JPH06151100A - 荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 - Google Patents
荷電粒子を等価的にタキオン化する方法Info
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- JPH06151100A JPH06151100A JP33212492A JP33212492A JPH06151100A JP H06151100 A JPH06151100 A JP H06151100A JP 33212492 A JP33212492 A JP 33212492A JP 33212492 A JP33212492 A JP 33212492A JP H06151100 A JPH06151100 A JP H06151100A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】プラズマの荷電粒子を等価的にタキオン化する
ことにより、物理法則の限界を超えたタキオンの法則に
よる効果、特にエントロピーの減少と負抵抗による電力
の増大効果を得る方法を提供する。 【構成】高圧トランス２と、高圧コンデンサー３、火花
放電間隙４、高周波トランス５による高周波発振回路、
及び高周波出力の整流ダイオード６、コンデンサー７、
８による平滑回路、ならびに負荷抵抗１１で構成し、電
力計１で入力を測定し、直流の電圧計９と電流計１０で
出力を測定する。プラズマの特性と振動電流の振動数の
調整で超光速度効果を得る。
ことにより、物理法則の限界を超えたタキオンの法則に
よる効果、特にエントロピーの減少と負抵抗による電力
の増大効果を得る方法を提供する。 【構成】高圧トランス２と、高圧コンデンサー３、火花
放電間隙４、高周波トランス５による高周波発振回路、
及び高周波出力の整流ダイオード６、コンデンサー７、
８による平滑回路、ならびに負荷抵抗１１で構成し、電
力計１で入力を測定し、直流の電圧計９と電流計１０で
出力を測定する。プラズマの特性と振動電流の振動数の
調整で超光速度効果を得る。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明はプラズマの荷電粒子
を、振動電流及びこれに伴う電磁波（以下電磁波と称す
る）と、超光速度で相互作用することにより等価的に超
光速度粒子のタキオンに変換する方法である。物質粒子
をタキオン化すると物理法則を超えたタキオンの法則に
したがう新規な効果により、すべての分野で有利な利用
法が考えられる。特にエネルギーの分野において電力の
増大効果は新エネルギー源として利用することができ
る。
を、振動電流及びこれに伴う電磁波（以下電磁波と称す
る）と、超光速度で相互作用することにより等価的に超
光速度粒子のタキオンに変換する方法である。物質粒子
をタキオン化すると物理法則を超えたタキオンの法則に
したがう新規な効果により、すべての分野で有利な利用
法が考えられる。特にエネルギーの分野において電力の
増大効果は新エネルギー源として利用することができ
る。
【０００２】
【従来の技術】１８８７年、マイケルソン−モーレー
は、光の媒質エーテルの風の検出に失敗し、その結果、
相対性理論により光速度不変の法則と、いわゆる光速度
の壁の考えが定着している。以来、超光速度は認められ
ていないが、他方、超光速度粒子タキオンの仮説があり
特殊相対論と矛盾がなく禁止されていないので存在の可
能性が信じられている。１９８７年、Ｅ、Ｗシルバート
ゥスは１００年前のマイケルソン−モーレーの実験を再
検証し実験に成功した。Ｎｅ−Ｈｅレーザー光線と、改
良された干渉計、検出器、等を用い、地球が宇宙の絶対
空間中を秒速３７８ｋｍで運動していることを測定し
た。これは光の媒質の存在を示すもので相対性理論を再
検証する必要がある。したがって光速度不変の法則と、
光速度の壁の考えにより否定されている超光速度現象も
再考する必要がある。
は、光の媒質エーテルの風の検出に失敗し、その結果、
相対性理論により光速度不変の法則と、いわゆる光速度
の壁の考えが定着している。以来、超光速度は認められ
ていないが、他方、超光速度粒子タキオンの仮説があり
特殊相対論と矛盾がなく禁止されていないので存在の可
