JPH06310798A - 固体レーザ装置 - Google Patents
固体レーザ装置Info
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- JPH06310798A JPH06310798A JP11912993A JP11912993A JPH06310798A JP H06310798 A JPH06310798 A JP H06310798A JP 11912993 A JP11912993 A JP 11912993A JP 11912993 A JP11912993 A JP 11912993A JP H06310798 A JPH06310798 A JP H06310798A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 異方性固体レーザ媒質を用いても、高出力、
かつ単一スペクトルの第二高調波光が安定に得られる固
体レーザ装置を提供する。 【構成】 励起光源と、異方性固体レーザ媒質を用いた
共振器と、前記異方性固体レーザ媒質が発振する基本レ
ーザ光の波長を変換するための素子とを備える固体レー
ザ装置に於いて、前記異方性固体レーザ媒質のリタデー
ションが前記基本レーザ光の波長の４分の１波長となる
ように、前記異方性固体レーザ媒質の温度を調節する手
段を備え、前記波長変換素子の異常光方向の方位に対す
る前記異方性固体レーザ媒質の異常光方向の方位が４５
度であり、前記基本レーザ光の偏光方向を選択するため
の偏光選択素子を前記共振器内に有することを特徴とす
る固体レーザ装置を提供することにより、高出力、かつ
単一スペクトルの第二高調波光が安定に得られる。
かつ単一スペクトルの第二高調波光が安定に得られる固
体レーザ装置を提供する。 【構成】 励起光源と、異方性固体レーザ媒質を用いた
共振器と、前記異方性固体レーザ媒質が発振する基本レ
ーザ光の波長を変換するための素子とを備える固体レー
ザ装置に於いて、前記異方性固体レーザ媒質のリタデー
ションが前記基本レーザ光の波長の４分の１波長となる
ように、前記異方性固体レーザ媒質の温度を調節する手
段を備え、前記波長変換素子の異常光方向の方位に対す
る前記異方性固体レーザ媒質の異常光方向の方位が４５
度であり、前記基本レーザ光の偏光方向を選択するため
の偏光選択素子を前記共振器内に有することを特徴とす
る固体レーザ装置を提供することにより、高出力、かつ
単一スペクトルの第二高調波光が安定に得られる。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、固体レーザ装置に関
し、特に半導体レーザからの光を励起光として固体レー
ザ媒質の端面に集光し、それによって発生した基本波光
を共振器内部に配置した波長変換素子によって第二高調
波光を発生させる型の固体レーザ装置に関するものであ
る。
し、特に半導体レーザからの光を励起光として固体レー
ザ媒質の端面に集光し、それによって発生した基本波光
を共振器内部に配置した波長変換素子によって第二高調
波光を発生させる型の固体レーザ装置に関するものであ
る。
【０００２】
【従来の技術】従来より、固体レーザ媒質としてＮｄ：
ＹＡＧ等の結晶を用い、これを共振器ミラーの間に配置
し、半導体レーザの光を固体レーザ媒質の端面に集光し
て励起する形式の固体レーザがあり、これは、希ガスラ
ンプなどを励起光源に用いた固体レーザよりも手軽なレ
ーザ光源として知られている。特に、上記の共振器内に
ＫＴＰ結晶などの非線形光学結晶（ここでは第二高調波
光を発生させる波長変換素子として働く）を挿入して得
られる第二高調波光は、光ディスクの短波長光源として
有用である。しかし、第二高調波光発生の際の和周波結
合による出力不安定性の問題があり、この問題を解決す
るための様々な試みがなされている（特開平１−２２０
８７９号公報参照）。
ＹＡＧ等の結晶を用い、これを共振器ミラーの間に配置
し、半導体レーザの光を固体レーザ媒質の端面に集光し
て励起する形式の固体レーザがあり、これは、希ガスラ
