JPH03132725A - 逆反射されたシードビームを生成するために疑似共役器を使用する自己ポンプ光位相共役方法および装置 - Google Patents
逆反射されたシードビームを生成するために疑似共役器を使用する自己ポンプ光位相共役方法および装置Info
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- JPH03132725A JPH03132725A JP2270655A JP27065590A JPH03132725A JP H03132725 A JPH03132725 A JP H03132725A JP 2270655 A JP2270655 A JP 2270655A JP 27065590 A JP27065590 A JP 27065590A JP H03132725 A JPH03132725 A JP H03132725A
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/23—Arrangements of two or more lasers not provided for in groups H01S3/02 - H01S3/22, e.g. tandem arrangements of separate active media
- H01S3/2308—Amplifier arrangements, e.g. MOPA
- H01S3/2325—Multi-pass amplifiers, e.g. regenerative amplifiers
- H01S3/2333—Double-pass amplifiers
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
- G02F1/3536—Four-wave interaction
- G02F1/3538—Four-wave interaction for optical phase conjugation
-
- H—ELECTRICITY
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- H01S3/2383—Parallel arrangements
-
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- H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
- H01S3/10076—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating using optical phase conjugation, e.g. phase conjugate reflection
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は一般に光位相共役、特に自己ポンプ位相共役反
射器構造において逆反射されたシードビームを生成する
疑似共役器の使用に関する。
射器構造において逆反射されたシードビームを生成する
疑似共役器の使用に関する。
［従来技術］
位相共役反射器は波頭反転、すなわち入射ビームの時反
転反射を生成し、共役ビームの位相は空間の全ての点に
おいて入射ビームの位相から反転される。位相共役ビー
ムを生成する複数の方法は技術的に知られているが、４
波混合、刺激されたブリローイン散乱（ＳＢＳ）、刺激
されたラーマン散乱（ＳＲ８）および刺激された光屈折
（ＳＰＳ）を含む。これらの方法に関する詳細な論文は
、Ｂ、 Ｙａ 、 Ｚｅｌ’ｄｏｖｌｃｈ氏他による
文献（“Ｐｒ１ｎｃｉｐｌｅｓ ｏｆ Ｐ ｈａｓｅ
ＣｏｎｊｕｇａＨｏｎ 、 Ｓ ｐｒｌｎｇｅ
ｒ −Ｖｃｒｌａｇ 、 Ｂｅｒｌｉｎ （１９８
５年））に示されている。
転反射を生成し、共役ビームの位相は空間の全ての点に
おいて入射ビームの位相から反転される。位相共役ビー
ムを生成する複数の方法は技術的に知られているが、４
波混合、刺激されたブリローイン散乱（ＳＢＳ）、刺激
されたラーマン散乱（ＳＲ８）および刺激された光屈折
（ＳＰＳ）を含む。これらの方法に関する詳細な論文は
、Ｂ、 Ｙａ 、 Ｚｅｌ’ｄｏｖｌｃｈ氏他による
文献（“Ｐｒ１ｎｃｉｐｌｅｓ ｏｆ Ｐ ｈａｓｅ
ＣｏｎｊｕｇａＨｏｎ 、 Ｓ ｐｒｌｎｇｅ
ｒ −Ｖｃｒｌａｇ 、 Ｂｅｒｌｉｎ （１９８
５年））に示されている。
［発明の解決すべき課題］
位相共役反射器は、４波ミキサまたは自己ポンプ装置に
おけるような外部ポンプビームを設けられることができ
る。Ｄ ｕｎｎｔｎｇ氏による上記で参照された関連す
る特許明細書は外部ポンプ構造を使用する。自己ホンブ
構造は、入力ビーム以外の光ビームが必要ないという点
で有効である。自己ポンプ位相共役器において、入力ビ
ームは２波混合利得を得ることができる光学的な非直線
媒体に導入される。媒体における入力ビームの散乱に−
より結果的に、入力ビームに関して空間を通して反転さ
れる位相フロントを存する入力ビームと反対の方向に伝
播する背景散乱された共役ビームが生成される。
おけるような外部ポンプビームを設けられることができ
る。Ｄ ｕｎｎｔｎｇ氏による上記で参照された関連す
る特許明細書は外部ポンプ構造を使用する。自己ホンブ
構造は、入力ビーム以外の光ビームが必要ないという点
で有効である。自己ポンプ位相共役器において、入力ビ
ームは２波混合利得を得ることができる光学的な非直線
媒体に導入される。媒体における入力ビームの散乱に−
より結果的に、入力ビームに関して空間を通して反転さ
れる位相フロントを存する入力ビームと反対の方向に伝
播する背景散乱された共役ビームが生成される。
一度共役ビームが生成されると、それは入力ビームと２
波混合することにより増幅されることができる。共役ビ
ームを生成するために雑音しきい鎖状態は抑制されなけ
ればならない。非直線媒体における雑音源の例には、熱
雑音および不完全な結晶の散乱が含まれる。共役ビーム
が生成され維持されるために、それは雑音しきい値を克
服するのに十分に増幅されなければならない。共役ビー
ムを生成するためにチタン酸バリウム結晶のような材料
を使用し、シードされない背景散乱だけに依存するＳＰ
Ｓ適用において、２波混合利得は雑音しきい値を克服す
るために太きく（ｅ３０程度）なければならない。ブリ
ローインおよびラーマン媒体に対して、指数は材料の利
得係数ｇと入力ビームの強度との積および非直線媒体の
相互作用の長さである。光屈折媒体において、指数は光
屈折利得係数と相互作用長の積である。光屈折利得係数
は非常に低い強度の場合だけに直線的に比例する。等価
な暗強度より上の高い強度において、光屈折利得係数は
それとは無関係である。
波混合することにより増幅されることができる。共役ビ
ームを生成するために雑音しきい鎖状態は抑制されなけ
ればならない。非直線媒体における雑音源の例には、熱
雑音および不完全な結晶の散乱が含まれる。共役ビーム
が生成され維持されるために、それは雑音しきい値を克
服するのに十分に増幅されなければならない。共役ビー
ムを生成するためにチタン酸バリウム結晶のような材料
を使用し、シードされない背景散乱だけに依存するＳＰ
Ｓ適用において、２波混合利得は雑音しきい値を克服す
るために太きく（ｅ３０程度）なければならない。ブリ
ローインおよびラーマン媒体に対して、指数は材料の利
得係数ｇと入力ビームの強度との積および非直線媒体の
相互作用の長さである。光屈折媒体において、指数は光
屈折利得係数と相互作用長の積である。光屈折利得係数
は非常に低い強度の場合だけに直線的に比例する。等価
な暗強度より上の高い強度において、光屈折利得係数は
それとは無関係である。
入力ビーム強度、材料の利得係数および、または媒体の
長さは十分に大きくないかも知れないので、全種類のシ
ードを行わずにしきい値を克服するのに十分な利得が実
際の適用において必ず得られるとは限らない。ＳＰＳ適
用におけるこの制限を軽減する従来の方法は、入力ビー
ムを“シードビーム”として非直線媒体を通して反射さ
せる“シード″技術の使用を含み、これはしきい値より
大きい強度を有する。試みられる２つのクラスのシード
は共役シード（共役器がＳＰＳ結晶の下流に位置される
。）と“雑音シード”を含み、後者では拡散反射器がＳ
ＰＳ結晶を越えて位置されるか、または結晶上に直接付
着されている（例えばホワイトタイプライタ−補正液を
使用して）。
長さは十分に大きくないかも知れないので、全種類のシ
ードを行わずにしきい値を克服するのに十分な利得が実
際の適用において必ず得られるとは限らない。ＳＰＳ適
用におけるこの制限を軽減する従来の方法は、入力ビー
ムを“シードビーム”として非直線媒体を通して反射さ
せる“シード″技術の使用を含み、これはしきい値より
大きい強度を有する。試みられる２つのクラスのシード
は共役シード（共役器がＳＰＳ結晶の下流に位置される
。）と“雑音シード”を含み、後者では拡散反射器がＳ
ＰＳ結晶を越えて位置されるか、または結晶上に直接付
着されている（例えばホワイトタイプライタ−補正液を
使用して）。
後者の場合、雑音源（鏡面反射シードに対向するような
）は、ＳＰＳ結晶が反射されたシードビームを増幅する
ことができるために発生する“画像プリントスルー”を
防止するために必要である。
）は、ＳＰＳ結晶が反射されたシードビームを増幅する
ことができるために発生する“画像プリントスルー”を
防止するために必要である。
拡散共役シードを提供する一例は、Ｐ 、 Ｇ ｕｎｔ
ｅｒ氏他による文献（“ＳＥＬＦ−ＰＵＭＰＥＤ ＰＨ
０ＴＯＲＥＦＲＡＣＴＩＶＥ Ｂａ ＴＩ Ｏ，、Ｏ
ｐｔ、 Ｃｏｌｌ１ｍ、、 Ｖｏｌ、５５ 。
ｅｒ氏他による文献（“ＳＥＬＦ−ＰＵＭＰＥＤ ＰＨ
０ＴＯＲＥＦＲＡＣＴＩＶＥ Ｂａ ＴＩ Ｏ，、Ｏ
ｐｔ、 Ｃｏｌｌ１ｍ、、 Ｖｏｌ、５５ 。
ｎｏ、３．２１０乃至２１４頁）に示されている。
これら２クラスのシードの欠点は以下のようなものであ
る。
る。
（１）共役シード（空間的に理想的であっても）は別の
位相共役反射器を使用する必要があり、これはシステム
を複雑にし、その費用を著しく高くする。
位相共役反射器を使用する必要があり、これはシステム
を複雑にし、その費用を著しく高くする。
（２）拡散シード（多数の空間モードの発生に関して理
想的であっても）は、結果的に結晶に戻る拡散散乱光の
比較的小部分にしかならない広角度の光散乱が大きいた
めに効果的でない。さらに、塗られた拡散散乱器はいく
つかの場合において部分的に背景反射成分によると予測
されるＧ ｕｎｔｅｒ氏他により説明されたような共役
反射率の不安定性をもたらす。
想的であっても）は、結果的に結晶に戻る拡散散乱光の
比較的小部分にしかならない広角度の光散乱が大きいた
めに効果的でない。さらに、塗られた拡散散乱器はいく
つかの場合において部分的に背景反射成分によると予測
されるＧ ｕｎｔｅｒ氏他により説明されたような共役
反射率の不安定性をもたらす。
従来技術に存在する別のしきい値に関連した制限は、チ
タン酸バリウムおよびある場合にはニオブ酸リチウムの
ような少数の結晶材料だけがシードされないＳＰＳ共役
適用において使用されるのに十分に高い内部利得および
寸法を有することである。
タン酸バリウムおよびある場合にはニオブ酸リチウムの
ような少数の結晶材料だけがシードされないＳＰＳ共役
適用において使用されるのに十分に高い内部利得および
寸法を有することである。
ＳＢＳおよびＳＲＳを使用する自己ポンプ位相共役反射
器は一般的にＮｄ：ＹＡＧレーザのような高いパワーの
パルスレーザビームと共に使用されるが、ＨｅＮｅまた
はアルゴンイオンレーザのような低いパワーレーザで動
作しない（少なくとも自由空間バルク構造において）。
器は一般的にＮｄ：ＹＡＧレーザのような高いパワーの
パルスレーザビームと共に使用されるが、ＨｅＮｅまた
はアルゴンイオンレーザのような低いパワーレーザで動
作しない（少なくとも自由空間バルク構造において）。
さらに、これらのシステムにおいて固Ｈのストークス周
波数シフトはある適用において望ましくない。
波数シフトはある適用において望ましくない。
光屈折相互作用を含む従来の方法は、Ｍ、ｃｒ。
ｎ１ｎ−Ｇ ｏｌｏｏ＋ｂ氏他による文献（−Ｔｈｅｏ
