JPH01109241A

JPH01109241A - 物理的特性の測定方法

Info

Publication number: JPH01109241A
Application number: JP63238678A
Authority: JP
Inventors: Malcolm Belchamer Ronald; ロナルド　マルコム　ベルチェンバー; Patrick Collins Michael; マイケル　パトリック　コリンズ
Original assignee: BP PLC
Current assignee: BP PLC
Priority date: 1987-09-22
Filing date: 1988-09-22
Publication date: 1989-04-26
Anticipated expiration: 2013-09-17
Also published as: ATE69109T1; ZA886982B; GR3003044T3; GB8722262D0; CA1324432C; ES2027012T3; EP0309155A2; AU2237588A; JP2798935B2; EP0309155A3; BR8804881A; EP0309155B1; AU597189B2; DE3865938D1; NZ226290A

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】〔発明の概要〕ミル内で固体材料を微粉砕するに当りミル内の材料の特
性値を測定する方法は次の工程からなる：（ａ）アナログ電気信号により微粉砕のノイズ強度を検
出し、この強度が可聴周波数範囲でノイズの強度に比例
し、（ｂ）アナログ信号をディジタル信号に変換し、（ｃ）
ディジタル信号にディジタルバンドパスフィルタを通過
させて少くとも２つの周波数バンドを選択し、（ｄ）バンドからのデータを多変量統計技術により分析
して特性値を得る。

この方法は、ボールミルで粉砕される材料の粒子寸法分
布を測定するのに特に適切である。

〔産業上の利用分野〕

本発明は、寸法低減操作（微粉砕）に際しミル内の材料
の物理的特性を非役人的に測定する方法に関する。

〔従来の技術と課題〕

固体材料、特に鉱物の微粉砕は、頻繁に行われる操作で
ある０例えば、ある種の鉱物鉱石は破砕、粉砕後に金属
を抽出し、顔料については塗料に添加する前にこれを行
い、同様に石炭は大規模工業ｆにおける燃焼に先だって
、処理される。微粉砕に際し使用される装置は一般に３
つの範喘に分類される。ジョー・クラッシャのような粗
砕ミル、ディスク・クラッシャやハンマーミルのような
中砕ミル、並びにローラーミル、ボールミル並びにロッ
ドミルのような微砕ミルである。

破砕や粉砕はエネルギ集約工程である。これらは、世界
のエネルギ供給の約５％を消費すると見積られている。

鉱石の加工では、微粉砕は特に最大の運転コストを要す
る０例えば、カナダの銅製縮機の多数を概観すると、Ｋ
Ｗｈ／トンでの平均電力消費は、破砕について２．２、
粉砕について１１．６並びに浮遊連館について２．６で
あることが分った。

商業的なミルは、粉砕材料のサンプリング、スラリ密度
または粘度のオフライン測定により通常は間接的に制御
される０時代遅れの情報によってプラントが制御される
ためこの方式は満足し得るものではない。

バッチ式微粉砕に対しては、粒子寸法分布の直接的、リ
アルタイム測定が至適粉砕のためには望ましい。

この情報をオンラインかつリアルタイムで提供するのが
有利たり得る。

微粉砕に際し音が発生する。これは通常はこれらの工程
の望ましくない属性と考えられている。

ミル音の周波数分布（音響周波数分布）は微粉砕する材
料の特性と相関し得、かくして見かけの欠点を積極的利
益に変え得ることをこの度突き止めた。

〔課題を解決するための手段〕

よって、本発明によれば、ミル内で固体材料を微粉砕す
るに当りミル内の材料の物理的特性値を測定するに際し
、次の工程：（ａ）出力がアナログ電気信号であり可聴周波数範囲で
その強度が音響の強度に比例する例えばマイクロホンの
ような音響変換器によって微粉砕の音響周波数分布を検
出し、（ｂ）アナログ信号をディジタル信号に変換し、
（ｃ）ディジタル信号にディジタルバンドパスフィルタ
を通過させて少くとも２つの周波数バンドを選択し、（ｄ）所定時間の間バンド内の力を平均し、（ｅ）多変
量統計技術によりバンド内の音響力を分析して特性値を
得る、ことからなる物理的特性値の非侵入的測定方法が提供さ
れる。

