JPH06242402A - ファイバ型光アイソレータ - Google Patents
ファイバ型光アイソレータInfo
- Publication number
- JPH06242402A JPH06242402A JP5025337A JP2533793A JPH06242402A JP H06242402 A JPH06242402 A JP H06242402A JP 5025337 A JP5025337 A JP 5025337A JP 2533793 A JP2533793 A JP 2533793A JP H06242402 A JPH06242402 A JP H06242402A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- optical
- optical fiber
- isolator
- light
- waveguide layer
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- Optical Fibers, Optical Fiber Cores, And Optical Fiber Bundles (AREA)
- Light Guides In General And Applications Therefor (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【目的】本発明は、任意の伝送路間、光ファイバアンプ
に使われるインライン型光アイソレータにおいて、小
型、安価、単純な構成で生産性、汎用性の高い光アイソ
レータを提供する。 【構成】本発明は、任意の光ファイバ１のクラッド２の
一部を除去し、その部分に光ファイバコア３と平行に磁
気光学材料による付加導波層４を形成する。この付加導
波層４に外部から永久磁石、電磁石等により光の進行方
向と垂直な方向、Ｙ方向に沿った磁界を印加することに
より付加導波層４と光ファイバコア３の間に非相反な分
布結合を生じさせ光アイソレータを構成する。
に使われるインライン型光アイソレータにおいて、小
型、安価、単純な構成で生産性、汎用性の高い光アイソ
レータを提供する。 【構成】本発明は、任意の光ファイバ１のクラッド２の
一部を除去し、その部分に光ファイバコア３と平行に磁
気光学材料による付加導波層４を形成する。この付加導
波層４に外部から永久磁石、電磁石等により光の進行方
向と垂直な方向、Ｙ方向に沿った磁界を印加することに
より付加導波層４と光ファイバコア３の間に非相反な分
布結合を生じさせ光アイソレータを構成する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、光通信や光計測の分野
において、半導体レーザーに戻る反射光を遮断する光ア
イソレータに関し、特に光ファイバアンプや任意の伝送
路間に組み込むことのできるインライン型のファイバ型
光アイソレータに関する。
において、半導体レーザーに戻る反射光を遮断する光ア
イソレータに関し、特に光ファイバアンプや任意の伝送
路間に組み込むことのできるインライン型のファイバ型
光アイソレータに関する。
【０００２】
【従来の技術】半導体レーザー（レーザーダイオード、
以下ＬＤ）を光源とする光通信や光計測では、伝送経路
の途中で反射された光が光源であるＬＤの活性層まで戻
ると、発振波長や出力の変動を起こして正確な信号の伝
送や計測ができなくなる。この反射の原因は様々有り、
単に光ファイバや光学素子、あるいは接続される装置の
各入出射面で反射が生じるだけでなく、光ファイバの
傷、光ファイバへの応力、光ファイバの曲がりや屈折率
の不均一等の回避不可能な要因によるものもある。した
がって、光源にＬＤを用いた伝送経路には反射光を防ぐ
手段が不可欠である。光アイソレータは、この様なＬＤ
への反射戻り光を防ぐデバイスである。
以下ＬＤ）を光源とする光通信や光計測では、伝送経路
の途中で反射された光が光源であるＬＤの活性層まで戻
ると、発振波長や出力の変動を起こして正確な信号の伝
送や計測ができなくなる。この反射の原因は様々有り、
単に光ファイバや光学素子、あるいは接続される装置の
各入出射面で反射が生じるだけでなく、光ファイバの
傷、光ファイバへの応力、光ファイバの曲がりや屈折率
