JPH05257176A - 光パルス列発生装置 - Google Patents
光パルス列発生装置Info
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- JPH05257176A JPH05257176A JP5567892A JP5567892A JPH05257176A JP H05257176 A JPH05257176 A JP H05257176A JP 5567892 A JP5567892 A JP 5567892A JP 5567892 A JP5567892 A JP 5567892A JP H05257176 A JPH05257176 A JP H05257176A
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- optical pulse
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- light source
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Abstract
(57)【要約】
【構成】 本願発明の光パルス列発生装置１は、光信号
を発生させるプローブ光源２と、空間光変調器３と、超
短光パルスを発生させるポンプ光源４と、超短光パルス
をスペクトル分解する第１の波長分散素子５と、光信号
及び超短光パルスをフーリエ変換する第１のフーリエ変
換素子６と、光信号及び超短光パルスを非線形相互作用
させ時系列光信号とする２次非線形光学媒質７と、この
光信号をフーリエ変換する第２のフーリエ変換素子８
と、フーリエ変換された光信号をスペクトル合成する第
２の波長分散素子９とを具備してなることを特徴とす
る。また、複数のプローブ光源を一次元に配置させても
よい。 【効果】 効率的かつ高速に可変の超高ビットレート光
信号列（信号光）を発生させることができ、フーリエ変
換面における空間フィルタリング実行時に信号光のパラ
メトリック増幅をも併せて行うことができる。
を発生させるプローブ光源２と、空間光変調器３と、超
短光パルスを発生させるポンプ光源４と、超短光パルス
をスペクトル分解する第１の波長分散素子５と、光信号
及び超短光パルスをフーリエ変換する第１のフーリエ変
換素子６と、光信号及び超短光パルスを非線形相互作用
させ時系列光信号とする２次非線形光学媒質７と、この
光信号をフーリエ変換する第２のフーリエ変換素子８
と、フーリエ変換された光信号をスペクトル合成する第
２の波長分散素子９とを具備してなることを特徴とす
る。また、複数のプローブ光源を一次元に配置させても
よい。 【効果】 効率的かつ高速に可変の超高ビットレート光
信号列（信号光）を発生させることができ、フーリエ変
換面における空間フィルタリング実行時に信号光のパラ
メトリック増幅をも併せて行うことができる。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、時分割多重方式による
大容量光通信及びその交換において好適に用いられ、空
間フーリエ変換された並列入力信号を実時間的に処理し
時系列信号へ変換する光パルス列発生装置に関するもの
である。
大容量光通信及びその交換において好適に用いられ、空
間フーリエ変換された並列入力信号を実時間的に処理し
時系列信号へ変換する光パルス列発生装置に関するもの
である。
【０００２】
【従来の技術】将来の大容量光通信技術の一つの方向と
して、例えば、光ソリトン通信方式に見られるような超
短光パルス列による時分割多重通信方式が考えられてい
る。また、近年、急激に進歩しつつある超短光パルス発
生技術においては、光の振動周期にして僅か３サイクル
に相当する６フェムト秒の光パルス幅を実現するに至っ
ている（参考文献１：R.L.Fork, C.H.Brito-Cruz, P.C.
Becker, and C.V.Shank, Opt. Lett. 12, 483(198
7)）。そして、このような超短光パルスを用いれば、原
理的には１００Ｔｂ／ｓ程度の高ビットレート光パルス
列を発生させることが期待できるのであるが、実際に
は、極限的に幅の狭い光パルスはレーザ装置から高々数
十Ｈｚの繰り返しで発生するのみである。また、一方で
は、半導体レーザの利得スイッチング法で直接数十ＧＨ
ｚ程度の繰り返しの光短パルス列が実現されているが、
光パルス幅は数ピコ秒程度に留まり、より光パルス幅の
狭い超短光パルスを発生するまでには至っていない。そ
こで、ビットレートの低い光パルス列を高ビットレート
化することにより、より光パルス幅の狭い超短光パルス
を発生させる試みがなされており、例えば、時間軸上で
直接操作する手法として、光ファイバ遅延線と高速光ス
イッチを用いる方法が考えられている（参考文献２：M.
Tsukada and Y.Shimazu, Electron. Lett. 26, 1895(19
90)）。
して、例えば、光ソリトン通信方式に見られるような超
短光パルス列による時分割多重通信方式が考えられてい
る。また、近年、急激に進歩しつつある超短光パルス発
生技術においては、光の振動周期にして僅か３サイクル
に相当する６フェムト秒の光パルス幅を実現するに至っ
ている（参考文献１：R.L.Fork, C.H.Brito-Cruz, P.C.
Becker, and C.V.Shank, Opt. Lett. 12, 483(198
7)）。そして、このような超短光パルスを用いれば、原
理的には１００Ｔｂ／ｓ程度の高ビットレート光パルス
列を発生させることが期待できるのであるが、実際に
は、極限的に幅の狭い光パルスはレーザ装置から高々数
十Ｈｚの繰り返しで発生するのみである。また、一方で
は、半導体レーザの利得スイッチング法で直接数十ＧＨ
ｚ程度の繰り返しの光短パルス列が実現されているが、
光パルス幅は数ピコ秒程度に留まり、より光パルス幅の
狭い超短光パルスを発生するまでには至っていない。そ
こで、ビットレートの低い光パルス列を高ビットレート
化することにより、より光パルス幅の狭い超短光パルス
を発生させる試みがなされており、例えば、時間軸上で
直接操作する手法として、光ファイバ遅延線と高速光ス
イッチを用いる方法が考えられている（参考文献２：M.
Tsukada and Y.Shimazu, Electron. Lett. 26, 1895(19
90)）。
【０００３】また、光の周波数領域で処理を行う手法も
提案されている（参考文献３：A.M.Weiner, J.P.Herita
ge, and E.M.Kirschner, J. Opt. Soc. Am. B 5, 1563
(1988)）。この方法は、超短光パルスがもともと広い波
長域にわたるスペクトルを有していることに着目して行
われる処理であり、使用する素子の応答速度に対する要
請が軽く、任意の光パルス波形（例えば、矩形波）を実
現する能力をも有する点で優れた手法である。この方式
では、波長分散素子とフーリエ変換素子とを組み合わせ
て用いることにより、光パルスの周波数情報を空間的な
位置情報に変換する。次に、フーリエ変換面で空間フィ
ルタリングを実行することによって、位相および振幅変
調を施す。その後、再度フーリエ変換素子と波長分散素
子とを組み合わせた光学系を通過させることにより、時
系列信号に逆変換し、任意の光パルス系列を発生させ
る。すなわち、この方式では、時間領域と共役関係にあ
る周波数領域での処理を光波情報処理の最大の利点であ
る並列処理性を活用して実行している。それゆえ、素子
の応答速度に対する要請を軽減することが可能となって
いる。
提案されている（参考文献３：A.M.Weiner, J.P.Herita
ge, and E.M.Kirschner, J. Opt. Soc. Am. B 5, 1563
(1988)）。この方法は、超短光パルスがもともと広い波
長域にわたるスペクトルを有していることに着目して行
われる処理であり、使用する素子の応答速度に対する要
請が軽く、任意の光パルス波形（例えば、矩形波）を実
現する能力をも有する点で優れた手法である。この方式
では、波長分散素子とフーリエ変換素子とを組み合わせ
て用いることにより、光パルスの周波数情報を空間的な
位置情報に変換する。次に、フーリエ変換面で空間フィ
ルタリングを実行することによって、位相および振幅変
調を施す。その後、再度フーリエ変換素子と波長分散素
子とを組み合わせた光学系を通過させることにより、時
系列信号に逆変換し、任意の光パルス系列を発生させ
る。すなわち、この方式では、時間領域と共役関係にあ
る周波数領域での処理を光波情報処理の最大の利点であ
る並列処理性を活用して実行している。それゆえ、素子
の応答速度に対する要請を軽減することが可能となって
いる。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】上述した光の周波数領
域で処理を行う手法においては、空間フィルタとして、
発生させるべき時間波形のフーリエ変換に相当する透過
率／位相特性を有するマスクを準備することが必要とな
る。該マスクの最も簡単なものはフーリエ変換ホログラ
ムである（参考文献４：K.Ema and F.Shimizu, Jpn. J.