ンプなどを励起光源に用いた固体レーザよりも手軽なレ
ーザ光源として知られている。特に、上記の共振器内に
ＫＴＰ結晶などの非線形光学結晶（ここでは第二高調波
光を発生させる波長変換素子として働く）を挿入して得
られる第二高調波光は、光ディスクの短波長光源として
有用である。しかし、第二高調波光発生の際の和周波結
合による出力不安定性の問題があり、この問題を解決す
るための様々な試みがなされている（特開平１−２２０
８７９号公報参照）。
【０００３】固体レーザ媒質としてＮｄ：ＹＶＯ4など
の異方性結晶を用いた場合にはＮｄ：ＹＡＧなどの等方
性媒質を用いた場合に比べ、出力不安定性の問題は軽減
されるが、半導体レーザの励起を高くして高出力の第二
高調波光を得たい場合には、Ｎｄ：ＹＡＧ結晶の場合と
同様に和周波結合を取り除くことが重要となる（特開平
４−２８３９７７号公報参照）。
の異方性結晶を用いた場合にはＮｄ：ＹＡＧなどの等方
性媒質を用いた場合に比べ、出力不安定性の問題は軽減
されるが、半導体レーザの励起を高くして高出力の第二
高調波光を得たい場合には、Ｎｄ：ＹＡＧ結晶の場合と
同様に和周波結合を取り除くことが重要となる（特開平
４−２８３９７７号公報参照）。
【０００４】Ｎｄ：ＹＶＯ4結晶の温度調節により、結
晶のリタデーション（異方性結晶中の常光・異常光間の
位相差あるいは位相遅延）を四分の一波長に保ち、さら
にＮｄ：ＹＶＯ4結晶の方位をＫＴＰ結晶に対し４５度
傾けることにより、和周波結合による出力不安定性の問
題を解決することができることを本願発明者は示した。
しかしこの方法では、高出力で安定ではあるが発振スペ
クトルが単一でないという問題点があった。
晶のリタデーション（異方性結晶中の常光・異常光間の
位相差あるいは位相遅延）を四分の一波長に保ち、さら
にＮｄ：ＹＶＯ4結晶の方位をＫＴＰ結晶に対し４５度
傾けることにより、和周波結合による出力不安定性の問
題を解決することができることを本願発明者は示した。
しかしこの方法では、高出力で安定ではあるが発振スペ
クトルが単一でないという問題点があった。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】本発明は、かかる状況
に鑑みてなされたものであり、Ｎｄ：ＹＶＯ4等の異方
性結晶を固体レーザ媒質として用いる場合にも、高出力
でかつ、単一スペクトルの第二高調波光が安定に得られ
るようにするものである。
に鑑みてなされたものであり、Ｎｄ：ＹＶＯ4等の異方
性結晶を固体レーザ媒質として用いる場合にも、高出力
でかつ、単一スペクトルの第二高調波光が安定に得られ
るようにするものである。
【０００６】
【課題を解決するための手段】上述した目的は本発明に
よれば、励起光源と、前記励起光源により端面励起され
る異方性固体レーザ媒質を用いた共振器と、前記異方性
固体レーザ媒質が発振する基本レーザ光の波長を変換す
るための素子とを備える固体レーザ装置に於いて、前記
異方性固体レーザ媒質のリタデーションが前記基本レー
ザ光の波長の４分の１波長となるように、前記異方性固
体レーザ媒質の温度を調節する手段を備え、前記波長変
換素子の異常光方向の方位に対する前記異方性固体レー
ザ媒質の異常光方向の方位が４５度であり、前記基本レ
ーザ光の偏光方向を選択するための偏光選択素子を前記
共振器内に有することを特徴とする固体レーザ装置を提
供することにより達成される。なお、前記異方性固体レ
ーザ媒質がＮｄ：ＹＶＯ4レーザ結晶であり、前記波長
変換素子がＫＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ4）結晶であると、さ
らによい。また、前記異方性固体レーザ媒質の励起光源
側端面に共振器ミラーコーティングを施すとさらによ
い。
よれば、励起光源と、前記励起光源により端面励起され
る異方性固体レーザ媒質を用いた共振器と、前記異方性
固体レーザ媒質が発振する基本レーザ光の波長を変換す
るための素子とを備える固体レーザ装置に於いて、前記