能性が信じられている。１９８７年、Ｅ、Ｗシルバート
ゥスは１００年前のマイケルソン−モーレーの実験を再
検証し実験に成功した。Ｎｅ−Ｈｅレーザー光線と、改
良された干渉計、検出器、等を用い、地球が宇宙の絶対
空間中を秒速３７８ｋｍで運動していることを測定し
た。これは光の媒質の存在を示すもので相対性理論を再
検証する必要がある。したがって光速度不変の法則と、
光速度の壁の考えにより否定されている超光速度現象も
再考する必要がある。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】質量のある物質粒子を
光速度以上に加速できないことは、相対論の速度と質量
の関係式で明らかである。振動電流や電磁波は通常、光
速度で伝播するが、プラズマ中では条件により位相速度
が超光速度になる。プラズマの荷電粒子も条件により電
磁波中で電磁力と逆方向に変位する。プラズマの荷電粒
子と電磁波力線の相対速度により荷電粒子を等価的にタ
キオン化しょうとするものである。
光速度以上に加速できないことは、相対論の速度と質量
の関係式で明らかである。振動電流や電磁波は通常、光
速度で伝播するが、プラズマ中では条件により位相速度
が超光速度になる。プラズマの荷電粒子も条件により電
磁波中で電磁力と逆方向に変位する。プラズマの荷電粒
子と電磁波力線の相対速度により荷電粒子を等価的にタ
キオン化しょうとするものである。
【０００４】
【課題を解決する為の手段】回路の一部をプラズマで構
成し、プラズマに振動電流を通じ電磁波と相互作用させ
る。プラズマの誘電率を０以上、１未満になるようプラ
ズマの特性と電磁波の周波数を調整する。プラズマの荷
電粒子の固有振動数（プラズマ振動）と電磁波の周波数
の関係で荷電粒子は電磁力と逆方向に変位し誘電率を低
下させる。電磁波の位相速度が超光速になり、電磁力線
と荷電粒子の相対速度も超光速になり、荷電粒子を等価
的にタキオン化することができる。
成し、プラズマに振動電流を通じ電磁波と相互作用させ
る。プラズマの誘電率を０以上、１未満になるようプラ
ズマの特性と電磁波の周波数を調整する。プラズマの荷
電粒子の固有振動数（プラズマ振動）と電磁波の周波数
の関係で荷電粒子は電磁力と逆方向に変位し誘電率を低
下させる。電磁波の位相速度が超光速になり、電磁力線
と荷電粒子の相対速度も超光速になり、荷電粒子を等価
的にタキオン化することができる。
【０００５】
【作用】電磁波は真空、空気、導線を伝播するときは光
速度であるが、誘電率０以上、１未満のプラズマ中では
位相速度が超光速になる。誘電率が負になると屈折率が
虚数になり、電磁波はプラズマにより反射され相互作用
し難い。誘電率０以上、１未満のプラズマ中では電磁波
の位相と、荷電粒子の固有振動による変位の位相が逆に
なり、通常の誘電体の逆に働くので誘電率を低下させ真
空の１より小さくなる。荷電粒子の速度の変化は電磁界
の変化より９０度位相遅れ、更に速度の変化より９０度
位相遅れて変位する。電磁力と１８０度位相遅れて変位
するので逆に動くことになる。プラズマの誘電率が０、
になる臨界振動数以上の振動電流、及び減衰振動電流、
または衝撃電流、パルス電流、及びこれに誘発された高
周波電流を用いる。
速度であるが、誘電率０以上、１未満のプラズマ中では
位相速度が超光速になる。誘電率が負になると屈折率が
虚数になり、電磁波はプラズマにより反射され相互作用
し難い。誘電率０以上、１未満のプラズマ中では電磁波
の位相と、荷電粒子の固有振動による変位の位相が逆に
なり、通常の誘電体の逆に働くので誘電率を低下させ真
空の１より小さくなる。荷電粒子の速度の変化は電磁界
の変化より９０度位相遅れ、更に速度の変化より９０度
位相遅れて変位する。電磁力と１８０度位相遅れて変位
するので逆に動くことになる。プラズマの誘電率が０、
になる臨界振動数以上の振動電流、及び減衰振動電流、
または衝撃電流、パルス電流、及びこれに誘発された高
周波電流を用いる。
【０００６】電離気体プラズマは低圧気体放電、常圧気
体放電、高圧気体放電、により電子の密度が大幅に変化
するので臨界振動数も大幅に変化する。例えば０．０５
ｍｍＨｇの空気で２２ＭＨｚが常圧ではマイクロ波領域
になる。電解液プラズマの荷電粒子は電解質イオンであ