必要に応じて、アナログ電気信号を増幅し、および／ま
たはバンドパスフィルタを通過させて例えば１０　Ｋ　
Ｈｚを越える周波数を除去して偽信号を防止し、例えば
５０　Ｈｚ未満の周波数を除去して擬似低周波数信号を
除くことができる。

ディジタルバンドパスフィルタは、好ましくは２〜２４
の所望の周波数バンドを選択し得る。

測定し得る特性には、ミル内の材料を十分に特性づける
変数、すなわち固体粒子の粒子寸法分布が包含され、湿
式ミルを用いる場合は、パルプ密度（固体：液体の比）
およびパルプ容積（固体および液体の容積）が包含され
る。意図する他のパラメータはこれらから計算すること
ができる。

適切な多変量統計技術は主要成分分析（ＰＣ）および部分最小二乗（ＰＬＳ）の方法である。

ＰＣ分析は数値技術であり、これにより多変量データを
二次元で表示して説明を容易にすることができる。ＰＣ
はベクトルであり、これは元の特徴の線型の組合せであ
って次の形態を取る：Ｙ　Ｊ　＝　Ａ　ＩＪＸ　ｌ　＋　Ａ　ｔＪＸ　ｔ＋・
・・＋Ａ−ＪＸ−式中、ＹＪ＝ｊ番目の主要成分Ｘ、工特徴ＡＩＩＪ雪係数ＰＣは全て直交し、測定した特徴の数と同じである。ベ
クトルの係数を計算してデータの大部分の変動を少数の
第−ＰＣで表し、係数の相対的大きさは元の特徴の識別
力を反映する。前記した種類の式を用いてデータを変換
することにより低次元形態でデータをプロットし得る。

ＰＬＳ分析により一連のデータ（相関するか、相関の存
在が期待されるもの）の間の相関を許容して経験的モデ
ルとする。２つの「トレーニングセット」のデータ〔こ
の場合、精子寸法分布とＡＥ（音響放射）周波数分布〕
を使用してモデルを形成する。モデルを構築したら評価
を行う、同じであるがモデルの設定には使用されない条
件下で得られる「テストセット」のデータをその後入力
する。実際の値が既知の場合、これらと形成される値と
の間の誤差を使用してモデル予測の正確性を評価する。

もし１つのセットが未知であれば、モデルを使用して、
ＰＬＳにより他の知識から値を予測することができる。

使用し得る統計的方法の更なる詳細については、例えば
次のテキストを参照するとよい：「多変量分析」、ウォ
ルド・エッチ、アカデミツク・プレス、ニューヨーク、
１９６６、クリシュナ・ビー・アール（編者）とシャラ
フ・エム・ニー、イルマン・デイ・エルとコワルスキ・
ビー・アール、「ケモメトリクス」、ジョン・ライレイ
・アンド・ソンス社、ニューヨーク、１９８９（エルピ
ング・ビー・ジェー、ワインホーブナ・ジェー・デイ、
並びにコルソフ・アイ・エム編者）。

〔発明の効果〕

本方法は、供給材料の量および粒子寸法分布によりミル
効率が影響を受けるバッチ式装置および連続式装置を含
む全ゆる種類のミル装置に適用することができる。ボー
ルミルに使用するのが特に適切である。

これによりほぼ「リアルタイム」で粒子寸法分布、パル
プ密度並びにパルプ容積をオンラインかつ非侵入的に測
定する手段が提供される。

〔実施例〕

添付図面第１〜１６図および以下の例を参照して本発明
を説明する。

第１図を参照し、電動モータ２によって駆動されるバッ
チ式プリティッシュ・レマの直径０．６１ｍＸ長さ０．
９２ｍのボールミル１にて鋭利な砂質を粉砕した。粉砕
媒体を１６ｍ直径のスチールボールとし、（ボイドを含
めて）ミル容積の約４０％充填した。

