JPH059896B2 - - Google Patents
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- JPH059896B2 JPH059896B2 JP56013365A JP1336581A JPH059896B2 JP H059896 B2 JPH059896 B2 JP H059896B2 JP 56013365 A JP56013365 A JP 56013365A JP 1336581 A JP1336581 A JP 1336581A JP H059896 B2 JPH059896 B2 JP H059896B2
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- face plate
- fluorescent surface
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- glass
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- OAICVXFJPJFONN-UHFFFAOYSA-N Phosphorus Chemical compound [P] OAICVXFJPJFONN-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 33
- 239000005357 flat glass Substances 0.000 claims description 32
- PLDDOISOJJCEMH-UHFFFAOYSA-N neodymium(3+);oxygen(2-) Chemical compound [O-2].[O-2].[O-2].[Nd+3].[Nd+3] PLDDOISOJJCEMH-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 2
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- 239000011521 glass Substances 0.000 description 32
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J29/00—Details of cathode-ray tubes or of electron-beam tubes of the types covered by group H01J31/00
- H01J29/86—Vessels; Containers; Vacuum locks
- H01J29/89—Optical or photographic arrangements structurally combined or co-operating with the vessel
- H01J29/898—Spectral filters
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Cathode-Ray Tubes And Fluorescent Screens For Display (AREA)
- Vessels, Lead-In Wires, Accessory Apparatuses For Cathode-Ray Tubes (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
この発明は陰極線管の螢光面に関するものであ
る。
る。
陰極線管の螢光面に映像コントラストを増大せ
しめる有用な手段として螢光面のフエースプレー
トガラスの光透過率を下げる事が行われる。この
原理について第１図により詳しく説明する。
しめる有用な手段として螢光面のフエースプレー
トガラスの光透過率を下げる事が行われる。この
原理について第１図により詳しく説明する。
第１図はカラー陰極線管の螢光面の断面モデル
である。１はフエースプレートガラスでありその
内面には赤(R)、緑(G)、青(B)の３色螢光体素子群２
が設けられている。今この様に構成されたカラー
