JPH0488601A - サーミスタの特性測定方法 - Google Patents
サーミスタの特性測定方法Info
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- JPH0488601A JPH0488601A JP20465190A JP20465190A JPH0488601A JP H0488601 A JPH0488601 A JP H0488601A JP 20465190 A JP20465190 A JP 20465190A JP 20465190 A JP20465190 A JP 20465190A JP H0488601 A JPH0488601 A JP H0488601A
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- Thermistors And Varistors (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野]
本発明は、サーミスタの放熱係数、熱容量を測定するサ
ーミスタの特性測定方法に関する。
ーミスタの特性測定方法に関する。
従来、サーミスタについては、周囲温度に対する抵抗値
の変化の特性、すなわち温度−抵抗値の特性のみが測定
され、放熱係数、熱容量は測定されていない。
の変化の特性、すなわち温度−抵抗値の特性のみが測定
され、放熱係数、熱容量は測定されていない。
一方、固体の熱容量については、「物理学実験法」((
察岩波書店、 1955年6月8日改訂第3刷発行)の
P、107〜109に記載されているように、通常、比
熱に質量を乗算して測定される。
察岩波書店、 1955年6月8日改訂第3刷発行)の
P、107〜109に記載されているように、通常、比
熱に質量を乗算して測定される。
また、固体の放熱係数については、「新物理学講座、C
篇・物理学の展開4コ(ダイヤモンド社、 1968年
8月15日発行)のP、21〜22に記載されている。
篇・物理学の展開4コ(ダイヤモンド社、 1968年
8月15日発行)のP、21〜22に記載されている。
従来はサーミスタの放熱係数、熱容量を測定する方法が
なく、サーミスタの十分な特性測定が行えない問題点が
ある。
なく、サーミスタの十分な特性測定が行えない問題点が
ある。
そして、サーミスタの過渡特性を利用して電気、電子回
路を設計する際は、サーミスタの放熱係数、熱容量が分
からないため、適切な設計が行えない。
路を設計する際は、サーミスタの放熱係数、熱容量が分
からないため、適切な設計が行えない。
本発明は、サーミスタの放熱係数、熱容量の測定が行え
るサーミスタの特性測定方法を提供することを目的とす
る。
るサーミスタの特性測定方法を提供することを目的とす
る。
前記目的を達成するために、本発明のサーミスタの特性
測定方法においては、測定対象のサーミスタの温度基こ
対する抵抗値の変化を測定して温度−抵抗特性曲線を求
め、 前記特性曲線から前記サーミスタの抵抗値の温度係数B
を求め、 前記サーミスタと抵抗との直列回路に直流電圧を印加し
、前記サーミスタの自己発熱に基づく前記直列回路の過
渡電流の変化を測定して前記直流電圧の印加開始からt
l 、 t2 (tl(t2 )後の前記過渡電流の実
測値Itl 、 xtsを求め、下記の微分方程式に基
づく前記t+ 、 t2の過渡電流の計算値It+ 、
Itsが前記実測値It+ 、 It!にほぼ等しく
なるように、前記微分方程式の放熱係数G、熱容量Cを
種々変化させてr記計算値1t+ 、 Ibをくり前記
計算値It+ 、 ItRが前記実測値1t+、It2
にほぼ等しくなるときの前記放熱係数G、[記熱容量C
を前記サーミスタの放熱係数、熱容量とする。
測定方法においては、測定対象のサーミスタの温度基こ
対する抵抗値の変化を測定して温度−抵抗特性曲線を求