ｒｙ ａｎｄ Ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ ｏｆ’
Ｆｏｕｒ−Ｗａｖｅ Ｍｉｘｉｎｇ ｉｎ Ｐｈ。
ｒｙ ａｎｄ Ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ ｏｆ’
Ｆｏｕｒ−Ｗａｖｅ Ｍｉｘｉｎｇ ｉｎ Ｐｈ。
ｔｏｒｅｒｒａｃｔｌｖｅ Ｍｅｄｉａ” 、 Ｉ
ＩＥＥＥ ＪＱＥ、 ＱＥ−２０、ｎ。
ＩＥＥＥ ＪＱＥ、 ＱＥ−２０、ｎ。
、１．１９８４年、１２乃至３０頁）において論じられ
た外部ループ幾何学形状およびＪ 、 Ｆ ｅｉｎｂ
ｅｒｌ；氏による文献（’ Ｓ ｅｌｒ−ｐｕｍｐｅｄ
、 ｃｏｔｌｎｕｏｕｓ−ｗａｖｅ ｐｈａｓｅｃｏｎ
ｊｕｇａｔｏｒ ｕｓｉｎｇ １ｎｔｅｒｎａｌ
ｒｅｌ”ｒａｃｔｉｏｎ Ｏｐｔ、 Ｌｅｔ
ｔ、、 Ｖｏｌ、７． ｎｏ、ｌｏ 、 １９８２
年、４８６乃至４８８頁）において論じられた内部ルー
プ幾何学形状を含む。
た外部ループ幾何学形状およびＪ 、 Ｆ ｅｉｎｂ
ｅｒｌ；氏による文献（’ Ｓ ｅｌｒ−ｐｕｍｐｅｄ
、 ｃｏｔｌｎｕｏｕｓ−ｗａｖｅ ｐｈａｓｅｃｏｎ
ｊｕｇａｔｏｒ ｕｓｉｎｇ １ｎｔｅｒｎａｌ
ｒｅｌ”ｒａｃｔｉｏｎ Ｏｐｔ、 Ｌｅｔ
ｔ、、 Ｖｏｌ、７． ｎｏ、ｌｏ 、 １９８２
年、４８６乃至４８８頁）において論じられた内部ルー
プ幾何学形状を含む。
Ｒ、Ａ ｐｒａｈａｍ１ａｎ氏他による別の構造は、米
国特許節４．７９４，６０５号明細書（１９８８年１２
月２７Ｉ］出願、“ＭＥＴＩＩＯＤ ＡＮＤ ＡＰＰＡ
ＲＡＴＵＳ ＦＯＲＣ０ＮＴＲ０Ｌ ＯＦ ＰＩＩＡＳ
ＥＣＯＮＪＬＩＧＡＴＩＯＮ ＣＥＬＬＳ ’ ）に記
載されており、ＳＢＳセルのような１つ以上の位相共役
セルがセル中に注入されるシードビームを使用すること
によって制御される技術を示唆している。シードビーム
は予測された位相共役ビームと同じ周波数で同じ方向に
注入され、位相および位相共役ビームの別の特性を制御
するために調節される。多数セルのアレイにおいて、多
数のビームの位相コヒーレンスを保証するためにシード
ビームが使用される。
国特許節４．７９４，６０５号明細書（１９８８年１２
月２７Ｉ］出願、“ＭＥＴＩＩＯＤ ＡＮＤ ＡＰＰＡ
ＲＡＴＵＳ ＦＯＲＣ０ＮＴＲ０Ｌ ＯＦ ＰＩＩＡＳ
ＥＣＯＮＪＬＩＧＡＴＩＯＮ ＣＥＬＬＳ ’ ）に記
載されており、ＳＢＳセルのような１つ以上の位相共役
セルがセル中に注入されるシードビームを使用すること
によって制御される技術を示唆している。シードビーム
は予測された位相共役ビームと同じ周波数で同じ方向に
注入され、位相および位相共役ビームの別の特性を制御
するために調節される。多数セルのアレイにおいて、多
数のビームの位相コヒーレンスを保証するためにシード
ビームが使用される。
低いエネルギ適用に対して、シードビームの使用は位相
共役セルをシードビームなしで必要とされるよりも低い
エネルギの入射ビームにより動作させることを許容する
。
共役セルをシードビームなしで必要とされるよりも低い
エネルギの入射ビームにより動作させることを許容する
。
ＳＰＳ結晶の内部幾何学形状を使用する別の方法は、Ｔ
、 Ｙ、 Ｃｈａｎｇ氏他による文献（“Ｏｐｔｉｃ
ａｌ Ｐｈａｓｅ Ｃｏｎｊｕｇａｔｉｏｎ ｂｙ
ｂａｃｋｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｉｎ ｂａｒｌｕｍ
ｔｉｔａｎａｔｃ 、 Ｏｐｔ、 Ｌｅｔｔ、Ｖ
ｏｌ、ｌＯ。
、 Ｙ、 Ｃｈａｎｇ氏他による文献（“Ｏｐｔｉｃ
ａｌ Ｐｈａｓｅ Ｃｏｎｊｕｇａｔｉｏｎ ｂｙ
ｂａｃｋｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｉｎ ｂａｒｌｕｍ
ｔｉｔａｎａｔｃ 、 Ｏｐｔ、 Ｌｅｔｔ、Ｖ
ｏｌ、ｌＯ。
ｎｏ、８ （１９８５） 、 ４０８乃至４１０頁）お
よびＡ、Ｖ。
よびＡ、Ｖ。
Ｍ ａｍａｅｖ氏他による文献（Ｐ ｈｙｓｉｃｓ ｏ
ｆ ５ｐｅｃｋｌｃ ｆ’１ｃｌｄ １ｎｔｅｒａｃｔ
ｉｏｎｓ ｉｎ ｐｈｔｏｒｃｆｒａｃｔｌｖｃ ｃｒ
ｙｓｔａｌｓ 、１９８９年ＣＬ Ｅ ＯＣｏｎｆ
’ｃｒｅｎｃｃ 、 Ｂ ａｌｔｌａｄｏｒｅ、 Ｍ
Ｄ ； ｐａｐｅｒ Ｍ Ｄ ４ ）において論じら
れている。
ｆ ５ｐｅｃｋｌｃ ｆ’１ｃｌｄ １ｎｔｅｒａｃｔ
ｉｏｎｓ ｉｎ ｐｈｔｏｒｃｆｒａｃｔｌｖｃ ｃｒ
ｙｓｔａｌｓ 、１９８９年ＣＬ Ｅ ＯＣｏｎｆ
’ｃｒｅｎｃｃ 、 Ｂ ａｌｔｌａｄｏｒｅ、 Ｍ
Ｄ ； ｐａｐｅｒ Ｍ Ｄ ４ ）において論じら
れている。
ＳＰＳにおける利得制限を克服する別の方法は、Ｇ、
Ｖａｌｌｅｙ氏他に対する米国特許節４，７７３，７３
９号明細書（１９８８年９月２７日出願、“Ｓ ＥＬ
Ｆ −Ｐ Ｕ Ｍ Ｐ Ｅ ＤＰＩＩＡＳＥ Ｃ０ＮＪ
ＵＧＡＴＥ ＭＩＲＲＯＲＡＮＤ ＭＥＴＩＩＯＤ Ｕ
ＳＩＮＧ ＡＣ−ＦｌｌＥＬ、Ｄ ＥＮＩＩＡＮＣＩＥ
Ｄ ＰＩＩＯＴＯＲＥＦＲＡＣＴＩＶＥ ＥＦＰＥＣＴ
’ ） ニ記載されており、約９０″の光屈折格子シフ
トを行うように光屈折結晶を横切る交流電界をどのよう
に印加するかを示唆し、結晶利得を位相共役が発生する
ことができるレベルにする。
Ｖａｌｌｅｙ氏他に対する米国特許節４，７７３，７３
９号明細書（１９８８年９月２７日出願、“Ｓ ＥＬ
Ｆ −Ｐ Ｕ Ｍ Ｐ Ｅ ＤＰＩＩＡＳＥ Ｃ０ＮＪ
ＵＧＡＴＥ ＭＩＲＲＯＲＡＮＤ ＭＥＴＩＩＯＤ Ｕ
ＳＩＮＧ ＡＣ−ＦｌｌＥＬ、Ｄ ＥＮＩＩＡＮＣＩＥ
Ｄ ＰＩＩＯＴＯＲＥＦＲＡＣＴＩＶＥ ＥＦＰＥＣＴ
’ ） ニ記載されており、約９０″の光屈折格子シフ
トを行うように光屈折結晶を横切る交流電界をどのよう
に印加するかを示唆し、結晶利得を位相共役が発生する
ことができるレベルにする。
内部ループタイプ共役器に対して逆方向シードされたＳ
ＰＳには少なくとも３つの重要な利点がある。第１に、
シードされたＳＰＳ幾何学形状の相互作用領域は複数の
非常に局部化された相互作用領域でなく長手に対して分
配されるため、マスター発振器のパワー増幅器配置中の
独立した増幅器脚部から複数のビームの正確な結合を得
ることは容易でなければならない。第２に内部ループは
ないので、強いフィラメントビームの関連した内部コー
ナー反射と共に高い損傷しきい値がシード化されたＳＰ
Ｓ幾何学形状から予測されなければならない。最終的に
、シード化されたＳＰＳ幾何学形状は結晶においてビー
ムを逆伝播することによって生成された非常に小さい周
期格子を含んでいるため、速い応答時間を期待すること
ができる。
ＰＳには少なくとも３つの重要な利点がある。第１に、
シードされたＳＰＳ幾何学形状の相互作用領域は複数の
非常に局部化された相互作用領域でなく長手に対して分
配されるため、マスター発振器のパワー増幅器配置中の
独立した増幅器脚部から複数のビームの正確な結合を得
ることは容易でなければならない。第２に内部ループは
ないので、強いフィラメントビームの関連した内部コー
ナー反射と共に高い損傷しきい値がシード化されたＳＰ
Ｓ幾何学形状から予測されなければならない。最終的に
、シード化されたＳＰＳ幾何学形状は結晶においてビー
ムを逆伝播することによって生成された非常に小さい周
期格子を含んでいるため、速い応答時間を期待すること
ができる。
Ｖａｌｌｅｙ氏に対する特許において示唆されたような
外部交流電界の印加はある適用において実際的ではない
可能性がある。
外部交流電界の印加はある適用において実際的ではない
可能性がある。
本発明は、５ＢＳＳＳＲＳＳＳＰＳおよびその他の自己
ポンプされた刺激された散乱位相共役器におけるしきい
値制限を克服する光子シード技術の使用を含む。これは
、送信されたビームを再度導いて非直線媒体中に戻す逆
反射アレイまたは“疑似共役器”を設けることによって
実現される。
ポンプされた刺激された散乱位相共役器におけるしきい
値制限を克服する光子シード技術の使用を含む。これは
、送信されたビームを再度導いて非直線媒体中に戻す逆
反射アレイまたは“疑似共役器”を設けることによって
実現される。
本発明の目的は位相共役器のしきい値を減少する簡単な
方法および装置を実現することであり、ＳＰＳ共役器お
よびアレイ、すなわち共通ビームに対して全て位相基準
化されることが必要な多数の共役器のモザイク構造の場
合に特にａ効である。
方法および装置を実現することであり、ＳＰＳ共役器お
よびアレイ、すなわち共通ビームに対して全て位相基準
化されることが必要な多数の共役器のモザイク構造の場
合に特にａ効である。
疑似共役器は要求されるシードビームを供給することを
確実に約束するものである。それは復帰されたビームを
部分的に共役しく結果的に前方ポンプによる後方向シー
ドの良好な記録またはオーバーラツプを生じる）、同時
に送信ビームを完全に共役しないのでシードが雑音を有
することを保証する。さらに、それは比較的小さい固定
角度に逆反射されたビームの大部分を導くので拡散散乱
器よりも光子効率が大きい。疑似共役器シードは内部反
射を含まないので、自己整列し容易に大きい開口に対し
てスケール可能であり、また高エネルギシステムに対し
てスケール可能である。最後に、それは簡単、軽量、コ
ンパクト（平坦なシートの形状において）、安価であり
、エネルギスケールおよび共役器のモザイクアレイの位
相ロック用の大きいシートにおいて使用されることがで
きる。
確実に約束するものである。それは復帰されたビームを
部分的に共役しく結果的に前方ポンプによる後方向シー
ドの良好な記録またはオーバーラツプを生じる）、同時
に送信ビームを完全に共役しないのでシードが雑音を有
することを保証する。さらに、それは比較的小さい固定
角度に逆反射されたビームの大部分を導くので拡散散乱
器よりも光子効率が大きい。疑似共役器シードは内部反
射を含まないので、自己整列し容易に大きい開口に対し
てスケール可能であり、また高エネルギシステムに対し
てスケール可能である。最後に、それは簡単、軽量、コ
ンパクト（平坦なシートの形状において）、安価であり
、エネルギスケールおよび共役器のモザイクアレイの位
相ロック用の大きいシートにおいて使用されることがで
きる。
これは単一の共役器がシステム中の全エネルギを供給す
ることができないか、または個々の共役器の最大の物理
的寸法が制限された場合に重要である。
ることができないか、または個々の共役器の最大の物理
的寸法が制限された場合に重要である。
本発明のシード技術は、シードを使用しないしきい値条
件の下になる結晶中でＳＰＳ共役器を生成することがで
きる。共役の忠実度は高いことが示されており、結晶は
別の技術に関して見られる望ましくない不安定性を示さ
ない。
件の下になる結晶中でＳＰＳ共役器を生成することがで
きる。共役の忠実度は高いことが示されており、結晶は
別の技術に関して見られる望ましくない不安定性を示さ
ない。
［課題解決のための手段］
本発明によると、光入力ビームは移動する格子がある場
合に光屈折ブリローイン、ラーマン、または局部的に応
答する非直線媒体（例えば、ソジウム原子の蒸気、Ｇ
ａ Ａ ｓ ＳＭ Ｑ Ｗ ｓ 、 ＣＳ ２の超格子
、多数および、またはろ過された層の量子ウェル構造、
半導体マイクロ結晶等）のようなその他の非直線光学メ
カニズムによる２波混合利得を得ることができる非直線
媒体を通して伝送される。疑似共役器は、媒体を通過し
た入力ビームを媒体に戻るように逆反射する。逆反射さ
れたビームは、刺激された散乱によって媒体中で自己ポ
ンプ共役反射ビームを発生するためにしきい値を低くす
るシードとして動作する。疑似共役器は球体またはコー
ナー反射器の形態で逆反射する素子の平坦なアレイであ
り得る。共役器素子のモザイクパターンは、マスター発
振器、パワー増幅器（ＭＯＰＡ）またはＦＷＭ構造にお
いて大きい開口および、またはエネルギスケールを生成
するために位相ロックされることができる。逆共役ビー
ムシードは、共役ビームに情報を一時的にエンコードす
るように変調され、およびまたはシステム効率を高める
ように偏光されることができる。入力および自己ポンプ
共役反射ビームは、ＦＷＭ構造において基準またはポン
プビームとして使用されることができる。
合に光屈折ブリローイン、ラーマン、または局部的に応
答する非直線媒体（例えば、ソジウム原子の蒸気、Ｇ
ａ Ａ ｓ ＳＭ Ｑ Ｗ ｓ 、 ＣＳ ２の超格子
、多数および、またはろ過された層の量子ウェル構造、
