エネルギに対応したピーク面積の３σ
の検出限界計数値Ｎは、数１を満足するＮで表すことが
できる。
の検出限界計数値Ｎは、数１を満足するＮで表すことが
できる。
【０００７】
【数１】
【０００８】ＧＭ検出器やシングルチャンネル測定の場
合のようにエネルギスペクトル情報を検知しない場合に
は、出来るだけバックグランド計数値を大きくすること
により相対的に検出限界計数値を小さくしなければなら
ない。一方、Ｇｅ検出器の様にエネルギスペクトル情報
を検知する測定の場合には、測定で得たスペクトルをフ
ィッティングすることにより式１のピーク面積の測定誤
差とバックグランド測定誤差を小さくできるので、相対
的に着目するピークの検出限界計数値を小さくすること
ができ、したがって検出限界放射能を低くすることがで
きる。
合のようにエネルギスペクトル情報を検知しない場合に
は、出来るだけバックグランド計数値を大きくすること
により相対的に検出限界計数値を小さくしなければなら
ない。一方、Ｇｅ検出器の様にエネルギスペクトル情報
を検知する測定の場合には、測定で得たスペクトルをフ
ィッティングすることにより式１のピーク面積の測定誤
差とバックグランド測定誤差を小さくできるので、相対
的に着目するピークの検出限界計数値を小さくすること
ができ、したがって検出限界放射能を低くすることがで
きる。
【０００９】
【発明の実施の形態】以下、本発明の一実施例を図面を
用いて説明する。
用いて説明する。
【００１０】図１は、本発明の構成を示したものであ
る。１は被検体であり、その被検体から放出されたγ線
はＧｅ検出器等のエネルギスペクトルを測定可能な放射
線検出器２で測定される。放射線検出器２の出力は波高
分析装置に入力され、γ線のエネルギスペクトルに対応
した波高分布を得ることができる。
る。１は被検体であり、その被検体から放出されたγ線
はＧｅ検出器等のエネルギスペクトルを測定可能な放射
線検出器２で測定される。放射線検出器２の出力は波高
分析装置に入力され、γ線のエネルギスペクトルに対応
した波高分布を得ることができる。
【００１１】測定した波高分布には被検体以外の環境中
の放射能に起因したバックグランド放射線の情報も含ま
れているので、被検体のない状態で測定した値に基づい
て４のバックグランド補正で、測定した波高分布から環
境からのバックグランド成分を減算処理する。被検体内
に含まれている放射性核種やそれらの核種の放出するγ
線に対する検出器の計数効率等の情報は１３の核種情報
として予め求められている。この１３の核種情報に基づ
いて、もっともエネルギの高い核種に対してはバックグ
ランド成分がほぼない状態になっているので、従来の方
法で放射能を定量する。核種の放出するγ線エネルギよ
りも低いエネルギのγ線に対する波高分布における着目
すべきピークは１３の核種情報に基づいて５の着目ピー
ク設定で実施し、その情報に基づいて着目すべきエネル
ギ領域を６の着目エネルギ領域設定で実施する。それぞ
れの着目エネルギ領域で７の波高分布フィッティングで
最小二乗フィッティングを実施する。そのフィッティン
グ係数から８で着目するピーク面積とその誤差（標準偏
差）を演算する。その結果に対して、９でピーク面積が
その誤差の係数倍（通常、＝３）よりも大きいかどうか
を判定する。大きい場合には８で求めたピーク面積を測
定ピーク面積とし、小さい場合には１０でピーク面積の
誤差の係数倍（通常、＝３）を測定ピーク面積とする。
１１では測定ピーク面積に基づいて１３の核種情報に含
まれている着目ピークの検出効率と測定時間を用いて被
検体１に含まれる核種毎の放射能を演算し、１２でＣＲ
Ｔ，プリンタ，ハードディスク等に１１の結果が出力さ
れる。
の放射能に起因したバックグランド放射線の情報も含ま
れているので、被検体のない状態で測定した値に基づい
て４のバックグランド補正で、測定した波高分布から環
境からのバックグランド成分を減算処理する。被検体内
に含まれている放射性核種やそれらの核種の放出するγ
線に対する検出器の計数効率等の情報は１３の核種情報
として予め求められている。この１３の核種情報に基づ
いて、もっともエネルギの高い核種に対してはバックグ
ランド成分がほぼない状態になっているので、従来の方
法で放射能を定量する。核種の放出するγ線エネルギよ
りも低いエネルギのγ線に対する波高分布における着目
すべきピークは１３の核種情報に基づいて５の着目ピー
ク設定で実施し、その情報に基づいて着目すべきエネル
ギ領域を６の着目エネルギ領域設定で実施する。それぞ
れの着目エネルギ領域で７の波高分布フィッティングで
最小二乗フィッティングを実施する。そのフィッティン
グ係数から８で着目するピーク面積とその誤差（標準偏
差）を演算する。その結果に対して、９でピーク面積が
その誤差の係数倍（通常、＝３）よりも大きいかどうか
を判定する。大きい場合には８で求めたピーク面積を測
