JPH0212996A - 電波吸収体 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は電波暗室内壁に使用される電波吸収体に関する
。

（従来の技術） 電波暗室用吸収体として従来良く用いられているのは発
砲樹脂にカーボンを混合し、ピラミッド形に成形した吸
収体、成るいは厚さ６ｍｍ〜８ｍｍのフェライト熱結体
である。前者のピラミッド形吸収体は広帯域特性を持ち
、且つ吸収量が大きい、形状による散乱の効果を期待で
きる等の利点があるがピラミッドの高さは波長と同程度
以上であることを要するので低周波帯の特性を望むほど
大形になる欠点がある。又、フェライト吸収体は比帯域
幅が２００％〜４００％と比較的広帯域であり、かつ非
常に薄い層で実現できるが、電波暗室用吸収体としては
帯域幅が不足で他の吸収体、例えばピラミッド、吸収体
と複合化して用いられることが多く、又、電波暗室内吸
収体に重要な斜め入射特性が良くない欠点がある。

（本発明が解決しようとする問題点） 電波暗室内壁に装着された吸収体には電磁波が垂直に入
射する特性を重視する場合と、斜めに入射する特性を重
視するばあいとがある。例として、第１図に示した直方
体形の電波暗室について、缶壁が、垂直、斜め入射のど
ちらを重視すべきかを考察する。

第１図、第２図はそれぞれ電波暗室を天井から見た断面
、横から見た断面を示し電磁波の放射源１から放射され
た電磁波の様子を幾何光学的に示したものである。暗室
内の受信領域２に於ては、放射源１から直接放射された
成分、及び床の金属面（Ｅ）で反射された成分（第１．
２図に於て、実線で表示した成分）のみが存在し、吸収
体の壁（Ａ）、（Ｂ）、（Ｃ）、及び（Ｄ）で反射され
た成分（第１．２図に於て破線で表示した成分）は極力
小さい値であることが望ましい。吸収体への入射角度の
点から見れば（Ｃ）の壁は垂直入射特性が、（Ａ）、（
Ｄ）の壁は斜め入射特性が、（Ｂ）の壁は垂直、及び斜
め入射特性を良くすることが望ましい。特に（Ａ）、（
Ｄ）の壁用の吸収体については垂直入射特性をそれほど
重視する必要はないが、従来は垂直入射で設計した吸収
体を用いており、第１．２図に示した電波暗室の特性、
例えばサイトアッテネーション特性の劣下の原因のひと
つとなっている。特に周波数が低くなるほど垂直入射特
性も悪くなるので、斜め入射特性は更に低下する。電波
暗室用としては小形であり且つ低周波帯で斜め入射特性
の良い吸収体が望まれている。また、ダイポールアンテ
ナの放射特性を考慮すると垂直偏波では暗室のサイドの
壁（Ａ）を水平偏波では天井の壁（Ｄ）を重視すること
になり、吸収体の入射する電磁波の偏波はいずれの場合
もＴＥ波（電界が入射面に垂直）となる。従って（Ａ）
、（Ｄ）の壁に用いる斜め入射吸収体は、ＴＥ波に対し
て特性の良い吸収体とすることが望まれる。

（課題を解決するための手段） 本発明は、フェライト吸収体前面に低誘電体層を設け該
誘電体前面に導電性シートを積層したことを特徴とする
電波吸収体であり、またさらにその前面にピラミッド形
吸収体を設けたことを特徴とする電波吸収体である。

第３図、第５図は本発明の構成例を示す図である。金属
板３の上にフェライト吸収体層４、低誘電体層５、導電
性シート６を積層した構造とし、さらにピラミッド形吸
収体７を形成した構造である。