異方性固体レーザ媒質のリタデーションが前記基本レー
ザ光の波長の４分の１波長となるように、前記異方性固
体レーザ媒質の温度を調節する手段を備え、前記波長変
換素子の異常光方向の方位に対する前記異方性固体レー
ザ媒質の異常光方向の方位が４５度であり、前記基本レ
ーザ光の偏光方向を選択するための偏光選択素子を前記
共振器内に有することを特徴とする固体レーザ装置を提
供することにより達成される。なお、前記異方性固体レ
ーザ媒質がＮｄ：ＹＶＯ4レーザ結晶であり、前記波長
変換素子がＫＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ4）結晶であると、さ
らによい。また、前記異方性固体レーザ媒質の励起光源
側端面に共振器ミラーコーティングを施すとさらによ
い。
【０００７】
【作用】ここで、本発明の基礎となる理論計算を説明す
る。図２は、異方性結晶をレーザ媒質として備える、第
二高調波光を発生させるための半導体レーザ励起固体レ
ーザ装置の構成の模式図である。
る。図２は、異方性結晶をレーザ媒質として備える、第
二高調波光を発生させるための半導体レーザ励起固体レ
ーザ装置の構成の模式図である。
【０００８】出射側ミラー４で反射しＫＴＰ結晶６へ入
射する基本波光の偏光状態を調べるために公知のジョー
ンズ行列を用いる。
射する基本波光の偏光状態を調べるために公知のジョー
ンズ行列を用いる。
【０００９】共振器内のレーザ光の偏光状態を解析する
ために必要なジョーンズ行列は基本的にリタデーション
を表す行列Ｃ（ξ）と回転変換の行列Ｒ（α）のみであ
る。これらはそれぞれ次のような行列要素をもってい
る。
ために必要なジョーンズ行列は基本的にリタデーション
を表す行列Ｃ（ξ）と回転変換の行列Ｒ（α）のみであ
る。これらはそれぞれ次のような行列要素をもってい
る。
【００１０】
【数１】
【００１１】
【数２】
【００１２】第１式は、ある異方性物質を通過すること
によって常光と異常光の間に相対的にξだけのリタデー
ション（位相遅延）が生じることを表す行列であり、第
２式は角度αの回転による座標変換を表す行列であり、
固体レーザ媒質５のリターデーションをξ、その方位を
αとしている。座標軸はタイプIIのＫＴＰ結晶６の常光
・異常光方向にとる。また、ＫＴＰ結晶６のリタデーシ
ョンをδとする。図２中の固体レーザ媒質５とＫＴＰ結
晶６の間の位置における基本レーザ光の偏光状態は、１
ラウンドトリップのジョーンズ行列
によって常光と異常光の間に相対的にξだけのリタデー
ション（位相遅延）が生じることを表す行列であり、第
２式は角度αの回転による座標変換を表す行列であり、
固体レーザ媒質５のリターデーションをξ、その方位を
αとしている。座標軸はタイプIIのＫＴＰ結晶６の常光
・異常光方向にとる。また、ＫＴＰ結晶６のリタデーシ
ョンをδとする。図２中の固体レーザ媒質５とＫＴＰ結
晶６の間の位置における基本レーザ光の偏光状態は、１
ラウンドトリップのジョーンズ行列
【００１３】
【数３】
【００１４】の固有ベクトルによって表される。
【００１５】今、問題にしているのはα＝π／４、ξ＝
π／２の場合であり、ジョーンズ行列は以下のようにな
る。
π／２の場合であり、ジョーンズ行列は以下のようにな
る。
【００１６】
【数４】
【００１７】従って、基本波光の偏光状態は以下の固有
電界ベクトルによって表される。
電界ベクトルによって表される。
【００１８】
【数５】
【００１９】ここでω1、ω2は各固有偏光状態の発振角
周波数であり、一般にω1≠ω2である。実効非線形光学
定数をｄeffとすると分極Ｐは、
周波数であり、一般にω1≠ω2である。実効非線形光学
定数をｄeffとすると分極Ｐは、
【００２０】
【数６】
【００２１】となる。よって、第二高調波光強度ＩSHG
は分極Ｐの絶対値の２乗の時間平均に比例するから、
は分極Ｐの絶対値の２乗の時間平均に比例するから、
【００２２】
【数７】
【００２３】で与えられる。すなわち、第二高調波光強
度ＩSHGは発振角周波数ω1、ω2の固有偏光強度の２乗
