JPH10185815A - 透過率分布測定方法およびｃｔ画像形成方法 - Google Patents
透過率分布測定方法およびｃｔ画像形成方法Info
- Publication number
- JPH10185815A JPH10185815A JP34201696A JP34201696A JPH10185815A JP H10185815 A JPH10185815 A JP H10185815A JP 34201696 A JP34201696 A JP 34201696A JP 34201696 A JP34201696 A JP 34201696A JP H10185815 A JPH10185815 A JP H10185815A
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- Japan
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Abstract
(57)【要約】
【課題】本発明は、被検体、特に生体の透過率分布を測
定する透過率分布測定方法に関し、正い透過率分布を求
める。 【解決手段】被検体の、少なくとも光の入射側に散乱体
を付加し、その散乱体を含む被検体の透過率分布を測定
し、この測定により得られた透過率分布から、上記散乱
体による散乱および吸収分を除くことにより、その散乱
体を除いた被検体の透過率分布を求める。
定する透過率分布測定方法に関し、正い透過率分布を求
める。 【解決手段】被検体の、少なくとも光の入射側に散乱体
を付加し、その散乱体を含む被検体の透過率分布を測定
し、この測定により得られた透過率分布から、上記散乱
体による散乱および吸収分を除くことにより、その散乱
体を除いた被検体の透過率分布を求める。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、被検体、特に生体
の透過率分布を測定する透過率分布測定方法、およびそ
の透過率分布に基づいて被検体のＣＴ画像を形成するＣ
Ｔ画像形成方法に関する。
の透過率分布を測定する透過率分布測定方法、およびそ
の透過率分布に基づいて被検体のＣＴ画像を形成するＣ
Ｔ画像形成方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来、生体内の構造を調べる方法として
Ｘ線や超音波を用いる方法が知られている。ところがＸ
線は被爆の問題があり、超音波は分解能が悪いという問
題がある。近年、例えば光ヘテロダイン法等、光を用い
た生体計測が提案されている。光を用いた生体計測は、
被爆や取り扱いの点で問題が少なく、生体の吸光物質が
波長依存性を有することを利用して体内機能情報を無侵
襲に画像化することができるなど、応用範囲の広がりが
期待されている。
Ｘ線や超音波を用いる方法が知られている。ところがＸ
線は被爆の問題があり、超音波は分解能が悪いという問
題がある。近年、例えば光ヘテロダイン法等、光を用い
た生体計測が提案されている。光を用いた生体計測は、
被爆や取り扱いの点で問題が少なく、生体の吸光物質が
波長依存性を有することを利用して体内機能情報を無侵
襲に画像化することができるなど、応用範囲の広がりが
期待されている。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】ところで、生体組織の
散乱係数は吸収係数と比べ２桁程度大きく、ピコ秒程度
のパルス幅をもつパルス光を生体組織に入射しその透過
光を時間分解計測で調べると極めて大きな散乱係数が求
められ、その大きな散乱係数からすると、せいぜい１０
ｍｍ程度の厚みまでしか直進光の検出を行なうことがで
きないことになる。しかしながら、応用物理第６５巻第
９号（１９９６）の陳等によれば、現実には、前方多重
散乱光成分が存在し、１０ｍｍよりも厚い生体試料の場
合であってもその前方多重散乱光成分が見かけ上の透過
直進光として観察される。したがって、この見かけ上の
透過直進光を利用して生体内の情報を得ることが考えら
れる。