の不均一等の回避不可能な要因によるものもある。した
がって、光源にＬＤを用いた伝送経路には反射光を防ぐ
手段が不可欠である。光アイソレータは、この様なＬＤ
への反射戻り光を防ぐデバイスである。
【０００３】今まで光アイソレータとしては、バルク型
のファラデー回転子と偏光子を組み合わせたものが実用
されてきた。また、光ファイバアンプや伝送路中の任意
の箇所にアイソレータを組み込む場合はアイソレータの
入出射端にレンズ、光ファイバを取り付けたインライン
型あるいはピグテイル型と呼ばれるものが使われてい
る。
のファラデー回転子と偏光子を組み合わせたものが実用
されてきた。また、光ファイバアンプや伝送路中の任意
の箇所にアイソレータを組み込む場合はアイソレータの
入出射端にレンズ、光ファイバを取り付けたインライン
型あるいはピグテイル型と呼ばれるものが使われてい
る。
【０００４】図５はインライン型光アイソレータの従来
例（特公昭６０−５１６９０）であり、光学軸が表面と
傾くように平行平板に形成した第１の複屈折板６と、そ
れぞれこの第１の複屈折板と同じ表面と光学軸の傾き角
を持つと共に、第１の複屈折板のルート２分の１の厚さ
を有し、第１の複屈折板６に対して入射光線方向を軸と
してそれぞれ４５度の角度だけ回転して配置した第２の
複屈折板７および第３の複屈折板８と、第１および第２
の複屈折板間に挿入され、偏光面の回転を４５度とした
ファラデー回転子９からなっている。入射光線１０が第
１の複屈折板６に入射すると直交する２つの直線偏光
（常光、異常光）に分離され、平行な２本の光として直
進し、ファラデー回転子９で偏光面をそれぞれ４５度回
転させる。ファラデー回転子９を出た光は、光学軸をフ
ァラデー効果による偏光面の回転方向と同じ向きに成す
ようにおかれた第２の複屈折板７に入る。この複屈折板
の光学軸と平行な偏光面を持つ光はずれた位置から出射
され、第３の複屈折板８で一本の光線に合成される。次
に右方から来た光は第３の複屈折板８を通り第２の複屈
折板７を出射されるまでは上記説明の逆を進むだけであ
るが、ファラデー回転子９で非相反な偏光面の回転を受
けるのでファラデー回転子９から出射された光は左方か
ら来た来た場合と９０度異なる偏光面を持つことにな
る。したがって、第１の複屈折板６に右方から入射した
光は出射光１１のように左方からの場合と違う位置に出
射されることになり遮断される。
例（特公昭６０−５１６９０）であり、光学軸が表面と
傾くように平行平板に形成した第１の複屈折板６と、そ
れぞれこの第１の複屈折板と同じ表面と光学軸の傾き角
を持つと共に、第１の複屈折板のルート２分の１の厚さ
を有し、第１の複屈折板６に対して入射光線方向を軸と
してそれぞれ４５度の角度だけ回転して配置した第２の
複屈折板７および第３の複屈折板８と、第１および第２
の複屈折板間に挿入され、偏光面の回転を４５度とした
ファラデー回転子９からなっている。入射光線１０が第
１の複屈折板６に入射すると直交する２つの直線偏光
（常光、異常光）に分離され、平行な２本の光として直
進し、ファラデー回転子９で偏光面をそれぞれ４５度回
転させる。ファラデー回転子９を出た光は、光学軸をフ
ァラデー効果による偏光面の回転方向と同じ向きに成す
ようにおかれた第２の複屈折板７に入る。この複屈折板
の光学軸と平行な偏光面を持つ光はずれた位置から出射
され、第３の複屈折板８で一本の光線に合成される。次
に右方から来た光は第３の複屈折板８を通り第２の複屈
折板７を出射されるまでは上記説明の逆を進むだけであ
るが、ファラデー回転子９で非相反な偏光面の回転を受
けるのでファラデー回転子９から出射された光は左方か
ら来た来た場合と９０度異なる偏光面を持つことにな
る。したがって、第１の複屈折板６に右方から入射した
光は出射光１１のように左方からの場合と違う位置に出
射されることになり遮断される。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】ところが図５の様な構
成の光アイソレータは、高価な複屈折板を多数使用する
ため安価な製品を提供することが困難であり、また、光
アイソレータ内を２本の光線が通過するため断面が大型
化してしまう。また、２本の光線の分離合成、それぞれ
の光学素子の光学軸と光線の偏光方向の調整が非常に困
難で作製時間がかかり、コストアップの原因にもなって