粉砕の音響強度をフラット周波数応答オーディオマイク
ロホン３によって捕捉した。これはプルエルとクジャエ
ル、４１６５型カートリツジおよびＵＡＯ３０８除湿器
、を備え、ミルの近傍の固定位置に埋設した。これは、
１０ＫＨｚまでフラッドな（±１ｄＢ）周波数応答を有
した。

マイクロホンからの電機信号をロミクロン・インストル
メントＭＡＰＳＩプレアンプ４で増幅した。

その後増幅信号を第三オクターブアナライｆ６　（ｆ−
９−べ−９、ＤＢＤＴＯ−１０）によって分析した。こ
れは、１２．５ＫＨ。

ローパス対電信号フィルタ５に対向するアナログ−ディ
ジタル変換器７、ディジタルバンドパスフィルタ８、中
央処理装置（ｃＰＵ）９、並びに直列ラインインターフ
ェース１０からなる。バンドパスフィルタは一連のディ
ジタルフィルタを使用して５０Ｈ２〜１０　Ｋ　Ｈｚの範囲を２４のバンドに分割する。

これらのバンドの中央周波数を第１表に示す。

分析器は、特定の時間の間これらの各々のバンドの出力
を平均する。全ての場合、１０秒間の平均化時間を使用
した。

ケーブル１２によって直列ライン１０に接続したＩＢＭ
　　ＰＣ−ＡＴコンピュータ１１によりシステムを制御
する。

マイクロコンピュータ１１による多変量統計技術を使用
して周波数データを分析する。

バラ　　　　Ｐ　　１〜６第１図を参照して説明したバッチ式ミルを使用した。こ
れらの実験で使用した装填物は鋭利な砂質とした。微粉
砕条件の最も広い範囲を検討すべく、実験の設定に従っ
てパルプ密度および容積を変化させて実験を行った。

それぞれの実験について初発、中間並びに最終条件を第
２表に示す。

例えば、実験１では、鋭利な砂質／水混合物（砂質４０
容量％）で１２０％レベルにミルを充填した（１００％
充填は、ボールの間のボイドな完全に充填するものと定
義する）。

微粉砕の進行に伴い、５分間隔でミルを停止し、測定容
積のパルプをミルから除去した。

これは容積を有効に低減させるが、密度には影響を与え
ない、パルプ容積９０％に達した時点で、所定量の水を
ミルに添加し、パルプ容積の増加およびパルプ密度の減
少を与える（それぞれ最終的に１１９％、２５％）、未
粉砕の鋭利な砂質をミルに添加して実験を停止し、粒子
寸法の２並数分布を導入し、内容物を更に３５分間微粉
砕した（最終パルプ容積および密度はそれぞれ９２％、
４０％だった）、６番目の実験では、極めて少量のパル
プサンプルのみを除去してパルプ密度および容積を有効
に一定に保った。この実験は、粒子寸法の効果を検討す
るためにのみ設定した。

実験６における微粉砕条件（ボール装填およびミル回転
速度について）は実験１〜５の条件とは異なる。この理
由のため、実験６の結果は後記するｒＰＬｓモデルトレ
ーニングセット」の一部として使用しなかった。

ミルから除去するスラリのサンプルを粒子寸法分布およ
びパルス密度の見積りに使用した。１２５〜１０００ミ
クロンの範囲の粒子直径についてはふるいを組合せ、準
１２５ミクロン精子についてはマルバーン（レーザー回
折）測定機を用いて粒子寸法測定を行った。

寸法以下の重量による％を１２の粒子直径について測定
した（１０００，５００，２５０゜１２５．８７．２．
５３．５，２８．１゜１６．７．１０．１．６．２．３
．８並びに１．９ミクロン）。

１（Ｆ）比丘２つの多変量統計技術：主成分分析および部分最小二乗
モデル（ＰＣおよびＰＬＳ）を用い、音響放射周波数分
布の粒子寸法分布、パルプ密度および容積に対する関係
を調べた。

立・ゝのミル内の粒子寸法分布は、全体に渡る音響放射の大きさ
に主として影響を与える０粒子寸法の減少につれて音響
放射の大きさは増加する。この増加は、比較的高い周波
数のバンドにおいてより明瞭である。実験６の結果によ
りこれを示すが、ここではパルプ容積および密度を一定
に保ち（第２図）、粒子寸法が時間と共に減少した。微
粉砕の進行につれて、全周波数範囲に渡り音響力が増加
した（第３図）。