定ピーク面積とし、小さい場合には１０でピーク面積の
誤差の係数倍（通常、＝３）を測定ピーク面積とする。
１１では測定ピーク面積に基づいて１３の核種情報に含
まれている着目ピークの検出効率と測定時間を用いて被
検体１に含まれる核種毎の放射能を演算し、１２でＣＲ
Ｔ，プリンタ，ハードディスク等に１１の結果が出力さ
れる。
【００１２】次に、図１の６と７に示した着目エネルギ
領域の設定とその領域内での波高分布のフィッティング
方法について説明する。
領域の設定とその領域内での波高分布のフィッティング
方法について説明する。
【００１３】図２は被検体として放射性廃棄物を収納し
たドラム缶をＧｅ検出器で測定した場合の波高分布の例
を示したものである。ドラム缶内にはセメントが充填さ
れており、その中心にＣｏ−６０とＣｓ−１３７が存在
している。Ｐ１とＰ２はＣｏ−６０が放出する２種類の
γ線（１.１７ＭｅＶと１.３３ＭｅＶ）に対応したピー
クであり、明確なピークとして検出されている。一方、
Ｐ３はＣｓ−１３７の放出するγ線（６６２ｋｅＶ）に
対応したピークが現れるチャンネルであるが、Ｃｏ−６
０の放射能がＣｓ−１３７の放射能よりも相対的に大き
いために、明確なピークとして測定できない。これは、
Ｃｏ−６０のγ線が検出器内でのコンプトン散乱したγ
線が存在することと、Ｃｏ−６０のγ線がドラム缶内の
セメントでコンプトン散乱したγ線が存在することに起
因している。すなわち、これらのコンプトン散乱のγ線
の揺らぎによりＣｓ−１３７のγ線のピークが隠れてし
まっていることになる。図２はＣｏ−６０のコンプトン
散乱線のスペクトルはＣｓ−１３７領域近傍でなだらか
であることを示しており、線源の位置やドラム缶内の充
填材の密度が変化しても、スペクトルの傾きは変わるが
それが一次関数で近似できることがわかった。
たドラム缶をＧｅ検出器で測定した場合の波高分布の例
を示したものである。ドラム缶内にはセメントが充填さ
れており、その中心にＣｏ−６０とＣｓ−１３７が存在
している。Ｐ１とＰ２はＣｏ−６０が放出する２種類の
γ線（１.１７ＭｅＶと１.３３ＭｅＶ）に対応したピー
クであり、明確なピークとして検出されている。一方、
Ｐ３はＣｓ−１３７の放出するγ線（６６２ｋｅＶ）に
対応したピークが現れるチャンネルであるが、Ｃｏ−６
０の放射能がＣｓ−１３７の放射能よりも相対的に大き
いために、明確なピークとして測定できない。これは、
Ｃｏ−６０のγ線が検出器内でのコンプトン散乱したγ
線が存在することと、Ｃｏ−６０のγ線がドラム缶内の
セメントでコンプトン散乱したγ線が存在することに起
因している。すなわち、これらのコンプトン散乱のγ線
の揺らぎによりＣｓ−１３７のγ線のピークが隠れてし
まっていることになる。図２はＣｏ−６０のコンプトン
散乱線のスペクトルはＣｓ−１３７領域近傍でなだらか
であることを示しており、線源の位置やドラム缶内の充
填材の密度が変化しても、スペクトルの傾きは変わるが
それが一次関数で近似できることがわかった。
【００１４】また、Ｇｅ検出器における波高分布のピー
クは、ガウスの誤差関数で表現できることが知られてい
る（Glenn F. Knoll著，木村・阪井訳，放射線計測ハン
ドブック 第２版，ｐ．７３６，日刊工業新聞社，１９
９１）。
クは、ガウスの誤差関数で表現できることが知られてい
る（Glenn F. Knoll著，木村・阪井訳，放射線計測ハン
ドブック 第２版，ｐ．７３６，日刊工業新聞社，１９
９１）。
【００１５】したがって、数２に示すようにガウスの誤
差関数と一次式との線形結合関数で波高分布をフィッテ
ィングできることになる。
差関数と一次式との線形結合関数で波高分布をフィッテ
ィングできることになる。
【００１６】
【数２】
【００１７】数２の第１項の係数ｙ０，ｘ０，σｐは着
目するピークのみが存在する条件での測定値から予め求
めておくことができる。このフィッティングは重みつき
の最小二乗フィッティングが適当であり、その重みは図
１の４で得られる波高分布の各チャンネルの測定値の標
準偏差の逆数である。最小二乗フィッティング結果の出
力は数２に示したｙ０，ａ，ｂとそれらの標準偏差であ
り、ｙ０とその標準偏差から数３により着目ピークの面
積とその誤差（標準偏差）を求める。
目するピークのみが存在する条件での測定値から予め求
めておくことができる。このフィッティングは重みつき
の最小二乗フィッティングが適当であり、その重みは図
１の４で得られる波高分布の各チャンネルの測定値の標
準偏差の逆数である。最小二乗フィッティング結果の出
力は数２に示したｙ０，ａ，ｂとそれらの標準偏差であ
り、ｙ０とその標準偏差から数３により着目ピークの面
積とその誤差（標準偏差）を求める。
【００１８】
【数３】
【００１９】これらの値を測定時間と検出効率で除算す
ることで被検体内の着目核種の放射能を得ることができ