Appl. Phys. 29,L631(1990)）が、固定のホログラムを
用いたのでは、次々と信号波形を書き換えることが不可
能である。また、液晶空間光変調器等を用いることも可
能ではある（参考文献５：A.M.Weiner, D.E.Leaird, J.
S.Patel, and J.R.Wullert, Opt.Lett. 15, 326(199
0)）が、応答速度が遅いことならびに、発生すべき時間
波形のフーリエ変換を計算しなくてはならなことなどの
問題があり、やはり次々と光パルス列（波形）を書き換
える用途への適用は困難である。
域で処理を行う手法においては、空間フィルタとして、
発生させるべき時間波形のフーリエ変換に相当する透過
率／位相特性を有するマスクを準備することが必要とな
る。該マスクの最も簡単なものはフーリエ変換ホログラ
ムである（参考文献４：K.Ema and F.Shimizu, Jpn. J.
Appl. Phys. 29,L631(1990)）が、固定のホログラムを
用いたのでは、次々と信号波形を書き換えることが不可
能である。また、液晶空間光変調器等を用いることも可
能ではある（参考文献５：A.M.Weiner, D.E.Leaird, J.
S.Patel, and J.R.Wullert, Opt.Lett. 15, 326(199
0)）が、応答速度が遅いことならびに、発生すべき時間
波形のフーリエ変換を計算しなくてはならなことなどの
問題があり、やはり次々と光パルス列（波形）を書き換
える用途への適用は困難である。
【０００５】前記ホログラムの実時間化としては、非線
形光学媒質中での３次非線形応答特性を用いた縮退四光
波混合の応用、光誘起屈折率効果の応用が考えられてい
る（参考文献６：K.Ema, M.K.Gonogami, and F.Shimiz
u, Appl. Phys. Lett. 59, 2799(1991)）。しかしなが
ら、一般に、３次非線形応答特性は比較的高速応答性を
示すものの効果が小さいという欠点がある。例えば、一
部の半導体励起子遷移のように比較的大きな非線形性を
示すものもあるが、これらはほとんど極低温状態でのみ
存在するという欠点があり、実用性が極めて乏しい。こ
れに対し、光誘起屈折率効果は一般に効率が高いものの
応答が遅いという欠点がある。
形光学媒質中での３次非線形応答特性を用いた縮退四光
波混合の応用、光誘起屈折率効果の応用が考えられてい
る（参考文献６：K.Ema, M.K.Gonogami, and F.Shimiz
u, Appl. Phys. Lett. 59, 2799(1991)）。しかしなが
ら、一般に、３次非線形応答特性は比較的高速応答性を
示すものの効果が小さいという欠点がある。例えば、一
部の半導体励起子遷移のように比較的大きな非線形性を
示すものもあるが、これらはほとんど極低温状態でのみ
存在するという欠点があり、実用性が極めて乏しい。こ
れに対し、光誘起屈折率効果は一般に効率が高いものの
応答が遅いという欠点がある。
【０００６】時分割多重方式による通信容量の増加のた
めには、短パルスを使用した高ビットレートパルス列の
発生が必須であるが、レーザ光源の直接変調法による手
法では、ピコ秒以下の超短パルス化が困難なことから、
ビットレートに制約が生じる。そこで、ピコ秒からサブ
ピコ秒に至る光パルスまで任意の高速パルス列を合成す
るためには、実時間的に書き換え可能な空間フィルタを
準備する必要がある。しかしながら、この空間フィルタ
として３次非線形分極を利用すれば回折効率が低くな
り、光誘起屈折率効果を用いれば応答速度が低くなると
いう問題点がある。
めには、短パルスを使用した高ビットレートパルス列の
発生が必須であるが、レーザ光源の直接変調法による手
法では、ピコ秒以下の超短パルス化が困難なことから、
ビットレートに制約が生じる。そこで、ピコ秒からサブ
ピコ秒に至る光パルスまで任意の高速パルス列を合成す
るためには、実時間的に書き換え可能な空間フィルタを
準備する必要がある。しかしながら、この空間フィルタ
として３次非線形分極を利用すれば回折効率が低くな
り、光誘起屈折率効果を用いれば応答速度が低くなると
いう問題点がある。
【０００７】本発明は、上記の事情に鑑みてなされたも
のであって、従来の様々な問題点や欠点を解決するとと
もに、高効率と高速応答を実現し、超高ビットレートの
光信号パルス列を合成することのできる光パルス列発生
装置を提供することにある。
のであって、従来の様々な問題点や欠点を解決するとと
もに、高効率と高速応答を実現し、超高ビットレートの
光信号パルス列を合成することのできる光パルス列発生
装置を提供することにある。
【０００８】
【課題を解決するための手段】上記課題を解決するため
に、本発明は下記の様な光パルス列発生装置を採用し
た。すなわち、請求項１記載の光パルス列発生装置は、
プローブ光源と、該プローブ光源から発生する光信号を
空間光変調する空間光変調器と、超短光パルスを発生さ
せるポンプ光源と、該ポンプ光源から発生する超短光パ
ルスをスペクトル分解する第１の波長分散素子と、前記
空間光変調器から発生する光信号及び波長分散素子から
発生する超短光パルスをそれぞれフーリエ変換する第１
のフーリエ変換素子と、該第１のフーリエ変換素子から
出射される光信号及び超短光パルスを非線形相互作用さ
せて時系列光信号を発生させる２次非線形光学媒質と、
該２次非線形光学媒質から発生する時系列光信号をフー
リエ変換する第２のフーリエ変換素子と、該第２のフー
リエ変換素子から発生する時系列光信号をスペクトル合
成する第２の波長分散素子とを具備してなることを特徴
としている。
に、本発明は下記の様な光パルス列発生装置を採用し
た。すなわち、請求項１記載の光パルス列発生装置は、
プローブ光源と、該プローブ光源から発生する光信号を
空間光変調する空間光変調器と、超短光パルスを発生さ
せるポンプ光源と、該ポンプ光源から発生する超短光パ
ルスをスペクトル分解する第１の波長分散素子と、前記
空間光変調器から発生する光信号及び波長分散素子から
発生する超短光パルスをそれぞれフーリエ変換する第１
のフーリエ変換素子と、該第１のフーリエ変換素子から
出射される光信号及び超短光パルスを非線形相互作用さ
せて時系列光信号を発生させる２次非線形光学媒質と、
該２次非線形光学媒質から発生する時系列光信号をフー
リエ変換する第２のフーリエ変換素子と、該第２のフー
リエ変換素子から発生する時系列光信号をスペクトル合
成する第２の波長分散素子とを具備してなることを特徴
としている。
【０００９】また、請求項２記載の光パルス列発生装置
は、一次元に配置される複数のプローブ光源と、超短光
パルスを発生させるポンプ光源と、該ポンプ光源から発
生する超短光パルスをスペクトル分解する第１の波長分
散素子と、前記複数のプローブ光源から発生する各々の
光信号及び波長分散素子から発生する超短光パルスをそ
れぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換素子と、該
第１のフーリエ変換素子から出射される複数の光信号及
び超短光パルスを非線形相互作用させて時系列光信号を
発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非線形光学媒
質から発生する時系列光信号をフーリエ変換する第２の
フーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換素子から発
生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の波長分
散素子とを具備してなることを特徴としている。