り、酸の場合は鉛蓄電池のバッテリー液（Ｈ２ＳＯ４）
１７ＭＨｚ、アルカリ水溶液（ＮａＯＨ）２０ＭＨｚ、
塩（ＮａＣｌ）は１９．５ＭＨｚ付近に固有振動数があ
る。 半導体の固体プラズマは電子と正孔が電流のキャ
リアであるから電離気体プラズマに近い周波数範囲にな
る。例えばインパット ダイオード、ガン ダイオード
によるマイクロ波発振がある。電磁波の中で荷電粒子が
逆位相で変位することは電磁力の逆方向に動くことであ
り、電磁力線との相対速度が超光速になる。超光速度の
電磁力線と荷電粒子の相対速度で荷電粒子を等価的に超
光速度状態にするのである。
体放電、高圧気体放電、により電子の密度が大幅に変化
するので臨界振動数も大幅に変化する。例えば０．０５
ｍｍＨｇの空気で２２ＭＨｚが常圧ではマイクロ波領域
になる。電解液プラズマの荷電粒子は電解質イオンであ
り、酸の場合は鉛蓄電池のバッテリー液（Ｈ２ＳＯ４）
１７ＭＨｚ、アルカリ水溶液（ＮａＯＨ）２０ＭＨｚ、
塩（ＮａＣｌ）は１９．５ＭＨｚ付近に固有振動数があ
る。 半導体の固体プラズマは電子と正孔が電流のキャ
リアであるから電離気体プラズマに近い周波数範囲にな
る。例えばインパット ダイオード、ガン ダイオード
によるマイクロ波発振がある。電磁波の中で荷電粒子が
逆位相で変位することは電磁力の逆方向に動くことであ
り、電磁力線との相対速度が超光速になる。超光速度の
電磁力線と荷電粒子の相対速度で荷電粒子を等価的に超
光速度状態にするのである。
【０００７】荷電粒子をタキオン化すると超光速粒子に
なり、相対論の速度と質量の関係式から固有質量が虚数
値になる。それに伴い、すべての物理量が虚数値になる
と考えられる。虚数値の物理量は観測できないが、実数
値からの変化、及び虚数値物理量の相互作用による実数
値の効果、即ち加減乗除による実数値の正、または負の
効果は観測でき利用もできる。例えば力学の分野ではエ
ントロピーの減少作用、及び負抵抗による利得の発生は
エネルギーの増大に利用することができる。
なり、相対論の速度と質量の関係式から固有質量が虚数
値になる。それに伴い、すべての物理量が虚数値になる
と考えられる。虚数値の物理量は観測できないが、実数
値からの変化、及び虚数値物理量の相互作用による実数
値の効果、即ち加減乗除による実数値の正、または負の
効果は観測でき利用もできる。例えば力学の分野ではエ
ントロピーの減少作用、及び負抵抗による利得の発生は
エネルギーの増大に利用することができる。
【０００８】
【実施例】（１）実施例を図面を参照して説明すると、
図１は実施例（１）の回路図で、可変電圧の交流入力を
電力計１で測定し、２の高電圧漏洩トランスで昇圧す
る。高圧コンデンサー３と火花放電間隙４高周波トラン
ス５で構成する共振回路で、高電圧の火花放電による高
周波発振とプラズマを発生する。電磁波とプラズマの相
互作用で増大した電力は高周波ダイオード６で整流し、
直流に変換する。コンデンサー７と８で平滑した直流出
力は電圧計９と電流計１０で測定し、負荷抵抗１１に供
給する。高電圧の火花放電により電磁波と電離気体のプ
ラズマを同時に発生し荷電粒子である電子、及び気体の
イオンを、電磁波との相互作用でタキオン化する。タキ
オン電流のエントロピー減少作用、及び負抵抗効果で電
力を増大する。
図１は実施例（１）の回路図で、可変電圧の交流入力を
電力計１で測定し、２の高電圧漏洩トランスで昇圧す
る。高圧コンデンサー３と火花放電間隙４高周波トラン
ス５で構成する共振回路で、高電圧の火花放電による高
周波発振とプラズマを発生する。電磁波とプラズマの相
互作用で増大した電力は高周波ダイオード６で整流し、
直流に変換する。コンデンサー７と８で平滑した直流出
力は電圧計９と電流計１０で測定し、負荷抵抗１１に供
給する。高電圧の火花放電により電磁波と電離気体のプ
ラズマを同時に発生し荷電粒子である電子、及び気体の
イオンを、電磁波との相互作用でタキオン化する。タキ
オン電流のエントロピー減少作用、及び負抵抗効果で電
力を増大する。
【０００９】 （２）図２は実施例（２）
の回路図で、実施例（１）の高周波出力を電解液に通
じ、電解質イオンとの相互作用により電解質イオンをタ
キオン化する。電解液は鉛蓄電池１２、１３の希硫酸を
用いる。タキオン化した電解質イオンの作用で、入力以