の和として表され、出力不安定の原因である固有偏光同
士の結合の項は現れない。
度ＩSHGは発振角周波数ω1、ω2の固有偏光強度の２乗
の和として表され、出力不安定の原因である固有偏光同
士の結合の項は現れない。
【００２４】上記の固有偏光は、ＫＴＰ結晶６と出射側
ミラー４の間において次のように二つの直交したベクト
ルで表される直線偏光となる。
ミラー４の間において次のように二つの直交したベクト
ルで表される直線偏光となる。
【００２５】
【数８】
【００２６】一般に異方性結晶のリタデーションは、温
度Ｔ、結晶の長さＬ、波長λの関数である。異方性結晶
のリタデーションをΓとすると、Γは次式のように表さ
れる。
度Ｔ、結晶の長さＬ、波長λの関数である。異方性結晶
のリタデーションをΓとすると、Γは次式のように表さ
れる。
【００２７】
【数９】
【００２８】ただし、ｎo（λ、Ｔ）、ｎe（λ、Ｔ）は
それぞれ常光、異常光の屈折率であり、波長λと温度Ｔ
の関数である。ｋは整数である。レーザ光源の場合、単
色光であるので波長λは定数と考えてよい。さらに、結
晶の長さＬが決まっている場合には、Γは温度Ｔのみの
関数となる。
それぞれ常光、異常光の屈折率であり、波長λと温度Ｔ
の関数である。ｋは整数である。レーザ光源の場合、単
色光であるので波長λは定数と考えてよい。さらに、結
晶の長さＬが決まっている場合には、Γは温度Ｔのみの
関数となる。
【００２９】図３は、固体レーザ媒質としての結晶の長
さ１ｍｍのＮｄ：ＹＶＯ4結晶について、リタデーショ
ンの温度依存性をグラフ化したものである。図３よりＮ
ｄ：ＹＶＯ4結晶の温度Ｔに対してそのリタデーション
は単調な関数になっていることがわかる。すなわち、温
度を変えることで任意のリタデーションを作り出すこと
ができる。
さ１ｍｍのＮｄ：ＹＶＯ4結晶について、リタデーショ
ンの温度依存性をグラフ化したものである。図３よりＮ
ｄ：ＹＶＯ4結晶の温度Ｔに対してそのリタデーション
は単調な関数になっていることがわかる。すなわち、温
度を変えることで任意のリタデーションを作り出すこと
ができる。
【００３０】以上のことから、任意の励起条件におい
て、温度によるリタデーション変化を利用してＮｄ：Ｙ
ＶＯ4のリタデーションξを制御し、これが四分の一波
長となるようにし、かつ、Ｎｄ：ＹＶＯ4結晶の方位α
をＫＴＰ結晶に対して４５度となるように配置すれば、
ＫＴＰ結晶のリタデーションδと無関係に低ノイズの第
二高調波光が安定に得られることがわかる。そこで本発
明においては、固体レーザ媒質のリタデーションξを制
御するための温度調節機構を備えるものである。なお、
ＫＴＰ結晶のリタデーションδは調整する必要はないの
で、温度制御が簡単化できる。
て、温度によるリタデーション変化を利用してＮｄ：Ｙ
ＶＯ4のリタデーションξを制御し、これが四分の一波
長となるようにし、かつ、Ｎｄ：ＹＶＯ4結晶の方位α
をＫＴＰ結晶に対して４５度となるように配置すれば、
ＫＴＰ結晶のリタデーションδと無関係に低ノイズの第
二高調波光が安定に得られることがわかる。そこで本発
明においては、固体レーザ媒質のリタデーションξを制
御するための温度調節機構を備えるものである。なお、
ＫＴＰ結晶のリタデーションδは調整する必要はないの
で、温度制御が簡単化できる。
【００３１】一方、固有偏光モードはＫＴＰ結晶６と出
射側ミラー４の間において固体レーザ媒質５の方位αに
対し、平行または垂直な直線偏光となるが、上記の配置
のみでは図６に示すように、この両者が同時に発振して
しまい、発振スペクトルが単一でなくなることがある。
従って、発振スペクトルを単一にするには共振器内部に
一方の偏光モードのみを選択するための偏光選択素子を
挿入すればよい。この方法によれば、偏光モードの選択
と発振スペクトルの単一化を同時に図ることができる。
射側ミラー４の間において固体レーザ媒質５の方位αに
対し、平行または垂直な直線偏光となるが、上記の配置
のみでは図６に示すように、この両者が同時に発振して
しまい、発振スペクトルが単一でなくなることがある。