（作用） 第３図に於て、フェライト表面から見たアドミタンスを
ＹＦとする。第４図にＹＦが周波数ｆ。にて整合してい
るときのｆｌからｆ２迄の周波数特性、及び角度特性を
示す。入射角θが大きくなるに従い。ＹＦは整合よりは
ずれていく。今、充分整合点よりはずれた角度での特性
Ｐ点について注目する。第３図に於て低誘電体層５の表
面から見たアドミタンスをＹｃとするとＹｃは第４図の
スミスチャートに於てチャートの中心を軸にして甲だけ
回転し、ｑ点である。ただし、低誘電体層５の誘電率は
ほぼ１としている。回転角甲は誘電体層５の厚さによっ
て定まり、Ｗ　＝　２ｍ／λｄ（λ：波長）である。導
電性シート６の表面から見たインピーダンスＹ、は導電
性シートが波長に対して充分薄く、そのアドミタンスＹ
がＹ＝＝Ｇ＋ｊＢで与えられるとすると、Ｙｉ＝Ｙｃ＋
Ｇ＋ｊＢで与えられる。従って、第４図に示す如く、低
誘電体層（ホ）の厚さｄによる回転角ｗ１及び導電性シ
ートのアドミタンスＧ＋ｊＢを調整することにより、斜
め入射でのフェライト吸収体のアドミタンスＰを整合点
に変換することができる。尚、導電性シートは通常の抵
抗膜（Ｂ＝−０）を用いても良くこのときＹｃは第３図
のアドミタンスチャートに於て、実部が１より小さい値
の実軸上にあることを要する。導電性繊維を混合した不
織布シートはＢがＯでなく、又、Ｂが周波数特性を持つ
ことから本発明の導電性シートとして用いれば広帯域化
できる可能性がある。又、低誘電体層はその誘電率がほ
ぼ１である材料に限定されることはなく、原理的には任
意の材料を用いることができる。この場合、第３図のア
ドミタンスチャートに於て、フェライト表面から見たア
ドミタンス点Ｐは低誘電体層の特性アドミタンスをＹＤ
とするとＰＹＤに変化し、又、厚さｄによる回転角甲も
低誘電体層の伝搬定数によって変化する。導電性シート
と同じく、低誘電体層も不織布シートを用いて構成する
ことができる。

（実施例１） 第３図の構成に於て、フェライト吸収体は厚さ６ｍｍで
あり、１００ＭＨｚでθ＝００のとき整合しており、θ
＝４５°での規格化アドミタンスは１．３＋ｊ０．３で
ある。低誘電体層は発砲樹脂を用い、その厚さは４２ｃ
ｍであり、又、導電性シートは導電性および絶縁性繊維
からなる不織布状シート（金属繊維混合率０．５％、厚
さ３ｍｍ）を用いた。このときＹｃは０．６５　＋ｊ０
．２８、Ｙｉｍは０．９　＋　０．１を得、吸収量に換
算すると２２ｄＢである。

（実施例２） 斜め入射に於ても広帯域特性を持たせる為、第５図に示
すようにストリップ状導電性シート６を２層に配列し、
かつ、導電性シート前面にピラミッド型吸収体７を追加
した。フェライト吸収体４は実施例１で述べた特性と同
じとする。低誘電体層５及び導電性シート４によるフェ
ライト吸収体の人力アドミタンスの変換は失に述べたも
のと原理的には同じであるが、導電性シートを２層にし
て用いるのでアドミタンスの変換が２重に行なわれる。

導電性シートの特性はストリップ状のシートを用いてそ
の幅と配列の間隔によって調整することができる。高周
波帯はピラミッド形吸収体が有効になり、広帯域特性を
得られる。

（発明の効果） 本発明により、電波暗室内壁用吸収体として重要なＴＥ
波の斜め入射特性の良い吸収体が得られた。

【図面の簡単な説明】

第１図、第２図はそれぞれ電波暗室を天井方向、横から
見た断面図を示す。第３図は本発明の構成例を示す図、
第４図はアドミタンスの変換の状態を示す図、第５図は
本発明の他の構成例を示す図。 １：放射源、２：受信領域、３：金属板、４：フェライ
ト吸収体、５：低誘電体層、６：導電性シート、７：ピ
ラミツド形吸収体

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）フェライト吸収体前面に低誘電体層を設け、該誘
   電体層前面に導電性シートを積層したことを特徴とする
   電波吸収体。
2. （２）フェライト吸収体前面に低誘電体層を設け該誘電
   体層前面に導電性シートを積層し、その前面にピラミッ
   ド形吸収体を設けたことを特徴とする電波吸収体。