陰極線管のフエースプレートガラス１に入射する
外来光の強さを（E0）、螢光面で反射された後再
びフエースプレートガラス１の外部へ出て来た反
射光の強さを（E1）、フエースプレートガラス１
の光透過率をTf螢光体素子群の発光の強さを
（F0）、フエースプレートガラス１の外部に出て
来る螢光面光出力を（F1）とすると Ｅ＝E0・Rp・Tf 2 ……（） F1＝F0・Tf ……（） となる。又コントラスト(C)は Ｃ＝E1＋F1／E1 ……（） と定義出来るので（）へ（）（）を代入す
ると Ｃ＝１＋F0／E0・Rp・Tf ……（） となる。厳密に言うならばフエースプレートガラ
ス１の表面での外来光の反射、フエースプレート
ガラス１内での多重反射、散乱電子によるハレー
シヨン等の影響によるフアクターも導入されねば
ならないがここではこれらの影響は十分小さいと
して無視した。陰極線管の映像のコントラストを
向上させるにはフエースプレートガラス１の光透
過率Tfを下げれば良い事は（）式により明ら
かである。従来より陰極線管用のフエースプレー
トガラス１として使用されるガラスは一般に可視
域の光透過率が75％以上のクリアーガラス、60〜
75％のグレイガラス、60％以下のテイントガラス
として区別されて使用されており第２図ａはクリ
アーガラス、ｅはグレイガラスｃはテイントガラ
スの各々代表的な分光透過率曲線をカラー陰極線
管の赤(R)緑(G)青(B)の３色螢光体素子の発光スペク
トルと合わせて示すものである。
である。１はフエースプレートガラスでありその
内面には赤(R)、緑(G)、青(B)の３色螢光体素子群２
が設けられている。今この様に構成されたカラー
陰極線管のフエースプレートガラス１に入射する
外来光の強さを（E0）、螢光面で反射された後再
びフエースプレートガラス１の外部へ出て来た反
射光の強さを（E1）、フエースプレートガラス１
の光透過率をTf螢光体素子群の発光の強さを
（F0）、フエースプレートガラス１の外部に出て
来る螢光面光出力を（F1）とすると Ｅ＝E0・Rp・Tf 2 ……（） F1＝F0・Tf ……（） となる。又コントラスト(C)は Ｃ＝E1＋F1／E1 ……（） と定義出来るので（）へ（）（）を代入す
ると Ｃ＝１＋F0／E0・Rp・Tf ……（） となる。厳密に言うならばフエースプレートガラ
ス１の表面での外来光の反射、フエースプレート
ガラス１内での多重反射、散乱電子によるハレー
シヨン等の影響によるフアクターも導入されねば
ならないがここではこれらの影響は十分小さいと
して無視した。陰極線管の映像のコントラストを
向上させるにはフエースプレートガラス１の光透
過率Tfを下げれば良い事は（）式により明ら
かである。従来より陰極線管用のフエースプレー
トガラス１として使用されるガラスは一般に可視
域の光透過率が75％以上のクリアーガラス、60〜
75％のグレイガラス、60％以下のテイントガラス
として区別されて使用されており第２図ａはクリ
アーガラス、ｅはグレイガラスｃはテイントガラ
スの各々代表的な分光透過率曲線をカラー陰極線
管の赤(R)緑(G)青(B)の３色螢光体素子の発光スペク
トルと合わせて示すものである。
一方この第２図及び（）式を見ても明らかな
如く螢光面の出力即ち螢光面の輝度はコントラス
トとは逆にフエースプレートガラス１の光透過率
Tfが低くなればなるほど低くなつてしまう。即
ち映像のコントラスト性能と輝度性能はフエース
プレートガラス１の光透過率Tfで見る限りは両
立し難いものであり、どちらの性能をより重視す
るかによりフエースプレートガラス１の種類の選
択が行われていた。
如く螢光面の出力即ち螢光面の輝度はコントラス
トとは逆にフエースプレートガラス１の光透過率
Tfが低くなればなるほど低くなつてしまう。即
ち映像のコントラスト性能と輝度性能はフエース
プレートガラス１の光透過率Tfで見る限りは両
立し難いものであり、どちらの性能をより重視す
るかによりフエースプレートガラス１の種類の選
択が行われていた。
この様な輝度性能とコントラスト性能に関する
ジレンマを解消し両性能共に向上させる手段とし
て第２図で示した如く従来可視域でほぼフラツト
な光透過性を有するフエースプレートガラスにか