散乱係数は吸収係数と比べ２桁程度大きく、ピコ秒程度
のパルス幅をもつパルス光を生体組織に入射しその透過
光を時間分解計測で調べると極めて大きな散乱係数が求
められ、その大きな散乱係数からすると、せいぜい１０
ｍｍ程度の厚みまでしか直進光の検出を行なうことがで
きないことになる。しかしながら、応用物理第６５巻第
９号（１９９６）の陳等によれば、現実には、前方多重
散乱光成分が存在し、１０ｍｍよりも厚い生体試料の場
合であってもその前方多重散乱光成分が見かけ上の透過
直進光として観察される。したがって、この見かけ上の
透過直進光を利用して生体内の情報を得ることが考えら
れる。
【０００４】ところが、実際には真の透過直進光と上記
の前方多重散乱光とが一緒に検出され、両者の減衰特性
が大きく異なるため、そのままでは検出光量を透過率に
正しく換算することができないという問題がある。本発
明は、上記事情に鑑み、正しい透過率分布を求めること
のできる透過率分布測定方法、および正しい透過率分布
を求めその透過率分布に基づいて高画質のＣＴ画像を形
成するＣＴ画像形成方法を提供することを目的とする。
の前方多重散乱光とが一緒に検出され、両者の減衰特性
が大きく異なるため、そのままでは検出光量を透過率に
正しく換算することができないという問題がある。本発
明は、上記事情に鑑み、正しい透過率分布を求めること
のできる透過率分布測定方法、および正しい透過率分布
を求めその透過率分布に基づいて高画質のＣＴ画像を形
成するＣＴ画像形成方法を提供することを目的とする。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成する本発
明の透過率分布測定方法は、被検体の、少なくとも光の
入射側に散乱体を付加し、その散乱体を含む被検体の透
過率分布を測定し、この測定により得られた透過率分布
から、上記散乱体による散乱および吸収分を除くことに
より、その散乱体を除いた被検体の透過率分布を求める
ことを特徴とする。この場合において、上記散乱体とし
て、その散乱係数が既知である散乱体を用いるか、透過
率分布を測定した後その散乱体単独の散乱係数を測定す
る。
明の透過率分布測定方法は、被検体の、少なくとも光の
入射側に散乱体を付加し、その散乱体を含む被検体の透
過率分布を測定し、この測定により得られた透過率分布
から、上記散乱体による散乱および吸収分を除くことに
より、その散乱体を除いた被検体の透過率分布を求める
ことを特徴とする。この場合において、上記散乱体とし
て、その散乱係数が既知である散乱体を用いるか、透過
率分布を測定した後その散乱体単独の散乱係数を測定す
る。
【０００６】図１は、生体の厚さに対する、その生体か
ら前方に出射した見かけ上の透過直進光の減弱を示すグ
ラフ、図２は、生体の厚さと、見かけ上の透過直進光の
光量から求められる見かけ上の厚さとの相違を示す模式
図である。前述したように、生体は極めて大きな散乱係
数を有しており、したがって真の透過直進光はせいぜい
１０ｍｍ程度の深さまで進む間に大きく減衰してしま
う。したがって様々な厚さの生体を用意し見かけ上の透
過直進光の光量を調べると、生体の厚さが厚くなるにつ
れ、その厚さが１０ｍｍ以内のときは極めて大きく減衰
し、１０ｍｍより厚いときは１０ｍｍより薄いときより
は減衰の仕方が小さくなる。
ら前方に出射した見かけ上の透過直進光の減弱を示すグ
ラフ、図２は、生体の厚さと、見かけ上の透過直進光の
光量から求められる見かけ上の厚さとの相違を示す模式
図である。前述したように、生体は極めて大きな散乱係
数を有しており、したがって真の透過直進光はせいぜい
１０ｍｍ程度の深さまで進む間に大きく減衰してしま
う。したがって様々な厚さの生体を用意し見かけ上の透
過直進光の光量を調べると、生体の厚さが厚くなるにつ
れ、その厚さが１０ｍｍ以内のときは極めて大きく減衰
し、１０ｍｍより厚いときは１０ｍｍより薄いときより
は減衰の仕方が小さくなる。
【０００７】したがって、例えば図２（Ａ）に示すよう
に、５ｍｍの厚さ部分と５０ｍｍの厚さ部分を有する被
検体（生体）１０に光を照射し光センサ２０でその透過