め、 前記特性曲線から前記サーミスタの抵抗値の温度係数B
を求め、 前記サーミスタと抵抗との直列回路に直流電圧を印加し
、前記サーミスタの自己発熱に基づく前記直列回路の過
渡電流の変化を測定して前記直流電圧の印加開始からt
l 、 t2 (tl(t2 )後の前記過渡電流の実
測値Itl 、 xtsを求め、下記の微分方程式に基
づく前記t+ 、 t2の過渡電流の計算値It+ 、
Itsが前記実測値It+ 、 It!にほぼ等しく
なるように、前記微分方程式の放熱係数G、熱容量Cを
種々変化させてr記計算値1t+ 、 Ibをくり前記
計算値It+ 、 ItRが前記実測値1t+、It2
にほぼ等しくなるときの前記放熱係数G、[記熱容量C
を前記サーミスタの放熱係数、熱容量とする。
前記のように構成された本発明の測定方法の場合、温度
係数B及び放熱係数G、熱容量Cを含むサーミスタの過
渡特性の微分方程式を利用し、この方程式に実測された
温度係数Bを代入して放熱係数G、熱容量Cを変数とす
る式が形成される。
係数B及び放熱係数G、熱容量Cを含むサーミスタの過
渡特性の微分方程式を利用し、この方程式に実測された
温度係数Bを代入して放熱係数G、熱容量Cを変数とす
る式が形成される。
そして、前記式から求める電流の計算値)j+ 、 t
ttがほぼ実測値Iti 、 Ittに等しくなるとき
の放熱係数G、熱容量Cにより、サーミスタの実際の放
熱係数、熱容量が求められ測定される。
ttがほぼ実測値Iti 、 Ittに等しくなるとき
の放熱係数G、熱容量Cにより、サーミスタの実際の放
熱係数、熱容量が求められ測定される。
l実施例について、111図ないし第4図を参照して説
明する。
明する。
まず、サーミスタの過渡特性として、「半導体工学コ(
(株)合波書店、 1962年IO月30日第2刷発行
)のP、84には、過渡的な時間−温度特性の微分方程
式として、つぎの(1)式の微分方程式が記載そして、
(1)式の左辺は時間dtにサーミスタに供給される電
気的ジュール熱の量を示し、右辺は第1項が時間dtに
サーミスタの温度を熱の放散に抗して保持するための熱
量を示し、@2項がサーミスタの温度をdT上昇するた
めの熱量を示す。
(株)合波書店、 1962年IO月30日第2刷発行
)のP、84には、過渡的な時間−温度特性の微分方程
式として、つぎの(1)式の微分方程式が記載そして、
(1)式の左辺は時間dtにサーミスタに供給される電
気的ジュール熱の量を示し、右辺は第1項が時間dtに
サーミスタの温度を熱の放散に抗して保持するための熱
量を示し、@2項がサーミスタの温度をdT上昇するた
めの熱量を示す。
また、サーミスタの抵抗値Rは、前記「半導体工学」の
p、taに記載されているよう憂こ、つぎの(2)式の
温度Tの関数で示される。
p、taに記載されているよう憂こ、つぎの(2)式の
温度Tの関数で示される。
□=□。。B(1/T−1/To )
(2)式そして、抵抗値Rが周囲温度によって変化す
るため、周囲温度を種々に変化させて抵抗値Rを測定し
、温度−抵抗特性を求めると、この特性は、前記「半導
体工学」のP、18に記載されているように、横軸を絶
対温度の逆数(1/T)、縦軸を抵抗値Rの対数とした
場合、第2図に示すように直線になる。
(2)式そして、抵抗値Rが周囲温度によって変化す
るため、周囲温度を種々に変化させて抵抗値Rを測定し
、温度−抵抗特性を求めると、この特性は、前記「半導
体工学」のP、18に記載されているように、横軸を絶
対温度の逆数(1/T)、縦軸を抵抗値Rの対数とした
場合、第2図に示すように直線になる。
この第2図の直線の傾きが、(2)式の温度係数Bの2
.f303倍< Log to = 2.303−=
)に相当する。
.f303倍< Log to = 2.303−=
)に相当する。
そして、温度係数Bを測定してその値を(1)式に代入
し、放熱係数G、熱容量Cを適当に設定するこ、所定の