えて螢光面の３色螢光体素子の各々の発光スペク
トルの谷間の波長域即ち発光エネルギーの少い領
域に於て選択的にフエースプレートガラス１に光
吸収性を持たせる事が提案されている。第３図は
この様な目的にほぼ叶うものとして提案されてい
るフエースプレートガラス１の分光透過率曲線を
示すものであり従来のクリアーガラスにほぼ類似
した組成を有するガラス素材に酸化ネオジウム
（Nd2O3）を1.0重量％添加して形成したものであ
る。（以下ネオジウム入りガラスと称す。） このネオジウム入りガラスは酸化ネオジウム
（Nd2O3）の固有の特性により約580nｍにピーク
を有する急峻な主吸収帯と約580nｍにピークを
有する副吸収帯とを有する。これらの吸収帯は非
常に急峻である為これらの吸収帯以外の部分では
ネオジウム入りガラスはほぼ従来のクリアーガラ
スなみの高い光透過率を有するにもかかわらず可
視域全体の平均的な光透過率はほぼグレイガラス
相当となり螢光面の輝度特性を損う事なく映像コ
ントラストの改善に寄与するものである。
ジレンマを解消し両性能共に向上させる手段とし
て第２図で示した如く従来可視域でほぼフラツト
な光透過性を有するフエースプレートガラスにか
えて螢光面の３色螢光体素子の各々の発光スペク
トルの谷間の波長域即ち発光エネルギーの少い領
域に於て選択的にフエースプレートガラス１に光
吸収性を持たせる事が提案されている。第３図は
この様な目的にほぼ叶うものとして提案されてい
るフエースプレートガラス１の分光透過率曲線を
示すものであり従来のクリアーガラスにほぼ類似
した組成を有するガラス素材に酸化ネオジウム
（Nd2O3）を1.0重量％添加して形成したものであ
る。（以下ネオジウム入りガラスと称す。） このネオジウム入りガラスは酸化ネオジウム
（Nd2O3）の固有の特性により約580nｍにピーク
を有する急峻な主吸収帯と約580nｍにピークを
有する副吸収帯とを有する。これらの吸収帯は非
常に急峻である為これらの吸収帯以外の部分では
ネオジウム入りガラスはほぼ従来のクリアーガラ
スなみの高い光透過率を有するにもかかわらず可
視域全体の平均的な光透過率はほぼグレイガラス
相当となり螢光面の輝度特性を損う事なく映像コ
ントラストの改善に寄与するものである。
第４図はこの様なネオジウム入りガラスの分光
透過率曲線ｄを従来のクリアーガラスの分光透過
率曲線ａとを合わせて示すものである。（カラー
陰極線管の赤(R)緑(G)青(B)の３色螢光体素子の発光
スペクトルも同時に示している。） この様なネオジウム入りガラスをフエースプレ
ートガラスとして使用した場合螢光面の輝度・コ
ントラスト特性は前述した如く大巾に改善される
が螢光面の体色が従来の陰極線管と大きく異なり
外観上観視者に違和観を生じやすい欠点がある。
この螢光面の体色について第５図により更に詳し
く説明する。第５図ABCの各点はテレビジヨン
セツトを家庭等で観視する場合の代表的な種類の
白色外来光の色度点をCIE色度図上にプロツトし
たものでありＡ点は標準光源であるＡ光源の色度
点であり家庭で使用する白熱灯の光の色度点にほ
ぼ近い値を示す。Ｂ点は家庭で使用する白色螢光
灯の光の色度点の一例を示す。Ｃ点は標準光源で
あるＣ光源の色度点であり平均昼光色を示すもの
である。螢光面の螢光体素子群２の分光反射率が
可視光領域でほぼフラツトで且つフエースプレー
トガラス１の分光透過率が従来のクリアーガラス
等の様に可視光領域でほぼフラツトな分布を有す
る場合螢光面で反射されて出てくる反射外来光の
色度点即ち螢光面の体色はこれらの外来光の色度
点にほぼ近い値を示す。一方ネオジウム入りガラ
スを螢光面のフエースプレートガラスとして使用
する場合にはフエースプレートガラスの分光透過
率が可視光領域でフラツトではなく、前述した如
く複雑な起伏を有する為螢光面で反射されて出て
来る反射外来光の色度点即ち螢光面の体色はこれ
ら白色外来光の色度点とは相違して来る。即ち第
５図のＡ光源（Ａ点）の場合について説明する
と、外来光がＡ光源による光の場合には螢光面へ
入射した外来光は螢光体素子群２では可視光領域
でほぼフラツトな反射が行われるもののネオジウ
ム入りガラスの580nｍの主吸収帯に於ける急峻