直進光を検出すると、このままでは、図２（Ｂ）に示す
ように、厚さ５ｍｍの部分では例えば−５０ｄＢに減衰
した光量の透過直進光が受光され、厚さ１５０ｍｍの部
分では例えば−１０５ｄＢに減衰した光量の透過直進光
が受光され、基本関係式 Ｉ＝Ｉ0 ｅｘｐ（−μｘ） ｌｏｇ（Ｉ／Ｉ0 ）＝−μｘ ……（１） Ｉ：透過直進光の光量 Ｉ0 ：入射光の光量 μ：散乱を含む吸収係数 ｘ：被検体の厚さ から被検体１０の各部分の厚さを求めると、実際とは全
く異なった厚さの比率（異なった透過率分布）が求めら
れてしまう結果となる。
に、５ｍｍの厚さ部分と５０ｍｍの厚さ部分を有する被
検体（生体）１０に光を照射し光センサ２０でその透過
直進光を検出すると、このままでは、図２（Ｂ）に示す
ように、厚さ５ｍｍの部分では例えば−５０ｄＢに減衰
した光量の透過直進光が受光され、厚さ１５０ｍｍの部
分では例えば−１０５ｄＢに減衰した光量の透過直進光
が受光され、基本関係式 Ｉ＝Ｉ0 ｅｘｐ（−μｘ） ｌｏｇ（Ｉ／Ｉ0 ）＝−μｘ ……（１） Ｉ：透過直進光の光量 Ｉ0 ：入射光の光量 μ：散乱を含む吸収係数 ｘ：被検体の厚さ から被検体１０の各部分の厚さを求めると、実際とは全
く異なった厚さの比率（異なった透過率分布）が求めら
れてしまう結果となる。
【０００８】そこで本発明では、被検体の、すくなくと
も光の入射側に散乱体を付加し、真の透過直進光が十分
に減衰させた上で被検体に入射させる。そうすること
で、被検体から前方に出射する見かけ上の透過直進光は
近軸前方多重散乱光のみとなり、受光光量から被検体に
付加した散乱体の影響を補正することにより、図２
（Ｃ）に示すように、被検体の正しい透過率分布を得る
ことができる。
も光の入射側に散乱体を付加し、真の透過直進光が十分
に減衰させた上で被検体に入射させる。そうすること
で、被検体から前方に出射する見かけ上の透過直進光は
近軸前方多重散乱光のみとなり、受光光量から被検体に
付加した散乱体の影響を補正することにより、図２
（Ｃ）に示すように、被検体の正しい透過率分布を得る
ことができる。
【０００９】ここで、本発明の透過率分布測定方法にお
いて、被検体の、光の入射側に付加される散乱体は、直
進光を、散乱により−２０ｄＢ〜−８５ｄＢ減少させる
ものであることが好ましい。散乱体における直進光の減
衰が−２０ｄＢに満たないときは、測定可能なレベルの
直進光を含んだ光が被検体に入射される結果となり、直
進光の減衰が−８５ｄＢを越えると、被検体に到達する
前に、直進光のみでなく前方多重散乱光もかなりの減衰
を受けてしまい、より大光量の光を照射する必要があり
無駄となるからである。
いて、被検体の、光の入射側に付加される散乱体は、直
進光を、散乱により−２０ｄＢ〜−８５ｄＢ減少させる
ものであることが好ましい。散乱体における直進光の減
衰が−２０ｄＢに満たないときは、測定可能なレベルの
直進光を含んだ光が被検体に入射される結果となり、直
進光の減衰が−８５ｄＢを越えると、被検体に到達する
前に、直進光のみでなく前方多重散乱光もかなりの減衰
を受けてしまい、より大光量の光を照射する必要があり
無駄となるからである。
【００１０】本発明において、直進光を、例えば−５０
ｄＢ減衰させる厚み１０ｍｍの散乱体を被検体の入射側
に配置すると、被検体が人体であった場合照射限度は通
常２５ｍＷ／ｃｍ2 であるが、これに対し約３〜１０倍
もの大光量の光を照射して透過率分布を測定することが
でき、Ｓ／Ｎの良い測定が可能となる。本発明の透過率
分布測定方法は、被検体の透過率分布を測定し、この測
定により得られた透過率分布から所定値を除くことによ
り、その被検体の、補正された透過率分布を求めるもの
であってもよい。
ｄＢ減衰させる厚み１０ｍｍの散乱体を被検体の入射側
に配置すると、被検体が人体であった場合照射限度は通
常２５ｍＷ／ｃｍ2 であるが、これに対し約３〜１０倍
もの大光量の光を照射して透過率分布を測定することが
でき、Ｓ／Ｎの良い測定が可能となる。本発明の透過率
分布測定方法は、被検体の透過率分布を測定し、この測