直流電圧を印加したときの印加開始から秒単位の所定時
間後の過渡電流が(1)式から計算で求まる。
し、放熱係数G、熱容量Cを適当に設定するこ、所定の
直流電圧を印加したときの印加開始から秒単位の所定時
間後の過渡電流が(1)式から計算で求まる。
さらに、過渡電流の計算値が実測値に等しくなる放熱係
数G、熱容量Cを検出することにより、このときのG、
Cがサーミスタの実際の放熱係数、熱容量として求まる
。
数G、熱容量Cを検出することにより、このときのG、
Cがサーミスタの実際の放熱係数、熱容量として求まる
。
そこで、この実施例においては、つぎに説明する第1図
のステップ1〜6の処理により、サーミスタの放熱係数
、熱容量を求める。
のステップ1〜6の処理により、サーミスタの放熱係数
、熱容量を求める。
(1)ステップl
測定対象のサーミスタを恒温槽にセットし、周囲温度を
種々変化させながら各温度のときのす;ミスタの抵抗値
Rを発熱しない微少電流を直流してミリオームメータ等
で測定し、第2図のような温度−抵抗特性を求める。
種々変化させながら各温度のときのす;ミスタの抵抗値
Rを発熱しない微少電流を直流してミリオームメータ等
で測定し、第2図のような温度−抵抗特性を求める。
なお、温度を変更する毎に槽内温度が安定化するまで放
置してから測定を行う。
置してから測定を行う。
また、温度−抵抗特性が例えば第4図の実線aのように
曲線になるときは、この曲線の必要な温度範囲を同図の
直線b1. bg 、 bsのような折線で分割して近
似し、この近似を温度−抵抗特性として求める。
曲線になるときは、この曲線の必要な温度範囲を同図の
直線b1. bg 、 bsのような折線で分割して近
似し、この近似を温度−抵抗特性として求める。
(II)ステップ2
ステップIで求めた特性のグラフからa度T+ 、Tt
のときの抵抗値R,、R,を読取って訂記(2)式tζ
代入し、この代入で得られたつぎの(3)式を解き、(
4)式に示す温度係数Bを求める。
のときの抵抗値R,、R,を読取って訂記(2)式tζ
代入し、この代入で得られたつぎの(3)式を解き、(
4)式に示す温度係数Bを求める。
B (L/Tffi−1/T、)
Rt=R+ e (3)
式B=I:’oge(Rt/L )) / (1/Tt
−1/T+ ) (4)式なお、温度−抵抗特性の
グラフが1114図のような折線近似グラフのときは、
そのグラフの折線毎(直@ b+、 bs、 b層毎〕
に(4)式の係数Bz求める。
式B=I:’oge(Rt/L )) / (1/Tt
−1/T+ ) (4)式なお、温度−抵抗特性の
グラフが1114図のような折線近似グラフのときは、
そのグラフの折線毎(直@ b+、 bs、 b層毎〕
に(4)式の係数Bz求める。
(11Dステツプ8
過渡電流特性の実測値It+、Itaを求めるため、−
定温度(常温)の恒温槽内において、第3図に示すよう
に測定対象のサーミスタ(1)と抵抗(2)との直列回
路をスイッチ(3)を介して所定電圧の直流電源(4)
に接続する。
定温度(常温)の恒温槽内において、第3図に示すよう
に測定対象のサーミスタ(1)と抵抗(2)との直列回
路をスイッチ(3)を介して所定電圧の直流電源(4)
に接続する。
そして、スイッチ(3)をオンしてサーミスタ(1)。
抵抗(2)の直列回路に直流電圧を印加すると、サーミ
スタ(1)に自己発熱が生じ、この発熱に基づく抵抗値
Rの変動により、前記直列回路を流れる電流が過渡変動
する。
スタ(1)に自己発熱が生じ、この発熱に基づく抵抗値
Rの変動により、前記直列回路を流れる電流が過渡変動
する。
この過渡変動の電流(過渡電流)の実測値It+ 。
It!とじて電圧印加開始直後の8秒後の電流is、比
較的遅れた60秒の電流Inを求めるため、スイッチ(
3)のオン直後からの抵抗(2)の両端間の電圧降下を
ストレージ型のオシロスコープ(5)によす測定し、こ