は、一次元に配置される複数のプローブ光源と、超短光
パルスを発生させるポンプ光源と、該ポンプ光源から発
生する超短光パルスをスペクトル分解する第１の波長分
散素子と、前記複数のプローブ光源から発生する各々の
光信号及び波長分散素子から発生する超短光パルスをそ
れぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換素子と、該
第１のフーリエ変換素子から出射される複数の光信号及
び超短光パルスを非線形相互作用させて時系列光信号を
発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非線形光学媒
質から発生する時系列光信号をフーリエ変換する第２の
フーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換素子から発
生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の波長分
散素子とを具備してなることを特徴としている。
【００１０】また、請求項３記載の光パルス列発生装置
は、請求項１または２記載の光パルス列発生装置におい
て、前記ポンプ光源は、共振器内部に第２高調波発生用
の非線形光学媒質を具備してなることを特徴としてい
る。
は、請求項１または２記載の光パルス列発生装置におい
て、前記ポンプ光源は、共振器内部に第２高調波発生用
の非線形光学媒質を具備してなることを特徴としてい
る。
【００１１】
【作用】本発明の請求項１記載の光パルス列発生装置で
は、前記プローブ光源から発生する光信号は空間光変調
器により空間光変調される。一方、前記ポンプ光源から
発生する超短光パルスは第１の波長分散素子によりスペ
クトル分解される。前記空間光変調器から発生する光信
号及び波長分散素子から発生する超短光パルスは第１の
フーリエ変換素子に入射されてそれぞれが個別にフーリ
エ変換される。
は、前記プローブ光源から発生する光信号は空間光変調
器により空間光変調される。一方、前記ポンプ光源から
発生する超短光パルスは第１の波長分散素子によりスペ
クトル分解される。前記空間光変調器から発生する光信
号及び波長分散素子から発生する超短光パルスは第１の
フーリエ変換素子に入射されてそれぞれが個別にフーリ
エ変換される。
【００１２】フーリエ変換された光信号及び超短光パル
スは、２次非線形光学媒質内で非線形相互作用し時系列
光信号となって該２次非線形光学媒質から出射される。
この時系列光信号は第２のフーリエ変換素子においてフ
ーリエ変換され、さらに第２の波長分散素子においてス
ペクトル合成されて出射される。
スは、２次非線形光学媒質内で非線形相互作用し時系列
光信号となって該２次非線形光学媒質から出射される。
この時系列光信号は第２のフーリエ変換素子においてフ
ーリエ変換され、さらに第２の波長分散素子においてス
ペクトル合成されて出射される。
【００１３】ここで、空間光変調器への入力光信号パタ
ーンをそのまま光パルス列に変換するのであれば、プロ
ーブ光はＣＷ光（連続発振光）または、超短光パルスと
同じタイミングで非線形光学媒質に入射する単純な光パ
ルス列であれば良い。この光パルス列発生装置では、効
率的かつ高速に可変の超高ビットレート光信号列（信号
光）を発生させることが可能となり、フーリエ変換面に
おける空間フィルタリング実行時に信号光のパラメトリ
ック増幅をも併せて行うことが可能となる。
ーンをそのまま光パルス列に変換するのであれば、プロ
ーブ光はＣＷ光（連続発振光）または、超短光パルスと
同じタイミングで非線形光学媒質に入射する単純な光パ
ルス列であれば良い。この光パルス列発生装置では、効
率的かつ高速に可変の超高ビットレート光信号列（信号
光）を発生させることが可能となり、フーリエ変換面に
おける空間フィルタリング実行時に信号光のパラメトリ
ック増幅をも併せて行うことが可能となる。
【００１４】また、請求項２記載の光パルス列発生装置
では、一次元に配置される複数のプローブ光源から発生
する光信号及び第１の波長分散素子によりスペクトル分
解される超短光パルスは、第１のフーリエ変換素子に入
射されてそれぞれが個別にフーリエ変換される。
では、一次元に配置される複数のプローブ光源から発生
する光信号及び第１の波長分散素子によりスペクトル分
解される超短光パルスは、第１のフーリエ変換素子に入
射されてそれぞれが個別にフーリエ変換される。
【００１５】フーリエ変換された光信号及び超短光パル
スは、２次非線形光学媒質内で非線形相互作用し時系列
光信号となって該２次非線形光学媒質から出射される。
この時系列光信号は第２のフーリエ変換素子においてフ
ーリエ変換され、さらに第２の波長分散素子においてス
ペクトル合成されて出射される。
スは、２次非線形光学媒質内で非線形相互作用し時系列
光信号となって該２次非線形光学媒質から出射される。
この時系列光信号は第２のフーリエ変換素子においてフ
ーリエ変換され、さらに第２の波長分散素子においてス
ペクトル合成されて出射される。
【００１６】これより、空間光変調器を使わずに空間パ
ターンを実現することが可能になる。また、この空間パ
ターンが出力される光信号の時系列パターンとなるの
で、個々のプローブ光信号列が置かれた位置に対応して
時間的にずれて多重化されることになり、入力信号のビ
ットレートを変えることなく多重化する（ビット多重）
ことが可能になる。
ターンを実現することが可能になる。また、この空間パ
ターンが出力される光信号の時系列パターンとなるの
で、個々のプローブ光信号列が置かれた位置に対応して
時間的にずれて多重化されることになり、入力信号のビ
ットレートを変えることなく多重化する（ビット多重）
ことが可能になる。
【００１７】また、請求項３記載の光パルス列発生装置
では、前記ポンプ光源の共振器内部に第２高調波発生用
の非線形光学媒質を具備することにより、基本波と第２
高調波の光パルスを高効率で得ることが可能になる。し
たがって、第２高調波をポンプ光とし、基本波をプロー
ブ光として用いることにより、同一のパルス光源を用い
た送受信装置とすることが可能になる。
では、前記ポンプ光源の共振器内部に第２高調波発生用
の非線形光学媒質を具備することにより、基本波と第２
高調波の光パルスを高効率で得ることが可能になる。し
たがって、第２高調波をポンプ光とし、基本波をプロー
ブ光として用いることにより、同一のパルス光源を用い
た送受信装置とすることが可能になる。
【００１８】
【実施例】以下、本発明に係る光パルス列発生装置につ
いて説明する。 （第１実施例）図１は光パルス列発生装置１の構成図で
ある。この光パルス列発生装置１は、プローブ光源２
と、プローブ光源２から発生する光信号を空間光変調す
る空間光変調器３と、超短光パルスを発生させるポンプ
光源４と、ポンプ光源４から発生する超短光パルスをス
ペクトル分解する第１の波長分散素子５と、空間光変調
器３から発生する光信号及び波長分散素子５から発生す
る超短光パルスをそれぞれフーリエ変換する第１のフー
リエ変換素子６と、第１のフーリエ変換素子６から出射
される光信号及び超短光パルスを非線形相互作用させて
時系列光信号を発生させる２次の非線形感受率χ(2)を
有する２次非線形光学媒質７と、２次非線形光学媒質７
から発生する時系列光信号をフーリエ変換する第２のフ
ーリエ変換素子８と、第２のフーリエ変換素子８から発
生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の波長分
散素子９とから構成されている。
いて説明する。 （第１実施例）図１は光パルス列発生装置１の構成図で
ある。この光パルス列発生装置１は、プローブ光源２