定により得られた透過率分布から所定値を除くことによ
り、その被検体の、補正された透過率分布を求めるもの
であってもよい。
【００１１】被検体の、光の入射側の部分の情報が不要
である場合に、その入射側の所定の厚さの部分を上述の
散乱体と見なすことにより、被検体の、その所定の厚さ
部分以外の部分の透過率分布が高精度に求められる。ま
た、本発明のＣＴ画像形成方法は、被検体の、少なくと
も光の入射側に散乱体を付加し、光軸に対する、上記散
乱体を含む被検体の相対角度を順次変更しながら、その
散乱体を含む被検体の、各角度における透過率分布を測
定し、この測定により得られた複数の透過率分布から、
それぞれ上記散乱体による散乱および吸収分を除くこと
により、その散乱体を除いた被検体の、各角度における
透過率分布を求め、これら複数の、上記散乱体を除いた
被検体の透過率分布に基づいてＣＴ画像を形成すること
を特徴とする。
である場合に、その入射側の所定の厚さの部分を上述の
散乱体と見なすことにより、被検体の、その所定の厚さ
部分以外の部分の透過率分布が高精度に求められる。ま
た、本発明のＣＴ画像形成方法は、被検体の、少なくと
も光の入射側に散乱体を付加し、光軸に対する、上記散
乱体を含む被検体の相対角度を順次変更しながら、その
散乱体を含む被検体の、各角度における透過率分布を測
定し、この測定により得られた複数の透過率分布から、
それぞれ上記散乱体による散乱および吸収分を除くこと
により、その散乱体を除いた被検体の、各角度における
透過率分布を求め、これら複数の、上記散乱体を除いた
被検体の透過率分布に基づいてＣＴ画像を形成すること
を特徴とする。
【００１２】本発明のＣＴ画像形成方法は、本発明の透
過率分布測定方法をＣＴ画像形成に適用したものであ
り、高精度の透過率分布に基づいて高品質のＣＴ画像を
形成することができる。また、本発明のＣＴ画像形成方
法は、光軸に対する被検体の相対角度を順次変更しなが
ら、被検体の、各角度における透過率分布を測定し、こ
の測定により得られた複数の透過率分布から、それぞれ
所定値を除くことにより、被検体の、各角度における補
正された透過率分布を求め、これら複数の、被検体の補
正された透過率分布に基づいてＣＴ画像を形成するもの
であってもよい。
過率分布測定方法をＣＴ画像形成に適用したものであ
り、高精度の透過率分布に基づいて高品質のＣＴ画像を
形成することができる。また、本発明のＣＴ画像形成方
法は、光軸に対する被検体の相対角度を順次変更しなが
ら、被検体の、各角度における透過率分布を測定し、こ
の測定により得られた複数の透過率分布から、それぞれ
所定値を除くことにより、被検体の、各角度における補
正された透過率分布を求め、これら複数の、被検体の補
正された透過率分布に基づいてＣＴ画像を形成するもの
であってもよい。
【００１３】このＣＴ画像形成方法によれば、被検体の
表面側の所定の厚さ部分を除く内部の、高品質のＣＴ画
像を形成することができる。
表面側の所定の厚さ部分を除く内部の、高品質のＣＴ画
像を形成することができる。
【００１４】
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施形態について
説明する。ここでは、近軸前方多重散乱光を受光してＣ
Ｔ画像を形成する例について説明する。図３は、ＣＴ画
像形成のためのデータ収集の様子を示す模式図である。
被検体１０の周りに、測定光の波長の光に対する吸収率
が既知の厚さ約１０ｍｍの散乱体１１を巻き付け、その
状態で被検体１０（散乱体１１）に光を照射し、入射ビ
ームおよび光センサ２０を同時にＸ−Ｘ’方向に移動さ
せながら各走査点における近軸前方多重散乱光を光セン
サ２０で受光する。
説明する。ここでは、近軸前方多重散乱光を受光してＣ
Ｔ画像を形成する例について説明する。図３は、ＣＴ画
像形成のためのデータ収集の様子を示す模式図である。
被検体１０の周りに、測定光の波長の光に対する吸収率
が既知の厚さ約１０ｍｍの散乱体１１を巻き付け、その
状態で被検体１０（散乱体１１）に光を照射し、入射ビ