半導体マイクロ結晶等）のようなその他の非直線光学メ
カニズムによる２波混合利得を得ることができる非直線
媒体を通して伝送される。疑似共役器は、媒体を通過し
た入力ビームを媒体に戻るように逆反射する。逆反射さ
れたビームは、刺激された散乱によって媒体中で自己ポ
ンプ共役反射ビームを発生するためにしきい値を低くす
るシードとして動作する。疑似共役器は球体またはコー
ナー反射器の形態で逆反射する素子の平坦なアレイであ
り得る。共役器素子のモザイクパターンは、マスター発
振器、パワー増幅器（ＭＯＰＡ）またはＦＷＭ構造にお
いて大きい開口および、またはエネルギスケールを生成
するために位相ロックされることができる。逆共役ビー
ムシードは、共役ビームに情報を一時的にエンコードす
るように変調され、およびまたはシステム効率を高める
ように偏光されることができる。入力および自己ポンプ
共役反射ビームは、ＦＷＭ構造において基準またはポン
プビームとして使用されることができる。
ＳＰＳの場合、非直線媒体は結晶の形態であり、入力ビ
ームの背景散乱を最大にする結晶軸に関しである角度で
配向されている。
ームの背景散乱を最大にする結晶軸に関しである角度で
配向されている。
本発明のこれらおよび別の特徴および利点は以下の詳細
な説明および同じ参照番号が同じ部品を示す添付図面か
ら当業者に明らかになるであろう。
な説明および同じ参照番号が同じ部品を示す添付図面か
ら当業者に明らかになるであろう。
［実施例］
本発明を使用した位相共役装置は、エネルギスケール、
ビーム結合および干渉に高度に有効である。このクラス
の共役器はまたレンズのない画像生成（例えば、フォト
リソグラフ）、遠隔センサ、逆変調器および光フアイバ
リンク通信システムのような適用に有効である。それは
広帯域であり、さらにパルスＳＢＳ共役器技術に適用可
能であり、これは周波数シフトの付加を含んでもよい。
ビーム結合および干渉に高度に有効である。このクラス
の共役器はまたレンズのない画像生成（例えば、フォト
リソグラフ）、遠隔センサ、逆変調器および光フアイバ
リンク通信システムのような適用に有効である。それは
広帯域であり、さらにパルスＳＢＳ共役器技術に適用可
能であり、これは周波数シフトの付加を含んでもよい。
第１図を参照すると、位相共役反射器構造において使用
される光位相共役装置は全体的にＩＯで示され、ＳＰＳ
により２波混合を行うことができる非直線媒体１２を含
む。典型的に、媒体１２は矢印１４によって示されるよ
うに配向された結晶のＣ軸を有するチタン酸バリウム（
ＢａＴｉＯｉ ） 、ＧａＡｓまたはＩｎＰ単結晶のよ
うな材料である。本発明の重要な特徴によると、疑似共
役器として動作する逆反射器アレイ１６は媒体の背面に
位置される。
される光位相共役装置は全体的にＩＯで示され、ＳＰＳ
により２波混合を行うことができる非直線媒体１２を含
む。典型的に、媒体１２は矢印１４によって示されるよ
うに配向された結晶のＣ軸を有するチタン酸バリウム（
ＢａＴｉＯｉ ） 、ＧａＡｓまたはＩｎＰ単結晶のよ
うな材料である。本発明の重要な特徴によると、疑似共
役器として動作する逆反射器アレイ１６は媒体の背面に
位置される。
レーザ２０によって生成されたコヒーレントな光ビーム
であることが好ましい入力光ビーム１８は、図面に示さ
れたように左下端を通して媒体１２中に導入される。入
力ビーム１８と媒体１２の結晶軸１４との間の角度は、
ビーム１８が相互作用領域２２においてほぼファン形状
のパターンを生成するように媒体１２において屈曲また
は“ファン”される（前方光屈折散乱を介して）ように
選択される。入力ビーム１８は媒体１２の内側で屈折さ
れた後、右下端を通ってそれを出て、逆反射器アレイ１
６に当たる。
であることが好ましい入力光ビーム１８は、図面に示さ
れたように左下端を通して媒体１２中に導入される。入
力ビーム１８と媒体１２の結晶軸１４との間の角度は、
ビーム１８が相互作用領域２２においてほぼファン形状
のパターンを生成するように媒体１２において屈曲また
は“ファン”される（前方光屈折散乱を介して）ように
選択される。入力ビーム１８は媒体１２の内側で屈折さ
れた後、右下端を通ってそれを出て、逆反射器アレイ１
６に当たる。
アレイ１６はある間隔で（ゼロであってもよい）、それ
が媒体１２から現れたのと同じ通路に沿って入力ビーム
を逆反射して媒体１２に戻すように選択された角度で媒
体１２の背後に設けられる。逆反射されたビームは、光
屈折媒体１２の雑音しきい値より大きい強度を有する光
シードビームを構成する。
が媒体１２から現れたのと同じ通路に沿って入力ビーム
を逆反射して媒体１２に戻すように選択された角度で媒
体１２の背後に設けられる。逆反射されたビームは、光
屈折媒体１２の雑音しきい値より大きい強度を有する光
シードビームを構成する。
このシードは、共役波が形成されることができるように
刺激された背景散乱に対するしきい値を低める。この共
役波は、相互作用領域２２において入力ビーム１８との
２波混合相互作用により増幅され、それは自己ポンプ位
相共役ビーム２４として伝播して媒体１２を通して戻る
。
刺激された背景散乱に対するしきい値を低める。この共
役波は、相互作用領域２２において入力ビーム１８との
２波混合相互作用により増幅され、それは自己ポンプ位
相共役ビーム２４として伝播して媒体１２を通して戻る
。
さらに第１図には１方向平面反射器として構成されてい
る光ビーム分割器２Ｂが示されている。レーザ２０によ
り生成された入力ビーム１８は示されたように右方向に
ビーム分割器２６を通過し、媒体１２を連続的に通過す
る。共役シードビームはアレイ１６によって逆反射され
、媒体１２において自己ポンプ共役ビーム２４を発生さ
せる。ビーム２４は左方向に媒体１２を通過し、ビーム
分割器２６によって出力ビームとして下方に反射される
。装置ｌｏは位相共役反射器として機能し、ビーム２４
は入力ビーム１８の位相共役反射である。入力および共
役ビーム１８および２４はそれぞれビームスプリッタ２
６と媒体１２との間で逆方向に伝播することを理解すべ
きである。
る光ビーム分割器２Ｂが示されている。レーザ２０によ
り生成された入力ビーム１８は示されたように右方向に
ビーム分割器２６を通過し、媒体１２を連続的に通過す
る。共役シードビームはアレイ１６によって逆反射され
、媒体１２において自己ポンプ共役ビーム２４を発生さ
せる。ビーム２４は左方向に媒体１２を通過し、ビーム
分割器２６によって出力ビームとして下方に反射される
。装置ｌｏは位相共役反射器として機能し、ビーム２４
は入力ビーム１８の位相共役反射である。入力および共
役ビーム１８および２４はそれぞれビームスプリッタ２
６と媒体１２との間で逆方向に伝播することを理解すべ
きである。
出力ビーム２４は、実験的な構造において光検出器２８
または等価なものに、或は実際の適用において装置１０
の外部に導かれる。集束レンズ２９を含むものとして示
された光学システムは媒体１２に入力ビーム１８の焦点
を結ぶ。
または等価なものに、或は実際の適用において装置１０
の外部に導かれる。集束レンズ２９を含むものとして示
された光学システムは媒体１２に入力ビーム１８の焦点
を結ぶ。
装置１０はさらに媒体１２と逆反射器アレイ１６との間
に位置された集束レンズ２１のような光素子を含む。レ
ンズ２１は媒体１２の忠実性の改善および、または実効
的な雑音しきい値の低下を行うことによって効果的な動
作のためにアレイ１８上に入力ビーム１８を送りおよび
、または画像化するように機能する。さらに、逆反射さ
れたビームから減極されたシード成分を除去するように
内蔵されたポラライザ２３が示されている。典型的に、
逆反射されたビームが入射ビームと同じ偏光を有する場
合に２波利得は最も良く作用する。しかしながら、いく
つかの場合において疑似共役器は逆反射されたビームを
減極することができる。このような成分の存在は共役の
忠実性の劣化および、または媒体１２の雑音しきい値の
増加を招く。レンズ２１およびポラライザ２３の相対的
な位置は特定の適用の要求に応じて逆にされることもで
きる。
に位置された集束レンズ２１のような光素子を含む。レ
ンズ２１は媒体１２の忠実性の改善および、または実効
的な雑音しきい値の低下を行うことによって効果的な動
作のためにアレイ１８上に入力ビーム１８を送りおよび
、または画像化するように機能する。さらに、逆反射さ
れたビームから減極されたシード成分を除去するように
内蔵されたポラライザ２３が示されている。典型的に、
逆反射されたビームが入射ビームと同じ偏光を有する場
合に２波利得は最も良く作用する。しかしながら、いく
つかの場合において疑似共役器は逆反射されたビームを
減極することができる。このような成分の存在は共役の
忠実性の劣化および、または媒体１２の雑音しきい値の
増加を招く。レンズ２１およびポラライザ２３の相対的
な位置は特定の適用の要求に応じて逆にされることもで
きる。
媒体１２は、屈折率整合流体３２を充填された容器３０
に浸漬されてもよい。媒体１２の材料がチタン酸バリウ
ムである場合、流体３２は理想的には媒体１２と整合す
るように選択された約２，４の屈折率を有する。流体３
２は１．５７の屈折率を持ツＣｅｄａｒ Ｇ ｒ。
に浸漬されてもよい。媒体１２の材料がチタン酸バリウ
ムである場合、流体３２は理想的には媒体１２と整合す
るように選択された約２，４の屈折率を有する。流体３
２は１．５７の屈折率を持ツＣｅｄａｒ Ｇ ｒ。
ｖｅ、ＮＪのカージル社によって製造された“コード４
０″として示された石油生成物である。入力ビーム１８
は典型的に結晶軸１４に関してほぼ３０°で、または媒
体１２において光屈折背景散乱効果を最適化するように
経験的に選択された別の角度で媒体１２に入射する。前
方および後方散乱に対する角度的依存性の論議はＧ、
Ｖａｌｌｅｙ氏による論文（’ ＣｏＢｅｔｌｔｌｏｎ
ｂｅｔｗｅｅｎ ｒｏｒｖａｒｄ −ａｎｄｂａ
ｃｋｗａｒｄ−ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ ｐｈｏＬｏｒｅ
ｌ’ｒａｃＬｉｖｅ ｓｃａｔＬｅｒ−Ｉｎｇ Ｉｎ
ＢａＴｉ０ｉ 、 Ｊ、 Ｏｐｔ、 Ｓｃｏ、
Ａｍ。
０″として示された石油生成物である。入力ビーム１８
は典型的に結晶軸１４に関してほぼ３０°で、または媒
体１２において光屈折背景散乱効果を最適化するように
経験的に選択された別の角度で媒体１２に入射する。前
方および後方散乱に対する角度的依存性の論議はＧ、
Ｖａｌｌｅｙ氏による論文（’ ＣｏＢｅｔｌｔｌｏｎ
ｂｅｔｗｅｅｎ ｒｏｒｖａｒｄ −ａｎｄｂａ
ｃｋｗａｒｄ−ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ ｐｈｏＬｏｒｅ
ｌ’ｒａｃＬｉｖｅ ｓｃａｔＬｅｒ−Ｉｎｇ Ｉｎ
ＢａＴｉ０ｉ 、 Ｊ、 Ｏｐｔ、 Ｓｃｏ、
Ａｍ。
Ｂ／ｖｏ１．４ 、 ｎｏ、１． １９８７年１月、
１４乃至１８頁）に示されている。
１４乃至１８頁）に示されている。
上記に参照された特許出願においてＶａｌｌｅｙ氏によ
り示唆された交流電界の適用は光屈折誘導空間電荷フィ
ールドを強化し、一方ＳＰＳ媒体において強度干渉パタ
ーンと回折光子の屈折率との間の所望の９０＠位相シフ
トを維持する。直流（交流でない）電界の適用は位相シ
フトを減少し除去することができる。要求された場合、
位相シフトはシードビームに周波数シフトδを誘導する
ように時間に関してのこぎり歯状で（ランプ形状で）媒
体１２に対して逆反射アレイＩ６をレシプロ運動するこ
とによって再挿入される。したがって、光干渉パターン
は光屈折応答を最適化するように（δによって）選択さ
れた速度で媒体を通って移動する。
り示唆された交流電界の適用は光屈折誘導空間電荷フィ
ールドを強化し、一方ＳＰＳ媒体において強度干渉パタ
ーンと回折光子の屈折率との間の所望の９０＠位相シフ
トを維持する。直流（交流でない）電界の適用は位相シ
フトを減少し除去することができる。要求された場合、
位相シフトはシードビームに周波数シフトδを誘導する
ように時間に関してのこぎり歯状で（ランプ形状で）媒
体１２に対して逆反射アレイＩ６をレシプロ運動するこ
とによって再挿入される。したがって、光干渉パターン
は光屈折応答を最適化するように（δによって）選択さ
れた速度で媒体を通って移動する。
アレイ１６は非常に多数の密接にパックされた逆反射素