る。
ることで被検体内の着目核種の放射能を得ることができ
る。
【００２０】フィッティングに用いる波高分布の領域は
着目するピークを含むことが必要であり、その上限値は
他のピークが存在せず、かつより高いγ線に起因したバ
ックグランドが一次式で表現可能な出来るだけ高いチャ
ンネルであることが望ましい。図２に示した測定条件
は、原子力発電所から発生した古い廃棄物を模擬したも
のであり、このような廃棄物に存在する可能性のある核
種はＣｏ−６０とＣｓ−１３７であることが経験的に既
知である。この場合には、１６００チャンネルまでの高
いエネルギ領域までを着目エネルギ領域とする事ができ
る。また、Ｃｓ−１３７に起因したピークチャンネルは
１３２３チャンネルであり、そのピークが影響する下限
のチャンネルは１３１８チャンネルである。したがっ
て、着目エネルギ領域は１３１８から１６００チャンネ
ルとすることができる。フィッティング結果を図３に示
している。図３では、分かりやすくするために横軸のチ
ャンネル幅を拡大して示している。図３の１４は測定波
高分布であり、１５がフィッティングで得た波高分布で
ある。Ｐ３は図２の場合と同様にＣｓ−１３７のγ線の
ピークに対応している。
着目するピークを含むことが必要であり、その上限値は
他のピークが存在せず、かつより高いγ線に起因したバ
ックグランドが一次式で表現可能な出来るだけ高いチャ
ンネルであることが望ましい。図２に示した測定条件
は、原子力発電所から発生した古い廃棄物を模擬したも
のであり、このような廃棄物に存在する可能性のある核
種はＣｏ−６０とＣｓ−１３７であることが経験的に既
知である。この場合には、１６００チャンネルまでの高
いエネルギ領域までを着目エネルギ領域とする事ができ
る。また、Ｃｓ−１３７に起因したピークチャンネルは
１３２３チャンネルであり、そのピークが影響する下限
のチャンネルは１３１８チャンネルである。したがっ
て、着目エネルギ領域は１３１８から１６００チャンネ
ルとすることができる。フィッティング結果を図３に示
している。図３では、分かりやすくするために横軸のチ
ャンネル幅を拡大して示している。図３の１４は測定波
高分布であり、１５がフィッティングで得た波高分布で
ある。Ｐ３は図２の場合と同様にＣｓ−１３７のγ線の
ピークに対応している。
【００２１】表１は図３に示したフィッティングの結果
得られたピーク面積を従来方法との比較で示したもので
ある。
得られたピーク面積を従来方法との比較で示したもので
ある。
【００２２】
【表１】
【００２３】Ｃｓ−１３７の計数値は１３１８−１３２
８の積算値である。２列目の測定値は実際の測定では得
ることが出来ないが、従来のCooper法で近似的にピーク
面積を計算するため測定値であり、３列目が従来のCoop
er法を近似的に適用した場合のピーク面積である。本実
施例では、真のピーク面積をより精度良く評価可能であ
り、かつ検出限界放射能を従来法の約１／２にすること
ができることを示している。
８の積算値である。２列目の測定値は実際の測定では得
ることが出来ないが、従来のCooper法で近似的にピーク
面積を計算するため測定値であり、３列目が従来のCoop
er法を近似的に適用した場合のピーク面積である。本実
施例では、真のピーク面積をより精度良く評価可能であ
り、かつ検出限界放射能を従来法の約１／２にすること
ができることを示している。
【００２４】
【発明の効果】本発明によれば、被検体内の複数の放射
性核種が存在する場合、エネルギの低いγ線を放出する
核種の放射能をより精度良く求めることができ、核種に
対する検出限界放射能を低くすることができる。
性核種が存在する場合、エネルギの低いγ線を放出する
核種の放射能をより精度良く求めることができ、核種に
対する検出限界放射能を低くすることができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の一実施例を示した放射能測定方法のフ
ローチャート。
ローチャート。
【図２】本発明の着目エネルギ領域を説明するための波
高分布の特性図。
高分布の特性図。
【図３】本発明の適用結果を説明するための波高分布の
特性図。
特性図。
１…被検体、２…放射線検出器、１４…測定波高分布、
１５…フィッティングした波高分布、Ｐ１…Ｃｏ−６０
の放出する１.３３ＭｅＶ のγ線に対応したピーク、Ｐ
２…Ｃｏ−６０の放出する１.１７ＭｅＶ のγ線に対応
したピーク、Ｐ３…Ｃｓ−１３７の放出する６６２ｋｅ
Ｖのγ線に対応したピーク。
１５…フィッティングした波高分布、Ｐ１…Ｃｏ−６０
の放出する１.３３ＭｅＶ のγ線に対応したピーク、Ｐ
２…Ｃｏ−６０の放出する１.１７ＭｅＶ のγ線に対応
したピーク、Ｐ３…Ｃｓ−１３７の放出する６６２ｋｅ
Ｖのγ線に対応したピーク。
Claims (3)
- 【請求項１】複数種の放射性核種の存在が予め既知であ