ームおよび光センサ２０を同時にＸ−Ｘ’方向に移動さ
せながら各走査点における近軸前方多重散乱光を光セン
サ２０で受光する。
【００１５】その後、被検体１０（散乱体１１を含む）
を、入射光ビームおよび光センサ２０に対し相対的にＲ
方向に所定角度回転させ、上記と同様に、入射光ビーム
および光センサ２を同時にＸ−Ｘ’方向に移動させなが
ら各走査点の近軸前方多重散乱光を受光する。これを繰
り返すことにより、ＣＴ画像１枚分のデータを収集す
る。
を、入射光ビームおよび光センサ２０に対し相対的にＲ
方向に所定角度回転させ、上記と同様に、入射光ビーム
および光センサ２を同時にＸ−Ｘ’方向に移動させなが
ら各走査点の近軸前方多重散乱光を受光する。これを繰
り返すことにより、ＣＴ画像１枚分のデータを収集す
る。
【００１６】図４は、Ｘ−Ｘ’方向への一回の走査の間
のＸ−Ｘ’方向の透過率分布を示す模式図である。光セ
ンサ２０では、図４（Ａ）に示すような透過率分布が得
られる。この透過率分布から被検体１０の周りの、吸収
率が既知の散乱体１１の影響を除去すると、図４（Ｂ）
に示すような、被検体１０のみの正い透過率分布を得
る。
のＸ−Ｘ’方向の透過率分布を示す模式図である。光セ
ンサ２０では、図４（Ａ）に示すような透過率分布が得
られる。この透過率分布から被検体１０の周りの、吸収
率が既知の散乱体１１の影響を除去すると、図４（Ｂ）
に示すような、被検体１０のみの正い透過率分布を得
る。
【００１７】被検体１０をＲ方向に回転させた各角度毎
に上記のような正しい透過率分布を求め、それらの正し
い透過率分布を元にコンボリューション後にバックプロ
パゲーションを行ないＣＴ画像を得る。尚、ＣＴ画像の
求め方については既に広く知られており、本発明の本質
でもないため、ここではＣＴ画像の求め方の説明は省略
する。
に上記のような正しい透過率分布を求め、それらの正し
い透過率分布を元にコンボリューション後にバックプロ
パゲーションを行ないＣＴ画像を得る。尚、ＣＴ画像の
求め方については既に広く知られており、本発明の本質
でもないため、ここではＣＴ画像の求め方の説明は省略
する。
【００１８】散乱体１１としては、被検体１０との密着
性がよく、散乱の特性が被検体１０に近いものが望まし
く、また、均一な特性を有することが望ましい。一例を
挙げると、エポキシ樹脂に１ミクロン径のシリカ粒子と
光吸収色素を均一に混合したもの等が考えられるが、こ
れに限定されるものではない。本方式の利点の１つは、
入射光のパワーを、被検体表面で基準の値（レーザが生
体に照射されたときの安全の基準値（制限値））にする
まで増加することができるので、Ｓ／Ｎが向上するとい
う点である。
性がよく、散乱の特性が被検体１０に近いものが望まし
く、また、均一な特性を有することが望ましい。一例を
挙げると、エポキシ樹脂に１ミクロン径のシリカ粒子と
光吸収色素を均一に混合したもの等が考えられるが、こ
れに限定されるものではない。本方式の利点の１つは、
入射光のパワーを、被検体表面で基準の値（レーザが生
体に照射されたときの安全の基準値（制限値））にする
まで増加することができるので、Ｓ／Ｎが向上するとい
う点である。
【００１９】尚、散乱体１１の影響分の除去は、以下の
原理による。散乱体１１の吸収係数（散乱によるものを
含む）をμ1 、被検体１０の近軸前方多重散乱光の吸収
係数をμ2 、散乱体の厚さをｘ1 、散乱体１１のみを透
過したときの透過光量をＩ1 としたとき、前述の（１）
式より、 ｌｏｇ（Ｉ1 ／Ｉ）＝−（μ1 ＋μ2 ）ｘ1 ……（２） が成立する。そこで、光センサ２０による受光光量をｌ
ｏｇスケールに変換すれば単なる引き算にてデータを正
しい値に修正することができる。
原理による。散乱体１１の吸収係数（散乱によるものを
含む）をμ1 、被検体１０の近軸前方多重散乱光の吸収
係数をμ2 、散乱体の厚さをｘ1 、散乱体１１のみを透
過したときの透過光量をＩ1 としたとき、前述の（１）
式より、 ｌｏｇ（Ｉ1 ／Ｉ）＝−（μ1 ＋μ2 ）ｘ1 ……（２） が成立する。そこで、光センサ２０による受光光量をｌ