上の電池出力を得ることができる。または電気分解槽を
用いると入力電力以上の電気分解生成物を得ることがで
きる。
の回路図で、実施例（１）の高周波出力を電解液に通
じ、電解質イオンとの相互作用により電解質イオンをタ
キオン化する。電解液は鉛蓄電池１２、１３の希硫酸を
用いる。タキオン化した電解質イオンの作用で、入力以
上の電池出力を得ることができる。または電気分解槽を
用いると入力電力以上の電気分解生成物を得ることがで
きる。
【００１０】 （３）図３は実施例（３）
の回路図で、実施例（１）の高周波出力を熱電極水銀放
電管１４に通じ、水銀蒸気プラズマの荷電粒子をタキオ
ン化し、電力を二段に増大する。
の回路図で、実施例（１）の高周波出力を熱電極水銀放
電管１４に通じ、水銀蒸気プラズマの荷電粒子をタキオ
ン化し、電力を二段に増大する。
【００１１】 （４）図４は実施例（４）
の回路図で、半導体、真空管、放電管等、スイッチング
素子、及び増幅機能素子を用いた高周波発振器、または
パルス発生器１５による振動電流と、二次電池１２、１
３の電解液プラズマとの相互作用により電解質イオンを
タキオン化し電力を増大する。
の回路図で、半導体、真空管、放電管等、スイッチング
素子、及び増幅機能素子を用いた高周波発振器、または
パルス発生器１５による振動電流と、二次電池１２、１
３の電解液プラズマとの相互作用により電解質イオンを
タキオン化し電力を増大する。
【００１２】
【発明の効果】この発明はプラズマの荷電粒子をタキオ
ン化することにより、物理法則の限界を超えたタキオン
の法則にしたがう新しい効果を得ることができる。
ン化することにより、物理法則の限界を超えたタキオン
の法則にしたがう新しい効果を得ることができる。
【００１３】タキオン仮説によると重力、エネルギー、
時間、空間、等、物理法則のすべてに影響し、物理量に
虚数を導入して複素数で扱かわれる性質のものである。
重力に関しては固有質量が虚数になるので、重力質量、
慣性質量ともに虚数になり、無重量（無重力）になる。
エネルギーに関しては速度との関係が通常の逆になり、
エネルギーが増加すると減速し、エネルギーが減少する
と加速する。運動量も同様の関係になる。時間、空間に
関しては座標変換により虚数値の時間、空間の世界が関
係する。
時間、空間、等、物理法則のすべてに影響し、物理量に
虚数を導入して複素数で扱かわれる性質のものである。
重力に関しては固有質量が虚数になるので、重力質量、
慣性質量ともに虚数になり、無重量（無重力）になる。
エネルギーに関しては速度との関係が通常の逆になり、
エネルギーが増加すると減速し、エネルギーが減少する
と加速する。運動量も同様の関係になる。時間、空間に
関しては座標変換により虚数値の時間、空間の世界が関
係する。
【００１４】この発明の実施例はエネルギーに関するも
のでタキオンのエントロピー減少作用、及び負抵抗で熱
力学の第２法則を超えた効果で電力を増大し、同時にプ
ラズマの荷電粒子と電磁波の超光速度相互作用で荷電粒
子を等価的にタキオン化することを実証するものであ
る。
のでタキオンのエントロピー減少作用、及び負抵抗で熱
力学の第２法則を超えた効果で電力を増大し、同時にプ
ラズマの荷電粒子と電磁波の超光速度相互作用で荷電粒
子を等価的にタキオン化することを実証するものであ
る。
【図１】実施例（１）の回路図である。
【図２】実施例（２）の回路図である。
【図３】実施例（３）の回路図である。
【図４】実施例（４）の回路図である。
１ 電力計：横河電気 ＴＩＰＥ ２０４１、 ２ 高電圧漏洩トランス：ネオントランス １５ＫＶ、
または普通の高電圧トランス（一次側に安定用チョー
クコイル使用） ３ 高圧コンデンサー：セラミック円板型 ２５ＫＶ
１０００ｐＦ、 ４ 火花放電間隙：逆Ｕ字型真空ガラス管製水銀電極放
電管 または銅棒 直径１３ｍｍ 長さ２５ｃｍ 先端
円錐形２本対向、 ５ 高周波トランス、 ６ 高周波ダイオード：ショットキバリヤ型 ２００Ｖ
２０Ａ（モトローラ ＭＢＲ２０２００ＣＴ） ４個
直列、 ７ ＭＰコンデンサー：２５０Ｖ ５０μＦ ６個、 ８ 電解コンデンサー：４００Ｖ ２２００μＦ ４
個、 ９ 直流電圧計、 １０ 直流電流計、 １１ 負荷抵抗、 １２ １３ 鉛蓄電池：１２Ｖ 自動車用、 １４ 熱電極水銀放電管、