る被検体から放出された放射線のエネルギスペクトルを
波高分布として測定し、波高分布に現れるピークの面積
から核種毎の放射能を定量する方法において、より低い
エネルギの放射線を放出する核種の放射能は、着目エネ
ルギに起因したピークの低エネルギ端からそれよりも高
エネルギ側にピークエネルギ幅よりも高いエネルギまで
の着目エネルギ領域を設定し、前記着目エネルギ領域内
の波高分布を線形関数を用いて最小二乗フィッティング
し、そのフィッティング係数からピーク面積とその標準
偏差を求め、前記ピーク面積が前記標準偏差の係数倍よ
りも大きい場合は前記ピーク面積から着目核種の放射能
を求め、前記ピーク面積が前記標準偏差の係数倍よりも
小さい場合は標準誤差の係数倍をピーク面積として、そ
のピーク面積から着目核種の放射能を求めることを特徴
とする放射能測定方法。 - 【請求項２】波高分布のフィッティング関数はガウスの
誤差関数と一次式との線形結合とする請求項１の放射能
測定方法。 - 【請求項３】波高分布のフィッティングに使用するエネ
ルギ領域は着目核種が放出するエネルギに起因するピー
ク以外のピークを含まないように設定する請求項１の放
射能測定方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP20446196A JPH1048342A (ja) | 1996-08-02 | 1996-08-02 | 放射能測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP20446196A JPH1048342A (ja) | 1996-08-02 | 1996-08-02 | 放射能測定方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH1048342A true JPH1048342A (ja) | 1998-02-20 |
Family
ID=16490925
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP20446196A Pending JPH1048342A (ja) | 1996-08-02 | 1996-08-02 | 放射能測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH1048342A (ja) |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2010517015A (ja) * | 2007-01-17 | 2010-05-20 | イノベイティブ アメリカン テクノロジー， インコーポレイテッド | スペクトル解析のための高度パターン認識システム |
| CN107076860A (zh) * | 2014-05-28 | 2017-08-18 | 索列丹斯弗莱西奈公司 | 放射性材料测定 |
| CN108375783A (zh) * | 2018-02-07 | 2018-08-07 | 山东省科学院海洋仪器仪表研究所 | 一种海水放射性检测的自动寻峰方法 |
| JP2018179537A (ja) * | 2017-04-04 | 2018-11-15 | 株式会社東芝 | 放射能測定装置及び放射能測定方法 |
| CN109581468A (zh) * | 2019-01-02 | 2019-04-05 | 中国工程物理研究院材料研究所 | 一种环境本底下弱γ放射源识别方法 |
-
1996
- 1996-08-02 JP JP20446196A patent/JPH1048342A/ja active Pending
Cited By (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2010517015A (ja) * | 2007-01-17 | 2010-05-20 | イノベイティブ アメリカン テクノロジー， インコーポレイテッド | スペクトル解析のための高度パターン認識システム |
| CN107076860A (zh) * | 2014-05-28 | 2017-08-18 | 索列丹斯弗莱西奈公司 | 放射性材料测定 |
| CN107076860B (zh) * | 2014-05-28 | 2020-03-10 | 索列丹斯弗莱西奈公司 | 放射性材料测定 |
| JP2018179537A (ja) * | 2017-04-04 | 2018-11-15 | 株式会社東芝 | 放射能測定装置及び放射能測定方法 |
| CN108375783A (zh) * | 2018-02-07 | 2018-08-07 | 山东省科学院海洋仪器仪表研究所 | 一种海水放射性检测的自动寻峰方法 |