ｏｇスケールに変換すれば単なる引き算にてデータを正
しい値に修正することができる。
【００２０】上記の実施形態は、被検体１０の周りに散
乱体１１を巻き付けているが、被検体１０の周囲の、例
えば数ｍｍ厚の表層領域を上記の散乱体と見なし、その
表層領域のデータを捨てることにより、被検体の、その
表層領域よりも深い領域について正しいデータを得ても
よい。尚、ここでは本発明を光ＣＴに適用した例につい
て説明したが、本発明は光ＣＴに限られるものではな
く、正しい透過率分布を求める必要がある場合に広く適
用できるものである。
乱体１１を巻き付けているが、被検体１０の周囲の、例
えば数ｍｍ厚の表層領域を上記の散乱体と見なし、その
表層領域のデータを捨てることにより、被検体の、その
表層領域よりも深い領域について正しいデータを得ても
よい。尚、ここでは本発明を光ＣＴに適用した例につい
て説明したが、本発明は光ＣＴに限られるものではな
く、正しい透過率分布を求める必要がある場合に広く適
用できるものである。
【００２１】
【発明の効果】以上説明したように、本発明の透過率分
布測定方法によれば、正しい透過率分布を得ることがで
き、主に生体に対する光計測の適用分野を大きく広げる
結果となる。また本発明のＣＴ画像形成方法によれば、
正しい透過率分布に基づいて高画質のＣＴ画像を形成す
ることができるとともに、被検体（生体）の光入射表面
の光量を同一に保ちながらＳ／Ｎの良い画像を得ること
ができる。
布測定方法によれば、正しい透過率分布を得ることがで
き、主に生体に対する光計測の適用分野を大きく広げる
結果となる。また本発明のＣＴ画像形成方法によれば、
正しい透過率分布に基づいて高画質のＣＴ画像を形成す
ることができるとともに、被検体（生体）の光入射表面
の光量を同一に保ちながらＳ／Ｎの良い画像を得ること
ができる。
【図１】生体の厚さに対する、その生体から前方に出射
した見かけ上の透過直進光の光量を示すグラフである。
した見かけ上の透過直進光の光量を示すグラフである。
【図２】生体の厚さと、見かけ上の透過直進光の光量か
ら求められる見かけ上の厚さとの相違を示す模式図であ
る。
ら求められる見かけ上の厚さとの相違を示す模式図であ
る。
【図３】ＣＴ画像形成のためのデータ収集の様子を示す
模式図である。
模式図である。
【図４】Ｘ−Ｘ’方向の透過率分布を示す模式図であ
る。
る。
１０ 被検体 １１ 散乱体 ２０ 光センサ
Claims (5)
- 【請求項１】 被検体の、少なくとも光の入射側に散乱
体を付加し、 該散乱体を含む被検体の透過率分布を測定し、 この測定により得られた透過率分布から、前記散乱体に
よる散乱および吸収分を除くことにより、該散乱体を除
いた被検体の透過率分布を求めることを特徴とする透過
率分布測定方法。 - 【請求項２】 被検体の、光の入射側に付加される散乱
体は、直進光を、散乱により−２０ｄＢ〜−８５ｄＢ減
少させるものであることを特徴とする請求項１記載の透
過率分布測定方法。 - 【請求項３】 被検体の透過率分布を測定し、 この測定により得られた透過率分布から所定値を除くこ
とにより、該被検体の、補正された透過率分布を求める
ことを特徴とする透過率分布測定方法。 - 【請求項４】 被検体の、少なくとも光の入射側に散乱
体を付加し、 光軸に対する、前記散乱体を含む被検体の相対角度を順
次変更しながら、該散乱体を含む被検体の、各角度にお
ける透過率分布を測定し、 この測定により得られた複数の透過率分布から、それぞ
れ前記散乱体による散乱および吸収分を除くことによ
り、該散乱体を除いた被検体の、各角度における透過率
分布を求め、 これら複数の、前記散乱体を除いた被検体の透過率分布
に基づいてＣＴ画像を形成することを特徴とするＣＴ画
像形成方法。 - 【請求項５】 光軸に対する被検体の相対角度を順次変
更しながら、該被検体の、各角度における透過率分布を
測定し、 この測定により得られた複数の透過率分布から、それぞ
れ所定値を除くことにより、該被検体の、各角度におけ
る補正された透過率分布を求め、 これら複数の、該被検体の補正された透過率分布に基づ