ピークの音響力は実験を通じてバンド６（３，１ＫＨｚ
）に留ったが、分布はより高い周波数に向って不均斉に
なった（第４図）。

ボールミルによって生ずる可聴ノイズは主としてボール
同士およびボールとミル・ライナとの衝突によると考え
られる。鉱物粒子が存在するとボールのＷ零速度を低減
するが、より大きな粒子はどより大きな効果を有する。

ニ之１笠亘五皇Ａミル内の材料の容積の変化は、音響周波数分布に対して
２つの効果を与える。第一に、容積が増加するにつれて
全放射強度が減少する第二に、音響力がより低い周波数
に移動する。

実験１から得られた結果はこれらの傾向を示す、実験の
第一段階（０〜５０分）では、パルプ容積は１２０％か
ら８０％に変化した（第５図）。

パルプ容積が減少するにつれて、音響スペクトルの大き
さは急激に増加した（第６図）。

これは、砂質の微粉砕（ｆｌ粉砕の初期段階で、粒子直
径に関し、特に速い）とパルプのミルからの除去に伴う
低減した減衰効果との組合せによる。１２０％能力で、
ピークの力はバンド１０　（１，２５ＫＨｚ　）に存す
る。パルプ容積が減少するにつれてピークの力はより高
い周波数に移動する。１００％いっばいで、ピークの力
はバンド６　（３，１５ＫＨｚ　）に存した：パルプ容
積を１００％未満に減少させると、放射の大きさが増加
するのみであり、ピークの力の周波数に対しては更に効
果を与えることはない（第７図）。

氏ｍ皮座羞１パルプ密度の増加は音響スペクトルの大きさの減少を生
起するが、周波数分布に対しては比較的小さな効果しか
与えない、関係は複雑である。パルプ密度の変化は容積
の変化および微粉砕の進行を伴うという事実によりこれ
は更に複雑となる。

これらの効果を第８図および第９図に示す。

４０〜７０分の間、５分間隔で所定量の水を添加するこ
とによりパルプ密度は５０％から３６％に減少し、これ
によりパルプ容積は９２％から１１８％に増加する０通
常はミル内の容積減少を伴う音響放射力の低減（第９図
、第６図を比較）は、この場合、パルプ密度の減少効果
により相殺される。従って、パルプ密度が低下すると音
響放射の大きさが増加すると結論づけ得る。

１−　ミル　　の　量自主要成分分析を使用して多変量音響放射データを検討し
な、１６の音響の特徴を選択した。特徴１〜１５は、第
１表に示すそれぞれの第三オクターブバンドの力に対応
する。

１６番目の特徴は残り８　（３１２〜４９Ｈｚ　’）の
第三オクターブの組合せである。第１０図は、バッチ式
実験１〜５から収集した音響データがどのように分布し
たかを示す、数値は、バッチ式実験に際し異なる時間で
得られた個々の出カスベクトルを示す、データの変動の
大部分に相応する主要成分（ＰＣ）１は、音響放射の大
きさを測定するものである。ＰＣ２は信号の平均周波数
を測定するものである。

プロットの頂部における方向の変化は周波数移動方向の
逆行に対応し、比較的低い音響力条件と関連する。これ
は、理想的には定量的分析について、２つのモデルを使
用してミル操律条件の全範囲をカバーすべきことを示唆
する。

ＰＬＳモル　　のこれらの実験から得られるデータをＰＬＳによって分析
する。一連の音響データにおける１６の変数および一連
の微粉砕データにおける１４の変数（１２の粒子直径、
パルプ容積およびパルプ密度）に関するモデルを構築し
た。統計７６のサンプルを使用して、それぞれの実験の
後半段階で得られる差数を２つ有する分布データを含む
ＰＬＳモデルを構築した。モデル構築段階では全く使用
しなかった更に１０のサンプル（バッチ式実験１〜５か
ら無作為に選択した）を選択してモデルの性能を評価し
な。