| CN109581468A (zh) * | 2019-01-02 | 2019-04-05 | 中国工程物理研究院材料研究所 | 一种环境本底下弱γ放射源识别方法 |
| CN109581468B (zh) * | 2019-01-02 | 2022-04-22 | 中国工程物理研究院材料研究所 | 一种环境本底下弱γ放射源识别方法 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Lépy et al. | Uncertainties in gamma-ray spectrometry | |
| JP5988890B2 (ja) | 放射能分析装置および放射能分析方法 | |
| Parks | The Compton effect-Compton scattering and gamma ray spectroscopy | |
| US4075480A (en) | Quench determination in liquid scintillation counting systems | |
| Jäderström et al. | True coincidence summing correction and mathematical efficiency modeling of a well detector | |
| Długosz-Lisiecka et al. | Fast procedure for self-absorption correction for low γ energy radionuclide 210 Pb determination in solid environmental samples | |
| Curioni et al. | Measurements of 55Fe activity in activated steel samples with GEMPix | |
| JP2017161259A (ja) | 放射能濃度測定装置及び放射能濃度測定方法 | |
| KR102115382B1 (ko) | 콘크리트 구조물의 깊이에 따른 방사능 분포 도출 시스템 및 방법 | |
| JP6038575B2 (ja) | 核燃料燃焼度評価装置、方法およびプログラム | |
| Ingenito et al. | Comparative calibration of IP scanning equipment | |
| JPH1048342A (ja) | 放射能測定方法 | |
| KR101707957B1 (ko) | 매질 내 핵종의 깊이 및 방사능 결정 장치 및 방법 | |
| Wayne et al. | Response of NaI (Tl) to X-rays and electrons | |
| JP7213880B2 (ja) | 放射性同位体の量を決定する方法 | |
| Yücel et al. | Measurement of absolute intensity of 1001 keV gamma-ray of 234m Pa | |
| Caridi et al. | A methodological approach to a radioactive sample analysis with low-level γ-ray spectrometry | |
| US11914087B2 (en) | Response function of a scintillator | |
| Scott et al. | Characterization and application of cerium bromide spectrometers for analysis of γ-ray emitting radionuclides in food matrices | |
| Bae et al. | In situ beta‐gamma separation algorithm for cost‐effective assessment of radioactive waste resources | |
| Tikkanen | Calibration of a small anode germanium well detector | |
| Shirato et al. | Direction of pion‐induced radioactivity by autoradiography and positron emission tomography | |
| Genreith et al. | First results of the prompt gamma characterization of 237Np | |
| JPH1090418A (ja) | 放射能測定方法 | |
| US7429739B2 (en) | Providing information |