の測定結果からIs、ISを求める。
較的遅れた60秒の電流Inを求めるため、スイッチ(
3)のオン直後からの抵抗(2)の両端間の電圧降下を
ストレージ型のオシロスコープ(5)によす測定し、こ
の測定結果からIs、ISを求める。
怜ステップ4
(1)式からIsに相当する計算値Isを求めて熱容量
Cを決定するため、最初に(1)式のG、cを仮設定す
る。
Cを決定するため、最初に(1)式のG、cを仮設定す
る。
この仮設定においては、C=Cとし、Cは例えばサーミ
スタの質量m(ダラム)とTる。
スタの質量m(ダラム)とTる。
そして、G=0.C=mとし、かつ、温度係数Bはステ
ップ2で求めた値として(1)式を公知の数値解析法で
解き、8秒後の過渡電流の計算値Ilを算出して求める
。
ップ2で求めた値として(1)式を公知の数値解析法で
解き、8秒後の過渡電流の計算値Ilを算出して求める
。
さらに、L−Isの演算により、計算値I、Tが実測値
Isにほぼ等しいか否かを判定し、ム’<ISであれば
Cを単位量ΔCだけ少なくして再びIn゛を求め、「〉
1、であればCをΔGだけ大きくして再び!、゛を求め
る。
Isにほぼ等しいか否かを判定し、ム’<ISであれば
Cを単位量ΔCだけ少なくして再びIn゛を求め、「〉
1、であればCをΔGだけ大きくして再び!、゛を求め
る。
そして、■、中XSになるまでCを変えてIn゛を求め
ることをくり返し、にキIsに達したときに、そのとき
のCを熱容量の決定値として保持してステップ4を終了
する。
ることをくり返し、にキIsに達したときに、そのとき
のCを熱容量の決定値として保持してステップ4を終了
する。
Mステップ5
(1)式から計算値Is及び−に相当する計算値−1°
を求めて放熱係数Gを決定するため、最初に(1)式の
a、CをG=0.1.C=C(ステップ4の決定値)に
仮設定する・ そして、ステシブ4と同様にして8秒後の計算値1魯°
及び60秒後の計算値11・′を算出して求める。
を求めて放熱係数Gを決定するため、最初に(1)式の
a、CをG=0.1.C=C(ステップ4の決定値)に
仮設定する・ そして、ステシブ4と同様にして8秒後の計算値1魯°
及び60秒後の計算値11・′を算出して求める。
さらに、Ise’Inの演算により、計算値−′が実測
値ム。にほぼ等しいか否かを測定し、藩(L@であれば
Gを単位量ΔGだけ少なくして再びIs’ + Inを
求め、Igo ) I・・であればGをΔGだけ大きく
して再びIs、Is拳°を求める。
値ム。にほぼ等しいか否かを測定し、藩(L@であれば
Gを単位量ΔGだけ少なくして再びIs’ + Inを
求め、Igo ) I・・であればGをΔGだけ大きく
して再びIs、Is拳°を求める。
そして、■、、′キ11.になるまでGを変えてis”
、f番・。
、f番・。
を求めることをくり返しs l″0中Igoに達したと
きに、そのときのGを放熱係数の決定値として保持して
ステップ5を終了する。
きに、そのときのGを放熱係数の決定値として保持して
ステップ5を終了する。
(vl)ステップ6
ステツプ4,5で決定したG、Cが適当か否かを判定す
るため、ステップ5の終了時のIs’がIsにほぼ等し
いか否かを判別する。
るため、ステップ5の終了時のIs’がIsにほぼ等し
いか否かを判別する。
そして、■、中Isであればステップ4.5で決定した
G、Cを最適な放熱係数、熱容量として決定し、ステッ
プ6を終了する。
G、Cを最適な放熱係数、熱容量として決定し、ステッ
プ6を終了する。
また、1.1中Isでなければステップ4と同様にCを
ニー〇可変し、ステップ5のIs’ 、 Iao’の算
出からの処理を1m+:Imになるまでくり返してG、
Cを可変し、I、Iキエ3に達したときのG、Cを最適
な放熱係数、熱容量として決定し、ステップ6を終了す
る。
ニー〇可変し、ステップ5のIs’ 、 Iao’の算