パルプ容積、パルプ密度のＰＬＳ予測値と測定した粒子
寸法分布との比較を第１１〜１３図に図示する。第１１
図および第１２図は、２５０〜１．９ミクロンの範囲の
粒子直径について１０の粒子寸法分布を示す、（これら
のグラフ上の点の連結は数学的意義はなく、単に視覚化
目的のためである）０粒子寸法分布についてのＰＬＳ予
測値は、ふるいおよびレーザー回折によって得られるも
のとよく比較し得る。第１３図は、それぞれ計算し測定
したものと比較したパルプ容積およびパルプ密度のＰＬ
Ｓ予測を示す。

１区監ｌ！且皇ｌ実験１〜６のバッチ式ボールミルを連続供給式の直径０
．６ｍＸ長さ１．０ｍのミルに置換えた。粉砕媒体は２
５〜７０ｎｕｎの寸法範囲のスチールボールの混合物と
した０石英鉱石を検討のために選択した。

実験の方針は広範囲の微粉砕条件を検討する点ではバッ
チ式の実験と同様であるが、今回は固体の供給および水
の流速を調節することによった。規則的な感覚でスラリ
のサンプルを採取しパルプ密度および粒子寸法の測定を
図った。ミルの操作に際し、音響データを連続的にサン
プリングしな。

ボールミルから１５．２時間に渡り音響データを連続的
に収集した。所定の間隔で（典型的には２０分）、流出
流のサンプルを採取して分析した（統計３４）、実際的
な理由のため、それぞれのサンプルについて、１のみの
粒子寸法直径（１８０ミクロン未満の％）および比重を
測定した。鉱物の供給速度および水の流速を変えること
により微粉砕条件の変更を行った。これらの実験では、
ミル操作は完全なミキサとして作用すると考えられる。

工業的規模の操作では、適切な粉砕シミュレーションパ
ッケージを使用し、ミルの供給物および生成物の流速お
よび粒子寸法分布の知識からミル組成を計算することが
必要たり得る。

第１４図および第１５図は、微粉砕の間に粒子寸法およ
び比重がどのように変化するかを示す、これらの実験で
は、広範囲の条件に渡ってミルを操作し、バッチ式の音
響スペクトルと同様の様式で音響スペクトルが微粉砕パ
ラメータによって影響を受けるか否かを見た。予測した
ように、これは正にそうであった。例えば、音響スペク
トルは、バッチ式の実験で観察されたものと同様の大き
さおよび周波数の傾向を示す、優勢なバンドはより低い
周波数（バンド１１．１ＫＨｚ）にシフトした。１５０
）（、の第二ビーク（バンド１９゜２０）は微粉砕条件
によって影響されなかったが、その後にミルのギヤボッ
クスドライブに由来することが分った。

音響データの主要成分分析により体系的な傾向が明らか
となるが、これは、バッチ式の実験で認められるものと
極めて類似する。これは、連続プロセスを監視するのに
この技術が適切であることを示す。

これらの実験の結果は次のことを示す：（ａ）バッチ式
または連続式ミルの可聴音響放射特性は、粒子寸法分布
、パルプ密度および容積に依存する。

（ｂ）音響放射と微粉砕パラメータとの間の正確な物理
的相関は複雑である。経験的モデル化アプローチ（ＰＬ
Ｓ）により物理的モデルを必要とすることなく音響放射
から微粉砕パラメータを見積ることができる。

（ｃ）ＰＬＳアルゴリズムは極めて迅速であり、マイク
ロコンピュータで粒子寸法分布、パルプ密度および容積
を１秒以内に計算することができる。速度決定ステップ
は、音響放射周波数分布を得るのに必要な時間であリ、
この場合は１０秒である。従って、全分析プロセスによ
って十分に速く結果を提供して調節応答を生起すること
ができる。

（ｄ）バッチ式または連続式プロセスの音響放射の性状
の間には基本的な差異はない。

肛１遣第三オクターブフィルタのフィルタ。′　および第三オクターブフィルタシステムにより一連のバンドパ
スフィルタを構成し、中央周波数を調整してそれぞれの
オクターブに３つのフィルタを存在させる。