子を含み、これらは典型的にコーナー反射器または堅牢
なまたはフレキシブルなシート中に埋設された球体であ
る。このようなアレイは、安全な反射器として販売され
ているフレキシブルなプラスチックシートの形状でスポ
ーツ店または自動車アクセサリ店で市販されている。ア
レイは入射光がそれと平行に反射される純粋な位相共役
反射器と適合することができる。これは、一般的に入射
光と異なる角度で光を反射する平面反射器の動作と対対
照的である。
子を含み、これらは典型的にコーナー反射器または堅牢
なまたはフレキシブルなシート中に埋設された球体であ
る。このようなアレイは、安全な反射器として販売され
ているフレキシブルなプラスチックシートの形状でスポ
ーツ店または自動車アクセサリ店で市販されている。ア
レイは入射光がそれと平行に反射される純粋な位相共役
反射器と適合することができる。これは、一般的に入射
光と異なる角度で光を反射する平面反射器の動作と対対
照的である。
逆反射アレイ■Ｂは、３Ｍ社によって製造された’ Ｓ
ｐｅｃｉａｌ Ｅ Ｉ’［’ｅｃｔｓ Ｐ ｒｏ
ｊｅｃＬｉｏｎ Ｓ ｃｒｅｅｎ＃ ７６１５−９００
Ｘ ’のセクションであることが好ましい。スクリーン
は、４７ミクロン程度の直径を有する非常に多数の透明
および半透明の球体を埋設されたブラックシートを含む
。シートの表面のほぼ３５％は球体で被覆されている。
ｐｅｃｉａｌ Ｅ Ｉ’［’ｅｃｔｓ Ｐ ｒｏ
ｊｅｃＬｉｏｎ Ｓ ｃｒｅｅｎ＃ ７６１５−９００
Ｘ ’のセクションであることが好ましい。スクリーン
は、４７ミクロン程度の直径を有する非常に多数の透明
および半透明の球体を埋設されたブラックシートを含む
。シートの表面のほぼ３５％は球体で被覆されている。
広範囲の変形された別の逆反射器アレイが本発明の技術
的範囲内において使用されることができるが、３Ｍ社の
スクリーンは１″程度の特に高い逆反射精度および好ま
しい雑音特性を有していることが認められた。
的範囲内において使用されることができるが、３Ｍ社の
スクリーンは１″程度の特に高い逆反射精度および好ま
しい雑音特性を有していることが認められた。
しかしながら、逆反射器アレイは純粋の位相共役反射ビ
ームを生成せず、したがって“疑似共役”と呼ばれる。
ームを生成せず、したがって“疑似共役”と呼ばれる。
これは、各素子から反射されたビームは入射ビームに平
行であ゛るが、それは反転されて短距離だけそれから移
動されるためである。さらに、個々の逆反射素子は入力
ビームの波頭に正確に対応しない複合反射波頭を生成す
る。したがって、本発明による反射共役シードを生成す
るために逆反射器として使用される疑似共役は、それが
上記に論じられた拡散反射器に対向するように狭い反射
シードビームおよび入射平面波の場合に平坦な反射器に
よって生成された単一の空間モードに対向するように多
数空間モードを発生する″雑音”を含む反射シードビー
ムを生成することにおいて有効である。逆反射器の一般
的な原理は、Ｊ ｅａｒｌ Ｗａｌｋｅｒ氏による論
文（“Ｔｈｅ Ａａ＋ａｔｃｕｒＳｃｉｅｎｔｉｓｔ
” Ｓ ｃｌｅｎｔｉｒｉｃ Ａ ＬＩ
ｌｅｒｉｃａｎ 、 ｖｏｌ、２５４ 、 ｎｏ、
４．１９８８年、 １１ｇ乃至１２４頁）に示されてい
る。
行であ゛るが、それは反転されて短距離だけそれから移
動されるためである。さらに、個々の逆反射素子は入力
ビームの波頭に正確に対応しない複合反射波頭を生成す
る。したがって、本発明による反射共役シードを生成す
るために逆反射器として使用される疑似共役は、それが
上記に論じられた拡散反射器に対向するように狭い反射
シードビームおよび入射平面波の場合に平坦な反射器に
よって生成された単一の空間モードに対向するように多
数空間モードを発生する″雑音”を含む反射シードビー
ムを生成することにおいて有効である。逆反射器の一般
的な原理は、Ｊ ｅａｒｌ Ｗａｌｋｅｒ氏による論
文（“Ｔｈｅ Ａａ＋ａｔｃｕｒＳｃｉｅｎｔｉｓｔ
” Ｓ ｃｌｅｎｔｉｒｉｃ Ａ ＬＩ
ｌｅｒｉｃａｎ 、 ｖｏｌ、２５４ 、 ｎｏ、
４．１９８８年、 １１ｇ乃至１２４頁）に示されてい
る。
コーナー反射器またはプリズム原理を使用する逆反射器
４０は第２図に示されており、非常に多数の小さい密接
した間隔の透明な四面体プリズム４４を埋設されたほぼ
平坦でフレキシブルな支持シート４２を含む。このタイ
プの種々の材料は、ニュープリテン、ＣＴのＲｅｆｌｅ
ｘｉｔｅ社から市販されている。プリズム４４は、１面
４４ａがシート４２に平行であり、面４４ａに対向した
コーナー４４ｂがシート４２に埋設されるように配向さ
れている。通路４６に沿ってプリズム４４に入射する入
力光ビームはプリズム４４の少なくとも２つの内面から
反射され、通路４６に平行で反対方向の通路４８に沿っ
て現れる。通路４６および４８は距離４９だけ移動され
、これはプリズム４４の幾何学形状の関数である。
４０は第２図に示されており、非常に多数の小さい密接
した間隔の透明な四面体プリズム４４を埋設されたほぼ
平坦でフレキシブルな支持シート４２を含む。このタイ
プの種々の材料は、ニュープリテン、ＣＴのＲｅｆｌｅ
ｘｉｔｅ社から市販されている。プリズム４４は、１面
４４ａがシート４２に平行であり、面４４ａに対向した
コーナー４４ｂがシート４２に埋設されるように配向さ
れている。通路４６に沿ってプリズム４４に入射する入
力光ビームはプリズム４４の少なくとも２つの内面から
反射され、通路４６に平行で反対方向の通路４８に沿っ
て現れる。通路４６および４８は距離４９だけ移動され
、これはプリズム４４の幾何学形状の関数である。
示されていないが、四面体プリズム４４は本発明による
少なくとも部分的な逆反射を生成するその他の構造によ
って置換されてもよい。プリズム４４の可能な変形は３
つでなく２つの交差面を有し、３次元でなく２次元の平
坦な面からの逆反射を生成する形状である。プリズム４
４はその内面から逆反射を生成するが、それは外面から
の逆反射を生成するシート４２に形成された等価な中空
形状によって置換されることができる。
少なくとも部分的な逆反射を生成するその他の構造によ
って置換されてもよい。プリズム４４の可能な変形は３
つでなく２つの交差面を有し、３次元でなく２次元の平
坦な面からの逆反射を生成する形状である。プリズム４
４はその内面から逆反射を生成するが、それは外面から
の逆反射を生成するシート４２に形成された等価な中空
形状によって置換されることができる。
第２のタイプの逆反射器アレイ５０は第３図に示されて
おり、非常に多数の小さい透明な球体５４を埋設されて
いるシート５２（上記に論じられた３Ｍ社スクリーン８
７６１５は、逆反射器アレイのこのタイプの好ましい例
である）を含む。通路５６に沿って各球体５４に入射し
た入力ビームは球体５４の露出面５４ａの湾曲した凸形
状のために屈折され、通路５８に沿って球体５４の湾曲
した内面５４ｂから反射され、球体５４の直径に対応し
た距離５９だけそれから移動される。
おり、非常に多数の小さい透明な球体５４を埋設されて
いるシート５２（上記に論じられた３Ｍ社スクリーン８
７６１５は、逆反射器アレイのこのタイプの好ましい例
である）を含む。通路５６に沿って各球体５４に入射し
た入力ビームは球体５４の露出面５４ａの湾曲した凸形
状のために屈折され、通路５８に沿って球体５４の湾曲
した内面５４ｂから反射され、球体５４の直径に対応し
た距離５９だけそれから移動される。
上記に論じられたように、本発明は別のタイプの刺激さ
れた散乱に適用可能であり、ＳＢＳ、ＳＲ３，刺激され
たレイリーウィング散乱（ＳＲＷＳ）等を含む。第４図
はこのような装置６０を含み、ここにおいて対応した素
子は第１図で使用された同じ参照番号により示され、対
応しているが修正された素子はプライム符号を付けられ
た同じ参照番号で示されている。装置６０はＳＢＳ、Ｓ
ＲＳまたは局部的に応答した非直線性のようなその他の
形態の刺激された散乱を行うことができる非直線材料（
例えば、ＧａＡｓ、Ｎａ蒸気またはＣ８２のようなケル
媒体）を含む媒体１２−を含んでいる。
れた散乱に適用可能であり、ＳＢＳ、ＳＲ３，刺激され
たレイリーウィング散乱（ＳＲＷＳ）等を含む。第４図
はこのような装置６０を含み、ここにおいて対応した素
子は第１図で使用された同じ参照番号により示され、対
応しているが修正された素子はプライム符号を付けられ
た同じ参照番号で示されている。装置６０はＳＢＳ、Ｓ
ＲＳまたは局部的に応答した非直線性のようなその他の
形態の刺激された散乱を行うことができる非直線材料（
例えば、ＧａＡｓ、Ｎａ蒸気またはＣ８２のようなケル
媒体）を含む媒体１２−を含んでいる。
この場合、要求された周波数下方シフトはＧＨ２−の範
囲のものである。ＳＢＳに対して、媒体１２−は典型的
にＮ２ 、Ｘ ｅ 、 ＣＨ４またはＳＦ６のようなガ
スを含むセルによって構成される。
囲のものである。ＳＢＳに対して、媒体１２−は典型的
にＮ２ 、Ｘ ｅ 、 ＣＨ４またはＳＦ６のようなガ
スを含むセルによって構成される。
第１図に示されたレーザ２０、ビーム分割器２６および
逆反射器アレイ１６に加えて、装置６０は、媒体１２′
における材料のストークス周波数に等しい量だけ、ここ
で２４′で示された逆反射された共役ビームの周波数を
入力ビーム１８の周波数に関して下方シフトするために
周波数シフタ６２を含む。これは、媒体１２＝において
ブリローイン増幅によって２波混合を生成するために必
要である。周波数シフタ６２は電子・光変調器、音波・
光変調器または所望の周波数シフトを生成するその他の
単一または二重通路装置中に含まれてもよい。典型的に
、シフタ６２によって生成される下方シフトはＳＢＳに
対して１００ＭＨｚ乃至ＬＯＧ ＨｚおよびＳＲ３に対
してＩＯＧ Ｈｚ乃至１．０００ Ｇ Ｈｚ程度である
。その代りとして、任意の適切なタイプの別の変調器６
４が共役ビームへの情報の一時的エンコードを含み、パ
ルスエンコードまたはスイッチングを行うために設けら
れてもよい。
逆反射器アレイ１６に加えて、装置６０は、媒体１２′
における材料のストークス周波数に等しい量だけ、ここ
で２４′で示された逆反射された共役ビームの周波数を
入力ビーム１８の周波数に関して下方シフトするために
周波数シフタ６２を含む。これは、媒体１２＝において
ブリローイン増幅によって２波混合を生成するために必
要である。周波数シフタ６２は電子・光変調器、音波・
光変調器または所望の周波数シフトを生成するその他の
単一または二重通路装置中に含まれてもよい。典型的に
、シフタ６２によって生成される下方シフトはＳＢＳに
対して１００ＭＨｚ乃至ＬＯＧ ＨｚおよびＳＲ３に対
してＩＯＧ Ｈｚ乃至１．０００ Ｇ Ｈｚ程度である
。その代りとして、任意の適切なタイプの別の変調器６
４が共役ビームへの情報の一時的エンコードを含み、パ
ルスエンコードまたはスイッチングを行うために設けら
れてもよい。
例１
逆反射器アレイとして３Ｍスクリーン＃ ７６１５を使
用する第１図に示された装置ＩＯは本発明の基本的原理
を示すために使用された。逆反射器アレイ１６がブロッ
クされると位相共役ビーム２４は観察されなかった。ア
レイ１６をブロックしないと、位相共役ビーム２４は、
光検出器２８からの光出力信号の出現および媒体１２の
内面からのフレネル反射の観察により明らかにされるよ
うに生成され始める。
用する第１図に示された装置ＩＯは本発明の基本的原理
を示すために使用された。逆反射器アレイ１６がブロッ
クされると位相共役ビーム２４は観察されなかった。ア
レイ１６をブロックしないと、位相共役ビーム２４は、
光検出器２８からの光出力信号の出現および媒体１２の
内面からのフレネル反射の観察により明らかにされるよ
うに生成され始める。
反射率がその一定した安定値に達すると、ＤａｖｌｄＰ
ｅｐｐｅｒ氏による文献（−０ｂｓｃｒｖａｔｌｏｎ
ｏｒＤ １ｍ１ｎｉｓｈｅｄ Ｓ ｐｅｃｕｌａ
ｒ Ｒｅｆ’１ｅｃｔｉｖｌｔｙ ｆ’ｒｏｒａＰｈ
ａｓｅ−Ｃｏｎｊｕｇａｔｅ Ｍｉｒｒｏｒｓ 、
Ｐｈｙｓ、Ｒｅｖ。
ｅｐｐｅｒ氏による文献（−０ｂｓｃｒｖａｔｌｏｎ
ｏｒＤ １ｍ１ｎｉｓｈｅｄ Ｓ ｐｅｃｕｌａ
ｒ Ｒｅｆ’１ｅｃｔｉｖｌｔｙ ｆ’ｒｏｒａＰｈ
ａｓｅ−Ｃｏｎｊｕｇａｔｅ Ｍｉｒｒｏｒｓ 、
Ｐｈｙｓ、Ｒｅｖ。
Ｌ ｅｔｔ、、 ｖｏｌ、６２． ｎｏ、２５ 、
１９８９年、 ２９４５乃至２９４８頁）で論じら