いる。さらに多数の光学素子による多くの入出射面があ
るため、反射や散乱損失が大きい。また、光アイソレー
タと光ファイバの結合にレンズ等の光学系を必要とし、
ここでも光パワーの損失を生じることになる。
成の光アイソレータは、高価な複屈折板を多数使用する
ため安価な製品を提供することが困難であり、また、光
アイソレータ内を２本の光線が通過するため断面が大型
化してしまう。また、２本の光線の分離合成、それぞれ
の光学素子の光学軸と光線の偏光方向の調整が非常に困
難で作製時間がかかり、コストアップの原因にもなって
いる。さらに多数の光学素子による多くの入出射面があ
るため、反射や散乱損失が大きい。また、光アイソレー
タと光ファイバの結合にレンズ等の光学系を必要とし、
ここでも光パワーの損失を生じることになる。
【０００６】
【課題を解決するための手段】本発明は、従来技術のこ
れらの問題点を解決し、光ファイバ自体に直接光アイソ
レータ機能を付加する方法を提供することを目的とし、
等方性物質を使った光ファイバであって、この光ファイ
バのクラッドの一部を除去し、その部分に磁気光学物質
を装荷し、前記磁気光学物質の形状を調整することによ
り付加的導波層とし、光ファイバコア中の光と非相反な
分布結合を生じさせるファイバ型光アイソレータを提供
する。
れらの問題点を解決し、光ファイバ自体に直接光アイソ
レータ機能を付加する方法を提供することを目的とし、
等方性物質を使った光ファイバであって、この光ファイ
バのクラッドの一部を除去し、その部分に磁気光学物質
を装荷し、前記磁気光学物質の形状を調整することによ
り付加的導波層とし、光ファイバコア中の光と非相反な
分布結合を生じさせるファイバ型光アイソレータを提供
する。
【０００７】すなわち、磁界を印加した磁気光学材料の
導波路で順方向と逆方向に伝搬する光の伝搬定数が異な
ることは知られている。これは非相反位相シフトと呼ば
れ、そのシフト量は、磁界を掛けない場合の伝搬定数を
βとすれば、例えば順方向はβ＋Δβ、逆方向はβ−Δ
βとあらわせる。Δβの大きさは、磁気光学材料の特性
と導波路の構造で決まる。この性質を利用すれば順方向
と逆方向で結合効率の異なる分岐結合器を構成すること
ができる。
導波路で順方向と逆方向に伝搬する光の伝搬定数が異な
ることは知られている。これは非相反位相シフトと呼ば
れ、そのシフト量は、磁界を掛けない場合の伝搬定数を
βとすれば、例えば順方向はβ＋Δβ、逆方向はβ−Δ
βとあらわせる。Δβの大きさは、磁気光学材料の特性
と導波路の構造で決まる。この性質を利用すれば順方向
と逆方向で結合効率の異なる分岐結合器を構成すること
ができる。
【０００８】分布結合における２つの導波層間のパワー
の移り変わりは導波層Ａの伝搬定数をβａ、導波層Ｂの
伝搬定数をβｂ、結合長をＬ、２つの導波路の結合係数
をχとして、導波層ＡからＢへ移るパワーの割合を初期
値を１として下記のＰABの如く表せる。
の移り変わりは導波層Ａの伝搬定数をβａ、導波層Ｂの
伝搬定数をβｂ、結合長をＬ、２つの導波路の結合係数
をχとして、導波層ＡからＢへ移るパワーの割合を初期
値を１として下記のＰABの如く表せる。
【０００９】
【数１】
【００１０】この式から伝搬定数βa とβb の両方、あ
るいはどちらか一方を変えればパワーが移り変わる距離
と移り変わる割合を変える事が出来る事がわかり、適当
な磁気光学材料で導波路の構造（厚さ、幅、長さ）を調
整すれば順方向と逆方向でこの伝搬定数を変える事が出
来、順方向は０％、逆方向は１００％結合する分岐結合
器も実現可能になる。すなわちこれはサーキュレータ、
およびアイソレータとなる。従来、光アイソレータは光
ファイバとは全く別の部品でコネクタやレンズ等を用い
て接続するものと考えられており、光ファイバ自体を光
アイソレータにするという発想はなかったが、磁気光学
効果によるこの非相反な導波路の結合の性質を伝送用の
光ファイバに直接付加するのが本発明である。図１を用
いて説明する。光ファイバ１のクラッド２の一部を除去
し、その部分に光ファイバコア３と平行に磁気光学材料
による導波層を形成する。これを付加導波層４と呼ぶこ
ととする。この付加導波層４には外部より永久磁石、電
磁石等により光の進行方向と垂直な方向Ｙ方向に沿った
磁界が印加されている。
るいはどちらか一方を変えればパワーが移り変わる距離