な吸収と530nｍの副吸収帯に於ける吸収とによ
り反射外来光の波長成分が元々の入射外来光のそ
れとは異なつて来る。これらの影響を色度図上で
見ると580nｍの主吸収帯により外来光の中のこ
の波長成分の光が減少し、色度点は580nｍの単
色色度点（馬蹄型上のＱ点）とＡ光源の色度点Ａ
を結ぶ線分（β）上を580nｍの単色々度点Ｑか
ら遠ざかる様な影響を受ける（これをベクトルa2
で示す。）。同様に530nｍの副吸収帯により外来
光の中のこの波長成分の光が減少し反射外来光の
色度点は530nｍの単色々度点（馬蹄型上のＲ点）
とＡ光源の色度点Ａを結ぶ線分（α）上を530n
ｍの単色々度点Ｒから遠ざかる様な影響を受け
る。（これをベクトルa1で示す。）従つてこれらa1
及びa2の２つのベクトルを合成したベクトルa3方
向へ反射外来光の色度点即ち螢光面の体色は移動
する。又主吸収帯の吸収は副吸収帯の呼吸に比べ
て非常に大きいのでベクトルa2の絶対値はベクト
ルa1の絶対値に比べて十分大きくなる。白色螢光
灯（Ｂ点）及びＣ光源（Ｃ点）の場合も同様に反
射外来光の色度点即ち螢光面の体色は各々ベクト
ルb3及びc3方向へ移動する。この場合も同様に主
吸収帯と副吸収帯の吸収の大きさの違いによりベ
クトルb2及びc2の絶対値はベクトルb1及びc1の絶
対値に比べて十分大きくなる。以上述べた如くネ
オジウム入りガラスを螢光面のフエースプレート
ガラスとして使用した場合螢光面の体色が白色外
来光の色調からずれてしまい不安点なものとなり
螢光面の外観上好ましくない。
透過率曲線ｄを従来のクリアーガラスの分光透過
率曲線ａとを合わせて示すものである。（カラー
陰極線管の赤(R)緑(G)青(B)の３色螢光体素子の発光
スペクトルも同時に示している。） この様なネオジウム入りガラスをフエースプレ
ートガラスとして使用した場合螢光面の輝度・コ
ントラスト特性は前述した如く大巾に改善される
が螢光面の体色が従来の陰極線管と大きく異なり
外観上観視者に違和観を生じやすい欠点がある。
この螢光面の体色について第５図により更に詳し
く説明する。第５図ABCの各点はテレビジヨン
セツトを家庭等で観視する場合の代表的な種類の
白色外来光の色度点をCIE色度図上にプロツトし
たものでありＡ点は標準光源であるＡ光源の色度
点であり家庭で使用する白熱灯の光の色度点にほ
ぼ近い値を示す。Ｂ点は家庭で使用する白色螢光
灯の光の色度点の一例を示す。Ｃ点は標準光源で
あるＣ光源の色度点であり平均昼光色を示すもの
である。螢光面の螢光体素子群２の分光反射率が
可視光領域でほぼフラツトで且つフエースプレー
トガラス１の分光透過率が従来のクリアーガラス
等の様に可視光領域でほぼフラツトな分布を有す
る場合螢光面で反射されて出てくる反射外来光の
色度点即ち螢光面の体色はこれらの外来光の色度
点にほぼ近い値を示す。一方ネオジウム入りガラ
スを螢光面のフエースプレートガラスとして使用
する場合にはフエースプレートガラスの分光透過
率が可視光領域でフラツトではなく、前述した如
く複雑な起伏を有する為螢光面で反射されて出て
来る反射外来光の色度点即ち螢光面の体色はこれ
ら白色外来光の色度点とは相違して来る。即ち第
５図のＡ光源（Ａ点）の場合について説明する
と、外来光がＡ光源による光の場合には螢光面へ
入射した外来光は螢光体素子群２では可視光領域
でほぼフラツトな反射が行われるもののネオジウ
ム入りガラスの580nｍの主吸収帯に於ける急峻
な吸収と530nｍの副吸収帯に於ける吸収とによ
り反射外来光の波長成分が元々の入射外来光のそ
れとは異なつて来る。これらの影響を色度図上で
見ると580nｍの主吸収帯により外来光の中のこ
の波長成分の光が減少し、色度点は580nｍの単
色色度点（馬蹄型上のＱ点）とＡ光源の色度点Ａ
を結ぶ線分（β）上を580nｍの単色々度点Ｑか
ら遠ざかる様な影響を受ける（これをベクトルa2
で示す。）。同様に530nｍの副吸収帯により外来
光の中のこの波長成分の光が減少し反射外来光の
色度点は530nｍの単色々度点（馬蹄型上のＲ点）
とＡ光源の色度点Ａを結ぶ線分（α）上を530n
ｍの単色々度点Ｒから遠ざかる様な影響を受け
る。（これをベクトルa1で示す。）従つてこれらa1