従って、発振スペクトルを単一にするには共振器内部に
一方の偏光モードのみを選択するための偏光選択素子を
挿入すればよい。この方法によれば、偏光モードの選択
と発振スペクトルの単一化を同時に図ることができる。
【００３２】さらに、固体レーザ媒質の励起光側の端面
に共振器ミラーコーティングを施すことにより、構造を
単純化できる。
に共振器ミラーコーティングを施すことにより、構造を
単純化できる。
【００３３】
【実施例】以下、本発明の好適実施例を添付の図面につ
いて詳しく説明する。
いて詳しく説明する。
【００３４】図１は、本発明が適用された実施例の構成
を示す模式的斜視図である。
を示す模式的斜視図である。
【００３５】本実施例での固体レーザ媒質５は長さ１ｍ
ｍでａ−ｃ面でカットされたＮｄ：ＹＶＯ4とする。励
起光源としてのＡｌＧａＡｓ系半導体レーザ１から放射
された励起光（８０９ｎｍ）は集光レンズ２で集めら
れ、固体レーザ媒質５に照射される。これにより、固体
レーザ媒質５が励起され、自然放出光（１０６４ｎｍ）
が生じる。固体レーザ媒質５から放射された自然放出光
は、ＫＴＰ結晶６及び偏光選択素子８を通ってＫＴＰ結
晶６の出力側端面に配置された共振器ミラー４で反射さ
れ、もと来た行路を逆に通って固体レーザ媒質５に戻
り、ここで誘導放出により増幅されつつ、固体レーザ媒
質５の励起側端面に施されたコーティングミラーである
共振器ミラー３により反射され、共振器内を循環する。
このようにして共振器ミラー３、４がレーザ発振の条件
を満足すればレーザ発振を生じる。発振した基本波レー
ザ光はＫＴＰ結晶６内で波長変換され、第二高調波光
（５３２ｎｍ）となり、出力ミラーとしての共振器ミラ
ー４から出力される。
ｍでａ−ｃ面でカットされたＮｄ：ＹＶＯ4とする。励
起光源としてのＡｌＧａＡｓ系半導体レーザ１から放射
された励起光（８０９ｎｍ）は集光レンズ２で集めら
れ、固体レーザ媒質５に照射される。これにより、固体
レーザ媒質５が励起され、自然放出光（１０６４ｎｍ）
が生じる。固体レーザ媒質５から放射された自然放出光
は、ＫＴＰ結晶６及び偏光選択素子８を通ってＫＴＰ結
晶６の出力側端面に配置された共振器ミラー４で反射さ
れ、もと来た行路を逆に通って固体レーザ媒質５に戻
り、ここで誘導放出により増幅されつつ、固体レーザ媒
質５の励起側端面に施されたコーティングミラーである
共振器ミラー３により反射され、共振器内を循環する。
このようにして共振器ミラー３、４がレーザ発振の条件
を満足すればレーザ発振を生じる。発振した基本波レー
ザ光はＫＴＰ結晶６内で波長変換され、第二高調波光
（５３２ｎｍ）となり、出力ミラーとしての共振器ミラ
ー４から出力される。
【００３６】固体レーザ媒質５のリタデーションξが四
分の一波長になる温度を求めるために、図４に示す測定
系によりリタデーション測定を行った。図４においてプ
ローブ光（１０６４ｎｍ）は第一のポーラライザ９を通
過後直線偏光となり固体レーザ媒質５へ入射する。固体
レーザ媒質５中に入射したプローブ光は、共振器ミラー
３である励起側の端面で反射され、反射ミラー１１を経
て第二のポーラライザ１０へ入射する。第二のポーララ
イザ通過後のプローブ光の強度はパワーメータ１２によ
って観測される。二つのポーラライザは直交ニコルの状
態であり、固体レーザ媒質のリタデーションξが０のと
きにはプローブ光は第二のポーラライザ１０を通過した
後に消光する。第二のポーラライザ１０を通過後のプロ
ーブ光の強度は、図５に示すように固体レーザ媒質５の
リタデーションξによって周期的に変化し、特に固体レ
ーザ媒質５のリタデーションが四分の一波長になるとこ
ろで最大になる。
分の一波長になる温度を求めるために、図４に示す測定
系によりリタデーション測定を行った。図４においてプ
ローブ光（１０６４ｎｍ）は第一のポーラライザ９を通
過後直線偏光となり固体レーザ媒質５へ入射する。固体
レーザ媒質５中に入射したプローブ光は、共振器ミラー
３である励起側の端面で反射され、反射ミラー１１を経
て第二のポーラライザ１０へ入射する。第二のポーララ