れているように消滅した鏡面反射の結果から明らかにフ
レネル反射は消滅することが観察された。安定状態にお
いて、装置１０は光検出器２８によって測定されるよう
にほぼ６０％の高さの共役ビーム反射を生成した。
１９８９年、 ２９４５乃至２９４８頁）で論じら
れているように消滅した鏡面反射の結果から明らかにフ
レネル反射は消滅することが観察された。安定状態にお
いて、装置１０は光検出器２８によって測定されるよう
にほぼ６０％の高さの共役ビーム反射を生成した。
例２
装置１０は、本発明によって達成可能な共役忠実度を示
すように第５図に示されるように修正された。第５図に
おいて、第１図のものと共通の装置７０の素子は同じ番
号で示され、対応しているが修正された素子は二重プラ
イム符号を付けられた同じ番号で示されている。
すように第５図に示されるように修正された。第５図に
おいて、第１図のものと共通の装置７０の素子は同じ番
号で示され、対応しているが修正された素子は二重プラ
イム符号を付けられた同じ番号で示されている。
レーザ２０からの入力ビーム１８は、試験パターン７４
として使用された透明な空車分解能チャートを照明する
ようにビーム拡張器７２によって拡張されコリメートさ
れた。試験パターン７４によって変調された入力ビーム
１８はビーム分割器２６を通って送信され、レンズ２９
によって非直線媒体１２に集束された。
として使用された透明な空車分解能チャートを照明する
ようにビーム拡張器７２によって拡張されコリメートさ
れた。試験パターン７４によって変調された入力ビーム
１８はビーム分割器２６を通って送信され、レンズ２９
によって非直線媒体１２に集束された。
写真フィルム７Ｇは、ビーム分割器２６から反射された
２４゛°で示された共役ビームを受信するように設けら
れた。さらに、試験パターン７４の画像を歪めるように
設けられた収差装置７８が示されている。
２４゛°で示された共役ビームを受信するように設けら
れた。さらに、試験パターン７４の画像を歪めるように
設けられた収差装置７８が示されている。
本発明の位相共役効果は、写真フィルム７６を使用して
共役ビーム２４°°の写真を生成することによって示さ
れた。収差装置７８は試験パターン７４の画像をかなり
歪めたが、画像は入力ビーム１８と反対方向に収差装置
７８を通る通路によって共役ビーム２４°゛によって効
率的に生成された。比較のために、その代わりとしてア
レイ１６が平面反射器および拡散ホワイトペイントによ
り被覆された表面によって置換された。これらの両比較
試験は、試験パターン７４の高度に歪められた画像を生
成し、逆反射器アレイ１６によって生成されたものより
かなり低い位相共役効果を示した。
共役ビーム２４°°の写真を生成することによって示さ
れた。収差装置７８は試験パターン７４の画像をかなり
歪めたが、画像は入力ビーム１８と反対方向に収差装置
７８を通る通路によって共役ビーム２４°゛によって効
率的に生成された。比較のために、その代わりとしてア
レイ１６が平面反射器および拡散ホワイトペイントによ
り被覆された表面によって置換された。これらの両比較
試験は、試験パターン７４の高度に歪められた画像を生
成し、逆反射器アレイ１６によって生成されたものより
かなり低い位相共役効果を示した。
第６図乃至第１０図に示されているように、本発明を利
用した光位相共役装置は種々の別の光学装置に集積され
ることができる。第６図に示されるように、装置８０は
第１図および第４図の基本的実施例に示されたビーム分
割器２６と集束レンズ２９との間に配置された増幅器８
２を含む。レーザ増幅器または２波増幅器であってもよ
い増幅器８２を付加することにより、装置８０はマスタ
ー発振器、パワー増幅器（ＭＯＰ Ａ）構造に発展され
る。レーザ２０は比較的低いパワー人カビーム１８を生
成するが、入力ビームおよび共役反射ビームは、高い輝
度を有し、レンズなしの画像化を含む適用に適している
強い光ビーム８４を生成するように増幅器８２を通る２
つの各通路を通して増幅される。集束レンズ２１、ポラ
ライザ２３、位相シフタ６２および変調器６４は、任意
の組合せおよび相互関係位置で任意に設けられることが
できる。
用した光位相共役装置は種々の別の光学装置に集積され
ることができる。第６図に示されるように、装置８０は
第１図および第４図の基本的実施例に示されたビーム分
割器２６と集束レンズ２９との間に配置された増幅器８
２を含む。レーザ増幅器または２波増幅器であってもよ
い増幅器８２を付加することにより、装置８０はマスタ
ー発振器、パワー増幅器（ＭＯＰ Ａ）構造に発展され
る。レーザ２０は比較的低いパワー人カビーム１８を生
成するが、入力ビームおよび共役反射ビームは、高い輝
度を有し、レンズなしの画像化を含む適用に適している
強い光ビーム８４を生成するように増幅器８２を通る２
つの各通路を通して増幅される。集束レンズ２１、ポラ
ライザ２３、位相シフタ６２および変調器６４は、任意
の組合せおよび相互関係位置で任意に設けられることが
できる。
第７図を参照すると、本発明を使用した装置９゜は、３
つの別々のソースによって発生されるが、或は１つのソ
ースによって発生され示されていない手段により３つの
ビームに分割される３つノ平行な入力ビーム９２．９４
および９６を受信する。入力ビームはビーム分割器２６
より大きいことが必要であるビーム分割器９８を通過し
、さらに３つの増幅器１００．１０２および１０４をそ
れぞれ通過する。増幅後のビームは、大型の集束レンズ
１００によって媒体１２に集束される。入力ビームは重
ねられて互いに空間的にオーバーラツプする関係にされ
、媒体１２および任意の所望の補助素子を通って同時に
伝播し、アレイＩＧによって逆反射される。自己ポンプ
共役反射ビームは装置を通って逆方向に伝播し、出力ビ
ーム１０８ 、１１０および１１２としてそれぞれビー
ム分割器９８によって外部に反射される。
つの別々のソースによって発生されるが、或は１つのソ
ースによって発生され示されていない手段により３つの
ビームに分割される３つノ平行な入力ビーム９２．９４
および９６を受信する。入力ビームはビーム分割器２６
より大きいことが必要であるビーム分割器９８を通過し
、さらに３つの増幅器１００．１０２および１０４をそ
れぞれ通過する。増幅後のビームは、大型の集束レンズ
１００によって媒体１２に集束される。入力ビームは重
ねられて互いに空間的にオーバーラツプする関係にされ
、媒体１２および任意の所望の補助素子を通って同時に
伝播し、アレイＩＧによって逆反射される。自己ポンプ
共役反射ビームは装置を通って逆方向に伝播し、出力ビ
ーム１０８ 、１１０および１１２としてそれぞれビー
ム分割器９８によって外部に反射される。
装置９０の基本動作は装置８０のものと類似している。
しかしながら、逆反射アレイ１６による入力ビームの疑
似共役反射は、上記に参照されたＡ ｐｒａｈａｍｉａ
ｎ氏他による特許出願に記載されたように出力ビームを
コヒーレントに結合させるか、或は互いに同位相でロッ
クさせる。しかしながら、本発明は、多数の逆方向シー
ドビームを生成するために複雑で正確なビーム分割器の
必要性をなくすることによって前記特許出願によって示
唆された装置を改善するものである。
似共役反射は、上記に参照されたＡ ｐｒａｈａｍｉａ
ｎ氏他による特許出願に記載されたように出力ビームを
コヒーレントに結合させるか、或は互いに同位相でロッ
クさせる。しかしながら、本発明は、多数の逆方向シー
ドビームを生成するために複雑で正確なビーム分割器の
必要性をなくすることによって前記特許出願によって示
唆された装置を改善するものである。
本発明は外部のポンプビームの必要なしに自己ポンプ構
造における光位相共役を実現するが、２つ以上のビーム
を使用する混合を行う装置に本発明の基本的概念を導入
することができる。第８図は、４波ミキサ（ＦＷＭ）構
造においてポンプまたは基準ビームとして第１図または
第４図の実施例の入力および共役反射ビームを使用する
本発明を利用した装置１２０を示す。示されたように、
入力ビーム１８はレンズ２９と媒体１２との間の通路、
および非直線媒体を含むセル１２４の中をビーム１８に
関して反対方向に伝播する上記の方法による自己ポンプ
共役反射ビーム１２２を生成する。セル１２４はＳＢＳ
動作用の気体材料または所望の非直線混合処理用のその
他の適切な材料を含む。平行または非平行であり得る入
力またはプローブビーム１２８ 、１２８および１３０
は適切な角度でセル１２４に向けられる。逆伝播ビーム
１８および１２２はポンプまたは基準ビームを構成し、
セル１２４の材料中にビーム１２８５１２８および１３
０と共に回折格子を形成し、入力ビームの散乱させて逆
伝播する共役反射ビーム１３２．１３４および１３６を
それぞれ生成させる。装置１２０は広い視界ＦＷＭ共役
として構成され、プローブビームのフェイズアップ（位
相ロックまたはコヒーレントな結合）だけでなくプロー
ブビーム歪みの補正を行う。
造における光位相共役を実現するが、２つ以上のビーム
を使用する混合を行う装置に本発明の基本的概念を導入
することができる。第８図は、４波ミキサ（ＦＷＭ）構
造においてポンプまたは基準ビームとして第１図または
第４図の実施例の入力および共役反射ビームを使用する
本発明を利用した装置１２０を示す。示されたように、
入力ビーム１８はレンズ２９と媒体１２との間の通路、
および非直線媒体を含むセル１２４の中をビーム１８に
関して反対方向に伝播する上記の方法による自己ポンプ
共役反射ビーム１２２を生成する。セル１２４はＳＢＳ
動作用の気体材料または所望の非直線混合処理用のその
他の適切な材料を含む。平行または非平行であり得る入
力またはプローブビーム１２８ 、１２８および１３０
は適切な角度でセル１２４に向けられる。逆伝播ビーム
１８および１２２はポンプまたは基準ビームを構成し、
セル１２４の材料中にビーム１２８５１２８および１３
０と共に回折格子を形成し、入力ビームの散乱させて逆
伝播する共役反射ビーム１３２．１３４および１３６を
それぞれ生成させる。装置１２０は広い視界ＦＷＭ共役
として構成され、プローブビームのフェイズアップ（位
相ロックまたはコヒーレントな結合）だけでなくプロー
ブビーム歪みの補正を行う。
第９図は、入力ビーム１４２．１４４および１４Ｇが非
直線媒体１４ｇ 、１５０および１５２に導かれる本発
明を使用した別の装置１４０を示す。媒体はＳＦ３用の
チタン酸バリウム結晶、またはその他の適切な非直線材
料である。装置１４０において、入力ビーム１４２ 、
１４４および１４Ｂは各媒体１４８．１５０および１５
２、集束レンズ１０Ｂおよび装置のその他の素子を通っ
て伝播し、上記に示された方法でシードビーム１５４．
１５Ｂおよび１５８からそれぞれ逆伝播する反射共役ビ
ーム１０８．１１０および１１２を生成する。共役反射
ビームはコヒーレントに結合され、第７図を参照して上
記に示された方法で同位相でロックされる。装置１４０
は、大きい開口のシステムおよびエネルギスケールに対
して有効である２ｔＬ共役のモザイクアレイを構成する
。共通の疑似共役シードを使用することによって個々の
２波ミキサの制限されたエネルギ限界を回避する。
直線媒体１４ｇ 、１５０および１５２に導かれる本発
明を使用した別の装置１４０を示す。媒体はＳＦ３用の
チタン酸バリウム結晶、またはその他の適切な非直線材
料である。装置１４０において、入力ビーム１４２ 、
１４４および１４Ｂは各媒体１４８．１５０および１５
２、集束レンズ１０Ｂおよび装置のその他の素子を通っ
て伝播し、上記に示された方法でシードビーム１５４．
１５Ｂおよび１５８からそれぞれ逆伝播する反射共役ビ
ーム１０８．１１０および１１２を生成する。共役反射
ビームはコヒーレントに結合され、第７図を参照して上
記に示された方法で同位相でロックされる。装置１４０
は、大きい開口のシステムおよびエネルギスケールに対
して有効である２ｔＬ共役のモザイクアレイを構成する
。共通の疑似共役シードを使用することによって個々の
２波ミキサの制限されたエネルギ限界を回避する。
第１０図は、第７図を参照して示された方法で逆伝播す
る共役反射ビーム１６８．１７０および１７２をそれぞ
れ生成するために光ビーム１８２．１Ｂ４および１６６
を受信する本発明の別の実施例の装置１６０を示す。各
ビームは第８図を参照して示された方法でポンプまたは
基準ビームを構成するように非直線媒体１７４．１７Ｂ