と移り変わる割合を変える事が出来る事がわかり、適当
な磁気光学材料で導波路の構造（厚さ、幅、長さ）を調
整すれば順方向と逆方向でこの伝搬定数を変える事が出
来、順方向は０％、逆方向は１００％結合する分岐結合
器も実現可能になる。すなわちこれはサーキュレータ、
およびアイソレータとなる。従来、光アイソレータは光
ファイバとは全く別の部品でコネクタやレンズ等を用い
て接続するものと考えられており、光ファイバ自体を光
アイソレータにするという発想はなかったが、磁気光学
効果によるこの非相反な導波路の結合の性質を伝送用の
光ファイバに直接付加するのが本発明である。図１を用
いて説明する。光ファイバ１のクラッド２の一部を除去
し、その部分に光ファイバコア３と平行に磁気光学材料
による導波層を形成する。これを付加導波層４と呼ぶこ
ととする。この付加導波層４には外部より永久磁石、電
磁石等により光の進行方向と垂直な方向Ｙ方向に沿った
磁界が印加されている。
【００１１】
【作用】光ファイバのコア３を伝搬してきた光は、付加
導波層４のある部分でこの付加導波層４と分布結合を生
じ光パワーのやり取りをする。付加導波層４には図中Ｙ
方向に磁界を印加してあるため順方向と逆方向で非相反
な伝搬定数差を生じる。順方向の伝搬定数はβｂ＋Δβ
ｂ、逆方向はβｂ−Δβｂで、Δβｂが磁界印加による
磁気光学効果に起因するものである。光ファイバコア３
の伝搬定数をβａとすれば、順方向はβａの導波路とβ
ｂ＋Δβｂの導波路の分布結合、逆方向はβａの導波路
とβｂ−Δβｂの導波路の分布結合と見做すことが出来
る。光ファイバのコア３から付加導波層４に移る光パワ
ーＰABを結合長Ｌの関数として表したのが図２である。
導波層４のある部分でこの付加導波層４と分布結合を生
じ光パワーのやり取りをする。付加導波層４には図中Ｙ
方向に磁界を印加してあるため順方向と逆方向で非相反
な伝搬定数差を生じる。順方向の伝搬定数はβｂ＋Δβ
ｂ、逆方向はβｂ−Δβｂで、Δβｂが磁界印加による
磁気光学効果に起因するものである。光ファイバコア３
の伝搬定数をβａとすれば、順方向はβａの導波路とβ
ｂ＋Δβｂの導波路の分布結合、逆方向はβａの導波路
とβｂ−Δβｂの導波路の分布結合と見做すことが出来
る。光ファイバのコア３から付加導波層４に移る光パワ
ーＰABを結合長Ｌの関数として表したのが図２である。
【００１２】Ｆが順方向、Ｂが逆方向に対応する。この
図で結合長Ｌｃの所を見れば、順方向はほぼ０％、逆方
向はほぼ１００％の結合を生じている。したがって付加
導波層４の長さをＬｃとすれば、順方向の光はそのまま
光ファイバのコア３を進行し、逆方向の光はほぼ１００
％付加導波層４に移ってしまうため、コア３を伝搬して
逆方向に戻ることは出来ない。即ち光アイソレータを形
成することがわかる。このようにして非常に単純な構成
でファイバインライン型光アイソレータを作ることが出
来る。光アイソレータ中に接続点が皆無で反射の心配が
ない。また面倒な光学素子のアライメントやレンズ系も
必要としない。
図で結合長Ｌｃの所を見れば、順方向はほぼ０％、逆方
向はほぼ１００％の結合を生じている。したがって付加
導波層４の長さをＬｃとすれば、順方向の光はそのまま
光ファイバのコア３を進行し、逆方向の光はほぼ１００
％付加導波層４に移ってしまうため、コア３を伝搬して
逆方向に戻ることは出来ない。即ち光アイソレータを形
成することがわかる。このようにして非常に単純な構成
でファイバインライン型光アイソレータを作ることが出
来る。光アイソレータ中に接続点が皆無で反射の心配が
ない。また面倒な光学素子のアライメントやレンズ系も
必要としない。
【００１３】
【実施例】以下図面を用いて本発明の実施例を説明す
る。図１は本発明の実施例であり、伝送用シングルモー
ドの光ファイバ１の一部のクラッド２を除去し、そこに
磁気光学材料による付加導波層４を形成したものでであ
る。なお付加導波層４の終端に光吸収物質５を取り付け
ればここでの反射や散乱がなくなり特性が向上する。
る。図１は本発明の実施例であり、伝送用シングルモー
ドの光ファイバ１の一部のクラッド２を除去し、そこに
磁気光学材料による付加導波層４を形成したものでであ
る。なお付加導波層４の終端に光吸収物質５を取り付け
ればここでの反射や散乱がなくなり特性が向上する。
【００１４】図３は本発明の製造方法の説明図であり、