及びa2の２つのベクトルを合成したベクトルa3方
向へ反射外来光の色度点即ち螢光面の体色は移動
する。又主吸収帯の吸収は副吸収帯の呼吸に比べ
て非常に大きいのでベクトルa2の絶対値はベクト
ルa1の絶対値に比べて十分大きくなる。白色螢光
灯（Ｂ点）及びＣ光源（Ｃ点）の場合も同様に反
射外来光の色度点即ち螢光面の体色は各々ベクト
ルb3及びc3方向へ移動する。この場合も同様に主
吸収帯と副吸収帯の吸収の大きさの違いによりベ
クトルb2及びc2の絶対値はベクトルb1及びc1の絶
対値に比べて十分大きくなる。以上述べた如くネ
オジウム入りガラスを螢光面のフエースプレート
ガラスとして使用した場合螢光面の体色が白色外
来光の色調からずれてしまい不安点なものとなり
螢光面の外観上好ましくない。
この発明はこの様なネオジウム入りガラスをカ
ラー陰極線管のフエースプレートガラスとして使
用する場合に必然的に生じて来る螢光面の体色の
不安定化の問題に鑑みなされたものであり、ネオ
ジウム入りガラスをフエースプレートガラスとし
て使用しても螢光面の体色が安定しているカラー
陰極線管を提供するものである。
ラー陰極線管のフエースプレートガラスとして使
用する場合に必然的に生じて来る螢光面の体色の
不安定化の問題に鑑みなされたものであり、ネオ
ジウム入りガラスをフエースプレートガラスとし
て使用しても螢光面の体色が安定しているカラー
陰極線管を提供するものである。
以下第５図〜第７図によりこの発明の一実施例
を示す。先ず前述した第５図によりこの発明の原
理を説明する。前述した如くネオジウム入りガラ
スを螢光面のフエースプレートガラスとして使用
すると580nｍの主吸収帯によつて生じる色度図
上のベクトル（a2、b2、c2）と530nｍの副吸収帯
によつて生じるベクトル（a1、b1、c1）とにより
螢光面の体色が変化するのであるがベクトル
（a1、b1、c1）の大きさは（a2、b2、c2）の大き
さに比べて十分小さい。従つて本発明ではこのベ
クトル（a2、b2、c2）に着目して螢光面の体色の
安定化を計ろうとするものである。この様なベク
トル（a2、b2、c2）の影響を無くすにはこれらの
ベクトルの逆ベクトル即ち（−a2、−b2、−c2）を
生じさせるとよいことは明らかである。この逆ベ
クトルの発生方法についてＡ光源の色度点Ａの場
合について説明する。580nｍの主吸収帯の単色
色度点ＱとＡ光源の色度点Ａとを結ぶ線分βが再
び馬蹄型曲線と交わる点（Qa点）は約470nｍの
単色色度点であるが、今何らかの方法により反射
外来光の波長成分の中でこの約470nｍの波長成
分の光を適当量減じれば色度点は約470nｍの単
色色度点QaとＡ光源の色度点Ａを結ぶ線分β上
を単色色度点Qaから遠ざかる影響を受け−a2の
ベクトルが生じる事は明らかである。他の種類の
白色外来光の場合もこの線分εδの馬蹄型曲線との
交点Qb，Qcは480nｍ近辺に位置し反対外来光中
のこれらの波長成分の光を適当量減じれば−b2及
び−c2のベクトルを生じる事が出来る。即ちネオ
ジウム入りガラスを螢光面のフエースプレートガ
ラスとして使用する場合には反射外来光中の470
〜480nｍの波長成分の光を適当量減じれば螢光
面の体色の変化をほとんど無くす事が可能であ
る。本発明では反射外来光中の470〜480nｍの波
長成分の光を減じる為に従来可視光領域でフラツ
トな分光反射率を有していた３色螢光体素子群２
にかえて少なくとも480nｍ以下の波長域に於け
る３色螢光体素子群２の分光反射率をそれよりも
大きな波長の波長域に於ける分光反射率よりも小
さくするものである。この様にすればどの様な種
類の白色外来光が螢光面に入射しても螢光面の体
色の変化は生じない。具体的には可視光領域の短
波長側で光吸収の大きい黄色系の顔料を適当量緑
(G)又は赤(R)発光螢光体中に付加する事で３色螢光
体素子群２の分光反射率のコントロールが可能と
なる。このような特性を有する顔料としては、ス
ミプラストＹ−Ｒ（登録商標：住友化学工業株式
会社製）が挙げられる。この３色螢光体素子群２
の分光反射率曲線とネオジウム入りガラスを螢光
面のフエースプレートガラスとして使用した場合
の螢光面の体色との関係をＡ光源による外来光の