と、プローブ光源２から発生する光信号を空間光変調す
る空間光変調器３と、超短光パルスを発生させるポンプ
光源４と、ポンプ光源４から発生する超短光パルスをス
ペクトル分解する第１の波長分散素子５と、空間光変調
器３から発生する光信号及び波長分散素子５から発生す
る超短光パルスをそれぞれフーリエ変換する第１のフー
リエ変換素子６と、第１のフーリエ変換素子６から出射
される光信号及び超短光パルスを非線形相互作用させて
時系列光信号を発生させる２次の非線形感受率χ(2)を
有する２次非線形光学媒質７と、２次非線形光学媒質７
から発生する時系列光信号をフーリエ変換する第２のフ
ーリエ変換素子８と、第２のフーリエ変換素子８から発
生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の波長分
散素子９とから構成されている。
【００１９】ここで、プローブ光源２から発生されるプ
ローブ光は、空間光変調器への入力光信号パターンをそ
のまま光パルス列に変換するのであれば、ＣＷ光（連続
発振光）または、超短光パルスと同じタイミングで非線
形光学媒質に入射する単純な光パルス列であれば良い。
ローブ光は、空間光変調器への入力光信号パターンをそ
のまま光パルス列に変換するのであれば、ＣＷ光（連続
発振光）または、超短光パルスと同じタイミングで非線
形光学媒質に入射する単純な光パルス列であれば良い。
【００２０】次に、光パルス列発生装置１の特徴であ
る、２次非線形光学媒質７のパラメトリック非線形相互
作用によりピコ〜サブピコ秒光パルスから高ビットレー
ト光パルス列を発生させる原理について説明する。ポン
プ光源４から発生した超短光パルスは、波長分散素子５
（回折格子、波長分散プリズム等から構成される）によ
り、スペクトル分解され、成分ごとに異なった角度で進
行する。すなわち、ここでは、ポンプ光のスペクトル情
報が空間周波数情報に変換される。
る、２次非線形光学媒質７のパラメトリック非線形相互
作用によりピコ〜サブピコ秒光パルスから高ビットレー
ト光パルス列を発生させる原理について説明する。ポン
プ光源４から発生した超短光パルスは、波長分散素子５
（回折格子、波長分散プリズム等から構成される）によ
り、スペクトル分解され、成分ごとに異なった角度で進
行する。すなわち、ここでは、ポンプ光のスペクトル情
報が空間周波数情報に変換される。
【００２１】スペクトル分解されたポンプ光の電界振幅
Ｅp1（ｘ，ｔ）は、波長分散素子５への入射光電界振幅
Ｅin（ｔ）を用いて、
Ｅp1（ｘ，ｔ）は、波長分散素子５への入射光電界振幅
Ｅin（ｔ）を用いて、
【数１】 と表される。ここで、ａinは入射側に置いた波長分散素
子の分散量を与えるパラメータである。
子の分散量を与えるパラメータである。
【００２２】次に、フーリエ変換素子６（フーリエ変換
レンズ、放物面鏡等から構成される）により、フーリエ
変換面（焦点面）上で空間周波数情報（波長成分）が位
置情報に変換される。フーリエ変換面でのポンプ光の電
界振幅Ｅp2（ｘ，ｔ）は、
レンズ、放物面鏡等から構成される）により、フーリエ
変換面（焦点面）上で空間周波数情報（波長成分）が位
置情報に変換される。フーリエ変換面でのポンプ光の電
界振幅Ｅp2（ｘ，ｔ）は、
【数２】 で与えられる。ここで、Ｅ（Ｎx）は、Ｅ（ｘ）の空間
フーリエ変換を意味し、
フーリエ変換を意味し、
【数３】 で定義される。ここで、αpuはポンプ光の波長λpuと入
射側のフーリエ変換素子の焦点距離ｆ1により決定され
るパラメータである。
射側のフーリエ変換素子の焦点距離ｆ1により決定され
るパラメータである。
【００２３】このフーリエ変換面に２次非線形応答を示
す２次非線形光学媒質７を設置する。一方、プローブ光
源２から発生するプローブ光は、空間変調器３により空
間変調（波面内での振幅・位相変調、すなわち濃淡分布
的な変調）が施され、フーリエ変換素子６によって２次
非線形光学媒質７面上に、変調された波面情報の空間フ
ーリエ変換像が現れる。つまり、プローブ光が作る像の
電界振幅Ｅ2（ｘ）は、変調前のプローブ光パターンが
一様と仮定すれば、空間変調信号Ｅ1（ｘ）のフーリエ
変換に比例したものとなっており、次式で与えられる。
す２次非線形光学媒質７を設置する。一方、プローブ光
源２から発生するプローブ光は、空間変調器３により空
間変調（波面内での振幅・位相変調、すなわち濃淡分布
的な変調）が施され、フーリエ変換素子６によって２次
非線形光学媒質７面上に、変調された波面情報の空間フ
ーリエ変換像が現れる。つまり、プローブ光が作る像の
電界振幅Ｅ2（ｘ）は、変調前のプローブ光パターンが
一様と仮定すれば、空間変調信号Ｅ1（ｘ）のフーリエ
変換に比例したものとなっており、次式で与えられる。
【数４】 ここで、αprはプローブ光の波長λprとフーリエ変換素
子６の焦点距離ｆ1により決定されるパラメータであ
る。
子６の焦点距離ｆ1により決定されるパラメータであ
る。
【００２４】スペクトル分解されたポンプ光のフーリエ
変換波面と空間変調されたプローブ光のフーリエ変換波
面とが同時に２次非線形光学媒質７中に入射することに
より、両者の電界の積に比例した非線形双極子モーメン
トが該２次非線形光学媒質７中に誘起される。誘起され
た非線形双極子モーメントによる輻射電界が、非線形相
互作用の結果としての新たな信号光を生み出す。すなわ
ち、信号電界振幅Ｅ3（ｘ，ｔ）は、ｄeffを２次の非線
形光学定数として、和周波発生のときには、
変換波面と空間変調されたプローブ光のフーリエ変換波
面とが同時に２次非線形光学媒質７中に入射することに
より、両者の電界の積に比例した非線形双極子モーメン
トが該２次非線形光学媒質７中に誘起される。誘起され
た非線形双極子モーメントによる輻射電界が、非線形相
互作用の結果としての新たな信号光を生み出す。すなわ
ち、信号電界振幅Ｅ3（ｘ，ｔ）は、ｄeffを２次の非線
形光学定数として、和周波発生のときには、
【数５】 となり、差周波発生のときには、
【数６】 となる。
【００２５】ここで、αout＝αpuとなるように配置、
すなわちプローブ光および信号光の波長をそれぞれ
λpu、λsig、入力側のフーリエ変換素子６の焦点距離
をｆ1、出力側のフーリエ変換素子８の焦点距離をｆ2と
して、 λpu・ｆ1＝λsig・ｆ2 … …（７） を満たすように配置しておけば、発生した信号は、出力
側に設けたフーリエ変換素子８により、再度フーリエ変
換を受け、出射側の波長分散素子９面上での電界振幅Ｅ
4（ｘ，ｔ）は、和周波発生のときには、
すなわちプローブ光および信号光の波長をそれぞれ
λpu、λsig、入力側のフーリエ変換素子６の焦点距離
をｆ1、出力側のフーリエ変換素子８の焦点距離をｆ2と
して、 λpu・ｆ1＝λsig・ｆ2 … …（７） を満たすように配置しておけば、発生した信号は、出力
側に設けたフーリエ変換素子８により、再度フーリエ変
換を受け、出射側の波長分散素子９面上での電界振幅Ｅ
4（ｘ，ｔ）は、和周波発生のときには、
【数７】 となり、差周波発生のときには、
【数８】 となる。
【００２６】従って、出射側の波長分散素子９の分散量
が入射側と同じであれば、逆変換の結果として得られる
出力信号波形（電界振幅）Ｅout（ｔ）は、和周波発生
時には、
が入射側と同じであれば、逆変換の結果として得られる
出力信号波形（電界振幅）Ｅout（ｔ）は、和周波発生
時には、
【数９】 となり、差周波発生時には、
【数１０】 となる。ここで、○は畳み込み演算を表す。すなわち、
この装置から発生する光信号パルス列（パルス波形）
は、種とする超短光パルス（ポンプ光）と空間光変調器
に入力する変調信号との畳み込みとなる。以上が、超短
光パルスを種として超高速ビット列を発生する動作原理