光ファイバの断面を示してある。まず光ファイバ１の任
意の部分のクラッド部２を除去し（図（Ａ））、電子線
ビームエッチング等で溝部１２を形成する（図
（Ｂ））。この溝部１２の幅Ｗ、深さＴ、長さ（結合
長）Ｌは、光ファイバコア３中の光の伝搬定数と、装荷
する磁気光学材料の特性により調節する。石英系のシン
グルモードの光ファイバに磁性ガーネット等を装荷する
場合のＷとＴは、おおよそ０．１μｍ〜０．３μｍ程で
ある。またＬは数ｍｍ〜３０ｍｍ程である。次にガーネ
ット等の磁気光学材料１３を装荷する（図（Ｃ））。こ
れは従来の薄膜形成プロセスでも良いが、１μｍ以下の
膜でよいためディップ法等で非常に安価に形成すること
もできる。最後に溝１２にのみ磁気光学材料１３が残る
ように研磨等で仕上げて付加導波層４を作る（図
（Ｄ））。クラッド２の除去、磁気光学材料１３の形成
および仕上げの研磨は複数の光ファイバを並列にして同
時に行うことができ、生産性も非常に高い。
光ファイバの断面を示してある。まず光ファイバ１の任
意の部分のクラッド部２を除去し（図（Ａ））、電子線
ビームエッチング等で溝部１２を形成する（図
（Ｂ））。この溝部１２の幅Ｗ、深さＴ、長さ（結合
長）Ｌは、光ファイバコア３中の光の伝搬定数と、装荷
する磁気光学材料の特性により調節する。石英系のシン
グルモードの光ファイバに磁性ガーネット等を装荷する
場合のＷとＴは、おおよそ０．１μｍ〜０．３μｍ程で
ある。またＬは数ｍｍ〜３０ｍｍ程である。次にガーネ
ット等の磁気光学材料１３を装荷する（図（Ｃ））。こ
れは従来の薄膜形成プロセスでも良いが、１μｍ以下の
膜でよいためディップ法等で非常に安価に形成すること
もできる。最後に溝１２にのみ磁気光学材料１３が残る
ように研磨等で仕上げて付加導波層４を作る（図
（Ｄ））。クラッド２の除去、磁気光学材料１３の形成
および仕上げの研磨は複数の光ファイバを並列にして同
時に行うことができ、生産性も非常に高い。
【００１５】図４は本発明の第２の実施例であり、光フ
ァイバアンプの途中に光アイソレータを形成したもので
ある。従来はインライン型の光アイソレータをコネクタ
を介して取り付ける必要があったが、本発明ではそのよ
うな接続部が不要で光ファイバに直接光アイソレータ機
能を付加できる。また、エルビウムドープ光ファイバ自
体に光アイソレータ部を形成することも可能である。
ァイバアンプの途中に光アイソレータを形成したもので
ある。従来はインライン型の光アイソレータをコネクタ
を介して取り付ける必要があったが、本発明ではそのよ
うな接続部が不要で光ファイバに直接光アイソレータ機
能を付加できる。また、エルビウムドープ光ファイバ自
体に光アイソレータ部を形成することも可能である。
【００１６】
【発明の効果】以上説明したように本発明の構成ならび
に方法によれば、単純な構造でレンズや偏光子等がない
ため光学的アライメントが不要になり、高価な複屈折板
を全く必要とせず、さらに磁気光学材料も１μｍ以下の
厚みでよいため非常に安価に製造できる。また、部品点
数が少なく、光ファイバ自体を光アイソレータにするた
め小型になる。さらに、複数のファイバを同時に加工す
ることが可能なため生産性が高く、途中に入出射面が存
在しないため反射の心配が少なく、かつ、任意の伝送用
光ファイバに直接付加できるため、応用性が高く利用価
値が大きい。
に方法によれば、単純な構造でレンズや偏光子等がない
ため光学的アライメントが不要になり、高価な複屈折板
を全く必要とせず、さらに磁気光学材料も１μｍ以下の
厚みでよいため非常に安価に製造できる。また、部品点
数が少なく、光ファイバ自体を光アイソレータにするた
め小型になる。さらに、複数のファイバを同時に加工す
ることが可能なため生産性が高く、途中に入出射面が存
在しないため反射の心配が少なく、かつ、任意の伝送用
光ファイバに直接付加できるため、応用性が高く利用価
値が大きい。
【図１】本発明の第１の実施例を示す略図。
【図２】本発明の非相反な分布結合を示すグラフ。
【図３】本発明の製造方法を示す略図。
【図４】本発明の第２の実施例を示す略図。
【図５】従来のインライン型光アイソレータを示す略
図。
図。
【符号の説明】 １ 光ファイバ ２ クラッド ３コア ４ 付加導波層 ５ 光吸収物質
─────────────────────────────────────────────────────