場合について説明するのが第６図及び第７図であ
る。
を示す。先ず前述した第５図によりこの発明の原
理を説明する。前述した如くネオジウム入りガラ
スを螢光面のフエースプレートガラスとして使用
すると580nｍの主吸収帯によつて生じる色度図
上のベクトル（a2、b2、c2）と530nｍの副吸収帯
によつて生じるベクトル（a1、b1、c1）とにより
螢光面の体色が変化するのであるがベクトル
（a1、b1、c1）の大きさは（a2、b2、c2）の大き
さに比べて十分小さい。従つて本発明ではこのベ
クトル（a2、b2、c2）に着目して螢光面の体色の
安定化を計ろうとするものである。この様なベク
トル（a2、b2、c2）の影響を無くすにはこれらの
ベクトルの逆ベクトル即ち（−a2、−b2、−c2）を
生じさせるとよいことは明らかである。この逆ベ
クトルの発生方法についてＡ光源の色度点Ａの場
合について説明する。580nｍの主吸収帯の単色
色度点ＱとＡ光源の色度点Ａとを結ぶ線分βが再
び馬蹄型曲線と交わる点（Qa点）は約470nｍの
単色色度点であるが、今何らかの方法により反射
外来光の波長成分の中でこの約470nｍの波長成
分の光を適当量減じれば色度点は約470nｍの単
色色度点QaとＡ光源の色度点Ａを結ぶ線分β上
を単色色度点Qaから遠ざかる影響を受け−a2の
ベクトルが生じる事は明らかである。他の種類の
白色外来光の場合もこの線分εδの馬蹄型曲線との
交点Qb，Qcは480nｍ近辺に位置し反対外来光中
のこれらの波長成分の光を適当量減じれば−b2及
び−c2のベクトルを生じる事が出来る。即ちネオ
ジウム入りガラスを螢光面のフエースプレートガ
ラスとして使用する場合には反射外来光中の470
〜480nｍの波長成分の光を適当量減じれば螢光
面の体色の変化をほとんど無くす事が可能であ
る。本発明では反射外来光中の470〜480nｍの波
長成分の光を減じる為に従来可視光領域でフラツ
トな分光反射率を有していた３色螢光体素子群２
にかえて少なくとも480nｍ以下の波長域に於け
る３色螢光体素子群２の分光反射率をそれよりも
大きな波長の波長域に於ける分光反射率よりも小
さくするものである。この様にすればどの様な種
類の白色外来光が螢光面に入射しても螢光面の体
色の変化は生じない。具体的には可視光領域の短
波長側で光吸収の大きい黄色系の顔料を適当量緑
(G)又は赤(R)発光螢光体中に付加する事で３色螢光
体素子群２の分光反射率のコントロールが可能と
なる。このような特性を有する顔料としては、ス
ミプラストＹ−Ｒ（登録商標：住友化学工業株式
会社製）が挙げられる。この３色螢光体素子群２
の分光反射率曲線とネオジウム入りガラスを螢光
面のフエースプレートガラスとして使用した場合
の螢光面の体色との関係をＡ光源による外来光の
場合について説明するのが第６図及び第７図であ
る。
第６図は種々の分光反射率特性を有する３色螢
光体素子群２の可視光領域での分光反射率の例を
示すものであり、図中Ｖは可視光領域でフラツト
な分光反射率を有する３色螢光体素子群２の分光
反射率を示す。又図中WXYZは各々３色螢光体
素子群２の中の緑(G)又は赤(R)発光螢光体中に黄色
系の顔料を付加して３色螢光体素子群２の可視光
領域短波長側での分光反射率を小さくした場合の
３色螢光体素子群２の分光反射率曲線の例を示す
ものであり530nｍに於ける分光反射率に対する
480nｍに於ける分光反射率をＷでは約５％、Ｘ
では約10％Ｙでは約15％Ｚでは約20％減じた例を
示すものである。
光体素子群２の可視光領域での分光反射率の例を
示すものであり、図中Ｖは可視光領域でフラツト
な分光反射率を有する３色螢光体素子群２の分光
反射率を示す。又図中WXYZは各々３色螢光体
素子群２の中の緑(G)又は赤(R)発光螢光体中に黄色
系の顔料を付加して３色螢光体素子群２の可視光
領域短波長側での分光反射率を小さくした場合の
３色螢光体素子群２の分光反射率曲線の例を示す
ものであり530nｍに於ける分光反射率に対する
480nｍに於ける分光反射率をＷでは約５％、Ｘ
では約10％Ｙでは約15％Ｚでは約20％減じた例を
示すものである。
この様な分光反射率特性を有する３色螢光体素