それぞれ（８の）オクターブにおけるフィルタ中央周波
数（ＫＨｚ）を以下に示す。

１　１０．０　　　２　７．９３７００　３　６．２９
９６０４　５．０　　　５　３．９６８５０　６　３．
１４９８０７　２．５　　　８　１．９８４２５　９　
１．５７４９０１０　１．２５　　１１　０．９９２１
２　１２　０．７８７４５１３　　Ｇ、６２５　　１４
　０．４９６０６　１５　０．３９３７３ｉ６　０．３
１２５　１７　０．２４８０３　１８　０．１９７８８
１９　　Ｇ、１５６２５　２０　０．１２４０２　２１
　０．０９８４３２２　０．０？８１２５　２３　０．
０６２０１　２４　０．０４９２１それぞれのバンドパ
スフィルタからの出力を二乗し、平均化器を通過させる
。この平均化器は所定の平均化時間の間データを蓄積し
、このデータをコンピュータに送る。

バラ　ェ　　１〜６についての　ｊＰＤｌおよびＤ５はそれぞれの実験における初発および最
終容量％砂質である（Ｄ２〜Ｄ４は選択した中間値であ
る）。ｖｌおよびｖ５はミル内の材料の「至適容積」の
初発および最終パーセントである（Ｖ２〜ｖ４は選択し
た中間値である）。

＊　実験を通じて一定の容積および密度−実験６ではミ
ル回転速度比較的遅い。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明による方法で使用する装置の概略図で
ある。第２〜１６図は、それぞれ次のものを示す図である：第２図−実＠６の際の粒子寸法分布の変化、第３図−実
験６の際のスペクトルの変化、第４図−実験６から標準
化した初発および最終スペクトル、第５図−実験１の際のパルプ容積およびパルプ密度で生
起した変化、第６図−実験１の最初の５０分間におけるスペクトルの
変化、第７図−実＠１の際のスペクトルの変化、第８図−実験
４の際のパルプ容積およびパルプ密度で生起した変化、第９図−実験４の際のスペクトルの変化第１０図−実験
１〜５からの音響データのＰＣプロット、第１１図−１０の無作為に選択した試験サンプルについ
て予測および測定したパルプ容積および％砂質のＰＬＳプロット、第１２図−１０の無作為に選択した試験サンプルについ
て予測および測定した粒子寸法値（量的に％未満）、第１３図−１０の無作為に選択した試験サンプルについ
て予測および測定した粒子寸法値（％Ｗ／Ｗ未満）、第１４図一連続微粉砕の際の粒子寸法変化、第１５図一
連続微粉砕の際の比重変化、第１６図一連続微粉砕の際
の選択音響スペクトル変化。１・・・ボールミル　　　２・・・電動モータ３・・・
マイクロホン　　４・・・プレアンプ５・・・対電信号
フィルタ６・・・第三オクターブアナライザ７・・・アナログ−ディジタル変換器８・・・ディジタルバンドパスフィルタ９・・・中央処
理装置１０・・・直列ラインインターフェース１１・・・コン
ピュータ１２・・・ゲーブル特許出願人　　ザ　ブリティッシュ、ビトローリアムコンパニーピー、エル、シー。図面久ｙ′脣勺容に乙史なし）ロ　　　　　　　　　　　＾〜　　　　　　　　　　　ＪＪ１、Ｆ／６．４記号：□　初発一一−２時間係ｑｒ＝１じしｒｃ４／Ｊ冗わよひ堆軒スヘソｒル。Ｆ／６．５実験１に際しバルブ容積およびバルブ密度において生起
した変化。Ｆ／（ｉ　７記号；−◇−６分 −る一２０分・・・０−・３４分 −ｏ−４９分＼＼、実験１におけるスペクトルの変化。バルブ容積の減少と共にピーク音響力は高周波数にシ刀
−シた。ＦＩＧ、８実験４に際しバルブ容積Ｊ３よびバルブ密度において生
起した変化。弐りＦＩＧ、　１０主要成分１バッチ式微粉砕実験（１〜５）の音響データの主要成分
プロット。プロットは、バッチ式微粉砕実験の際の信号の進行的な
変化を示す。ＦＩＧ、　７７３　　　　　　ＰＬＳ−予測％砂質４−−−　測定％砂質試験実験番号ＦＩＧ、　７．７記号　：　−ＰＬＳ−予測２５０ミクロンーーーーー測
定した２５０ミクロン −ＰＬＳ−子３１８７・２ミクロンーーーーー測定した８７・２ミクロン −□ＰＬＳ−子８１２８・１ミクロンーーーーー測定した２８・１ミクロン −ＰＬＳ−子３１１１０・１ミクロンーーーーー測定した１０・１ミクロンＰＬＳ−予測３・８ミクロン一一一一一測定した３・８ミクロン１０の無作為選択試験サンプルについての粒子寸法（マ
スによる％未満）のＰＬＳ−予測および測定値の比較。記号’　−ＰＬＳ−子１１１１２５１１１２５ミフロン
ーーーーー２５２５ミフロンＰＬＳ８１１５３・５ミクロンーーーーー測定した５３・５ミクロンＰＬＳ−予測１６・７ミクロン一一一一一測定した１６・アミクロン −ＰＬＳ−予測６・２ミクロン一一一一一測定した６・２ミクロン −ＰＬＳ−予測１・８ミクロン一一一一一測定した１・８ミクロンＦＩ６．７４記号：　−Ｘ−１ａｏを越える％サンプル１．Ｄ。Ｆ／１５．１５記号−一〉〈−比重連続式微粉砕操作の際の測定した比重変化。Ｆ／６．　’１６連続式微粉砕選択した音響スペクトル記号　、□サンプル１０ −１−８−サンプル１９一一一一サンプル２７手続補正書（凪昭和６３年１０月２４日特許庁長官　吉１）文ｔｉ　　殿１．１ｉｒ４牛の耘昭和６３年用犠第２３８６７８号２、発明の名称物理的特性の測定方法３、補正をする者事件との関係　　特許出願人住所　　英国、イージー２ワイ　９ビーニー、ロンドン
、ムーア　レーン、ブリタニノク　ハウス（無番地）名
称　ザ　ブリティッシュ　ビトローリアム　コンパニー
ビー、エル、シー。代表者　リチャード　デイピッド　クランクＧ諦）　　
　暎　圃４、代理人