【手続補正書】
【提出日】平成５年８月３１日
【手続補正１】
【補正対象書類名】図面
【補正対象項目名】図２
【補正方法】変更
【補正内容】
【図２】
Claims (1)
- 【請求項１】等方性物質を使った光ファイバにおいて、
前記光ファイバのクラッドの一部を除去し、その部分に
磁気光学物質を装荷し、前記磁気光学物質の形状を調整
することにより付加的導波層とし、光ファイバコア中の
光と非相反な分布結合を生じさせることを特徴とするフ
ァイバ型光アイソレータ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5025337A JP2989982B2 (ja) | 1993-02-15 | 1993-02-15 | ファイバ型光アイソレータ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5025337A JP2989982B2 (ja) | 1993-02-15 | 1993-02-15 | ファイバ型光アイソレータ |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06242402A true JPH06242402A (ja) | 1994-09-02 |
| JP2989982B2 JP2989982B2 (ja) | 1999-12-13 |
Family
ID=12163106
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5025337A Expired - Fee Related JP2989982B2 (ja) | 1993-02-15 | 1993-02-15 | ファイバ型光アイソレータ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2989982B2 (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH07191281A (ja) * | 1993-12-27 | 1995-07-28 | Kyocera Corp | ファイバ型光アイソレータ |
| WO2006129453A1 (ja) * | 2005-05-30 | 2006-12-07 | Japan Science And Technology Agency | 光ファイバー素子及びそれを用いた光の非相反性付与方法 |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3457711B2 (ja) * | 1993-08-26 | 2003-10-20 | 京セラ株式会社 | ファイバ型光アイソレータ |
-
1993
- 1993-02-15 JP JP5025337A patent/JP2989982B2/ja not_active Expired - Fee Related
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| JPH07191281A (ja) * | 1993-12-27 | 1995-07-28 | Kyocera Corp | ファイバ型光アイソレータ |
| WO2006129453A1 (ja) * | 2005-05-30 | 2006-12-07 | Japan Science And Technology Agency | 光ファイバー素子及びそれを用いた光の非相反性付与方法 |
| JPWO2006129453A1 (ja) * | 2005-05-30 | 2008-12-25 | 独立行政法人科学技術振興機構 | 光ファイバー素子及びそれを用いた光の非相反性付与方法 |
| US7715094B2 (en) | 2005-05-30 | 2010-05-11 | Japan Science Of Technology Agency | Optical fiber element and method for imparting non-reciprocity of light using the same |
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