出からの処理を1m+:Imになるまでくり返してG、
Cを可変し、I、Iキエ3に達したときのG、Cを最適
な放熱係数、熱容量として決定し、ステップ6を終了す
る。
そして、ステップ6が終了すると、測定対象のサーミス
タの放熱係数、熱容量が、測定と(1)式に基づく計算
との組合せにより、精度よく求められて測定される。
タの放熱係数、熱容量が、測定と(1)式に基づく計算
との組合せにより、精度よく求められて測定される。
なお、前記ステップ1〜6の測定、計算等は、手動処理
又はマイクロコンピュータ等を用いり自動処理で行うこ
とができるがとくに、自動処理で行ったときは自動測定
が行える利点もある。
又はマイクロコンピュータ等を用いり自動処理で行うこ
とができるがとくに、自動処理で行ったときは自動測定
が行える利点もある。
また、サーミスタが負温度係数特性のときは、第2図の
ように温度−抵抗特性の傾き(=B)が正になるが、ポ
ジスタと呼ばれる正温度係数特性のときは、第4図のよ
うに温度−抵抗特性の傾き(=B)が負になる。
ように温度−抵抗特性の傾き(=B)が正になるが、ポ
ジスタと呼ばれる正温度係数特性のときは、第4図のよ
うに温度−抵抗特性の傾き(=B)が負になる。
そして、前記傾き(−B)が負になるときは、ステップ
4〜6でのG、Cの増減は前述と逆にすればよい。
4〜6でのG、Cの増減は前述と逆にすればよい。
つぎに、第4図の実線aの温度−抵抗特性を有するポジ
スタの測定結果fこついて説明する。
スタの測定結果fこついて説明する。
第4図の実線aは例えばカラーテレビジョン受像機の自
動3A磁回路fこ用いられるポジスタの特性を示し、実
際の温度−抵抗特性が実IJaの曲線になるため、測定
に際しては同図の直線b+、 bt 、 bsの折線近
似を温度−抵抗特性とする。
動3A磁回路fこ用いられるポジスタの特性を示し、実
際の温度−抵抗特性が実IJaの曲線になるため、測定
に際しては同図の直線b+、 bt 、 bsの折線近
似を温度−抵抗特性とする。
そして、ステップL、2の処理により、直@b+、bx
、baの各折線での温度係数Bを求めると、っぎのよう
になった。
、baの各折線での温度係数Bを求めると、っぎのよう
になった。
822.6K>T≧298にの直線トのときEl−、,
1426844,8K)T≧822.6にの直線す、の
ときB =−7136T≧844.8 Kの直線b8の
ときB=−2340さらに、第3図の抵抗(2)を1Ω
とし、直流電源(4)の電圧をDClooVとすると、
ステしブ8の処理により、実測値1a+Isoは、Is
=106mA、Iso’+8.1mAとなった。
1426844,8K)T≧822.6にの直線す、の
ときB =−7136T≧844.8 Kの直線b8の
ときB=−2340さらに、第3図の抵抗(2)を1Ω
とし、直流電源(4)の電圧をDClooVとすると、
ステしブ8の処理により、実測値1a+Isoは、Is
=106mA、Iso’+8.1mAとなった。
そしで、ステ・ンブ4〜6の計算等をくり返すことによ
り、最適なG、Cの値は、それぞれつぎのようになり、
精度のよい放熱係数、熱容量の測定が行えた。
り、最適なG、Cの値は、それぞれつぎのようになり、
精度のよい放熱係数、熱容量の測定が行えた。
G −0,006watt / degC=6.Oju
ム/dog 〔発明の効果〕 本発明は、以上説明したように構成されているため、以
下に記載する効果を奏する。
ム/dog 〔発明の効果〕 本発明は、以上説明したように構成されているため、以
下に記載する効果を奏する。
サーミスタの過渡特性の微分方程式を利用し、この式か
ら求まる過渡電流の計算値It+’、 It1’,It
2’が実測値It+ + IFにほぼ等しくなる放熱係
数G、熱容量Cを求め、このG、Cをサーミスタの放熱
係数、熱容量としたため、従来は行えなかったサーミス
タの放熱係数、熱容量の測定が比較的簡単な測定機!!