および１７８中を逆伝播する。
る共役反射ビーム１６８．１７０および１７２をそれぞ
れ生成するために光ビーム１８２．１Ｂ４および１６６
を受信する本発明の別の実施例の装置１６０を示す。各
ビームは第８図を参照して示された方法でポンプまたは
基準ビームを構成するように非直線媒体１７４．１７Ｂ
および１７８中を逆伝播する。
プローブビーム１８０．１８２および１８４は共役反射
ビーム１８Ｂ 、１８ｇおよび１９０をそれぞれ生成す
るために媒体１７４．１７Ｂおよび１７８に導かれ、基
準ビームによって形成された回折格子によって散乱され
る。媒体はそれぞれ４波ミキサを構成する。
ビーム１８Ｂ 、１８ｇおよび１９０をそれぞれ生成す
るために媒体１７４．１７Ｂおよび１７８に導かれ、基
準ビームによって形成された回折格子によって散乱され
る。媒体はそれぞれ４波ミキサを構成する。
装置１８０は、大きい開口システム適用において特に有
効である４波共役のフェイズアップモザイクアレイであ
る。
効である４波共役のフェイズアップモザイクアレイであ
る。
第７図乃至第１０図において入力および別の対応したビ
ームの数は３本として示されているが、本発明はそれに
限定されず、任意の実際的な数のビームが適用されても
よい。
ームの数は３本として示されているが、本発明はそれに
限定されず、任意の実際的な数のビームが適用されても
よい。
本発明の複数の実施例が説明され図示されているが、当
業者は本発明の技術的範囲を逸脱することなく種々の変
形および別の実施例が得られることを理解するであろう
。したがって、本発明は特定の実施例だけに限定される
ものではない。種々の修正は、添付された特許請求の範
囲の各請求項によって限定された本発明の技術的範囲を
逸脱することなく考慮され実行されることができる。
業者は本発明の技術的範囲を逸脱することなく種々の変
形および別の実施例が得られることを理解するであろう
。したがって、本発明は特定の実施例だけに限定される
ものではない。種々の修正は、添付された特許請求の範
囲の各請求項によって限定された本発明の技術的範囲を
逸脱することなく考慮され実行されることができる。
第１図はＳＰＳ構造における本発明の第１の実施例を示
す概略図である。 第２図および第３図は本発明において使用される逆反射
アレイの原理を示す部分的な斜視図である。 第４図はＳＢＳまたはＳＲ８構造における本発明の第２
の実施例を示す概略図である。 第５図は本発明の１例を形成するように構成された実験
的な装置を示す概略図である。 第６図は本発明を実施しているＭＯＰＡ装置を示す。 第７図は本発明の位相ロックされた多数のＭＯＰＡアレ
イを示す。 第８図は本発明を実施した広い視界のＦＷＭ共役を示す
。 第９図は本発明の別の実施例のモザイク共役アレイを示
す。 第１Ｏ図は本発明を実施した位相ロックされたＦＷＭ共
役アレイを示す。
す概略図である。 第２図および第３図は本発明において使用される逆反射
アレイの原理を示す部分的な斜視図である。 第４図はＳＢＳまたはＳＲ８構造における本発明の第２
の実施例を示す概略図である。 第５図は本発明の１例を形成するように構成された実験
的な装置を示す概略図である。 第６図は本発明を実施しているＭＯＰＡ装置を示す。 第７図は本発明の位相ロックされた多数のＭＯＰＡアレ
イを示す。 第８図は本発明を実施した広い視界のＦＷＭ共役を示す
。 第９図は本発明の別の実施例のモザイク共役アレイを示
す。 第１Ｏ図は本発明を実施した位相ロックされたＦＷＭ共
役アレイを示す。
Claims (39)
- （１）非直線光媒体と、 媒体を通して送信された光入力ビームを逆反射して媒体
に戻し、逆反射されたビームが媒体において自己ポンプ
位相共役ビームを発生するために必要なしきい値を低め
るシードとして動作する疑似共役器手段とを具備してい
る自己ポンプ光位相共役装置。 - （２）媒体は刺激された光屈折散乱によって２波混合利
得を得ることができるものである請求項１記載の装置。 - （３）媒体は光屈折性のものである請求項１記載の装置
。 - （４）媒体はチタン酸バリウム結晶を含む請求項３記載
の装置。 - （５）媒体は光屈折材料の結晶を含み、材料中で入力ビ
ームの光屈折および最大背景散乱を発生させる材料の結
晶軸に対して角度を有して入力ビームを受信するように
配向されている請求項１記載の装置。 - （６）疑似共役器手段は逆反射素子のアレイを含む請求
項１記載の装置。 - （７）逆反射素子は湾曲面を有する請求項１記載の装置
。 - （８）逆反射素子は球体である請求項７記載の装置。
- （９）逆反射素子は平坦な面を有する請求項６記載の装
置。 - （１０）逆反射素子はコーナー反射器である請求項９記
載の装置。 - （１１）アレイは実質的に平坦である請求項６記載の装
置。 - （１２）媒体は刺激されたブリローイン散乱によって２
波混合利得を得ることができるものである請求項１記載
の装置。 - （１３）さらに媒体のストークス周波数に等しい周波数
によって入力ビームに関して逆反射されたビームを下方
シフトするために媒体と疑似共役器手段との間に配置さ
れた周波数シフト手段を含む請求項１２記載の装置。 - （１４）媒体は刺激されたレーマン散乱によって２波混
合利得を得ることができるものである請求項１記載の装
置。 - （１５）さらに媒体のストークス周波数に等しい周波数
によって入力ビームに関して前記逆反射されたビームを
下方シフトするために媒体と疑似共役器手段との間に配
置された周波数シフト手段を含む請求項１４記載の装置
。 - （１６）媒体は刺激されたレイリーウィング散乱によっ
て２波混合利得を得ることができるものである請求項１
記載の装置。 - （１７）媒体は非直線性に局部的に応答することにより
刺激散乱することができる請求項１記載の装置。 - （１８）さらに前記逆反射されたビームの減極成分を遮
断するための、媒体と疑似共役器手段との間に配置され
た偏光手段を含んでいる請求項１記載の装置。 - （１９）さらに前記逆反射されたビームを変調するため
の、媒体と疑似共役器手段との間に配置された変調手段
を含む請求項１記載の装置。 - （２０）媒体を通って伝送の前に入力ビームを増幅し、
入力ビームに関して逆伝播する自己ポンプ位相共役ビー
ムをさらに増幅するように配置されている増幅手段を含
む請求項１記載の装置。 - （２１）さらに疑似共役器手段に入力ビームを集束する
ために媒体と疑似共役器手段との間に配置された光集束
手段を含む請求項１記載の装置。 - （２２）非直線光媒体と、 媒体を通して送信された複数の空間的にオーバーラップ
された光入力ビームを互いに関してコヒーレントな結合
関係で媒体に戻すように逆反射する疑似共役器手段とを
含んでいる自己ポンプ光位相共役装置。 - （２３）入力ビームは媒体を通って伝送される前には空
間的に互いに離れており、装置はさらに空間的に互いに
オーバーラップされた関係で媒体に入力ビームを集束す
る光集束手段を具備している請求項２２記載の装置。 - （２４）媒体を通って伝送される前にそれぞれ空間的に
離れた入力ビームを増幅し、各入力ビームに関して逆伝
播する、前記逆反射されたビームに応答して媒体によっ
て発生される自己ポンプ共役ビームをさらに増幅するよ
うに配置されている複数の増幅手段を含む請求項２３記
載の装置。 - （２５）複数の非直線光媒体と、 疑似共役器手段と、 複数の媒体をそれぞれ介して互いに関して空間的にオー
バーラップされた関係で疑似共役器手段中に伝送される
光入力ビームを集束する光集束手段と、各媒体を通って
伝送された空間的にオーバーラップされた光入力ビーム
を互いにコヒーレントに結合して各媒体中に逆反射して
戻す疑似共役器手段とを具備している自己ポンプ光位相
共役装置。 - （２６）第１の非直線光媒体と、 第２の非直線光媒体と、 第１および第２の媒体において入力ビームに関して逆伝
播する自己ポンプ共役ビームを発生するように第１およ
び第２の媒体を通って連続的に伝送された光入力ビーム
を逆反射して第２の媒体中に戻す疑似共役器手段と、 基準ビームを構成する第１の媒体における入力および自
己ポンプ共役ビームと、 光プローブビームと基準ビームとの相互作用により位相
共役反射ビームを発生するために基準ビームに関して予
め定められた角度で第１の媒体に光プローブビームを導
く手段とを含んでいる光位相共役装置。 - （２７）第１の非直線光媒体と、 第２の非直線光媒体と、 第１および第２の媒体において入力ビームに関して逆伝
播する自己ポンプ共役ビームを発生するように第１およ
び第２の媒体を通って連続的に伝送された光入力ビーム
を逆反射して第２の媒体中に戻す疑似共役器手段と、 基準ビームを構成する第１の媒体における入力および自
己ポンプ共役ビームと、 光プローブビームと基準ビームとの相互作用により互い
にコヒーレントに結合された位相共役反射ビームを発生
するために基準ビームに関して予め定められた角度で第
１の媒体に複数の光プローブビームを導く手段とを含ん
でいる光位相共役装置。 - （２８）プローブビームは互いに平行ではない請求項２
７記載の装置。 - （２９）複数の第１の非直線光媒体と、 第２の非直線光媒体と、 第１の各媒体を通ってそれぞれ第２の媒体に伝送された
入力ビームを空間的に集束する光集束手段と、 第２の媒体を通って伝送された空間的にオーバーラップ
された光入力ビームを互いに関してコヒレントな結合関
係で第２の媒体中に逆反射して戻す疑似共役器手段と、 各第１の媒体で入力ビームに関して逆伝播する各自己ポ
ンプ共役ビームを発生するために第２の媒体中で入力ビ
ームに関して逆伝播する逆共役ビームと、 基準ビームを構成する各第１の媒体における入力および
自己ポンプ共役ビームと、 光プローブビームと基準ビームとの相互作用により位相
共役反射ビームを発生するために基準ビームに関して予
め定められた角度で各第１の媒体に光プローブビームを
導く手段とを含んでいる光位相共役装置。 - （３０）（ａ）非直線光媒体中に入力ビームを導入し、 （ｂ）媒体を通して伝送された入力ビームを逆反射して
媒体に戻す疑似共役器を使用し、前記逆反射されたビー
ムが媒体中で自己ポンプ位相共役ビームを発生するため
に必要なしきい値を低めるシードとして動作するステッ
プを含む光入力ビームの自己ポンプ位相共役方法。 - （３１）媒体は刺激された光屈折散乱を行うことができ
、前記ステップ（ａ）は媒体中で入力ビームの光屈折お
よび最大背景散乱を発生させる角度で媒体に入力ビーム
を導入することを含む請求項３０記載の方法。 - （３２）媒体は刺激されたブリローイン散乱を行うこと
ができ、方法はさらに、 （ｃ）媒体のストークス周波数に等しい周波数により入
力ビームに関して前記逆反射されたビームを下方シフト
するステップを含む請求項３０記載の方法。 - （３３）媒体は刺激されたラーマン散乱を行うことがで
き、方法はさらに、 （ｃ）媒体のストークス周波数に等しい周波数により入
力ビームに関して前記逆反射されたビームを下方シフト
するステップを含む請求項３０記載の方法。 - （３４）媒体は刺激されたレイリーウィング散乱を行う
ことができる請求項３０記載の方法。 - （３５）媒体は局部的に応答する非直線性によって刺激
された一散乱を行うことができる請求項３０記載の方法
。 - （３６）（ａ）非直線光媒体に複数の空間的にオーバー
ラップされた光入力ビームを導入し、 （ｂ）媒体を通して伝送された入力ビームを逆反射して
媒体に戻す疑似共役器を使用し、前記逆反射されたビー
ムが互いにコヒーレントに結合されるステップを含む光
位相共役方法。 - （３７）（ａ）入力ビームを第１および第２の非直線媒
体を通って連続的に伝送させ、 （ｂ）第１および第２の媒体において入力ビームに関し
て逆伝播する自己ポンプ共役ビームを発生するために入
力ビームを逆反射して第２の媒体に戻すために疑似共役
器を使用し、第１の媒体中の入力および自己ポンプ共役
ビームが基準ビームを構成し、 （ｃ）光プローブビームと基準ビームとの相互作用によ
り位相共役反射ビームを発生するために基準ビームに関
して予め定められた角度で第１の媒体に光プローブビー
ムを導くステップを含む光位相共役方法。 - （３８）（ａ）入力ビームを第１および第２の非直線媒
体を通って連続的に伝送させ、 （ｂ）第１および第２の媒体において入力ビームに関し
て逆伝播する自己ポンプ共役ビームを発生するために入
力ビームを逆反射して第２の媒体に戻すために疑似共役