いてＣＴ画像を形成することを特徴とするＣＴ画像形成
方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP34201696A JPH10185815A (ja) | 1996-12-20 | 1996-12-20 | 透過率分布測定方法およびｃｔ画像形成方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP34201696A JPH10185815A (ja) | 1996-12-20 | 1996-12-20 | 透過率分布測定方法およびｃｔ画像形成方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH10185815A true JPH10185815A (ja) | 1998-07-14 |
Family
ID=18350535
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP34201696A Pending JPH10185815A (ja) | 1996-12-20 | 1996-12-20 | 透過率分布測定方法およびｃｔ画像形成方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH10185815A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2000075633A1 (fr) * | 1997-12-12 | 2000-12-14 | Hamamatsu Photonics K.K. | Dispositif optique ct et procede de reformation d'images |
| US6687532B2 (en) | 1997-12-12 | 2004-02-03 | Hamamatsu Photonics K.K. | Optical CT apparatus and image reconstructing method |
| EP3726197A4 (en) * | 2017-12-13 | 2021-01-13 | Panasonic Intellectual Property Management Co., Ltd. | OPTICAL SENSOR DEVICE |
| CN115861996A (zh) * | 2023-02-16 | 2023-03-28 | 青岛新比特电子科技有限公司 | 基于物联感知与ai神经网络的数据采集方法及系统 |
-
1996
- 1996-12-20 JP JP34201696A patent/JPH10185815A/ja active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO2000075633A1 (fr) * | 1997-12-12 | 2000-12-14 | Hamamatsu Photonics K.K. | Dispositif optique ct et procede de reformation d'images |
| US6687532B2 (en) | 1997-12-12 | 2004-02-03 | Hamamatsu Photonics K.K. | Optical CT apparatus and image reconstructing method |
| EP3726197A4 (en) * | 2017-12-13 | 2021-01-13 | Panasonic Intellectual Property Management Co., Ltd. | OPTICAL SENSOR DEVICE |
| CN115861996A (zh) * | 2023-02-16 | 2023-03-28 | 青岛新比特电子科技有限公司 | 基于物联感知与ai神经网络的数据采集方法及系统 |
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