である。
この装置から発生する光信号パルス列（パルス波形）
は、種とする超短光パルス（ポンプ光）と空間光変調器
に入力する変調信号との畳み込みとなる。以上が、超短
光パルスを種として超高速ビット列を発生する動作原理
である。
【００２７】この光パルス列発生装置１によれば、効率
的かつ高速に可変の超高ビットレート光信号列（信号
光）を発生させることができ、フーリエ変換面における
空間フィルタリング実行時に信号光のパラメトリック増
幅をも併せて行うことができる。
的かつ高速に可変の超高ビットレート光信号列（信号
光）を発生させることができ、フーリエ変換面における
空間フィルタリング実行時に信号光のパラメトリック増
幅をも併せて行うことができる。
【００２８】次に、本発明の光パルス列発生装置をより
具体化した各実施例について説明する。 （第２実施例）図２は、差周波発生方式により光パルス
列を発生させる光パルス列発生装置１１の構成図であ
る。この光パルス列発生装置１１は、プローブ光源２
と、空間光変調器３と、ポンプ光源４と、回折格子（第
１の波長分散素子）１２と、フーリエ変換レンズ（第１
のフーリエ変換素子）１３と、２次非線形光学媒質７
と、フーリエ変換レンズ（第２のフーリエ変換素子）１
４と、回折格子（第２の波長分散素子）１５とから構成
されている。なお、図中の「ｆ」はフーリエ変換レンズ
１３の焦点距離を、「ｆ／２」はフーリエ変換レンズ１
４のの焦点距離をそれぞれ表わしている。
具体化した各実施例について説明する。 （第２実施例）図２は、差周波発生方式により光パルス
列を発生させる光パルス列発生装置１１の構成図であ
る。この光パルス列発生装置１１は、プローブ光源２
と、空間光変調器３と、ポンプ光源４と、回折格子（第
１の波長分散素子）１２と、フーリエ変換レンズ（第１
のフーリエ変換素子）１３と、２次非線形光学媒質７
と、フーリエ変換レンズ（第２のフーリエ変換素子）１
４と、回折格子（第２の波長分散素子）１５とから構成
されている。なお、図中の「ｆ」はフーリエ変換レンズ
１３の焦点距離を、「ｆ／２」はフーリエ変換レンズ１
４のの焦点距離をそれぞれ表わしている。
【００２９】ここで、フーリエ変換レンズ１３の焦点距
離をｆ、回折格子１２の溝間隔をΛとすれば、フーリエ
変換レンズ１４の焦点距離をｆ／２、回折格子１５の溝
間隔を２Λとすることが必要である。このようにすれ
ば、回折格子１２と回折格子１５との幾何学的配置を対
称にすることにより、２つの回折格子１２，１５による
分散量を同一にすることができる。
離をｆ、回折格子１２の溝間隔をΛとすれば、フーリエ
変換レンズ１４の焦点距離をｆ／２、回折格子１５の溝
間隔を２Λとすることが必要である。このようにすれ
ば、回折格子１２と回折格子１５との幾何学的配置を対
称にすることにより、２つの回折格子１２，１５による
分散量を同一にすることができる。
【００３０】プローブ光源２としては、１．５５μｍの
プローブ光Ｌ1を発振させることのできる半導体レーザ
等が、また、ポンプ光源４としては、中心波長７７５ｎ
ｍのポンプ光Ｌ2を発振させることのできる受動モード
同期チタンドープサファイアレーザ（Ｔｉ：Ａｌ2 Ｏ3
レーザ）等が好適に用いられる。この場合、差周波とし
て１．５５μｍの信号光Ｌ3を得ることができる。この
波長帯は、光通信において有用な波長である。
プローブ光Ｌ1を発振させることのできる半導体レーザ
等が、また、ポンプ光源４としては、中心波長７７５ｎ
ｍのポンプ光Ｌ2を発振させることのできる受動モード
同期チタンドープサファイアレーザ（Ｔｉ：Ａｌ2 Ｏ3
レーザ）等が好適に用いられる。この場合、差周波とし
て１．５５μｍの信号光Ｌ3を得ることができる。この
波長帯は、光通信において有用な波長である。
【００３１】また、２次非線形光学媒質７としては、Ｋ
ＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ4）、β−ＢＢＯ（ＢａＢ2Ｏ4）、
ＬＢＯ（ＬｉＢ3Ｏ5）、ＬｉＮｂＯ3等が好適に用いら
れる。
ＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ4）、β−ＢＢＯ（ＢａＢ2Ｏ4）、
ＬＢＯ（ＬｉＢ3Ｏ5）、ＬｉＮｂＯ3等が好適に用いら
れる。
【００３２】この光パルス列発生装置１１では、入射す
るポンプ光Ｌ2の中心周波数を２ω、プローブ光Ｌ1の中
心周波数をωとすれば、差周波信号として中心周波数ω
の信号光Ｌ3を発生させることができ、特に、回折格子
１２として溝間隔５５５ｎｍ（１８００ｌｉｎｅｓ／ｍ
ｍ）のものを用い、ポンプ光源から発振される超短パル
ス光のパルス幅を９０ｆｓとした場合には、原理的には
およそ９Ｔｂ／ｓの超高ビットレート光信号列を発生さ
せることができる。
るポンプ光Ｌ2の中心周波数を２ω、プローブ光Ｌ1の中
心周波数をωとすれば、差周波信号として中心周波数ω
の信号光Ｌ3を発生させることができ、特に、回折格子
１２として溝間隔５５５ｎｍ（１８００ｌｉｎｅｓ／ｍ
ｍ）のものを用い、ポンプ光源から発振される超短パル
ス光のパルス幅を９０ｆｓとした場合には、原理的には
およそ９Ｔｂ／ｓの超高ビットレート光信号列を発生さ
せることができる。
【００３３】なお、フーリエ変換レンズ１３，１４の替
わりに同一の焦点距離を有する放物面鏡（フーリエ変換
素子）を用いても同一の作用・効果を奏することができ
る。放物面鏡は、パルス幅が短くなったときに波長分散
および色収差の悪影響を取り除く意味で有効な手段であ
る。
わりに同一の焦点距離を有する放物面鏡（フーリエ変換
素子）を用いても同一の作用・効果を奏することができ
る。放物面鏡は、パルス幅が短くなったときに波長分散
および色収差の悪影響を取り除く意味で有効な手段であ
る。
【００３４】（第３実施例）図３は、和周波発生方式に
より光パルス列を発生させる光パルス列発生装置２１の
構成図である。この光パルス列発生装置２１は、第２実
施例の光パルス列発生装置１１と同一の構成要素からな
るもので、上述した光パルス列発生装置１１と異なる点
は、入射するポンプ光の中心周波数をωとした点と、フ
ーリエ変換レンズ１３の焦点距離をｆ、回折格子１２の
溝間隔をΛとしたときに、フーリエ変換レンズ１４の焦
点距離が２ｆ、回折格子１５の溝間隔がΛ／２となるよ
うに、フーリエ変換レンズ１４及び回折格子１５を選択
した点である。
より光パルス列を発生させる光パルス列発生装置２１の
構成図である。この光パルス列発生装置２１は、第２実
施例の光パルス列発生装置１１と同一の構成要素からな
るもので、上述した光パルス列発生装置１１と異なる点
は、入射するポンプ光の中心周波数をωとした点と、フ
ーリエ変換レンズ１３の焦点距離をｆ、回折格子１２の
溝間隔をΛとしたときに、フーリエ変換レンズ１４の焦
点距離が２ｆ、回折格子１５の溝間隔がΛ／２となるよ
うに、フーリエ変換レンズ１４及び回折格子１５を選択
した点である。
【００３５】この光パルス列発生装置２１によれば、２
次非線形相互作用により和周波の発生を実現することが
できる。代表的なものは第２高調波発生（ＳＨＧ）であ
る。入射するポンプ光Ｌ2とプローブ光Ｌ1の中心周波数
を共にωとすれば、２ωの周波数の信号光Ｌ3を発生さ
せることができる。特に、プローブ光源２およびポンプ
光源４として受動モード同期チタンドープサファイアレ
ーザを用いれば、近紫外域において任意波形の高繰り返
し光パルス列を発生することができる。この波長域の光
パルス列は、ＩＩ−ＶＩ属化合物半導体の分光研究など
において重要なものである。
次非線形相互作用により和周波の発生を実現することが
できる。代表的なものは第２高調波発生（ＳＨＧ）であ
る。入射するポンプ光Ｌ2とプローブ光Ｌ1の中心周波数