イザ通過後のプローブ光の強度はパワーメータ１２によ
って観測される。二つのポーラライザは直交ニコルの状
態であり、固体レーザ媒質のリタデーションξが０のと
きにはプローブ光は第二のポーラライザ１０を通過した
後に消光する。第二のポーラライザ１０を通過後のプロ
ーブ光の強度は、図５に示すように固体レーザ媒質５の
リタデーションξによって周期的に変化し、特に固体レ
ーザ媒質５のリタデーションが四分の一波長になるとこ
ろで最大になる。
【００３７】本実施例に用いた固体レーザ媒質としての
Ｎｄ：ＹＶＯ4結晶５のリタデーションξが四分の一波
長になる温度（四分の一波長温度）は６２℃であった。
Ｎｄ：ＹＶＯ4結晶５のリタデーションξが四分の一波
長になる温度（四分の一波長温度）は６２℃であった。
【００３８】ＫＴＰ結晶６に対するＮｄ：ＹＶＯ4結晶
５の方位αを４５度とし、ペルチェ素子７を用いてＮ
ｄ：ＹＶＯ4結晶の温度を四分の一波長温度付近に保つ
ことで、低ノイズで高出力のビーム品質のよい緑色光が
得られた。
５の方位αを４５度とし、ペルチェ素子７を用いてＮ
ｄ：ＹＶＯ4結晶の温度を四分の一波長温度付近に保つ
ことで、低ノイズで高出力のビーム品質のよい緑色光が
得られた。
【００３９】このとき、偏光選択素子８がなければ、図
６に示すように固体レーザ媒質５の方位に対し、平行ま
たは垂直の直線偏光が同時に発振し、安定ではあるが、
発振スペクトルが単一にならない。従って、発振スペク
トルを単一にするためには一方の偏光モードのみを選択
する必要がある。そこで、偏光選択素子８としてブリュ
ースタ板を用い、出力ミラー４とＫＴＰ結晶６との間に
挿入することによって、一方の偏光モードだけを発振さ
せることができる。すなわち、図７に示すように偏光の
選択だけでなくスペクトルを単一にすることができる。
６に示すように固体レーザ媒質５の方位に対し、平行ま
たは垂直の直線偏光が同時に発振し、安定ではあるが、
発振スペクトルが単一にならない。従って、発振スペク
トルを単一にするためには一方の偏光モードのみを選択
する必要がある。そこで、偏光選択素子８としてブリュ
ースタ板を用い、出力ミラー４とＫＴＰ結晶６との間に
挿入することによって、一方の偏光モードだけを発振さ
せることができる。すなわち、図７に示すように偏光の
選択だけでなくスペクトルを単一にすることができる。
【００４０】なお、本実施例においては、固体レーザ媒
質としてＮｄ：ＹＶＯ4結晶５を用いたが、これに限る
ものではなく異方性媒質であれば他の媒質でもよい。ま
た、偏光選択素子８としてブリュースタ板を用いたが、
グラン−トムソンプリズムのようなポーラライザを用い
てもよい。また、固体レーザ媒質５の温度調節装置とし
てペルチェ素子７を用いたが、ヒータなどを用いて固体
レーザ媒質５の温度を調節してもよい。
質としてＮｄ：ＹＶＯ4結晶５を用いたが、これに限る
ものではなく異方性媒質であれば他の媒質でもよい。ま
た、偏光選択素子８としてブリュースタ板を用いたが、
グラン−トムソンプリズムのようなポーラライザを用い
てもよい。また、固体レーザ媒質５の温度調節装置とし
てペルチェ素子７を用いたが、ヒータなどを用いて固体
レーザ媒質５の温度を調節してもよい。
【００４１】
【発明の効果】本発明による固体レーザ装置によれば、
ペルチェ素子によりレーザ媒質のリターデーションを制
御し、さらに、偏光選択素子により偏光モードを選択す
ることにより、異方性結晶をレーザ媒質として用いる場
合でも単一スペクトルで安定な第二高調波光を得ること
ができるため、光ディスク等の短波長光源として有用で
ある。
ペルチェ素子によりレーザ媒質のリターデーションを制
御し、さらに、偏光選択素子により偏光モードを選択す
ることにより、異方性結晶をレーザ媒質として用いる場
合でも単一スペクトルで安定な第二高調波光を得ること
ができるため、光ディスク等の短波長光源として有用で
ある。
【図１】本発明の一実施例の構成を示す模式的斜視図で
ある。
ある。
【図２】異方性結晶をレーザ媒質として備え、第二高調
波光を発生させるための半導体レーザ励起固体レーザ装