Claims

【特許請求の範囲】

（１）ミル内で固体材料を微粉砕するに当りミル内の材
料の物理的特性値を測定するに際し、次の工程：（ａ）出力がアナログ電気信号であり可聴周波数範囲で
その強度が音響の強度に比例する音響変換器によって微粉砕の音響周波数分布を検出し、（ｂ）アナログ信号をディジタル信号に変換し、（ｃ）
ディジタル信号にディジタルバンドパスフィルタを通過
させて少くとも２つの周波数バンドを選択し、（ｄ）所定時間の間バンド内の力を平均し、（ｅ）多変
量統計技術によりバンド内の音響力を分析して特性値を
得る、ことからなることを特徴とする物理的特性値の非侵入的
測定方法。
（２）音響変換器をマイクロホンとする請求項１記載の
方法。
（３）特性を固体粒子の粒子寸法分布、微粉砕するパル
プ密度および／または微粉砕の際のパルプ容積とする請
求項１または２記載の方法。
（４）アナログ電気信号を増幅する請求項１乃至３いず
れかに記載の方法。
（５）アナログ電気信号にバンドパスフィルタを通過さ
せる請求項１乃至４いずれかに記載の方法。
（６）１０ＫＨｚを越える周波数を除去する請求項５記
載の方法。
（７）５０Ｈｚ未満の周波数を除去する請求項５または
６記載の方法。
（８）バンドパスフィルタが２〜２４の所望の周波数バ
ンドを選択し得る請求項５乃至７いずれかに記載の方法
。
（９）多変量統計技術を主要成分分析法とする請求項１
乃至８いずれかに記載の方法。
（１０）多変量統計技術を部分最小二乗法とする請求項
１乃至８いずれかに記載の方法。
（１１）方法をオンラインで実施する請求項１乃至１０
いずれかに記載の方法。