を共にωとすれば、２ωの周波数の信号光Ｌ3を発生さ
せることができる。特に、プローブ光源２およびポンプ
光源４として受動モード同期チタンドープサファイアレ
ーザを用いれば、近紫外域において任意波形の高繰り返
し光パルス列を発生することができる。この波長域の光
パルス列は、ＩＩ−ＶＩ属化合物半導体の分光研究など
において重要なものである。
【００３６】（第４実施例）図４は、差周波発生方式に
よりビット多重化した光パルス列を発生させる光パルス
列発生装置３１の構成図である。この光パルス列発生装
置３１は、第２実施例の光パルス列発生装置１１のプロ
ーブ光源２及び空間光変調器３を、１次元アレイ状に配
列した３つのプローブ光源２ａ〜２ｃに置き換えたもの
であり、この構成要素以外の構成要素については光パル
ス列発生装置１１と全く同一である。
よりビット多重化した光パルス列を発生させる光パルス
列発生装置３１の構成図である。この光パルス列発生装
置３１は、第２実施例の光パルス列発生装置１１のプロ
ーブ光源２及び空間光変調器３を、１次元アレイ状に配
列した３つのプローブ光源２ａ〜２ｃに置き換えたもの
であり、この構成要素以外の構成要素については光パル
ス列発生装置１１と全く同一である。
【００３７】この光パルス列発生装置３１によれば、個
々のプローブ光源２ａ〜２ｃから出射される各プローブ
光Ｌ11〜Ｌ13により光パルスを多重化することができ
る。この装置３１では、各チャンネルがプローブ光源２
ａ〜２ｃの位置に対応する。個々のプローブ光源２ａ〜
２ｃとして、１．５５μｍで発振する半導体レーザを用
いれば、直接変調により受動モード同期チタンドープサ
ファイアレーザ（７７５ｎｍ）の繰り返し周期程度のビ
ットレートの信号パルス列を実現することができる。
々のプローブ光源２ａ〜２ｃから出射される各プローブ
光Ｌ11〜Ｌ13により光パルスを多重化することができ
る。この装置３１では、各チャンネルがプローブ光源２
ａ〜２ｃの位置に対応する。個々のプローブ光源２ａ〜
２ｃとして、１．５５μｍで発振する半導体レーザを用
いれば、直接変調により受動モード同期チタンドープサ
ファイアレーザ（７７５ｎｍ）の繰り返し周期程度のビ
ットレートの信号パルス列を実現することができる。
【００３８】（第５実施例）図５は、入射光源として基
本波と第２高調波を発生させることのできる光パルス列
発生装置４１の構成図である。この光パルス列発生装置
４１は、第２実施例の光パルス列発生装置１１のポンプ
光源４を共振器内部に第２高調波発生用の非線形光学結
晶（媒質）を配置した超短光パルスレーザ４２に置き換
え、さらに、回折格子（波長分散素子）４３，４４、ミ
ラー４５，４５，…、フーリエ変換レンズ１３、２次非
線形光学媒質７、フーリエ変換レンズ１４を付加した構
成である。なお、４６は光検出器アレイ（光パルス検出
装置）である。
本波と第２高調波を発生させることのできる光パルス列
発生装置４１の構成図である。この光パルス列発生装置
４１は、第２実施例の光パルス列発生装置１１のポンプ
光源４を共振器内部に第２高調波発生用の非線形光学結
晶（媒質）を配置した超短光パルスレーザ４２に置き換
え、さらに、回折格子（波長分散素子）４３，４４、ミ
ラー４５，４５，…、フーリエ変換レンズ１３、２次非
線形光学媒質７、フーリエ変換レンズ１４を付加した構
成である。なお、４６は光検出器アレイ（光パルス検出
装置）である。
【００３９】この光パルス列発生装置４１では、超短光
パルスレーザ４２から高効率で基本波と第２高調波の光
パルスを同時に得ることができる。もちろん共振器外部
に２次非線形光学媒質を置いて第２高調波発生を行なわ
せることにより同様の光パルス列発生装置を構成するこ
とは可能であるが、装置全体が大型かつ複雑になり好ま
しくない。また、第２高調波の発生効率等を勘案すると
超短光パルスレーザ４２を用いる利点は極めて大きい。
パルスレーザ４２から高効率で基本波と第２高調波の光
パルスを同時に得ることができる。もちろん共振器外部
に２次非線形光学媒質を置いて第２高調波発生を行なわ
せることにより同様の光パルス列発生装置を構成するこ
とは可能であるが、装置全体が大型かつ複雑になり好ま
しくない。また、第２高調波の発生効率等を勘案すると
超短光パルスレーザ４２を用いる利点は極めて大きい。
【００４０】また、第２高調波をポンプ光Ｌ2として用
い、基本波を光検出器アレイ４６のプローブ光Ｌ4とし
て用いることにより、同一のパルス光源を用いた送受信
装置とすることができる。例えば、超短パルス光源とし
て、受動モード同期チタンドープサファイアレーザを用
いれば、８００ｎｍ付近の波長帯で発振する光パルスを
送信側のプローブ光とすることにより、８００ｎｍ付近
の波長帯での光パルス送受信装置を構成することができ
る。また、超短パルスレーザ光源として、Ｃｒ4+：ＹＡ
Ｇレーザのように１．３μｍ〜１．５μｍの波長域に利
得を有するレーザを用いれば、１．３μｍまたは１．５
μｍで発振する半導体レーザ光を送信側のプローブ光と
することにより、１．３μｍ帯または１．５μｍ帯の光
パルス送受信装置を構成することができる。また、第４
実施例の光パルス列発生装置３１に示す様に、送信側の
プローブ光源を半導体レーザのリニアアレイとすれば、
ビット多重方式のマルチプレクサとデマルチプレクサを
構成することができる。
い、基本波を光検出器アレイ４６のプローブ光Ｌ4とし
て用いることにより、同一のパルス光源を用いた送受信
装置とすることができる。例えば、超短パルス光源とし
て、受動モード同期チタンドープサファイアレーザを用
いれば、８００ｎｍ付近の波長帯で発振する光パルスを
送信側のプローブ光とすることにより、８００ｎｍ付近
の波長帯での光パルス送受信装置を構成することができ
る。また、超短パルスレーザ光源として、Ｃｒ4+：ＹＡ
Ｇレーザのように１．３μｍ〜１．５μｍの波長域に利
得を有するレーザを用いれば、１．３μｍまたは１．５
μｍで発振する半導体レーザ光を送信側のプローブ光と
することにより、１．３μｍ帯または１．５μｍ帯の光
パルス送受信装置を構成することができる。また、第４
実施例の光パルス列発生装置３１に示す様に、送信側の
プローブ光源を半導体レーザのリニアアレイとすれば、
ビット多重方式のマルチプレクサとデマルチプレクサを
構成することができる。
【００４１】
【発明の効果】以上説明した様に、本発明の請求項１記
載の光パルス列発生装置によれば、プローブ光源と、該
プローブ光源から発生する光信号を空間光変調する空間
光変調器と、超短光パルスを発生させるポンプ光源と、
該ポンプ光源から発生する超短光パルスをスペクトル分
解する第１の波長分散素子と、前記空間光変調器から発
生する光信号及び波長分散素子から発生する超短光パル
スをそれぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換素子
と、該第１のフーリエ変換素子から出射される光信号及
び超短光パルスを非線形相互作用させて時系列光信号を
発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非線形光学媒
質から発生する時系列光信号をフーリエ変換する第２の
フーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換素子から発
生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の波長分
散素子とを具備してなることとしたので、効率的かつ高
速に可変の超高ビットレート光信号列（信号光）を発生
させることができ、フーリエ変換面における空間フィル
タリング実行時に信号光のパラメトリック増幅をも併せ