器を使用し、第１の媒体中の入力および自己ポンプ共役
ビームが基準ビームを構成し、 （ｃ）光プローブビームと基準ビームとの相互作用によ
り互いにコヒーレントに結合された各位相共役反射ビー
ムを発生するために基準ビームに関して予め定められた
角度で第１の媒体に複数の光プローブビームを導くステ
ップを含む光位相共役方法。 - （３９）（ａ）光入力ビームを複数の第１の非直線媒体
を通ってそれぞれ連続的に伝送させ、 （ｂ）第２の非直線媒体に第１の媒体を通して伝送され
た入力ビームを集束して空間的に互いに関してオーバー
ラップし、 （ｃ）各第１の媒体中で入力ビームに関して逆伝播する
自己ポンプ共役ビームを発生するために互いに関してコ
ヒーレントな結合関係で第２の媒体を通して伝送された
空間的にオーバーラップされた入力ビームを逆反射して
第２の媒体に戻す疑似共役器を使用し、各第１の媒体中
の入力および自己ポンプ共役ビームが基準ビームを構成
し、（ｄ）光プローブビームと基準ビームとの相互作用
により位相共役反射ビームを発生するために基準ビーム
に関して予め定められた角度で各第１の媒体にそれぞれ
光プローブビームを導くステップを含む光位相共役方法
。
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|---|---|---|---|
| US419,308 | 1989-10-10 | ||
| US07/419,308 US5038359A (en) | 1989-10-10 | 1989-10-10 | Self-pumped, optical phase conjugation method and apparatus using pseudo-conjugator to produce retroreflected seed beam |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH03132725A true JPH03132725A (ja) | 1991-06-06 |
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Family
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Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2270655A Expired - Lifetime JPH073525B2 (ja) | 1989-10-10 | 1990-10-11 | 逆反射されたシードビームを生成するために疑似共役器を使用する自己ポンプ光位相共役方法および装置 |
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|---|---|
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Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2003531515A (ja) * | 2000-04-07 | 2003-10-21 | ザ・リージェンツ・オブ・ジ・ユニバーシティ・オブ・カリフォルニア | 遠隔呼掛け高データ転送速度自由空間レーザ通信リンク |
Families Citing this family (48)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR2657161B1 (fr) * | 1990-01-12 | 1994-05-27 | Bertin & Cie | Dispositif de detection a distance d'une grandeur physique, fonctionnant en reflexion. |
| US5287213A (en) * | 1990-07-26 | 1994-02-15 | Fujian Institute Of Research On The Structure Of Matter, Chinese Academy Of Sciences | Barium strontium titanate photorefractive device and method for making the same |
| US5245626A (en) * | 1991-04-01 | 1993-09-14 | Teledyne Industries, Inc. | Multi-stable cavity processor |
| US5251222A (en) * | 1991-04-01 | 1993-10-05 | Teledyne Industries, Inc. | Active multi-stage cavity sensor |
| US5274494A (en) * | 1991-04-25 | 1993-12-28 | Hughes Aircraft Company | Speckle suppression illuminator |
| US5159487A (en) * | 1991-05-29 | 1992-10-27 | Lasen, Inc. | Optical parametric oscillator OPO having a variable line narrowed output |
| FR2681988A1 (fr) * | 1991-09-27 | 1993-04-02 | Thomson Csf | Laser de puissance a deflexion. |
| US5195104A (en) * | 1991-10-15 | 1993-03-16 | Lasen, Inc. | Internally stimulated optical parametric oscillator/laser |
| US5170268A (en) * | 1991-11-04 | 1992-12-08 | Rockwell International Corporation | Polarization-independent energy exchange and phase conjugation |
| US5208699A (en) * | 1991-12-20 | 1993-05-04 | Hughes Aircraft Company | Compensated, SBS-free optical beam amplification and delivery apparatus and method |
| US5251221A (en) * | 1992-08-10 | 1993-10-05 | Hughes Aircraft Company | Self aligning intracavity Raman laser |
| JP3419510B2 (ja) * | 1992-10-16 | 2003-06-23 | 富士通株式会社 | 波長分散を補償した光通信システム及び該システムに適用可能な位相共役光発生装置 |
| US5367527A (en) * | 1993-08-13 | 1994-11-22 | United States Of America As Represented By The Secretary Of The Air Force | Phase-conjugate-coupled multimode optical fiber geometry for optical coupling of lasers |
| CN1034897C (zh) * | 1993-08-29 | 1997-05-14 | 哈尔滨工业大学 | 一种固体激光器相位共轭谐振腔 |
| US5400420A (en) * | 1993-11-02 | 1995-03-21 | Photon Kinetics, Inc. | Method and apparatus for applying a nanoliter quantity of liquid to a target object without solid contact |
| US5434942A (en) * | 1993-11-24 | 1995-07-18 | The State Of Israel, Atomic Energy Commission, Soreq Nuclear Research Center | Low threshold Brillouin active devices |
| US5535049A (en) * | 1994-05-11 | 1996-07-09 | The Regents Of The University Of California | Phase and birefringence aberration correction |
| US6067214A (en) * | 1995-02-14 | 2000-05-23 | Iomega Corporation | Data cartridge marker for foreign object detection |
| US5638228A (en) * | 1995-02-14 | 1997-06-10 | Iomega Corporation | Retroreflective marker for data storage cartridge |
| US5986838A (en) * | 1995-02-14 | 1999-11-16 | Iomega Corporation | Thin retroreflective marker for data storage cartridge |
| US6097562A (en) * | 1995-02-14 | 2000-08-01 | Iomega Corporation | Disk drive for detecting a retroreflective marker on a data storage cartridge |
| GB9503301D0 (en) * | 1995-02-20 | 1995-04-12 | Secr Defence | Laser amplifier |
| GB2311870B (en) * | 1995-02-20 | 1998-08-26 | Secr Defence | Laser amplifier |
| US5825791A (en) * | 1995-08-28 | 1998-10-20 | Trw Inc. | Variable coherence length high brightness laser architecture |
| US5729375A (en) * | 1996-03-01 | 1998-03-17 | Hughes Electronics | Optical amplification system with non-orthogonal signal and distributed multi-pump beams and photorefractive cleanup |
| JPH10242551A (ja) * | 1997-02-28 | 1998-09-11 | Nikon Corp | 光学素子及びこれを用いたレーザ装置 |
| US6181662B1 (en) | 1997-09-26 | 2001-01-30 | Iomega Corporation | Latent irradiance discrimination method and marker system for cartridgeless data storage disks |
| US6359745B1 (en) | 1997-09-26 | 2002-03-19 | Iomega Corporation | Latent illuminance discrimination marker system for data storage cartridges |
| US6264107B1 (en) | 1997-09-26 | 2001-07-24 | Iomega Corporation | Latent illuminance discrimination marker system for authenticating articles |