または普通の高電圧トランス（一次側に安定用チョー
クコイル使用） ３ 高圧コンデンサー：セラミック円板型 ２５ＫＶ
１０００ｐＦ、 ４ 火花放電間隙：逆Ｕ字型真空ガラス管製水銀電極放
電管 または銅棒 直径１３ｍｍ 長さ２５ｃｍ 先端
円錐形２本対向、 ５ 高周波トランス、 ６ 高周波ダイオード：ショットキバリヤ型 ２００Ｖ
２０Ａ（モトローラ ＭＢＲ２０２００ＣＴ） ４個
直列、 ７ ＭＰコンデンサー：２５０Ｖ ５０μＦ ６個、 ８ 電解コンデンサー：４００Ｖ ２２００μＦ ４
個、 ９ 直流電圧計、 １０ 直流電流計、 １１ 負荷抵抗、 １２ １３ 鉛蓄電池：１２Ｖ 自動車用、 １４ 熱電極水銀放電管、
Claims (6)
- 【請求項１】 電流回路の一部をプラズマで構成し、振
動電流及びこれに伴う電磁波とプラズマの荷電粒子の相
互作用で、電磁力線と荷電粒子の相対速度を超光速度に
することにより荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 - 【請求項２】 プラスマの特性と電磁波の周波数の関係
において、プラズマの誘電率が０以上、１未満の範囲を
用いる特許請求の範囲第１項記載の荷電粒子を等価的に
タキオン化する方法 - 【請求項３】 プラズマの誘電率が０になる臨界振動数
以上の振動電流または振動電流を誘発する衝撃電流、パ
ルス電流を用いる特許請求の範囲第１項記載の荷電粒子
を等価的にタキオン化する方法 - 【請求項４】 低圧、常圧、または高圧の気体放電によ
る電離気体プラズマを用いる特許請求の範囲第１項記載
の荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 - 【請求項５】 酸、アルカリ、または塩類の、電解質水
溶液による電解液プラズマを用いる特許請求の範囲第１
項記載の荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 - 【請求項６】 半導体、及び半導体のＰＮ接合、または
半導体と金属接合における固体プラズマを用いる特許請
求の範囲第１項記載の荷電粒子を等価的にタキオン化す
る方法
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP33212492A JPH06151100A (ja) | 1992-10-30 | 1992-10-30 | 荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP33212492A JPH06151100A (ja) | 1992-10-30 | 1992-10-30 | 荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06151100A true JPH06151100A (ja) | 1994-05-31 |
Family
ID=18251422
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP33212492A Pending JPH06151100A (ja) | 1992-10-30 | 1992-10-30 | 荷電粒子を等価的にタキオン化する方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH06151100A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100704488B1 (ko) * | 2006-03-14 | 2007-04-09 | 한국전기연구원 | 충격파 발생 방전회로 및 스파크 갭 스위치의 수명연장방법 |
-
1992
- 1992-10-30 JP JP33212492A patent/JPH06151100A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR100704488B1 (ko) * | 2006-03-14 | 2007-04-09 | 한국전기연구원 | 충격파 발생 방전회로 및 스파크 갭 스위치의 수명연장방법 |
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