て行うことができる。
載の光パルス列発生装置によれば、プローブ光源と、該
プローブ光源から発生する光信号を空間光変調する空間
光変調器と、超短光パルスを発生させるポンプ光源と、
該ポンプ光源から発生する超短光パルスをスペクトル分
解する第１の波長分散素子と、前記空間光変調器から発
生する光信号及び波長分散素子から発生する超短光パル
スをそれぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換素子
と、該第１のフーリエ変換素子から出射される光信号及
び超短光パルスを非線形相互作用させて時系列光信号を
発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非線形光学媒
質から発生する時系列光信号をフーリエ変換する第２の
フーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換素子から発
生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の波長分
散素子とを具備してなることとしたので、効率的かつ高
速に可変の超高ビットレート光信号列（信号光）を発生
させることができ、フーリエ変換面における空間フィル
タリング実行時に信号光のパラメトリック増幅をも併せ
て行うことができる。
【００４２】また、請求項２記載の光パルス列発生装置
によれば、一次元に配置される複数のプローブ光源と、
超短光パルスを発生させるポンプ光源と、該ポンプ光源
から発生する超短光パルスをスペクトル分解する第１の
波長分散素子と、前記複数のプローブ光源から発生する
各々の光信号及び波長分散素子から発生する超短光パル
スをそれぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換素子
と、該第１のフーリエ変換素子から出射される複数の光
信号及び超短光パルスを非線形相互作用させて時系列光
信号を発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非線形
光学媒質から発生する時系列光信号をフーリエ変換する
第２のフーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換素子
から発生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の
波長分散素子とを具備してなることとしたので、空間光
変調器を使わずに空間パターンを実現することができ
る。また、この空間パターンが出力される光信号の時系
列パターンとなるので、個々のプローブ光信号列が置か
れた位置に対応して時間的にずれて多重化されることと
なり、入力信号のビットレートを変えることなく多重化
する（ビット多重）ことができる。
によれば、一次元に配置される複数のプローブ光源と、
超短光パルスを発生させるポンプ光源と、該ポンプ光源
から発生する超短光パルスをスペクトル分解する第１の
波長分散素子と、前記複数のプローブ光源から発生する
各々の光信号及び波長分散素子から発生する超短光パル
スをそれぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換素子
と、該第１のフーリエ変換素子から出射される複数の光
信号及び超短光パルスを非線形相互作用させて時系列光
信号を発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非線形
光学媒質から発生する時系列光信号をフーリエ変換する
第２のフーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換素子
から発生する時系列光信号をスペクトル合成する第２の
波長分散素子とを具備してなることとしたので、空間光
変調器を使わずに空間パターンを実現することができ
る。また、この空間パターンが出力される光信号の時系
列パターンとなるので、個々のプローブ光信号列が置か
れた位置に対応して時間的にずれて多重化されることと
なり、入力信号のビットレートを変えることなく多重化
する（ビット多重）ことができる。
【００４３】また、請求項３記載の光パルス列発生装置
によれば、請求項１または２記載の光パルス列発生装置
において、前記ポンプ光源は、共振器内部に第２高調波
発生用の非線形光学媒質を具備してなることとしたの
で、基本波と第２高調波の光パルスを高効率で得ること
ができる。したがって、第２高調波をポンプ光とし、基
本波をプローブ光として用いることにより、同一のパル
ス光源を用いた送受信装置とすることができる。
によれば、請求項１または２記載の光パルス列発生装置
において、前記ポンプ光源は、共振器内部に第２高調波
発生用の非線形光学媒質を具備してなることとしたの
で、基本波と第２高調波の光パルスを高効率で得ること
ができる。したがって、第２高調波をポンプ光とし、基
本波をプローブ光として用いることにより、同一のパル
ス光源を用いた送受信装置とすることができる。
【００４４】以上により、従来のレーザの直接変調など
では実現不可能であった超高ビットレート光パルス列を
高速かつ高効率で実現することができる光パルス列発生
装置を提供することができる。さらに、種になる超短パ
ルス光源が同一であっても、光学系中のフーリエ変換素
子の焦点距離の組み合わせ、２次非線形光学媒質の配置
などを選べば、各種波長域の超短光パルス列を発生させ
ることができる。また、超短パルスレーザ光源の共振器
内部にパラメトリック波長変換用の付加的共振器を付け
加えた光源を準備することにより、超高速光パルス信号
の送受信装置を構成することが可能となる等の効果も奏
することができる。これらは、将来の超大容量光通信な
らびに交換技術に大きく貢献するものであり、ＩＩ−Ｖ
Ｉ属化合物半導体などの光学材料の超高速緩和現象等の
分光研究においても有益なものである。
では実現不可能であった超高ビットレート光パルス列を
高速かつ高効率で実現することができる光パルス列発生
装置を提供することができる。さらに、種になる超短パ
ルス光源が同一であっても、光学系中のフーリエ変換素
子の焦点距離の組み合わせ、２次非線形光学媒質の配置
などを選べば、各種波長域の超短光パルス列を発生させ
ることができる。また、超短パルスレーザ光源の共振器
内部にパラメトリック波長変換用の付加的共振器を付け
加えた光源を準備することにより、超高速光パルス信号
の送受信装置を構成することが可能となる等の効果も奏
することができる。これらは、将来の超大容量光通信な
らびに交換技術に大きく貢献するものであり、ＩＩ−Ｖ
Ｉ属化合物半導体などの光学材料の超高速緩和現象等の
分光研究においても有益なものである。
【図１】本発明の第１実施例の光パルス列発生装置を示
す構成図である。
す構成図である。
【図２】本発明の第２実施例の差周波発生方式の光パル
ス列発生装置を示す構成図である。
ス列発生装置を示す構成図である。
【図３】本発明の第３実施例の和周波発生方式の光パル
ス列発生装置を示す構成図である。
ス列発生装置を示す構成図である。
【図４】本発明の第４実施例のビット多重化した光パル
ス列を発生させる光パルス列発生装置を示す構成図であ
る。
ス列を発生させる光パルス列発生装置を示す構成図であ
る。
【図５】本発明の第５実施例の基本波と第２高調波を発
生させることのできる光パルス列発生装置を示す構成図
である。
生させることのできる光パルス列発生装置を示す構成図
である。