| US6091563A (en) * | 1997-09-26 | 2000-07-18 | Iomega Corporation | Latent illuminance discrimination marker system for data storage cartridges |
| US6201662B1 (en) | 1998-09-25 | 2001-03-13 | Iomega Corporation | Latent illuminance discrimination marker with reflective layer for data storage cartridges |
| US5992011A (en) * | 1997-10-29 | 1999-11-30 | Iomega Corporation | Method of assembling a baffle to a detector for detecting a retroreflective marker |
| US6219360B1 (en) | 1998-04-24 | 2001-04-17 | Trw Inc. | High average power solid-state laser system with phase front control |
| US6297923B1 (en) | 1998-11-13 | 2001-10-02 | Iomega Corporation | Disk-cartridge detection system incorporating an angled light emitter/detector |
| GB2353091A (en) | 1999-08-11 | 2001-02-14 | Secr Defence | Object comparator using a reference generated refractive index grating |
| US6384966B1 (en) * | 1999-11-03 | 2002-05-07 | Time-Bandwidth Products Ag | Multiple pass optical amplifier with thermal birefringence compensation |
| US7181097B2 (en) * | 2001-03-15 | 2007-02-20 | Massachusetts Institute Of Technology | Methods of achieving optimal communications performance |
| US6831779B2 (en) * | 2001-04-27 | 2004-12-14 | Massachusetts Institute Of Technology | Method and apparatus for stabilizing a high-gain, high-power single polarization EDFA |
| US20040156092A1 (en) * | 2003-02-08 | 2004-08-12 | Hunt Jeffrey H. | Stimulated Rayleigh scattering optical amplifier |
| US7515618B2 (en) * | 2004-12-30 | 2009-04-07 | The United States Of America As Represented By The Department Of The Army | High power laser using controlled, distributed foci juxtaposed in a stimulate Brillouin scattering phase conjugation cell |
| US7391558B2 (en) * | 2005-10-19 | 2008-06-24 | Raytheon Company | Laser amplifier power extraction enhancement system and method |
| US7929585B2 (en) * | 2006-11-20 | 2011-04-19 | Tilleman Michael M | High brightness semiconductor laser diode arrays |
| US8169693B1 (en) | 2009-08-13 | 2012-05-01 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Air Force | Fiber bundle phase conjugate mirror |
| CN105322422B (zh) * | 2014-05-30 | 2018-06-15 | 中国科学院福建物质结构研究所 | 被动锁模自拉曼激光器 |
| US10795161B2 (en) | 2015-07-10 | 2020-10-06 | The Arizona Board Of Regents On Behalf Of The University Of Arizona | Pseudo phase conjugate image transfer device |
| CN110426372B (zh) * | 2019-07-16 | 2021-10-22 | 南昌航空大学 | 一种扫频式布里渊散射体弹性模量成像检测方法 |
| CN112600662B (zh) * | 2020-12-10 | 2022-06-10 | 杭州电子科技大学 | 一种基于相位共轭反馈的混沌保密通信系统 |
| US20230259001A1 (en) * | 2022-02-16 | 2023-08-17 | Quantinuum Llc | Fast frequency-tunable optical relay and methods of use |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS616888A (ja) * | 1984-06-20 | 1986-01-13 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 外部共振器型半導体レ−ザ装置 |
| JPS6378284A (ja) * | 1986-09-22 | 1988-04-08 | Photo Composing Mach Mfg Co Ltd | パタ−ン認識方法および装置 |
Family Cites Families (10)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4648092A (en) * | 1985-09-25 | 1987-03-03 | Rockwell International Corporation | Phase coupling multiple lasers |
| US4773739A (en) * | 1986-03-05 | 1988-09-27 | Hughes Aircraft Company | Self-pumped phase conjugate mirror and method using AC-field enhanced photorefractive effect |
| US4794605A (en) * | 1986-03-13 | 1988-12-27 | Trw Inc. | Method and apparatus for control of phase conjugation cells |
| US4767195A (en) * | 1986-03-21 | 1988-08-30 | Hughes Aircraft Company | System and method for encoding information onto an optical beam |
| US4831333A (en) * | 1986-09-11 | 1989-05-16 | Ltv Aerospace & Defense Co. | Laser beam steering apparatus |
| US4762397A (en) * | 1987-06-19 | 1988-08-09 | Hughes Aircraft Company | Optical phase conjugator with spatially resolvable thresholding utilizing liquid crystal light valve |
| US4778261A (en) * | 1987-10-13 | 1988-10-18 | University Of Rochester | Method and apparatus for non-frequency-shifted, phase conjugation of optical waves by brillouin-enhanced four-wave mixing |
| US4769820A (en) * | 1987-10-16 | 1988-09-06 | Avco Research Laboratory, Inc. | Means for and method of improving transmission of a data carrying laser beam |
| IL90034A (en) * | 1989-04-19 | 1992-07-15 | Electro Optics Ind Ltd | Raman shifting device |
| US4934779A (en) * | 1989-04-24 | 1990-06-19 | Hughes Aircraft Company | System and method for low noise optical retroreflection with gain |
-
1989
- 1989-10-10 US US07/419,308 patent/US5038359A/en not_active Expired - Lifetime
-
1990
- 1990-09-25 IL IL95788A patent/IL95788A0/xx not_active IP Right Cessation
- 1990-09-28 EP EP19900118740 patent/EP0422468A3/en not_active Ceased
- 1990-10-11 JP JP2270655A patent/JPH073525B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS616888A (ja) * | 1984-06-20 | 1986-01-13 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 外部共振器型半導体レ−ザ装置 |
| JPS6378284A (ja) * | 1986-09-22 | 1988-04-08 | Photo Composing Mach Mfg Co Ltd | パタ−ン認識方法および装置 |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2003531515A (ja) * | 2000-04-07 | 2003-10-21 | ザ・リージェンツ・オブ・ジ・ユニバーシティ・オブ・カリフォルニア | 遠隔呼掛け高データ転送速度自由空間レーザ通信リンク |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| IL95788A0 (en) | 1991-06-30 |
| JPH073525B2 (ja) | 1995-01-18 |
| EP0422468A3 (en) | 1992-04-15 |
| EP0422468A2 (en) | 1991-04-17 |
| US5038359A (en) | 1991-08-06 |
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