子群２をネオジウム入りガラスのフエースプレー
トガラス１の内面に形成した螢光面へＡ光源から
の外来光が入射した場合の体色即ち反射外来光の
色度点をCIE色度図上に示したものが第７図であ
る。図中ＡはＡ光源の色度点であり、Ｐは従来の
クリアーガラスのフエースプレートガラス１内面
に第６図Ｖの様な可視光領域でフラツトな分光反
射率を有する３色螢光体素子群２を形成した場合
の螢光面からの反射外来光の色度点即ち螢光面の
体色を示す。ＡとＰの色度点が若干ズレるのは第
２図ａで示した如くクリアーガラスの分光透過率
が現実には可視光領域で完全にフラツトではなく
少し凹凸を有する為である。Ｅ，Ｆ，Ｇ，Ｈ，Ｉ
は各々ネオジウム入りガラスのフエースプレート
ガラス１内面に第６図Ｖ，Ｗ，Ｘ，Ｙ，Ｚの如く
の分光反射率曲線を有する螢光体素子群２を形成
した場合の螢光面からの反射外来光の色度点即ち
螢光面の体色を示すものである。第６図Ｖで示し
た様な可視光領域でフラツトな分光反射率を有す
る螢光体素子群２を形成した場合には反射外来光
の色度点はＥ点迄移動してしまい螢光面の体色が
変化して外観上好ましくないが螢光体素子群２の
分光反射率特性を第６図Ｗ，Ｘ，Ｙ，Ｚとコント
ロールするにつれて反射外来光の色度点は第７図
Ｆ，Ｇ，Ｈ，Ｉの点へ移動する。従つて螢光体素
子群２の分光反射率特性を第６図のＹ〜Ｚの間に
コントロールすれば反射外来光の色度点即ち螢光
面の体色はほぼ入射外光の色度点Ａの近傍へ復帰
させる事が可能である。
子群２をネオジウム入りガラスのフエースプレー
トガラス１の内面に形成した螢光面へＡ光源から
の外来光が入射した場合の体色即ち反射外来光の
色度点をCIE色度図上に示したものが第７図であ
る。図中ＡはＡ光源の色度点であり、Ｐは従来の
クリアーガラスのフエースプレートガラス１内面
に第６図Ｖの様な可視光領域でフラツトな分光反
射率を有する３色螢光体素子群２を形成した場合
の螢光面からの反射外来光の色度点即ち螢光面の
体色を示す。ＡとＰの色度点が若干ズレるのは第
２図ａで示した如くクリアーガラスの分光透過率
が現実には可視光領域で完全にフラツトではなく
少し凹凸を有する為である。Ｅ，Ｆ，Ｇ，Ｈ，Ｉ
は各々ネオジウム入りガラスのフエースプレート
ガラス１内面に第６図Ｖ，Ｗ，Ｘ，Ｙ，Ｚの如く
の分光反射率曲線を有する螢光体素子群２を形成
した場合の螢光面からの反射外来光の色度点即ち
螢光面の体色を示すものである。第６図Ｖで示し
た様な可視光領域でフラツトな分光反射率を有す
る螢光体素子群２を形成した場合には反射外来光
の色度点はＥ点迄移動してしまい螢光面の体色が
変化して外観上好ましくないが螢光体素子群２の
分光反射率特性を第６図Ｗ，Ｘ，Ｙ，Ｚとコント
ロールするにつれて反射外来光の色度点は第７図
Ｆ，Ｇ，Ｈ，Ｉの点へ移動する。従つて螢光体素
子群２の分光反射率特性を第６図のＹ〜Ｚの間に
コントロールすれば反射外来光の色度点即ち螢光
面の体色はほぼ入射外光の色度点Ａの近傍へ復帰
させる事が可能である。
以上は白色外来光の光源がＡ光源の場合につい
て述べたが白色螢光灯やＣ光源による白色外来光
の場合も同様に螢光体素子群２の480nｍ以下の
波長域に於ける分光反射率をそれよりも大きな波
長の波長域に於ける分光反射よりも小さくしてお
けば同様の効果が得られる。
て述べたが白色螢光灯やＣ光源による白色外来光
の場合も同様に螢光体素子群２の480nｍ以下の
波長域に於ける分光反射率をそれよりも大きな波
長の波長域に於ける分光反射よりも小さくしてお
けば同様の効果が得られる。
以上の様に本発明によればネオジウム入りガラ
スをフエースプレートガラスに使用した場合の螢
光面の体色の不安定化の問題が３色螢光体素子群
の分光反射特性により改善され十分安定した落ち
着いた体色を有する螢光面が得られコントラス
ト・輝度特性の改善とも合わせて非常に高品位の
陰極線管を供する事が可能となる。
スをフエースプレートガラスに使用した場合の螢
光面の体色の不安定化の問題が３色螢光体素子群
の分光反射特性により改善され十分安定した落ち
着いた体色を有する螢光面が得られコントラス
ト・輝度特性の改善とも合わせて非常に高品位の
陰極線管を供する事が可能となる。
第１図は陰極線管の螢光面の断面モデルを示す