１ 光パルス列発生装置 ２ プローブ光源 ３ 空間光変調器 ４ ポンプ光源 ５ 第１の波長分散素子 ６ 第１のフーリエ変換素子 ７ ２次非線形光学媒質 ８ 第２のフーリエ変換素子 ９ 第２の波長分散素子 １１ 光パルス列発生装置 １２ 回折格子（第１の波長分散素子） １３ フーリエ変換レンズ（第１のフーリエ変換素子） １４ フーリエ変換レンズ（第２のフーリエ変換素子） １５ 回折格子（第２の波長分散素子） ２１ 光パルス列発生装置 ３１ 光パルス列発生装置 ４１ 光パルス列発生装置 ４２ 超短光パルスレーザ ４３，４４ 回折格子（波長分散素子） ４５ ミラー ４６ 光検出器アレイ（光パルス検出装置） Ｌ1 プローブ光 Ｌ2 ポンプ光 Ｌ3 信号光 Ｌ4 プローブ光 Ｌ11〜Ｌ13 プローブ光
Claims (3)
- 【請求項１】 プローブ光源と、該プローブ光源から発
生する光信号を空間光変調する空間光変調器と、超短光
パルスを発生させるポンプ光源と、該ポンプ光源から発
生する超短光パルスをスペクトル分解する第１の波長分
散素子と、前記空間光変調器から発生する光信号及び波
長分散素子から発生する超短光パルスをそれぞれフーリ
エ変換する第１のフーリエ変換素子と、該第１のフーリ
エ変換素子から出射される光信号及び超短光パルスを非
線形相互作用させて時系列光信号を発生させる２次非線
形光学媒質と、該２次非線形光学媒質から発生する時系
列光信号をフーリエ変換する第２のフーリエ変換素子
と、該第２のフーリエ変換素子から発生する時系列光信
号をスペクトル合成する第２の波長分散素子とを具備し
てなることを特徴とする光パルス列発生装置。 - 【請求項２】 一次元に配置される複数のプローブ光源
と、超短光パルスを発生させるポンプ光源と、該ポンプ
光源から発生する超短光パルスをスペクトル分解する第
１の波長分散素子と、前記複数のプローブ光源から発生
する各々の光信号及び波長分散素子から発生する超短光
パルスをそれぞれフーリエ変換する第１のフーリエ変換
素子と、該第１のフーリエ変換素子から出射される複数
の光信号及び超短光パルスを非線形相互作用させて時系
列光信号を発生させる２次非線形光学媒質と、該２次非
線形光学媒質から発生する時系列光信号をフーリエ変換
する第２のフーリエ変換素子と、該第２のフーリエ変換
素子から発生する時系列光信号をスペクトル合成する第
２の波長分散素子とを具備してなることを特徴とする光
パルス列発生装置。 - 【請求項３】 請求項１または２記載の光パルス列発生
装置において、 前記ポンプ光源は、共振器内部に第２高調波発生用の非
線形光学媒質を具備してなることを特徴とする光パルス
列発生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5567892A JPH05257176A (ja) | 1992-03-13 | 1992-03-13 | 光パルス列発生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5567892A JPH05257176A (ja) | 1992-03-13 | 1992-03-13 | 光パルス列発生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05257176A true JPH05257176A (ja) | 1993-10-08 |
Family
ID=13005554
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5567892A Pending JPH05257176A (ja) | 1992-03-13 | 1992-03-13 | 光パルス列発生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH05257176A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7315557B2 (en) | 2003-08-27 | 2008-01-01 | Fujitsu Limited | Multi-wavelength light source apparatus |
| WO2013023301A1 (en) | 2011-08-17 | 2013-02-21 | Institut National De La Recherche Scientifique | Method and system for high power parametric amplification of ultra-broadband few-cycle laser pulses |
| EP2821848A4 (en) * | 2012-02-27 | 2015-11-11 | Univ Osaka | LASER DEVICE |
| CN116051584A (zh) * | 2023-01-13 | 2023-05-02 | 哈尔滨理工大学 | 一种目标边缘红外场景生成与高效率边缘检测方法及装置 |
-
1992
- 1992-03-13 JP JP5567892A patent/JPH05257176A/ja active Pending
Cited By (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US7315557B2 (en) | 2003-08-27 | 2008-01-01 | Fujitsu Limited | Multi-wavelength light source apparatus |
| WO2013023301A1 (en) | 2011-08-17 | 2013-02-21 | Institut National De La Recherche Scientifique | Method and system for high power parametric amplification of ultra-broadband few-cycle laser pulses |
| EP2745170A1 (en) * | 2011-08-17 | 2014-06-25 | Institut National De La Recherche Scientifique | Method and system for high power parametric amplification of ultra-broadband few-cycle laser pulses |
| EP2745170A4 (en) * | 2011-08-17 | 2015-04-15 | Inst Nat Rech Scient | METHOD AND SYSTEM FOR PARAMETRIC HIGH PERFORMANCE GAINING OF LOW CYCLIC ULTRA-BROADBAND LASER IMPULSES |
| US9203208B2 (en) | 2011-08-17 | 2015-12-01 | Institut National De La Recherche Scientifique | Method and system for high power parametric amplification of ultra-broadband few-cycle laser pulses |
| EP2821848A4 (en) * | 2012-02-27 | 2015-11-11 | Univ Osaka | LASER DEVICE |
| CN116051584A (zh) * | 2023-01-13 | 2023-05-02 | 哈尔滨理工大学 | 一种目标边缘红外场景生成与高效率边缘检测方法及装置 |
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