置の構成を示す模式的斜視図である。
波光を発生させるための半導体レーザ励起固体レーザ装
置の構成を示す模式的斜視図である。
【図３】異方性結晶の温度とリタデーションの関係を示
すグラフである。
すグラフである。
【図４】本実施例における異方性結晶のリタデーション
を測定するための測定系の構成を示す図である。
を測定するための測定系の構成を示す図である。
【図５】本実施例における異方性結晶のリタデーション
測定での、異方性結晶の温度とレーザ出力の関係を示す
グラフである。
測定での、異方性結晶の温度とレーザ出力の関係を示す
グラフである。
【図６】図２に示すレーザ装置における基本波レーザ光
のスペクトルを示す図である。
のスペクトルを示す図である。
【図７】本実施例における基本波レーザ光のスペクトル
を示す図である。
を示す図である。
１ 半導体レーザ ２ 集光レンズ ３、４ 共振器ミラー ５ 異方性固体レーザ媒質 ６ ＫＴＰ結晶 ７ ペルチェ素子 ８ 偏光選択素子 ９、１０ ポーラライザ １１ 反射ミラー １２ パワーメータ
Claims (3)
- 【請求項１】 励起光源と、前記励起光源により端面
励起される異方性固体レーザ媒質を用いた共振器と、前
記異方性固体レーザ媒質が発振する基本レーザ光の波長
を変換するための素子とを備える固体レーザ装置に於い
て、 前記異方性固体レーザ媒質のリタデーションが前記基本
レーザ光の波長の４分の１波長となるように、前記異方
性固体レーザ媒質の温度を調節する手段を備え、 前記波長変換素子の異常光方向の方位に対する前記異方
性固体レーザ媒質の異常光方向の方位が４５度であり、 前記基本レーザ光の偏光方向を選択するための偏光選択
素子を前記共振器内に有することを特徴とする固体レー
ザ装置。 - 【請求項２】 前記異方性固体レーザ媒質がＮｄ：Ｙ
ＶＯ4レーザ結晶であり、前記波長変換素子がＫＴＰ
（ＫＴｉＯＰＯ4）結晶であることを特徴とする請求項
１に記載の固体レーザ装置。 - 【請求項３】 前記異方性固体レーザ媒質の励起光源
側端面に共振器ミラーコーティングを施したことを特徴
とする請求項１若しくは請求項２に記載の固体レーザ装
置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11912993A JPH06310798A (ja) | 1993-04-21 | 1993-04-21 | 固体レーザ装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11912993A JPH06310798A (ja) | 1993-04-21 | 1993-04-21 | 固体レーザ装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06310798A true JPH06310798A (ja) | 1994-11-04 |
Family
ID=14753661
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP11912993A Withdrawn JPH06310798A (ja) | 1993-04-21 | 1993-04-21 | 固体レーザ装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH06310798A (ja) |
-
1993
- 1993-04-21 JP JP11912993A patent/JPH06310798A/ja not_active Withdrawn
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A300 | Withdrawal of application because of no request for examination |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A300 Effective date: 20000704 |