図、第２図は各種ガラスの代表的な分光透過率曲
線を示す図、第３図はネオジウム入りガラスの分
光透過率曲線を示す図、第４図はネオジウム入り
ガラスとクリアーガラスの分光透過率曲線を示す
図、第５図はCIE色度図上の白色外来光の色度点
を示す図、第６図は種々の分光反射率特性を有す
る３色螢光体素子群の可視光領域での分光反射率
を示す図、第７図はＡ光源を使用した場合の螢光
面の体色を示す図である。 図中１はフエースプレートガラス、２は赤(R)緑
(G)青(B)の３色螢光体素子群である。
図、第２図は各種ガラスの代表的な分光透過率曲
線を示す図、第３図はネオジウム入りガラスの分
光透過率曲線を示す図、第４図はネオジウム入り
ガラスとクリアーガラスの分光透過率曲線を示す
図、第５図はCIE色度図上の白色外来光の色度点
を示す図、第６図は種々の分光反射率特性を有す
る３色螢光体素子群の可視光領域での分光反射率
を示す図、第７図はＡ光源を使用した場合の螢光
面の体色を示す図である。 図中１はフエースプレートガラス、２は赤(R)緑
(G)青(B)の３色螢光体素子群である。
Claims (1)
- １ 酸化ネオジウム（Nd2O3）を含有して成るフ
エースプレートガラスと該フエースプレートガラ
スの内面に設けられた複数色の螢光体素子群とに
より螢光面が構成されると共に該螢光体素子群の
480nｍ以下の波長域に於ける分光反射率をそれ
よりも大きな波長の波長域に於ける分光反射率よ
りも小さくした事を特徴とする陰極線管。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1336581A JPS57126051A (en) | 1981-01-29 | 1981-01-29 | Cathode-ray tube |
| KR8200134A KR860001676B1 (ko) | 1981-01-29 | 1982-01-14 | 음극선관 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1336581A JPS57126051A (en) | 1981-01-29 | 1981-01-29 | Cathode-ray tube |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS57126051A JPS57126051A (en) | 1982-08-05 |
| JPH059896B2 true JPH059896B2 (ja) | 1993-02-08 |
Family
ID=11831065
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1336581A Granted JPS57126051A (en) | 1981-01-29 | 1981-01-29 | Cathode-ray tube |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS57126051A (ja) |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5613367A (en) * | 1979-07-02 | 1981-02-09 | Grace W R & Co | Combined article of sack |
-
1981
- 1981-01-29 JP JP1336581A patent/JPS57126051A/ja active Granted
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5613367A (en) * | 1979-07-02 | 1981-02-09 | Grace W R & Co | Combined article of sack |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS57126051A (en) | 1982-08-05 |
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