を用いて容易に行える。
ら求まる過渡電流の計算値It+’、 It1’,It
2’が実測値It+ + IFにほぼ等しくなる放熱係
数G、熱容量Cを求め、このG、Cをサーミスタの放熱
係数、熱容量としたため、従来は行えなかったサーミス
タの放熱係数、熱容量の測定が比較的簡単な測定機!!
を用いて容易に行える。
第1図ないし第4図は本発明のサーミスタの特性測定方
法の1実施例を示し、第1図はフローチャート、第2図
、第4図はそれぞれ温度−抵抗特性図、第3図は過渡電
流の測定説明図である。 (1)・・・サーミスタ、(2)・・・抵抗、(4)・
・・直流電源。
法の1実施例を示し、第1図はフローチャート、第2図
、第4図はそれぞれ温度−抵抗特性図、第3図は過渡電
流の測定説明図である。 (1)・・・サーミスタ、(2)・・・抵抗、(4)・
・・直流電源。
Claims (1)
- (1)測定対象のサーミスタの温度に対する抵抗値の変
化を測定して温度−抵抗特性を求め、 前記特性から前記サーミスタの抵抗値の温度係数Bを求
め、 前記サーミスタと抵抗との直列回路に直流電圧を印加し
、前記サーミスタの自己発熱に基づく前記直列回路の過
渡電流の変化を測定して前記直流電圧の印加開始からt
^1,t^2(t^1<t^2)後の前記過渡電流の実
測値It^1,It^2を求め、 下記の微分方程式に基づく前記t^1,t^2の過渡電
流の計算値It^1^’,It^2^’が前記実測値I
t^1,It^2にほぼ等しくなるように、前記微分方
程式の放熱係数G,熱容量Cを種々変化させて前記計算
値It^1^’,It^2^’をくり返し算出し、 (V^2)/(Ro)e^−^B^(^1^/^T^−
^1^/^T^o^)dt=G(T−To)dt+Cd
T(T:温度,V:印加電圧,Ro:基準温度Toでの
サーミスタの抵抗値) 前記計算値It^1^’,It^2^’が前記実測値I
t^1,It^2にほぼ等しくなるときの前記放熱係数
G,前記熱容量Cを前記サーミスタの放熱係数,熱容量
とすることを特徴とするサーミスタの特性測定方法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP20465190A JPH0488601A (ja) | 1990-07-31 | 1990-07-31 | サーミスタの特性測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP20465190A JPH0488601A (ja) | 1990-07-31 | 1990-07-31 | サーミスタの特性測定方法 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0488601A true JPH0488601A (ja) | 1992-03-23 |
Family
ID=16494021
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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JP20465190A Pending JPH0488601A (ja) | 1990-07-31 | 1990-07-31 | サーミスタの特性測定方法 |
Country Status (1)
Country | Link |
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JP (1) | JPH0488601A (ja) |
-
1990
- 1990-07-31 JP JP20465190A patent/JPH0488601A/ja active Pending
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